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    稠密氣-固流中介尺度結(jié)構(gòu)的識別

    2018-10-10 10:30:12李志鵬劉夢溪
    關(guān)鍵詞:信號

    李志鵬, 牛 犁, 劉夢溪

    (中國石油大學(xué)(北京) 重質(zhì)油國家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室, 北京 102249)

    氣-固流化床內(nèi)的多相流動(dòng)是非線性、非平衡、非均勻的氣-固兩相流系統(tǒng),該系統(tǒng)呈現(xiàn)出復(fù)雜的多尺度流動(dòng)結(jié)構(gòu)。但前人對于氣-固流化床內(nèi)介尺度流動(dòng)結(jié)構(gòu)的研究大多針對快速床和提升管中的氣-固流動(dòng)[1-2],對于鼓泡床與湍流床內(nèi)部的流動(dòng)結(jié)構(gòu)則傾向于沿用經(jīng)典兩相理論[3]來解釋,即床層內(nèi)只存在由懸浮顆粒形成的乳化相和幾乎不含固體顆粒的氣泡。

    隨著研究的深入,人們發(fā)現(xiàn)經(jīng)典兩相理論存在一定的局限性,該理論無法準(zhǔn)確地表征鼓泡床和湍流床內(nèi)的介尺度流動(dòng)結(jié)構(gòu)。Cui等[4-6]的研究發(fā)現(xiàn),隨著操作氣速的增加,越來越多的顆粒進(jìn)入氣泡或者氣穴相中,同時(shí)較多的氣體也進(jìn)入乳化相內(nèi)。Liu等[7-8]采用光纖探頭對鼓泡床和湍流床內(nèi)部流動(dòng)結(jié)構(gòu)進(jìn)行了測量,并對固含率時(shí)間序列信號進(jìn)行了統(tǒng)計(jì)分析,結(jié)果表明,瞬時(shí)固含率信號的概率密度分布呈現(xiàn)雙峰分布。Cocco等[9]用高速攝像機(jī)在鼓泡床中拍攝到了臨近氣泡處的顆粒聚團(tuán)。在此基礎(chǔ)上,Liu等[7]通過實(shí)驗(yàn)研究,將床層中局部固含率大于床層起始流化時(shí)的固含率的部分定義為顆粒聚團(tuán),并根據(jù)Soong等[10]的方法,提出了稠密氣-固流中顆粒聚團(tuán)的判別依據(jù)。因此,稠密氣-固流中的介尺度流動(dòng)結(jié)構(gòu)可以分為三部分來描述:含有顆粒的氣泡相、處于起始流化狀態(tài)的乳化相和顆粒聚團(tuán)。

    對稠密氣-固流中的介尺度結(jié)構(gòu)的研究有助于進(jìn)一步從介觀尺度的角度了解氣體和顆粒間的相互接觸、傳質(zhì)、傳熱與反應(yīng)規(guī)律,這對提高反應(yīng)器性能、優(yōu)化反應(yīng)器結(jié)構(gòu)等有著較為重要的作用。筆者采用光纖探針測量了鼓泡床和湍流床中的固含率脈動(dòng)信號,并采用三階統(tǒng)計(jì)矩法(偏斜度)[11-12]對固含率信號進(jìn)行分析處理并確定了氣泡相的閾值,使用不同函數(shù)對氣泡相與乳化相的固含率概率分布曲線進(jìn)行了擬合。在此基礎(chǔ)上,通過Matlab軟件解耦分析出流化床內(nèi)的各項(xiàng)介尺度流動(dòng)結(jié)構(gòu)參數(shù)。

    1 實(shí)驗(yàn)部分

    1.1 實(shí)驗(yàn)裝置

    本研究所使用的氣-固流化床冷模實(shí)驗(yàn)裝置如圖1所示。裝置的總高為5460 mm,流化床的床體尺寸為φ300 mm×7 mm,高為2900 mm。

    1.2 實(shí)驗(yàn)介質(zhì)

    實(shí)驗(yàn)所使用的氣體介質(zhì)為常溫下的空氣。固體顆粒為FCC平衡劑,物性參數(shù)如表1所示。

    圖1 實(shí)驗(yàn)裝置示意圖Fig.1 Schematic diagram of the experimental apparatus1—Air blower; 2—Surge tank; 3—Rotary tank;4—Gas distributer;5—Fluidized bed; 6,7— Cyclone; 8—Diplegs; 9—Filter.

    1)Average diameter; 2) Bulk density; 3) Particle density; 4) Repose angel

    1.3 實(shí)驗(yàn)方法與數(shù)據(jù)處理

    采用中國科學(xué)院過程工程研究所研制的PV-6D型顆粒密度速度測量儀測量床層內(nèi)的固含率脈動(dòng)信號,光纖探頭上探針的間距為1.75 mm,采樣頻率為20 kHz,每次采樣時(shí)間為6.556 s。首先通過標(biāo)定曲線將光纖探針采集到的電壓脈動(dòng)信號轉(zhuǎn)換為固含率脈動(dòng)信號,然后通過編寫的Matlab程序?qū)ζ溥M(jìn)行解耦,具體方法見圖2。

    圖2 光纖脈動(dòng)信號的解耦方法Fig.2 Decoupling method of transient optical fiber signals

    2 結(jié)果與討論

    在4個(gè)不同高度的截面上測量了固含率脈動(dòng)信號,各截面距底部氣體分布器的距離h分別為112、312、512、712 mm。在每個(gè)截面上沿徑向布置8個(gè)測點(diǎn),其無因次半徑r/R分別為0、0.14、0.28、0.42、0.56、0.70、0.84、0.98。表觀氣速分別為0.1、0.2、0.3、0.4、0.5 m/s。

    2.1 固含率時(shí)間序列信號特征

    通過對固含率時(shí)間序列信號的統(tǒng)計(jì)分析,可以為兩相流介觀尺度的研究提供大量的數(shù)據(jù)與信息。圖3為操作氣速(ug)0.3 m/s、靜床層高度(H)850 mm時(shí),不同徑向位置處的固含率時(shí)間序列圖。由圖3可見,氣-固流化床內(nèi)的瞬時(shí)固含率隨時(shí)間的推移快速波動(dòng),其中低固含率部分代表“氣泡相”,高固含率部分代表“乳化相”。在流化床的中心(r/R=0),瞬態(tài)固含率信號的波動(dòng)最為劇烈,氣泡相和乳化相出現(xiàn)的頻率比較接近;隨著r/R的增大,固含率信號波動(dòng)的振幅逐漸減小,氣泡相出現(xiàn)的頻率已經(jīng)明顯小于乳化相出現(xiàn)的頻率。這說明兩相在床層中心位置處于共存的狀態(tài),二者的體積分率接近,但邊壁位置處則以乳化相為主要存在形式。

    圖3 氣-固流化床內(nèi)不同流域瞬時(shí)固含率信號Fig.3 Transient signals of solid holdup in the gas-solid fluidized bedh/H= 0.14; ug=0.3 m/s; H=850 mmr/R: (a) 0; (b) 0.42; (c) 0.84

    2.2 三階統(tǒng)計(jì)矩法計(jì)算閾值

    閾值εthreshold是固含率概率密度曲線中氣泡相與乳化相的分界值,正確選取閾值可精確地從概率密度曲線中識別出氣泡相,進(jìn)而得到鼓泡床與湍流床內(nèi)的流動(dòng)結(jié)構(gòu)。

    2.2.1 三階統(tǒng)計(jì)矩法

    (1)

    (2)

    (3)

    (4)

    三階統(tǒng)計(jì)矩法是將式(1)~式(3)聯(lián)立計(jì)算,得到氣泡相體積分率f1、氣泡相平均固含率εsb、乳化相平均固含率εsd。

    筆者通過大量試算,找到了一種能夠準(zhǔn)確描述氣泡相、乳化相固含率時(shí)間序列的概率密度分布函數(shù),其中氣泡相固含率的概率密度分布函數(shù)f(εsb)近似呈對數(shù)正態(tài)分布:

    (5)

    (6)

    乳化相固含率的概率密度分布函數(shù)f(εsd)近似呈高斯分布:

    (7)

    (8)

    (9)

    2.2.2 閾值選取與曲線擬合

    采用三階統(tǒng)計(jì)矩法對氣泡相閾值εthreshold進(jìn)行試算。圖4為在操作氣速為0.3 m/s時(shí),不同徑向位置處固含率時(shí)間序列的概率密度分布(Probability density distribution, PDD)。由圖4可知,在流化床中心處位置附近,該方法擬合效果較好,最大誤差不超過7%。當(dāng)測點(diǎn)靠近邊壁時(shí),分布曲線中只有代表乳化相的單峰出現(xiàn),這是由于邊壁處乳化相占主導(dǎo)地位。通過大量實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)表明,r/R=0.8為邊壁影響區(qū)分界點(diǎn)。

    圖4 氣-固流化床內(nèi)不同流域固含率時(shí)間序列的概率密度分布Fig.4 Probability density distribution of solid holdup time series registered in the gas-solid fluidized bed h/H=0.85; ug=0.3 m/sr/R: (a) 0; (b) 0.42; (c) 0.84

    圖5為利用三階統(tǒng)計(jì)矩法確定的氣泡相閾值。由圖5可見,隨著r/R的增加氣泡相閾值略有增加。在邊壁處由于氣泡數(shù)量太少,采用該方法無法得到統(tǒng)計(jì)意義上的準(zhǔn)確值,故對實(shí)驗(yàn)分析得到靠近邊壁2個(gè)徑向位置(r/R為0.84與 0.98)的閾值不進(jìn)行統(tǒng)計(jì)。由圖5可知,操作氣速對氣泡相閾值的影響十分顯著,隨著操作氣速的增加閾值逐漸減小。在床層中心區(qū)域,閾值主要在0.26~0.35變化。

    由于三階統(tǒng)計(jì)矩法在邊壁處擬合效果較差,筆者對該方法進(jìn)行優(yōu)化。圖6為使用不同方法對邊壁處(r/R=0.84)固含率概率分布曲線的擬合曲線。方法一為使用三階統(tǒng)計(jì)矩法,方法二為使用高斯分布函數(shù)對乳化相進(jìn)行單峰擬合,從擬合效果來看,方法二顯然優(yōu)于方法一。因此,對在徑向位置r/R為0.84與0.98處測量所得到的數(shù)據(jù)只對乳化相單峰進(jìn)行擬合。

    圖5 氣泡相閾值沿徑向的分布曲線Fig.5 Radial distribution of the threshold of dilute phaseh/mm: (a) 112; (b) 312; (c) 512; (d) 712ug/(m·s-1):0.1;0.2;0.3;0.4;0.5

    圖6 邊壁處不同方法擬合曲線對比Fig.6 Comparison of the fitting curves based on different statistical methods in the vicinity of the wallug=0.2 m/s;h=712 mm

    2.3 氣泡相與乳化相平均固含率

    圖7為氣泡相平均固含率沿徑向的分布曲線。由圖7可見,氣泡相平均固含率沿徑向的變化并不大,只是在靠近邊壁的區(qū)域(r/R>0.56)才開始增加。在中心區(qū)域(r/R≤0.56),氣泡相固含率在0.1~0.3之間變化。此外,從圖7還可見,氣泡相固含率隨操作氣速的增加逐漸減小。

    圖7 氣泡相平均固含率沿徑向的分布曲線Fig.7 Radial distribution of averaged solid holdup of the bubble phaseh/mm: (a) 112; (b) 312; (c) 512; (d) 712ug/(m·s-1):0.1;0.2;0.3;0.4;0.5

    圖8為乳化相平均固含率沿徑向的分布曲線,從圖8可見,乳化相平均固含率隨r/R的增加變化不大,在靠近邊壁處略有增加。此外,操作氣速對乳化相平均固含率有顯著的影響。當(dāng)表觀氣速由0.1 m/s增至0.3 m/s時(shí),乳化相平均固含率只是略有降低;而當(dāng)表觀氣速由0.3 m/s增至0.4 m/s時(shí),乳化相平均固含率快速降低。這是由于隨著氣速的增大,氣泡破碎的頻率增加,導(dǎo)致更多的氣體進(jìn)入乳化相。當(dāng)床層處于鼓泡床操作模式時(shí),氣泡破碎頻率隨著表觀氣速的增加幅度并不大;而當(dāng)床層進(jìn)入湍流床操作模式(ug≥0.4 m/s)時(shí),氣泡破碎頻率快速增加,導(dǎo)致更多的氣體進(jìn)入乳化相,乳化相的平均固含率也快速降低。

    圖8 乳化相平均固含率沿徑向的分布曲線Fig.8 Radial distribution of average solid holdup of emulsified phaseh/mm: (a) 112; (b) 312; (c) 512; (d) 712ug/(m·s-1):0.1;0.2;0.3;0.4;0.5

    2.4 顆粒聚團(tuán)相平均固含率與聚團(tuán)出現(xiàn)頻率

    根據(jù)Liu等[8]提出的顆粒聚團(tuán)的定義和計(jì)算方法,可以將顆粒聚團(tuán)的信號從脈動(dòng)信號中分離出來并進(jìn)行統(tǒng)計(jì)分析。圖9為顆粒聚團(tuán)相平均固含率沿徑向的分布曲線。由圖9可知,隨著r/R的增大,顆粒聚團(tuán)的平均固含率變化并不大,主要集中在0.55~0.555之間。此外,當(dāng)床型由鼓泡流態(tài)化轉(zhuǎn)變?yōu)橥膭?dòng)流態(tài)化時(shí),顆粒聚團(tuán)相平均固含率略有增加。

    圖9 顆粒聚團(tuán)相平均固含率沿徑向的分布曲線Fig.9 Radial distribution of averaged solid holdup of agglomerates h/mm: (a) 112; (b) 312; (c) 512; (d) 712ug/(m·s-1):0.1;0.2;0.3;0.4;0.5

    顆粒聚團(tuán)出現(xiàn)頻率Fag表示單位時(shí)間內(nèi)在光纖探針面前流過的顆粒聚團(tuán)個(gè)數(shù)。圖10為不同徑向位置處顆粒聚團(tuán)的出現(xiàn)頻率。由圖10可見,顆粒聚團(tuán)的出現(xiàn)頻率集中于0.5~3.2 Hz內(nèi)。在床層的中心處,顆粒聚團(tuán)的出現(xiàn)頻率變化不大,而在邊壁處,顆粒聚團(tuán)出現(xiàn)頻率呈現(xiàn)出下降趨勢。這表明邊壁處流化質(zhì)量相對較差、顆粒聚團(tuán)尺寸較大、聚團(tuán)的數(shù)量較少。

    3 結(jié) 論

    在一套流化床冷模裝置中,采用PV-6D型光纖探針測量了床層內(nèi)不同軸、徑向位置的瞬時(shí)固含率脈動(dòng)信號。編寫了Matlab軟件并采用三階統(tǒng)計(jì)矩法進(jìn)行閾值計(jì)算,解耦分析出氣泡相、乳化相、聚團(tuán)相的平均固含率和顆粒聚團(tuán)產(chǎn)生頻率,得到以下結(jié)論:

    圖10 顆粒聚團(tuán)產(chǎn)生頻率沿徑向的分布曲線Fig.10 Radial distribution of the frequency of agglomeratesh/mm: (a) 112; (b) 312; (c) 512; (d) 712ug/(m·s-1):0.1;0.2;0.3;0.4;0.5

    (1)稠密氣-固流的固含率概率密度分布呈典型的雙峰分布,三階統(tǒng)計(jì)矩法可以在徑向位置00.8)固含率信號呈單峰分布。

    (2)氣泡相閾值隨表觀氣速的增大而減小,隨r/R的增大而增大,在床層中心區(qū)域主要集中于0.26~0.35范圍之內(nèi)。

    (3)氣泡相平均固含率隨氣速的增大而減小,隨r/R的增大而增大。而乳化相平均固含率隨氣速的增大而減小,在床層中心變化不大,在靠近邊壁處略有增加。

    (4)聚團(tuán)相平均固含率基本不受操作氣速與徑向位置變化的影響,僅在0.55~0.555內(nèi)變化。顆粒聚團(tuán)的出現(xiàn)頻率在0.5~3.2 Hz內(nèi)變化,在床層中心變化不大,在邊壁處呈下降趨勢。

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