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    磷烯-硼碳二磷異質(zhì)結(jié)電子輸運性質(zhì)的摻雜調(diào)控*

    2021-03-04 02:20:00廖文虎林麗娥羅淑珍程小麗
    關(guān)鍵詞:扶手椅鋸齒爾斯

    吳 丹,廖文虎,林麗娥,羅淑珍,程小麗

    (吉首大學(xué)物理與機電工程學(xué)院,湖南 吉首 416000)

    磷烯由1層排列在六角形皺褶晶格中的磷原子構(gòu)成,現(xiàn)已經(jīng)被人們從塊體黑磷結(jié)構(gòu)中成功分離出來[1-3].磷烯因擁有獨特的能帶結(jié)構(gòu)而具有十分有趣的特性,包括有效質(zhì)量的高度各向異性和可以通過應(yīng)變調(diào)節(jié)的電子特性,從而電子可以一系列躍遷為直接半導(dǎo)體、間接半導(dǎo)體、半金屬和金屬[4-5].此外,磷烯具有極高的電子遷移率[2]和隨層數(shù)變化的透射帶隙[6],從塊體到單層帶隙由0.30 eV增加至約2.00 eV.這些特性使得磷烯在納米電子學(xué)和光電子學(xué)領(lǐng)域中有重要的應(yīng)用[1,7-9].

    目前,基于二維材料的異質(zhì)結(jié)構(gòu)提供了新的構(gòu)建器件的方法,而將不同性能的二維材料縫合或堆疊在一起有望為設(shè)計具有特定性質(zhì)的新材料提供機會.對石墨烯-氫化硼氮單層異質(zhì)結(jié)[10-11]、過渡族金屬化合物半導(dǎo)體-過渡族金屬化合物異質(zhì)結(jié)[12-13]和過渡族金屬化合物-黑磷異質(zhì)結(jié)[14-15]等的研究表明,這些異質(zhì)結(jié)不但表現(xiàn)出組分材料本身優(yōu)異的物理特性,還克服了的單一材料的不足.磷烯具有優(yōu)異的物理性質(zhì)和廣泛的調(diào)制范圍,將它與其他二維層狀材料進行堆疊能夠形成范德華爾斯異質(zhì)結(jié),研究顯示,基于磷烯的此類異質(zhì)結(jié)構(gòu)在晶體管設(shè)計方面得到了成功應(yīng)用[16-18].

    硼碳二磷(BC2P)是一種類似于石墨烯完全平坦的六角蜂窩結(jié)構(gòu)的穩(wěn)定的硼碳磷化合物單層[19],它是間接帶隙半導(dǎo)體,能隙為1.41 eV.磷烯與BC2P的晶格常數(shù)非常接近,將兩者通過一定的方式堆疊,能夠形成穩(wěn)定的范德華爾斯異質(zhì)結(jié).因此,筆者擬利用磷烯與BC2P構(gòu)建扶手椅邊緣和鋸齒邊緣范德華爾斯異質(zhì)結(jié)電子輸運器件,并利用密度泛函理論與非平衡格林函數(shù)相結(jié)合的第一性原理計算方法,研究有限偏壓下2種邊緣形貌異質(zhì)結(jié)的電子輸運性質(zhì),以及N型電子/P型空穴摻雜對2種邊緣形貌異質(zhì)結(jié)電子輸運性質(zhì)的影響.

    1 結(jié)構(gòu)模型與計算理論

    1.1 磷烯-硼碳二磷范德瓦爾斯異質(zhì)結(jié)器件的結(jié)構(gòu)模型

    沿扶手椅邊緣磷烯的晶格常數(shù)為0.437 nm,BC2P的晶格常數(shù)為0.487 nm;沿鋸齒邊緣磷烯的晶格常數(shù)為0.331 nm,BC2P的晶格常數(shù)為0.282 nm.沿扶手椅邊緣用2個磷烯元胞匹配沿鋸齒邊緣3個BC2P元胞,沿鋸齒邊緣用3個磷烯元胞匹配沿扶手椅邊緣2個BC2P元胞,從而構(gòu)建了磷烯-硼碳二磷(P-BC2P)超胞.P-BC2P超胞原子結(jié)構(gòu)的俯視、正視和側(cè)視圖如圖1所示.為了方便起見,規(guī)定超胞中磷烯的扶手椅邊緣/鋸齒邊緣形貌為超胞的邊緣形貌.

    圖1 P-BC2P超胞的原子結(jié)構(gòu)Fig. 1 Atomic Structure of P-BC2P Supercell

    將P-BC2P超胞沿x或z方向拓展4個單位作為中心散射區(qū),沿垂直磷烯平面使用應(yīng)力壓縮為原始厚度70%的磷烯作為左、右電極(左、右電極為半無限長,其中的一部分作為緩沖層放入中心散射區(qū)),這樣搭建的扶手椅邊緣和鋸齒邊緣P-BC2P范德瓦爾斯異質(zhì)結(jié)器件的結(jié)構(gòu)如圖2所示.采用虛擬晶體近似方法[20-22]對異質(zhì)結(jié)中的磷烯層進行N型電子和P型空穴摻雜,摻雜濃度為0.001~0.01 e/atom.為了屏蔽相互作用,除了輸運方向外,其他2個方向均添加1.5 nm的真空層.

    圖2 P-BC2P異質(zhì)結(jié)器件的結(jié)構(gòu)Fig. 2 P-BC2P Device

    1.2 磷烯-硼碳二磷范德瓦爾斯異質(zhì)結(jié)電子輸運性質(zhì)的計算理論

    采用密度泛函理論結(jié)合非平衡格林函數(shù)[23]的第一性原理計算方法,借助Nanodcal量子輸運軟件包[24],對P-BC2P器件的電子輸運性質(zhì)進行數(shù)值計算.研究過程中選用雙ζ極化原子軌道基組擴展物理量,費米溫度為100 K,能量截斷半徑為80 Hartree,交換關(guān)聯(lián)形貌使用GGA_PBE96,采用Pulay算法進行迭代更新,混合率為0.01.電極和中心區(qū)自洽循環(huán)的K點取值分別為1×1×100,1×1×10,哈密頓量和密度矩陣的收斂標(biāo)準(zhǔn)為10-5.

    電極α中的自旋非極化電流可用如下Landauer-Büttiker公式進行計算:

    (1)

    其中fα()是在電極α中電子的費米-狄拉克分布函數(shù),2倍因子來自自旋簡并度.

    2 數(shù)值模擬結(jié)果與討論

    2.1 有限偏壓下磷烯-硼碳二磷范德瓦爾斯異質(zhì)結(jié)的電流和電導(dǎo)

    現(xiàn)來討論有限偏壓對P-BC2P異質(zhì)結(jié)的電流和電導(dǎo)的影響.為了更好地理解P-BC2P異質(zhì)結(jié)的物理特性,選取同樣寬度的本征磷烯納米帶(P)作為對照.此外,考慮到超胞中BC2P六角環(huán)上原子位置的不對稱性,同時研究反向偏壓作用P-BC2P范德瓦爾斯異質(zhì)結(jié)(P-BC2P*)的影響.圖3示出了-1~1 V偏壓范圍內(nèi)扶手椅邊緣/鋸齒邊緣P、P-BC2P和P-BC2P*異質(zhì)結(jié)的電流-電壓曲線,圖4示出了-1~1 V偏壓范圍內(nèi)扶手椅邊緣/鋸齒邊緣P、P-BC2P和P-BC2P*異質(zhì)結(jié)的電導(dǎo)-電壓曲線.

    圖3 -1~1 V偏壓范圍內(nèi)P、P-BC2P和P-BC2P*異質(zhì)結(jié)的電流-電壓曲線Fig. 3 Current-Voltage Curves of Phosphorene Nanoribbons, P-BC2P and P-BC2P*Heterojunctions in the Range of -1~1 V Bias Voltage

    圖4 -1~1 V偏壓范圍內(nèi)P、P-BC2P和P-BC2P*異質(zhì)結(jié)的電導(dǎo)-電壓曲線Fig. 4 Conductance-Voltage Curves of Phosphorene Nanoribbons, P-BC2P and P-BC2P*Heterojunctions in the Range of -1~1 V Bias Voltage

    由圖3可見:(1)扶手椅邊緣和鋸齒邊緣P-BC2P異質(zhì)結(jié)的電流在偏壓絕對值為0~0.2 V范圍內(nèi)幾乎線性增大,隨著偏壓絕對值的進一步增大,電流振蕩上升.(2)改變偏壓方向?qū)?種邊緣形貌P-BC2P異質(zhì)結(jié)的電流幾乎沒有影響,P-BC2P與P-BC2P*的電流僅在較大偏壓下定量上稍有不同.(3)扶手椅邊緣P-BC2P異質(zhì)結(jié)的電流的增長快于同樣寬度扶手椅邊緣P的,最大電流達到扶手椅邊緣P的2倍;鋸齒邊緣P-BC2P異質(zhì)結(jié)的電流的增長慢于同樣寬度鋸齒邊緣P的,最大電流不足鋸齒邊緣P的1/2.

    由圖4可見:(1)在-1~1 V偏壓范圍內(nèi),扶手椅邊緣和鋸齒邊緣P-BC2P異質(zhì)結(jié)均呈現(xiàn)有負微分電阻現(xiàn)象.(2)同偏壓下,2種邊緣形貌的P-BC2P異質(zhì)結(jié)與P-BC2P*異質(zhì)結(jié)的電導(dǎo)非常接近.(3)同偏壓下,扶手椅邊緣P-BC2P異質(zhì)結(jié)的電導(dǎo)幾乎均高于扶手椅邊緣P的,而鋸齒邊緣P-BC2P異質(zhì)結(jié)的電導(dǎo)幾乎均低于鋸齒邊緣P的.

    2.2 有限偏壓下磷烯-硼碳二磷范德瓦爾斯異質(zhì)結(jié)的電子透射譜

    圖5示出了0~±1 V偏壓下扶手椅邊緣和鋸齒邊緣P-BC2P異質(zhì)結(jié)的電子透射譜.圖中,垂直能量軸的2條(0 V偏壓下為1條)虛線給出與能量范圍對應(yīng)的偏壓窗口,偏壓窗口內(nèi)電子透射系數(shù)的積分面積用S表示.由Landauer-Büttiker公式可知,電流和電導(dǎo)變化的微觀機理可以通過電子透射譜的變化直觀地反映.也就是,通過偏壓窗口內(nèi)的電子透射系數(shù)的積分面積的變化直觀地反映電流的變化,積分面積越大,電流越大;通過費米能級附近的電子透射系數(shù)的分布直觀地反映電導(dǎo)的變化,透射能隙越小,電導(dǎo)越大.

    圖5 0~±1 V偏壓下P-BC2P異質(zhì)結(jié)的電子透射譜Fig. 5 Electron Transmission Spectrum of P-BC2P Heterojunction Under 0~±1 V Bias

    對比圖3~5可知,0~±1 V偏壓下,2種邊緣形貌P-BC2P異質(zhì)結(jié)電子透射系數(shù)的積分面積的增減與電流的增減一一對應(yīng),透射能隙的增減與電導(dǎo)的增減一一對應(yīng).這說明,2種邊緣形貌P-BC2P異質(zhì)結(jié)的電流和電導(dǎo)的變化得到電子透射譜的有力印證.

    2.3 N型電子/P型空穴摻雜調(diào)控磷烯-硼碳二磷范德瓦爾斯異質(zhì)結(jié)的電導(dǎo)

    圖6示出了摻雜濃度0.001~0.01 e/atom范圍內(nèi)N型電子/P型空穴摻雜對扶手椅邊緣和鋸齒邊緣P-BC2P異質(zhì)結(jié)的電導(dǎo)的調(diào)控結(jié)果.未摻雜時,扶手椅邊緣和鋸齒邊緣P-BC2P異質(zhì)結(jié)的電導(dǎo)分別為0.75G0,0.28G0.

    圖6 摻雜濃度0.001~0.01 e/atom范圍內(nèi)P-BC2P異質(zhì)結(jié)的電導(dǎo)-摻雜濃度曲線Fig. 6 Conductance-Doping Concentration Curve of P-BC2 Pheterojunction in the Range of 0.001~0.01 e/atom Doping Concentration

    由圖6(a)可見:摻雜濃度0.001~0.01 e/atom范圍內(nèi),P型空穴使扶手椅邊緣P-BC2P異質(zhì)結(jié)的電導(dǎo)最多升至0.90G0和降至0.60G0,相比未摻雜時分別增加和減少20%;N型電子摻雜使扶手椅邊緣P-BC2P異質(zhì)結(jié)的電導(dǎo)最多降至0.40G0,相比未摻雜時減少46.7%.

    由圖6(b)可見:摻雜濃度0.001~0.01 e/atom范圍內(nèi),P型空穴摻雜使鋸齒邊緣P-BC2P異質(zhì)結(jié)的電導(dǎo)最多升至0.83G0,相比未摻雜時增加196%;N型電子摻雜使鋸齒邊緣P-BC2P異質(zhì)結(jié)的電導(dǎo)最多升至0.74G0,相比未摻雜時增加164%.

    3 結(jié)論

    利用密度泛函理論與非平衡格林函數(shù)相結(jié)合的第一性原理計算方法,研究了有限偏壓下扶手椅邊緣和鋸齒邊緣P-BC2P范德瓦爾斯異質(zhì)結(jié)的電子輸運性質(zhì),以及N型電子/P型空穴摻雜對2種邊緣形貌異質(zhì)結(jié)電子輸運性質(zhì)的影響.有限偏壓下的電流-電壓曲線和電導(dǎo)-電壓曲線顯示,2種邊緣形貌P-BC2P范德瓦爾斯異質(zhì)結(jié)均呈現(xiàn)非線性變化和負微分電阻效應(yīng).扶手椅邊緣P-BC2P異質(zhì)結(jié)的電流增長快于扶手椅邊緣磷烯納米帶,負微分電阻效應(yīng)更強;鋸齒邊緣P-BC2P異質(zhì)結(jié)的電流增長慢于鋸齒邊緣磷烯納米帶,負微分電阻效應(yīng)更弱.摻雜濃度0.001~0.01 e/atom范圍內(nèi)的N型電子/P型空穴摻雜的電導(dǎo)-摻雜濃度曲線顯示,2種邊緣形貌異質(zhì)結(jié)的電導(dǎo)呈現(xiàn)不同的調(diào)控結(jié)果.相比未摻雜,扶手椅邊緣P-BC2P異質(zhì)結(jié)的電導(dǎo)在P型空穴摻雜時最多增加和最多減少均為20%,在N型電子摻雜時最多減少46.7%;鋸齒邊緣P-BC2P異質(zhì)結(jié)的電導(dǎo)在P型空穴摻雜時最多增加196%,在N型電子摻雜時最多增加164%.研究結(jié)果可為基于磷烯異質(zhì)結(jié)的電子器件設(shè)計提供參考.

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