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    錐形納米金屬線太赫茲波聚焦特性研究

    2012-12-23 06:00:18梁華偉阮雙琛
    關(guān)鍵詞:金屬線量級(jí)錐形

    梁華偉,阮雙琛,張 敏,蘇 紅

    深圳大學(xué)電子科學(xué)與技術(shù)學(xué)院深圳市激光工程重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室先進(jìn)光學(xué)精密制造技術(shù)廣東普通高校重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室,深圳518060

    太赫茲波通常指頻率在0.1 ~10.0 THz (1 THz=1012Hz)波段的電磁波,其電磁波譜位于微波與紅外輻射之間,在生物醫(yī)學(xué)、樣品檢測(cè)、無(wú)線通信等方面具有廣闊應(yīng)用前景[1-4].

    與光波相比,THz 波也有一定的局限性. THz波波長(zhǎng)較長(zhǎng),由于衍射極限的制約,用其進(jìn)行檢測(cè)及成像時(shí),分辨率較低,通常在毫米和亞毫米量級(jí). 為提高分辨率,需對(duì)THz 波進(jìn)行超聚焦,即將THz 波聚焦到遠(yuǎn)小于波長(zhǎng)的程度[5],為此,2006年,Maier 等[5]從理論上研究利用錐形周期性波狀金屬線實(shí)現(xiàn)THz 波微米量級(jí)超聚焦. 但由于該波狀金屬線在制作上困難,因此實(shí)驗(yàn)中難以實(shí)現(xiàn). 2008年,本課題組提出利用光滑錐形金屬線實(shí)現(xiàn)THz 波微米量級(jí)超聚焦的理論,并給出THz 表面等離子激元(surface plasmon polaritons,SPPs)在該金屬線上傳輸?shù)慕馕霰磉_(dá)式[6]. 2009 年,Mittleman[7]和Awad[8]分別在實(shí)驗(yàn)上將THz 波聚焦到微米量級(jí),實(shí)現(xiàn)THz 波超聚焦.

    通過(guò)對(duì)錐形金屬線上THz SPPs 傳輸特性的深入研究發(fā)現(xiàn),利用錐形金屬線不僅可以實(shí)現(xiàn)上述THz 波微米量級(jí)超聚焦,而且可以實(shí)現(xiàn)THz 波納米聚焦[9],即將THz 波的焦斑壓縮到納米尺度. 該研究成果一經(jīng)發(fā)表就受到廣泛關(guān)注[10-11]. 本研究詳細(xì)探討THz SPPs 在錐形納米金屬線上傳輸時(shí)的光場(chǎng)分布和強(qiáng)度變化特性,為實(shí)驗(yàn)中實(shí)現(xiàn)THz 波納米聚焦提供理論依據(jù).

    1 基本理論

    對(duì)于放置在空氣中的一個(gè)柱形金屬線,若僅考慮軸對(duì)稱模式,則電磁場(chǎng)僅有3 個(gè)分量,即軸向電場(chǎng)Er、縱向電場(chǎng)Ez和切向磁場(chǎng)Hφ[12-13]. 場(chǎng)分量為

    其中,h 是傳播常數(shù);a 是金屬線半徑;ω 是角頻率;J0和J1分別是0 階和1 階貝塞爾函數(shù);H(1)0和H(1)1是0 階和1 階第1 類漢克爾函數(shù);A 和Ac為待定常數(shù).

    金屬線內(nèi)部和外部的波矢分別為 kc=(ωμcσc)1/2e-jπ/4和k = ω(εμ)1/2. 其中,ε 為介電常數(shù);μ 為磁導(dǎo)率;σc為電導(dǎo)率. 參數(shù)γc和γ 分別為

    由邊界條件可知,Ez和Hφ在導(dǎo)體表面連續(xù),因而可得如下特征方程

    基于上述特征方程,可以求出傳播常數(shù),進(jìn)而求出THz SPPs 在柱形金屬線上的傳輸特性.

    錐形金屬線的外形和采用的坐標(biāo)如圖1. 對(duì)于錐形金屬線,若其錐度較小,則可將其看做無(wú)數(shù)個(gè)柱形金屬線的組合,因此它的傳輸特性可借助于柱形金屬線的特征方程求解.

    圖1 錐形金屬線波導(dǎo)Fig.1 The conical metal wire waveguide

    對(duì)于錐形納米金屬線,若其半徑小于金屬趨膚深度[14],則特征方程(6)可簡(jiǎn)化為

    當(dāng)THz SPPs 沿z 方向傳播長(zhǎng)度l 時(shí),橫截面上峰值電場(chǎng)的變化可由下列方程描述[9]

    將式(8)稱為錐形納米金屬線THz SPPs 表面場(chǎng)變化方程.

    基于該方程可求出金屬線表面任意位置的電場(chǎng)和磁場(chǎng)振幅,再利用式(1)~式(3),可以求出金屬線上任意橫截面上的電場(chǎng)和磁場(chǎng).

    在傳輸過(guò)程中,THz 波強(qiáng)度的變化為

    其中,β 為損耗系數(shù);I0為金屬線起始位置的THz SPPs 強(qiáng)度.

    2 場(chǎng)分布

    對(duì)于頻率為0.1 THz 的電磁波,若其在不銹鋼納米線上傳輸,則根據(jù)方程(7),可以求出γa =1.171 ×10-4ej0.8417,進(jìn)而求得傳播常數(shù)為

    根據(jù)γa、h 及式(1)~式(3),可以求出電場(chǎng)和磁場(chǎng)分量分布. 由于模場(chǎng)是軸對(duì)稱的,所以只要知道一個(gè)方向上的分布,就可以知道整個(gè)橫截面上的模場(chǎng)分布. 圖2 給出當(dāng)金屬線半徑為1、10 和100 nm時(shí),橫截面上任意徑向的磁場(chǎng)分布.

    圖2 金屬線半徑不同時(shí),橫截面徑向上的磁場(chǎng)分布Fig.2 Different magnetic field distributions for metal wires with different radii

    由圖2 可知,當(dāng)金屬線半徑不同時(shí),橫截面上的磁場(chǎng)分布規(guī)律一致,都是中心為0,然后向四周增強(qiáng),在金屬線表面強(qiáng)度最強(qiáng),然后再減弱的環(huán)形焦斑. 但是,金屬線半徑不同時(shí),相應(yīng)的環(huán)形焦斑大小不同. 如果定義模場(chǎng)振幅降為峰值的1/e 之間的寬度為環(huán)形焦斑的寬度,則對(duì)于半徑為納米量級(jí)的金屬線,焦斑寬度約為半徑的2.4 倍. 這是因?yàn)?,由?1)~式(3)可知,當(dāng)金屬線半徑為納米量級(jí)時(shí),金屬材料、THz 波頻率等參數(shù)對(duì)焦斑大小的影響可以忽略. 因此,為進(jìn)一步壓縮太赫茲波納米焦斑,應(yīng)該盡可能減小金屬線末端的尺寸.

    3 傳輸損耗

    由于納米金屬線可以將THz 波的焦斑聚集到納米量級(jí). 但納米尺度的焦斑究竟包含多少THz 能量?能否被探測(cè)到?需要知道納米聚焦時(shí)THz SPPs強(qiáng)度的變化. 下面討論利用錐形金屬線進(jìn)行納米聚焦時(shí),THz SPPs 強(qiáng)度的變化.

    THz SPPs 在金屬線上傳輸時(shí),由式(10)可知,傳輸損耗系數(shù)為

    可見(jiàn),對(duì)于錐形金屬線,不同傳輸位置的損耗系數(shù)不同,所以難以給出總體傳輸損耗的解析表達(dá)式.但是可以考慮把錐形金屬線分成多個(gè)小段,認(rèn)為在每一個(gè)小段中,傳輸損耗系數(shù)變化不大,因此可以把它看做常數(shù),利用式(9),分別計(jì)算每一段的傳輸損耗,然后把所有的損耗累加起來(lái),就可得到錐形金屬線的總體傳輸損耗. 基于該方法,計(jì)算了不同結(jié)構(gòu)錐形納米金屬線THz 波傳輸時(shí)的強(qiáng)度變化.對(duì)于前端半徑為100 nm,末端半徑為1 nm,長(zhǎng)度分別為1、10 和100 μm 的錐形金屬線,其THz SPPs 傳輸時(shí)的強(qiáng)度變化如圖3.

    圖3 THz SPPs 隨傳輸距離的變化Fig.3 The intensity of THz SPPs versus propagating distance

    由圖3 可知,錐形金屬線的長(zhǎng)度越長(zhǎng),損耗越大. 當(dāng)金屬線長(zhǎng)度為1 μm 時(shí),能量損耗小于1%;當(dāng)金屬線長(zhǎng)度為10 μm 時(shí),能量損耗約為6%;當(dāng)金屬線長(zhǎng)度為100 μm 時(shí),能量損耗約為47%. 因此,雖然納米金屬線上THz SPPs 的傳輸損耗系數(shù)較大,但只要金屬線長(zhǎng)度小于100 μm,金屬線前端THz SPPs 的能量大部分都可以傳到末端,這樣便于在末端對(duì)納米尺度的THz SPPs 進(jìn)行探測(cè).

    結(jié) 語(yǔ)

    基于錐形金屬線THz SPPs 傳輸理論,研究錐形金屬線上THz 波的傳輸特性. 計(jì)算傳輸過(guò)程中橫截面上的場(chǎng)分布,得到環(huán)形焦斑寬度約為金屬線半徑的2.4 倍. 提出求解錐形金屬線上THz SPPs 傳輸強(qiáng)度變化的方法,研究不同結(jié)構(gòu)金屬線上THz SPPs強(qiáng)度隨傳輸距離增加的變化規(guī)律,結(jié)果表明,雖然納米金屬線上THz SPPs 的傳輸損耗系數(shù)較大,但只要金屬線長(zhǎng)度不是很長(zhǎng),那么,金屬線前端THz SPPs 的能量大部分都可以傳到末端,從而使金屬線末端有足夠的THz 能量可以探測(cè).

    /References:

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