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    分數(shù)階Rayleigh-Duffing-like系統(tǒng)的自適應追蹤廣義投影同步*

    2014-03-01 08:41:22張燕蘭
    動力學與控制學報 2014年4期
    關鍵詞:初值廣義高斯

    張燕蘭

    (閩南師范大學計算機學院,漳州 363000)

    引言

    近來,混沌及其應用是非線性科學領域的重要研究方向之一,而混沌控制與同步是混沌理論應用的關鍵.混沌系統(tǒng)的追蹤控制與同步是通過對混沌系統(tǒng)施加控制使受控系統(tǒng)的輸出信號追蹤先給定的參考信號的一種控制類型.參考信號可以是相空間中的某一點,也可以是混沌系統(tǒng)輸出的混沌信號.若參考信號是混沌信號,這種追蹤控制同步便演變成驅動系統(tǒng)和響應系統(tǒng)的同步.因此,追蹤控制與同步是一種更廣義的同步,具有很好的應用前景.

    自從1983年Mandelbort指出自然界及許多科學技術領域中存在大量分數(shù)維的事實,分數(shù)階微積分作為分形幾何和分數(shù)維動力學基礎的取得了很大的進展.有關分數(shù)階混沌系統(tǒng)的討論也隨之迅速增加.同時,分數(shù)階混沌系統(tǒng)的控制與同步也取得了一些成果,比如[1-7].但是遠沒有整數(shù)階混沌系統(tǒng)的控制與同步的結果豐富,有關分數(shù)階混沌系統(tǒng)的追蹤控制與同步的成果更少[8,9].而分數(shù)階混沌系統(tǒng)因其自身的復雜性以及參數(shù)的選擇空間更大,在保密通信、信號處理等領域的應用上,要比整數(shù)階混沌系統(tǒng)具有更大的密鑰空間,因而分數(shù)階混沌系統(tǒng)的同步更具研究價值.

    廣義投影同步可以獲得原信號任意比例的輸出信號[10],其在數(shù)字信號保密通信中可以實現(xiàn)快速通信.基于以上原因,本文討論分數(shù)階混沌系統(tǒng)的自適應追蹤廣義投影同步.本文考慮分數(shù)階Rayleigh-Duffing-like系統(tǒng)的自適應追蹤廣義投影同步,通過設計控制器和未知參數(shù)的辨識規(guī)則,實現(xiàn)含有隨機擾動的分數(shù)階Rayleigh-Duffing-like系統(tǒng)的自適應追蹤廣義投影同步.

    1 分數(shù)階Rayleigh-Duffing-like系統(tǒng)的自適應追蹤廣義投影同步

    著名的Duffing方程在非線性動力學系統(tǒng)的研究中占有重要的地位,迄今人們對其研究方興未艾.經(jīng)典的Duffing系統(tǒng)有很多推廣的形式,如復Duffing振子[11],Rayleigh-Duffing振子[12]和Duffing-like振子[13]等.在文[14]中,Zhang和Luo結合Rayleigh振子和Duffing-like系統(tǒng),提出了Rayleigh-Duffing-like系統(tǒng)(下面簡稱RDL系統(tǒng)),并用Melnikov方法判定該系統(tǒng)存在混沌解.RDL系統(tǒng)的方程表示為

    含有噪聲擾動和未知參數(shù)的分數(shù)階RDL系統(tǒng)為

    其中0為0到α的階Caputo微分,0<α<1,F(xiàn)未知,n(t)為高斯白噪聲.我們通過設計控制器和參數(shù)辨識規(guī)則使分數(shù)階系統(tǒng)(2)追蹤廣義投影同步參考信號(r1(t),r2(t)),即

    (σi為常數(shù),i=1,2).先給出分數(shù)階系統(tǒng)

    其中X=(x1,x2,…,xn)T∈Rn,f(X,t)=(f1(X,t),f2(X,t),…,fn(X,t))T的平衡點穩(wěn)定性的命題.引理1.1 階數(shù)0<α<1的分數(shù)階動力系統(tǒng)(3)是局部漸近穩(wěn)定的,如果其相應的整數(shù)階系統(tǒng)是穩(wěn)定的[15].

    下面我們簡記0為Dα.對系統(tǒng)(2)施加控制項u1(t),u2(t),則受控的分數(shù)階RDL系統(tǒng)為

    設F^為F的估計值,|n(t)|≤K.記誤差.

    令(4)式減(σ1Dαr1,σ2Dαr2)T,則分數(shù)階誤差系統(tǒng)為

    命題1.1 對分數(shù)階RDL系統(tǒng)(5),若我們選擇控制規(guī)則為

    以及參數(shù)更新規(guī)則:

    則受控的分數(shù)階系統(tǒng)(4)可以追蹤同步給定的信號.

    證明 考慮誤差系統(tǒng)

    的穩(wěn)定性.

    由于e2·n-K|e2|≤0,所以≤0.可見整數(shù)階誤差系統(tǒng)(6)穩(wěn)定.根據(jù)引理1.1,誤差系統(tǒng)(5)是漸近穩(wěn)定的,則系統(tǒng)(4)廣義投影同步給定的信號.

    2 仿真

    (1)第一種情況:r1=0,r2=0.在這種情況下,追蹤到r1,r2相當于控制系統(tǒng)(2)到原點.根據(jù)命題1.1,我們?nèi)】刂破鳛?

    參數(shù)的更新規(guī)則為:

    仿真結果:取α=0.98,μ=0.05,ω=1,F(xiàn)=0.4,高斯白噪聲的方差為1,系統(tǒng)的初值為(3,-2),(0)=0.從圖1可見,x1,x2趨于平衡點,且趨于一個穩(wěn)定值,可作為F的估計值.

    在不改變α,μ,ω,F(xiàn),高斯白噪聲的方差的情況下,取系統(tǒng)的初值和(0)的值如下:

    仿真結果表明,x1,x2都短時間內(nèi)趨于平衡點,F(xiàn)的估計值都趨于0.4左右的一個穩(wěn)定值.所以系統(tǒng)的初值和(0)的取值具有隨機性,對追蹤性能影響不大.

    (2)第二種情況:r1,r2為分數(shù)階混沌系統(tǒng)的輸出信號.在這種情況下,追蹤到r1,r2相當于與該分數(shù)階混沌系統(tǒng)廣義投影同步.

    圖1 系統(tǒng)(2)追蹤平衡點Fig.1 The system(2)tracks the equilibrium

    我們假設r1,r2為分數(shù)階Duffing混沌系統(tǒng)的變量,即

    則根據(jù)命題1.1,我們?nèi)】刂破鳛?

    參數(shù)的更新規(guī)則為:

    仿真結果:取α=0.98,μ=0.05,ω=1,F(xiàn)=0.4,l=0.5,k=0.8,σ1=-1,σ2=1,高斯白噪聲的方差為1,系統(tǒng)的初值為(-1,1),(0)=0.從圖2可見,e1,e2趨于平衡點-0.4趨于0.

    在不改變α,μ,ω,F(xiàn),l,k,σ1,σ2,高斯白噪聲的方差的情況下,取系統(tǒng)的初值和(0)的值如下:

    仿真結果表明,x1,x2分別短時間內(nèi)同步和反向同步于r1,r2,F(xiàn)的估計值都趨于0.4左右的一個穩(wěn)定值.所以系統(tǒng)的初值和(0)的取值具有隨機性,對追蹤性能影響不大.

    圖2 系統(tǒng)(2)追蹤分數(shù)階Duffing混沌系統(tǒng)Fig.2 The system(2)tracks fractional Duffing chaotic system

    如果r1,r2為分數(shù)階RDL混沌系統(tǒng)的變量,即

    則根據(jù)命題1.1,我們?nèi)】刂破鳛?

    參數(shù)的更新規(guī)則為:

    仿真結果:取α=0.98,μ=0.05,ω=1,F(xiàn)=F1=0.4,σ1=0.5,σ2=-1,高斯白噪聲的方差為1,系統(tǒng)的初值為(-1,1)(0)=0.從圖3可見,e1,e2趨于平衡點-0.4趨于0.

    在不改變α,μ,ω,F(xiàn),F(xiàn)1,σ1,σ2,高斯白噪聲的方差的情況下,取系統(tǒng)的初值和(0)的值如下:仿真結果表明,x1,x2分別短時間內(nèi)同步和反向同步于r1,r2,F(xiàn)的估計值都趨于0.4左右的一個穩(wěn)定值.可見系統(tǒng)的初值和(0)的取值具有隨機性,對追蹤性能影響不大.

    圖3 系統(tǒng)(2)追蹤分數(shù)階RDL混沌系統(tǒng)Fig.3 The system(2)tracks fractional RDL chaotic system

    3 結論

    由于分數(shù)階混沌系統(tǒng)的復雜性,分數(shù)階混沌系統(tǒng)在保密通信的應用上,要比整數(shù)階混沌系統(tǒng)具有更大的密鑰空間.因而分數(shù)階混沌系統(tǒng)的同步更具研究價值.本文通過設計控制器和未知參數(shù)的辨識規(guī)則,實現(xiàn)了含隨機擾動和未知參數(shù)的分數(shù)階RDL系統(tǒng)的自適應追蹤廣義投影同步;并通過數(shù)值仿真,驗證了設計的控制器和參數(shù)更新規(guī)則的有效性.

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    11 Mahmouda G M,Mohameda A A,Alyb SA,Strange attractors and chaos control in periodically forced complex Duffing's oscillators.Physica A,2001,292:193~206

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