末速度
- 數(shù)控系統(tǒng)中S型曲線加減速控制算法研究
速度;Ve表示末速度;Vm表示最大驅(qū)動速度;L表示實際路徑長度。設(shè)電機加速度曲線從0達(dá)到最大值和從最大值到0所用的時間相等,此時間定為系統(tǒng)的一個特性時間常數(shù)tm,圖1中,Amax=Dmax。在目標(biāo)運動過程中,A表示最大加速度;J表示最大加加速度。當(dāng)加速度能夠達(dá)到最大值時,T1=T3=T5=T7=A/J=tm;當(dāng)加速度無法達(dá)到最大值時,T1=T3,T5=T7。7段式S型加減速控制模型中加加速度j(t)的計算公式為(1)加速度a(t)的計算公式為(2)速度v(
機械制造與自動化 2023年6期2024-01-03
- 基于位移矢量三角形的拋體運動射程問題探析
,初速度方向與末速度方向有什么關(guān)系,有沒有一定的規(guī)律呢?伽利略在1638 年出版的《關(guān)于兩門新科學(xué)的對話》這部著作中,有了慣性思想和對自由落體運動的研究,進(jìn)一步研究了拋體運動,伽利略認(rèn)為拋體運動具有勻速運動和自然加速運動的復(fù)合運動的性質(zhì).在中學(xué)階段一般采用正交分解法分析拋體運動,對于斜面上的斜拋運動,若涉及復(fù)雜的三角函數(shù),采用正交分解法在兩個方向上多次分解往往會讓問題變得比較復(fù)雜.而把拋體運動分解為沿初速度方向的勻速直線運動和豎直方向的自由落體運動,建立位
物理通報 2023年11期2023-11-08
- 平拋運動問題全解讀
達(dá)任意位置時的末速度與水平方向間的夾角為α,位移與水平方向間的夾角為φ,則總有tanα=2tanφ。證明：做平拋運動的物體到達(dá)任意位置時,有,因此tanα=2tanφ。推論二：做平拋運動的物體在任意時刻的瞬時速度的反向延長線一定通過此時水平位移的中點。證明：做平拋運動的物體到達(dá)任意位置時,末速度與水平方向間的夾角α的正切值,其中x'是末速度的反向延長線與x軸的交點到坐標(biāo)原點的距離,即,解得,即。推論三：做平拋運動的物體在任意相等的時間間隔Δt內(nèi)的速度變化量
中學(xué)生數(shù)理化(高中版.高考理化) 2023年9期2023-09-19
- 體育運動中的平拋運動
的大小C.足球末速度的大小D.足球初速度的方向與球門線夾角的正切值【答案】B【解析】根據(jù)幾何知識可得足球的位移，A項錯誤; 足球做平拋運動，在水平方向上有x'=v0t在豎直方向上有，聯(lián)立解得，B項正確;根據(jù)運動的合成可得足球末速度的大小，結(jié)合，，解得，C項錯誤;足球初速度的方向與球門線夾角等于足球做平拋運動過程中水平方向上的位移與球門線的夾角，根據(jù)幾何知識可知，D項錯誤。
教育周報·教研版 2023年20期2023-06-11
- 河南豫北一次降雹過程的粒子譜分布特征分析
確的大小、下落末速度、降雹時間等數(shù)據(jù)，冰雹的下落末速度與冰雹的質(zhì)量共同決定了冰雹的動能，而冰雹造成的災(zāi)害程度與其密切相關(guān)。對于下落末速度的測量Macklin［9］和Auer［10］分別對人造冰雹和高海拔處的冰雹進(jìn)行了測量。近年來，我國冰雹多發(fā)的省份利用雨滴譜儀也開展了一些關(guān)于冰雹譜及冰雹降落速度的研究工作，但因為冰雹降落的局地性，該方面的工作目前并不是很多，如岳治國等［11］分析了陜西渭北一次降雹過程的粒子譜特征，首次觀測到了冰雹的末速度；王俊等［12］分
河南科技 2022年19期2022-11-03
- 例析板塊模型題的多種解法
加速直線運動的末速度為v1,加速度為a1,位移為s1;長木板向右做勻加速直線運動的加速度為a2,末速度為v2,位移為s2.根據(jù)牛頓第二定律,對小木塊有此過程中,小木塊在長木板上滑行,二者相對位移Δs1＝s2－s1.撤去水平拉力F后,小木塊運動到長木板的最左端時,二者剛好有相同速度v,此過程,小木塊向右做勻加速直線運動,設(shè)其加速度大小為a3,運動位移為s3;木板向右做勻減速直線運動,設(shè)加速度大小為a4,運動位移為s4.對小木塊有μmg＝ma3,解得由題意可知
高中數(shù)理化 2022年16期2022-09-14
- 一道勻變速直線運動習(xí)題的7種解法剖析與思考
平均速度等于初末速度平均值,即,中間位置瞬時速度和位移差公式Δx＝aT2這3個重要推論.對于初速度為零的勻加速直線運動,還有諸如相等時間位移比、相等位移所用時間之比等連比表達(dá)式.由于基本規(guī)律和推論多而雜,勻變速直線運動問題往往有很多不同的解法,教師教學(xué)時要善于引導(dǎo)學(xué)生尋找多種不同的解法以拓展學(xué)生的視野,從而培養(yǎng)學(xué)生的思維能力.下面以筆者教學(xué)時遇到的一道勻變速直線運動習(xí)題為例,剖析7種解法的思路,供參考.2 問題和解法例質(zhì)點從靜止開始做勻加速直線運動,在第3
高中數(shù)理化 2022年14期2022-08-15
- 基于深度學(xué)習(xí)的兩相流氣泡末速度預(yù)測
其重要，而氣泡末速度是其中的關(guān)鍵特征參數(shù)之一。國內(nèi)外學(xué)者對氣泡末速度計算方法進(jìn)行了大量研究，在早期時候，文獻(xiàn)[2]證明了氣泡末速度與氣泡縱橫比和當(dāng)量直徑有著很大的聯(lián)系，并得到了氣泡末速度的經(jīng)驗關(guān)系。文獻(xiàn)[3]提出了一種液體池氣泡在上升過程中的參數(shù)化方法。文獻(xiàn)[4]對剪切流中的氣泡橫向運動進(jìn)行了研究。國內(nèi)的一些學(xué)者也針對不同工況下的氣泡末速度進(jìn)行了實驗研究和模型計算，但這些方法大都根據(jù)經(jīng)驗公式以及氣泡上升過程中的受力分析得到氣泡末速度的模型。然而，由于兩相流
現(xiàn)代電子技術(shù) 2022年15期2022-07-28
- 五軸數(shù)控系統(tǒng)的旋轉(zhuǎn)軸速度規(guī)劃方法*
前一線段運動的末速度，另外需要通過計算確定加速度、驅(qū)動速度和末速度的大小。1.1 運動時間計算假設(shè)存在兩條直線做連續(xù)插補運動，根據(jù)平動軸在第m段運動指令的運行參數(shù)和位移量，可得目標(biāo)最大速度其中：Δlmp、vsml、veml、aml分別為平動軸在該段指令的位移量、起步速度、末速度和加速度。將平動軸的目標(biāo)最大速度vm與預(yù)設(shè)最大速度vcml進(jìn)行比較，存在兩種情況：（1）當(dāng)目標(biāo)最大速度vm小于或等于預(yù)設(shè)最大速度vcml，平動軸的運行時間t為（2）當(dāng)目標(biāo)最大速度vm
制造技術(shù)與機床 2022年7期2022-07-04
- 帶電粒子在勻強磁場中做勻速圓周運動的單元教學(xué)思路與框架
(2)已知初、末速度方向和入射點(射出點)，能確定弦，這利用了弦所在直線是初速度方向和末速度方向的角平分線性質(zhì).臨界條件和極值條件主要是用于確定末速度方向和射出點位置，從而輔助其他條件確定弦.比如臨界條件有恰好不從某條邊界出磁場，可以確定臨界末速度方向與該條邊切線方向一致；極值條件有最遠(yuǎn)的射出點，或者從哪一點射出時間最長等，在這種情況下，可以利用弦為直徑時最長的性質(zhì)確定最遠(yuǎn)的點，或者當(dāng)弦切角最大時，在磁場內(nèi)運動的時間最長等.若弦已確定，入射點和射出點、半徑
物理通報 2022年3期2022-03-04
- 質(zhì)量車運動過程的動力學(xué)及偏航性能分析
當(dāng)質(zhì)量車以相同末速度運行時，車體的最大橫移量與最大點頭角加速度隨著質(zhì)量車的配重增大而減小，而最大點頭角速度趨勢相反。本文研究成果能對質(zhì)量車的設(shè)計及動力學(xué)分析提供一定的參考。質(zhì)量車；運動過程；動力學(xué)性能；偏航特性近年來，我國航母技術(shù)取得快速發(fā)展，而航母之所以在海上戰(zhàn)役中占據(jù)重要地位，是通過艦載機得以實現(xiàn)[1]。目前，艦載機在海上的升降方式主要是運動起飛，即運動裝置向艦載機提供運動力，利用此力的作用，艦載機的速度不斷增大，當(dāng)飛機速度超過最小離艦起飛速度時，飛機
機械 2021年10期2021-11-08
- 關(guān)于Kane難題的一種解決方案
撞點的切向相對末速度與切向相對初速度之比．誠然，由式(10)和式(1)、(3)可知，式(7)中必然有V1x≤V01xω1≤ω01即ΔEk一定大于等于零．而由以上二式得到V1x+r1ω1≤V01x+r1ω01即圓球碰撞點的初、末速度滿足為不失一般性，以下我們導(dǎo)出兩個作平面運動的剛性球碰撞過程中的、含參量k的動能損失計算式，繼而找出關(guān)于k值的滿足能量守恒定律的范圍．2 動能定理的一種形式設(shè)質(zhì)點系中第i個質(zhì)點的質(zhì)量為mi，其在dt時間內(nèi)的初、末速度分別為v0i和
物理通報 2021年10期2021-09-24
- 面向集群對抗的多彈協(xié)同目標(biāo)分配模型與仿真分析
時導(dǎo)彈與目標(biāo)的末速度差ΔVij作為衡量打擊效果的指標(biāo)，目標(biāo)是如何指派使完成任務(wù)的總效率最高，即由于導(dǎo)彈數(shù)量nm大于目標(biāo)數(shù)量nt，該問題可看作一個非平衡指派問題。不同于傳統(tǒng)的非平衡指派問題，該問題的打擊效果指標(biāo)ΔVij需要經(jīng)過比例導(dǎo)引法仿真得到，且存在導(dǎo)彈未能毀傷目標(biāo)的情況（如導(dǎo)彈的末速度過低（假設(shè)最低攔截速度為Vlim），導(dǎo)彈在規(guī)定飛行時間tlim內(nèi)不能飛到目標(biāo)附近，導(dǎo)彈由于過載限制不能命中目標(biāo)等）。2 模型與仿真分析2.1 態(tài)勢初始化假設(shè)有nm個導(dǎo)彈，編
空天防御 2021年3期2021-09-16
- 一種加加速度連續(xù)的加減速算法研究
于點位控制的初末速度為0的S形加減速控制方法；劉志峰和楊亮亮等[4-5]使用牛頓迭代法和智能算法求解各階段時間，OS ORNIORIOS R A等[6-7]提出用于離散系統(tǒng)的多項式加減速控制方法。郭新貴等[8]基于三角函數(shù)提出了正弦加減速，其各階加速度均連續(xù)，擁有最優(yōu)越的加減速柔度，但是正弦函數(shù)計算復(fù)雜，不易在資源有限的嵌入式系統(tǒng)中滿足實時計算要求；李加文等[9]提出采用函數(shù)逼近的方法改造三角函數(shù)加減速，加快了計算速度，但是逼近函數(shù)導(dǎo)致了加加速度不連續(xù)，不
機械制造與自動化 2021年1期2021-02-03
- 靜水中單氣泡運動特性實驗研究
、通用、準(zhǔn)確的末速度預(yù)測關(guān)系式。本文采用高速攝像機和圖像識別技術(shù)，對不同等效體積直徑下氣泡的運動軌跡、變形程度、瞬時速度和末速度進(jìn)行研究。1 實驗裝置實驗裝置如圖1所示，主要由氣泡發(fā)生裝置、實驗段、光源系統(tǒng)、高速攝像機和圖像處理程序組成。氣泡發(fā)生裝置由注射泵、針閥、毛細(xì)管、橡膠塞組成，注射泵采用雷弗TSD-01雙向推拉型注射泵，注射速率控制范圍為1 μL/min～87 mL/min，通過同步器快速切換針閥達(dá)到快速切換注射器正負(fù)行程的目的。毛細(xì)管內(nèi)徑分別為0
原子能科學(xué)技術(shù) 2020年9期2020-09-16
- 新型反作用液動沖擊器的設(shè)計及碰撞性能分析
結(jié)構(gòu)參數(shù)與沖錘末速度的關(guān)系，并采用Fluent、Ansys數(shù)值模擬分析了沖錘徑向擺動對沖擊能量效率的影響，并首次提出了環(huán)形旋轉(zhuǎn)射流噴嘴的運用；葉曉平等[4]針對具體雙作用液動沖擊器結(jié)構(gòu)，采用Matlab數(shù)值模擬計算，討論了不同節(jié)流口徑、活閥行程以及沖錘質(zhì)量等結(jié)構(gòu)參數(shù)對沖擊器輸出性能的影響，并對相應(yīng)結(jié)構(gòu)進(jìn)行優(yōu)化；李瑋等[5]設(shè)計了一款新型軸向輔助破巖工具，并根據(jù)具體設(shè)計結(jié)構(gòu)采用Solidwork/Simulation插件分析了關(guān)鍵部件的應(yīng)力和應(yīng)變分布情況，結(jié)
長江大學(xué)學(xué)報(自科版) 2020年2期2020-05-25
- 渝昆高速鐵路會澤至蒲草塘段線路走向及坡度方案研究
面組合方案對坡末速度的影響，確定最佳坡度方案。2.1 縱斷面概況渝昆高速鐵路會澤至蒲草塘段線路縱斷面穿越會澤至蒲草塘段最高點，從DIK557 km+050 m處開始以隧道形式連續(xù)運用坡度為3‰ (3.95 km)和23‰ (3.2 km)的上坡，在DIK561 km+250 m 處縱斷面到達(dá)越嶺最高點，在此設(shè)何坪子中橋，之后以兩隧道一橋形式采用坡度為25‰ (3.95 km)，3‰ (3.8 km)，18‰ (12 km)和25‰ (2.95 km)的下坡
鐵道運輸與經(jīng)濟(jì) 2020年3期2020-03-31
- 高能射流式液動潛孔錘回程節(jié)流緩沖研究
間隙對回程沖擊末速度的影響如表1所示，節(jié)流間隙為7 mm時(間隙為7 mm時為未加緩沖狀態(tài)，即原樣機狀態(tài))，回程沖擊末速度和沖擊功與無緩沖結(jié)構(gòu)時幾乎相等，可以作為比較的基準(zhǔn)。當(dāng)沖錘粗段與中接頭內(nèi)壁間節(jié)流間隙小于3 mm時， 隨著節(jié)流間隙的減小， 回程沖擊末速度急劇減小，如圖5所示。當(dāng)節(jié)流間隙為1 mm時，回程沖擊末速度降低至0.57 m/s，約為無節(jié)流緩沖時的1/6，回程沖擊功減小到無節(jié)流緩沖時的1/42。當(dāng)節(jié)流間隙進(jìn)一步減小到0.5 mm時，回程沖擊末速
液壓與氣動 2020年1期2020-01-15
- 輸電塔在風(fēng)雨耦合作用下的動力響應(yīng)分析
雨速度則為雨的末速度V1。經(jīng)過文獻(xiàn)的查閱雨滴的末速度與雨滴最大截面尺寸有關(guān)。根據(jù)碰撞定理雨滴的沖擊力也可以由以下公式表示式中n為雨滴單位體積內(nèi)的雨滴數(shù)，ρ為雨滴密度Vs為雨滴碰撞前的末速度b為受沖擊荷載的結(jié)構(gòu)構(gòu)件截面寬度。三、輸電塔體系模擬本文主的靜態(tài)分析主要采用ANSYS來完成，首先需要模擬輸電塔模型建立有限元然后進(jìn)行計算，本文采用LINK10單元來建立輸電塔有限元模型，通過約束輸電塔底部的所有節(jié)點來模擬地面對輸電塔的約束。建立好輸電塔的幾何模型后，選擇
福建質(zhì)量管理 2019年20期2019-11-05
- 船用液壓缸緩沖特性研究
值壓力低，緩沖末速度較小，且緩沖持續(xù)時間不能過長，活塞桿不應(yīng)出現(xiàn)反向運動現(xiàn)象。3 種活塞桿在不同初始間隙時的計算結(jié)果如圖5～圖7 及表2 所示。從計算結(jié)果可看出：1）對于圓柱形活塞桿，隨著間隙增大，其緩沖末速度增大，且緩沖峰值壓力減小。2）對于圓錐形活塞桿，隨著間隙增大，其緩沖末速度變化不明顯，且緩沖峰值壓力減小。相較于圓柱形活塞，圓錐形活塞桿末速度較低，但峰值壓力略高。圖 5 圓柱形活塞桿液壓缸緩沖效果Fig. 5 Cushion effect of c
艦船科學(xué)技術(shù) 2019年8期2019-09-05
- 解決多過程動力學(xué)問題的法寶
——速度—時間圖象的應(yīng)用
間，縱軸看初、末速度，斜率看加速度，面積看位移。還有另外三個拓展物理量，一是中間時刻速度等于平均速度的同時也等于初末速度之和的一半，二是斜率與時間的乘積表示速度的變化量，三是斜率與質(zhì)量的乘積表示物體所受的合力。二、作圖的步驟與技巧1.首先建立橫、縱坐標(biāo)，標(biāo)上符號和單位，長、寬比例適中，總體構(gòu)成一個矩形；2.確定第一個坐標(biāo)點，如(0、v0)即零時刻時初速度不為零；3.確定圖的走向，在縱軸的正半軸斜向上表示增加，斜向下表示減少，在縱軸的負(fù)半軸斜向上表示減少，斜
教學(xué)考試(高考物理) 2019年4期2019-08-05
- 斜面上定向拋體運動的初速度放大鏡效應(yīng)
斜面(圖1).末速度v垂直于斜面方向:(1)小球位移沿斜面方向:(2)由(1)、(2)兩式可得cotα=2tanθ.(3)圖2由此可得,只要小球拋出方向與斜面成角α,滿足cotα=2tanθ,小球就會垂直落向斜面,并原路彈回．即小球是否能垂直落向斜面,與小球的速度大小無關(guān),只與小球的拋出角度有關(guān),只要滿足小球拋出方向與斜面成角α,不同速度對應(yīng)的所有軌跡均與斜面垂直．而增大小球的初速度相當(dāng)于放大了拋體軌跡的圖像(圖2),那么只有末速度與斜面垂直情況下才與初速
物理教師 2019年6期2019-07-30
- 平拋運動中求時間的方法探討
物體到達(dá)某點的末速度與初速度方向之間的夾角?！纠?】如圖2所示，在傾角θ=37°的斜面底端的正上方，以初速度v0=30 m/s平拋一小球，該小球正好垂直打在斜面上，求小球在此過程中經(jīng)歷的時間。(已知：g=10 m/s2,sin37°=0.6,cos37°=0.8，空氣阻力忽略不計)【解析】如圖3所示，將小球落在斜面上的末速度vt進(jìn)行分解，然后根據(jù)幾何關(guān)系可以得到：又小球在豎直方向做的是自由落體運動則vy=gt(2)聯(lián)立(1)(2)式解得：t=4 s【特點】
教學(xué)考試(高考物理) 2019年1期2019-04-24
- 全孔反循環(huán)氣動沖擊潛孔錘設(shè)計及其沖擊碰撞性能研究
如果錘體的沖擊末速度過小，則在巖石上形成的沖擊功小、沖擊頻率低，達(dá)不到?jīng)_擊破巖效果；如果錘體的沖擊末速度過大，則錘體沖擊功大、沖擊頻率高，易使井底巖石發(fā)生重復(fù)破碎，不利于巖石上返，故而需要控制錘體的沖擊速度[8,9]。筆者通過建立潛孔錘虛擬樣機[10]，采用多體動力學(xué)方法和有限元方法，對錘體與鉆頭間的高頻沖擊作用進(jìn)行了仿真模擬，得出了錘體沖擊速度的最適合范圍。1 全孔反循環(huán)氣動沖擊潛孔錘結(jié)構(gòu)設(shè)計1.1 結(jié)構(gòu)與工作原理全孔反循環(huán)氣動沖擊潛孔錘的設(shè)計結(jié)構(gòu)如圖1
長江大學(xué)學(xué)報(自科版) 2019年3期2019-04-22
- 基于加加速度連續(xù)的函數(shù)逼近加減速算法
過時間T1到達(dá)末速度V2，同理可以得到減速步數(shù)N1。令 i∈［1，2，…，N1-1］，得到位移公式如下：當(dāng)i＝N1時，得到減速區(qū)長度S1。（2）恒速段由式（4）得到運行時間為Tc1，則運行步數(shù)為Nc1。總運行步數(shù)N=Nc1+N1，數(shù)控系統(tǒng)首先以V1速度勻速，當(dāng)剩余插補長度等于S1時，進(jìn)入減速區(qū)開始減速。3.2.2 V1＜V2當(dāng)V1＜V2時，數(shù)控系統(tǒng)先從V1加速到V2，然后以V2插補完剩下的路徑。（1）加速段當(dāng)最大速度為V1，末速度為V2時，它的加速段的加速
機械設(shè)計與制造 2018年11期2018-11-12
- 雷暴云內(nèi)電場力對起電和電荷結(jié)構(gòu)的反饋作用?
成物粒子的下落末速度及粒子間的碰并系數(shù)有一定的影響,因而會造成云內(nèi)各種水成物粒子的重新分布.Willams和Lher-mitte[19]利用多普勒雷達(dá)觀測到降水質(zhì)點下降末速度的逐漸變化與電場變化之間的相關(guān)性較好,當(dāng)然,這種效應(yīng)似乎只存在于雷暴中的局部區(qū)域中,即電場強度接近擊穿的區(qū)域.Latham和Saunders[20]通過云室實驗研究指出,在強電化的云中,通過冰晶聚合的方式,雪晶生長率明顯增強;Saunders和Wahab[21]在此工作基礎(chǔ)上進(jìn)一步指出
物理學(xué)報 2018年16期2018-09-11
- 限制空間范圍條件下(類)平拋運動的末速度極值問題舉例
范圍的條件,其末速度、時間、位移等物理量呈現(xiàn)出非單調(diào)變化,使之成為考查學(xué)生物理基本技能、運用數(shù)學(xué)知識解決物理問題的高考的熱點．1 豎直面對拋體運動的限制圖1例1.如圖1所示,某人從同一位置O以不同的水平速度投出3枚飛鏢A、B、C,最后都插在豎直墻壁上,它們與墻面的夾角分別為60°、45°、30°,圖中飛鏢的取向可認(rèn)為是擊中墻面時的速度方向,不計空氣阻力,則下列說法正確的是(A) 3只飛鏢做平拋運動的初速度一定滿足vA0>vB0>vC0.(B) 插在墻上的3
物理教師 2018年6期2018-07-18
- 油氣鉆井巖屑沉降阻力計算模型
況，建立了沉降末速度預(yù)測模型，所得沉降預(yù)測模型與Newton-Rittinger公式很接近。雖然選礦工程中各流態(tài)都有相應(yīng)的球形顆粒沉降末速度預(yù)測模型，但是在選擇計算模型之前必須判斷雷諾數(shù)，而顆粒雷諾數(shù)又與沉降末速度相關(guān)，盡管使用圖表法[4-6]可以不用判斷雷諾數(shù)，但是這會造成較大的誤差且使用起來不夠方便；而近些年對于沉降的研究多以球體或天然沙粒為實驗對象，討論顆粒在特定流體中的沉降規(guī)律，且不同的模型有不同的適用范圍。而在鉆井工程中，巖屑顆粒的形態(tài)與球體及天
天然氣工業(yè) 2018年5期2018-06-26
- Matlab在函數(shù)輔助學(xué)習(xí)中的應(yīng)用
題，在理論證明末速度方向與平拋初速度無關(guān)的基礎(chǔ)上，采用Matlab編程顯示不同平拋初速度情況下的拋物軌跡，計算并繪制拋物落點的速度方向，提供形象化研究支撐[3-5]。（1）原理證明設(shè) 為位移偏向角，由于小球從斜面頂端平拋且落在斜面上，這里 也就等于斜面與水平面夾角，故 為定值；為速度偏向角；_0是平拋初速度，_是末速度在豎直方向上的分量；、分別代表水平、豎直方向位移；表示平拋全過程所用時間，證明如下：式中，因 為定值，所以 為定值，末速度方向始終相同，與平
計算機與網(wǎng)絡(luò) 2018年1期2018-03-21
- 基于粒子成像瞬態(tài)測量技術(shù)的雨滴微物理特性及降雨動能研究
2 mm，降落末速度均值為3.47 m/s，其中直徑在1.00～3.00 mm范圍內(nèi)的雨滴占樣本總數(shù)的87.21%。雨滴直徑和降落末速度呈顯著的對數(shù)關(guān)系?；趯崪y的雨滴微物理特性和降雨強度估算降雨動能，該結(jié)果與傳統(tǒng)的經(jīng)驗?zāi)Ｐ凸浪憬Y(jié)果相對誤差均值為7.28%。該方法得到的降雨動能較以往的經(jīng)驗?zāi)Ｐ湍芨鎸嵉姆磻?yīng)雨滴降落過程中的做功大小，為準(zhǔn)確計算降雨過程中雨滴所造成的濺蝕量奠定基礎(chǔ)。侵蝕；圖像處理；物理特性；雨滴；粒子成像；降雨強度；降雨動能0 引 言雨滴在降
農(nóng)業(yè)工程學(xué)報 2018年2期2018-03-01
- 淺論Kane難題
了碰撞點的切向末速度與切向初速度之比，根據(jù)能量守恒定律指出了合理的k值范圍，從而指出了Kane難題即碰撞過程中的動能損失小于零的原因。斜碰撞；動能；Kane難題；庫侖摩擦定律圖1 均質(zhì)剛性球殼1 動能損失的計算式再設(shè)球殼在整個碰撞過程中受到的切向沖量為IF，由平面運動剛體動力學(xué)方程有(3)(4)球殼的動能損失為(7)將式(4)、(5)、(6)代入式(7)，整理得到(8)以彈性碰撞為例：因為e2=1，所以，為使ΔEk≥0，須有k2≤1，即-1≤k≤1(9)k
物理與工程 2017年6期2018-01-06
- 一類“勻變速直線運動規(guī)律的應(yīng)用問題”的思維整理和論證
確。第0.5s末速度為第1s中間時刻速度，根據(jù)v0.5=1==8m/s，C錯誤；如果在3s前就已經(jīng)停止運動，則物體在第2.5s末速度不等于第3s的平均速度，故D錯誤；此題選擇B選項。解析和思考：要正確解答運動學(xué)規(guī)律的題目，對相應(yīng)規(guī)律在題目中是否成立必需要仔細(xì)辨別和思考。此題中建立一維坐標(biāo)系（如圖1所示），設(shè)物體做初速度為v0，加速度為a的勻減速直線運動。解答此題的關(guān)鍵為，注意到物體做的是勻減速直線運動，那么判定物體什么時候停止運動是關(guān)鍵；設(shè)物體在第2s末之
散文百家·下旬刊 2017年10期2018-01-02
- 運用5W1H教學(xué)策略培養(yǎng)高中物理問題建模能力
得出小球此過程末速度，并通過受力分析求出小球在最低點所受繩的接力大小。第二過程：1）小球碰到木塊后第一過程的受力改變，進(jìn)入第二過程。此過程誰參與：小球及木塊；2）碰撞過程它們受什么力：受碰撞力，其它力忽略；3）它們會怎么運動：速度發(fā)生很快的變化；4）此過程直到什么時候，從哪里到哪里：碰前到碰后過程很短，以小球在第一階段的末速度為起點，以題目中給出的 “碰后小球速度反向且動能是碰前動能的”狀態(tài)為終點；5）此過程采用什么方法處理最簡便：動量守恒定律，但并不能肯
師道(教研) 2017年11期2017-11-23
- 二維完全彈性碰撞的理論研究
軸；可以設(shè)A的末速度v1沿x軸方向分量為vx，在y軸方向上分量為vy，故與B發(fā)生作用的只有vx，根據(jù)一維碰撞規(guī)律，B碰后末速度方向必然和vx方向共線.在任意兩個正交方向上運用分動量守恒，并結(jié)合能量守恒和分速度關(guān)系，即可求解末速度.2 解決過程設(shè)A碰后的末速度大小為v1，B碰后的末速度大小為v2，v1在x和y軸方向的分量分別為vx和vy，A碰后v1與碰前v0方向夾角為β，碰后兩球末速度v1和v2之間的夾角為θ，即有角度關(guān) 系α+β=θ.若引入恢復(fù)系數(shù)本次研究
物理通報 2017年12期2017-11-17
- 一次冰雹天氣的降水現(xiàn)象儀觀測分析
粒子直徑、下落末速度及粒子數(shù)目[1-2]。降水現(xiàn)象儀的數(shù)據(jù)處理單元根據(jù)粒子分布情況結(jié)合降水類型分類圖[3](如圖1所示)判別降水類型。降水現(xiàn)象儀采樣周期為1 min，可全天工作，維護(hù)簡單。圖1 降水類型分類圖Fig.1 Classification map of precipitation types3 要素變化分析本次冰雹過程主要分布在貴陽城區(qū)，貴陽國家基準(zhǔn)站人工觀測到5 min冰雹，發(fā)生在21時21分—21時25分之間。從整個強對流天氣過程來看，本站氣
中低緯山地氣象 2017年5期2017-11-14
- 潛孔沖擊器活塞裂紋的分析
環(huán)?；钊臎_擊末速度一般在8～12 m/s之間[3]。圖1 潛孔沖擊器活塞如圖2所示，潛孔沖擊器活塞的外圓半徑R0=32.5mm，內(nèi)孔半徑R1=14.3 mm，a為裂紋至活塞內(nèi)孔的距離，活塞初始裂紋長度a0=1.5 mm，活塞厚度t=R0-R1=18.2 mm，裂紋位置因子a/t=0.1。圖2 活塞斷面各參數(shù)2 裂紋閾值裂紋閾值即裂紋擴展的下限值，是內(nèi)部力和外部驅(qū)動力之間矛盾運動的邊界點，一般用ΔKth表示。當(dāng)裂紋的應(yīng)力強度因子K達(dá)到并超過裂紋閾值ΔKth
裝備機械 2017年1期2017-05-15
- 降雨發(fā)生裝置雨強和雨滴特性影響因素試驗研究
高度與雨滴下落末速度成正相關(guān)關(guān)系，與雨滴的最大直徑無關(guān)，隨著高度增加，速度的最大增幅可達(dá)57%；噴頭壓力與降雨強度成正相關(guān)關(guān)系，與雨滴下落末速度和譜分布成負(fù)相關(guān)關(guān)系，根據(jù)降雨強度的穩(wěn)定性確定3種類型噴頭的最佳工作壓力分別為0.09，0.07，0.06MPa；噴頭口徑與降雨強度和雨滴譜分布在一定范圍內(nèi)成正相關(guān)關(guān)系。降雨發(fā)生裝置；噴頭；雨強；雨滴譜；影響因素0 引 言降雨降水資料是研究氣候變遷、天氣動力、數(shù)值天氣預(yù)報模式、水分平衡、水文模型等方面的重要參數(shù)，是
中國測試 2017年2期2017-03-09
- 用v-t圖象證明勻變速直線運動的基本規(guī)律
是初速度v0、末速度v、加速度a、時間t和位移x．在v-t圖象中,物體的初速度v0、末速度v、時間t可以直接在坐標(biāo)軸上讀出,物體加速度a可由直線的斜率表示,圖線與坐標(biāo)軸圍成的“面積”表示相應(yīng)時間內(nèi)的位移x,如圖1所示．現(xiàn)在利用v-t圖象來證明勻變速直線運動的基本規(guī)律和重要推論．1) 勻變速直線運動速度與時間的關(guān)系v=v0+at.v=v0+at.2) 勻變速直線運動位移與時間關(guān)系公式3) 勻變速直線運動位移與速度關(guān)系4) 勻變速直線運動位移與平均速度關(guān)系證明
高中數(shù)理化 2016年5期2016-09-26
- 應(yīng)用中學(xué)物理知識分析高速滑翔飛行器的關(guān)鍵氣動參數(shù)
飛行航程和飛行末速度的影響，指出最關(guān)鍵的參數(shù)是初始速度和升阻比，這兩個參數(shù)數(shù)值大，滑翔飛行的距離就遠(yuǎn)，飛行末速度就大.這與較復(fù)雜的3D彈道方程的數(shù)值計算結(jié)論一致.本文采用的物理數(shù)學(xué)分析方法，建立了簡便的解析式，對設(shè)計高超聲速滑翔飛行器有一定的工程應(yīng)用價值.滑翔飛行器高升阻比飛行器氣動設(shè)計互聯(lián)網(wǎng)，特別是移動互聯(lián)網(wǎng)在全球的廣泛使用，使人們可以在任何時間、任何地點在全球的范圍內(nèi)進(jìn)行各種商業(yè)和貿(mào)易的活動，其中服務(wù)傳遞和到達(dá)是非常重要的一個環(huán)節(jié).本文利用初等物理、數(shù)
物理通報 2016年6期2016-09-05
- 基于FPGA的斜面沖擊機末速度測試方案
A的斜面沖擊機末速度測試方案王琳（西安鐵路職業(yè)技術(shù)學(xué)院 陜西 西安 710016）為了評定運輸包裝件在受到水平?jīng)_擊時的耐沖擊強度和包裝對內(nèi)裝物的保護(hù)能力，本文作者廣泛研究的基礎(chǔ)上基礎(chǔ)上特別提出了一種基于FPGA的斜面沖擊機末速度測試方案，經(jīng)過作者實際測試表明此設(shè)計方案具有一定的實用性，達(dá)到了預(yù)期的結(jié)果，并且具有較高的靈活性，可靠性及穩(wěn)定性，且價格低廉，有很大的實用價值和推廣意義。FPGA；斜面沖擊機；末速度；保護(hù)；可靠；價格低廉斜面沖擊機主要由斜面鋼軌道、
電子設(shè)計工程 2015年7期2015-12-15
- 運動的描述易出錯問題辨析
方向一致C.和末速度的方向一致D.加速度為正，速度變化一定為正錯解：如質(zhì)點向左運動，先加速后減速，位移方向不變，而加速度方向發(fā)生了變化，選項A錯；根據(jù)加速度定義式a=△v/t=（v2-v1）/t，可知a與速度變化△v方向一致，與末速度v2方向一致，與初速度v1方向相反，選項CD均對，B錯。答案為CD。錯因分析：物體在一條直線上運動時，當(dāng)初末速度方向相反時，加速度a與末速度方向相同；當(dāng)初速度和末速度方向相同時，末速度大于初速度時加速度“與末速度方向一致，末速
中學(xué)生數(shù)理化·高一版 2015年8期2015-05-30
- 測雨雷達(dá)反演雨滴譜剔除垂直氣流方法的研究
0%）。用平均末速度法估計垂直氣流速度，反演雨滴譜。與地面雨滴譜對比觀測表明，消除垂直氣流影響后測雨雷達(dá)反演的雨滴譜分布更加合理，和地面雨滴譜儀的一致性更好，平均相對偏差減小8%以上；從通過雨滴譜計算的雨強分析，大雨強時偏差減小得更明顯，平均達(dá)到25%。說明這種方法在測雨雷達(dá)反演雨滴譜中具有重要參考價值。平均末速度法，雨滴譜反演，垂直氣流0 引言雷達(dá)對降水的估測在日常的降水預(yù)報中越來越重要，而Z-R關(guān)系是雷達(dá)估測降水的基礎(chǔ)[1-2]，但是Z-R關(guān)系具有很大
Advances in Meteorological Science and Technology 2015年4期2015-02-08
- 液體氣壓式輸彈機故障仿真研究＊
取炮彈強制輸彈末速度為校核參數(shù)，因為其大小直接決定著炮彈能否順利完成卡膛動作，是反映輸彈機輸彈性能的重要參數(shù)。實驗結(jié)果與仿真結(jié)果匯總?cè)绫?所示。表1 輸彈機強制輸彈炮彈末速度從表1可以看出，輸彈機強制輸彈炮彈末速度仿真結(jié)果與實驗值能夠較好地吻合，說明輸彈機虛擬樣機模型在反映輸彈機輸彈性能方面有較高的可信度，仿真結(jié)果具有實際意義，可以作為對物理樣機性能評測、故障分析的有力工具和平臺。4 故障仿真分析由式（2）可知，初始?xì)鈮杭俺跏既莘e決定著輸彈力的大小，繼而影
艦船電子工程 2014年3期2014-11-23
- 基于移動閉塞原理的列車追蹤模型及追蹤間隔研究
傳統(tǒng)模型中追蹤末速度為零的設(shè)定,綜合前車位置和速度來計算追蹤車輛的追蹤末速度,進(jìn)一步縮小了追蹤間隔時間,提高了運行效率.利用具體線路數(shù)據(jù)進(jìn)行仿真計算,將常規(guī)模型與新模型的計算結(jié)果進(jìn)行了比較.1 常規(guī)移動閉列車追蹤運行模型傳統(tǒng)鐵路行車采取的是固定閉塞,利用計軸、軌道電路、信號機等方式將鐵路劃分出固定的閉塞分區(qū).移動閉塞取消了固定劃分的閉塞分區(qū),其閉塞分區(qū)保持在前行車輛尾部一定的安全距離之后,隨著列車的移動而不斷移動.基于移動閉塞理論的列車控制系統(tǒng)釆用移動閉塞
河南科技學(xué)院學(xué)報(自然科學(xué)版) 2014年2期2014-02-05
- 潛孔沖擊器活塞的應(yīng)力強度因子有限元分析
圓角半徑和沖擊末速度對應(yīng)力強度因子的影響應(yīng)力強度因子還與潛孔沖擊器活塞的幾何結(jié)構(gòu)和實際工況有關(guān)［7］。在活塞的幾何結(jié)構(gòu)中，影響活塞壁厚的內(nèi)孔直徑和小徑處的倒圓角半徑是最為關(guān)鍵的因素，實際工況不同主要反映在活塞的沖擊末速度上。在a／t＝0.9處，分別計算了在7～12m／s的沖擊末速度下，內(nèi)孔直徑分別為24.6～34.6mm和倒圓角半徑分別為14～16mm情況下的應(yīng)力強度因子值如表2所示，分析結(jié)果見圖2－4。表2 不同條件下的應(yīng)力強度因子值圖2 應(yīng)力強度因子隨
湖北工業(yè)大學(xué)學(xué)報 2014年5期2014-01-15
- 潛孔沖擊器活塞的有限元動態(tài)仿真模擬分析
圓角半徑和沖擊末速度對活塞應(yīng)力應(yīng)變的影響及其變化規(guī)律。圖1 斷裂的活塞1 潛孔沖擊器工作原理潛孔沖擊器一般由活塞、鉆頭、巖石沖擊器組成［2］（見圖2），其具體工作原理是高壓氣體通過一定的氣路首先進(jìn)入潛孔沖擊器的前腔，由于前腔內(nèi)氣壓P2處于高壓狀態(tài)，后腔內(nèi)氣壓P1處于低壓狀態(tài)，于是潛孔沖擊器內(nèi)部的活塞開始做回程運動。當(dāng)活塞回程到一定距離時，由于氣動沖擊器內(nèi)部氣閥的變換，使得前腔內(nèi)氣壓P2逐步下降，最后處于低壓狀態(tài)，而后腔內(nèi)的氣壓P1轉(zhuǎn)變?yōu)楦邏籂顟B(tài)，活塞便依靠
長江大學(xué)學(xué)報(自科版) 2013年34期2013-08-11
- 對一道運動學(xué)問題的深度思考
上木板，離開時末速度vt也一定相等．1 對兩個木板運動的分析：令μ甲(1)圖像法由于滑塊在每塊木板上都做勻減速運動，在保證相同的初速度下，且每塊木板上滑行的位移相同，則末速度必然相同，可畫出圖2(a)、(b)對應(yīng)的v-t圖，如圖2(c).根據(jù)v-t圖可知，按圖2(a)運動的時間ta較圖2(b)運動的時間tb要短．圖2(2)平均速度法設(shè)物體滑到中點的速度為v，則其從左端滑到右端，有t=t1+t2根據(jù)以上兩式可知：要想使物體在物塊上運動的時間最短，必須保證小物
物理通報 2012年9期2012-01-23
- 基于固粒沉降的有桿采油設(shè)備選型
固粒的自由沉降末速度進(jìn)行研究時發(fā)現(xiàn),固粒達(dá)到沉降末速的時間很短,即固粒在流體中達(dá)到平衡運動所需要的時間很短,時間的數(shù)量級在10-3s左右,因此為了簡化分析,忽略固粒在變加速運動達(dá)到沉降末速度所需要的時間,即認(rèn)為固粒運移速度隨流體速度變化瞬間達(dá)到沉降末速度。根據(jù)固粒受力平衡方程(10),即結(jié)合式(9)給定的自由沉降末速度,可得固粒在運動流體中的沉降末速為式中,vs為固粒的沉降末速度;vl為流體的流速;vs0為固粒的自由沉降末速度。3 有桿采油設(shè)備選型3.1
石油礦場機械 2010年1期2010-12-11
- 子彈打木塊問題的圖像解法
間 t、共同的末速度 v共又將如何變化?答:(1)如果子彈初速度增大;子彈的速度圖線將上移,子彈和木塊的加速度均不變,此間木塊位移 s木和子彈位移s子均增大、打入深度d和打入時間t也增大、共同的末速度 v共也增大,如圖1-1所示.圖1 -1圖1 -2圖1 -3(2)如果子彈質(zhì)量增大;子彈的速度圖線將變緩(加速度變小),木塊位移 s木增大、子彈位移s子也增大、打入深度 d增大、打入時間 t增加、共同的末速度 v共增大,如圖1-2所示.(3)如果木塊質(zhì)量增大,
物理教師 2010年3期2010-07-24