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    基于彈跳射線法的海面艦船目標(biāo)三維散射中心快速建模方法

    2019-04-04 01:33:30胡利平李煥敏殷紅成
    雷達(dá)學(xué)報(bào) 2019年1期
    關(guān)鍵詞:海面艦船建模

    閆 華 陳 勇 李 勝 胡利平 李煥敏 殷紅成①

    ①(中國(guó)傳媒大學(xué)信息工程學(xué)院 北京 100024)

    ②(電磁散射重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室 北京 100854)

    1 引言

    在高頻區(qū),雷達(dá)目標(biāo)的總散射響應(yīng)可由多個(gè)局部等效散射源響應(yīng)的相干疊加來描述,這些局部散射源被稱為目標(biāo)的等效散射中心,簡(jiǎn)稱散射中心[1,2]。參數(shù)化表示的目標(biāo)散射中心模型由于具有形式簡(jiǎn)單、稀疏,且模型參數(shù)與幾何、物理性質(zhì)相關(guān)等優(yōu)點(diǎn),在雷達(dá)目標(biāo)的快速信號(hào)仿真[3]、數(shù)據(jù)壓縮[4]、隱身與特征控制[5],以及特征提取與自動(dòng)目標(biāo)識(shí)別(Automatic Target Recognition, ATR)[6-8]等領(lǐng)域均獲得了廣泛應(yīng)用。近年來,隨著我國(guó)海洋活動(dòng)日益增加,艦船目標(biāo)的雷達(dá)信號(hào)仿真、隱身設(shè)計(jì)、特征提取與識(shí)別等問題受到了越來越多的關(guān)注[9-11],同時(shí),考慮到艦船目標(biāo)屬于超電大尺寸目標(biāo),又與實(shí)際海面環(huán)境相復(fù)合,因此研究海面艦船目標(biāo)的散射中心建模方法具有重要的學(xué)術(shù)和應(yīng)用價(jià)值。

    與1維、2維相比,3維散射中心模型不但給出了目標(biāo)散射中心空間分布的完整描述,而且更加不敏感于目標(biāo)姿態(tài)[12,13]。因此,3維散射中心建模一直是諸多學(xué)者感興趣的研究?jī)?nèi)容[12-14]。

    一般而言,散射中心建模主要包括模型形式選擇和模型參數(shù)提取兩個(gè)方面。在模型形式選擇方面,最簡(jiǎn)單的散射中心模型是理想點(diǎn)散射中心模型,它假設(shè)散射中心位置與幅度不隨頻率與視向角變化,但該假設(shè)只在窄帶、小角度情況下成立。對(duì)于大帶、寬角度情形,實(shí)際目標(biāo)的散射中心一般不能視為常數(shù),需要將頻帶和角度細(xì)分成小區(qū)間,在每個(gè)小區(qū)間內(nèi)理想點(diǎn)散射中心是適用的。盡管為了能解析描述散射中心的位置和幅度隨頻率與視向角的變化,目前已經(jīng)陸續(xù)提出了包括Prony模型[6]、GTD模型[15]、屬性散射中心模型[16]、典型體散射特征模型[17]等,但這些模型形式在不同程度上比理想點(diǎn)散射中心模型更為復(fù)雜,對(duì)于諸如艦船之類的電大尺寸復(fù)雜目標(biāo)3維散射中心建模來說,模型參數(shù)的估計(jì)將變得非常困難。因此,目前工程上最常用的仍是最簡(jiǎn)單的理想點(diǎn)散射中心模型。在模型參數(shù)提取方面,目前提出的方法主要包括頻域方法和圖像域方法。頻域散射中心提取算法包括譜估計(jì)[18]、貪婪算法[19]、正則化方法[20]、基追蹤方法[21]等,但這類方法隨著參數(shù)空間維數(shù)增加,參數(shù)估計(jì)性能和效率均大大降低。圖像域散射中心提取方法主要通過雷達(dá)成像處理以及圖像峰值提取來獲取散射中心分布,已提出的方法包括CLEAN[22]、分水嶺[23]等方法。一般來說,與頻域方法相比,圖像域方法提取效率較高,但散射中心位置估計(jì)受限于雷達(dá)圖像分辨率,其精度難以提高。此外,文獻(xiàn)[24]還提出將頻域方法與圖像域方法相結(jié)合 ,可以在一定程度上解決圖像域方法參數(shù)提取精度低的問題。盡管如此,由于工程上常常需要獲取全角域的3維散射中心分布,圖像域方法需要通過仿真計(jì)算獲得較高采樣率的掃頻掃角雷達(dá)散射截面(Radar Cross Section,RCS)數(shù)據(jù),用于生成3維雷達(dá)圖像,計(jì)算量較大,即使采用具有較高效率的高頻計(jì)算技術(shù)[9,25-28]來獲取掃頻掃角RCS數(shù)據(jù),也仍然難以滿足實(shí)際工程應(yīng)用的需要。

    上世紀(jì)90年代,Bhalla等人[13]提出了射線管積分技術(shù),實(shí)現(xiàn)了在單頻單視角下直接計(jì)算獲得雷達(dá)目標(biāo)3維圖像,避免了較高角度采樣率的RCS計(jì)算,極大地減小了計(jì)算量,提高了計(jì)算效率,為實(shí)現(xiàn)海面艦船目標(biāo)3維散射中心快速建模提供了一種有效途徑。本文針對(duì)大型海面艦船目標(biāo),將射線管積分方法與處理艦船海面耦合的“4路徑”方法相結(jié)合,采用簡(jiǎn)化的海面模型和“準(zhǔn)鏡面”處理方法,提出一種海面艦船目標(biāo)3維散射中心快速建模方法。并且,以典型海面艦船目標(biāo)為例,對(duì)比3維散射中心重建的與直接仿真計(jì)算的1維距離像和2維圖像,驗(yàn)證了本文所提方法的有效性。同時(shí),比較本文算法與傳統(tǒng)方法生成3維散射中心的計(jì)算耗時(shí),以此說明本文算法在計(jì)算效率上的優(yōu)勢(shì)。

    2 艦船海面復(fù)合3維散射中心建模原理

    本文所提3維散射中心建模方法主要包括ISAR成像和散射中心提取兩部分。前一部分采用“4路徑”模型和射線管積分技術(shù)來實(shí)現(xiàn),其主要原理見2.1節(jié);后一部分采用CLEAN算法實(shí)現(xiàn)3維散射中心提取,其原理見2.2節(jié)。

    2.1 基于“4路徑”模型和射線管積分技術(shù)的海面艦船目標(biāo)3維快速ISAR成像

    2001年,Johnson等人[29,30]提出了“4路徑”模型用于計(jì)算粗糙面上目標(biāo)的本體散射,以及目標(biāo)與粗糙面之間的耦合散射。圖1為“4路徑”模型計(jì)算目標(biāo)與海面復(fù)合散射的示意圖,考慮4種多路徑散射機(jī)理:圖1(a)為目標(biāo)本體的散射貢獻(xiàn)(路徑I);圖1(b)為目標(biāo)-海面的2次反射貢獻(xiàn)(路徑II);圖1(c)為海面-目標(biāo)的2次反射貢獻(xiàn)(路徑III);圖1(d)為海面-目標(biāo)-海面的3次反射貢獻(xiàn)(路徑IV)。其中路徑II,III, IV對(duì)應(yīng)目標(biāo)-海面間的耦合散射,涉及粗糙海面散射。傳統(tǒng)基于海面面元的彈跳射線(Shooting and Bouncing Ray, SBR)方法[9,29,30],需要追蹤海量的射線,計(jì)算量巨大。本文參考董純柱等人[27,28]提出的“準(zhǔn)鏡像”處理方法,該方法無需建立海面面元模型,能夠高效地計(jì)算隨機(jī)微粗糙環(huán)境表面上復(fù)雜目標(biāo)的高頻電磁散射特性。

    根據(jù)“4路徑”模型,雷達(dá)接收天線位置接收到的電場(chǎng)矢量是來自4條回波路徑上場(chǎng)量的疊加

    圖1 海面目標(biāo)散射的“4路徑”模型Fig.1 “Four Path” model for target-surface coupling scattering

    圖2 “準(zhǔn)鏡像”處理方法Fig.2 “Quasi-image” method

    根據(jù)“準(zhǔn)鏡像”處理方法[27,28],路徑II可等效為接收機(jī)位置不變而發(fā)射機(jī)移到海平面鏡像位置處雙站探測(cè)的幾何配置(如圖2(a)所示),原來的單站散射計(jì)算問題轉(zhuǎn)換成雙站散射計(jì)算問題;路徑IV可等效為發(fā)射機(jī)與接收機(jī)均移到海平面鏡像位置處單站探測(cè)的幾何配置(如圖2(b)所示),原來的單站散射計(jì)算問題轉(zhuǎn)換成雷達(dá)在鏡像位置的單站散射計(jì)算問題。

    基于SBR技術(shù)的高頻電磁計(jì)算方法可實(shí)現(xiàn)各路徑散射場(chǎng)的快速計(jì)算。該方法發(fā)射大量的射線到目標(biāo)區(qū),對(duì)射線在目標(biāo)表面發(fā)生1次或多次的彈射進(jìn)行追蹤,通過幾何光學(xué)(Geometrical Optics, GO)計(jì)算每根射線的電磁場(chǎng)傳輸,最后對(duì)目標(biāo)表面GO場(chǎng)所激發(fā)的感應(yīng)電流進(jìn)行遠(yuǎn)場(chǎng)物理光學(xué)(Physical Optics, PO)積分求得遠(yuǎn)場(chǎng)散射場(chǎng)的鏡面反射貢獻(xiàn);采用等效邊緣電流(Equivalent Electrical Current,EEC)方法計(jì)算艦船的邊緣繞射貢獻(xiàn);最后將兩者求和得到目標(biāo)的總散射場(chǎng)或RCS(詳細(xì)計(jì)算過程可參考文獻(xiàn)[9,25-28])。

    與通常計(jì)算遠(yuǎn)場(chǎng)RCS的目的不同,本文旨在快速計(jì)算3維像用于3維散射中心提取。根據(jù)“射線管積分”方法,目標(biāo)的3維ISAR像可以通過先對(duì)每根射線場(chǎng)遠(yuǎn)場(chǎng)貢獻(xiàn)分別進(jìn)行3維ISAR像處理再對(duì)得到的“子圖像”進(jìn)行求和而獲得,即

    其中,下標(biāo)i表示射線的序號(hào), F T3D{?}指采用3維傅里葉變換的ISAR成像處理算子,每個(gè)“子圖像”可由式(3)來表達(dá)[13]

    其中,αi為第i根射線遠(yuǎn)場(chǎng)貢獻(xiàn)的復(fù)幅度值;z為徑向距離,x,y為兩個(gè)方位向與俯仰向的橫向距離;zi為入射射線在徑向的總路程延遲(相對(duì)于相位零點(diǎn)),橫向距離延遲xi,yi可通過第1次彈射點(diǎn)和最后1次彈射點(diǎn)橫向距離的平均值來計(jì)算;h(x,y,z)稱為射線擴(kuò)散函數(shù),可表示為

    其中,k0=2f0/c為波數(shù)表示的中心頻率(f0為中心頻率,c為波相速);Δk為波數(shù)帶寬(Δk=2B/c,B為頻域帶寬),Δ φ為 方位角寬度,Δ θ為俯仰角寬度。

    于是,應(yīng)用式(2)、式(3)到式(1),可得“4路徑”模型表達(dá)的目標(biāo)3維ISAR圖像的解析表達(dá)式

    由式(5)可知,本方法是在單頻、單視角下計(jì)算得到的3維像,與傳統(tǒng)的基于掃頻、掃角回波數(shù)據(jù)的成像算法相比,計(jì)算效率將大大提高。另外,采用Sullivan格式近似式(5)的卷積運(yùn)算可進(jìn)一步提高計(jì)算效率[13]。

    海面的復(fù)反射系數(shù) ρ的計(jì)算方法采用Meissner等人[31]提出的修正Fresnel反射系數(shù)模型,如式(6)

    其中,ρh和ρv分別為水平極化與垂直極化下海面的復(fù)反射系數(shù),Rh和Rv分別表示水平極化和垂直極化下平靜海面的Fresnel反射系數(shù),與海面的復(fù)相對(duì)介電常數(shù)有關(guān),它是入射波頻率、海水溫度和含鹽量的函數(shù),可采用文獻(xiàn)[26,31]提出的雙Debye海水介電常數(shù)模型來計(jì)算;Γc為考慮海面存在粗糙時(shí)的修正系數(shù),由式(7)給出

    其中,k0為入射波波數(shù),θi為入射角,σ^為海面相對(duì)于參考面的均方高(單位:m),滿足經(jīng)驗(yàn)公式

    其中,u為海面上19.5 m高處的風(fēng)速(m/s)。

    2.2 基于CLEAN算法的3 維散射中心快速提取方法

    在獲得3維ISAR像后,需要進(jìn)一步提取3維散射中心的位置與幅度。本文基于一種圖像峰值提取CLEAN算法,從3維ISAR像中提取目標(biāo)的3維散射中心參數(shù)[13]。原理是在3維像中從大到小地逐次“剔除”峰值區(qū)域的值,“剔除”峰值區(qū)域遵循的公式為:

    其中,h(x,y,z)為峰值點(diǎn)的點(diǎn)擴(kuò)散函數(shù),與式(4)的射線擴(kuò)散函數(shù)具有相同的形式。

    CLEAN算法遵循的步驟是:

    (1) 尋找3維像中的最大像素值,記錄該像素值的位置(x1,y1,z1) 與 幅度A1;

    (2) 按照式(9)在最大值附近按照點(diǎn)擴(kuò)散函數(shù)分布將最強(qiáng)點(diǎn)能量“剔除”,得到殘余圖像;

    (3) 尋找殘余圖像中的最大像素值,記錄該像素值的位置(xn,yn,zn) 與幅度An;

    (4) 反復(fù)循環(huán)(2)和(3)的操作,直到峰值提取值低于預(yù)先設(shè)定好的閾值,然后退出循環(huán);

    (5) 上述步驟所得一系列的位置{(xn,yn,zn),n=1,2,???,N} 和 幅 度{An,n=1,2,???,N}為 散 射中心的3維位置與幅度,N為散射中心的總個(gè)數(shù)。

    3 算法

    基于前面所述原理,本節(jié)給出一種海面艦船目標(biāo)3維散射中心快速建模算法。圖3給出了本算法的主要流程圖。主要流程如以下步驟:

    (1) 輸入雷達(dá)觀測(cè)條件參數(shù)(頻率、方向角、極化等)、艦船幾何面元模型、粗糙海面參數(shù)(海面均方高、風(fēng)速等);

    (2) 分別針對(duì)路徑I, II, IV,進(jìn)行射線彈跳幾何追蹤,根據(jù)2.1節(jié)所述方法計(jì)算各個(gè)射線的相位中心參數(shù):(xiI,yiI,ziI), (xiII,yiII,ziII), (xiIV,yiIV,ziIV);

    (3) 針對(duì)路徑I,通過GO-PO-EEC方法計(jì)算艦船目標(biāo)本體的單次、多次鏡面反射以及邊緣繞射機(jī)理所對(duì)應(yīng)的各射線遠(yuǎn)場(chǎng)貢獻(xiàn)的復(fù)幅度值iI;針對(duì)路徑II和路徑IV,分別通過GO-PO方法計(jì)算艦船-海面耦合散射機(jī)理所對(duì)應(yīng)的各射線遠(yuǎn)場(chǎng)貢獻(xiàn)的復(fù)幅度值根據(jù)式(6)-式(8)計(jì)算粗糙海面的復(fù)反射系數(shù)ρh,v;

    (4) 利用式(5)獲得海面艦船目標(biāo)的3維ISAR像數(shù)據(jù)I mg3D(x,y,z);

    (5) 利用CLEAN算法(式(9))對(duì)海面艦船目標(biāo)3維像數(shù)據(jù)進(jìn)行峰值提取處理,獲得海面艦船目標(biāo)3維散射中心分布 {(xn,yn,zn,An),n=1,2,???,N},具體計(jì)算參考2.2節(jié)中CLEAN算法流程描述。

    傳統(tǒng)的圖像域散射中心建模方法為獲取高分辨率雷達(dá)目標(biāo)圖像,需進(jìn)行較大數(shù)據(jù)量的掃頻掃角目標(biāo)RCS仿真計(jì)算,比較耗時(shí)。上述算法由于采用了射線管積分、“4路徑”模型、修正Fresnel系數(shù)模型等技術(shù),不但可實(shí)現(xiàn)在單頻單視角下直接計(jì)算雷達(dá)目標(biāo)3維圖像,而且簡(jiǎn)化了目標(biāo)與海面相互耦合計(jì)算,因而極大地減小了計(jì)算量,提高了計(jì)算效率。在下一節(jié)中將通過實(shí)際算例對(duì)算法的精度和計(jì)算效率進(jìn)行驗(yàn)證。

    4 實(shí)驗(yàn)、分析與驗(yàn)證

    圖3 海面艦船目標(biāo)3維散射中心快速建模算法流程圖Fig.3 The flow chart of fast algorithm to establish 3-D scattering center model for ship target over sea surface

    基于前面所提算法,以典型艦船目標(biāo)為例,計(jì)算海面艦船目標(biāo)3維散射中心分布,通過比較3維散射中心重建的與直接仿真的1維距離像、2維ISAR來驗(yàn)證本文算法的有效性,并通過與傳統(tǒng)基于FFT方法生成3維散射中心的計(jì)算耗時(shí)對(duì)比,說明本文所提算法在計(jì)算效率上的優(yōu)勢(shì)。評(píng)估本文算法精度的電磁仿真方法將采用基于SBR技術(shù)的高頻電磁計(jì)算技術(shù)[9,25-28]。

    圖4所示為海面上典型艦船目標(biāo)的幾何場(chǎng)景示意圖,艦船的尺寸為長(zhǎng)45.0 m、寬7.9 m、高13.7 m。圖5給出了典型艦船目標(biāo)的面元模型,面元數(shù)為105。針對(duì)該模型,利用本文所提算法計(jì)算了4種海情(0~3級(jí))、不同方位角(0°~360°,1°間隔)下海面上艦船目標(biāo)3維散射中心分布。其它計(jì)算條件:頻率10 GHz、入射角70°和極化VV保持固定不變。本算例中計(jì)算3維ISAR像的采樣間隔為0.156 m×0.156 m×0.156 m, CLEAN算法提取散射中心采用的絕對(duì)閾值為0 (dBsm)。值得一提的是,每種海情下全方位的3維散射中心數(shù)據(jù)只有4 MB大小,卻可以實(shí)時(shí)地生成任意方位角下任意分辨率的2維像(或SAR/ISAR圖像)。因此,3維散射中心模型可用于雷達(dá)圖像數(shù)據(jù)的壓縮與快速生成。

    圖4 海面艦船幾何場(chǎng)景Fig.4 The geometrical scene of a ship target over sea surface

    圖5 艦船目標(biāo)網(wǎng)格模型Fig.5 The Mesh-grid model of the ship

    表1給出了1級(jí)海情海面上艦船目標(biāo)3維散射中心分布、仿真的和散射中心重建的1維距離像歷程圖以及兩幅圖像的相似度計(jì)算。其中3維散射中心分布圖是將不同方位的散射中心同時(shí)顯示,并給出目標(biāo)的面元模型。圖中艦船船舷底部吃水線附近出現(xiàn)的散射中心為艦船-海面耦合散射中心,產(chǎn)生的機(jī)理是艦船甲板上與海面形成垂直關(guān)系的建筑物側(cè)面與海平面的2次耦合反射。另外,對(duì)比仿真的和散射中心重建的1維距離像歷程圖和相似度計(jì)算結(jié)果表明,散射中心重建的1維距離像具有較高的精度。其中相似度計(jì)算通過式(10)進(jìn)行計(jì)算

    其中,F(xiàn)(i,j)指直接仿真計(jì)算的1維距離像歷程圖或2維像所對(duì)應(yīng)的矩陣,G(i,j)指3維散射中心模型重建的1維距離像歷程圖或2維像,分別為F和G的均值,i和j分別指圖像像素點(diǎn)的位置指標(biāo)。

    表2中分別給出了入射方位角不變(90°)不同海情(0~3級(jí))下,海面上艦船目標(biāo)3維散射中心分布、仿真的和散射中心重建的2維像以及兩幅圖像的相似度計(jì)算。對(duì)比不同海情的,3維散射中心分布,耦合散射中心(處于船舷吃水線附近)的幅度隨著海情的增加而降低,這是由于隨著海情增大粗糙海面的反射系數(shù)增大所致。表3中則分別給出了海情不變(1級(jí))時(shí),不同方位入射條件下海面上艦船目標(biāo)3維散射中心分布、仿真的和散射中心重建的2維像以及兩幅圖像的相似度計(jì)算。表2、表3中仿真的和散射中心重建的2維像對(duì)比和相似度計(jì)算(見(10)式)結(jié)果表明,不同海況、入射條件下3維散射中心重建的2維像具有較高的精度。

    表1 全方位(0°~360°)合成顯示的3維散射中心模型及其重建的1維距離像歷程圖的重構(gòu)度評(píng)估Tab.1 Display of synthesized 3D scattering center model at various azimuth (0°~360°) and comparison of sinograms calculated by direct simulation and rebuilt by the models

    表2 不同海情下3維散射中心模型及其重建的2維ISAR像重構(gòu)度評(píng)估(方位90°)Tab.2 Display of 3D scattering center models and comparison of ISAR images calculated by direct simulation and rebuilt by the models under different sea conditions at azimuth 90°

    上述結(jié)果說明,本文所提3維散射中心快速建模算法具有較好的計(jì)算精度。下面進(jìn)一步考察本算法的計(jì)算效率。

    表4給出了本文所提算法與傳統(tǒng)算法在確定典型計(jì)算條件下的計(jì)算耗時(shí)對(duì)比。采用的計(jì)算配置為惠普Z840工作站(處理器:Intel(R) Xeon(R) CPU E5-2687W v3 @ 3.10 GHz(20核);內(nèi)存:64 GB;NVIDIA Quadro 6000圖形處理單元)。結(jié)果表明,本文所提基于射線管積分算法(Ray-tube Integration Method, RIM)與傳統(tǒng)基于掃頻掃角RCS計(jì)算和3D-FFT 3維成像算法相比,計(jì)算效率至少提高4個(gè)數(shù)量級(jí)。

    需說明的是,3維ISAR像采樣間隔將影響CLEAN算法提取散射中心的精度(其中采樣間隔大小決定了散射中心位置誤差大小),精度要求越高,需要越小的采樣間隔(即更高的采樣率)。但在實(shí)際中采樣率不能無限提高,它受到實(shí)際計(jì)算機(jī)內(nèi)存空間大小的限制。本算例中獲取的3維散射中心位置誤差為0.1 m的量級(jí),應(yīng)用于生成高分辨雷達(dá)圖像,可滿足實(shí)際工程需求。但如果用于生成RCS或低分辨雷達(dá)圖像,此時(shí)RCS或單個(gè)分辨單元內(nèi)的響應(yīng)將由多個(gè)散射中心進(jìn)行疊加而獲得,由于在當(dāng)前頻率(10 GHz)情況下,0.1 m的散射中心位置誤差將導(dǎo)致較大的相位誤差,從而使得重建的RCS或低分辨圖像的精度下降。對(duì)于此問題,根據(jù)文獻(xiàn)[13],可采用在3個(gè)正交方向上生成1維像、提取1維散射中心、重構(gòu)3維散射中心的方法,來有效地緩解采樣率與計(jì)算存儲(chǔ)空間之間的矛盾,實(shí)現(xiàn)更高精度的3維散射中心建模。

    表3 不同入射方位下3維散射中心模型及其重建的2維ISAR像重構(gòu)度評(píng)估(1級(jí)海情)Tab.3 Display of 3D scattering center models and comparison of ISAR images calculated by direct simulation and rebuilt by the models at different azimuth under level-1 sea condition

    表4 3維散射中心計(jì)算效率對(duì)比(以用于計(jì)算3維散射中心的3維成像分辨率取0.1 m×0.1 m×0.1 m為例)Tab.4 Comparison of computation time by traditional algorithm and proposed algorithm(take the resolution 0.1 m×0.1 m×0.1 m in 3D images as example)

    5 結(jié)論

    本文提出一種基于射線彈跳追蹤技術(shù)的海面艦船目標(biāo)3維散射中心快速建模算法。本算法結(jié)合艦船-海面耦合的“4路徑”模型、快速生成3維像的射線管積分技術(shù),以及基于修正Fresnel反射系數(shù)的海面模型與“準(zhǔn)鏡面”處理方法,實(shí)現(xiàn)了工程上可用的電大、超電大尺寸艦船目標(biāo)與海面復(fù)合的3維散射中心模型數(shù)據(jù)的快速生成。在不同海況、入射角條件下,與直接仿真計(jì)算的1維距離像歷程圖和2維像結(jié)果對(duì)比表明,本文所提算法具有較好的精度。本文算法既能用于海面艦船目標(biāo)特性數(shù)據(jù)的快速生成,也能用于SAR目標(biāo)圖像模板的在線生成,可避免存儲(chǔ)海量的圖像模板數(shù)據(jù),因此,可有效支撐海面艦船目標(biāo)自動(dòng)識(shí)別研究與系統(tǒng)研制。

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