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    2 089 nm調Q鎖模Tm,Ho∶CaYAlO4激光器

    2020-03-25 07:02:52令維軍張亞妮
    發(fā)光學報 2020年3期
    關鍵詞:吸收體鎖模激光器

    孫 銳, 令維軍, 陳 晨, 董 忠, 袁 振, 許 強, 張亞妮

    (1. 天水師范學院 激光技術研究所, 甘肅 天水 741001; 2. 寶雞文理學院 物理與光電技術學院, 陜西 寶雞 721016)

    1 引 言

    全固態(tài)紅外激光器由于高輸出功率和優(yōu)異的光束質量被廣泛應用于各個領域[1-5],尤其是2 μm波段的超快激光因其光譜對應生物分子“指紋”區(qū)域,成為近幾年超快激光領域的研究熱點。被動鎖模技術是目前獲得2 μm超快激光的主要手段,因此探索合適的鎖模材料顯得尤為重要。最近在2 μm波段的超快固體激光器的相關報道中,一批具有優(yōu)良性能的二維納米材料,如過渡金屬硫化物(TMDs)、碳納米管(CNTs)、氧化石墨烯(GO)等被證實在近中紅外波段超快激光器中具有廣泛的應用前景。其中,碳納米管具有較高的化學穩(wěn)定性、弛豫時間相對較短、造價低廉利于大規(guī)模生產等優(yōu)點,基于碳納米管的2 μm超快固體激光目前最高輸出功率為240 mW[6-8]?;谶^渡金屬硫化物的2 μm固體激光器最大輸出功率也達到了500 mW[9-11]以上,雖然過渡金屬硫化物具有調制深度大、穩(wěn)定性好等優(yōu)點,但目前主要通過機械剝離法來制備,樣品面積普遍較小不利于大規(guī)模生產。

    與碳納米管和過渡金屬硫化物相比,氧化石墨烯是通過熱剝離等方法從氧化石墨中獲得的。氧化石墨烯材料具有恢復時間短、寬帶吸收及損傷閾值高等優(yōu)點,并且由于表面大量含氧官能團的存在,相較于其他材料更有利于鎖模器件的制備[12],從2009年便開始了作為鎖模啟動元件的研究,但研究大都集中在1 μm波段。通過在Nd∶YVO4激光器腔內引入氧化石墨烯,在2013年就已經實現(xiàn)了瓦級以上的連續(xù)鎖模輸出[13]。2015年,Zhu等通過氧化石墨烯可飽和吸收體在Yb∶Y2SiO5激光器中獲得了脈寬763 fs的連續(xù)鎖模信號[14]。Wang等利用氧化石墨烯在Nd∶GGG晶體中實現(xiàn)了最高輸出功率408 mW的調Q運轉,脈沖寬度為237 ns[15]。到2018年,Ahmad等實現(xiàn)了中心波長1 555.7 nm、脈沖寬度1.18 ps的連續(xù)鎖模運轉[16]。而2 μm固體激光的報道很少,Zhang等利用氧化石墨烯在Tm,Y∶CaF2晶體中實現(xiàn)了調Q運轉[17]。2019年,本課題組在Tm∶LuAG激光器中通過氧化石墨烯實現(xiàn)了調Q鎖模運轉[18]。

    晶體CaYAlO4(CYA)是一種通過提拉法生長的優(yōu)良激光介質基質材料。由于CYA屬于鈣鈦礦型結構,因此與其他鈣鈦礦型晶體類似,是一種理想的激光基質[19-20]。而摻雜有Tm3+和Ho3+離子的Tm,Ho∶CaYAlO4,具有較高的吸收效率和較寬的調諧寬度,并且其可吸收光譜波長范圍較廣,吸收峰主要有691,797,1 212,1 694 nm[21]。目前該晶體的相關鎖模報道較少,僅Zhao等在2018年通過半導體可飽和吸收鏡實現(xiàn)了Tm,Ho∶CaYAlO4的87 fs連續(xù)鎖模運轉[22]。但半導體可飽和吸收鏡也同時存在著制造工藝相對復雜、造價十分昂貴等問題。所以探索更廉價高效的鎖模材料顯得尤為重要。

    我們采用傳統(tǒng)的的X型五鏡腔,通過在腔內引入自制的GO可飽和吸收體,首次在Tm,Ho∶CaYAlO4激光器中實現(xiàn)了穩(wěn)定的調Q鎖模運轉。采用3%輸出鏡時,將泵浦功率逐步提高到最大3 W時,獲得的最大鎖模輸出功率為213 mW,對應的鎖模脈沖的重復頻率為100 MHz,輸出鎖模脈沖中心波長2 089 nm,調制深度接近100%。

    2 氧化石墨烯可飽和吸收體的制備

    圖1 氧化石墨烯可飽和吸收體的實物圖(a)、電鏡圖(b)及拉曼光譜(c)。

    Fig.1 Photo(a), SEM(b) and Raman spectrum(c) of the GO-Sas.

    3 實驗裝置

    如圖2所示為Tm,Ho∶CaYAlO4被動鎖模激光器的實驗裝置,諧振腔選用的是典型的X型五鏡腔結構,抽運源為最高輸出功率3 W、可調諧獲得800 nm左右近紅外光的可調諧摻鈦藍寶石激光器。激光晶體為Tm,Ho∶CaYAlO4,晶體內銩離子(Tm3+)和鈥離子(Ho3+)的摻雜濃度分別為6%和0.5%,晶體尺寸為3 mm×3 mm×4 mm,吸收峰為798 nm,端面為布儒斯特角切割。為了控制晶體的熱透鏡效應,保證激光器穩(wěn)定運轉,需要冷卻激光晶體。使用薄導熱金屬銦箔將激光晶體完全包裹住僅保留兩個通光面,再將包裹好的晶體夾持紫銅冷卻夾具內,并在冷卻夾具內通入恒溫循環(huán)水對夾具進行冷卻,恒溫水設定維持在12 ℃左右。為了防止低溫下水冷夾表面出現(xiàn)冷凝水珠,我們將實驗室溫度保持在20 ℃,濕度維持在30%左右。對抽運光波長高透的聚焦透鏡(L)焦距f=150 mm,對抽運光透過率大于95%。圖中M1、M2選用的是Layertec公司生產的2 μm泵浦鏡,曲率半徑分別為100 mm和75 mm,對抽運激光高透,透過率大于95%,對2 μm振蕩光反射率大于99.9%。由ABCD矩陣計算模擬振蕩光斑,可得到在晶體中振蕩光斑大小約為58 μm,與經聚焦透鏡聚焦后的31 μm的抽運光斑比值接近于0.5,理論上抽運光與振蕩光形成了良好的匹配,可以獲得較高的輸出效率以及更低的輸出閾值。實驗中使用的氧化石墨烯可飽和吸收體損傷閾值約為750 μJ/cm2,為保證吸收體的正常運行需要保持表面能量密度低于其損傷閾值。M3選用曲率半徑為100 mm的平凹反射鏡,對2 μm振蕩光高反,反射率大于99.9%,M4是平面反射鏡,對2 μm振蕩光反射率大于99.9%。氧化石墨烯可飽和吸收體位于M3的焦點附近,由ABCD矩陣計算模擬振蕩光斑在可飽和吸收體表面的振蕩光斑約為163.6 μm。M5為輸出耦合鏡(Output coupler,OC),對振蕩光部分透過,本實驗共選用了透過率為1.5%和3%兩種規(guī)格的輸出鏡。M6和M7為平面高反鏡,對抽運光高反,反射率大于99.9%。

    圖2 Tm,Ho∶CaYAlO4被動調Q鎖模激光實驗裝置

    Fig.2 Experimental setup of the passivelyQ-switched mode locked Tm,Ho∶CaYAlO4laser

    4 分析與討論

    采用圖2光路設計獲得如圖3(a)所示數(shù)據(jù),由實驗數(shù)據(jù)發(fā)現(xiàn),Tm,Ho∶CaYAlO4晶體擁有較高的泵浦光吸收效率,并且激光器的運轉狀態(tài)影響該晶體的泵浦光吸收效率。當鎖模激光器處于非運轉狀態(tài)時,Tm,Ho∶CaYAlO4晶體對抽運光的吸收效率約為89.7%;當實現(xiàn)連續(xù)光運轉時,由于激光運轉狀態(tài)下會快速消耗晶體內部的反轉粒子數(shù),使得晶體吸收效率提高,激光晶體的吸收效率達到了95.5%左右。當Tm,Ho∶CaYAlO4激光器引入氧化石墨烯可飽和吸收體、處于被動調Q鎖模運轉時,激光晶體的吸收效率變化不大,仍然保持在95.5%左右。

    如圖3(b)所示,當激光器處于連續(xù)光(CW)運轉狀態(tài)時,首先選用1.5%輸出耦合鏡,通過逐步調高抽運功率測得此時該諧振腔的出光閾值是238 mW;當抽運功率達到最大3 W時,獲得最高輸出功率為278 mW,對應的斜效率為13%。之后換成3%輸出耦合鏡,出光閾值提升至293 mW,最高抽運功率下對應的最高輸出功率達到309 mW,諧振腔斜效率提高到14.6%。當在平面反射鏡M4前引入氧化石墨烯可飽和吸收體之后,首先選用1.5%的輸出鏡,通過逐步調高抽運功率測得此時該諧振腔的出光閾值提升至305 mW;當再逐步提升抽運功率使晶體吸收抽運功率達到1 461 mW時,此時氧化石墨烯可飽和吸收體上對應功率密度約為194.28 μJ/cm2,激光器進入穩(wěn)定的調Q鎖模運轉狀態(tài);最后提升抽運功率到最大值3 W時,激光器獲得最大輸出功率為120 mW,斜效率為5.2%。之后換成3%輸出耦合鏡,此時諧振腔的出光閾值提升到339 mW;當吸收抽運功率達到1 859 mW時,氧化石墨烯可飽和吸收體上對應功率密度約為215.45 μJ/cm2,激光器再次進入穩(wěn)定的調Q鎖模運行狀態(tài);再提升抽運功率達到最大值3 W時,激光器最大輸出功率為213 mW,斜效率為10.1%。由表1的實驗數(shù)據(jù)可知,在保證實現(xiàn)調Q鎖模的前提下;選用3%輸出鏡,激光器可以獲得更高的輸出效率;選用1.5%輸出鏡,激光器可以獲得更低的閾值。所以我們在調Q鎖模運轉時可以根據(jù)需求選用合適的輸出耦合鏡。

    圖3 實驗數(shù)據(jù)圖。(a)晶體吸收功率與入射抽運功率的關系;(b)連續(xù)光平均輸出功率和調Q鎖模功率與吸收抽運功率的關系。

    Fig.3 Experimental data diagram. (a)Crystal absorbed powerversusthe incident pump power. (b)Average output power of continuous wave andQ-switched mode lockedversusthe absorbed pump power.

    表1 不同激光運轉狀態(tài)下的激光輸出參數(shù)

    如圖4所示為吸收抽運功率為2.5 W時的鎖模光譜,光譜圖數(shù)據(jù)由AVANTES生產的AvaSpecNIR256-2.5TEC光譜分析儀采集獲得,由實驗數(shù)據(jù)圖可以得到鎖模激光器輸出的鎖模脈沖的中心波長為2 089 nm,光譜的半高寬Δλ為14 nm。圖5是顯示在RIGOL生產的DS4024數(shù)字示波器上的調Q鎖模脈沖序列圖,示波器帶寬為200 MHz,探測器為EOT生產的快速光電二極管(ET-5000)。數(shù)字示波器所選掃描時間分別為1 ms、100 μs和10 ns。其中圖5(b)中的調Q包絡的寬度約為14 μs,調Q包絡的重復頻率為71.43 kHz,在調Q包絡下的鎖模脈沖頻率為100 MHz,經計算鎖模脈沖頻率符合1.5 m腔長所對應的理論重復頻率,鎖模脈沖的調制深度接近100%。

    圖4 吸收抽運功率為2.5 W的鎖模光譜

    由于調Q包絡的存在影響了利用自相關儀Pulse check 150獲取鎖模脈沖自相關曲線的準確性,所以沒能獲得準確的脈沖自相關信號。并且由于調Q鎖模的鎖模脈沖寬度遠大于自相關儀的脈沖測量上限35 ps,因此需要利用公式

    (1)

    根據(jù)示波器鎖模信號估算鎖模脈沖的寬度[25]。實驗中測得鎖模脈沖的上升沿時間tm≈1.8 ns,光電探測器自身的上升沿時間tp=35 ps,又因為對于示波器自身的上升沿時間t0有

    t0×WB=0.35~0.4,

    (2)

    其中WB為示波器的帶寬,由此可估算得到實驗中的t0在等式右側取值為0.35時為1.75 ns,再根據(jù)實際脈沖寬度與實際上升沿時間的關系,可以估算出該脈沖的實際鎖模脈沖寬度約為524.81 ps。

    圖5 掃描時間為2 ms(a)、100 μs(b)及10 ns(c)的鎖模脈沖序列圖。

    Fig.5 Mode-locked pulse trains at 2 ms(a), 100 μs(b) and 10 ns(c).

    5 結 論

    本實驗采用氧化石墨烯可飽和吸收體,首次在Tm,Ho∶CaYAlO4激光器中實現(xiàn)了調Q鎖模運轉。在3%輸出耦合鏡下,該激光腔出光閾值為339 mW,逐漸提高抽運功率,當吸收抽運功率達到1 859 mW時,Tm,Ho∶CaYAlO4激光器進入穩(wěn)定的調Q鎖模運行狀態(tài)。當抽運功率達到3 W時,獲得中心波長為2 089 nm、斜效率為10.1%、對應最大輸出功率為213 mW的被動調Q鎖模脈沖,鎖模脈沖的重復頻率為100 MHz,調制深度接近100%。實驗結果證明GO可以作為2 μm波段Tm3+、Ho3+共摻CaYAlO4固體激光器被動調Q鎖模的快速啟動元件,具有潛在的開發(fā)應用價值。后期通過進一步優(yōu)化可飽和吸收體、控制腔內色散將有可能獲得更窄的脈沖寬度。

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