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    旋量凝聚體中偶極作用的平均場(chǎng)效應(yīng)

    2015-12-02 07:01:22王紅梅
    關(guān)鍵詞:原子間旋量哈密頓量

    王紅梅

    (太原師范學(xué)院 物理系,山西 太原030012)

    0 引 言

    1998年,MIT小組首次在純光阱中實(shí)現(xiàn)了23Na的玻色愛(ài)因斯坦凝聚體(Bose-Einstein con-densate,BEC),釋放了原子由于具有超精細(xì)自旋而存在的內(nèi)部自由度,相當(dāng)于第一次實(shí)現(xiàn)了旋量BEC[1].隨后實(shí)驗(yàn)上相繼實(shí)現(xiàn)了自旋-1和2的23Na和87Rb凝聚[2-4]及自旋-3的52Cr凝聚[5].具有自旋的超冷原子間存在短程各向同性的自旋交換作用和長(zhǎng)程各向異性的磁偶極-偶極相互作用.這兩種相互作用以及它們之間的競(jìng)爭(zhēng)引起了各種豐富的磁效應(yīng).目前,偶極旋量BEC的理論研究主要集中于較簡(jiǎn)單的自旋-1或偶極作用較強(qiáng)的自旋-3情況.本文主要介紹偶極自旋-1BEC在平均場(chǎng)方法下的基態(tài)相圖,然后用這種方法分析并比較自旋-2和混合自旋-1凝聚體中的偶極效應(yīng).以此研究偶極作用的普遍性質(zhì)及在各旋量凝聚體中的具體表現(xiàn),有助于實(shí)驗(yàn)上量子磁相變的探測(cè)及技術(shù)上磁效應(yīng)的應(yīng)用.

    1 模 型

    考慮N個(gè)自旋為f的玻色冷原子組成的系統(tǒng).由于自旋,兩兩原子間具有自旋交換作用,此作用可以用接觸贗勢(shì)表示為

    式中:r1,r2為兩原子的位置;Pf是對(duì)應(yīng)自旋f的投影算符,不同f時(shí)Pf有不同的具體形式;相互作用參數(shù)gf=4πh2af/M,af是f通道的s-波散射長(zhǎng)度,M是原子質(zhì)量[6].令^ψα(r)(α=0,…,±f)為場(chǎng)算符,它表示在位置r處湮滅一個(gè)磁量子數(shù)為α的玻色子,上述自旋交換作用對(duì)應(yīng)的哈密頓量為

    自旋使得原子具有偶極矩μ=-gμBF,這里g為朗德因子,μB為玻爾磁子,F(xiàn)=(Fx,F(xiàn)y,F(xiàn)z)表示自旋角動(dòng)量,其矩陣元為Fαβ.兩兩原子間便存在偶極-偶極相互作用,其作用勢(shì)為

    式中:r12=r1-r2,e=r12/|r12|;μ0是真空磁導(dǎo)率.令cd=μ0g2μ2B/(4π),偶極相互作用部分的哈密頓量便表示為

    當(dāng)粒子數(shù)N較大時(shí),可以采用平均場(chǎng)方法并作單模近似(簡(jiǎn)稱(chēng)為平均場(chǎng)近似),即令^ψα(r)≡φ(r)ζα,這 里φ(r)滿(mǎn) 足 粒 子 數(shù) 歸 一 化 條 件滿(mǎn)足自 旋守 恒 條 件

    平均場(chǎng)近似下偶極作用哈密頓量為

    下面給出不同自旋情況下系統(tǒng)的總哈密頓量形式并分析其基態(tài)性質(zhì).

    2 自旋-1BEC

    對(duì)于f=1原子,Vc=c0+c2F1·F2且c0=(g0+2g2)/3,c2=(g2-g0)/2[6].平均場(chǎng)近似下,自旋交換作用哈密頓量為

    令(c2/2)∫d r|φ(r)|4=c并忽略自旋無(wú)關(guān)c0項(xiàng),系統(tǒng)總自旋相關(guān)哈密頓量為

    這里考慮的是總自旋相關(guān)能量,忽略了原子的動(dòng)能、外勢(shì)能等.

    利用自旋-1矩陣和并令2θ0,可以得到自旋相關(guān)的能量泛函

    引入拉格朗日乘子λ,對(duì)泛函X=H1(x,y,z)-λg(x,y,z)進(jìn)行最小化,并利用守恒條件g(x,y,z)=x2+y2+z2-1=0,便 得 到 全 部可能的自旋相和相應(yīng)的能量.當(dāng)自旋態(tài)為eiθ+(1,1,0)和eiθ-(0,0,1)時(shí)能量為e+2d;當(dāng)自旋態(tài)為時(shí)能量為0;當(dāng)自旋態(tài) 為時(shí) 能 量 為這里

    由此得到,不考慮偶極作用時(shí),d=0,系統(tǒng)只有兩個(gè)相,相邊界為c=0,見(jiàn)圖1(a).當(dāng)c>0,磁矩m=x2-z2=1,系統(tǒng)處于鐵磁相(F);當(dāng)c<0,磁矩m=x2-z2=0,系統(tǒng)處于反鐵磁相或極化相(P).考慮偶極作用d≠0,則會(huì)出現(xiàn)三個(gè)相.偶極作用解除了鐵磁態(tài)的簡(jiǎn)并,將F相分成兩個(gè)相,易于平面各向異性的相F1和易于軸向各向異性的相F2,相邊界為d=0.相F1與相P的邊界為c-d=0,相F2與相P的邊界為c+2d=0,如圖1(b).這與文獻(xiàn)[7]用量子方法得到的結(jié)果相同,偶極作用破壞了無(wú)偶極系統(tǒng)的旋轉(zhuǎn)對(duì)稱(chēng)性并引入磁性各向異性.

    圖1 自旋-1BEC基態(tài)相圖 Fig.1 Ground state phase diagram of spin-1 BEC

    3 自旋-2BEC

    當(dāng)f=2時(shí),自旋相互作用勢(shì)成為Vc=α+βF1·F2+5γP0.平均場(chǎng)近似下的自旋相互作用哈密頓量為

    通過(guò)對(duì)基態(tài)能量泛函極小化,可以得到當(dāng)d=0時(shí),由c1,c2參數(shù)決定了系統(tǒng)存在鐵磁相(F)、極化相(P)和循環(huán)相(C),如圖2所示.而d≠0的作用只是將c1變?yōu)閏1+2d,即只是平移了F-P邊界與F-C邊界,而對(duì)P-C邊界沒(méi)有影響.對(duì)于自旋-2原子,一個(gè)爭(zhēng)論是87Rb原子的基態(tài)處于F相還是C相.而偶極作用的效應(yīng)相對(duì)比較小,見(jiàn)圖2.它因此無(wú)益于87Rb原子的爭(zhēng)論,但偶極作用也許對(duì)自旋-283Rb原子的基態(tài)有重大影響,因?yàn)閷?shí)驗(yàn)中83Rb原子的c2,c1數(shù)據(jù)約為(c2,c1)=(3.2,-0.8)×10-27J,這靠近F-C邊界且有較大值的d/c1≈[-0.59,1.18].這個(gè)值是基于文獻(xiàn)[8]中a0,2,4=83.0,82.0,81.0(aB)所作估算并假設(shè)83Rb與87Rb同樣的原子數(shù)和密度.期望以后的精確實(shí)驗(yàn)可以驗(yàn)證自旋-283Rb在偶極作用下能否出現(xiàn)從相F到相C的轉(zhuǎn)變.

    圖2 自旋-2BEC的基態(tài)相圖 Fig.2 Ground state phase diagram of spin-2 BEC

    實(shí)驗(yàn)上最早觀察到偶極作用比較大的自旋-352Cr凝聚體的偶極效應(yīng)[5].由于自旋-1和自旋-2凝聚體中的偶極作用較弱,一直以來(lái)觀察比較困難.最近Marti等人在探測(cè)自旋-187Rb的鐵磁態(tài)時(shí),發(fā)現(xiàn)了磁振子質(zhì)量增加的現(xiàn)象[9].此現(xiàn)象在理論上可以用偶極作用來(lái)解釋?zhuān)?0].該實(shí)驗(yàn)在旋量凝聚體的制備和束縛上采用常規(guī)的磁光阱,但在探測(cè)上采用對(duì)樣品損傷較小的原位(in situ)測(cè)量技術(shù),所以測(cè)量結(jié)果更加精確從而能將微弱的偶極效應(yīng)顯示出來(lái).自旋-283Rb實(shí)驗(yàn)若采用此探測(cè)技術(shù)有望對(duì)上述F-C相作出判決.

    4 混合旋量-1BEC

    考慮兩種自旋-1凝聚體的混合物,如23Na與87Rb原子的混合物.其原子數(shù)分別為N1,N2,場(chǎng)算符分別為^Ψ(r),^Φ(r).在平均場(chǎng)近似下,設(shè)它們滿(mǎn)足歸一化條件不同種自旋-1原子間的自旋交換作用為

    同種自旋-1原子間的偶極-偶極作用為

    定義C1β1/2=c11,C2β2/2=c22,C12β/2=c12,C12γ/2=c′12,cdCd1/2=d11,cdCd2/2=d22,cdCd12/2=d12,系統(tǒng)的總能為

    考慮一特殊情況,當(dāng)〈F〉=〈Fz〉且同種原子內(nèi)部相互作用為0,式(16)變?yōu)?/p>

    最小化能量泛函,如果沒(méi)有偶極作用,自旋交換作用會(huì)導(dǎo)致c′12-c12相圖中由相邊界c12=0和c12=c′12/3給出的PP、FF、CC和AA相[12].前三個(gè)相類(lèi)似于自旋-2BEC中的P、F和C相.只有AA相沒(méi)有對(duì)應(yīng)者.偶極作用的效果是將c′12-c12相圖中的相邊界沿c12軸平移2d12,見(jiàn)圖3.圖中只考慮了種間偶極作用、種間自旋交換作用和單體配對(duì)作用,取d12/c12=[-0.5,1.0].這表明偶極作用對(duì)混合自旋-1BEC的影響類(lèi)似于對(duì)自旋-2BEC的影響.

    圖3 混合偶極自旋-1BEC的基態(tài)相圖 Fig.3 Ground state phase diagram for binary mixture of spin-1 BEC

    5 總 結(jié)

    本文研究了具有不同超精細(xì)自旋的偶極旋量BEC在不加外磁場(chǎng)下的基態(tài)性質(zhì),發(fā)現(xiàn)偶極作用破壞了無(wú)偶極系統(tǒng)磁性的旋轉(zhuǎn)對(duì)稱(chēng)性,解除了鐵磁相的簡(jiǎn)并,并影響到鐵磁相和其它相的邊界.對(duì)于自旋-187Rb原子,偶極作用的影響是需要考慮的.對(duì)于自旋-287Rb原子,偶極作用的影響雖然可以忽略,但有助于理解其它高自旋混合BEC中的偶極作用效應(yīng).

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