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    單箱雙室組合箱形梁橋靜力學特性的研究

    2020-06-29 08:28:30王根會陳義勤甘亞南
    計算力學學報 2020年3期
    關(guān)鍵詞:單箱雙室翼板

    王根會,陳義勤,樊 江,甘亞南

    (1.蘭州交通大學 土木工程學院,蘭州 730070; 2.上海華東鐵路建設(shè)監(jiān)理有限公司,上海 200070; 3.甘肅省交通規(guī)劃勘察設(shè)計院股份有限公司,蘭州 730070; 4.鹽城工學院 土木工程學院,鹽城 224051)

    1 引 言

    波紋鋼腹板組合箱梁是20世紀末出現(xiàn)的一種新型組合結(jié)構(gòu),由于其自重輕,預(yù)應(yīng)力效率高,而且有效解決了溫度應(yīng)力、收縮和徐變等因素帶來的橋梁病害,因而該類結(jié)構(gòu)具有良好的力學性能[1-3]。自從1986年法國建成世界上第一座波紋鋼腹板組合箱梁橋—Cognac橋,世界上已建波紋鋼腹板組合箱梁橋已達400余座,如日本的矢作川橋為單箱五室組合曲線箱形梁橋。現(xiàn)階段,我國該類橋梁已有70余座,如青海三道河橋即為單箱雙室組合箱梁橋。并且隨著橋面寬度的增加,單箱多室組合箱形梁橋擁有更為廣闊的發(fā)展前景,因而其力學性能的研究更具理論和工程實際意義[4,5]。實際上,組合箱形梁橋為豎向彎曲狀態(tài),由于波紋鋼腹板的褶皺效應(yīng),其腹板僅承受剪力,而翼板將同時承受軸力和彎矩,因而其良好的力學性能避免了很多結(jié)構(gòu)病害[5,6]。盡管學者們對組合箱梁進行過很多的理論探索和試驗研究,但是該類結(jié)構(gòu)力學分析中,依然存在諸多缺陷[7,8],既有文獻均未同時考慮剪滯翹曲應(yīng)力自平衡、腹板褶皺效應(yīng)和鐵木辛柯剪切變形等因素。

    基于此,本文以最小勢能原理為基礎(chǔ)建立了組合箱梁的彈性控制微分方程和自然邊界條件,算例分析了剪力滯后和褶皺效應(yīng)等因素對該類結(jié)構(gòu)力學性能的影響[9,10]。因而,本文理論為組合箱梁力學性能的精細化分析提供了新方法,且對該類結(jié)構(gòu)設(shè)計具有一定的指導作用。

    2 單箱雙室組合箱梁的控制微分方程及自然邊界條件

    2.1 波紋鋼腹板剪切模量的修正

    根據(jù)文獻[6,9]研究成果,波紋鋼腹板剪切模量的大小與其波紋幾何形狀有關(guān),如圖1所示,因而波紋鋼腹板剪切模量Gs的修正公式為

    (1)

    式中Es和υs為波紋鋼腹板材料的彈性模量和泊松比,L1,L2和L3分別為波紋鋼腹板平板段長度、斜板段長度以及斜板段在水平面內(nèi)投影。

    2.2 組合箱梁翼板縱向翹曲位移函數(shù)的設(shè)置

    圖2所示為單箱雙室波紋鋼腹板組合箱梁,若箱形結(jié)構(gòu)的跨度為L,對稱彎曲狀態(tài)w(z)和θ(z)為初等梁理論組合箱梁的豎向撓度和截面豎向轉(zhuǎn)角,f1(z),f2(z)和f3(z)為懸臂板和上下翼板剪力滯效應(yīng)引起結(jié)構(gòu)的豎向撓度。懸臂板和上下翼板縱向位移u1,u2和u3則為初等梁理論值、剪力滯效應(yīng)引起箱梁翼板的翹曲位移,以及箱梁翼板間剪滯效應(yīng)相互作用之和,可表示為[11]

    圖1 波形鋼腹板的幾何形狀

    Fig.1 Geometric shape of corrugated steel webs

    懸臂板縱向位移

    u1(λ,y,z)=yθ+[y-α1Ψ1(λ)-β1]f′1+

    (y-β2)f′2+(y-β3)f′3

    (2)

    式中Ψ1(λ)=cos[(πλ/(2b1)]為組合箱梁懸臂翼板不均勻分布函數(shù),α1和β1為懸臂板滿足剪滯翹曲應(yīng)力自平衡的修正系數(shù)。其中0≤λ≤b1。

    懸臂翼板剪滯翹曲應(yīng)力

    σx B=E[y-α1Ψ1(λ)]f″1-Eβ1f″1

    (3)

    上翼板縱向位移

    u2(λ,y,z)=yθ+[y-α2Ψ2(λ)-β2]f′2+

    (y-β1)f′1+(y-β3)f′3

    (4)

    式中Ψ2(λ)=cos[(πλ)/(2b2)]為箱梁上翼板的不均勻分布函數(shù),α2和β2為上翼板滿足剪滯翹曲應(yīng)力自平衡的修正系數(shù)。其中0≤λ≤b2。

    上翼板剪滯翹曲應(yīng)力

    σS Y=E[y-α2Ψ2(λ)]f″2-Eβ2f″2

    (5)

    下翼板縱向位移

    u3(λ,y,z)=yθ+[y-α3Ψ2(λ)-β3]f′3+

    (y-β1)f′1+(y-β2)f′2

    (6)

    式中α3和β3為下翼板滿足剪滯翹曲應(yīng)力自平衡的修正系數(shù)。其中0≤λ≤b2。

    下翼板剪滯翹曲應(yīng)力

    σX Y=E[y-α3Ψ2(λ)]f″3-Eβ3f″3

    (7)

    將懸臂翼板、上翼板和下翼板作為獨立的力學體系,其將各自滿足剪滯翹曲應(yīng)力的自平衡。

    圖2 波紋鋼腹板組合箱梁截面

    Fig.2 Cross section of box girders with corrugated steel webs

    2.3 組合箱梁體系的總勢能

    (1)箱形梁懸臂板和上下翼板總應(yīng)力

    懸臂翼板

    σZ B=Eyθ′+E(y-α1Ψ1)f″1-Eβ1f″1+

    E(y-β2)f″2+E(y-β3)f″3

    (8)

    (9)

    上翼板

    σZ S=Eyθ′+E(y-α2Ψ2)f″2-Eβ2f″2+

    E(y-β1)f″1+E(y-β3)f″3

    (10)

    (11)

    下翼板

    σZ X=Eyθ′+E(y-α3Ψ2)f″3-Eβ3f″3+

    E(y-β1)f″1+E(y-β2)f″2

    (12)

    (13)

    (2)組合箱梁懸臂板以及上下翼板變形勢能

    (14)

    其中,箱梁懸臂板和上下翼板各自變形勢能為

    (15)

    (16)

    (17)

    分析可得

    式中A1為懸臂板面積,A2為上翼板面積,A3為下翼板面積,且

    A=A1+A2+A3

    I4=0,I5=0,I6=0

    最后,可得

    (18)

    波紋鋼腹板剪切應(yīng)變能

    (19)

    結(jié)構(gòu)體系荷載勢能

    [M1(z)f′1(z)+M2(z)f′2(z)+

    (20)

    則系統(tǒng)總勢能

    U=UZ 1+Up+TZ j

    (21)

    式中M1(z),M2(z)和M3(z)為組合箱梁懸臂板及上下翼板剪滯效應(yīng)產(chǎn)生的關(guān)于x軸彎矩,Mz(z)為梁段端產(chǎn)生豎向轉(zhuǎn)角θ(z)時關(guān)于x軸的彎矩,Q(z)和qy(z)為梁段端豎向剪力及箱形梁上豎向分布力,E和G為箱梁頂?shù)装宀牧系臈钍蠌椥阅A亢图羟袕椥阅A?,As為波紋鋼腹板截面積之和。

    2.4 單箱雙室組合箱梁控制微分方程及邊界條件

    根據(jù)變分原理δU=0,可推導出組合箱梁的微分方程和自然邊界條件。

    EIθ″+GsAs(w′-θ)=0

    (22)

    GsAs(w″-θ′)+qy=0

    (23)

    (24)

    (25)

    (26)

    (27)

    (28)

    (29)

    (30)

    (31)

    (32)

    (33)

    (34)

    由微分方程組可得,單箱雙室組合箱梁由2個獨立的力學體系組成,即由初等梁理論和剪滯理論體系疊加而成。

    2.5 組合箱梁控制微分方程的求解

    將微分方程(22,23)整理代換,可得w(z)和θ(z)的方程。

    (35)

    (36)

    式中c1,c2,c3和c4為方程w(z)和θ(z)的常系數(shù),可根據(jù)相應(yīng)邊界條件獲得。

    由微分方程(25,26),可得

    (37)

    由微分方程(24,26),可得

    (38)

    將方程(37,38)整理代換,可得

    (39)

    對于方程(39),其特征方程解為

    r1,2=±η1,r3,4=±η2,r5,6=±η3

    方程f3(z)的解為

    f3(z)=e1chη1z+e2shη1z+e3chη2z+

    e4shη2z+e5chη3z+e6shη3z+e7z+

    (40)

    基于方程f3(z),假設(shè)f1(z)和f2(z)為方程解形式,將其代入微分方程組(24,25)求得f1(z)和f2(z)的常系數(shù),可得f2(z)和f1(z)方程為

    f2(z)=e1D1chη1z+e2D1shη1z+e3D3chη2z+

    e4D3shη2z+e5D5chη3z+e6D5shη3z+

    (41)

    f1(z)=e1B1chη1z+e2B1shη1z+e3B3chη2z+

    e4B3shη2z+e5B5chη3z+e6B5shη3z+

    (42)

    其中

    式中e1,…,e12為方程f1(z),f2(z)和f3(z)的常系數(shù),同樣可根據(jù)相應(yīng)邊界條件求得。

    3 單箱雙室組合箱梁常用邊界條件

    根據(jù)邊界條件(27,28),可得初等梁理論具體邊界條件。

    相關(guān)w(z)和θ(z)的邊界條件

    (1)均布荷載

    (43)

    (2)集中荷載

    對于簡支組合箱梁,跨間受力為一個或多個集中力,如圖3所示,且集中力Pk距左右相鄰邊界距離為Lk 1和Lk 2,若w(z)和θ(z)的下標代表其處于z1或z2坐標系,則k點需引入下列連續(xù)邊界條件。

    (44)

    同樣,根據(jù)方程(29~34),可得相關(guān)f1(z),f2(z)和f3(z)具體邊界條件。如簡支均布荷載為

    (45)

    4 單箱雙室組合箱梁算例及分析

    對于組合箱形梁橋,波紋鋼腹板采用優(yōu)質(zhì)Q235型鋼材,彈性模量為206 GPa,泊松比為 0.26,且波紋鋼腹板厚度為tw=1.2 cm,箱梁高度為h=2.5 m,其頂板和底板均采用C50混凝土,厚度為t1=t2=t3=0.25 m,翼板長度b1=1.5 m,b2=2.5 m。如圖1所示,L1=L2=43 cm,L3=37 cm,波紋鋼腹板與上下翼板兩端采用埋入式連接鍵連接。靜力分析中均布力qy(z)=3×9800 N/m,集中力Pk(z)=3L×9800 N,其中L為組合箱梁跨度。(注:有限元分析中,采用ANSYS軟件建立組合箱梁的空間有限元模型,頂?shù)装寰捎脤嶓w單元Solid65模擬,橫隔板則采用Solid45模擬,而波紋鋼腹板采用Shell63單元模擬,并且頂板和底板與波紋鋼腹板采用共用節(jié)點連接方式。)

    圖3 組合箱梁坐標及荷載系統(tǒng)

    Fig.3 Coordinate and load system of composite box girders

    分析結(jié)果列入表1~表3和圖4??梢钥闯?,

    (1)褶皺效應(yīng)對組合箱梁翼板力學性能具有一定影響,且其對下翼板的作用大于上翼板,并且集中荷載組合箱梁褶皺效應(yīng)的影響更為顯著,如本文算例集中荷載下,上翼板與腹板交接處為 5.44%,而下翼板與腹板交接處為10.21%。

    (2)組合箱梁剪滯效應(yīng)更為突出,如算例中集中荷載底板和腹板相交處剪滯系數(shù)為1.48。相同條件下,集中荷載大于均布荷載剪滯效應(yīng),且隨著跨寬比增大,其剪滯效應(yīng)的影響逐漸減小。

    (3)與組合箱梁傳統(tǒng)分析理論相比較,本文方法計算精度明顯提高。特別是集中荷載下對其上翼板的力學分析發(fā)現(xiàn),翼板和腹板相交處兩種算法影響率為-10.14%。

    表1 簡支組合箱梁頂板力學性能分析(z =L/2,L =18 m)(均布荷載)

    表2 簡支組合箱梁頂板力學性能分析(L1=9 m,L2=9 m)(集中荷載)

    表3 簡支組合箱梁下翼板力學性能分析(L1=9 m,L2=9 m)(集中荷載)

    圖4 簡支組合箱梁剪滯系數(shù)對比

    Fig.4 Comparison of the shear lag coefficients for simply supported composite box girders

    (4)由于剪滯翹曲應(yīng)力自平衡條件的引入,組合箱梁力學性能分解為獨立的初等梁理論和剪力滯理論體系,且翼板應(yīng)力為兩者的疊加值,這正是本文理論的創(chuàng)新點。

    5 結(jié) 論

    本文方法綜合考慮了腹板褶皺效應(yīng)、鐵木辛柯剪切變形以及剪滯翹曲應(yīng)力自平衡條件等因素,因而本文理論更具普遍意義。盡管波紋鋼腹板褶皺效應(yīng)影響下,單箱雙室組合箱梁翼板壓應(yīng)力和拉應(yīng)力皆有所增加,即組合箱梁豎向剛度降低,但是,由于波紋鋼腹板褶皺效應(yīng)影響,組合箱梁有效解決了溫度應(yīng)力、收縮和徐變等因素帶來的橋梁病害。因而,本文方法更具理論和工程實際意義,且對該類結(jié)構(gòu)耐久性設(shè)計具有一定的指導作用。

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