SSRF波蕩器EPU148動(dòng)力學(xué)積分場(chǎng)效應(yīng)磁場(chǎng)墊補(bǔ)

張 淼　周巧根（中國科學(xué)院上海應(yīng)用物理研究所 嘉定園區(qū)　上海 20800）2（中國科學(xué)院大學(xué)　北京 00049）

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SSRF波蕩器EPU148動(dòng)力學(xué)積分場(chǎng)效應(yīng)磁場(chǎng)墊補(bǔ)

張 淼1，2周巧根1
1（中國科學(xué)院上海應(yīng)用物理研究所 嘉定園區(qū)上海 201800）2（中國科學(xué)院大學(xué)北京 100049）

闡述了減少“APPLE （Advanced Planar Polarized Light Emitter）-II”型可變橢圓極化波蕩器動(dòng)力學(xué)積分場(chǎng)效應(yīng)的“L-Shimming”墊補(bǔ)方法的原理。優(yōu)化設(shè)計(jì)了上海光源“夢(mèng)之線”光束線站波蕩器EPU148磁場(chǎng)墊補(bǔ)方案，磁場(chǎng)實(shí)際測(cè)量結(jié)果和模擬計(jì)算結(jié)果基本一致，誤差小于最大墊補(bǔ)量的 10%，墊補(bǔ)后動(dòng)力學(xué)積分場(chǎng)效應(yīng)對(duì)束流的影響減少一個(gè)數(shù)量級(jí)。機(jī)器研究結(jié)果顯示，波蕩器EPU148所有工作磁氣隙和所有工作相位下引起的工作點(diǎn)漂移小于0.001，對(duì)束流注入效率基本沒有影響，證明了其動(dòng)力學(xué)積分場(chǎng)效應(yīng)墊補(bǔ)是成功的。

磁場(chǎng)墊補(bǔ)，動(dòng)力學(xué)積分場(chǎng)，波蕩器

波蕩器在輻射同步光的同時(shí)，也會(huì)影響束流的穩(wěn)定運(yùn)行。波蕩器磁場(chǎng)沿直線的一、二次積分會(huì)引起束流運(yùn)動(dòng)軌道的閉軌畸變；積分場(chǎng)的四極分量會(huì)對(duì)束流產(chǎn)生聚/散焦作用，引起束流工作點(diǎn)漂移（Tune Shift）、耦合度（Coupling）和束斑尺寸改變等；積分場(chǎng)六極和八極等高階分量會(huì)產(chǎn)生復(fù)雜的束流非線性效應(yīng)，減少動(dòng)力學(xué)孔徑和縮短束流壽命等。一、二次積分場(chǎng)及其高階分量可以通過霍爾（Hall）點(diǎn)測(cè)或者積分線圈測(cè)量得到，可通過波蕩器端部校正線圈和“Magic Fingers”小磁柱排列等來補(bǔ)償。

波蕩器動(dòng)力學(xué)積分場(chǎng)是指磁場(chǎng)沿運(yùn)動(dòng)電子軌跡的積分，會(huì)引起束流工作點(diǎn)漂移、動(dòng)力學(xué)孔徑減少和束流壽命縮短等，其效應(yīng)反比于電子能量的平方，正比于波蕩器周期長度的三次方和波蕩器磁場(chǎng)的橫向不均勻性?！癆PPLE （Advanced Planar Polarized Light Emitter）-II”型可變橢圓極化波蕩器（Elliptically Polarized Undulator， EPU）因其不僅能產(chǎn)生線極化光，還能產(chǎn)生各種橢圓極化光，越來越多的在同步輻射裝置中研制應(yīng)用，但其磁結(jié)構(gòu)本身會(huì)產(chǎn)生嚴(yán)重的磁場(chǎng)橫向不均勻性，尤其是對(duì)于垂直線極化模式，其動(dòng)力學(xué)積分場(chǎng)效應(yīng)及其磁場(chǎng)墊補(bǔ)方法是國際粒子加速器領(lǐng)域的研究熱點(diǎn)。

為上海光源（Shanghai Synchrotron Radiation Facility， SSRF）超高分辨寬能段光電子實(shí)驗(yàn)線站（簡(jiǎn)稱“夢(mèng)之線”）研制的發(fā)光源是一臺(tái)雙橢圓極化波蕩器（Double EPU， DEPU），包括兩臺(tái)“APPLE-II”型可變橢圓極化波蕩器，總長度都接近5 m，共用一個(gè)“H”形機(jī)架，此機(jī)架可橫向移動(dòng)從而實(shí)現(xiàn)兩臺(tái)波蕩器間的切換，其主要設(shè)計(jì)參數(shù)見表1。使用“Kick-Map”［1］方法研究了DEPU波蕩器動(dòng)力學(xué)積分場(chǎng)對(duì)上海光源束流的影響［2］，計(jì)算結(jié)果表明，波蕩器EPU58在所有工作極化模式和工作磁氣隙下，對(duì)束流工作點(diǎn)漂移的最大影響小于0.004，這對(duì)于儲(chǔ)存環(huán)束流的穩(wěn)定運(yùn)行來說是可以接受的；波蕩器EPU148在最小磁氣隙垂直線極化模式下對(duì)束流工作點(diǎn)漂移的影響最大，最大漂移量大于0.01，這對(duì)于儲(chǔ)存環(huán)束流的穩(wěn)定運(yùn)行來說是不可以接受的，需采取措施來減少波蕩器動(dòng)力學(xué)積分場(chǎng)對(duì)束流的影響。

表1　DEPU主要設(shè)計(jì)參數(shù)Table 1　Main parameters for DEPU.

通過調(diào)整波蕩器附近（Local）四極磁鐵或者全環(huán)（Global）四極磁鐵的磁場(chǎng)強(qiáng)度可以前饋補(bǔ)償動(dòng)力學(xué)積分場(chǎng)對(duì)束流的影響。對(duì)于不同位置入射的電子由波蕩器動(dòng)力學(xué)積分場(chǎng)引起的聚焦效應(yīng)是不同的，四極磁鐵前饋對(duì)于儲(chǔ)存環(huán)“Top-up”運(yùn)行時(shí)電子的偏軸注入，不能很好地補(bǔ)償。波蕩器動(dòng)力學(xué)積分場(chǎng)在不同的磁氣隙和不同的極化模式下對(duì)束流的聚焦作用是不同的，需要大量的機(jī)器研究工作來得到四極磁鐵的兩維前饋電流表，對(duì)于波蕩器在某一特定參數(shù)下運(yùn)行時(shí)，插值得到其需要前饋的電流值。

降低波蕩器磁場(chǎng)的橫向不均勻性能有效減小動(dòng)力學(xué)積分場(chǎng)對(duì)束流的影響，為提高“APPLE-II”型可變橢圓極化波蕩器的磁場(chǎng)橫向均勻性，前人提出了幾種方法［3-4］。例如，垂直磁化永磁塊的充磁方向有一定偏角，永磁塊靠近束流的平面改為斜面或者曲面等。這些方法或者增加了磁化塊的加工難度和充磁誤差，或者限制了波蕩器的磁氣隙大小、犧牲峰值磁場(chǎng)強(qiáng)度等。

通過局部磁場(chǎng)墊補(bǔ)來補(bǔ)償動(dòng)力學(xué)積分場(chǎng)效應(yīng)將減少繁瑣的機(jī)器研究工作、不犧牲峰值磁場(chǎng)強(qiáng)度和不增加波蕩器磁化塊的加工難度。歐洲同步輻射光源（European Synchrotron Radiation Facility， ESRF）實(shí)驗(yàn)室的 Chavanne提出了“L-Shimming”墊補(bǔ)方法［5］，其產(chǎn)生的額外磁場(chǎng)能在“APPLE-II”型可變橢圓極化波蕩器不同的磁氣隙、不同的極化模式和不同的電子入射位置對(duì)束流產(chǎn)生不同的聚焦作用，來抵消波蕩器動(dòng)力學(xué)積分場(chǎng)對(duì)束流的影響。該墊補(bǔ)方法是通過在可變橢圓極化波蕩器永磁塊磁排列上粘貼軟磁材料來實(shí)現(xiàn)的，軟磁墊片放置在永磁塊的靠近波蕩器中心軸的兩個(gè)平面上，其縱向中心位置一般位于垂直磁化永磁塊上，如圖1所示。

圖1　“L-Shimming”墊補(bǔ)示意圖Fig.1　Sketch map of “L-Shimming”.

1　“L-Shimming”墊補(bǔ)原理

以波蕩器EPU148為例，使用RADIA Code建模計(jì)算，研究了“L-Shimming”墊補(bǔ)的原理。模擬計(jì)算的軟磁墊片長寬厚分別為 37 mm×5 mm× 0.5mm，縱向中心位置位于垂直磁化的永磁塊上。

在水平線極化模式下，磁排列間沒有相位移動(dòng)，假設(shè)“L-Shimming”墊片位于不同磁排列的磁化方向朝下的永磁塊上，如圖2所示，模擬計(jì)算最小磁氣隙 22 mm下不同磁排列上墊補(bǔ)產(chǎn)生的水平和垂直磁場(chǎng)沿縱向積分在波蕩器中平面上的分布如圖3所示，圖3（b）中1#與4#重合、2#與3#重合，積分范圍為墊片產(chǎn)生額外磁場(chǎng)的所有分布范圍。沒有“L-Shimming”墊片時(shí)，理想波蕩器由于磁結(jié)構(gòu)的上下對(duì)稱性，磁力線垂直于中平面，在中平面上只有垂直磁場(chǎng)，沒有水平磁場(chǎng)；增加墊片后，破壞了磁結(jié)構(gòu)的對(duì)稱性，磁力線分布發(fā)生改變，在中平面上產(chǎn)生額外的垂直和水平磁場(chǎng)。

圖2　水平線極化模式“L-Shimming”在不同磁排列上Fig.2　“L-Shimming” at different magnetic column in horizontal linear polarization mode.

圖3　水平線極化模式下“L-Shimming”放置在不同磁排列上產(chǎn)生的水平（a）和垂直（b）磁場(chǎng)積分Fig.3　Horizontal （a） and vertical （b） field integral distribution for “L-Shimming” at different magnetic column in horizontal linear polarization mode.

在垂直線極化模式下，對(duì)角線磁排列間的相位移動(dòng)距離為波蕩器周期長度的一半，假設(shè)“L-Shimming”墊片在水平線極化模式位于不同磁排列的磁化方向朝下的永磁塊上，切換到垂直線極化模式下，墊片感受到的磁場(chǎng)環(huán)境如圖4所示。模擬計(jì)算最小磁氣隙下不同磁排列上墊片產(chǎn)生的水平和垂直磁場(chǎng)沿縱向積分在波蕩器中平面上分布如圖5所示，圖5（b）中1#與4#重合、2#與3#重合，與水平線極化模式類似，理想波蕩器由于磁結(jié)構(gòu)左右對(duì)稱，磁力線垂直于波蕩器中心豎直平面，在中平面上只有水平磁場(chǎng)，沒有垂直磁場(chǎng)，增加墊片后，破壞了磁結(jié)構(gòu)的對(duì)稱性，磁力線分布發(fā)生改變，在中平面上產(chǎn)生額外的垂直和水平磁場(chǎng)。

圖4　垂直線極化模式“L-Shimming”在不同磁排列上Fig.4　“L-Shimming” at different magnetic column in vertical linear polarization mode.

圖5　垂直線極化模式下“L-Shimming”放置在不同磁排列上產(chǎn)生的水平（a）和垂直（b）磁場(chǎng)積分Fig.5　Horizontal （a） and vertical （b） field integral distribution for “L-Shimming” at different magnetic column in vertical linear polarization mode.

在上述兩種線極化模式下，磁場(chǎng)積分的強(qiáng)度不同，磁場(chǎng)積分分布隨墊片在不同磁排列上的變化規(guī)律相同：墊片在四排磁排列上產(chǎn)生的水平磁場(chǎng)積分分布分別關(guān)于水平坐標(biāo)軸和垂直坐標(biāo)軸兩兩對(duì)稱；墊片在1#（2#）和4#（3#）磁排列上產(chǎn)生的垂直磁場(chǎng)積分分布相同，并且1#與2#磁排列上產(chǎn)生的垂直磁場(chǎng)積分分布關(guān)于垂直坐標(biāo)軸對(duì)稱。如果把墊片在四排磁排列上產(chǎn)生的磁場(chǎng)疊加，那么水平磁場(chǎng)積分在中平面上為零，垂直磁場(chǎng)積分在束流中心線上不為零，關(guān)于垂直坐標(biāo)軸對(duì)稱，但是“APPLE-II”型可變橢圓極化波蕩器動(dòng)力學(xué)積分場(chǎng)在束流中心線上為零，并且在中平面上垂直磁場(chǎng)積分（水平偏角）關(guān)于垂直坐標(biāo)軸反對(duì)稱，也就是說把墊片放置在磁化方向相同（都朝下或都朝上）的垂直磁化永磁塊上，四排磁列上產(chǎn)生的墊補(bǔ)磁場(chǎng)疊加不能補(bǔ)償動(dòng)力學(xué)積分場(chǎng)效應(yīng)。

由于對(duì)稱性，“L-Shimming”墊片放置在相同的磁排列而磁化方向不同的磁化塊上，產(chǎn)生的水平和垂直磁場(chǎng)積分符號(hào)將相反。如果1#和4#磁排列上的墊片中心放置在磁化方向朝下的永磁塊上而 2# 和 3#磁排列上的墊片中心放置在磁化方向朝上的永磁塊上，則這樣一組墊片在波蕩器中平面上產(chǎn)生的水平磁場(chǎng)積分為零，垂直磁場(chǎng)積分在束流中心線上為零且關(guān)于垂直坐標(biāo)軸反對(duì)稱，這樣的4個(gè)不同位置墊片定義為一個(gè)“標(biāo)準(zhǔn)墊片組”。從圖3（b）和圖 5（b）的結(jié)果進(jìn)一步計(jì)算可以發(fā)現(xiàn)：“標(biāo)準(zhǔn)墊片組”在電子不同入射位置產(chǎn)生的垂直積分場(chǎng)梯度不同，在不同極化模式下垂直磁場(chǎng)積分和積分場(chǎng)梯度不同?？梢灶A(yù)見，“標(biāo)準(zhǔn)墊片組”在中平面上產(chǎn)生的垂直磁場(chǎng)積分和積分場(chǎng)梯度將隨著磁氣隙的增加而減小。波蕩器動(dòng)力學(xué)積分場(chǎng)也隨不同入射位置、不同極化模式和不同磁氣隙而變化，優(yōu)化設(shè)計(jì)“標(biāo)準(zhǔn)墊片組”墊片的尺寸，可有效補(bǔ)償波蕩器動(dòng)力學(xué)積分場(chǎng)效應(yīng)。如果一組“標(biāo)準(zhǔn)墊片組”產(chǎn)生的積分場(chǎng)強(qiáng)度不夠，可通過多組來實(shí)現(xiàn)。

波蕩器動(dòng)力學(xué)積分場(chǎng)引起的電子偏角與電子能量的平方成反比［1］，而“L-Shimming”墊片產(chǎn)生的磁場(chǎng)積分引起的電子偏角與電子能量成反比?！癓-Shimming”的墊補(bǔ)設(shè)計(jì)只能是針對(duì)特定的電子能量，如果電子能量發(fā)生改變，墊補(bǔ)不能再有效抵消動(dòng)力學(xué)積分場(chǎng)效應(yīng)。同步輻射光源儲(chǔ)存環(huán)的電子能量一般是恒定的，可不考慮“L-Shimming”墊補(bǔ)對(duì)于電子能量的依賴性。

2 EPU148動(dòng)力學(xué)積分場(chǎng)墊補(bǔ)優(yōu)化設(shè)計(jì)

通過模擬計(jì)算波蕩器EPU148在不同磁氣隙下和不同相位移動(dòng)距離下的磁場(chǎng)分布，使用“Kick-Map”方法計(jì)算得到了“L-Shimming”墊片組在波蕩器中平面上不同橫向位置需提供的積分四極磁場(chǎng)強(qiáng)度。計(jì)算結(jié)果表明，在最小磁氣隙垂直線極化模式下需要提供的積分四極磁場(chǎng)強(qiáng)度最大。

使用“RADIA Code”［6］模擬計(jì)算，優(yōu)化設(shè)計(jì)了波蕩器EPU148 “L-Shimming”墊片的尺寸和安裝位置，以最小磁氣隙垂直線極化模式下需要補(bǔ)償?shù)姆e分四極磁場(chǎng)強(qiáng)度作為目標(biāo)函數(shù)兼顧其它極化模式和磁氣隙下需要的補(bǔ)償量。墊片選用武鋼出廠牌號(hào)為J23-G50的矽鋼片材料，優(yōu)化設(shè)計(jì)的方案采用兩片厚度不同的墊片，如圖6所示，水平墊片長、寬、高為29.6mm×2.4mm×2mm，垂直墊片長、寬、高為29.6mm×3 mm×1.5 mm。只使用了一組“標(biāo)準(zhǔn)墊片組”，墊補(bǔ)積分場(chǎng)強(qiáng)度就達(dá)到了需求。優(yōu)化設(shè)計(jì)的墊補(bǔ)方案在波蕩器EPU148最小磁氣隙垂直線極化模式下模擬計(jì)算產(chǎn)生的積分四極磁場(chǎng)強(qiáng)度與需要提供的墊補(bǔ)量對(duì)比如圖7所示。從圖7中可以看出，兩者基本一致，優(yōu)化設(shè)計(jì)的墊補(bǔ)方案能有效抵消波蕩器動(dòng)力學(xué)積分場(chǎng)對(duì)束流的影響。

根據(jù)波蕩器EPU148在儲(chǔ)存環(huán)中的安裝方位和需要補(bǔ)償?shù)姆e分四極磁場(chǎng)的聚散焦性，確定在不同磁排列上放置墊片的永磁塊的上下磁化方向。墊片使用環(huán)氧樹脂膠粘貼在磁化塊表面，放置在靠近波蕩器端部的常規(guī)周期永磁塊上，以盡量減少對(duì)輻射光特性的影響。

圖6　波蕩器EPU148 “L-Shimming”墊補(bǔ)Fig.6　“L-Shimming” in EPU148.

圖7　EPU148在最小磁氣隙垂直線極化模式下優(yōu)化設(shè)計(jì)的墊補(bǔ)結(jié)果Fig.7　Shimming result of optimized design for EPU148 at minimum gap in vertical linear polarization mode.

3 EPU148動(dòng)力學(xué)積分場(chǎng)效應(yīng)墊補(bǔ)結(jié)果

在波蕩器EPU148磁場(chǎng)墊補(bǔ)前后，使用翻轉(zhuǎn)長線圈（Flipping Coil）測(cè)量得到中平面上磁場(chǎng)一次積分的分布，從而得到墊片實(shí)際產(chǎn)生的積分磁場(chǎng)墊補(bǔ)量。

波蕩器EPU148在最小磁氣隙不同相位移動(dòng)距離下的墊補(bǔ)磁場(chǎng)實(shí)際測(cè)量結(jié)果與模擬計(jì)算結(jié)果的比較見圖8。從圖8中可以看出，兩者基本一致，在相位移動(dòng)距離74 mm （Phase=π），波蕩器束流中心線上的誤差最大，約為300 Gs，相當(dāng)于模擬計(jì)算的需要提供的最大墊補(bǔ)量的10%，墊補(bǔ)后動(dòng)力學(xué)積分場(chǎng)效應(yīng)對(duì)束流的工作點(diǎn)的影響將減少一個(gè)數(shù)量級(jí)。

圖8　波蕩器EPU148在最小氣隙不同相位移動(dòng)距離下墊補(bǔ)磁場(chǎng)實(shí)測(cè)值與模擬計(jì)算值的比較Fig.8　Comparison of measured shim result with simulation for EPU148 at minimum gap in different phase shift.

墊片模擬計(jì)算得到的積分四極磁場(chǎng)強(qiáng)度與實(shí)際磁場(chǎng)測(cè)量結(jié)果的區(qū)別，可能是由以下原因造成的：

1） 翻轉(zhuǎn)線圈測(cè)量誤差；

2） 模擬計(jì)算的磁化曲線與實(shí)際材料磁化曲線的區(qū)別；

3） 墊片的加工尺寸誤差；

4） 墊片的安裝位置誤差等。

波蕩器EPU148裝入上海光源儲(chǔ)存環(huán)后，機(jī)器研究了其對(duì)束流的影響。波蕩器EPU148在不同磁氣隙和不同相位移動(dòng)距離下機(jī)器研究的結(jié)果見表2、3。可見，波蕩器運(yùn)行在所有工作磁氣隙和相位移動(dòng)距離下，引起的工作點(diǎn)漂移都小于0.001，對(duì)束流注入效率基本上沒有影響，這也證明了動(dòng)力學(xué)積分場(chǎng)效應(yīng)墊補(bǔ)是成功的。

表2　EPU148運(yùn)行在水平線極化模式不同氣隙下的束流工作點(diǎn)和注入效率Table 2　The tune and injection efficiency with EPU148 in horizontal linear polarization mode at different gap.

表3　EPU148運(yùn)行在最小氣隙不同極化模式下的束流工作點(diǎn)和注入效率Table 3　The tune and injection efficiency with EPU148 at minimum gap in different polarization mode.

4　結(jié)語

本文研究了減少可變橢圓極化波蕩器動(dòng)力學(xué)積分場(chǎng)效應(yīng)的磁場(chǎng)墊補(bǔ)方法。以波蕩器EPU148為例模擬計(jì)算，系統(tǒng)研究了“L-Shimming”磁場(chǎng)墊補(bǔ)原理。使用RADIA Code模擬計(jì)算優(yōu)化設(shè)計(jì)了波蕩器EPU148動(dòng)力學(xué)積分場(chǎng)效應(yīng)墊補(bǔ)的墊片尺寸和安裝位置。翻轉(zhuǎn)線圈磁測(cè)結(jié)果表明實(shí)際測(cè)量得到的墊補(bǔ)磁場(chǎng)強(qiáng)度與模擬計(jì)算磁場(chǎng)強(qiáng)度基本一致，誤差小于最大墊補(bǔ)量的10%，墊補(bǔ)后動(dòng)力學(xué)積分場(chǎng)對(duì)束流的影響將減少一個(gè)數(shù)量級(jí)。波蕩器EPU148機(jī)器研究結(jié)果證明了其動(dòng)力學(xué)積分場(chǎng)效應(yīng)的墊補(bǔ)是成功的。

1Elleaume P. A new approach to the electron beam dynamics in undulators and wigglers［C］. Proceedings of European Particle Accelerator Conference， 1992：661-663

2Zhang M， Zhou Q G. Study of the beam tune-shift effects for DEPU at SSRF［J］. IEEE Transactions on Applied Superconductivity， 2012， 22（3）：4002203

3Hwang C S， Lin P H， Huang M H， et al. Magnet block arrangements for the APPLE-II elliptically polarized undulator［C］.ProceedingsofEuropeanParticle Accelerator Conference， 2007：1079-1081

4Wang T， Jia Q K. Study of magnetic block arrangement of APPLE-II undulator［C］. Proceedings of European Particle Accelerator Conference， 2008：2362-2364

5Chavanne J， van Vaerenbergh P， Elleaume P， et al. Recent achievements and future prospect of ID activities at the ESRF［C］. Proceedings of European Particle Accelerator Conference， 2000：2346-2348

6Elleaume P， Chubar O， Chavanne J. Computing 3D magnetic fields from insertion devices［C］. Proceedings of Particle Accelerator Conference， 1997：3509-3511

Field shimming for effect of EPU148 dynamic field integral at SSRF

ZHANG Miao1，2ZHOU Qiaogen1

1（Shanghai Institute of Applied Physics， Chinese Academy of Sciences， Jiading Campus， Shanghai 201800， China）

2（University of Chinese Academy of Sciences， Beijing 100049， China）

Background: The dynamic field integral means the integrated magnetic field along the electron's trajectory in undulator， which will cause the tune shift， dynamic aperture reduction and beam lifetime shortening， etc. The effect is inversely proportional to the square of the electron energy and the filed transverse roll-off. The field of the APPLE-II type Elliptical Polarization Undulator （EPU） has a very fast， intrinsic， transverse roll-off， especially for the vertical polarization mode， creating significant dynamic field integral effect to the beam motion. The research on the dynamic field integral effect of APPLE-II type EPU and the corresponding magnetic field shimming method is the hotspot in the field of international particle accelerator. Purpose: The principle of “L-Shimming” method to reduce dynamic field integral effect for APPLE-II type EPU is stated in this paper. Methods: The optimization design of “L-Shimming” for EPU148 dynamic field integral effect has been done with “RADIA Code”. Results: The measurement results of flipping coil indicate that the magnetic field strength measured is coincident with the simulation result， and the error is less than 10% of the maximum shimming quantity. After shimming， the dynamic field integral effect of EPU148 will reduce an order of magnitude. The machine study has been done after EPU148 is installed in SSRF storage ring with the tune shift less than 0.001， and the beam injection efficiency has almost not been influenced with EPU148 in all operation polarization modes and all operation gaps. Conclusion: It is proved that the shimming to reduce EPU148 dynamic field integral effect is successful.

Field shimming， Dynamic field integral， Undulator

ZHANG Miao， male， born in 1980， graduated from Shanghai Institute of Optics and Fine Mechanics， Chinese Academy of Sciences in 2005，doctor student， focusing on accelerator physics

TL594

10.11889/j.0253-3219.2016.hjs.39.070103

國家自然科學(xué)基金（No.11175238）資助

張淼，男，1980年出生，2005年于中國科學(xué)院上海光學(xué)精密機(jī)械研究所獲碩士學(xué)位，現(xiàn)為博士研究生，研究領(lǐng)域?yàn)榧铀倨魑锢?/p>

周巧根，E-mail：zhouqiaogen@sinap.ac.cn

Supported by National Natural Science Foundation of China （No.11175238）

ZHOU Qiaogen， E-mail：zhouqiaogen@sinap.ac.cn

2016-05-04，

2016-05-19