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    斜磁場(chǎng)作用下拋物量子點(diǎn)的折射率系數(shù)變化規(guī)律研究

    2020-06-13 11:54:14葉純寶李學(xué)超
    關(guān)鍵詞:入射光拋物折射率

    葉純寶,李學(xué)超

    (安徽理工大學(xué) 力學(xué)與光電物理學(xué)院,安徽 淮南 232001)

    近年來(lái),納米材料的光學(xué)與電學(xué)特性得到了廣泛的研究[1-3],特別是隨著晶體生長(zhǎng)技術(shù)的發(fā)展,像分子束外延,金屬有機(jī)物化學(xué)氣相沉積等[4-5]。人們可以利用這些技術(shù)制造出各種形狀、各種尺度的低維量子系統(tǒng),例如量子阱、量子線和量子點(diǎn)等[6-10]。讓研究者可以更好的探索低維結(jié)構(gòu)的非線性光學(xué)特性。同時(shí)由于低維材料比體材料有更明顯的非線性光學(xué)特性,在遠(yuǎn)紅外激光放大器,遠(yuǎn)紅外光電探測(cè)器,高速電光調(diào)制器,半導(dǎo)體光放大器,光學(xué)存儲(chǔ)器,光學(xué)開(kāi)關(guān)和光學(xué)通信中的得到了廣泛的應(yīng)用[10-15]。

    在過(guò)去的幾年中各種各樣的低維結(jié)構(gòu)在磁場(chǎng)作用下的非線性光學(xué)性能得到了廣泛的關(guān)注。劉光輝等研究了盤狀的量子點(diǎn)在磁場(chǎng)作用以及拋物線與雙曲線的勢(shì)能束縛下的非線性光學(xué)性能,研究了磁場(chǎng)強(qiáng)度以及束縛勢(shì)的電位和頻率對(duì)非線性光吸收系數(shù)和折射率的影響[16]。Monica等研究了在磁場(chǎng)作用下量子點(diǎn)的吸收系數(shù)與折射率變化與子帶間躍遷的關(guān)系,研究發(fā)現(xiàn)子帶間的弛豫時(shí)間以及磁場(chǎng)強(qiáng)度對(duì)量子點(diǎn)中的非線性光學(xué)性質(zhì)有重要的影響[17]。近年來(lái)對(duì)在軸向施加磁場(chǎng),研究磁場(chǎng)對(duì)低維結(jié)構(gòu)的影響做了很多工作,但是對(duì)于傾斜磁場(chǎng)的影響研究較少。

    因此,為了解斜磁場(chǎng)對(duì)各向異性拋物量子點(diǎn)的影響,使用密度矩陣以及迭代方法推導(dǎo)量子點(diǎn)的光折射率變化表達(dá)式。使用典型的GaAs材料進(jìn)行數(shù)值的計(jì)算,研究了其中參數(shù)以及磁場(chǎng)傾斜角度對(duì)量子點(diǎn)光折射率改變的影響,從而為研究在斜磁場(chǎng)作用下的光學(xué)性能提供一定理論依據(jù)。

    1 理論模型

    使用有效質(zhì)量近似的方法研究了在斜磁場(chǎng)作用下各向異性拋物量子點(diǎn)的折射率變化,其中系統(tǒng)的薛定諤方程的表達(dá)式為[18-19]:

    其中:m*表示電子的有效質(zhì)量;P表示動(dòng)量算符;A表示矢勢(shì);V(x,y)表示電子的限制勢(shì);ωx,ωy分別表示電子的限制勢(shì)在x軸與y軸方向上的分量;e表示量子點(diǎn)內(nèi)的電子常量。限制勢(shì)的表達(dá)式如下:

    設(shè)斜磁場(chǎng)與Z方向成θ角,可進(jìn)行以下的分解:

    采用以下的變換:

    將哈密頓量對(duì)角化:

    其中ωc表示回旋頻率ωc=eB/m*??梢缘玫降墓茴D量形式如下:

    其中:

    可以得到系統(tǒng)的能級(jí)表達(dá)式為:

    假設(shè)系統(tǒng)在外加的單一光場(chǎng)作用下,設(shè)入射光場(chǎng)為:

    用p表示單電子密度矩陣算符,則可以得到p的運(yùn)動(dòng)方程為[20]:

    其中:H0表示未受電磁場(chǎng)擾動(dòng)時(shí)系統(tǒng)的哈密頓量;q表示電荷量;第二項(xiàng)為弛豫項(xiàng);ρ(0)表示未受擾動(dòng)的密度矩陣算符;Γ是系統(tǒng)的弛豫算符;對(duì)角項(xiàng)Γij=1/T。

    迭代ρ可以得到:

    系統(tǒng)電極化強(qiáng)度與極化率間的關(guān)系可得

    折射率的變化與極化率之間的關(guān)系如下:

    可以得到線性和三階非線性折射率改變的表達(dá)式為[21]:

    其中:μ表示系統(tǒng)的磁導(dǎo)率;nr是介質(zhì)的折射率;ε0表示真空介電常數(shù);σv表示系統(tǒng)的電子密度;Mij= | <φi|qx|φj> |表示電子的偶極矩陣元;Eij=Ei-Ej;I表示入射光的強(qiáng)度;c表示真空中的光速。

    總的折射率改變的表達(dá)式為[22]:

    2 結(jié)果與討論

    使用典型的GaAs材料進(jìn)行數(shù)值計(jì)算,其中的參數(shù)選擇如下:m*=0.067m0,m0表示電子的自由電子質(zhì)量,μ=4π×10-7H?m-1,nr=3.2,T12=0.2 ps,Γ12=1/T12,σv=5.0×10×24m-3,I=0.1 MW/cm2,B=10 T[23-24]。在圖1中給出了隨著θ變化,總的折射率變化與入射光場(chǎng)之間的關(guān)系。θ分別?。害?6,π/4,π/3。從圖1中可以看出,隨著θ的增加,總的折射率系數(shù)不斷的減少并且向著高能量的方向移動(dòng)。出現(xiàn)這種情況的主要原因是隨著θ的增加,基態(tài)與第一激發(fā)態(tài)之間的能量差不斷的增加。通過(guò)計(jì)算可以看出,通過(guò)選擇合適的傾斜角度可以得到理想的峰值大小。

    在圖2中給出了隨著變化,總的折射率變化與入射光場(chǎng)之間的關(guān)系。從圖中可以看出,當(dāng)入射光的能量取到28.6 meV時(shí),η分別取0.3,0.5,0.7,總的折射率系數(shù)改變分別取到峰值0.039,0.099,0.179。隨著η的增加,其相應(yīng)的偶極矩陣元Mij的大小逐漸增大,使得總的折射率系數(shù)改變不斷增加。調(diào)節(jié)合適的η大小,可以得到理想的總的光折射率系數(shù)改變的大小。

    圖1 不同傾斜角度的條件下總的折射率系數(shù)變化與入射光能量之間的關(guān)系

    圖2 在不同的條件下總的折射率系數(shù)變化與入射光能量之間的關(guān)系

    圖3給出了隨著ωy變化,總的折射率改變與入射光場(chǎng)之間的關(guān)系。從圖中可以看出,當(dāng)入射光的能量為 28.6 meV,ωy分別取:60.72 ps-1,63.22 ps-1,65.72 ps-1時(shí),取得相應(yīng)的峰值分別是0.041,0.113,0.27。隨著ωy的增加,其相應(yīng)的偶極矩陣元Mij的大小逐漸增大,總的折射率系數(shù)改變不斷增加。由計(jì)算結(jié)果可以看出增加ωy的大小,可以得到更高的光折射率系數(shù)改變的峰值。

    圖3 在不同ωy的條件下總的折射率系數(shù)變化與入射光能量之間的關(guān)系

    3 小結(jié)

    本文主要研究了在傾斜磁場(chǎng)作用下各向異性拋物量子點(diǎn)的光折射率改變的情況。通過(guò)有效質(zhì)量近似,密度矩陣以及迭代方法求得系統(tǒng)的能級(jí)與波函數(shù)進(jìn)而求得系統(tǒng)總的光折射率改變的變化情況。從計(jì)算的結(jié)果可以發(fā)現(xiàn),隨著參數(shù)ωy以及θ的不斷的增加,總的光折射率系數(shù)改變峰值不斷的增加。但是隨著磁場(chǎng)傾斜角度θ的增加,總的光折射率改變?cè)诓粩嗟臏p少,并且向著高能量方向偏移。通過(guò)對(duì)斜磁場(chǎng)作用下的各向異性拋物量子點(diǎn)的光折射改變的研究,對(duì)光電器件方面的研究有一定的參考意義。

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