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      利用雙線性應(yīng)力-應(yīng)變模型求解管道爆裂壓力

      2020-10-18 09:45:22杜改平
      機(jī)械管理開發(fā) 2020年9期
      關(guān)鍵詞:鍋爐管徑向容器

      杜改平

      (太原鍋爐集團(tuán), 山西 太原 030008)

      引言

      解析解在力學(xué)的各個領(lǐng)域都有價值,為數(shù)值模擬程序的建立以及實(shí)驗(yàn)程序和裝置的校準(zhǔn)提供了基礎(chǔ)。當(dāng)解析解不能用數(shù)學(xué)方法描述時,可以使用數(shù)值模型或?qū)嶒?yàn)測量等基本方案解決。如在缺口效應(yīng)區(qū)域,存在平板中圓形或橢圓形孔的應(yīng)力分布狀態(tài)的解[1]。數(shù)值模擬求解了較為復(fù)雜的切口形狀的解析解。在壓力容器領(lǐng)域中,對于承受內(nèi)部壓力的圓柱形容器有解析解。解在彈性和彈塑性區(qū)域都是已知的。在本文中,解析解以彈塑性容器中直至破壞的受壓圓柱容器的縮寫形式提供,從而可以為使用的雙線性材料模型計算爆破壓力。腐蝕引起的局部壁厚減薄,可以通過數(shù)值模擬來解決,該數(shù)值模擬通過具有理想幾何形狀的壓力容器的解析解進(jìn)行驗(yàn)證。

      蒸汽鍋爐在目前的生產(chǎn)和應(yīng)用中使用非常廣泛,本文以鍋爐汽水管道的變徑管道為例,由于鍋爐在運(yùn)行過程中,會產(chǎn)生壓力和腐蝕破壞,以往對鍋爐管道形變分析通常以熱應(yīng)變進(jìn)行分析,本文對管道進(jìn)行數(shù)學(xué)模型分析和三維應(yīng)力分析,再進(jìn)行爆破試驗(yàn)和腐蝕件試驗(yàn),從而得到一個符合實(shí)際情況的結(jié)果,對鍋爐管道在運(yùn)行工作狀態(tài)中起到參考作用,從而減少爆管情況的發(fā)生。

      1 壓力容器的彈塑性應(yīng)力-應(yīng)變狀態(tài)的求解

      在鍋爐汽水管道中,變徑管道通常使用合金鋼鑄造,連接處采用焊接,在實(shí)際運(yùn)行過程中,由于工質(zhì)水受熱在汽化過程中體積會發(fā)生膨脹,從而對管路系統(tǒng)造成一定的沖擊,導(dǎo)致管道容易發(fā)生一系列形變[2]。因此在彈塑性應(yīng)力和應(yīng)變的推導(dǎo)過程中,應(yīng)考慮到材料的不可壓縮(v=0.5)和材料的塑性應(yīng)變發(fā)生在總體積不變的情況,并且材料的體積變化始終是彈性變化的狀態(tài)。如圖1所示,z軸沿容器軸方向定向,r1和r2分別為彈性區(qū)域和塑性區(qū)域的邊界處的半徑。

      圖1 內(nèi)壓作用下圓柱形容器壁單元受力及變形

      根據(jù)小彈塑性變形理論(均勻各向同性材料的擴(kuò)展胡克定律),圖1為內(nèi)壓作用下圓柱形容器壁單元受力及變形。我們可以將方程寫成:

      式中:εr為徑向應(yīng)變;εt為切向應(yīng)變;εz為軸向應(yīng)變;εi為正應(yīng)變;σr為徑向應(yīng)力;σt為切向應(yīng)力;σz為軸向應(yīng)力;σi為正應(yīng)力。

      正應(yīng)力強(qiáng)度(有效應(yīng)力)與應(yīng)力偏差的第2個不變量有關(guān),如公式(2)所示:

      式中:τi為切應(yīng)力;I2為力矩;Dσ為應(yīng)力面積;σ1為徑向應(yīng)力;σ2為切向應(yīng)力;σ3為軸向應(yīng)力。

      選擇法向應(yīng)力的強(qiáng)度,以獲得最大張力σ1=σi應(yīng)變強(qiáng)度(有效應(yīng)變)由以下公式給出:

      式中:Dε為應(yīng)變面積;ε1為徑向應(yīng)變;ε2為切向應(yīng)變;ε3為軸向應(yīng)變。

      式中:P0為中心受力;r1為內(nèi)徑;r3為外徑;r為中徑。

      作用于上頁圖1元件上的平衡方程可寫為:

      式中:dφ為角度變量;dσr為應(yīng)力變量;dr為半徑變量。

      利用式(4)和式(5)求法向力方程:

      式中:p1為內(nèi)部壓力;p2為外部壓力。

      根據(jù)式(2)求應(yīng)力強(qiáng)度:

      根據(jù)式(3)求應(yīng)變強(qiáng)度:

      式中:u為變形量;du為單位變形量。

      消去u,可得到應(yīng)變的微分方程:

      式中:dεt為單位切向應(yīng)變

      通過對式(9)求解,我們得到了以r2為半徑的封閉圓柱容器的基本方程:

      式中:dεt為單位徑向應(yīng)變;σK為材料應(yīng)力臨界值;r2為形變半徑;G為材料剪切模量。

      以σi=f(εi)的函數(shù)形式計算切向應(yīng)力和徑向應(yīng)力,圖2為拉伸有效解析雙線性材料模型。

      式中:h為應(yīng)力比值。

      將關(guān)系(12)放入等式(11),并應(yīng)用物理上清晰的邊界條件:

      可以在彈性塑性區(qū)域r1≤r≤r2獲得徑向和切向應(yīng)力的關(guān)系:

      圖2 雙線性材料模型參數(shù)

      式中:σrp為塑性區(qū)域徑向應(yīng)力;σtp為塑性區(qū)域切向應(yīng)力。

      通過方程得到了應(yīng)力和應(yīng)變之間的函數(shù)關(guān)系,作為后文比較依據(jù)。

      2 爆破壓力求解

      本節(jié)內(nèi)容將確定壓力容器的爆破壓力,由于鍋爐管道的爆管情況發(fā)生較多,本節(jié)內(nèi)容的管道是在沒有缺陷的情況下發(fā)生爆裂。為了確定爆破壓力,必須考慮容器的整個橫截面是否處于可塑狀態(tài)[3],因?yàn)殄仩t管道受熱產(chǎn)生形變,在發(fā)生爆破的同時,管道壁溫度較高,管道通常處于可塑狀態(tài)??梢孕薷耐茖?dǎo)方程:

      對于雙線性材料模型(式12),使用應(yīng)力強(qiáng)度和應(yīng)變強(qiáng)度之間的關(guān)系,應(yīng)用塑化時的恒定體積條件(V=0.5)并根據(jù)邊界條件計算積分常數(shù):

      根據(jù)Hubert-Mises-Hencky準(zhǔn)則可以獲得破壞性壓力的結(jié)果關(guān)系:

      式中:σred為爆破應(yīng)力。

      同時根據(jù)式:

      橫截面完全可塑化的爆破壓力:

      本節(jié)得到了壓力容器發(fā)生過度塑性變形導(dǎo)致爆裂的數(shù)學(xué)模型,作為下文的比較依據(jù)。

      3 爆破壓力的數(shù)值解與實(shí)驗(yàn)解對比

      利用有限元分析軟件ANSYS對管道模型進(jìn)行數(shù)值求解,該軟件有較豐富的情況模型和精確的分析結(jié)果[4],首先選擇壓力容器的尺寸和形狀,尺寸采用130 t高壓鍋爐的主蒸汽下降管尺寸,并且外型存在焊接變徑,得到其具體數(shù)據(jù)使壓力容器在實(shí)驗(yàn)室條件下也能達(dá)到破壞壓力。選擇圓柱形管道的幾何形狀,使其在壓力下出現(xiàn)的塑性應(yīng)變發(fā)生在中間的錐形部分外底和焊縫區(qū)域。

      在這個壓力容器模型中,實(shí)驗(yàn)分別測試了實(shí)驗(yàn)管道的幾何尺寸(管道縮窄的長度,管道中較粗和較薄部分的長度之比)對變形結(jié)果的影響。通過在規(guī)定焊接區(qū)域的節(jié)點(diǎn)的相同位移,分別模擬了容器底部與容器較厚部分之間的焊接效果。通過試驗(yàn)結(jié)果表明,焊接作業(yè)中所產(chǎn)生焊縫在焊縫質(zhì)量符合焊接標(biāo)準(zhǔn)的情況下[4],對壓力容器的形變影響很小,對壓力容器錐形部分的變形影響不大,可以進(jìn)行忽略。

      對材料進(jìn)行拉伸破壞實(shí)驗(yàn),材料拉伸曲線(通過直接測量)重新計算的真實(shí)應(yīng)力近似為雙線性材料模型,如圖3。材料表現(xiàn)出正交各向異性行為,而且在材料的拉伸過程中,切向方向上的抗拉強(qiáng)度比在軸向方向上的抗拉強(qiáng)度高約10%。

      圖3 用于有限元數(shù)值模擬的材料模型

      測試壓力容器破裂壓力的兩個試件由150×8管道精車削制成,管道材料為碳素合金鋼,試件的尺寸內(nèi)徑為143 mm,壁厚為4 mm,焊接環(huán)面底部。實(shí)驗(yàn)過程中,首先通過電液脈動儀測得了破壞壓力容器試樣所需的油壓[5]。具體操作時在機(jī)架上夾緊直線液壓馬達(dá)(80/50/125),壓縮活塞面 5 026.5 mm2,將脈動器施加的力轉(zhuǎn)化為油壓。通過實(shí)驗(yàn)得到的破壞壓力的結(jié)果,以及143 mm內(nèi)徑和4 mm壁厚的解析關(guān)系的結(jié)果,和采用不同的比較準(zhǔn)則,以及采用有限元法建立的數(shù)值模型的結(jié)果如表1所示。

      表1 爆破壓力結(jié)果

      根據(jù)表1中顯示,對于圓柱容器的解析度和數(shù)值解的一致性較高,以及與實(shí)驗(yàn)?zāi)P拖鄬?yīng)的密閉圓柱形容器的解析解與數(shù)值也有很好的一致性[6]。實(shí)驗(yàn)確定的爆破壓力值比雙線性材料模型的解析解和數(shù)值解高出近4%。實(shí)驗(yàn)結(jié)果表明,與Tresca準(zhǔn)則相比,Huber Mises-Hencky準(zhǔn)則的選擇與現(xiàn)實(shí)(對于給定類型的任務(wù)和材料)更符合實(shí)際情況。

      4 有腐蝕缺陷的管子爆裂

      采用與之前相同的壓力容器試樣,模擬管道在腐蝕情況下的爆裂情況。模擬情況主要有模擬面積為41 mm(25 mm寬)、24 mm、35 mm并且壁厚為壓力容器75%壁厚且方向是沿容器軸線方向減薄時的破裂壓力。所采用的材料模型、有限元模擬程序和爆破壓力的實(shí)驗(yàn)測量方法與之前的試驗(yàn)和模擬方法相同。表2為通過實(shí)驗(yàn)得到的腐蝕缺陷管道試樣的破裂壓力值。

      表2 具有腐蝕缺陷的管道試樣破裂壓力的比較 MPa

      最高的爆破壓力是通過實(shí)驗(yàn)獲得的真實(shí)壓力。因此可以認(rèn)為,用數(shù)學(xué)模型或者有限元分析得到的壓力可以進(jìn)行參考依據(jù),并且存在一定的安全裕量。計算標(biāo)準(zhǔn)使用H-M-H分別以6.5%、10%和11%準(zhǔn)則的數(shù)值計算最接近這些真實(shí)值(使用Tresca準(zhǔn)則與實(shí)驗(yàn)值相比,破壞性壓力值的差異顯著)[7-8]。根據(jù)標(biāo)準(zhǔn)的關(guān)系計算得出的爆破壓力值相差20%以上(標(biāo)準(zhǔn)DNV-RP-F101),相差30%以上(ASME B31G標(biāo)準(zhǔn))。

      根據(jù)ASME(美國機(jī)械工程師協(xié)會)標(biāo)準(zhǔn)(DNV)所獲得的相對較高的破裂壓力。然而,在數(shù)值模型中,所有的因素都可以被考慮進(jìn)去,以確定更接近其真實(shí)值的破壞性壓力。因此,數(shù)值模型是一種很好的工具,可以合法地幫助延長受損管段的使用壽命,從而建立更現(xiàn)實(shí)的安全價值[9],防止破壞這些管段。通過本次試驗(yàn)和分析可以對鍋爐的汽水管路進(jìn)行預(yù)處理或者尺寸處理,保證其在運(yùn)行中的安全。

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