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    C、Mn對γ-Fe層錯能影響的第一性原理研究

    2023-11-28 09:56:48蔣人豪盧冠杰
    上海金屬 2023年6期
    關(guān)鍵詞:孿晶勢壘晶胞

    蔣人豪 盧冠杰 董 瀚 史 文 王 洋

    (1.上海大學(xué) 材料科學(xué)與工程學(xué)院,上海 200444;2.上海大學(xué) 計算機工程與科學(xué)學(xué)院,上海 200444)

    先進(jìn)高強鋼因具有良好的力學(xué)性能而被廣泛應(yīng)用于眾多領(lǐng)域[1-3]。其優(yōu)異的力學(xué)性能主要來源于變形過程中奧氏體發(fā)生的相變誘導(dǎo)塑性(transformation induced plasticity,TRIP)和/或?qū)\晶誘導(dǎo)塑性(twinning induced plasticity,TWIP)效應(yīng)[4]。這兩種變形機制都是提高材料強韌性的重要手段,不同之處在于TRIP效應(yīng)是鋼在變形過程中亞穩(wěn)奧氏體經(jīng)歷γ →ε →α′相變或γ →ε 相變[4],使材料的強度和塑性得到提高,而TWIP效應(yīng)則是在變形過程中出現(xiàn)孿晶組織,使材料的強韌性得到改善[5]。層錯能(stacking fault energy,SFE)是決定材料變形機制的重要因素之一[6]。層錯能小于18 mJ/m2,相變是主要的變形機制;層錯能介于12 ~35 mJ/m2之間,孿晶是主要的變形機制;層錯能大于35 mJ/m2,滑移占主導(dǎo)[7-10]。層錯能是一種原子尺度的性能[8],試驗中任何一個細(xì)微的變化都將影響層錯能的準(zhǔn)確度,而采用理論計算可準(zhǔn)確獲得各元素對層錯能的影響。C、Mn是先進(jìn)高強鋼中的重要元素[11-12],對層錯能具有重要影響,故本文通過第一性原理計算研究了C、Mn 對γ-Fe 層錯能的影響,并以形成層錯后的自由能ESF為依據(jù)確定C、Mn 在γ-Fe 中的最穩(wěn)定位點,計算和預(yù)測了相應(yīng)的層錯能和變形機制。

    1 理論方法

    層錯是金屬中常見的晶體缺陷,由正常堆垛的原子層出現(xiàn)錯排而引起。在面心立方(face center cubic,F(xiàn)CC)金屬的密排面上,原子的正常堆垛順序從... ABCABCABC... 轉(zhuǎn)變?yōu)?..ABCABC |BCABC...時,就形成了一個內(nèi)廩層錯,層錯區(qū)域變?yōu)镠CP(hexagonal close packed)結(jié)構(gòu)。“|”代表層錯所在位置。γSF表示層錯能,表達(dá)式為,其含義為自由能之差與層錯面積之比。Gdef、Gfcc、A分別代表形成缺陷時的自由能、完美排列晶體的自由能以及層錯面積。本文采用Bleskov等[13]提出的層錯模型,由FCC 晶胞經(jīng)過切面得到,如圖1 所示。層錯模型有12層,每層2 個原子。圖1 中紅色虛線為層錯面,層錯面上半部分方向進(jìn)行剪切。位移量為時,會形成一個勢壘USF(unstable stacking fault),對應(yīng)的層錯能為γUSF,γUSF越大,變形需要克服的勢壘越大。位移量為時,在層錯面附近形成ε 相(intrinsic stacking fault,ISF結(jié)構(gòu)),如圖1(e)綠框所示。ISF 結(jié)構(gòu)對應(yīng)的層錯能為內(nèi)廩層錯能(intrinsic stacking fault energy,ISFE),即γISF。γISF>0,代表形成缺陷時體系自由能高于FCC 晶體,F(xiàn)CC 相更穩(wěn)定,不會發(fā)生γ→ε轉(zhuǎn)變;γISF<0,容易發(fā)生γ→ε轉(zhuǎn)變。在形成ISF 結(jié)構(gòu)后,將圖1(e)藍(lán)框內(nèi)的原子進(jìn)行“二次剪切”,可獲得孿晶(twin stacking fault,TSF結(jié)構(gòu)),剪切時存在兩個特殊值,分別為γUTF孿晶勢壘與γTSF孿晶缺陷能[14]。

    圖1 構(gòu)建層錯模型示意圖((a)FCC晶胞;(b)切面后晶胞的側(cè)視圖;(c)切面后晶胞的俯視圖;(d)擴胞后的層錯模型,黃色原子磁序為正,紫色原子磁序為負(fù);(e)ISF結(jié)構(gòu),藍(lán)框內(nèi)為ε相;(f)TSF結(jié)構(gòu),黃框內(nèi)為孿晶)Fig.1 Schematic diagrams of building a stacking fault model((a)FCC unit cell;(b)side view of the unit cell after sectioning;(c)top view of the unit cell after sectioning;(d)stacking fault model obtained by cell expansion,where yellow atoms represent positive magnetic order,and purple atoms represent negative magnetic order;(e)ISF structure,ε phase in the blue box;(f)TSF structure,twinning in the yellow box)

    本文通過Jo 等[15]的塑性理論,由γd值判斷層錯、孿晶、滑移傾向,表達(dá)式為

    式中:-0.5 <γd<0 時,層錯與滑移共存,但層錯占主導(dǎo);0 <γd<2 時,孿晶與滑移共存,且γd越小,孿晶的比例越高;γd>2 時,僅存在滑移。

    此外,理想狀態(tài)下FCC 金屬的孿晶形成能力可通過固有孿晶判據(jù)P來判斷[16],P越大說明孿晶能力越強,表達(dá)式為:

    孿晶形成的另一個重要因素是臨界孿晶應(yīng)力。臨界孿晶應(yīng)力τcrit的值越小,說明孿晶越易形成。Kibey等[17]提出了FCC 金屬臨界孿生應(yīng)力的表達(dá)式,如下:

    所有計算通過Vienna Ab-initio Simulation Package(VASP)軟件包實現(xiàn)[18-19]。離子-電子間的相互作用采用綴加投影波贗勢方法來描述(projected augmented wave,PAW),交換關(guān)聯(lián)效應(yīng)通過廣義梯度近似框架(generalized gradient approximation,GGA)下的PW91 進(jìn)行處理[20]。經(jīng)過收斂性測試后確定平面波截斷能為450 eV。布里淵區(qū)的積分采用Monkhorst-Pack特殊k點網(wǎng)格方法,經(jīng)過收斂性測試后確定k 點為7 ×15 ×1。計算時的收斂標(biāo)準(zhǔn)為10-4eV。

    2 結(jié)果與討論

    2.1 γ-Fe的層錯能

    主要對無磁(non-magnetic,NM)和反鐵磁(antiferromagnetic,AFM)態(tài)γ-Fe 的層錯能進(jìn)行計算。γ-Fe面心立方模型經(jīng)弛豫后得到NM態(tài)的晶格常數(shù)為3.45 ?,而AFM態(tài)的為a =b =3.41 ?,c/a =1.07,與文獻(xiàn)中的弛豫結(jié)果一致[21]。弛豫后的晶胞經(jīng)切面得到層錯模型,其廣義層錯能(generalized stacking fault energy,GSFE)如圖2 所示。由圖2 可知,隨著剪切運動的位移量增大,NM與AFM態(tài)γ-Fe的GSFE均呈現(xiàn)出先上升后下降的趨勢,前半段的上升表明勢壘的形成,隨后的下降表明開始形成內(nèi)廩層錯。層錯能的計算結(jié)果如表1 所示。NM 態(tài)γ-Fe 的γUSF與γISF分別為478、-400 mJ/m2,與Medvedeva 等[22]的結(jié)果比較接近,而AFM態(tài)γ-Fe的γUSF與γISF分別為239、122 mJ/m2,與Cui 等[23]的計算結(jié)果較為接近。這說明本文設(shè)置的計算參數(shù)具有相當(dāng)?shù)目煽啃浴淖杂赡艿慕嵌瓤紤],NM態(tài)γ-Fe 發(fā)生剪切運動后傾向于形成具有HCP 結(jié)構(gòu)的ε 相。但引入磁性后,層錯能由負(fù)轉(zhuǎn)為正,ε 相不容易產(chǎn)生。實際奧氏體為順磁性,凈磁矩為0,而反鐵磁性的凈磁矩也為0,故采用反鐵磁的計算結(jié)果更接近實際。同樣后續(xù)計算的磁性也設(shè)置為反鐵磁。

    圖2 NM(a)與AFM態(tài)(b)γ-Fe的廣義層錯能曲線Fig.2 Generalized stacking fault energy curves of γ-Fe in NM and AFM states

    2.2 C、Mn對γ-Fe層錯能的影響

    C是間隙原子,位于層錯模型的八面體間隙位置;Mn 是置換性原子,通過替換層錯模型中的Fe進(jìn)入模型。將合金原子與層錯面的距離定義為n(n =0,1,2,3),其中n =0 表示合金原子位于層錯面上,n =1,2,3 則表示該合金原子位于層錯面下方且距離層錯面1,2,3 個原子層處。具體原子位置示意圖如圖3 所示。

    表2 為Fe24C1 模型中C 與層錯面之間的距離不同時計算得到的γUSF和γISF,圖4 為4 個不同C位點的GSFE曲線。由圖4 可知,n =0 位點的GSFE曲線變化趨勢與其他3 個位點的趨勢不同。n =0 位點的C正好位于層錯面上,當(dāng)位移量達(dá)到時,層錯面上方的Fe正好處在C的正上方,在層錯區(qū)域形成了一種不穩(wěn)定結(jié)構(gòu),在圖中則表現(xiàn)為該位移量下的層錯能達(dá)到了最大值。當(dāng)位移量為時,層錯能達(dá)到了局部極小值。此外,C 在n =1,2,3 處的GSFE 曲線變化趨勢與γ-Fe 的一致,分別在位移量為和時達(dá)到局部最大值與局部最小值,即γUSF和γISF。當(dāng)C 遠(yuǎn)離層錯面時,γUSF與γISF均逐步下降,都在n =3時降至最低。同時,n =3 位點處自由能最低,C 此時應(yīng)處于最穩(wěn)定狀態(tài),故Fe24C1 模型的C取n =3 位點。文獻(xiàn)[24]提到,層錯運動會將C擠出層錯區(qū)域,而在本文計算模型中,n =3 處的C 處于層錯區(qū)域外,因此C位于n =3處時的γISF應(yīng)為C對γ-Fe的γISF真實影響。與γ-Fe 相比,C 使γISF提高約20 mJ/m2,γUSF提高約38 mJ/m2。

    表2 Fe24C1 模型中C、Mn在不同位點對應(yīng)的γUSF與γISFTable 2 γUSF and γISF corresponding C and Mn at different sites in Fe24C1 model

    圖4 C處于不同位點時的廣義層錯能曲線Fig.4 Generalized stacking fault energy curves of C at different sites

    表2 還列出了Mn與層錯面之間的距離不同時的γUSF和γISF。Mn位于n =0 位點時γISF最低,為52 mJ/m2,相比于γ-Fe,γISF約降低70 mJ/m2。當(dāng)Mn遠(yuǎn)離層錯面時,對γISF的影響逐漸減弱直至趨近于γ-Fe。此外,當(dāng)Mn 遠(yuǎn)離層錯面時,γUSF呈下降趨勢,說明隨著Mn的遠(yuǎn)離,發(fā)生變形的勢壘降低。從自由能的角度考慮,Mn在n =0 位點處,ESF最低,故Mn在此位點時最穩(wěn)定。

    確定C、Mn 在層錯模型中最穩(wěn)定的位點后,按圖1 所示進(jìn)行“二次剪切”,計算γUTF與γTSF,結(jié)果如表3 所示。由表3 知,γ-Fe的γUTF為420 mJ/m2,加入C 后γUTF提高,為443 mJ/m2,說明形成孿晶的勢壘上升;加入Mn 后γUTF大幅度下降,為174 mJ/m2,說明形成孿晶的勢壘下降。

    表3 C、Mn在γ-Fe中最穩(wěn)定位點對應(yīng)的γUSF、γISF、γUTF、γTSFTable 3 γUSF,γISF,γUTF,γTSF of C,Mn at the most stable sites in γ-FemJ/m2

    2.3 變形機制預(yù)測

    依據(jù)表3 的層錯能計算孿晶判據(jù),結(jié)果如表4 所示。γ-Fe的γISF遠(yuǎn)高于0,層錯難以形成。按照γd理論,γ-Fe 的γd值介于0 ~2 之間,表明變形時兼具孿晶與滑移,而PTwinning的值為8.92,表明γ-Fe變形時具有較弱的孿晶形成能力。綜上,γ-Fe變形機制應(yīng)以滑移為主,兼具少量孿晶。

    表4 孿晶判據(jù)計算結(jié)果Table 4 Calculated twinning criteria

    加入C后,γISF上升,滑移更容易形成。另一方面,C導(dǎo)致γd上升,相比于γ-Fe,滑移的比例增加。同時,γUTF比γ-Fe 的高,使PTwinning下降、臨界孿晶應(yīng)力τcrit上升,因而加入C 后孿晶形成能力比γ-Fe更弱,F(xiàn)e-C的變形機制以滑移為主。

    Fe23Mn1 模型中,Mn 的加入使γISF顯著下降,但仍遠(yuǎn)大于0,故層錯難以形成。相較于γ-Fe,F(xiàn)e23Mn1 的γd大幅度下降,PTwinning大幅度上升,因此Mn在一定程度上有利于形成孿晶。同時,加Mn后臨界孿晶應(yīng)力τcrit大幅度降低,說明Mn的存在可能比γ-Fe 更容易形成孿晶。綜上,F(xiàn)e-Mn變形時以滑移為主,孿晶為輔。

    3 結(jié)論

    (1)NM 態(tài)γ-Fe 的γISF為-400 mJ/m2,AFM態(tài)的γISF為122 mJ/m2,磁性對γISF的貢獻(xiàn)約為520 mJ/m2。反鐵磁γ-Fe變形時以滑移為主,孿晶形成能力較弱。

    (2)C受層錯運動的排斥作用,在層錯區(qū)域外最穩(wěn)定。C 會提高γ-Fe 的γISF至144 mJ/m2。相比于γ-Fe,C 的存在使滑移更容易,孿晶更難形成。

    (3)Mn 在層錯面上最穩(wěn)定,使γISF降低至52 mJ/m2。加入Mn 后變形仍以滑移為主,但孿晶形成能力強于γ-Fe。

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