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    不同形狀橫向限制對(duì)枝晶間距影響作用的相場(chǎng)法模擬

    2014-06-04 06:31:52劉小元杜立飛張利民
    關(guān)鍵詞:枝晶擋板微觀

    劉小元,杜立飛,張 蓉,張利民

    (西北工業(yè)大學(xué) 理學(xué)院 空間應(yīng)用物理與化學(xué)教育部重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室,西安 710129)

    材料的微觀組織結(jié)構(gòu)對(duì)材料的性能具有決定行動(dòng)作用[1?3]。在金屬的凝固過程中,樹枝晶生長(zhǎng)是一種最常見的方式,而枝晶間距又是表征凝固組織形態(tài)的重要特征參量,且材料的強(qiáng)度和韌性普遍受到枝晶間距因素的影響,枝晶間距的大小與組織中顯微偏析、夾雜物的形成、微裂紋與縮松的產(chǎn)生等都有密切的關(guān)系,所以材料枝晶間距的研究一直是國(guó)內(nèi)外學(xué)者普遍關(guān)注的課題。1997年,黃衛(wèi)東等[4?5]通過定向凝固臺(tái)階變速試驗(yàn)驗(yàn)證了Al-Cu合金一次枝晶間距選擇的歷史相關(guān)性。翟慎秋等[6]研究了金屬枝晶間距與枝晶生長(zhǎng)速度、溫度梯度的關(guān)系,發(fā)現(xiàn)各次枝晶間距與生長(zhǎng)速度、溫度梯度基本符合指數(shù)關(guān)系。1999年,常國(guó)威等[7]基于M-S理論,提出了電流作用下凝固界面的穩(wěn)定性判據(jù),并發(fā)現(xiàn)隨著電流增大,枝晶間距以先增大后減小的規(guī)律變化。對(duì)于枝晶間距的實(shí)驗(yàn)研究,大多是在定向凝固條件下進(jìn)行的,且研究對(duì)象多為溫度梯度、電場(chǎng)強(qiáng)度、枝晶生長(zhǎng)速度等與枝晶間距的關(guān)系[8?11]。但是,在材料的實(shí)際凝固過程中,往往要經(jīng)歷許多非規(guī)則的橫截面,例如由定向凝固獲得的渦輪葉片就是有不規(guī)則界面的影響下得到的復(fù)雜微觀結(jié)構(gòu)成品。這種不規(guī)則界面的存在對(duì)凝固過程有兩個(gè)重要的作用:首先,熱量的傳導(dǎo)因界面的存在受到明顯影響,不同導(dǎo)熱性質(zhì)的橫向界面有著不同的導(dǎo)熱規(guī)律;其次,界面的存在會(huì)明顯影響的固液界面的推進(jìn),且不同形狀和性質(zhì)的界面對(duì)微觀組織的形成存在不同程度的影響。另外,在合金凝固過程中存在橫向界面時(shí),溶質(zhì)場(chǎng)的分布也會(huì)顯著變化。FABIETTI等[12]通過研究橫向限制存在時(shí)定向凝固條件下對(duì)丁二腈凝固過程,發(fā)現(xiàn)橫向限制對(duì)枝晶尖端生長(zhǎng)速度及枝晶間距存在重要影響。王華明等[13]研究了側(cè)向約束條件下單晶 Ni基高溫合金的凝固行為及溶質(zhì)再分配規(guī)律,發(fā)現(xiàn)側(cè)向約束條件對(duì)單晶Ni基高溫合金的凝固組織、溶質(zhì)偏析及溶質(zhì)再分配均具有極為強(qiáng)烈的影響,提出側(cè)向約束條件即試樣斷面變化對(duì)單晶 Ni基高溫合金凝固過程的影響實(shí)質(zhì)上是局部凝固工藝參數(shù)的影響。由此可見,研究橫向限制條件下的凝固行為對(duì)理解界面存在對(duì)凝固過程中溶質(zhì)及溫度傳導(dǎo)規(guī)律具有重要意義:溶質(zhì)及熱量傳導(dǎo)的改變將直接影響材料微觀結(jié)構(gòu)的形成,并最終導(dǎo)致材料具有特異的性能。但是由于實(shí)驗(yàn)條件的限制,目前的實(shí)驗(yàn)手段很難精確地測(cè)量材料凝固過程的諸多細(xì)節(jié),而采用計(jì)算模擬的方法不僅可以有效地節(jié)約成本,還能夠有效地反映完整的凝固過程,并且獲得更加豐富的過程參量及數(shù)據(jù),有助于在理論上研究各種實(shí)驗(yàn)條件對(duì)凝固過程的影響,但以往的研究大都集中于各種復(fù)雜條件下的凝固過程[14?19],而對(duì)于橫向限制存在條件下的模擬研究卻鮮有報(bào)道,所以本文將以純金屬Ni為研究對(duì)象,利用相場(chǎng)方法,模擬不同性質(zhì)橫向擋板作用下的枝晶微觀形貌過程,并著重討論橫向擋板限制對(duì)枝晶間距調(diào)整的影響。

    1 相場(chǎng)模型及數(shù)值求解

    純金屬凝固的非等溫相場(chǎng)方程包括兩個(gè)與空間r及時(shí)間t相關(guān)的場(chǎng)量,即相場(chǎng)量φ(r,t)和溫度場(chǎng)量T(r,t),序參量φ(r,t)表征體系的有序程度,定義液相內(nèi)φ=0,在固相內(nèi)φ=1,在固液界面內(nèi)φ∈ ( 0,1)。T(r,t)為溫度場(chǎng)。

    相場(chǎng)控制方程是基于 Ginzburg-Landau自由能泛函的變分法推導(dǎo)得到的,純金屬的 Ginzburg-Landau自由能形式如下:

    式中:ε為界面自由能梯度系數(shù);(,)fmφ為雙阱勢(shì)能函數(shù),其具體形式取為

    可以看出,式(2)滿足:f′(0,m)=f′(1,m)≡0,即在固液兩相達(dá)到極小。在此基礎(chǔ)上,引入各向異性參數(shù)以及噪聲項(xiàng),最終得到相場(chǎng)控制方程:

    式中:ε=ε01+δcos[j(θ?θ0)])為各向異性參數(shù),其中δ表示各向異性強(qiáng)度,j為各向異性模數(shù),表征枝晶最優(yōu)生長(zhǎng)取向的方向數(shù),θ為最優(yōu)生長(zhǎng)方向與參考方向的夾角,θ0為參考角度;τ(弛豫時(shí)間)是一個(gè)很小的負(fù)常數(shù);aφ(1?φ)χ為噪聲項(xiàng),χ∈[? 1/2,1/2]為隨機(jī)數(shù),a為噪聲強(qiáng)度;m為控制自由能勢(shì)阱的參數(shù),m是溫度相關(guān)的函數(shù),定義為

    式中:Te表示平衡溫度;α為負(fù)常數(shù)值,取α<1,保證<1/2;γ為相變驅(qū)動(dòng)力控制參數(shù)。

    式(3)的詳細(xì)推導(dǎo)可參見文獻(xiàn)[20]。

    由熱擴(kuò)散方程可得溫度場(chǎng)方程:

    式中:K為無量綱潛熱。

    以純金屬Ni為研究對(duì)象,利用有限差分法對(duì)無量綱化后的式(3)和(5)進(jìn)行離散求解,計(jì)算域的大小為800 ?x× 8 00?y,相關(guān)物性參數(shù)及模擬參數(shù)取值見表1。

    表1 模擬中用到的參數(shù)取值Table 1 Parameters used in simulations

    模擬初始時(shí)刻計(jì)算域的無量綱溫度T=0,擋板的初始無量綱溫度設(shè)置為T=?0.1,在計(jì)算區(qū)域底部引入等距分布的晶核,在晶核范圍內(nèi)場(chǎng)量初始值1=φ,在晶核范圍之外,相場(chǎng)量初始值0=φ,且不隨時(shí)間發(fā)生改變,相場(chǎng)與溫度場(chǎng)的邊界條件均為周期性邊界條件。在滿足上述設(shè)定的情況下,本研究模擬了不同形狀橫向擋板限制下,不同初始枝晶間距條件下的枝晶生長(zhǎng)過程,模擬中擋板的形狀及尺寸設(shè)置見圖1。

    2 模擬結(jié)果與討論

    2.1 橫向擋板限制下的枝晶演化過程

    圖2(a)~(f)所示為上三角型擋板限制存在下的枝晶微觀形貌演化過程。初始枝晶間距d0=100?x,擋板直角邊長(zhǎng)度d2=300?x,擋板高度w1=100?x。在枝晶未接觸到擋板時(shí),主枝晶臂均沿豎直方向自由生長(zhǎng),二次枝晶臂發(fā)育被主枝晶軸的快速發(fā)育限制。主枝晶尖端接觸到擋板時(shí),其生長(zhǎng)直接被限制,而通過擋板間隙的枝晶繼續(xù)向上發(fā)育,如圖2(b)所示。計(jì)算中擋板設(shè)置為完全潤(rùn)濕,即擋板溫度低于熔體溫度,故固相接觸擋板后將沿?fù)醢逍边吙焖偕L(zhǎng),如圖2(c)所示,固相在擋板 45°角處發(fā)育出新枝晶中心,與通過擋板間隙的枝晶形成競(jìng)爭(zhēng)生長(zhǎng)。而且,固相在沿?fù)醢逍边吙焖偕L(zhǎng)的同時(shí),還發(fā)育出了新的縱向枝晶向上生長(zhǎng),如圖2(d)所示,且新發(fā)育縱向枝晶的間距明顯減小,并且?guī)缀鯖]有二次枝晶形成。最終,通過擋板間隙枝晶,擋板 45°角處新發(fā)育枝晶及擋板斜邊新發(fā)育的枝晶臂競(jìng)爭(zhēng)生長(zhǎng),形成與初始枝晶微觀結(jié)構(gòu)完全不同的不規(guī)則的組織,如圖2(d)所示,此時(shí)自擋板斜邊處新發(fā)育枝晶臂受到穿過擋板間隙的枝晶生長(zhǎng)的影響,生長(zhǎng)方向相對(duì)于界面能各向異性決定的最優(yōu)生長(zhǎng)發(fā)現(xiàn)發(fā)生了一定的偏轉(zhuǎn)??梢姡瑱M向擋板的存在使擋板上下兩個(gè)區(qū)域的枝晶形貌發(fā)生很大變化:上部新發(fā)育的枝晶形貌變得不規(guī)則,且新發(fā)育枝晶的平均枝晶間距明顯小于初始枝晶間距,同時(shí)在擋板尖端出發(fā)育的新枝晶臂具有發(fā)達(dá)的二次枝晶。圖 2(g)所示為時(shí)間為10 000t?時(shí)刻的溫度場(chǎng)分布情況,可見擋板附近存在明顯的溫度梯度,使得擋板附近的金屬以平面方式生長(zhǎng)。但是由于模擬中隨機(jī)噪聲的引入,能夠誘發(fā)快速生長(zhǎng)金屬固相表面的枝晶發(fā)育,形成新的枝晶臂向上快速生長(zhǎng),與穿過擋板的枝晶競(jìng)爭(zhēng)生長(zhǎng)。這些與FABIETTI等[12]得到實(shí)驗(yàn)結(jié)果基本一致,如圖 2(h)所示。由此可以看出,橫向限制擋板的存在可以顯著改變晶體微觀結(jié)構(gòu)的發(fā)展過程,且對(duì)枝晶間距的調(diào)整具有明顯的作用。為此將設(shè)置不同初始間距的枝晶,來研究橫向擋板對(duì)其枝晶間距的調(diào)整作用。計(jì)算結(jié)果見圖3。

    從圖3看出,初始枝晶間距較大時(shí),枝晶自擋板間隙通過,二次枝晶臂接觸擋板后沿?fù)醢逍泵婵焖偕L(zhǎng),且發(fā)育出新的枝晶臂,與初始枝晶的二次枝晶臂競(jìng)爭(zhēng)生長(zhǎng),明顯改變了微觀形貌演化,且經(jīng)過擋板后的枝晶間距明顯減小。初始枝晶間距與擋板間隙相差不大時(shí),初始枝晶的發(fā)展受到限制,但枝晶繞過擋板并在其 45°角處發(fā)育出較為發(fā)達(dá)的新的主枝晶軸,且在擋板斜面處仍然會(huì)發(fā)育出豎直方向生長(zhǎng)的枝晶臂,從而改變枝晶間距,如圖3(b)和(c)所示。當(dāng)擋板間距小于枝晶間距時(shí),部分初始枝晶通過擋板間隙繼續(xù)向上生長(zhǎng),但繞過擋板新發(fā)育的枝晶間距明顯小于初始枝晶間距,且自擋板 45°角處發(fā)育的新枝晶具有相對(duì)發(fā)達(dá)的二次枝晶臂??梢姡切螕醢宓拇嬖趯?duì)不同初始間距的枝晶生長(zhǎng)都有一定的作用。

    圖1 4種不同形狀的擋板尺寸圖Fig. 1 Sketch maps of four different constrains: (a) Rectangle; (b) Triangle with sharp corner on top; (c) Triangle with sharp corner at bottom; (d) Trapezoid

    圖2 上三角擋板存在時(shí)枝晶微觀結(jié)構(gòu)的演化過程Fig. 2 Microstructure evolution of dendrite growth with lateral constrains of triangle: (a) 2 000?t; (b) 4 000?t; (c) 6 000?t; (d) 8 000?t; (e) 10 000?t; (f) 12 000?t; (g) Temperature distribution at 10 000?t; (h) Experiment result[12]

    圖3 不同初始間距枝晶在上三角形擋板存在時(shí)的枝晶微觀結(jié)構(gòu)Fig. 3 Microstructures of dendrites with different primary spacings and lateral constrains of triangle with sharp corner on top:(a) d0=800?x; (b) d0=400?x; (c) d0=200?x; (d) d0=100?x

    2.2 不同形狀橫向擋板對(duì)枝晶間距的影響

    圖4 所示為下三角型擋板限制存在時(shí),不同初始枝晶間距條件下的枝晶形貌,擋板尺寸設(shè)置為d3=300?x。對(duì)于d0=800?x的情況,主枝晶軸從擋板通過,其二次枝晶臂被被擋板限制,主枝晶通過擋板后其二次枝晶重新發(fā)育,基本保持原有形貌繼續(xù)發(fā)展,此時(shí)擋板的存在并不能夠改變枝晶生長(zhǎng)過程中二次枝晶的發(fā)育。隨著初始枝晶間距減小,主枝晶軸在接觸擋板后沿其斜邊快速生長(zhǎng),且在擋板 45°角處形成新的晶核,沿左上右3個(gè)方向發(fā)育出新的枝晶主軸,發(fā)育形成具有發(fā)達(dá)二次枝晶臂的新的枝晶結(jié)構(gòu),且由于枝晶間隙相對(duì)較小,縱向發(fā)育的枝晶軸完全限制了初始枝晶的生長(zhǎng),新發(fā)育枝晶結(jié)構(gòu)具有統(tǒng)一的生長(zhǎng)模式,即 45°角處新發(fā)育的具有發(fā)展二次枝晶臂枝晶與兩側(cè)柱狀晶的競(jìng)爭(zhēng)生長(zhǎng)。

    通過以上分析可見,晶體生長(zhǎng)在橫向限制擋板的拐角處會(huì)重新形成新的枝晶發(fā)展中心,導(dǎo)致枝晶生長(zhǎng)模式的改變,從而改變枝晶間距,故有必要進(jìn)一步研究具有多個(gè)擋板拐角的橫向限制擋板的存在對(duì)枝晶發(fā)育過程的影響。

    圖5所示為受矩形擋板限制,不同初始枝晶間距條件下的枝晶形貌,擋板尺寸為d1=300?x,w1=100?x。矩形擋板具有相對(duì)規(guī)則的形狀,當(dāng)固相接觸擋板后會(huì)沿著擋板邊緣快速生長(zhǎng),且在擋板上拐角處形成二次枝晶臂較發(fā)達(dá)的新主枝晶軸。在初始枝晶間距較大時(shí),繞過擋板間隙的枝晶間距明顯減??;當(dāng)初始枝晶間距等于擋板間隙時(shí)(見圖5(c)),通過擋板間隙的枝晶臂仍然有比較充足的發(fā)展空間,二次枝晶臂得到一定的發(fā)育,擋板上方枝晶間距仍然會(huì)減??;當(dāng)初始枝晶間距小于擋板間距時(shí),中心枝晶臂通過擋板間隙按原軌跡繼續(xù)生長(zhǎng),并與兩側(cè)新生成的枝晶臂形成競(jìng)爭(zhēng)生長(zhǎng),最后發(fā)育成不規(guī)則的結(jié)構(gòu)。

    圖4 不同初始間距枝晶在下三角形擋板存在時(shí)的枝晶微觀結(jié)構(gòu)Fig. 4 Microstructures of dendrites with different primary spacings and lateral constrains of triangle with sharp corner at bottom:(a) d0=800?x; (b) d0=400?x; (c) d0=200?x; (d) d0=100?x

    圖5 不同初始間距枝晶在矩形擋板存在時(shí)的枝晶微觀結(jié)構(gòu)Fig. 5 Microstructures of dendrites with different primary spacings and lateral constrains of rectangle: (a) d0=800?x; (b) d0=400?x;(c) d0=200?x; (d) d0=100?x

    圖6 和7所示分別為兩種不同尺寸梯形擋板限制存在時(shí),不同初始枝晶間距條件下的枝晶形貌,擋板尺寸設(shè)置分別為d4=300?x、w2=100?x和d4=300?x、w2=200?x。相比于矩形擋板,梯形擋板間隙上的兩個(gè)邊存在一傾斜度,因此,枝晶在沿?fù)醢蹇焖偕L(zhǎng)時(shí),可以在其上下兩個(gè)角處均發(fā)育出新的枝晶主軸。對(duì)于所有的情況,在梯形的上135°處均發(fā)育出了新的枝晶軸。對(duì)于枝晶主軸被阻隔的生長(zhǎng)情況(排除d0=800?x情況),當(dāng)擋板下間隙小于或等于枝晶初始間距時(shí),在擋板下 45°角處也能夠發(fā)育出新枝晶軸,且新的枝晶間距小于初始枝晶間距;當(dāng)擋板下間隙大于枝晶初始間距時(shí),在擋板下 45°角處,由于競(jìng)爭(zhēng)生長(zhǎng)的作用,原主枝晶軸側(cè)向二次枝晶臂阻礙了出擋板下 45°角處新枝晶軸的生長(zhǎng),導(dǎo)致?lián)醢彘g隙附近的枝晶間距變大,但由于擋板上側(cè)柱狀晶的形成,繞過擋板后的平均枝晶間距仍然減小,如圖6(d)所示。當(dāng)擋板斜邊相對(duì)較大時(shí),如圖7所示,擋板斜邊上也會(huì)有新的柱狀晶形成,明顯改變繞過擋板后的枝晶間距。由此可見,不同尺寸梯形擋板對(duì)于枝晶間距調(diào)整具有不同的作用。

    2.3 不同形狀擋板限制對(duì)枝晶間距調(diào)整的作用

    由以上的計(jì)算分析可知,對(duì)于不同初始間距枝晶,不同形狀橫向限制對(duì)枝晶間距改變具有不同的效應(yīng)。盡管橫向擋板的存在會(huì)使初始的規(guī)則枝晶在繞過擋板后形成不規(guī)則的微觀組織,但是新發(fā)育的枝晶間距明顯減小,這使得經(jīng)過擋板后的枝晶的平均間距發(fā)生明顯改變。假設(shè)繞過橫向擋板后新發(fā)育枝晶的平均間距為λ1,其大小隨初始枝晶間距的改變見圖8(a);圖8(b)所示為新的枝晶間距與初始枝晶間距的比值。可見,相對(duì)于初始枝晶間距λ0,上三角形擋板對(duì)枝晶間距的改變最明顯,同時(shí)下三角形及矩形的橫向限制對(duì)枝晶間距具有一定的控制作用,即對(duì)于不同初始間距枝晶繞過這兩類擋板后具有基本相同的重新發(fā)育模式,枝晶間距只與擋板尺寸有關(guān),與初始枝晶間距關(guān)系不大。不同尺寸梯形擋板對(duì)于枝晶間距具有完全不同的調(diào)整作用,即通過調(diào)整梯形擋板尺寸比例可以有效改變枝晶間距。

    圖6 不同初始間距枝晶在梯形擋板存在時(shí)的枝晶微觀結(jié)構(gòu)Fig. 6 Microstructures of dendrites with different primary spacings and lateral constrains of trapezoid at d4=300?x and w2=100?x:(a) d0=800?x; (b) d0=400?x; (c) d0=200?x; (d) d0=100?x

    圖7 不同初始間距枝晶在梯形擋板存在時(shí)的枝晶微觀結(jié)構(gòu)Fig. 7 Microstructures of dendrites with different primary spacings and lateral constrains of trapezoid at d4=300?x and w2=200?x:(a) d0=800?x; (b) d0=400?x; (c) d0=200?x; (d) d0=100?x

    圖8 不同形狀擋板對(duì)枝晶間距調(diào)整的作用Fig. 8 Functions of lateral constrains with different shapes on dendrite arm spacing changes: (a) λ1[?x]—λ0[?x]; (b) λ1/λ0—λ0[?x];A—Rectangle; B—Triangle with sharp corner on top; C—Triangle with sharp corner at bottom; D—Trapezoid, shown in Fig. 6; E—Trapezoid, shown in Fig. 7

    3 結(jié)論

    1) 凝固過程中橫向擋板的存在能夠明顯改變枝晶發(fā)育過程:枝晶生長(zhǎng)過程中碰到橫向擋板時(shí), 枝晶的生長(zhǎng)會(huì)直接被擋板下邊緣限制, 但固相繞過擋板后在擋板拐角處形成新的枝晶發(fā)育中心,且固相繞過擋板后會(huì)沿其邊緣快速發(fā)展, 并發(fā)育出新的枝晶臂, 與穿過擋板間隙的枝晶形成競(jìng)爭(zhēng)生長(zhǎng),最終形成不規(guī)則的枝晶微觀組織,與相關(guān)的實(shí)驗(yàn)結(jié)構(gòu)基本一致。

    2) 不同形狀的橫向擋板對(duì)枝晶間距調(diào)整具有不同的作用:上三角形擋板對(duì)枝晶間距的改變最明顯;下三角形及矩形的橫向限制對(duì)枝晶間距具有一定的控制作用,即對(duì)于不同初始間距枝晶繞過這兩類擋板后具有基本相同的重新發(fā)育模式,枝晶間距只與擋板尺寸有關(guān),與初始枝晶間距關(guān)系不大。不同尺寸梯形擋板對(duì)于枝晶間距具有完全不同的調(diào)整作用,通過調(diào)整梯形擋板尺寸比例可以有效實(shí)現(xiàn)改變枝晶間距的作用。

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