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    色散補(bǔ)償光纖中振幅對雙孤子相互作用及傳輸?shù)挠绊?/h1>
    2021-03-29 02:50:14靳海芹陶軍暉楊順風(fēng)郝勝男龔小宇
    關(guān)鍵詞:孤子色散傅里葉

    靳海芹,陶軍暉,李 杰,楊順風(fēng),郝勝男,張 科,龔小宇

    (湖北第二師范學(xué)院 物理與機(jī)電工程學(xué)院 ,武漢 430205)

    孤子,又稱孤立波,是一種在傳播過程中形狀、幅度和速度都維持不變的脈沖狀行波,是一種特殊形式的超短脈沖,利用光孤子特性可以實現(xiàn)超長距離、超大容量的光通信,光孤子在全光控制、全光網(wǎng)絡(luò)及量子測量方面也有廣泛的應(yīng)用前景。光孤子進(jìn)行非簡諧運(yùn)動,極化形成電偶極子,其極化強(qiáng)度對光場強(qiáng)度存在一定的非線性依賴關(guān)系。激光器輸出功率較低時,極化強(qiáng)度較弱,非線性效應(yīng)的影響較小,而隨著激光器的輸出功率不斷加大,光脈沖不斷變窄,電偶極子的極化強(qiáng)度就不斷加大,非線性效應(yīng)的作用就變得明顯起來。而色散補(bǔ)償光纖的出現(xiàn)不僅克服了非線性效應(yīng),還克服了光纖中的色散。 色散補(bǔ)償光纖[1]是一種具有較大負(fù)色散系數(shù)和負(fù)色散斜率的特殊光纖,色散補(bǔ)償技術(shù)[2][3]的概念可用薛定諤方程中的脈沖傳輸方程來理解。關(guān)于脈沖傳輸方程的求解問題,大體上可分為解析解法和數(shù)值解法兩類,本文主要運(yùn)用對稱分布傅里葉方法[4],從數(shù)值模擬的角度來初步探討在色散補(bǔ)充光纖中孤子對在不同振幅調(diào)制下的相互作用及傳輸特性。這將為后續(xù)進(jìn)一步研究各調(diào)制參數(shù)對雙孤子相互作用及多孤子相互作用[5][6]及傳輸特性的影響提供一定的理論及數(shù)值參考。

    1 理論模型

    光孤子的形成緣于自相位調(diào)制和群速度色散的相互作用,其行為可以用非線性薛定諤方程[7][8]進(jìn)行描述,當(dāng)考慮三階色散效應(yīng)和損耗時,孤子脈沖的描述可以用下式來進(jìn)行:

    (1)

    其中,u(ξ,τ)是光脈沖包絡(luò)函數(shù),α代表光纖損耗系數(shù),β2為群速度色散參量,β3為三階色散參量。

    其中:分別是代表線性介質(zhì)的色散和損耗的線性算子以及代表非線性效應(yīng)的非線性算子。

    色散補(bǔ)償光纖中,三階色散效應(yīng)的影響很小,可以忽略不計,此時可令β3=0;如果不考慮光纖損耗則可令α=0。此時(1)式可以化簡為:

    (2)

    2 研究方法

    目前對光孤子傳輸?shù)难芯渴侄味喾N多樣,數(shù)值模擬是其中的重要組成部分。由于非線性薛定諤方程是個非線性偏微分方程,一般情況下很難求出解析解,而它的數(shù)值解相對容易得到。常用的數(shù)值分析方法包括分步傅里葉法、差分法、微擾法、逆散射法、迭代算法等。其中,對稱分步傅里葉法,由于其簡便、易于運(yùn)算和編程而被廣泛使用。

    對稱分步傅里葉法的主要思想是:將光纖分為許多小段進(jìn)行研究,在每一小段依次考慮線性效應(yīng)和非線性效應(yīng),并依次類推下去,最后計算出結(jié)果。

    則其數(shù)學(xué)表示為:

    (3)

    圖1 分步傅里葉方法示例

    (4)

    (Ⅰ)非線性步:u1=exp(hi|u|2)u(ξ,τ)

    (5)

    (Ⅱ)對u1求傅里葉變換:u2=Fu1

    (6)

    (7)

    (Ⅳ)對u3求傅里葉逆變換:u(ξ+h,τ)=F-1u3

    (8)

    按照步驟(5)-(8)式對(2)式中的孤子脈沖進(jìn)行振幅參數(shù)調(diào)制及數(shù)值分析。

    3 數(shù)值分析

    3.1 基態(tài)孤子傳輸情況

    首先,我們先來看只有單一的輸入信號時基態(tài)光孤子的傳輸情形。

    設(shè)定輸入信號波形為:u(0,τ)=sech(τ)

    (9)

    輸入輸出結(jié)果如圖2。

    圖2 色散補(bǔ)償光纖中基態(tài)孤子傳輸

    圖2 為基態(tài)孤子在色散補(bǔ)償光纖中的傳輸情況,圖中自左至右分別表示輸入波形的二維平面圖、輸出波的三維立體圖以及輸出波形的二維俯視圖。由圖2我們可以看出,對于基態(tài)孤子,其強(qiáng)度和波形在傳輸過程中將一直是基本保持不變進(jìn)行傳輸?shù)模蔷€性效應(yīng)和色散效應(yīng)一直是平衡的,這正是光孤子適合用作信息傳輸載體的原因之一。

    在色散補(bǔ)償光纖中,信息傳播時不可能是以單個孤子載體的形式傳播的,而必須是以孤子串進(jìn)行傳播。在這種情況下,孤子與孤子之間也會發(fā)生作用,從而可能影響傳輸帶寬。因而研究傳輸過程中多孤子的相互作用情形很有必要。

    4.2 色散補(bǔ)償光纖中振幅對雙孤子相互作用的影響

    4.2.1 同幅同相的雙孤子間的相互作用

    為了了解驗證雙孤子(或孤子對)間的相互作用,首先對兩個同幅同相的孤子間的相互作用進(jìn)行模擬。

    輸入波形為

    u(0,τ)=sech(τ-q0)+r1sech(r1(τ+q0))exp(iθ)

    (10)

    其中:q0表示兩個孤子的半間距,r1表示相對振幅,θ表示相對相位。

    按如下方式設(shè)置參數(shù):q0=3,θ=0,r1=2.

    圖3 色散補(bǔ)償光纖中同幅同相孤子對相互作用情況(q0=3,θ=0,r1=1)

    圖3是色散補(bǔ)償光纖中同幅同相孤子對傳輸情況,其中,圖中自左至右分別表示輸入波形的二維平面圖、輸出波的三維立體圖以及輸出波形的二維俯視圖。由圖3可以看出,孤子與孤子間的距離發(fā)生了變化,孤子對之間的相互作用表現(xiàn)為吸引—碰撞—排斥。

    4.2.2 不同幅同相的孤子對間的相互作用

    由于同幅度同相的孤子對波形發(fā)生變化影響到相鄰的脈沖波形,所以要想將光孤子作為信息載體投入實用就必須設(shè)法減小這種相互作用。如果能通過控制輸入信號來達(dá)到減小孤子間的相互作用的目的那無疑之最直接、最簡單的方式。

    對式(10)進(jìn)行觀察,影響相鄰兩個孤子的參數(shù)主要有3個:相對振幅r1,相θ,對相位間距q0。不妨從這三個方面進(jìn)行考慮。

    首先觀察相鄰兩個孤子的不同幅度對其相互作用的影響。

    將輸入式(10)中的參數(shù)設(shè)置如下:q0=3,θ=0,r1分別取1.1,1.2,1.3,1.5,1.7.

    (a)q0=3,θ=0,r1=1.1時

    圖4 色散補(bǔ)償光纖中不同幅同相孤子對相互作用情況(q0=3,θ=0,r1=1.1)

    (b)q0=3,θ=0,r1=1.2時

    圖5 色散補(bǔ)償光纖中不同幅同相孤子對相互作用情況(q0=3,θ=0,r1=1.2)

    (c)q0=3,θ=0,r1=1.3時

    圖6 色散補(bǔ)償光纖中不同幅同相孤子對相互作用情況(q0=3,θ=0,r1=1.3)

    (d)q0=3,θ=0,r1=1.5時

    圖7 色散補(bǔ)償光纖中不同幅同相孤子對相互作用情況(q0=3,θ=0,r1=1.5)

    (e)q0=3,θ=0,r1=1.7時

    圖8 色散補(bǔ)償光纖中不同幅同相孤子對相互作用情況(q0=3,θ=0,r1=1.7)

    圖4-圖8分別為相對振幅取1.1、1.2、1.3、1.5、1.7時的情況,自左至右分別為輸入波形的二維平面圖、輸出波的三維立體圖以及輸出波形的二維俯視圖,將圖4-圖8中相應(yīng)的圖進(jìn)行對比,可以看出,隨著相鄰孤子對之間相對幅度的增大,孤子與孤子表現(xiàn)出吸引—碰撞—排斥的模式更強(qiáng),其中相對幅度較大的孤子的波形變化較大,且在孤子間振幅差相對較大的情況下,孤子波形運(yùn)動軌跡發(fā)生了交叉現(xiàn)象,如圖7,甚至孤子間碰撞后發(fā)生毀滅的現(xiàn)象,如圖8。所以孤子間的相對幅度越大,它們的波形受到相互作用越強(qiáng),特別是歸一化振幅較大的孤子,其波形的波動與歸一化振幅較小的孤子相比顯得更加明顯。但是,隨著幅度差異減小,相鄰孤子間的相互影響也逐漸減小。

    5 結(jié)論

    本節(jié)主要討論色散補(bǔ)償光纖中兩個孤子間的相互作用,分析了輸入信號相對振幅的變化對孤波的相互作用及傳輸?shù)挠绊?。發(fā)現(xiàn)減小孤子對之間的相對振幅(但不是等幅,因為孤子等幅時,孤子間相互影響比較大,如圖3)時,孤子間的相互作用明顯減弱,而其中振幅較小的孤子較振幅較大的孤子而言,波形更穩(wěn)定。由此可見,減小孤子間的相對幅度是抑制孤子間相互作用非常有效的手段。這些均將為進(jìn)一步研究雙孤子在其他調(diào)制參數(shù)下的相互作用及傳輸、多孤子的相互作用及傳輸提供一定的理論參考。

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