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    等腰三角形界面缺陷對復(fù)合絕緣子電場分布的影響

    2022-10-20 03:50:42馬新明符一凡章敏俊楊福興廖敏夫
    絕緣材料 2022年8期
    關(guān)鍵詞:芯棒護(hù)套場強(qiáng)

    沈 浩,劉 輝,馬新明,符一凡,章敏俊,楊福興,張 豪,廖敏夫

    (1.國網(wǎng)山東省電力公司電力科學(xué)研究院,山東 濟(jì)南 250003;2.大連理工大學(xué) 電氣工程學(xué)院,遼寧 大連 116024)

    0 引言

    自“十二五”規(guī)劃以來,我國的電力行業(yè)著重于特高壓電網(wǎng)的研究和布局工作。大量的運行數(shù)據(jù)表明,復(fù)合絕緣子具有尺寸小、質(zhì)量輕、耐臟污、機(jī)械強(qiáng)度和絕緣性能高等優(yōu)點,目前已被廣泛地應(yīng)用于我國的高壓輸電線路中[1-3]。但復(fù)合絕緣子的軸向電場分布極其不均勻,高、低壓側(cè)端部承受了較高的電場強(qiáng)度[4-6]。護(hù)套與芯棒在高場強(qiáng)的長期作用下逐漸老化,出現(xiàn)缺陷,導(dǎo)致其附近的局部電場嚴(yán)重畸變,發(fā)生局部放電,對輸電線路的安全造成極大威脅。目前的研究發(fā)現(xiàn)界面缺陷主要出現(xiàn)在復(fù)合絕緣子的高壓側(cè)部位,并逐漸向中段部位和低壓側(cè)部位發(fā)展[7-9]。

    文獻(xiàn)[10]建立了護(hù)套和芯棒分離發(fā)展的模型,得出了界面缺陷會由高壓側(cè)逐漸向中段和低壓側(cè)發(fā)展的結(jié)論,但未對發(fā)展過程中的場強(qiáng)變化做進(jìn)一步研究。文獻(xiàn)[11]指出水隙缺陷部位的場強(qiáng)減小且存在邊緣效應(yīng),易引起局部燒蝕,但該研究建立的是二維軸對稱模型,即缺陷為環(huán)繞芯棒一周的環(huán)形缺陷,與實際情況有所差異。文獻(xiàn)[12-13]建立了界面缺陷的球形和弧形柱體模型,研究了不同尺寸的缺陷對電場分布的影響,并通過改變?nèi)毕莶课坏牟牧蠀?shù)來模擬空氣、水氣、酸液等雜質(zhì)對電場分布的影響,但實際剖檢后的界面缺陷常常為樹枝狀,球形和弧形柱體模型與實際形狀有所差異。文獻(xiàn)[14-15]雖然研究了氣隙和水隙缺陷的不同特點,但水氣浸入缺陷是一個緩慢變化的過程,僅在空氣和水條件下研究不夠全面。

    本文利用SOLIDWORKS軟件建立500 kV復(fù)合絕緣子的三維模型,通過COMSOL軟件對等腰三角形界面缺陷和弧形柱體界面缺陷進(jìn)行仿真和對比,研究缺陷尺寸和水氣浸入對復(fù)合絕緣子軸向電場分布及界面缺陷發(fā)展過程的影響。

    1 模型的構(gòu)建與簡化

    1.1 復(fù)合絕緣子建模

    本文根據(jù)FXBW-500/210型棒形懸式復(fù)合絕緣子進(jìn)行建模仿真,其詳細(xì)的結(jié)構(gòu)參數(shù)如表1所示。該復(fù)合絕緣子的高、低壓側(cè)端部設(shè)有均壓環(huán),環(huán)徑分別為350 mm和370 mm。圖1為SOLIDWORKS軟件中建立的復(fù)合絕緣子簡化模型。

    圖1 復(fù)合絕緣子簡化模型Fig.1 Simplified model of composite insulator

    表1 FXBW-500/210結(jié)構(gòu)參數(shù)Tab.1 Structural parameters of FXBW-500/210

    本文主要對復(fù)合絕緣子內(nèi)部界面缺陷進(jìn)行研究,因此可忽略桿塔、導(dǎo)線以便于簡化模型。在實際的輸電線路中,工頻交流電屬于低頻范疇,瞬時電場受到的影響可以忽略不計,因此本文可以按照靜態(tài)場進(jìn)行仿真分析[16]。

    在實際中絕緣子周圍的電場分布為無限遠(yuǎn)域,通過在距離其較遠(yuǎn)的位置設(shè)置電位為0的人工邊界,將問題轉(zhuǎn)換成有限元域進(jìn)行分析。本文設(shè)置尺寸為10 m×10 m×20 m的長方體域作為遠(yuǎn)場域。

    1.2 界面缺陷建模

    復(fù)合絕緣子在加工過程中存在脫模劑滲出等問題,導(dǎo)致界面粘結(jié)不良,且高壓側(cè)承受較大的電場強(qiáng)度,因此其界面缺陷通常呈樹枝狀從高壓側(cè)向低壓側(cè)逐漸發(fā)展擴(kuò)大,嚴(yán)重時可導(dǎo)致高壓側(cè)部分的絕緣失效。圖2為剝離傘裙護(hù)套的芯棒表面,缺陷整體呈現(xiàn)狹長的三角形,如同樹枝般向低壓側(cè)延伸,且根據(jù)工程經(jīng)驗發(fā)現(xiàn)缺陷的跨度不大,軸向發(fā)展的速度大于橫向發(fā)展的速度。因此,本文將界面缺陷假設(shè)為等腰三角形,考慮到尖端放電的影響和計算機(jī)的仿真算力,將等腰三角形的尖端改為曲率半徑較小的圓弧。通過改變等腰三角形缺陷的尖端曲率半徑、長度、跨度和厚度這4個尺寸參數(shù)來研究參數(shù)變化時引起的電場畸變情況。等腰三角形缺陷示意圖如圖3所示。

    圖2 剝離傘裙護(hù)套的芯棒表面Fig.2 Core rod surface with sheath stripped

    圖3 等腰三角形缺陷示意圖Fig.3 Diagram of isosceles triangle defect

    本文根據(jù)對實際剖檢故障絕緣子的觀察結(jié)果,把界面缺陷設(shè)置在高壓側(cè)第4對大小傘裙之間,并假設(shè)缺陷逐漸向低壓側(cè)發(fā)展,如圖4所示。

    圖4 界面缺陷位置示意圖Fig.4 Schematic diagram of interface defect location

    1.3 參數(shù)設(shè)置

    水氣浸入是一個緩慢變化的過程,故界面缺陷是從氣隙逐漸轉(zhuǎn)變?yōu)樗丁上鄰?fù)合材料的等效介電常數(shù)(εr)進(jìn)行計算,常見的有Maxwell-Garnett公式、Bruggeman公式、體積加權(quán)平均公式等[17]。本文將界面缺陷的材料狀態(tài)分為空氣、不同比例的水氣和純水,其中不同比例的水氣的等效介電常數(shù)利用體積加權(quán)平均法計算。模型中各材料參數(shù)如表2所示。

    表2 模型材料參數(shù)Tab.2 Model material parameters

    考慮到輸電線路實際運行時存在絕緣子承受最高幅值相電壓的情況,將高壓側(cè)金具電位設(shè)置為449 kV,低壓側(cè)金具電位設(shè)置為0 kV。為兼顧仿真結(jié)果的準(zhǔn)確性和仿真過程的計算量,對于界面缺陷部位人工設(shè)置尺寸較小的網(wǎng)格剖分,復(fù)合絕緣子的剩余部位直接選用較細(xì)化網(wǎng)格剖分,空氣域按常規(guī)網(wǎng)格剖分。

    2 缺陷附近的電場分布情況

    通過對等腰三角形界面缺陷進(jìn)行仿真,并將其與常見的弧形柱體界面缺陷仿真結(jié)果進(jìn)行對比,觀察二者附近電場分布情況的差異。將兩種形狀的界面缺陷模型設(shè)置為相同的尺寸參數(shù),長度為10 mm,跨度為10°,厚度為0.3 mm,其中等腰三角形缺陷的尖端曲率半徑為0.01 mm。首先將二者的材料類型設(shè)置為空氣,形成氣隙缺陷,圖5和圖6分別為弧形柱體和等腰三角形界面缺陷仿真所得電場分布情況。

    圖5 弧形柱體缺陷空氣狀態(tài)下電場分布Fig.5 Electric field distribution of arc cylinder defect in air state

    圖6 等腰三角形缺陷空氣狀態(tài)下電場分布Fig.6 Electric field distribution of isosceles triangle defect in air state

    由圖5和圖6可知,兩種形狀缺陷在空氣狀態(tài)下的電場強(qiáng)度最大值出現(xiàn)在高壓側(cè)與護(hù)套和芯棒的交界面上,且最大值點的位置在交界面中央。弧形柱體氣隙的場強(qiáng)最大值約為4.329 kV/cm,等腰三角形氣隙的場強(qiáng)最大值約為4.413 kV/cm,二者相差不大。

    再將二者的材料類型設(shè)置為水,形成水隙缺陷,仿真所得電場分布情況分別如圖7和圖8所示。

    由圖7可知,弧形柱體缺陷在水狀態(tài)下的電場強(qiáng)度最大值出現(xiàn)在低壓側(cè)與護(hù)套和芯棒的交界處,其位置在柱體的角上,場強(qiáng)約為10.621 kV/cm。從圖8可以看出,等腰三角形缺陷在水狀態(tài)下的電場強(qiáng)度最大值出現(xiàn)在低壓側(cè)與護(hù)套和芯棒交界的尖端部位,場強(qiáng)約為62.483 kV/cm,遠(yuǎn)高于弧形柱體水隙場強(qiáng)的仿真結(jié)果,近似弧形柱體水隙場強(qiáng)的6倍。

    圖7 弧形柱體缺陷水狀態(tài)下電場分布Fig.7 Electric field distribution of arc cylinder defect in water state

    圖8 等腰三角形缺陷水狀態(tài)下電場分布Fig.8 Electric field distribution of isosceles triangle defect in water state

    綜合上述仿真結(jié)果,當(dāng)界面缺陷為空氣狀態(tài)時,氣隙的場強(qiáng)最大值出現(xiàn)在缺陷、護(hù)套、芯棒三者的交界面中央;當(dāng)界面缺陷為水狀態(tài)時,弧形柱體水隙的場強(qiáng)最大值在交界面的角上,而等腰三角形水隙的場強(qiáng)最大值位于尖端的角上。下面以等腰三角形缺陷的結(jié)果為例進(jìn)行分析。

    為便于分析,將等腰三角形缺陷視作圓錐體來建立球坐標(biāo)系,圓錐體的尖端即為此坐標(biāo)系的原點O,其軸即為坐標(biāo)系的極軸,如圖9所示。記α為圓錐體的半頂角,記θ為半頂角α的補(bǔ)角,則尖端部位表面的面電荷密度如式(1)所示,其附近的電場強(qiáng)度如式(2)~(3)所示[18]。

    圖9 圓錐體坐標(biāo)系示意圖Fig.9 Schematic diagram of the cone coordinate system

    式(1)~(3)中:A為某一包圍著電場存在的曲面區(qū)域,在此不作考慮;ε0為真空介電常數(shù);r為尖端曲率半徑;σ為面電荷密度;Er和Eθ是沿著r與θ方向的電場;e是電子常量;v是隨著α變化的參量,其最小值公式如式(4)所示。

    當(dāng)α=10°時,v=0.2;當(dāng)α=1°時,v=0.1;當(dāng)α=0°15'時,v=0.08。因此可以推出,在α趨近于0°,θ趨近于180°時,面電荷密度α與r-1成正比。由此看出,圓錐體尖端的面電荷密度隨著其曲率半徑的增大而增大。當(dāng)v<1時,距離導(dǎo)體尖端越近,面電荷密度越大;距離導(dǎo)體尖端越遠(yuǎn),其面電荷密度越小。而尖端附近的電場強(qiáng)度與其面電荷密度成正比,所以距離導(dǎo)體尖端越近,電場強(qiáng)度越大,反之則越小。

    當(dāng)?shù)妊切稳毕轂樗稌r,水是導(dǎo)體且相對介電常數(shù)遠(yuǎn)大于護(hù)套和芯棒的相對介電常數(shù),其低壓側(cè)的尖端存在尖端效應(yīng),導(dǎo)致其附近的電場強(qiáng)度最大值出現(xiàn)在尖端部位。當(dāng)?shù)妊切稳毕轂闅庀稌r,空氣的相對介電常數(shù)小于護(hù)套和芯棒的相對介電常數(shù),僅從數(shù)值大小上可以假設(shè)護(hù)套和芯棒是導(dǎo)體,在尖端效應(yīng)的影響下,缺陷模型的幾個角和尖端部位的曲率半徑為負(fù)值,面電荷密度相對于平面來說非常小,因此場強(qiáng)最大值出現(xiàn)在交界面的中央而不是尖端部位。

    當(dāng)絕緣子的護(hù)套破損受潮時,等腰三角形缺陷內(nèi)逐漸滲入水分,最終轉(zhuǎn)變?yōu)樗毕?。其尖端的場?qiáng)很大,并伴隨著水分子的極化損耗發(fā)熱,導(dǎo)致缺陷向低壓側(cè)不斷發(fā)展。與弧形柱體缺陷相比,能更好地反映出缺陷向低壓側(cè)發(fā)展的方向性和趨勢。

    3 缺陷尺寸的影響

    前人通過改變球體缺陷的半徑,或弧形柱體的長度、跨度、厚度等方法來研究不同尺寸界面缺陷對電場分布的影響。本文提出的等腰三角形缺陷具有長度、跨度、厚度和尖端曲率半徑這4個參數(shù)。其中,針對長度、跨度和厚度的仿真結(jié)果與前人所得結(jié)果近似,即缺陷的場強(qiáng)最大值與其長度呈負(fù)相關(guān),與跨度和厚度呈正相關(guān),而隨著長度、跨度或厚度的增加,場強(qiáng)最大值的衰減或增長速率也有所減緩。因此本文不展開討論,僅對尖端曲率半徑這一參數(shù)進(jìn)行分析。

    將界面缺陷模型的長度分別設(shè)為5、10、20 mm,跨度設(shè)為30°,厚度設(shè)為0.3 mm,尖端曲率半徑從0.01~0.06 mm變化,步長為0.01 mm。不同狀態(tài)下場強(qiáng)最大值隨尖端曲率半徑的變化趨勢如圖10所示。

    圖10 不同狀態(tài)下電場強(qiáng)度最大值隨缺陷尖端曲率半徑的變化Fig.10 The variation of maximum electric field strength of defects with the curvature radius in different states

    從圖10可以看出,在空氣缺陷下,等腰三角形缺陷尖端曲率半徑的變化對場強(qiáng)最大值的影響不大,而缺陷長度與場強(qiáng)最大值呈負(fù)相關(guān)。但在水汽缺陷下,場強(qiáng)最大值隨著缺陷尖端曲率半徑的增大而減小,且減小的趨勢逐漸變緩。上文提到實際的界面缺陷呈樹枝狀,尖端的曲率半徑可能更小,所以在水分侵入后尖端部位的電場強(qiáng)度將會更大,存在放電和擊穿的隱患。

    根據(jù)第2節(jié)的分析結(jié)果可以得到水隙場強(qiáng)最大值隨著尖端曲率半徑的減小而增大。而空氣不是導(dǎo)體,因此尖端效應(yīng)可以忽略,尖端曲率半徑的變化對氣隙場強(qiáng)最大值不會產(chǎn)生明顯影響。

    在對實際掛網(wǎng)運行的復(fù)合絕緣子進(jìn)行巡檢時發(fā)現(xiàn),在具有內(nèi)部界面缺陷的故障絕緣子中,已經(jīng)出現(xiàn)的內(nèi)部缺陷往往會在較短時間內(nèi)迅速發(fā)展,由高壓側(cè)向中段發(fā)展。水汽缺陷在向絕緣子中段發(fā)展的過程中,呈樹枝狀延伸,具有尖端效應(yīng),導(dǎo)致尖端的場強(qiáng)越來越大,因此缺陷發(fā)展的速度也越來越快。

    4 水氣浸入過程的影響

    4.1 界面缺陷對電場分布的影響

    對是否存在界面缺陷的復(fù)合絕緣子整體軸向電場分布情況進(jìn)行比較,以長度為10 mm、跨度為10°、厚度為0.3 mm、尖端曲率半徑為0.04 mm的等腰三角形缺陷為例??諝馊毕?、水隙缺陷和正常情況下的軸向電場強(qiáng)度曲線對比情況如圖11所示。

    圖11 不同缺陷的軸向電場強(qiáng)度Fig.11 Axial electric field intensity of different defects

    由圖11可知,當(dāng)復(fù)合絕緣子的芯棒和護(hù)套交界面處出現(xiàn)氣隙時,對絕緣子表面的軸向電場分布造成明顯的影響。氣隙內(nèi)部的電場強(qiáng)度與完好狀態(tài)相比有所增大,兩端交界處的電場強(qiáng)度也顯著增大。當(dāng)交界面處產(chǎn)生水隙時,絕緣子表面的軸向電場也受到了顯著的影響。水隙內(nèi)部的電場強(qiáng)度與正常情況相比有所減小,但兩端交界處的場強(qiáng)非常大。

    4.2 不同水氣比例對電場分布的影響

    將界面缺陷的尖端曲率半徑分別設(shè)置為0.02、0.04、0.06 mm,長度為10 mm,跨度為30°,厚度為0.3 mm,缺陷部位的材料類型設(shè)置水與空氣比例分別為0∶10、2∶8、4∶6、6∶4、8∶2、10∶0,共6種狀態(tài)。仿真得到6種狀態(tài)下缺陷場強(qiáng)最大值如圖12所示。由圖12可知,當(dāng)缺陷為空氣狀態(tài)時,尖端曲率半徑的變化對場強(qiáng)最大值基本沒有影響。隨著缺陷中水分含量的上升,電場強(qiáng)度最大值逐漸增大,尖端曲率半徑對場強(qiáng)最大值的影響逐漸顯著。

    圖12 不同狀態(tài)下的電場強(qiáng)度最大值Fig.12 Maximum electric field strength indifferent dfferent states

    4.3 結(jié)果分析

    根據(jù)高斯通量定理對氣隙存在前后絕緣子局部電場強(qiáng)度的變化情況進(jìn)行分析,如式(5)所示。

    式(5)中:D為被研究區(qū)域內(nèi)的電位移矢量;S為包含被研究區(qū)域的閉合曲面;q為閉合曲面S內(nèi)的總電荷量。

    因本文中的缺陷部位為均勻的線性介質(zhì),故有電位移矢量公式如式(6)所示。

    式(6)中:E為缺陷內(nèi)部的電場強(qiáng)度;ε0為真空介電常數(shù);εr為相對介電常數(shù)。

    將式(6)代入式(5),得到式(7)。

    由于缺陷整體呈現(xiàn)電中性,其內(nèi)部包含的電荷總量q不變,并且在本文中缺陷的表面積S沒有改變,可以得出缺陷內(nèi)部的電場強(qiáng)度E與相對介電常數(shù)εr呈反比關(guān)系??諝獾南鄬殡姵?shù)小于芯棒和護(hù)套的相對介電常數(shù),所以缺陷內(nèi)部的電場強(qiáng)度與完好情況時的同一部位相比會增大。而隨著缺陷尺寸的增大,其周圍的等效相對介電常數(shù)會趨于穩(wěn)定,因此電場強(qiáng)度的變化速率也會趨于緩慢。類似地,水的相對介電常數(shù)大于芯棒和護(hù)套的相對介電常數(shù),所以內(nèi)部的電場強(qiáng)度與正常情況相比有所減小。

    當(dāng)復(fù)合絕緣子界面缺陷因護(hù)套破損受潮滲入水分后,變?yōu)樗毕?。隨著水分含量的上升,缺陷整體的相對介電常數(shù)增大,在尖端部位的尖端效應(yīng)也會越來越明顯,缺陷的尖端電場強(qiáng)度越來越大,其向著低壓側(cè)發(fā)展的速度也越來越快。

    5 結(jié)論

    (1)根據(jù)工程經(jīng)驗提出了一種包含尖端曲率半徑尺寸參數(shù)的等腰三角形缺陷模型。等腰三角形缺陷與弧形柱體缺陷為氣隙缺陷時的場強(qiáng)最大值均位于高壓側(cè)與護(hù)套、芯棒交界面的中央,數(shù)值差別不大。當(dāng)水汽浸入后,弧形柱體水隙的場強(qiáng)最大值位于交界面的角上,而等腰三角形水隙的場強(qiáng)最大值位于尖端且數(shù)值很大,能更好地反映出缺陷向低壓側(cè)快速發(fā)展的趨勢。

    (2)水隙與氣隙相比更易受到尖端曲率半徑的影響。等腰三角形缺陷的尖端曲率半徑對氣隙的場強(qiáng)最大值幾乎沒有影響。但水隙的場強(qiáng)最大值與尖端曲率半徑呈負(fù)相關(guān),且隨著尖端曲率半徑的增大,其對場強(qiáng)的影響作用逐漸減弱。

    (3)缺陷的場強(qiáng)最大值隨著水分含量的上升而增大。因此當(dāng)護(hù)套破損受潮時,水汽浸入后的缺陷更容易發(fā)生局部放電。水隙發(fā)展的過程中呈樹枝狀延伸,具有尖端效應(yīng),導(dǎo)致尖端的場強(qiáng)越來越大,增大了局部放電的可能性。

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