李蘋+任曉丹+李杰
摘要:根據(jù)多尺度力學(xué)的基本思想,將隱式梯度非局部化理論與串并聯(lián)彈簧模型理論相結(jié)合,建立了混凝土細(xì)觀隨機(jī)斷裂模型。通過引入微彈簧斷裂應(yīng)變?yōu)榉膶?duì)數(shù)正態(tài)分布的隨機(jī)變量,驗(yàn)證了混凝土材料微觀斷裂的不可控制性;通過引入非局部化比例,解決了傳統(tǒng)串并聯(lián)彈簧模型的層數(shù)敏感性問題。對(duì)建立的模型從特征參數(shù)、局部應(yīng)變與損傷的演化發(fā)展和層數(shù)敏感性幾個(gè)方面進(jìn)行了分析。最后,將模型結(jié)果與試驗(yàn)結(jié)果進(jìn)行了對(duì)比,驗(yàn)證了該模型的正確性。研究結(jié)果表明:該模型計(jì)算效率高,且更加有利于在計(jì)算軟件中實(shí)現(xiàn)。
關(guān)鍵詞:混凝土;隱式梯度;非局部化;細(xì)觀隨機(jī)斷裂模型
中圖分類號(hào):TU528.01文獻(xiàn)標(biāo)志碼:A
0引言
從材料組成成分看,混凝土材料是多組分、多相和非均質(zhì)的復(fù)合材料,其內(nèi)部組織結(jié)構(gòu)包含水泥石、不同形狀和大小的集料以及各種毛細(xì)管空隙結(jié)構(gòu)等,導(dǎo)致混凝土的宏觀力學(xué)指標(biāo)具有顯著隨機(jī)性[1]。同時(shí),在單軸受力情況下,混凝土表現(xiàn)出應(yīng)變軟化、強(qiáng)度(剛度)退化、塑性變形、殘余應(yīng)力等特征,應(yīng)力應(yīng)變?nèi)^程曲線具有明顯的非線性特點(diǎn)[2]。如何反映混凝土受力力學(xué)行為的非線性與隨機(jī)性,構(gòu)成了混凝土力學(xué)研究的核心科學(xué)問題。
1990年,Krajcinovic等[3]在此基礎(chǔ)上假設(shè)彈簧破壞強(qiáng)度為服從相同分布的隨機(jī)變量,采用概率定義損傷建立了混凝土單軸受力的細(xì)觀彈簧模型。由于Krajcinovic等定義的損傷是基于細(xì)觀彈簧破壞概率,因此該模型給出的是確定性的損傷變量。1996年,Kandarpa等[4]在Krajcinovic模型基礎(chǔ)上做出改進(jìn),通過隨機(jī)場(chǎng)的相關(guān)結(jié)構(gòu)考慮了細(xì)觀彈簧之間的相互影響,建立了基于細(xì)觀彈簧模型的混凝土隨機(jī)損傷模型。但是該模型存在2個(gè)方面的問題:其一,以受拉破壞為理論依據(jù)卻采用受壓試驗(yàn)結(jié)果建模;其二,在模型中以變形代替了應(yīng)變,并不具有真正的細(xì)觀意義。1999年以來,李杰等[1,5]在細(xì)觀層次上將混凝土離散為具有一定特征高度和截面積的小柱體,并用微彈簧模型表示,且假定微彈簧的斷裂應(yīng)變服從某一隨機(jī)場(chǎng),從而建立了細(xì)觀隨機(jī)斷裂模型。較之傳統(tǒng)模型,這一類模型能從細(xì)觀上統(tǒng)一解釋混凝土應(yīng)力應(yīng)變曲線的隨機(jī)性和非線性特征,實(shí)現(xiàn)了隨機(jī)性與非線性的綜合反映,為多維隨機(jī)損傷本構(gòu)關(guān)系[6]的建立奠定了基礎(chǔ)。然而,進(jìn)一步研究表明,在采用細(xì)觀隨機(jī)斷裂模型通過串并聯(lián)彈簧方式模擬混凝土單軸受力應(yīng)力應(yīng)變關(guān)系時(shí),模型的計(jì)算結(jié)果對(duì)微彈簧層數(shù)的選取有很大的依賴性。這一問題的本質(zhì),在于經(jīng)典本構(gòu)關(guān)系在涉及軟化問題時(shí)所表現(xiàn)出的局部性限制。為解決這一問題,2012年,劉漢昆等[7]將積分型非局部化理論與上述串并聯(lián)彈簧相結(jié)合,引入積分型非局部化模型,對(duì)控制損傷的變量進(jìn)行非局部化處理,通過將控制損傷的變量在一定范圍內(nèi)進(jìn)行加權(quán)平均,從而考慮損傷的非均勻性[8]。在有限元實(shí)現(xiàn)過程中,這類模型要求光滑長(zhǎng)度必須大于網(wǎng)格尺寸,非局部變量才可以求解,這實(shí)際上是高估了微結(jié)構(gòu)間的相互作用,而且直接積分形式更多的時(shí)候只能直接求得一些特定點(diǎn)的非局部應(yīng)變,要求解任意的非局部變量需要專門的數(shù)值技巧[9],因此積分型非局部化模型應(yīng)用于實(shí)際結(jié)構(gòu)的數(shù)值模擬存在不足。
有鑒于此,本文中引入梯度型非局部化理論,基于多尺度力學(xué)的基本思想,在細(xì)觀層次引入斷裂的隨機(jī)描述,建立了基于梯度型非局部化理論的混凝土隨機(jī)斷裂本構(gòu)模型。較之Kandarpa等建議的模型,本文模型能真實(shí)客觀地反映混凝土隨機(jī)損傷應(yīng)力重分布損傷演化的物理過程,同時(shí),該模型中的每一個(gè)微彈簧取為細(xì)觀單元,其應(yīng)力應(yīng)變關(guān)系為非線性關(guān)系,不再是線性關(guān)系[8]。較之積分型非局部化模型,該模型的非局部化過程只依賴于所考慮材料點(diǎn)相關(guān)變量的梯度,不再需要計(jì)算整個(gè)結(jié)構(gòu)區(qū)域的所有單元信息,計(jì)算效率得到了很大的提高,且更加有利于在計(jì)算軟件中實(shí)現(xiàn)。
1細(xì)觀彈簧模型
為了模擬混凝土單軸受力試件的力學(xué)行為,采用如圖1所示的串并聯(lián)彈簧模型,其中,N×M個(gè)基本單元中的每一個(gè)都用一微彈簧束建模,M個(gè)微彈簧束兩端與剛性板相連接形成層單元,N個(gè)彈簧層單元體串聯(lián)形成整個(gè)體系。圖1中F為軸力。
各個(gè)微彈簧的斷裂應(yīng)變?yōu)殡S機(jī)變量,故可以反映混凝土材料微觀斷裂的隨機(jī)性。
當(dāng)外力小于某一值時(shí),微彈簧系統(tǒng)不發(fā)生斷裂,相應(yīng)的細(xì)觀應(yīng)力應(yīng)變關(guān)系具有線性變化特征。當(dāng)外力增加,使得具有最小斷裂應(yīng)變的微彈簧的應(yīng)變達(dá)到其斷裂界限值時(shí),該微彈簧斷裂,所釋放的應(yīng)力由其他微彈簧承擔(dān),形成應(yīng)力重分布,所以細(xì)觀隨機(jī)斷裂模型在物理上科學(xué)反映了混凝土受力力學(xué)行為的隨機(jī)性和非線性。
根據(jù)上述模型,第i層微彈簧束(細(xì)觀層次)損傷變量Di可定義為
式中:Ai為第i個(gè)細(xì)觀單元的橫截面積;ADi為第i個(gè)細(xì)觀單元中微彈簧斷裂而導(dǎo)致材料退出工作的面積。
假定材料離散后模型中的細(xì)觀單元橫截面積均相等,損傷變量Di可定義為
式中:H(x)為Heaviside函數(shù);Aji為第i個(gè)細(xì)觀單元中第j個(gè)微彈簧面積;A為宏觀單元的橫截面積,A=Ai;εjei為第i個(gè)細(xì)觀單元中第j個(gè)微彈簧的彈性應(yīng)變;Δji為第i個(gè)細(xì)觀單元中第j個(gè)微彈簧的極限破壞應(yīng)變,為服從對(duì)數(shù)正態(tài)分布的隨機(jī)變量。
當(dāng)微彈簧個(gè)數(shù)M→+∞時(shí),并聯(lián)微彈簧可以看作一維連續(xù)體,式(2)的極限D(zhuǎn)i(εe)為
式(1)~(4)的建立運(yùn)用了2個(gè)尺度的物理關(guān)系,即微觀層次的隨機(jī)斷裂、細(xì)觀層次的應(yīng)力應(yīng)變關(guān)系。而對(duì)于宏觀尺度,根據(jù)力的平衡和位移協(xié)調(diào)條件可得
式中:σMA,εMA分別為串并聯(lián)彈簧體系的宏觀平均應(yīng)力和宏觀平均應(yīng)變;E0為材料彈性模量;σi為第i層彈簧的總應(yīng)力;εi為第i層彈簧的總應(yīng)變;εpi為第i層彈簧的塑性應(yīng)變。
對(duì)于單軸受拉模型,取εpi=0;對(duì)于單軸受壓模型,εpi可以按經(jīng)驗(yàn)公式進(jìn)行取值,即塑性應(yīng)變?chǔ)舙i=ξp[Di(εei)]pεei[10],p為塑性參數(shù),ξp為塑性應(yīng)變參數(shù)。endprint
值得指出的是,按照細(xì)觀隨機(jī)斷裂模型分析宏觀單軸受力試件,無論是單軸受拉還是單軸受壓,均存在層數(shù)敏感性問題[1114]。圖3為根據(jù)上述模型計(jì)算的1個(gè)單軸受拉試件的試驗(yàn)結(jié)果,其中各參數(shù)取值為:材料彈性模量E0=42 GPa;斷裂應(yīng)變隨機(jī)場(chǎng)參數(shù)的均值λ=4.92;標(biāo)準(zhǔn)差ζ=0.80;塑性應(yīng)變參數(shù)ξp=0;塑性參數(shù)p=0(對(duì)應(yīng)于單軸受拉工況)。
圖3層數(shù)敏感性
Fig.3Layer Sensitivity從圖3可以看出,計(jì)算結(jié)果嚴(yán)重依賴于模型所選取的彈簧層數(shù),彈簧層數(shù)N越大,計(jì)算結(jié)果的下降段越陡峭。
圖4為串并聯(lián)彈簧模型的簡(jiǎn)化模型,其中,ft為抗拉強(qiáng)度,ε0為抗拉強(qiáng)度對(duì)應(yīng)的峰值應(yīng)變,Et為線性軟化段斜率?,F(xiàn)以圖4所示的簡(jiǎn)化模型做進(jìn)一步分析,可以更直觀地解釋上述層數(shù)敏感性問題,其中每個(gè)“圓球”代表一個(gè)細(xì)觀單元,并假定圖2(a)中宏觀單元的總長(zhǎng)度為L(zhǎng)0(共有n個(gè)細(xì)觀單元)。為方便后續(xù)分析,將圖2(b)中細(xì)觀單元的本構(gòu)模型簡(jiǎn)化為線性軟化函數(shù)。
由于初始缺陷的影響,某個(gè)單元開裂后,應(yīng)變局部化導(dǎo)致變形集中于斷裂單元,而其他n-1個(gè)未斷裂單元?jiǎng)t為線彈性,此時(shí)
圖5為數(shù)值分析結(jié)果。從圖5可以看出,采用局部應(yīng)力應(yīng)變關(guān)系計(jì)算得到的應(yīng)力應(yīng)變結(jié)果與所采用的單元數(shù)量密切相關(guān)。特別當(dāng)n→+∞時(shí),整體的應(yīng)力應(yīng)變曲線退化為線彈性,這意味著整個(gè)破壞過程中的能量耗散為0,顯然這與其物理過程的事實(shí)不符合。
圖5數(shù)值分析結(jié)果
Fig.5Simulating Analytical Results上述問題的根源在于細(xì)觀本構(gòu)關(guān)系在本質(zhì)上屬于局部本構(gòu)關(guān)系。而對(duì)于混凝土等軟化材料而言,大量存在的微裂紋之間會(huì)產(chǎn)生相互作用,使得材料變形呈現(xiàn)出高度的應(yīng)變局部化現(xiàn)象,從而使局部本構(gòu)模型的獨(dú)立性假定難以滿足,相應(yīng)的有限元分析結(jié)果會(huì)嚴(yán)重依賴于網(wǎng)格尺寸,即所謂的網(wǎng)格敏感性問題[1516]。3混凝土非局部化損傷模型
為了能合理地反映混凝土材料的應(yīng)變軟化現(xiàn)象并解決應(yīng)變局部化引起的數(shù)值問題,建立非局部化本構(gòu)模型是較為理想的選擇。非局部化本構(gòu)模型分為積分型非局部化本構(gòu)模型和梯度型非局部化本構(gòu)模型[9]。
3.1積分型非局部化本構(gòu)模型
積分型非局部化本構(gòu)模型[1718]的基本思想是將與材料本構(gòu)關(guān)系有關(guān)的物理量在一定空間內(nèi)進(jìn)行加權(quán)平均,從而考慮材料細(xì)觀結(jié)構(gòu)的非均勻性,則有
(x)=∫1Vα(x,ξ)f(ξ)dξ(13)
式中:(x)為非局部變量;f(ξ)為對(duì)應(yīng)的局部變量;V為局部平均單元體積;α(x,ξ)為平均化權(quán)函數(shù),滿足歸一化條件∫1Vα(x,ξ)dξ=1。
3.2梯度型非局部化本構(gòu)模型
將上述積分型非局部化本構(gòu)模型進(jìn)行Taylor展開,可以將變量的高階梯度引入材料本構(gòu)關(guān)系中,給出一類梯度型非局部模型[1920]。
將局部變量在x位置進(jìn)行Taylor展開,即
f(ξ)=f(x)+f(x)(ξ-x)+1122f(x)·
(ξ-x)2+1132f(x)(ξ-x)2+…(14)
將式(14)代入式(13),可以得到
(x)=f(x)+c2f(x)+d4f(x)(15)
式中:c,d均為參數(shù),與相關(guān)函數(shù)α(x,ξ)有關(guān);f(x)為局部變量。
若僅保留二階梯度項(xiàng),可得到如下常見的顯式非局部梯度模型
(x)=f(x)+c2f(x)(16)
由式(16)可見,在顯式非局部梯度模型中,非局部變量(x)由其對(duì)應(yīng)的局部變量f(x)及其二階梯度2f(x)顯式地確定。
上述顯式非局部梯度模型要求給出局部變量的二階梯度,其有限元插值格式的構(gòu)造需要高階連續(xù)插值函數(shù),這給模型的有限元實(shí)現(xiàn)帶來了困難。為此,一般將其轉(zhuǎn)化為如下隱式梯度模型
(x)-c2(x)=f(x)(17)
在求解上述非局部化隱式梯度模型時(shí),必須補(bǔ)充新的邊界條件。一般可采用如下自然邊界條件
(x)T=0(18)
式中:T為計(jì)算域邊界的外法線矢量。
研究結(jié)果表明[17],對(duì)于損傷模型或軟化塑性模型等非線性模型,非局部變量只能選擇在整個(gè)加載過程中不會(huì)發(fā)生減小的內(nèi)變量,如損傷變量、損傷能釋放率、累積塑性應(yīng)變等,故本文中選取局部彈性應(yīng)變?yōu)榉蔷植孔兞浚▽?duì)于反復(fù)加載情況,這里的彈性應(yīng)變應(yīng)取為歷史加載最大值)。
3.3數(shù)值實(shí)現(xiàn)
本文中在細(xì)觀單元尺度構(gòu)造有限元方法求解隱式梯度方程。由有限元基本知識(shí),可以得到式(16)的等效積分弱形式,即
∫1LW(x)dx-∫1LWc2(x)dx=
∫1LWf(x)dx(19)
式中:L為歸一化特征長(zhǎng)度。
根據(jù)分部積分,則有
∫1LcW2(x)dx=cW(x)|L2L1-
c∫1LW(x)dx(20)
根據(jù)邊界條件cW(x)|L2L1=0,將式(20)代入式(19),則有
∫1LW(x)dx+c∫1LW(x)dx=
∫1LWf(x)dx(21)
按照有限元插值理論,對(duì)節(jié)點(diǎn)進(jìn)行插值,即
(x)=J
f(x)=Jg
W=Jw(22)
式中:J為形函數(shù);w為參數(shù)。
將式(22)代入式(21),可得
(∫1LJTJdx+c∫1LBTBdx)=(∫1LJTJdx)g(23)
式中:B=J1x。
取形函數(shù)J為三節(jié)點(diǎn)二階的拉格朗日插值函數(shù),則有
Ji(x)=(x-xi-1)(x-xi+1)1(xi-xi-1)(xi-xi+1)(24)endprint
J=(J1,J2,J3)
g=(g1,g2,g3)(25)
將式(24)代入式(23)可得
A=Bg(26)
式中:A,B均為3×3階的系數(shù)矩陣。
系數(shù)矩陣A,B的具體表達(dá)式為
A(i,j)=∫1L(Ji(x)Jj(x)+cBi(x)Bj(x))dx(27)
B(i,j)=∫1L(J21(x)+cB21(x))dxi=j=1
∫1LJi(x)Jj(x)dx其他(28)
至此,非局部化過程的數(shù)值實(shí)現(xiàn)已經(jīng)轉(zhuǎn)化為線性方程式(26)的求解。
事實(shí)上,拉格朗日插值函數(shù)并不是階次越高精度就越高,高階插值可能引起數(shù)值震蕩,即龍格現(xiàn)象,因此,本文中采用分段二階拉格朗日插值。4非局部化模型分析
若非注明,以下分析采用的參數(shù)為:材料彈性模量E0=42 GPa,斷裂應(yīng)變的均值λ=4.92;標(biāo)準(zhǔn)差ζ=0.80;塑性應(yīng)變參數(shù)ξp=0;p=0(對(duì)應(yīng)單軸受拉工況)。
4.1參數(shù)c的討論
文獻(xiàn)[21]中指出,參數(shù)c與材料特征長(zhǎng)度l之間存在以下關(guān)系
c=l2/2(29)
式中:l取3倍骨料粒徑[18]。
圖6為參數(shù)c=0.001,0.01,0.05,0.1,0.2時(shí)對(duì)應(yīng)的應(yīng)力應(yīng)變(σε)曲線。
圖6不同c值對(duì)應(yīng)的σε曲線
Fig.6σε Curves Corresponding to Different c從圖6可以看出,當(dāng)c=0.001時(shí),應(yīng)力跌落現(xiàn)象十分明顯,此時(shí)存在嚴(yán)重的應(yīng)變局部化現(xiàn)象。隨著c值的增大,對(duì)應(yīng)的非局部化程度也會(huì)增大,應(yīng)力跌落現(xiàn)象能得到明顯改善。
4.2應(yīng)變局部與損傷演化發(fā)展
為了分析不同c值對(duì)應(yīng)的細(xì)觀應(yīng)變與損傷演化,分別取c=0.000 8,0.001,0.001 2,考察宏觀應(yīng)變?chǔ)?1.5×10-4時(shí)細(xì)觀應(yīng)變和細(xì)觀損傷沿宏觀方向的分布,如圖7所示,其中,D為損傷指數(shù)。
圖7ε=1.5×10-4時(shí)應(yīng)變分布與損傷演化
Fig.7Strain Distributions and Damage
Evolution when ε=1.5×10-4從圖7可以看出,非局部化損傷模型中的損傷和應(yīng)變集中在一定寬度的窄帶內(nèi),隨著c值的增大,細(xì)觀應(yīng)變和損傷集中的范圍也逐漸增大,對(duì)應(yīng)的非局部化程度越高,應(yīng)變局部化程度削弱。
圖8為c=0.01時(shí)宏觀應(yīng)變分別為ε1=1.5×10-4,ε2=2×10-4,ε3=2.3×10-4,ε4=2.7×10-4,ε5=3×10-4,ε6=3.3×10-4的細(xì)觀應(yīng)變發(fā)展和損傷演化曲線。
圖8c=0.01時(shí)細(xì)觀應(yīng)變與損傷演化
Fig.8Meso Strain Distributions and Damage
Evolution when c=0.01從圖8可以看出,當(dāng)宏觀應(yīng)變較小時(shí),材料尚未進(jìn)入軟化段,此時(shí)應(yīng)變和損傷都是均勻發(fā)展的。隨著宏觀應(yīng)變的增大,材料進(jìn)入軟化段,此時(shí)由于軟化段應(yīng)變局部化的影響,應(yīng)變和損傷沿宏觀長(zhǎng)度方向的分布將不再均勻,而且宏觀應(yīng)變?cè)酱?,不均勻程度越明顯。
4.3層數(shù)敏感性
圖9中給出了c取不同的值,彈簧層數(shù)N取4個(gè)不同值對(duì)應(yīng)圖9不同c值對(duì)應(yīng)的層數(shù)敏感性計(jì)算結(jié)果
Fig.9Calculation Results of Layer Sensitivety
Corresponding to Different c Values的計(jì)算結(jié)果。結(jié)果表明,代表非局部化程度的參數(shù)c一旦確定,模型得到的應(yīng)力應(yīng)變曲線將不依賴于模型層數(shù),不同層數(shù)對(duì)應(yīng)的計(jì)算結(jié)果相差甚小,這說明本模型克服了層數(shù)敏感性問題。
5算例分析
為了驗(yàn)證本文所建立的模型,分別對(duì)單軸受拉和單軸受壓試驗(yàn)進(jìn)行模擬,其中,單軸受拉試驗(yàn)數(shù)據(jù)來源于文獻(xiàn)[10],單軸受壓試驗(yàn)數(shù)據(jù)來源于筆者重新做的一批C30混凝土棱柱體試驗(yàn),試件尺寸為150 mm×150 mm×300 mm。根據(jù)試驗(yàn)數(shù)據(jù),用參數(shù)識(shí)別的方式得到微觀斷裂應(yīng)變的隨機(jī)場(chǎng)參數(shù)(單軸受壓工況還需要識(shí)別塑性應(yīng)變參數(shù)),各參數(shù)取值如表1所示。圖10,11分別為模擬結(jié)果與單軸受拉、單軸受壓試驗(yàn)結(jié)果對(duì)比。
表1各參數(shù)取值
Tab.1Values of Each Parameter參數(shù)1E0/GPa1λ1ζ1ξp1p1c單軸受拉138.2014.9610.5210.0010.0010.08單軸受壓135.8017.2310.6610.5310.4910.20圖10單軸受拉試驗(yàn)結(jié)果與模擬結(jié)果的對(duì)比
Fig.10Comparison of Test Result and Simulation
Result of Uniaxial Tension圖11單軸受壓試驗(yàn)結(jié)果與模擬結(jié)果的對(duì)比
Fig.11Comparison of Test Result and Simulation
Result of Uniaxial Compression從模擬結(jié)果與試驗(yàn)結(jié)果的對(duì)比可以看出,本文中建議的模型能較好地模擬混凝土單軸受拉、單軸受壓試驗(yàn)。相對(duì)單軸受壓試驗(yàn),單軸受拉試驗(yàn)參數(shù)c的取值較小,對(duì)應(yīng)的非局部化程度較小,應(yīng)力跌落現(xiàn)象較明顯。6結(jié)語
以多尺度分析的基本思想為基礎(chǔ),建立了具有微觀、細(xì)觀、宏觀3個(gè)尺度的混凝土隨機(jī)損傷模型,為反映混凝土應(yīng)力應(yīng)變曲線的隨機(jī)性和非線性提供了物理背景。在此基礎(chǔ)上,本文中引入隱式梯度非局部化理論,考慮了混凝土材料在變形后期存在的變形局部化問題,解決了局部化彈簧模型中存在的層數(shù)敏感性問題。最后通過模擬結(jié)果與試驗(yàn)結(jié)果的對(duì)比可以看出,本文中建立的模型是合理的。參考文獻(xiàn):endprint
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《工業(yè)建筑》為大16開本,128頁,每月20日出版,國內(nèi)外公開發(fā)行,每期定價(jià)15元,全年共180元。全國各地郵局均可訂閱,郵發(fā)代號(hào):2825,也可直接匯款到本編輯部訂閱。
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