晶格

交疊積分確定不同晶格的能帶結(jié)構(gòu),因其物理意義明確、計(jì)算過程簡(jiǎn)單而得到廣泛應(yīng)用,關(guān)于簡(jiǎn)單立方、簡(jiǎn)單正交、體心立方和面心立方晶格的緊束縛電子能帶計(jì)算均有文獻(xiàn)論述[1,2]．王春安等[3]和鐘萬蘅等[4]分別采用Matlab程序和固體物理CAI軟件直觀展示了立方晶格緊束縛s態(tài)電子的等能面．六角密積晶格與面心立方晶格同屬于密堆積結(jié)構(gòu),但六角密積晶格的緊束縛電子能帶則鮮有報(bào)道．兩種晶格的堆積方式不同,則緊束縛電子能帶結(jié)構(gòu)必然存在本質(zhì)差別,有必要深入探究．王瑞旦等人[

基于Kekulé晶格，驗(yàn)證了物質(zhì)拓?fù)湎嗯c晶格原子間耦合作用之間的關(guān)系，研究了非厄米效應(yīng)對(duì)拓?fù)浣^緣體的影響。設(shè)計(jì)了兩種格點(diǎn)增益損耗分布方式，分別說明了不同增益損耗對(duì)體態(tài)能譜、邊緣態(tài)能譜的影響。隨著增益損耗值的增大，體態(tài)能譜和邊緣態(tài)能譜將經(jīng)歷能帶間隙減小，能帶在臨界值處關(guān)閉形成狄拉克點(diǎn)，隨后狄拉克點(diǎn)劈裂形成一對(duì)奇異點(diǎn)的過程。區(qū)別于傳統(tǒng)對(duì)Kekulé晶格的研究，在保持系統(tǒng)胞內(nèi)耦合作用相同的基礎(chǔ)上，將胞間耦合作用分化為水平方向和垂直方向的兩個(gè)量，分別進(jìn)行調(diào)控，驗(yàn)證

s/GaSb 超晶格是量子級(jí)聯(lián)激光器(quantum cascade lase,QCL)和帶間級(jí)聯(lián)激光器(interband cascade lasers,ICL)結(jié)構(gòu)中重要的組成,特別是作為 ICL 的上下超晶格波導(dǎo)層是由大量的超薄外延層(納米量級(jí))交替生長(zhǎng)而成,細(xì)微的晶格失配便會(huì)直接導(dǎo)致材料晶體質(zhì)量變差,而且每層的厚度和組分變化會(huì)強(qiáng)烈影響材料結(jié)構(gòu)性能.論文研究驗(yàn)證了 InAs/GaSb 超晶格材料生長(zhǎng)的最佳溫度約在420 ℃.通過在襯底旋轉(zhuǎn)的情況下生長(zhǎng)

論上已預(yù)測(cè)在多種晶格上能實(shí)現(xiàn)量子自旋霍爾態(tài),比如kagome晶格[3, 4]、decorated honeycomb晶格[5-8]、lieb晶格[9, 10]、square-octagon晶格[11]、ruby晶格[12, 13]等等。其中,對(duì)于square-octagon晶格,已有多個(gè)研究組對(duì)其展開了理論研究。Kargarian和Fiete于2010年指出,square-octagon晶格在考慮自旋軌道耦合作用或非阿貝爾規(guī)范場(chǎng)時(shí),能實(shí)現(xiàn)拓?fù)浞瞧接瓜郲11

O3(111)超晶格的電子結(jié)構(gòu)、電學(xué)和磁學(xué)性質(zhì).研究結(jié)果表明,SrVO3/SrTiO3(111)超晶格可通過調(diào)節(jié)間隔層SrTiO3 的厚度實(shí)現(xiàn)鐵磁半金屬-鐵磁絕緣體的轉(zhuǎn)變.SrVO3 亞層之間可以通過厚度為2 個(gè)原子層的SrTiO3 間隔層發(fā)生層間耦合,超晶格呈現(xiàn)鐵磁半金屬態(tài);當(dāng)間隔層SrTiO3 的厚度等于3 個(gè)原子層時(shí),超晶格出現(xiàn)小的帶隙(約0.28 eV);當(dāng)間隔層SrTiO3 的厚度大于3 個(gè)原子層時(shí),超晶格出現(xiàn)較大帶隙,呈現(xiàn)鐵磁絕緣態(tài).進(jìn)一步對(duì)S

］。研究表明，光晶格中的BECs 為非線性自局域態(tài)及動(dòng)力學(xué)的研究提供了一個(gè)理想的平臺(tái)。在光晶格中，多種物質(zhì)波孤子被研究，物質(zhì)波孤子的形成與量子液滴的形成存在一定的物理相似性，因此在量子液滴的研究中引入光晶格有重要意義。近年來，ZHOU 等人研究了一維光晶格中的量子液滴動(dòng)力學(xué)問題，結(jié)果表明晶格勢(shì)對(duì)量子液滴的穩(wěn)定性有影響［40］；DONG 等人研究了光晶格中的多穩(wěn)量子液滴［41］；ZHENG 等人分別探究了二維周期勢(shì)中onsite 和offsite 型晶格量子

030024)晶格材料由于具有優(yōu)異的比剛度、比強(qiáng)度且可表現(xiàn)出較好的韌性，近來得到了廣泛關(guān)注[1]，其可集成晶格結(jié)構(gòu)和復(fù)合材料的優(yōu)勢(shì)，實(shí)現(xiàn)在材料和結(jié)構(gòu)兩個(gè)層次上的優(yōu)化，在航天航空、交通運(yùn)輸?shù)阮I(lǐng)域都存在廣闊的應(yīng)用前景。與傳統(tǒng)輕質(zhì)材料相比，晶格材料由精細(xì)且規(guī)則的單元晶格結(jié)構(gòu)周期性排列而成，其力學(xué)性能高度依賴于單元晶格的特性。目前光刻及增材制造技術(shù)可以實(shí)現(xiàn)對(duì)晶格結(jié)構(gòu)的小尺度幾何控制[2-3]，從而制造出具有各種不同優(yōu)異力學(xué)性能的晶格材料。這些晶格材料大致可分為桁

022)鈣鈦礦超晶格中蘊(yùn)含著豐富的磁現(xiàn)象,特別是錳酸鑭/鎳酸鑭超晶格中的異常磁交換偏置現(xiàn)象是一個(gè)研究熱點(diǎn).本文采用脈沖激光沉積技術(shù),制備出不同取向的錳酸鑭/鎳酸鑭超晶格,并對(duì)超晶格的電輸運(yùn)性能和交換偏置現(xiàn)象進(jìn)行了系統(tǒng)的研究.實(shí)驗(yàn)發(fā)現(xiàn),超晶格在不同取向的襯底上外延生長(zhǎng)并保持晶格應(yīng)力;超晶格的母體是Mott 絕緣體并遵循二維Mott 變程躍遷導(dǎo)電機(jī)理;不同取向的超晶格都表現(xiàn)出交換偏置現(xiàn)象;場(chǎng)冷和零場(chǎng)冷曲線表明在低溫下超晶格中存在兩種不同的磁性組元.對(duì)超晶格交換

莫爾結(jié)構(gòu)，因其子晶格是固有的原子晶格，所以難以調(diào)控。近年來，基于人工子晶格（如金屬超材料、光子晶體等）構(gòu)造的莫爾晶格結(jié)構(gòu)引起了研究者重視，如采用金屬超材料形成的表面等離激元莫爾晶格，可誘導(dǎo)產(chǎn)生強(qiáng)圓二向色性的光場(chǎng)［6］。理論研究表明，采用光子晶體構(gòu)造的光子莫爾晶格表現(xiàn)出比子晶格更寬的禁帶以及更平的能帶［7-10］，實(shí)驗(yàn)上光子莫爾晶格可以采用多種方式產(chǎn)生，如葉芳偉等［11-12］提出的在光折變晶體中通過光強(qiáng)誘導(dǎo)方法構(gòu)造光子莫爾晶格，實(shí)現(xiàn)了空間光孤子的調(diào)控。曾健

可以計(jì)算任意假想晶格結(jié)構(gòu)總能. 本文利用密度泛函理論[4,5]結(jié)合第一性原理軟件(Quantum Espresso)[6,7]對(duì)釙、鎢、鋁和鎂等金屬晶體進(jìn)行模擬，計(jì)算其在不同晶體結(jié)構(gòu)下隨晶格常數(shù)變化的能量曲線，討論各金屬晶體的理論晶格結(jié)構(gòu)，并與實(shí)驗(yàn)結(jié)果進(jìn)行對(duì)比，從理論角度解釋為何不同金屬呈現(xiàn)不同晶體類型.1 計(jì)算方法與模型采用密度泛函理論(DFT)框架下的PBE[8]泛函，利用第一性原理軟件(Quantum Espresso)進(jìn)行計(jì)算. 使用SSSP贗勢(shì)[

究了量子點(diǎn)與有限晶格耦合系統(tǒng)的電導(dǎo)性質(zhì)，并發(fā)現(xiàn)改變樣品-引線耦合強(qiáng)度將改變零能附近電導(dǎo)峰的數(shù)目[14，15];有限晶格與兩端引線之間的量子點(diǎn)或勢(shì)壘可以有效地調(diào)控樣品與引線之間的耦合強(qiáng)弱，并展示邊緣態(tài)與體態(tài)的不同響應(yīng);更簡(jiǎn)單有效地調(diào)控理想引線與晶格樣品耦合強(qiáng)度是改變引線與樣品最鄰近格點(diǎn)原子之間的躍遷能.本文研究有限Su-Schriefer-Heeger(SSH)晶格[16]的體態(tài)和邊緣態(tài)的電導(dǎo)峰.有限SSH 晶格是能夠?qū)崿F(xiàn)拓?fù)湎嘧兒腕w態(tài)與邊緣態(tài)共存的最簡(jiǎn)單一

對(duì)馬氏體和鐵素體晶格常數(shù)的影響規(guī)律.研究結(jié)果表明,馬氏體和鐵素體的晶格常數(shù)均隨著溫度的升高而逐漸增大,但馬氏體的衍射峰有分峰現(xiàn)象,而鐵素體的衍射峰沒有分峰現(xiàn)象.對(duì)馬氏體的{110}和{200}衍射峰進(jìn)行分峰處理,得到馬氏體晶格常數(shù)a 和c 隨溫度升高逐漸增大,但晶格常數(shù)a 的增大速度要大于c 的速度,即馬氏體的正方度逐漸降低.當(dāng)溫度升至500 ℃時(shí),馬氏體正方度c/a=1.鐵素體的晶格常數(shù)隨溫度的變化規(guī)律與馬氏體晶格常數(shù)a 的基本相同,而與馬氏體晶格常數(shù)c

)基于一維水平光晶格的鍶原子光晶格鐘實(shí)驗(yàn)平臺(tái),當(dāng)系統(tǒng)的穩(wěn)定度和不確定度達(dá)到10—18 量級(jí)以上時(shí),由量子隧穿效應(yīng)引起的鐘頻移變得不容忽視.在淺光晶格中,量子隧穿效應(yīng)會(huì)使鐘躍遷譜線發(fā)生明顯的展寬現(xiàn)象,因此,本文通過研究淺光晶格中的量子隧穿現(xiàn)象,為87Sr 原子光晶格鐘系統(tǒng)不確定度的評(píng)估奠定基礎(chǔ).本實(shí)驗(yàn)在一維87Sr 原子光晶格鐘平臺(tái)上,利用超穩(wěn)超窄線寬的698 nm 激光激發(fā)87Sr 冷原子1S0(|g〉)→3P0(|e〉)躍遷(即鐘躍遷),實(shí)現(xiàn)了對(duì)鍶原子分

波展開法需要離散晶格內(nèi)部，建立邊值問題涉及的線性方程組規(guī)模大、未知數(shù)多且計(jì)算量大；傳輸矩陣法存在數(shù)值不穩(wěn)定的缺陷。近年來，Huang等[14]提出了能有效模擬光子晶體的Dirichlet-to-Neumann(DtN)映射方法，Yuan等[15-16]利用DtN映射方法計(jì)算二維光子晶體帶隙；Ye等[17]利用DtN映射方法計(jì)算二維三角形排列和蜂巢狀排列光子晶體的等頻線；Wang等[18]利用DtN映射方法計(jì)算二維蜂巢狀排列光子晶體波導(dǎo)；Hu等[19]利用D

會(huì)引起基體點(diǎn)陣的晶格畸變[5], 并且有時(shí)添加多個(gè)組元對(duì)多元合金的硬度并沒有明顯改善。 為了解晶格畸變所引起的固溶強(qiáng)化對(duì)多元合金的強(qiáng)化作用, 可以通過其他工藝參數(shù)的優(yōu)化調(diào)整來實(shí)現(xiàn)合金形貌組織、致密度等方面的一致性。 在此條件下, 由于合金成分的變化所引起的晶格畸變則成為合金硬度強(qiáng)度提高的主要原因[6]。在面心立方固溶體合金中,最常見的晶面為(200)、(220)及(111)面,各個(gè)晶面的短程結(jié)構(gòu)如圖1所示,其中最密排晶面為(111)面,該晶面的原子堆積方式

激光駐波形成的光晶格勢(shì)阱中的物性研究受到了廣泛地關(guān)注，主要是研究局陷于光晶格勢(shì)阱中BEC 的性質(zhì)可為原子激光和原子干涉儀等具體應(yīng)用提供更加廣泛的市場(chǎng)［1-14］.值得一提的是，Eiermann 等［11］在局陷于光晶格勢(shì)阱的BEC 體系中實(shí)驗(yàn)觀察到了一種隙孤子( gap soliton) ，且這一隙孤子一直釘扎于光晶格的某一具體位置既不發(fā)生衰減也不會(huì)產(chǎn)生形狀等方面的改變，它為一典型的空間局域化的隙孤子( Spatially Localized Gap So

脈沖載荷的影響。晶格材料與蜂窩材料相似，具有超輕、高模量、高強(qiáng)度、延性好等特點(diǎn)，近年來得到了廣泛關(guān)注及研究[1-2]。與其他輕質(zhì)材料相比，晶格材料一般由精細(xì)、規(guī)則的單元結(jié)構(gòu)周期性排列而成，其力學(xué)性能高度依賴單元晶格的特性。光刻及增材制造技術(shù)可以實(shí)現(xiàn)對(duì)單元晶格結(jié)構(gòu)的小尺度幾何控制及精細(xì)制造[3]，從而獲得具有各種不同優(yōu)異力學(xué)性能的晶格材料。目前對(duì)晶格材料的研究大多集中于探索具有高比強(qiáng)度、高比剛度的晶格材料，并通過仿生、優(yōu)化等方法得到大量新型晶格結(jié)構(gòu)[4-6]

可控厚度;刻蝕;晶格【Keywords】electrochemical deposition; gold foil; single crystal silicon; controllable thickness; etching; lattice【中圖分類號(hào)】TB33;TN304.0? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ?【文獻(xiàn)標(biāo)志碼】A? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ?

面的增材制造保形晶格結(jié)構(gòu)生成方法肖文磊，林載盛，熊唱日，王世平，魏 巍，趙 罡(北京航空航天大學(xué)機(jī)械工程及自動(dòng)化學(xué)院，北京 100191)晶格結(jié)構(gòu)因其具備特殊的機(jī)械性能，已成為增材制造復(fù)雜結(jié)構(gòu)設(shè)計(jì)和制造的重要研究領(lǐng)域之一。針對(duì)傳統(tǒng)的模型晶格結(jié)構(gòu)生成方法需要通過對(duì)參數(shù)化建模的晶格結(jié)構(gòu)網(wǎng)格進(jìn)行裁剪或?qū)ζ渚W(wǎng)格進(jìn)行保形變形實(shí)現(xiàn)，且生成效率較低的問題，提出一種基于參數(shù)曲面的增材制造保形晶格結(jié)構(gòu)生成方法，實(shí)現(xiàn)晶格結(jié)構(gòu)對(duì)曲面空間的適應(yīng)和高效生成。首先，基于一種矩陣方法完

3/SrTiO3晶格的(111)方向生長(zhǎng)三層結(jié)構(gòu)[6]以及在冷原子限制下的光學(xué)晶格中[7]，研究發(fā)現(xiàn)了T3晶格，這種晶格的低能行為和石墨烯中的哈密頓量完全一致[8]。α-T3晶格最早出現(xiàn)在光晶格中，同時(shí)Hg1-xCdxTe 在二維極限和臨界摻雜下，也能滿足α-T3晶格模型[9]，作為一種介于石墨烯蜂巢晶格和T3dice 晶格的二維材料，參數(shù)α主要用來描述中央格點(diǎn)與蜂巢格點(diǎn)的耦合強(qiáng)度[10]。在α-T3晶格的大量研究中，已經(jīng)發(fā)現(xiàn)Klein 隧穿效應(yīng)[11,1

Cummings晶格模型和Rabi晶格模型的量子相變: Mott絕緣體相-超流體相量子相變, 探索了光的聚束-反聚束行為, 研究了Kerr非線性作用對(duì)量子相變與光子統(tǒng)計(jì)特征的影響.研究結(jié)果表明, 在Rabi晶格模型中二能級(jí)原子和光子相互作用強(qiáng)度g和格點(diǎn)之間光子躍遷強(qiáng)度J的增大會(huì)使晶格體系從Mott絕緣體相向超流體相轉(zhuǎn)變, 同時(shí), 光子統(tǒng)計(jì)行為由聚束轉(zhuǎn)變?yōu)榉淳凼? 而Kerr非線性強(qiáng)度的增大抑制了Mott絕緣體相-超流體相相變, 但促進(jìn)了光子聚束與反聚束之間

趙 罡基于周期性晶格的3D打印模型輕量化方法肖文磊，王志明，王世平，趙 罡(北京航空航天大學(xué)機(jī)械工程及自動(dòng)化學(xué)院，北京 100191)為了獲得3D打印模型節(jié)材效果和優(yōu)化的物理力學(xué)性能，從晶格的形狀多變性出發(fā)，提出了一種基于晶格的3D打印輕量化結(jié)構(gòu)生成方法，由此產(chǎn)生的輕量化結(jié)構(gòu)用來替代給定模型的實(shí)體空間。首先，提出了一種通用的晶格描述方法，進(jìn)而對(duì)晶格的幾何和拓?fù)涮卣鬟M(jìn)行個(gè)性化設(shè)計(jì)。其次，通過在模型包圍盒內(nèi)周期性排列晶格單元，構(gòu)造出了實(shí)體建模所依附的拓?fù)涔羌芙Y(jié)

(Si/Ge)超晶格結(jié)構(gòu).采用非平衡分子動(dòng)力學(xué)(NEMD)方法模擬了硅/鍺超晶格在3 種不同周期分布下的熱導(dǎo)率, 并研究了樣本總長(zhǎng)度和溫度對(duì)熱導(dǎo)率的影響.模擬結(jié)果表明: 梯度和隨機(jī)周期Si/Ge 超晶格的熱導(dǎo)率明顯低于均勻周期結(jié)構(gòu)超晶格; 在不同的周期結(jié)構(gòu)下,聲子分別以波動(dòng)和粒子性質(zhì)輸運(yùn)為主; 均勻周期超晶格熱導(dǎo)率具有顯著的尺寸效應(yīng)和溫度效應(yīng), 而梯度、隨機(jī)周期Si/Ge 超晶格的熱導(dǎo)率對(duì)樣本總長(zhǎng)度和溫度的依賴性較小.1 引 言目前, 人類對(duì)能源的利用效率

素可以獨(dú)占Al亞晶格、Ni亞晶格,或同時(shí)占據(jù)Ni,Al 2種晶格。因此,想要研究替代元素對(duì)Ni3Al力學(xué)性能的作用,首先要清楚替代元素在Ni3Al中的占位行為。探索替代元素在Ni3Al中的占位行為對(duì)理解和研究其對(duì)Ni3Al力學(xué)性能的強(qiáng)化作用十分重要。實(shí)驗(yàn)上,已有多種研究手段探索合金化元素在Ni3Al中的占位問題,如原子探針[5]、透射電子顯微鏡[6]、X射線衍射等[7]。但是,由于實(shí)驗(yàn)研究成本較高,只有少數(shù)的金屬元素能夠被重點(diǎn)研究。綜合來看,理論研究方法可

域空心光束、光環(huán)晶格的研究逐漸引起相關(guān)研究人員的關(guān)注。Arnold等首次提出利用拉蓋爾高斯(Laguerre-Gaussian,LG)渦旋光束共軸疊加產(chǎn)生光環(huán)晶格,利用其光束截面上亮暗花瓣?duì)罟獍咴谑еC條件下捕獲超冷原子[18],此后Vaity等基于SLM研究光環(huán)晶格的橫向能量流分布及自修復(fù)特性[19],Litvin等研究了光環(huán)晶格的角自重建特性[20],He等實(shí)驗(yàn)研究了2×2光環(huán)晶格陣列的產(chǎn)生方法[21],Miao等實(shí)驗(yàn)研究了混合光環(huán)晶格的產(chǎn)生并對(duì)其特殊的

來,快速發(fā)展的光晶格因其具有完美的周期勢(shì)場(chǎng)和高度的可調(diào)控性,使得研究強(qiáng)關(guān)聯(lián)多體系統(tǒng)成為可能[2?8].2002年,德國(guó)Bloch小組首次在實(shí)驗(yàn)上觀測(cè)到了玻色-愛因斯坦凝聚體(Bose-Einstein condensation,BEC)在光晶格中由超流(superfluid,SF)態(tài)相變到Mott絕緣(Mott insulator,MI)態(tài),從此光晶格成為研究超冷原子強(qiáng)關(guān)聯(lián)多體系統(tǒng)中新奇量子態(tài)的重要手段[9].而對(duì)于自旋大于1/2的原子,光晶格又可以提供一

紹一維和二維正方晶格Ising模型的相變。教材中的正方晶格滿足平移對(duì)稱不變性，且它們的空間維數(shù)僅能取正整數(shù)。分形晶格不具有平移對(duì)稱特點(diǎn)，分形維數(shù)可以是非正整數(shù)，因此，討論分形晶格上自旋模型的相變有一定的理論意義。分形是一種具有高度自相似特性的幾何圖形，分形維數(shù)和分岔度是分形的兩個(gè)重要參數(shù)。20世紀(jì)80年代初，Gefen等人討論了幾種分形晶格上Ising模型的相變問題［1］，得到了無外場(chǎng)下系統(tǒng)的臨界點(diǎn)。從此以后，分形晶格上自旋系統(tǒng)的相變得到了越來越多的重視［

上所使用的一維光晶格光路比較簡(jiǎn)單，實(shí)施起來比較容易。當(dāng)冷原子被囚禁在中心區(qū)域，受重力的影響，一般通過在z方向上外加一個(gè)磁場(chǎng)來抵消重力場(chǎng)的影響[8];此外，磁場(chǎng)還提供了一個(gè)量子化軸。但是，這種方案不可避免地存在原子間的碰撞問題[9]。通過三維光晶格，可以實(shí)現(xiàn)少數(shù)原子占據(jù)每個(gè)格點(diǎn)的布局，從而大大降低了原子間碰撞導(dǎo)致的光頻移[10]。2018年美國(guó)天體物理聯(lián)合實(shí)驗(yàn)室(Joint Institute for Laboratory Astrophysics，JILA

量子力學(xué)領(lǐng)域，光晶格都是研究多體系統(tǒng)的有利工具[1-5]。光晶格本質(zhì)上是采用激光并基于偶極力形成周期性光阱，將冷原子裝載于光晶格勢(shì)阱中，多普勒頻移和光子反沖頻移能被極大地抑制，甚至消除，被廣泛應(yīng)用于高精密光譜、量子模擬、高精度時(shí)間頻率基準(zhǔn)等諸多領(lǐng)域[6-8]?；诠鈱W(xué)交流斯塔克效應(yīng)(A.C.Stark)，光晶格勢(shì)阱中的冷原子被囚禁于一個(gè)激光波長(zhǎng)尺度的位移范圍內(nèi)，即冷原子運(yùn)動(dòng)被限制在“Lamb-Dicke”區(qū)域，避免了自由空間冷原子由于頻移問題而引起的譜線展

解了一維二元復(fù)式晶格電子的能量本征值問題.如所周知[20],Su-Schrieffer-Heeger (SSH)模型[25]描述最簡(jiǎn)單的拓?fù)浣^緣體.不失一般性,一維二元晶格都可以簡(jiǎn)化為Rice-Mele (R-M)模型[26],而SSH模型只是座能量為零的特例.由于空間反演對(duì)稱性破缺,座能量不為零的其他一維二元晶格都被認(rèn)為是拓?fù)淦接沟?其電子能帶的Zak相位不能作為描述拓?fù)湎嘧兒屯負(fù)湎嗟耐負(fù)洳蛔兞縖22,27].然而,只要原胞內(nèi)兩原子之間的躍遷矩陣元小于最

00160 引言晶格結(jié)構(gòu)材料是極具潛力的輕質(zhì)多功能結(jié)構(gòu)材料，與傳統(tǒng)材料相比，晶格結(jié)構(gòu)材料擁有更加優(yōu)良的力學(xué)性能。晶格結(jié)構(gòu)材料在生物醫(yī)療、航空航天等領(lǐng)域應(yīng)用潛力巨大，增材制造的發(fā)展為晶格結(jié)構(gòu)的制造提供了保證。自然界中的生物經(jīng)過數(shù)萬年進(jìn)化，擁有了獨(dú)特的結(jié)構(gòu)及力學(xué)特性，利用其復(fù)雜的多尺度和多相結(jié)構(gòu)可實(shí)現(xiàn)超出人造系統(tǒng)的功能[1]。這些多層生物結(jié)構(gòu)材料往往比單一結(jié)構(gòu)材料具有更合理的力學(xué)特性。以常見的多級(jí)生物體牙齒、骨骼、珍珠等[2]為例，這些生物結(jié)構(gòu)材料擁有卓越的力

研究了一簇金剛石晶格上 S4 模型的相變, 求得了系統(tǒng)的臨界點(diǎn). 結(jié)果表明: 當(dāng)分支數(shù) m=2 和 m＞12 時(shí), 該系統(tǒng)只存在一個(gè)Gauss不動(dòng)點(diǎn) K?=b2/2 , u?2=0 ; 當(dāng)分支數(shù)3≤m≤12時(shí), 該系統(tǒng)不僅有Gauss不動(dòng)點(diǎn), 還存在一個(gè)Wilson-Fisher不動(dòng)點(diǎn), 并且后一個(gè)不動(dòng)點(diǎn)對(duì)系統(tǒng)的臨界特性產(chǎn)生決定性的影響.1 引 言相變是凝聚態(tài)物理學(xué)中的一個(gè)重要研究領(lǐng)域,它是自然界中的一種普遍現(xiàn)象, 如人們熟知的水的氣態(tài)和液態(tài)轉(zhuǎn)變就屬于相變

注[1]. 對(duì)光晶格Fermi氣體及其凝聚體特性的研究也有許多結(jié)果, 包括波的演化, 量子的相變情形, 用共振技巧控制光晶格的性態(tài), 超流與絕緣變, 光晶格Fermi氣體常規(guī)超導(dǎo)體超導(dǎo)電性的微觀現(xiàn)象(BCS)和BEC間過渡的隧穿性態(tài)、 Josephson效應(yīng)、 Bloch振蕩以及由相平面分析與周期性調(diào)制研究BCS[2-15]等. Landau-Zener隧穿效應(yīng)為Fermi凝聚體量子現(xiàn)象, 是系統(tǒng)相鄰能級(jí)間的一種量子隧穿[11]. 文獻(xiàn)[16-27]用解析

平化一大風(fēng)潮后，晶格化風(fēng)格（低多邊形）低多邊形的興起，采用較少的多邊形來表現(xiàn)出棱角分明，來達(dá)到像扁平化那樣的簡(jiǎn)潔美觀的獨(dú)特風(fēng)格。由于晶格化風(fēng)格相關(guān)的課題非常多，對(duì)其的研究和實(shí)踐基本上已經(jīng)達(dá)到飽和了。但是對(duì)于低面設(shè)計(jì)風(fēng)格方面的研究和實(shí)踐卻是少之又少。關(guān)鍵詞 扁平化 晶格化中圖分類號(hào)：J524 文獻(xiàn)標(biāo)識(shí)碼：A1晶格化藝術(shù)風(fēng)格的由來晶格化，英文為L(zhǎng)attice style，最先是起源于3D建模，是指在建立上的模型由大量的多邊形而組成，通過柔化其細(xì)節(jié)讓低細(xì)節(jié)模型看

b原子的大失諧光晶格的設(shè)計(jì)與操控?魏春華1)2) 顏樹華1)2)? 楊俊1)2) 王國(guó)超1)3) 賈愛愛1)2)羅玉昆1)2) 胡青青1)2)1)(國(guó)防科技大學(xué)儀器科學(xué)與技術(shù)系,長(zhǎng)沙 410073)2)(國(guó)防科技大學(xué)量子信息學(xué)科交叉中心,長(zhǎng)沙 410073)3)(火箭軍工程大學(xué),西安 710025)(2016年7月20日收到;2016年9月5日收到修改稿)提出了一種基于87Rb原子的大失諧光學(xué)晶格的設(shè)計(jì)方案,詳細(xì)介紹了光晶格光束的校準(zhǔn)、頻率失諧的調(diào)整以及光

SOL對(duì)二維三角晶格光子晶體帶隙仿真張雁茗，逯貴禎(中國(guó)傳媒大學(xué)，北京 100024)介紹了一種使用COMSOL用數(shù)值計(jì)算方法仿真2D光子晶體色散圖的方法，通過COMSOL將Z方向無限延伸的介質(zhì)介質(zhì)圓柱陣列形成的二維三角晶格光子晶體等效為二維平面進(jìn)行仿真，并采用了獨(dú)特的矩形結(jié)構(gòu)作為該三角晶格光子晶體的單元晶格，相比傳統(tǒng)的用正六邊形作為單元晶格的方法，建模與設(shè)置Floquet周期邊界條件的過程更為簡(jiǎn)單。成功仿真出了該光子晶體的色散圖，并與參考文獻(xiàn)中的結(jié)果進(jìn)行

sN/GaAs超晶格太陽能電池格層設(shè)計(jì)何右青，唐吉玉，潘保瑞(華南師范大學(xué)物理與電信工程學(xué)院，廣東 廣州 510006)本文采用計(jì)算超晶格電子態(tài)常用的Kronig-Penney模型和形變勢(shì)理論，從理論上探討了GaInNAs/GaAs超晶格能帶系統(tǒng)的能帶結(jié)構(gòu)，計(jì)算得到了能帶結(jié)構(gòu)隨各亞層參量變化的一般性規(guī)律、超晶格的能量色散關(guān)系、應(yīng)變?cè)斐傻挠绊懸约安煌瑏唽雍穸鹊南到y(tǒng)禁帶寬度。計(jì)算了超晶格的阱層材料在不同的組分選擇下，GaInAsN/GaAs超晶格吸收帶邊為1e

018)?類三角晶格固/固型聲子晶體的帶隙特性研究*趙寰宇1，曹學(xué)勤2，宋衛(wèi)賓1，許子龍1(1.北京交通大學(xué) 工程力學(xué)研究所，北京 100044；2.內(nèi)蒙古農(nóng)業(yè)大學(xué) 理學(xué)院，呼和浩特 010018)首先劃分7種類三角晶格聲子晶體按三角點(diǎn)陣排列，然后利用平面波展開法計(jì)算了類三角晶格鋼/環(huán)氧聲子晶體的反平面模態(tài)能帶結(jié)構(gòu)，討論了帶隙各向同性和歸一化半徑對(duì)低頻帶隙的影響。結(jié)果表明，類三角晶格鋼/環(huán)氧聲子晶體可以打開不同頻率段較寬帶隙；選取歸一化半徑分別為0.34和

高壓下四方和立方晶格Al3Ti的相穩(wěn)定性理論研究*彭傳庚, 魏笑蕾, 陳樂, 徐建平, 李健(西安石油大學(xué)材料科學(xué)與工程學(xué)院，陜西西安710065)采用密度泛函理論(DFT)計(jì)算方法，分別考察了高壓(0～40 GPa)下D022四方晶格和L12立方晶格Al3Ti的形成能和相穩(wěn)定性。采用三種交換關(guān)聯(lián)泛函，對(duì)優(yōu)化后的平衡結(jié)構(gòu)及其形成能進(jìn)行計(jì)算，計(jì)算結(jié)果表明：在0 GPa下D022-Al3Ti的形成能小于L12-Al3Ti，即常壓下D022晶格結(jié)構(gòu)在熱力學(xué)上更加

石與氯化鈉的復(fù)式晶格，以及晶體的宏觀對(duì)稱性等；在能帶理論中面心立方與體心立方的第一布里淵區(qū)等，采用傳統(tǒng)教學(xué)方式（如幻燈和實(shí)物模型）都難以講述清楚。在這些問題上，教師費(fèi)盡口舌也無法使自己感覺教學(xué)滿意，其結(jié)果是：學(xué)生得不到一個(gè)清晰的物理圖象，即感性認(rèn)識(shí)難以形成和得到豐富，學(xué)生也就難以理解教材和掌握知識(shí)，甚至喪失學(xué)習(xí)固體物理學(xué)的興趣。傳統(tǒng)教學(xué)方式遇到如此困難的原因是，固體物理學(xué)是一門思想性很強(qiáng)，內(nèi)容很抽象的課程，學(xué)習(xí)這門課程需要很強(qiáng)的空間想象力，而傳統(tǒng)方式不能提

)0 引言非線性晶格振動(dòng)的研究源于奇異的FPU統(tǒng)計(jì)難題。對(duì)于非線性晶格振動(dòng)能量不均分以及回歸現(xiàn)象，F(xiàn)ord在1961年及Jackson在1963年做了進(jìn)一步的驗(yàn)證[1-2]，由此非線性晶格振動(dòng)的研究圍繞FPU難題拉開了帷幕。首先比較圓滿地解釋FPU現(xiàn)象的是Zabusky和Kruskal，他們采用連續(xù)極限方法研究了一維低序、長(zhǎng)波情況下的非線性晶格的振動(dòng)行為[3-4]，得到了這一晶格系統(tǒng)的振動(dòng)可用KdV方程來描述， KdV方程的解為孤子。而Chirikov等人

是針對(duì)某個(gè)特定的晶格結(jié)構(gòu)，通過調(diào)控其結(jié)構(gòu)參數(shù)來實(shí)現(xiàn)大PBG優(yōu)化［1-5］，這就限制了優(yōu)化和設(shè)計(jì)大PBG研究工作的進(jìn)一步開展.而影響PBG寬度的因素很多，如晶格結(jié)構(gòu)、材料介電常數(shù)、晶格常數(shù)、原子半徑及缺陷類型等.本文主要采用平面波法［6-7］，詳細(xì)分析影響三角晶格PBG的因素.1 周期性三角晶格的PBG對(duì)于三角結(jié)構(gòu)晶格中的圓形原子，其單位元為平行四邊形，介電常數(shù)在倒格子空間的分布不能直接通過倒格矢得到，只能應(yīng)用數(shù)值快速傅里葉變換FFT算法得到.而FFT一般僅

ion Jack晶格上各向異性二體耦合相互作用的混合自旋-1/2—自旋-伊辛模型, 運(yùn)用自由費(fèi)米近似方法對(duì)模型進(jìn)行了求解, 得到了模型臨界溫度的自由費(fèi)米近似解.Union Jack 晶格; 混合自旋-1/2—自旋-伊辛模型; 臨界溫度; 自由費(fèi)米近似解Union Jack晶格上伊辛自旋-1/2模型的提出[1], 此模型與自由費(fèi)米模型的等價(jià)[2], 以及后來研究者所做的Union Jack 晶格上混合自旋伊辛模型的推廣性研究[3-6], 揭示出Union J