AlH＋離子A2∏態(tài)勢能函數(shù)的變分研究

劉國躍，廖碧濤，吳 英

（1.綿陽師院計(jì)算物理研究中心，綿陽621000；2.綿陽師院物理與電子工程學(xué)院，綿陽621000）

1 引 言

雙原子分子離子的正確勢能行為一直是原子與分子物理的重要研究課題，在大氣化學(xué)、星云介質(zhì)、溶液化學(xué)、等離子體等研究中起著非常重要的作用［1］.比如，離子的勢能行為可以有效地影響基于離子蒸汽的激光泵浦的效率，影響原子與離子間的低能散射截面和分子離子的結(jié)構(gòu)研究等，航空航天技術(shù)、激光技術(shù)、等離子體技術(shù)的發(fā)展等也迫切需要分子離子的大量數(shù)據(jù)［2－4］.實(shí)驗(yàn)測量分子離子XY＋的勢能數(shù)據(jù)會隨振動量子數(shù)升高而越來越困難，在重要的離解區(qū)和漸進(jìn)區(qū)常常缺乏測量結(jié)果.量子力學(xué)從頭計(jì)算是研究雙原子分子離子XY＋的勢能行為的重要方法之一，相關(guān)的成果報(bào)道較多［5，6］.但是，有些量子力學(xué)從頭計(jì)算對原子實(shí)極化等重要物理效應(yīng)處理不夠理想，有的計(jì)算選用的基函數(shù)和截?cái)帱c(diǎn)嘗試性居多物理意義并不很明確等，結(jié)果的準(zhǔn)確性有時(shí)不是很高［7，8］.從頭計(jì)算方法的結(jié)果是數(shù)值解，有時(shí)不能滿足象碰撞研究這類問題的需要，全程解析勢能函數(shù)仍然具有不可替代的作用.

鋁化物及其離子由于固體推進(jìn)器和爆破中的應(yīng)用，幾十年來一直受到人們的關(guān)注［9］，1979年，L.B.Knight等人研究了AlH＋自由基離子產(chǎn)生的有關(guān)化學(xué)反應(yīng)［10］，1982年，Ramsay等人采用紅外吸收光譜技術(shù)獲得了AlH＋離子基態(tài)和低激發(fā)態(tài)的振轉(zhuǎn)光譜［11］，1984年，Balfour等人采用氣相攝譜技術(shù)研究了AlH＋離子基態(tài)X2∑＋和低激發(fā)態(tài) A2∏、C2∑＋的振轉(zhuǎn)光譜［12］，直到2011年，相關(guān)的研究仍有報(bào)道，Szajna等人都還在對AlH＋離子基態(tài)X2∑＋和低激發(fā)態(tài)A2∏進(jìn)行光譜研究［13］；Nguyen等人采用量子力學(xué)從頭計(jì)算研究了AlH＋離子基態(tài)X2∑＋和低激發(fā)態(tài)A2∏之間能級躍遷的光譜［14］.但是，關(guān)于AlH＋離子基態(tài)X2∑＋和低激發(fā)態(tài)A2∏的勢能數(shù)據(jù)卻很缺乏，更沒有給出全程解析的勢能函數(shù).本文采用研究雙原子分子離子XY＋勢能函數(shù)的能量自洽法（Energy－consistentmethod for ion XY＋，ECMI）研究了氫化鋁離子AlH＋激發(fā)態(tài)A2∏的解析勢能函數(shù).第二部分是對該方法的描述，第三部分是對氫化鋁離子AlH＋激發(fā)態(tài)A2∏的具體應(yīng)用，結(jié)論和討論放在第四部分.

2 雙原子分子離子XY＋的ECMI勢和ECMI方法

帶電的雙原子分子離子XY＋的電子結(jié)構(gòu)與中性雙原子分子有所不同.中性雙原子分子失去一個(gè)電子就形成了雙原子分子離子XY＋，電荷量的改變必然導(dǎo)致電子云的重新分布，電子之間、電子與核之間的相互作用隨之發(fā)生了變化，原來中性雙原子分子的Hamilton量中的Coulomb項(xiàng)發(fā)生了變化，原子實(shí)的極化、電子運(yùn)動的總角動量、自旋與軌道耦合的情況等都會隨之改變.因此，帶電的雙原子分子離子XY＋與中性雙原子分子的解析勢能函數(shù)是不同的，若采用中性分子的勢能函數(shù)，例如Morse 勢［15］和 Huxley－Murrell－Sorbie（HMS）勢［16，17］等來描述帶電的雙原子分子離子 XY＋的勢能行為，有時(shí)會產(chǎn)生較大偏差甚至錯(cuò)誤［18，19］，應(yīng)采用基于變分的雙原子分子離子XY＋的能量自洽法（Energy－consistent－method for ion XY＋，ECMI）ECMI研究雙原子分子離子XY＋的解析勢能函數(shù)ECMI勢.

構(gòu)建雙原子分子離子XY＋解析勢能函數(shù)Uion（R）的基本物理思想就是在中性雙原子分子XY的勢能函數(shù)Umol（R）的基礎(chǔ)上加上變分可調(diào)的Coulomb修正項(xiàng)L（R）／R，考慮電子狀態(tài)改變造成的能量變化，雙原子分子離子XY＋解析勢能函數(shù)ECMI勢具有下面的一般形式

這里，I是離化勢，如果選擇將勢井底部放在水平軸上，該常數(shù)可以從上述方程中舍去.

Vmol（R）是中性雙原子分子的勢能函數(shù)，它是雙原子分子離子XY＋的ECMI勢的主體，它的解析形式與HMS勢相同，但要用孫衛(wèi)國和馮灝用二階微擾理論的結(jié)果通過光譜數(shù)據(jù)求得三階和四階力常數(shù)［20］

再按照Huxleyh和Murrell提出的方案用如下的方程來確定展開系數(shù)［19］

如此確定的HMS勢稱為MHMS勢UMHMS（R）

變分可調(diào)的Coulomb修正項(xiàng)的確定是困難的.首先，修正項(xiàng)L（R）／R必須在平衡核間距有極小值，即一階導(dǎo)數(shù)等于零；其次，修正項(xiàng)必須有良好漸近行為，且當(dāng)核間距R很大時(shí)，修正項(xiàng)的值要趨于零；不能產(chǎn)生物理上不存在的拐點(diǎn)和錯(cuò)誤發(fā)展趨勢，并對中性分子勢能函數(shù)MHMS勢可能產(chǎn)生的不足或不準(zhǔn)確行為具有校正作用.下面的Coulomb變分修正項(xiàng)滿足了這些要求［18］

這里的λ是變分參數(shù)，要采用能量自洽法ECMI來確定.能量自洽法ECM是由孫衛(wèi)國在1997年提出的根據(jù)能量自洽確定中性雙原子勢能函數(shù)中變分參數(shù)的方法［20，21］，后來被改進(jìn)和推廣成為雙原子分子離子XY＋的能量自洽法ECMI［18］，主要步驟是：

1）采用給定狀態(tài)下的雙原子分子離子XY＋的一組基本數(shù)據(jù)（De，Re，ωe，ωeχe，αe），按照諧振子模型求出二階力常數(shù)f2，根據(jù)方程（2）和（3）求出三階和四階力常數(shù)f3和f4，再由方程（4）～（6）求得MHMS勢的展開系數(shù)｛an｝，從而確定了勢能函數(shù)的主體MHMS勢.

2）給變分參數(shù)λ一個(gè)初始值，就給出了雙原子分子離子XY＋的一個(gè)嘗試解Vion（R，λ），將其帶入徑向薛定諤方程（RSE），運(yùn)用重歸一的Numerov方法求解，就得到了雙原子分子離子XY＋在該電子狀態(tài)下的一組振動能級｛Gv｝.

3）將計(jì)算得到的振動能級Gv與實(shí)驗(yàn)或精確理論得到的“真實(shí)”振動能級G’v進(jìn)行比較.

4）如果求出的能級沒有收斂于“真實(shí)”能級，則調(diào)整變分參數(shù)λ，重復(fù)步驟（2）和（3），直到求出的能級收斂于“真實(shí)”能級，即｜Gv－G’v｜小于要求的精度，這時(shí)相應(yīng)的λ就是所確定的變分參數(shù)值，雙原子分子離子XY＋的勢能函數(shù)也就完全確定了，并稱為ECMI勢.

3 AlH＋激發(fā)態(tài)A2∏的ECMI勢

采用雙原子分子離子XY＋的能量自洽法ECMI研究了AlH＋激發(fā)態(tài)A2∏的解析勢能函數(shù)ECMI勢.研究中，采用了原子單位，Eh＝1Hartree＝219，474.63067cm－1，a0＝0.0529176719 nm.基本數(shù)據(jù)（De，Re，ωe，ωeχe，αe）、求出的力常數(shù)｛fn｝、展開系數(shù)｛an｝和最后確定的變分參數(shù)λ均列在表1中.

表1 AlH＋離子激發(fā)態(tài)A2∏的基本數(shù)據(jù)、求出的力常數(shù)、展開系數(shù)和變分參數(shù)Table 1 Molecular ionic constants，force constants，expansion coefficients and variationalparameter for the exited state A2∏of AlH＋

圖1是AlH＋離子激發(fā)態(tài)A2∏的勢能曲線，為了便于比較，采用Le Roy R J在文獻(xiàn)［22］中提到并公布的程序計(jì)算出來的RKR數(shù)據(jù)（〇）.Chien－Yu Lien等人采用MCSCF方法，分析了離解能和勢能行為，計(jì)算出的離解能明顯低于實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)，本文借用了給出的勢能數(shù)據(jù)（＊）［13］.由圖可見，這三種不同的勢能函數(shù)都很好描述了平衡核間距（Re＝2.3506a0）附近的勢能行為，與基于實(shí)驗(yàn)的RKR數(shù)據(jù)符合得很好.但從偏離平衡核間距不遠(yuǎn)約的R＝3.6a0開始，Morse勢（－－－）和 HMS勢（－· －）就開始低于RKR數(shù)據(jù)，并且隨著核間距的增加，差距越來越明顯，在離解區(qū)這樣的差異最大，HMS勢向離解極限收斂比Morse勢更慢；在給出的MCSCF數(shù)據(jù)范圍內(nèi)，直到R＝5.0a0，MCSCF數(shù)據(jù)與Morse勢是重合的，但核間距大于5.0a0時(shí)，MCSCF數(shù)據(jù)比Morse勢和HMS勢更低，表現(xiàn)出明顯低于正確離解極限的收斂行為，并且給出的數(shù)據(jù)非常有限，不能滿足許多研究的需要；而只有ECMI勢（——）一直與RKR數(shù)據(jù)符合得很好，并給出了全程的勢能數(shù)據(jù)，所以本文研究的全程解析勢能函數(shù)的確非常必要.

圖1 氫化鋁離子AlH＋激發(fā)態(tài)A2∏的勢能曲線.〇代表RKR數(shù)據(jù)，﹡代表 MCSCF方法的數(shù)據(jù)，－－－代表 Morse勢，－· －代表 HMS勢，——代表ECMI勢，變分參數(shù)λ＝0.763Fig.1 Potential energy curves（PEC）for the electronic state A2∏of AlH＋ion.RKR data（〇），MCSCF data（﹡），the HMS potential（－·－），the Morse potential（－ －－），ECMI potential（——）withλ＝0.763

4 結(jié) 語

本研究的結(jié)果表明，采用中性分子勢能函數(shù)描述氫化鋁離子AlH＋激發(fā)態(tài)A2∏的勢能行為在平衡核間距附近幾乎是等價(jià)的，但隨著核間距的增大，會表現(xiàn)出不同程度的誤差.雙原子分子離子XY＋的能量自洽法ECMI是研究氫化鋁離子AlH＋激發(fā)態(tài)A2∏的勢能行為的好方法，得到的AlH＋離子激發(fā)態(tài)A2∏態(tài)的全程解析勢能函數(shù)優(yōu)于中性分子的Morse勢和HMS勢對該分子離子激發(fā)態(tài)勢能行為的描述.在漸近區(qū)和離解區(qū)，勢能數(shù)據(jù)對散射問題等不少研究非常重要和必須，而基于實(shí)驗(yàn)的RKR數(shù)據(jù)卻沒有；理論方法MCSCF的數(shù)據(jù)也不完備，并且預(yù)計(jì)的離解極限與實(shí)驗(yàn)結(jié)果差異明顯，只有ECMI勢給出了氫化鋁離子AlH＋激發(fā)態(tài)A2∏正確的全程勢能數(shù)據(jù)和正確的理解極限，這對相關(guān)研究是必須的.

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