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    高頻設(shè)備耐壓測(cè)試認(rèn)識(shí)誤區(qū)的探討

    2015-06-02 05:57:36趙勇

    趙勇

    摘 要:大功率中短波廣播發(fā)射設(shè)備中的真空器件,如:電子管、真空電容等在采購(gòu)入庫(kù)和上機(jī)使用前都需要進(jìn)行耐壓測(cè)試,正確的測(cè)試方法和測(cè)試結(jié)論對(duì)廣播設(shè)備的運(yùn)行維護(hù)具有很重要的參考價(jià)值。該文詳細(xì)介紹了大功率廣播發(fā)射機(jī)上所使用的真空器件進(jìn)行高壓耐壓測(cè)試的原理和作用,運(yùn)用靜電場(chǎng)理論論述了高頻電場(chǎng)的電場(chǎng)分布及試驗(yàn)得出結(jié)論數(shù)據(jù);針對(duì)人們存在的高頻設(shè)備耐壓測(cè)試的認(rèn)識(shí)誤區(qū)進(jìn)行了研討分析,對(duì)通過(guò)試驗(yàn)總結(jié)所得的正確的高頻設(shè)備耐壓測(cè)試方法進(jìn)行了闡述。

    關(guān)鍵詞:高斯定理 電位移通量 耐壓測(cè)試 高頻設(shè)備

    中圖分類號(hào):TM83 文獻(xiàn)標(biāo)識(shí)碼:A 文章編號(hào):1674-098X(2015)02(c)-0198-03

    1 高頻設(shè)備耐壓測(cè)試的原理與作用

    高頻設(shè)備耐壓測(cè)試的基本原理:把一個(gè)高于正常工作的電壓加在被測(cè)高頻設(shè)備的絕緣體上,并持續(xù)一段規(guī)定的時(shí)間,如果其間的絕緣性足夠好,加在上面的電壓就只會(huì)產(chǎn)生很小的漏電流。如果一個(gè)被測(cè)設(shè)備絕緣體在規(guī)定的時(shí)間內(nèi),其漏電電流保持在規(guī)定的范圍內(nèi),就可以確定這個(gè)被測(cè)設(shè)備能夠在正常的運(yùn)行條件下安全運(yùn)行,否則就認(rèn)定這個(gè)被測(cè)設(shè)備耐壓不足。

    一般,大功率中短波廣播發(fā)射設(shè)備,如:電子管、真空電容等入庫(kù)和上機(jī)前都需要進(jìn)行耐壓測(cè)試,測(cè)試通過(guò)后才能入庫(kù)或安裝到設(shè)備上使用,這樣可以防止設(shè)備在工作的過(guò)程中出現(xiàn)高頻打火的故障,從而造成維護(hù)不周的停播事故。這里進(jìn)行的高壓耐壓測(cè)試有兩個(gè)目的:一是測(cè)試設(shè)備的最高耐壓值;二是使用較高的測(cè)試電壓迫使被測(cè)高頻設(shè)備上的毛刺尖端放電,在放電的過(guò)程中燒掉毛刺的頂部,從而提高設(shè)備的最大高壓耐壓值。

    2 高頻設(shè)備耐壓測(cè)試的認(rèn)識(shí)誤區(qū)

    使用什么樣的測(cè)試信號(hào)對(duì)被測(cè)設(shè)備進(jìn)行耐壓測(cè)試才能得到正確的測(cè)試結(jié)果呢?

    如果用與被測(cè)設(shè)備實(shí)際使用的頻率基本一致的信號(hào)進(jìn)行耐壓測(cè)試那么得到的測(cè)試結(jié)果一定是真實(shí)的。而實(shí)際上,由于跟實(shí)際使用頻率相近的高頻耐壓測(cè)試設(shè)備的開(kāi)發(fā)難度大,生產(chǎn)成本高,所以實(shí)際工作中還是廣泛使用直流或工頻信號(hào)對(duì)被測(cè)設(shè)備進(jìn)行高壓耐壓測(cè)試。

    人們?cè)诒粶y(cè)設(shè)備耐壓測(cè)試時(shí),往往會(huì)自然而然地給內(nèi)導(dǎo)體加上直流高壓信號(hào),外導(dǎo)體接地進(jìn)行測(cè)量。因?yàn)檫@樣不要對(duì)外導(dǎo)體做絕緣處理。這樣所得到的被測(cè)設(shè)備的耐壓值,即使被測(cè)設(shè)備在實(shí)際工作環(huán)境下的工作電壓低于這個(gè)數(shù)值,仍然會(huì)出現(xiàn)設(shè)備嚴(yán)重打火的情況,因此就可能質(zhì)凝測(cè)試設(shè)備的可靠性和測(cè)試結(jié)果的正確性。而被測(cè)設(shè)備實(shí)際的工作信號(hào)與測(cè)試信號(hào)之間的區(qū)別就是測(cè)試信號(hào)的頻率,所以甚至還可能得出“用工頻或直流進(jìn)行測(cè)試得到的測(cè)試結(jié)果與被測(cè)設(shè)備實(shí)際最大工作耐壓表現(xiàn)出入較大,只有用跟被測(cè)設(shè)備實(shí)際工作使用的頻率相一致的信號(hào)進(jìn)行耐壓測(cè)試才能得到正確的測(cè)試結(jié)果?!钡腻e(cuò)誤結(jié)論。

    為什么會(huì)得出上述錯(cuò)誤結(jié)論呢?以下我們先來(lái)分析一下高頻設(shè)備內(nèi)部電場(chǎng)分布。

    3 高頻設(shè)備內(nèi)部電場(chǎng)分布的理論分析

    在實(shí)際工作中,需要進(jìn)行耐壓測(cè)試的設(shè)備都是真空電子管、真空電容(含可調(diào)電容和不可調(diào)電容)和射頻諧波濾波器等等。這些設(shè)備具有一個(gè)共同的結(jié)構(gòu)特點(diǎn),即被測(cè)兩極是同軸的,一個(gè)是內(nèi)部導(dǎo)體,一個(gè)是外部導(dǎo)體,如圖1所示為共軸直圓柱形薄筒的側(cè)視圖,a為內(nèi)導(dǎo)體,b為外導(dǎo)體,它們都是以O(shè)為圓心,半徑分別為R1、R2的共軸直圓柱形薄筒。區(qū)間I和區(qū)間III充滿相對(duì)介電常量為的各向同性均勻介質(zhì),區(qū)間II真空。內(nèi)導(dǎo)休單位長(zhǎng)度上的電量為q1,外導(dǎo)體單位長(zhǎng)度上的電量為q2,在區(qū)間II有某一點(diǎn)位M,它距圓心o的半徑為r。在分析之前我們先對(duì)高頻電場(chǎng)的幾個(gè)內(nèi)部參量進(jìn)行定義。

    3.1 電介質(zhì)的影響及電位移矢量

    電介質(zhì)就是絕緣體,理想的電介質(zhì)由于內(nèi)部沒(méi)有可自由移動(dòng)的電荷,而不能導(dǎo)電。但把電介質(zhì)放到電場(chǎng)中,要受電場(chǎng)影響,同時(shí)也要影響電場(chǎng),電介質(zhì)對(duì)電場(chǎng)的影響可由實(shí)驗(yàn)觀察出來(lái)。兩均勻帶等量異號(hào)電荷的金屬板。設(shè)板間為空氣(近似于真空)時(shí),測(cè)得板間的場(chǎng)強(qiáng)值為E0;如保持兩板間距離和板上電荷不變,在板間充滿各向同性的均與電介質(zhì)時(shí),測(cè)得板間的場(chǎng)強(qiáng)值為E。實(shí)驗(yàn)表明,電介質(zhì)中的場(chǎng)強(qiáng)是真空中場(chǎng)強(qiáng)的分之一倍,即。

    是一個(gè)大于1的純數(shù),他的大小隨電介質(zhì)的種類和狀態(tài)而變,稱為電介質(zhì)的相對(duì)介電常數(shù)。并把真空的介電常數(shù)與的乘機(jī)稱為電介質(zhì)的介電常數(shù),用表示。

    真空中的相對(duì)介電常數(shù)為1。

    即點(diǎn)電荷在電介質(zhì)中的場(chǎng)強(qiáng)減小了,而且在不同的介質(zhì)中,場(chǎng)強(qiáng)的值是不同的。為簡(jiǎn)化對(duì)場(chǎng)的描述和便于計(jì)算,我們引入一個(gè)輔助量D,稱為電位移矢量,并定義①即在各向同性的均勻電介質(zhì)中,某點(diǎn)的電位移矢量的值等于該點(diǎn)的場(chǎng)強(qiáng)與電介質(zhì)介電常數(shù)的乘積,方向與場(chǎng)強(qiáng)的方向相同。引入電位移矢量后,點(diǎn)電荷電場(chǎng)的電位移在不同介質(zhì)或真空中都有相同的表達(dá)式??梢?jiàn)電位移矢量只與自由電荷q的分布有關(guān),而與電介質(zhì)無(wú)關(guān)。電位移矢量的單位是C/m2。

    3.2 電位移線

    類似于用電力線描述電場(chǎng)中場(chǎng)強(qiáng)E的分布,引入電位移線描述電位線D的分布。電位移線時(shí)這樣的一系列曲線:電位移線上任一點(diǎn)的切線方向表示該點(diǎn)電位移D的方向:與D垂直的單位面積上通過(guò)電位移線的數(shù)目,等于該點(diǎn)電位移D的值。

    若在兩“無(wú)限大”帶等量導(dǎo)號(hào)電荷的平行平板之間,插入一塊與兩帶電板平行的電介質(zhì)板,在介質(zhì)板外的真空中,在介質(zhì)板內(nèi),方向都是垂直于版面,在真空中與在介質(zhì)中的大小是不同的。根據(jù)①式可知,在板外的真空中D的大小為,在介質(zhì)板中D的大小為,所以畫出的D線起于正自由電荷止于負(fù)自由電荷與中間有否介質(zhì)無(wú)關(guān)。

    3.3 電位移通量

    通過(guò)電場(chǎng)中任一給定面積的電位移線數(shù),稱為通過(guò)該面的電位移通量,或電通量,以表示。

    對(duì)于均勻電場(chǎng),電位移線是一系列均勻分布的平行線。在電場(chǎng)中設(shè)想一平面S(如圖2所示),其法向單位矢量n與電位移D成角,顯然通過(guò)平面S和的電位移線數(shù)是一樣的。由于電場(chǎng)中某點(diǎn)電位移D的大小等于該點(diǎn)附近垂于D方向的單位面上通過(guò)的電位移線數(shù)。所以通過(guò)S平面的電位移線數(shù)或電通量為,

    若為不均勻電場(chǎng),且給定面S是一個(gè)有限大小的曲面。這時(shí)可先把這個(gè)曲面分割成許多面元ds,在每個(gè)面元ds處的電場(chǎng)可認(rèn)為是均勻的。因此通過(guò)ds的電通量為:

    dd(設(shè)表示為S法向單位矢量)

    上式求積分可得通過(guò)整個(gè)曲面的電通量,即:dd

    若在電場(chǎng)中取一個(gè)閉合曲面S,根據(jù)同樣的計(jì)算方法,可計(jì)算出通過(guò)這個(gè)閉合曲面的電通量為:dS。

    3.4 高斯定理

    高斯從通過(guò)一個(gè)閉合曲面的電位移通量的概念出發(fā),提出了電位移通量的高斯定理,表述如下:靜電場(chǎng)內(nèi)通過(guò)任一給定的閉合曲面的電位移通量,等于這個(gè)閉合曲面所包圍的自由電荷的代數(shù)和,與閉合曲面外的電荷無(wú)關(guān)。即:d,閉合曲面S常稱為高斯面。

    3.5 高頻設(shè)備內(nèi)部電場(chǎng)計(jì)算

    不考慮同軸直柱形薄筒的邊沿因素,用高斯定理求各處的電場(chǎng)強(qiáng)度,可取高斯面為半徑可變的同軸圓柱面,其薄筒的長(zhǎng)度取單位長(zhǎng)度1,則用電位移矢量形式的高斯定理,只要求高斯面所包圍的自由電荷(內(nèi)導(dǎo)休單位長(zhǎng)度上的電量為q1,外導(dǎo)體單位長(zhǎng)度上的電量為q2)。

    因?yàn)镮區(qū)中整個(gè)高斯面所包含的電量為零,所以其電場(chǎng)也為零;

    II區(qū)中某點(diǎn)M(如圖1所示),假設(shè)它的電場(chǎng)強(qiáng)度為E,則:

    d

    代入q1可得:(真空中=1) (1)

    同理可求得III區(qū)的電場(chǎng)強(qiáng)度為:

    如果q1=-q2,則可得知III區(qū)的電場(chǎng)強(qiáng)度為零。

    如果內(nèi)外導(dǎo)體接在電壓u的電源上(如圖1所示),則:

    解得: (2)

    將式(2)代入式(1)得:(3)

    將r分別用R1、R2代入可以推算出內(nèi)導(dǎo)體外表面的電場(chǎng)強(qiáng)度或外導(dǎo)體內(nèi)表面的電場(chǎng)強(qiáng)度有如下關(guān)系:

    根據(jù)設(shè)備的結(jié)構(gòu)特點(diǎn),由公式(3)得到設(shè)備內(nèi)部的電場(chǎng)分布如圖3所示,圖中內(nèi)導(dǎo)體的外表面和外導(dǎo)體的內(nèi)表面的電場(chǎng)分布有差別。內(nèi)導(dǎo)體的外表面或外導(dǎo)體的內(nèi)表面上總的電力線的數(shù)量一致,電力線的密度是代表電場(chǎng)強(qiáng)弱的。

    高頻打火的是因?yàn)閲@帶正電核的原子核高速運(yùn)動(dòng)的電子受到外部強(qiáng)電場(chǎng)的作用,脫離原子核的束縛和相異電極相碰的過(guò)程。因?yàn)殡娮邮菐ж?fù)電的粒子,它在電場(chǎng)中的受力方向與電場(chǎng)方向相反,只有逆著電場(chǎng)的方向才能被電場(chǎng)力吸引而發(fā)生位移。否則,即便是電子脫離原子核的勢(shì)力范圍,電場(chǎng)力也會(huì)把它吸引回去。

    而且相同場(chǎng)形的電場(chǎng),電壓與電場(chǎng)強(qiáng)度成正比,因此,內(nèi)導(dǎo)體外表面的最大耐壓電壓Un和外導(dǎo)體內(nèi)表面的最大耐壓電壓Un有如下關(guān)系:

    通過(guò)以上分析,我們知道了高頻設(shè)備內(nèi)電場(chǎng)的分布以及各參量的比例關(guān)系。知道了得出第二節(jié)錯(cuò)誤結(jié)論是因?yàn)閷?duì)高頻打火原因以及對(duì)被測(cè)試設(shè)備內(nèi)部的電場(chǎng)分布情況理解不透徹造成的。其實(shí)用方法1得到的測(cè)試數(shù)值遠(yuǎn)遠(yuǎn)大于被測(cè)設(shè)備實(shí)際應(yīng)用的最大耐壓。根據(jù)前面的理論分析,一般是內(nèi)導(dǎo)體外表面的耐壓比外導(dǎo)體內(nèi)表面的耐壓低,所以內(nèi)導(dǎo)體外表面比外導(dǎo)體內(nèi)表面更容易打火,其實(shí)這樣測(cè)試的結(jié)果是外導(dǎo)體的內(nèi)表面的最大耐壓值,而不是內(nèi)導(dǎo)體外表面的最大耐壓值。

    不同的測(cè)試方法會(huì)得到不同的測(cè)試數(shù)據(jù),但最終的結(jié)論都是要一致的。所以不管用什么頻率的測(cè)試信號(hào)對(duì)設(shè)備進(jìn)行耐壓測(cè)試,也應(yīng)該得到一致的測(cè)試結(jié)論。當(dāng)然設(shè)備在實(shí)際工作中會(huì)發(fā)熱,溫度升高了,電子從原子核逃逸所需要的電場(chǎng)強(qiáng)度相應(yīng)的也減小了,這樣也助長(zhǎng)了錯(cuò)誤結(jié)論的得出。

    4 高頻設(shè)備耐壓測(cè)試的正確方法

    在工作中,設(shè)備耐壓測(cè)試的信號(hào)往往是直流或工頻信號(hào),根據(jù)上面的分析可知,不管是給設(shè)備的內(nèi)導(dǎo)體還是外導(dǎo)體進(jìn)行耐壓測(cè)試,有效的測(cè)試信號(hào)應(yīng)該是負(fù)極性的信號(hào)。因此得到正確的直流耐壓測(cè)試方法是。

    首先,要把被測(cè)設(shè)備與大地零電位用絕緣材料隔離(如果不把外導(dǎo)體與大地用絕緣材料隔開(kāi),加在外導(dǎo)體上的正電壓就直接通地)。將內(nèi)導(dǎo)體接地,外導(dǎo)體上加正電壓,測(cè)試內(nèi)導(dǎo)體表面的最大耐壓值。

    其次,用電源的正極接被測(cè)設(shè)備內(nèi)導(dǎo)體,將被測(cè)設(shè)備外導(dǎo)體接地,對(duì)設(shè)備的外導(dǎo)體內(nèi)表面進(jìn)行耐壓測(cè)試。

    最后,比較兩次的測(cè)試結(jié)果,其中的最小值就是設(shè)備的最大耐壓值。而這個(gè)最小值其實(shí)就是內(nèi)導(dǎo)體外表面的最大耐壓值,如果測(cè)試值不是這個(gè)結(jié)果,則需要對(duì)被測(cè)設(shè)備重新進(jìn)行耐壓測(cè)試。

    在實(shí)際工作中,也常常使用工頻信號(hào)對(duì)被測(cè)設(shè)備進(jìn)行耐壓測(cè)試,由于測(cè)試信號(hào)是雙極性的,所以得到的測(cè)試結(jié)果與使用負(fù)極性信號(hào)進(jìn)行測(cè)試時(shí)的結(jié)果一致。用這種方法對(duì)被測(cè)設(shè)備進(jìn)行耐壓測(cè)試,可直接把外導(dǎo)體接地,工頻高壓測(cè)試信號(hào)加到內(nèi)導(dǎo)體上,這樣測(cè)試出來(lái)的結(jié)果就是內(nèi)導(dǎo)體外表面的最大耐壓值。

    5 結(jié)語(yǔ)

    實(shí)際工作中,測(cè)試的結(jié)論與設(shè)備實(shí)際使用的結(jié)果還是有一定的區(qū)別,這個(gè)區(qū)別是由于設(shè)備工作時(shí)自身發(fā)熱引起的,導(dǎo)致電子的逸出功降低,從而使設(shè)備的高壓耐壓值略低于使用儀器進(jìn)行測(cè)量的數(shù)值,所以要對(duì)測(cè)試數(shù)值做適當(dāng)?shù)男拚?/p>

    綜上所述,無(wú)論用什么形式的測(cè)試信號(hào)對(duì)設(shè)備進(jìn)行耐壓測(cè)試都可以得到被測(cè)設(shè)備的最大耐壓數(shù)值,雖然測(cè)試的方法不同,但最終的結(jié)論一致。

    參考文獻(xiàn)

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