音叉受迫振動的干涉測量

屈 帥，王藝蓉，白在橋

(北京師范大學(xué) 物理學(xué)系，北京 100875)

音叉受迫振動的干涉測量

屈 帥，王藝蓉，白在橋

(北京師范大學(xué) 物理學(xué)系，北京 100875)

通過干涉測量法得到音叉振動的幅頻特性曲線，同時測量位移振幅和速度振幅. 實驗中使用高品質(zhì)因子音叉，激勵信號的電壓也降到了mV量級，既可以讓音叉經(jīng)過較長時間消除暫態(tài)過程，又可以減緩音叉由于長時間激勵所帶來的升溫現(xiàn)象. 使用干涉測量法測量音叉受迫振動振幅，并給出2種數(shù)據(jù)處理方式. 該方法具有驅(qū)動功率小，測量精度高，直接測量位移量，同時測量兩方面信號的優(yōu)點.

音叉；高品質(zhì)因子；幅頻特性；小波分析；邁克耳孫干涉法

音叉是典型的振動系統(tǒng)，其二臂對稱、振動相反，而中心桿處于振動的節(jié)點位置，凈受力為零而不振動，其固有頻率可因其質(zhì)量和音叉臂長短、粗細而不同. 音叉廣泛應(yīng)用于多個行業(yè)，如用于生產(chǎn)標準的“純音”、鑒別耳聾的性質(zhì)、用于檢測液位的傳感器、用于檢測液體密度的傳感器以及計時器等[1].

通過線圈法測量音叉所得到的幅頻特性曲線反映的是音叉速度振幅的大小，不能得到音叉位移振幅的大小. 由于音叉是鐵制的，存在磁滯現(xiàn)象，并且接收線圈難以避免收到感應(yīng)自激發(fā)線圈的信號. 在實驗過程中，即使固定音叉，接收線圈仍然能夠收到信號,且距離越近，感生信號越強.

通過麥克風法測量音叉幅頻特性曲線(圖1)反映的是音叉位移振幅的大小. 由于選用的是電容式麥克風，還可以避免接收到互感信號. 但由于音叉發(fā)聲過小，容易受到環(huán)境噪聲干擾，還會接收到環(huán)境噪聲. 作者通過LabVIEW編程濾去環(huán)境噪聲，結(jié)果還是不太理想，而且會有階梯狀的部分.

文獻[2]中使用接收線圈和壓電換能片同時測量音叉振動時的速度振幅和位移振幅，討論“速度共振”與“位移共振”的相同與不同之處. 作者借鑒了文獻中同時測量速度振幅與位移振幅的思想，通過邁克耳孫干涉裝置來測量音叉速度振幅與位移振幅，并繪制相應(yīng)的幅頻特性曲線. 測量結(jié)果真實反映音叉位移振幅，精度可以達到μm量級.

圖1 麥克風法測量音叉位移振幅

1 實驗原理與實驗裝置

本實驗借助于高品質(zhì)因數(shù)音叉研究受迫振動及共振現(xiàn)象，用帶鐵芯的電磁線圈產(chǎn)生不同頻率的電磁力，作為驅(qū)動力. 搭建邁克耳孫干涉儀光路，通過激光干涉法測量位移振幅[3]. 將1面遠小于音叉質(zhì)量的鍍銀反射鏡固定在音叉臂上，音叉臂端的位移會帶來干涉光路光程差的改變. 從而投射到光敏傳感器的干涉條紋會有吞吐，并反映到示波器上. 該實驗具有不直接接觸音叉、測量靈敏度高、避免電磁線圈互感等特點.

1.1高品質(zhì)因子音叉

品質(zhì)因數(shù)Q反映系統(tǒng)阻尼振動的性質(zhì)，是無量綱的量.

Q<0.5時，系統(tǒng)為過阻尼系統(tǒng)，阻尼振蕩時振幅隨時間呈指數(shù)衰減，并不發(fā)生周期性振蕩.

Q=0.5時，系統(tǒng)為臨界阻尼系統(tǒng)，阻尼振蕩時不發(fā)生周期性振蕩.

Q>0.5時，系統(tǒng)為小阻尼系統(tǒng)，阻尼振蕩時會發(fā)生周期性振蕩.

記錄阻尼振蕩中二倍電壓有效值的峰值隨時間的變化關(guān)系，如圖2所示，并采用指數(shù)擬合.

圖2 阻尼振蕩

1.2電磁激勵

將電磁線圈放置于鋁制音叉臂的下方，并靠近音叉臂，如圖3(a)所示. 對驅(qū)動線圈施加交變電流，產(chǎn)生交變磁場，進而產(chǎn)生交變的驅(qū)動力.

(a)音叉與激勵線圈 (b)信號發(fā)生器 圖3 音叉、激勵線圈與信號發(fā)生器

交變信號通過信號發(fā)生器給出，無需使用功率放大器，信號發(fā)生器的輸出同步信號用于觸發(fā)示波器. 為減少鏡面的偏轉(zhuǎn)，減小驅(qū)動力的力矩，將激勵線圈放置在靠近音叉固定端的位置.

1.3受迫振動

阻力與速度的一次方成正比的規(guī)律僅適用于速度量級為10-2m/s的極緩慢運動，一般情況下阻力與速率平方成正比的規(guī)律較符合實際情況[4]. 為了求得解析解反映振動的一般特征，假設(shè)音叉所受的阻力大小與速率成正比，若F表示阻力大小，m為振子質(zhì)量，可將阻力寫成

(1)

在(1)式中δ是與阻力相關(guān)的比例系數(shù)，其值取決于運動物體的形狀、大小和周圍介質(zhì)的性質(zhì).

振子受迫振動的動力學(xué)方程為

(2)

當阻尼較小時，(2)式的解為

(3)

(3)式最終會趨于圖4中的極限環(huán)，該極限環(huán)是橢圓形的，長軸和短軸分別為Aω和A. (3)式第一項為暫態(tài)項，經(jīng)過一定時間后這一項將消失. 第二項是穩(wěn)定項，在振子振動一段時間達到穩(wěn)定后，其振動式即成為

x=Acos (ωt+φ) ，

(4)

達到圖4中的極限環(huán).

圖4 受迫振動相圖

1.4實驗裝置

干涉光路主要由λ=632.8 nm的氦氖激光器、5∶5分束鏡、音叉與反射鏡、反射鏡、光強傳感器組成，如圖5所示.

(a)干涉裝置

(b)鏡子固定在音叉臂上圖5 干涉裝置

激光從激光器出發(fā)，經(jīng)過分束鏡，一束經(jīng)過音叉上的反射鏡反射，另一束經(jīng)過反射鏡反射，再經(jīng)過分束鏡，在光敏傳感器中心形成干涉圓環(huán).

隨著音叉的振動，音叉上反射鏡的位置發(fā)生變化，干涉光路的光程差也會發(fā)生變化.

由于光程差的變化，光敏傳感器得到的干涉圓環(huán)就會有吞吐現(xiàn)象.

光強傳感器將圓環(huán)中心的光強值轉(zhuǎn)化為電壓值，反映到示波器上就會得到如圖6(b)的曲線，縱軸為光強傳感器反饋的電壓值.

(a)干涉模擬

(b)波形圖圖6 干涉圓環(huán)及吞吐現(xiàn)象的波形

(5)

本實驗中吞吐條紋個數(shù)峰值為567個，位移振幅的峰值約為0.09 mm，遠遠小于音叉的臂長，故可以將臂端的振動視為平動.

音叉的速度振幅為Aω，激光波長為λ，波包內(nèi)周期最短部分的周期為T，則：

(6)

本實驗中所有測量頻率對應(yīng)的波包內(nèi)最短周期為2.81 μs，速度振幅的峰值約為0.1 m/s. 此時解析解已經(jīng)不再嚴格，但仍能反映出該振動的一些共同特征.

2 實驗方法與數(shù)據(jù)分析

可以從示波器上直接讀出波包中簡諧波的周期，盡量選取如圖6(b)中t=0附近的波形圖，在這部分的簡諧波周期已經(jīng)趨于穩(wěn)定.

從示波器上數(shù)波包內(nèi)簡諧波的周期個數(shù)，進行傅里葉變換后得到常數(shù)項，并從信號中減去. 記錄簡諧波與x軸相交點的個數(shù)n，周期個數(shù)N為

(7)

這種方法可操作性強，但實用性不高. 本實驗中，位移振幅峰值附近的周期個數(shù)已經(jīng)達到500個左右，計數(shù)困難，再加上環(huán)境噪聲，零點附近有時會存在高頻信號，這也給計數(shù)帶來了困難.

本文采用一種實用性強、精度高的數(shù)據(jù)處理方法. 將實驗數(shù)據(jù)離線處理，導(dǎo)入到Matlab，通過Wavemenu工具箱進行小波分析(圖7)，小波函數(shù)選擇4階Daubechies，去除4層噪聲.

輸入信號為s，輸出信號為a4，di為分離出來的隨機噪聲，則：

s=a4+d4+d3+d2+d1.

(8)

通過信號a4計算出波包內(nèi)簡諧波的半周期，方法也是從信號中減去傅里葉變換得到的常數(shù)項，記錄簡諧波與x軸相交點的個數(shù)，根據(jù)交點對應(yīng)的時間值，差分后得到半周期,如圖8所示.

圖7 Wavemenu工具箱

圖8 波包內(nèi)簡諧波的半周期

從圖8可以明顯看出，半周期在編號40～80的范圍內(nèi)趨于穩(wěn)定且時間最短，在此區(qū)間內(nèi)求平均得到半周期.

通過周期的倒數(shù)繪制速度幅頻特性曲線，縱軸為速度振幅相對值，如圖9所示.

圖9 速度幅頻特性曲線

與此同時，通過波包內(nèi)簡諧波與x軸相交點的個數(shù)，也就是圖8中2個峰的編號差，還可以得到位移幅頻特性曲線，縱軸為位移振幅相對值，如圖10所示.

音叉的位移振幅平方可以表示為

(9)

(12)式符合洛倫茲擬合的形式，擬合結(jié)果較好，但峰值下部仍存在“不對稱”的現(xiàn)象.

圖10 位移幅頻特性曲線

3 總結(jié)和討論

通過邁克耳孫干涉裝置可以同時測量速度振幅和位移振幅，位移振幅測量分度值可達μm，速度振幅通過波包內(nèi)最短的簡諧波周期的倒數(shù)間接測量，簡諧波周期分度值可達ns. 由于測量精度高，實驗中可以將音叉振動控制在μm量級.

該實驗中對音叉的激勵信號的電壓也降到了mV量級. 電壓的降低可以有效減緩伴隨音叉長時間振動所帶來的升溫現(xiàn)象. 音叉的品質(zhì)因子Q對溫度十分敏感，如不能有效地控制溫度不變，(1)式中的δ就不再是常數(shù). 本次實驗中使用的音叉品質(zhì)因子較高，需要較長時間才能消除暫態(tài)過程. 通過邁克耳孫干涉裝置測量音叉較微小的振動，有效地解決了這個問題.

在測量上也是直接對位移量進行測量，并可以計算出音叉臂端振動的速度值. 線圈法和麥克風法采用的都是間接測量的方式，不能真正測量到速度振幅和位移振幅. 這就帶來了許多關(guān)于“速度振幅”與“位移振幅”的討論，文獻[2]中認為線圈法測量的是速度振幅，傳感器法(如麥克風、壓電換能片)測量的是位移振幅.

將位移幅頻特性曲線和速度幅頻特性曲線繪制到圖11上，通過圖11可以更全面地討論“速度共振”與“位移共振”的現(xiàn)象. 進而分析其中的非線性因素.

圖11 速度幅頻與位移幅頻

[1] 張洪,曹常芳,皮厚禮. 音叉共振式液體密度測量實驗的設(shè)計與實現(xiàn)[J]. 物理實驗,2016,36(12):16-18.

[2] 倪敏,薛珍美. 音叉的速度共振與位移共振曲線的測量和研究[J]. 實驗室研究與探索,2010,29(2):71-74.

[3] 徐勛義,張祖豪,劉子健,等. 基于邁克耳孫干涉的金屬絲楊氏模量測量[J]. 物理實驗,2016,36(9):19-22.

[4] 盧圣治. 理論力學(xué)基本教程[M]. 北京:北京師范大學(xué)出版社,2009:42.

[5] 沙振舜. 當代物理實驗手冊[M]. 南京:南京大學(xué)出版社,2012.

[6] 王大輝,趙學(xué)慶,張永生,等. 光學(xué)系統(tǒng)受迫振動的激光測量法[J]. 強激光與粒子束,2012,24(9):2017-2021.

[7] 李鎮(zhèn)業(yè),李培哲,周怡然,等. 大口徑分光計中棱鏡色散光譜線彎曲的測定[J]. 物理實驗,2016,36(5):29-33.

[責任編輯：郭 偉]

Interferometryoftheforcedvibrationofatuningfork

QU Shuai, WANG Yi-rong, BAI Zai-qiao

(Department of Physics, Beijing Normal University, Beijing 100875, China)

The amplitude-frequency characteristic of the forced vibration of a tuning fork was obtained by Michelson interfering, and the displacement amplitude and velocity were measured. A high quality factor tuning fork was used in the experiment. The voltage of the excitation signal fell into millivolt level. The excitation signal, could not only eliminate the transient process, but also slow down the warming up of the tuning fork in the long incentive period. The amplitude of the tuning fork was measured using Michelson interference method, and two data processing methods were given. The advantages of this method were low driving power, high accuracy, measuring the displacement directly, and measuring two parameters at the same time.

tuning fork; high quality factor; amplitude-frequency characteristic; wavelet analysis; Michelson interference method

2017-05-02；修改日期：2017-06-11

屈 帥(1997-)，男，河南鄭州人，北京師范大學(xué)物理學(xué)系勵耘實驗班2015級本科生.

指導(dǎo)教師：白在橋(1971-)，男，重慶人，北京師范大學(xué)物理學(xué)系副教授，博士，從事理論物理方面的研究工作.

O422.5

：A

：1005-4642(2017)09-0044-05