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    反射層對NaI(Tl)閃爍體探測器探測效率的影響

    2021-05-20 01:46:42趙夢薇鐘思潔
    科技視界 2021年10期
    關(guān)鍵詞:反射層放射源全能

    袁 航 單 偉 趙夢薇 鄭 曉 鐘思潔

    (核反應(yīng)堆系統(tǒng)設(shè)計(jì)技術(shù)重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室,四川 成都 610213)

    1 引言

    閃爍體探測器作為一種常見的輻射探測設(shè)備,其探測機(jī)理是當(dāng)入射粒子(例如γ)進(jìn)入閃爍體中后,經(jīng)歷了光電效應(yīng)(探測的主要貢獻(xiàn))、康普頓散射、電子—空穴對的形成等各種作用以及閃爍體內(nèi)部的微觀轉(zhuǎn)變,從而產(chǎn)生一些能量比輻射低很多的光子, 由于發(fā)射的光微弱以至于無法通過肉眼觀察, 需要由光電倍增管的光陰極將其轉(zhuǎn)換為光電子再進(jìn)行倍增放大從而對入射粒子進(jìn)行探測。

    NaI (Tl)作為一種重要的無機(jī)鹵化物閃爍體,由于它良好的特性 (3.67 g/cm3) 以及較高的發(fā)光效率(38 光子/keV),在輻射探測方面具有靈敏體積大、探測效率高、價(jià)格低廉等特點(diǎn),同時(shí)由于NaI (Tl)閃爍體探測器具有操作簡單、環(huán)境適應(yīng)能力強(qiáng)的優(yōu)點(diǎn),使得該閃爍體探測器廣泛使用在核物理試驗(yàn), 輻射監(jiān)測、油井勘探、醫(yī)療成像系統(tǒng)等眾多領(lǐng)域[1]。

    Monte Carlo 方法作為一種以概率論為指導(dǎo)的數(shù)值模擬方法,經(jīng)過半個(gè)多世紀(jì)的發(fā)展,現(xiàn)在已經(jīng)成為核物理研究方面的重要工具M(jìn)onte Carlo 方法被廣泛地應(yīng)用于探測器的研究中, 在之前的研究中探測距離、閃爍體的大小、入射的方向等均會影響到探測器的探測效率[2-9]。

    在本次的模擬中, 使用Monte Carlo 方法計(jì)算了NaI (Tl)閃爍體探測器在不同反射層及不同反射層厚度下對探測效率的響應(yīng),計(jì)算出了絕對探測效率和全能峰探測效率。 模擬了氧化鋁粉末 (Al2O3)、 鈦白粉(TiO2)作為反射層材料時(shí)的探測效率,同時(shí)使用一種使用較為廣泛的反射層材料——氧化鎂粉末(MgO)來作為參考,并基于此次的模擬結(jié)果,平衡反射層厚度對絕對探測效率以及全能峰探測效率的影響,對閃爍體探測器的反射層材料以及反射層厚度提出了優(yōu)化建議。

    2 實(shí)驗(yàn)方法

    2.1 MCNP 模型

    在使用 Monte Carlo 方法 NaI (Tl)閃爍體探測器進(jìn)行計(jì)算時(shí),γ 放射源的能量被設(shè)定為662keV。

    在模擬中考慮NaI (Tl)閃爍體探測器實(shí)際使用的情況,本文中所建立的NaI (Tl)閃爍體探測器的模型是一個(gè)封裝后的模型。 對于閃爍體的反射層,選擇使用氧化鎂粉末、氧化鋁粉末和二氧化鈦粉末來進(jìn)行對比,同時(shí)反射層的厚度從0.1 cm 到0.3 cm 以0.02 cm為間隔進(jìn)行遞增。 模擬的參數(shù)如表1 和表2 所示。

    表1 MCNP 模擬所需參數(shù)

    表2 反射層材料厚度

    2.2 MCNP 模型

    閃爍體探測器的探測效率反應(yīng)了閃爍體探測器探測輻射粒子的能力。 本文中采用探測器的絕對探測效率以及全能峰效率來反應(yīng)NaI (Tl)閃爍體探測器探測對入射粒子探測的性能。

    絕對探測效率考慮的是對放射源所發(fā)射出的所有粒子,探測器測量到的計(jì)數(shù)值,計(jì)算公式如下所示:

    式中,N 為NaI (Tl)閃爍體探測器受到入射粒子激發(fā)所產(chǎn)生的微弱脈沖計(jì)數(shù);N0為放射源在探測時(shí)間內(nèi)所發(fā)射的粒子總數(shù)。

    NaI (Tl)閃爍體探測器的全能峰效率考慮的是對放射源所發(fā)射出的所有粒子,NaI (Tl)閃爍體探測器能譜中全能峰的計(jì)數(shù),計(jì)算公式如下所示:

    式中,N全能為 NaI (Tl)閃爍體探測器受到入射粒子激發(fā), 在全能峰處的微弱脈沖計(jì)數(shù);N0為放射源在探測時(shí)間內(nèi)所發(fā)射的粒子總數(shù)。

    圖1 NaI(Tl)閃爍體的MCNP 模型

    3 結(jié)果與討論

    根據(jù)圖1 和圖2 建立的探測器模型, 使用Monte Carlo 方法進(jìn)行了模擬計(jì)算得出了探測器的能譜。 模擬所得結(jié)果使用公式(1)和公式(2)來進(jìn)行計(jì)算 NaI (Tl)閃爍體探測器的絕對探測效率和全能峰探測效率,使用公式(3)計(jì)算探測器的相對探測效率,計(jì)算所得結(jié)果如圖2 和圖3 所示。

    圖2 仿真計(jì)算示意圖

    圖3 不同反射層厚度下的絕對探測效率

    由圖3 可知, 在不同反射層厚度的情況下,NaI(Tl)閃爍體探測器的相對探測銷量(絕對探測效率)會隨著反射層厚度的增加而有所起伏并有所提升,從0.1 cm 時(shí)的0.819%到0.3 cm 時(shí)的0.841%;同時(shí)使用MgO 粉末作為反射層時(shí)的絕對探測效率與使用Al2O3粉末的相比,在0.1 cm 反射層厚度的情況下相對探測效率低了0.003;與此同時(shí),使用TiO2粉末時(shí)在絕對探測效率上要比使用其他兩種材料有所提升(0.001%)。由圖3 可見,增加反射層厚度能帶來更高的絕對探測效率, 在絕對探測效率的表現(xiàn)上,MgO 粉末、Al2O3粉末與TiO2粉末均可作為反射層材料,且會隨著反射層厚度的增加而提升絕對探測效率,同時(shí)使用TiO2粉末時(shí)的絕對探測效率要比使用其他兩種材料時(shí)略高。

    在本文的模擬中使用的是 662 keV 的 γ 放射源,662 keV 處全能峰效率更能體現(xiàn)出模擬計(jì)算中NaI (Tl)閃爍體探測器對于該能量的入射γ 粒子的探測能力。

    圖4 不同反射層厚度下的全能峰探測效率

    由圖4 可知,使用不同反射層材料時(shí)探測器的相對探測效率(全能峰效率)是隨著反射層厚度的變化而變化的。 在圖4 中相對探測效率(全能峰效率)是隨著閃爍體反射層厚度的增加而減少, 從0.1 cm 時(shí)0.329%到0.3 cm 時(shí)的 0.327%;在 0.26 cm 的反射層厚度時(shí), 使用 MgO 粉末作其全能峰探測效率為0.334%, 而使用Al2O3粉末時(shí)其全能峰探測效率是0.333%,使用TiO2粉末時(shí)為0.331%。 而其余反射層厚度范圍內(nèi),使用MgO 粉末和Al2O3粉末時(shí)的全能峰探測效率基本上是一樣的,而使用TiO2粉末時(shí)全能峰探測效率要低于其他兩種材料。 根據(jù)上述不同的厚度下全能峰效率可知,MgO 粉末、Al2O3粉末與TiO2粉末均可作為反射層材料, 且會隨著反射層厚度的增加而降低全能峰探測探測效率, 同時(shí)使用TiO2粉末時(shí)的全能峰探測效率要比使用其他兩種材料時(shí)略低。

    4 結(jié)論

    通過 Monte Carlo 方法對 NaI (Tl)閃爍體探測器進(jìn)行了計(jì)算, 改變不同反射層材料的厚度計(jì)算出了NaI (Tl)閃爍體探測器的相對探測效率。 發(fā)現(xiàn)探測效率是會隨著反射層的增加而產(chǎn)生不同的變化, 根據(jù)絕對探測效率以及全能峰效率在不同反射層厚度下的具體結(jié)果, 同時(shí)為了平衡在不同反射層厚度下NaI (Tl)閃爍體探測器的絕對探測效率以及全能峰效率,本文建議在使用 MgO 粉末與 Al2O3粉末作為 NaI (Tl)閃爍體探測器的反射層材料時(shí),在條件允許的情況下應(yīng)使用較薄的反射層厚度,例如0.1cm。

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