表面摩擦處理對全息聚合物分散液晶光柵電光特性的影響*

李文萃 劉永剛宣 麗

1)(中國科學(xué)院長春光學(xué)精密機(jī)械與物理研究所應(yīng)用光學(xué)國家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室，長春 130033)2)(中國科學(xué)院研究生院，北京 100049)(2010年2月3日收到;2010年7月16日收到修改稿)

表面摩擦處理對全息聚合物分散液晶光柵電光特性的影響*

李文萃1)2)劉永剛1)宣 麗1)

1)(中國科學(xué)院長春光學(xué)精密機(jī)械與物理研究所應(yīng)用光學(xué)國家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室，長春 130033)2)(中國科學(xué)院研究生院，北京 100049)(2010年2月3日收到;2010年7月16日收到修改稿)

為了提高全息聚合物分散液晶光柵的衍射效率并降低其驅(qū)動電壓，改善光柵的電光特性，研究了表面平行摩擦取向?qū)θ⒕酆衔锓稚⒁壕Ч鈻烹姽馓匦缘挠绊?理論分析認(rèn)為，改善相分離結(jié)構(gòu)和降低液晶微滴之間的有序度差異是優(yōu)化光柵電光特性的根本所在.由于進(jìn)行表面取向處理后的液晶和單體之間達(dá)到擴(kuò)散匹配，使得相分離的程度大幅提高，在衍射能力增強(qiáng)的同時驅(qū)動電壓也實(shí)現(xiàn)了大幅下降，而且，表面取向作用也使光柵內(nèi)的液晶分子均勻排列，降低了液晶微滴之間的有序度差異，從而減少了光柵的散射損失.實(shí)驗(yàn)結(jié)果表明:進(jìn)行取向處理后的光柵其衍射效率由傳統(tǒng)光柵的75.6%提高到了98.1%，驅(qū)動電壓也由9.2 V/μm降到了4.8 V/μm，而且只有在表面摩擦強(qiáng)度適中的條件下，形成的全息聚合物分散液晶光柵才具有高衍射效率、低動電壓等良好的電光特性.

全息聚合物分散液晶，衍射效率，驅(qū)動電壓

PACS:61.30.Pq，61.30.Gd，61.30.Hn

1.引 言

全息聚合物分散液晶(holographic polymer dispersed liquid crystal，HPDLC 膜)，通常指的是向列相液晶微滴均勻分散在聚合物基質(zhì)中形成的薄膜［1—2］，是一種新型功能性光學(xué)器件，相對于傳統(tǒng)的光柵而言［3—5］，HPDLC 光柵的衍射效率具有電場調(diào)諧性，因?yàn)橐壕⒌卧诰酆衔镏惺请S機(jī)分布的，它的有效折射率和聚合物的折射率不匹配，入射光入射到HPDLC膜上呈散射態(tài);當(dāng)在HPDLC膜上施加電場時，微滴中的液晶分子沿電場方向排列，如果選用液晶的折射率與聚合物的折射率近似相等，入射光將全部透射過，因此HPDLC的光透過率具有電場可調(diào)性，所以被廣泛應(yīng)用于反射式平板顯示、變焦透鏡、濾波器、光信息存儲以及光通訊等諸多領(lǐng)域［6—10］.

盡管HPDLC應(yīng)用廣泛，但在實(shí)際應(yīng)用時必須要求其低驅(qū)動、低損耗，所以較低的衍射效率和驅(qū)動電壓的居高不下一直制約著它的應(yīng)用.因此研究如何提高衍射效率，降低驅(qū)動電壓是非常急切且有意義的.為了解決上述問題，國內(nèi)外很多研究者都做出了相關(guān)的研究，2001年Wu等人［11］在材料中添加了高介電各向異性化合物氨基氮二苯乙炔HRL410，它的引入薄化了聚合物層厚度，降低了聚合物的電阻率，增加了液晶微滴的尺寸從而在一定程度上降低了驅(qū)動電壓;2004年Roper等人進(jìn)行了材料中添加硫醇單體的實(shí)驗(yàn)，研究結(jié)果證明硫醇單體的添加能略微提高單體雙鍵轉(zhuǎn)化率，提高了光柵的衍射效率，但也會帶來較多的副反應(yīng)［12，13］.在國內(nèi)，宋靜等人［14］通過在材料中添加含氟單體降低聚合物界面的表面張力，在一定程度上降低了光柵的驅(qū)動電壓;除了上述材料的添加外，White等人也試圖在材料中添加N-vinyl-pyrrolidinone(NVP)來改善聚合物交聯(lián)密度，增加相分離程度，但整體效果卻并不明顯［15］.前人都是通過材料體系方面的改變，降低驅(qū)動電壓，提高衍射效率;本文著重研究了表面取向處理對HPDLC光柵相分離結(jié)構(gòu)的影響以及富液晶區(qū)域內(nèi)液晶分子排列狀態(tài)的改變對驅(qū)動電壓的影響，并對器件的衍射效率、驅(qū)動電壓進(jìn)行了測試分析，得到了電場強(qiáng)度 4.8 V/μm，衍射效率98.1%的較好結(jié)果，大大改善了HPDLC光柵的電光特性.

2.實(shí) 驗(yàn)

實(shí)驗(yàn)所選用預(yù)聚物材料是由具有雙官能度的鄰苯二甲酸二甘醇二丙烯酸酯(PDDA)和具有五官能度的二季戊四醇羥基五丙烯酸酯(DPHPA)以一定比例混合構(gòu)成，平均官能度3.5;液晶材料TEB30A(no=1.522，Δn=0.170)由石家莊實(shí)力克公司提供，清亮點(diǎn)為61.8℃ ，質(zhì)量百分含量為30%;同時在體系中添加少量的光引發(fā)劑 RB(rose bengal from Aldrich)，共引發(fā)劑NPG(N-苯基甘氨酸N-phenylglycine from Aldrich)，質(zhì)量百分含量分別為0.5%，2%.將混合材料在40℃下攪拌24 h.

在帶有透明電極ITO膜的玻璃基板上面均勻地涂上一層平行取向劑 PIA-2720-10F(Chisso corporation)，對其進(jìn)行平行摩擦制成反平行盒如圖1所示(上下基板摩擦方向相反)，控制盒厚為12 μm.將攪拌均勻的材料注入液晶盒內(nèi)，置于干涉光場下曝光20 min，曝光波長為532 nm，單束光功率為3.6 mW/cm2.實(shí)驗(yàn)光路如圖2所示，全息干涉光場引發(fā)單體發(fā)生定域光聚合反應(yīng)，產(chǎn)生具有富聚合物區(qū)和富液晶區(qū)層狀交替周期性排列的光柵結(jié)構(gòu).

以He-Ne激光器作為探測光源(輸出波長為632 nm)，對樣品進(jìn)行衍射效率和驅(qū)動電壓的測定.然后將樣品浸泡入乙醇中12 h，使光柵內(nèi)部的液晶被充分去除，除去液晶的聚合物薄膜用高純氮吹干，表面濺射鍍金 10 nm，采用 Hitachi S-4800型SEM進(jìn)行表面觀察.

圖1 液晶盒的制備

3.理論分析

3.1.衍射效率

對于光柵衍射能力的測量，通常的計算公式為其中，I0和I1分別表示液晶/聚合物HPDLC光柵的0級透過光強(qiáng)和1級衍射光強(qiáng)，這也是現(xiàn)今國內(nèi)外研究者通常采用的計算方法，但是這種方法并沒有考慮到光柵內(nèi)部本身的散射損失，所以本文采用計入散射損失在內(nèi)的衍射效率(區(qū)別于衍射能力)來表征 HPDLC光柵的光學(xué)特性，而光柵衍射效率(η)和散射損失(δ)分別用下式來計算:

圖2 光柵的制備與探測光路

其中，(2)和(3)式中的Iin和Iabs分別為入射到液晶盒表面的光強(qiáng)和液晶盒本身的吸收光強(qiáng).可以看出，光柵的衍射效率值是由其衍射能力值減去散射損失值得出的.

所以要想提高光柵整體的衍射效率η，一方面要提高光柵的衍射能力ξ，同時也要降低光柵的散射損失δ.

首先，從理論上分析，HPDLC光柵的衍射能力(ξ)表達(dá)式為［16］

其中，Δn為折射率調(diào)制度，d為介質(zhì)厚度，λ為探測光波長，χ為介質(zhì)吸收系數(shù)，θs，θp表示光柵矢量與S波，P波能量傳播方向的夾角，滿足cosθs=K·us，cosθp=K·upcosθP=K·uP;珔nLC-Rich為光柵富液晶區(qū)域的折射率，珔nP-Rich為光柵富聚合物區(qū)域的折射率.從(5)，(6)式中可以看出，當(dāng)入射波長和入射角度一定的情況下，提高介質(zhì)的折射率調(diào)制度 Δn可以提高衍射效率，而提高Δn，就是要提高富液晶區(qū)域和富聚合物區(qū)域的折射率差值.我們知道，在理想情況下，光柵是由聚合物區(qū)和液晶區(qū)層狀交替周期性排列而成，這時 珔nP-Rich= 珔nP，珔nLC-Rich= 珔nLC. 而在實(shí)際實(shí)驗(yàn)中，相分離過程不可能完全徹底，聚合物區(qū)就會殘留還沒有來得及擴(kuò)散出去的液晶，而液晶區(qū)域也會殘留沒來得及擴(kuò)散出去的單體，單體發(fā)生光聚合反應(yīng)形成聚合物遺留在液晶區(qū)域，此時的光柵就是則是由富聚合物區(qū)和富液晶區(qū)層狀交替周期性排列而成.因此，提高相分離程度，減少富聚合物區(qū)域的液晶，同時減少富液晶區(qū)域的單體能夠提高光柵折射率調(diào)制度，從而提高光柵的衍射能力.

另一方面，對于光柵的散射損失(δ)問題，Sutherland曾做過理論研究，他認(rèn)為造成器件散射的主要原因在于兩個方面:一是光柵內(nèi)部液晶微滴所造成的瑞利散射;另一個是由于界面錨定作用的不同造成光柵內(nèi)部的液晶微滴之間有序度差異從而形成的折射率差異所產(chǎn)生的光散射.若假設(shè)液晶微滴為球體，瑞利散射可以通過以下方程來表述［17］:

其中，N為微滴個數(shù)，r為微滴半徑，d是光強(qiáng)探測器與樣品之間的距離，λ為入射光波長， 為入射光與液晶微滴之間的入射角，I0表示入射光強(qiáng)，m為體系內(nèi)任意兩個液晶微滴之間的折射率(n0，n1)的比值.

由(7)式可知，在其他條件都一定的情況下，散射強(qiáng)度與液晶微滴的大小成正比，微滴越大，散射越強(qiáng)烈.此外，液晶微滴之間的有序度差異造成微滴之間折射率差異增大，結(jié)合(7)式中第二式，這種關(guān)系可以通過以下方程表述出來:

其中，ni為各向同性態(tài)液晶的折射率，ne和 no分別為液晶分子的非常光折射率和尋常光折射率，ΔS為分子排列有序度差異.當(dāng) ΔS增加時，m增加，因而造成散射強(qiáng)度的增加.結(jié)合(7)，(8)式可知，若將ΔS減小至零，則無論液晶微滴多大，由于液晶微滴而造成的散射損失均為零.因此改善光柵散射損失的有效途徑是盡量使液晶微滴之間的有序度差異ΔS降低.

3.2.驅(qū)動電壓

Wu等人［18］推導(dǎo)出 HPDLC器件的驅(qū)動閾值電壓Vth可用下式估算:其中a為液晶微滴的長半軸，b為液晶微滴的短半軸，d為膜的厚度，K為彈性常數(shù)，σLC和 σP分別為液晶和聚合物的電導(dǎo)率，l=a/b為液晶微滴的長半軸和短半軸之比，Δε為介電各向異性值.

由(9)式可以看出，驅(qū)動電壓的大小受材料體系本身電導(dǎo)率比值、介電各向異性值，器件盒厚、分散液晶微滴尺寸、界面錨定強(qiáng)度的影響.特別是驅(qū)動電壓與液晶微滴尺寸成反比，對 HPDLC驅(qū)動電壓的影響更是非常突出.根據(jù)Veltri等人的理論模型，過快的光反應(yīng)速率和過慢的單體擴(kuò)散速率導(dǎo)致HPDLC光柵內(nèi)形成較小的液晶微滴，被聚合物基體緊緊包裹，相分離界面也不清晰，液晶微滴與聚合物的表面相互作用，即表面錨定能很大，因此需要更高的電壓才可以使液晶分子運(yùn)動.所以要想降低驅(qū)動電壓，根本上還是要改善 HPDLC的相分離結(jié)構(gòu)從而增大液晶微滴的體積.

由3.1，3.2節(jié)可以得出以下結(jié)論:要想提高HPDLC光柵的衍射效率，必須提高其衍射能力同時也要減少其散射損失，而改善相分離結(jié)構(gòu)既可以增大折射率調(diào)制度Δn從而提高衍射能力ξ，而同時也可以增大液晶微滴的體積從而降低驅(qū)動電壓 Vth，而另一方面降低液晶微滴之間的有序度差異ΔS則可以減小光柵的散射損失 δ.總而言之，要提高HPDLC光柵的光學(xué)性能和驅(qū)動特性，必須從兩個方面著手，一是改善相分離結(jié)構(gòu)，二是降低液晶微滴的有序度差異.本文采取的表面摩擦取向處理在有效地改善相分離結(jié)構(gòu)的同時也會降低液晶微滴的有序度差異，詳見下節(jié)的結(jié)果與討論.

4.結(jié)果與討論

4.1.相分離結(jié)構(gòu)的改善

實(shí)驗(yàn)中所用液晶材料TEB30A的主要成分為向列相液晶5CB，由于5CB的擴(kuò)散系數(shù)為8.9×10－8cm2s－1，而單體材料 DPHPA的擴(kuò)散系數(shù)為 7.8×10－11cm2s－1［19］，比液晶材料低三個數(shù)量級，因此體系中DPHPA的存在會增加體系黏度，降低單體的擴(kuò)散速率.所以在傳統(tǒng)光柵的制備過程中，單體擴(kuò)散的要慢，致使一部分單體還沒有來得及擴(kuò)散就被困在了液晶區(qū)，而由于單體的折射率較小，致使液晶區(qū)域的平均折射率變小，由(6)式可知，折射率調(diào)制度也會相應(yīng)的減小，致使光柵的衍射效率降低.然而，在表面進(jìn)行取向摩擦處理后，表面取向?qū)又饕獙σ壕Х肿悠鸬揭欢ǖ腻^定作用(具體的錨定作用強(qiáng)度見4.3節(jié)討論)，這樣就減少了兩者之間的擴(kuò)散系數(shù)的差值，使得擴(kuò)散達(dá)到一定程度的匹配，最終致使相分離更加徹底.整個相分離過程緩慢而均勻的進(jìn)行，最終大大提高了相分離程度，改善了其相分離結(jié)構(gòu)，如圖3所示，(a)，(b)分別傳統(tǒng)(無取向處理)光柵以及進(jìn)行取向處理后光柵的SEM圖，致密區(qū)域?yàn)楣鈻诺木酆衔飳樱写罅靠锥吹膮^(qū)域?yàn)橐壕^(qū)，其孔洞是液晶微滴被溶解后留下的.對比兩圖可以看出:無取向和表面取向條件下所形成的光柵形貌存在明顯的差別，無論從液晶區(qū)域的連續(xù)程度還是寬度上都有較大的改變，如圖3(a)所示，無取向條件下光柵液晶區(qū)域的液晶微滴大小很不均勻且尺寸較小從幾十納米到一百納米不等，分散且不連續(xù)，液晶區(qū)域?qū)挾群茌^窄只有200 nm左右;而進(jìn)行取向了的光柵，如圖3(b)，孔洞直徑較大，液晶微滴尺寸在200 nm左右，而且孔洞也很密集均勻，基本連成溝狀，液晶區(qū)域的寬度也增加到350—400 nm.相分離結(jié)構(gòu)的改善致使留在液晶區(qū)域的單體就很少了，液晶區(qū)域的平均折射率變大，折射率調(diào)制度也會相應(yīng)的增大，從而光柵的衍射效率得到了提高，采用He-Ne激光器進(jìn)行光柵衍射能力的探測，結(jié)果表明:進(jìn)行取向處理后的衍射能力達(dá)到了98.4%，而傳統(tǒng)的光柵衍射能力只有87.8%.

圖3 光柵的SEM形貌 (a)傳統(tǒng)的光柵;(b)取向處理后的光柵

與此同時，由于取向后的液晶微滴尺寸比傳統(tǒng)光柵的增大3—4倍，而且液晶微滴也很密集均勻，基本連成溝狀，這樣液晶分子與聚合物的接觸面積就相應(yīng)減少了，聚合物對液晶分子的錨定作用也會在一定程度上減小，所以進(jìn)行取向處理后光柵的驅(qū)動電壓要比傳統(tǒng)光柵的驅(qū)動電壓低.對器件的電光特性進(jìn)行測試，使用信號發(fā)生器輸出頻率50 Hz的正弦交流信號.測試結(jié)果如圖4所示，進(jìn)行取向處理后光柵的驅(qū)動電壓為4.8 V/μm，而傳統(tǒng)情況下的液晶/聚合物光柵的驅(qū)動電壓為9.2 V/μm.

圖4 傳統(tǒng)光柵和進(jìn)行取向處理光柵的電光特性

4.2.液晶微滴有序度差異的降低

在本文工作中，制備光柵之前將液晶盒內(nèi)表面進(jìn)行反平行摩擦取向處理，如圖5所示通過表面取向作用使光柵內(nèi)的液晶分子均一排列，由此來降低微滴之間的有序度差異.

圖5 光柵內(nèi)液晶分子的排列示意圖 (a)傳統(tǒng)的光柵;(b)取向處理后的光柵

使用CCD探測器在實(shí)時條件下測試了在以上兩種情況下，相分離過程中光柵衍射效率隨曝光時間的變化，并比較了曝光末態(tài)時兩種光柵的衍射效率，如圖6所示為CCD所探測的結(jié)果.從圖中可以看出，在曝光開始后的60 s內(nèi)，取向處理后和傳統(tǒng)的光柵相分離速率非常接近，大約在曝光后的1 min，光柵衍射效率達(dá)到峰值.隨后兩種情況下光柵的衍射特性出現(xiàn)非常明顯的差別，對于表面沒有取向的傳統(tǒng)的光柵，在衍射效率達(dá)到峰值之后出現(xiàn)了一個明顯的下降趨勢，一直到曝光150 s時才達(dá)到平穩(wěn)，Bunning將這種現(xiàn)象解釋為光柵內(nèi)部散射的增強(qiáng)對衍射效率產(chǎn)生的破壞.而表面取向處理后光柵的衍射效率在曝光60 s達(dá)到峰值之后就一直處于平穩(wěn)狀態(tài)，因此，從這一點(diǎn)上也說明表面取向處理的確對光柵的散射損失產(chǎn)生了非常明顯的抑制作用，散射損失由12.2%降低到0.3%.

圖6 傳統(tǒng)光柵和進(jìn)行取向處理光柵衍射效率的實(shí)時曲線

綜合4.2節(jié)可以得出，傳統(tǒng)光柵(無取向處理)的衍射能力、散射損失以及衍射效率為

ξ=87.8%，δ=12.2%，η=ξ－δ=75.6%.

而進(jìn)行取向處理后光柵的衍射能力、散射損失以及衍射效率為(如圖7所示)

ξ′=98.4%，δ′=0.3%，η′= ξ′－ δ′=98.1%.

進(jìn)行表面取向處理后光柵的衍射效率比傳統(tǒng)光柵提高了22.5%，圖8給出了對液晶/聚合物光柵施加電場前后光柵的衍射態(tài)照片，可見施加電場之后，光柵的衍射特性基本消失，衍射強(qiáng)度非常弱.

4.3.不同表面取向摩擦強(qiáng)度

為了進(jìn)一步探討表面取向處理對液晶/聚合物光柵的影響，制備了五種不同不同取向條件的液晶盒:樣品1玻璃基板內(nèi)表面沒有進(jìn)行任何取向處理，樣品2—5玻璃基板內(nèi)表面都進(jìn)行了反平行摩擦取向，且摩擦強(qiáng)度依次增強(qiáng)，即表面錨定作用依次增強(qiáng);在上述六種不同表面處理情況下，進(jìn)行了光柵的制備，分別對其進(jìn)行了衍射效率和驅(qū)動電壓的測定，并使用SEM比較了相分離形貌.

圖7 傳統(tǒng)光柵和表面取向處理后光柵的衍射、散射特性

圖8 表面取向處理后電調(diào)諧前后光柵衍射光斑照片

表1 不同邊界條件下的衍射效率和驅(qū)動電壓

由表1可以看出，隨著表面錨定強(qiáng)度的增加，光柵的衍射效率先是整體增加，然后又下降，說明當(dāng)表面的摩擦強(qiáng)度增加到一定程度之后，其表面錨定強(qiáng)度太大，使得液晶分子幾乎都被錨定在玻璃基板上，致使亮區(qū)的液晶很難擴(kuò)散到暗區(qū)，使得液晶和單體的擴(kuò)散速度不相匹配，相分離不夠徹底，液晶分子還大量的殘留在聚合物區(qū)域里，而液晶區(qū)域里也有相當(dāng)多的聚合物網(wǎng)絡(luò)，此時形成的光柵電光特性較差，從光柵的SEM形貌圖也得到了驗(yàn)證:圖9(a)—(e)分別是樣品1—6的光柵 SEM形貌，圖9(c)即樣品3的光柵形貌最好，液晶區(qū)域連成片并且液晶區(qū)域很寬，相分離最徹底，對應(yīng)其衍射效率也是最高，驅(qū)動電壓相對較低，如圖9，表1所示.由此可以得出結(jié)論:對液晶盒基板內(nèi)表面只有進(jìn)行某一特定強(qiáng)度的反平行摩擦取向處理，形成的全息聚合物分散液晶光柵才具有高衍射效率、低動電壓等良好的電光特性，也就是說表面摩擦強(qiáng)度存在一個最佳值.

5.結(jié) 論

圖9 (a)—(e)分別是樣品1—5的光柵SEM形貌

本文研究了表面反平行摩擦取向?qū)θ⒕酆衔锓稚⒁壕Ч鈻烹姽馓匦缘挠绊?對于傳統(tǒng)的光柵，由于其基板表面不能提供足夠的錨定力而使液晶和單體的擴(kuò)散不相匹配，導(dǎo)相分離不徹底，形成光柵中液晶微滴的大小非常不均勻，致使其驅(qū)動電壓高、衍射效率低、散射損失大;當(dāng)基板內(nèi)表面進(jìn)行摩擦取向處理之后，在一定的表面錨定強(qiáng)度下，液晶分子與單體分子之間達(dá)到了擴(kuò)散的匹配，這樣形成的液晶微滴尺寸大且均勻，同時也降低微滴之間的有序度差異，降低了光柵的散射損失，進(jìn)而改善了光柵的電光特性，衍射效率由無取向處理情況下的75.6%提高到了98.1%，驅(qū)動電壓也由9.2 V/μm降到了4.8 V/μm.對比不同的邊界條件，發(fā)現(xiàn)隨對著表面錨定強(qiáng)度的增大，光柵的衍射效率也隨著增加，但是當(dāng)表面錨定強(qiáng)度過大的時候，光柵的衍射特性反而會大幅下降.實(shí)驗(yàn)結(jié)果表明:只有對液晶盒基板內(nèi)表面進(jìn)行一定強(qiáng)度的反平行摩擦取向處理，形成的液晶/聚合物光柵才具有高衍射效率、低動電壓等良好的電光特性.

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41 235302 10

PACS:61.30.Pq，61.30.Gd，61.30.Hn

Effect of surface rubbing alignment on electro-optical properties of holographic polymer dispersed liquid-crystal gratings*

Li Wen-Cui1)2)Liu Yong-Gang1)Xuan Li1)
1)(State Key Laboratory of Applied Optics，Changchun Institute of Optics，F(xiàn)ine Mechanics and Physics，Chinese Academy of Sciences，Changchun 130033，China)2)(Graduate School of Chinese Academy of Sciences，Beijing 100039，China)(Received 3 February 2010;revised manuscript received 16 July 2010)

In order to obtain holographic polymer dispersed liquid crystal(HPDLC)grating with high diffraction efficiency and low threshold，the effect of parallel rubbing alignment on electro-optical properties of HPDLC grating is investigated.According to the theoretical analysis，the improvement of phase separation structure and the lower order difference of the liquid crystal droplets are essential for perfect electro-optical properties of the grating.The phase separation is significantly improved due to the diffusion match between monomers and liquid crystals in the case of parallel alignment treatment.So the diffraction capability is enhanced while the driven voltage is reduced obviously.Moreover，the order difference of liquid crystal droplets is reduced because of the uniform liquid crystal alignments and consequently the scattering loss is reduced greatly.Experimental results indicate that the diffraction efficiency of grating with rubbing alignment increases from 75.6%(traditional HPDLC grating)to 98.1%and the driving voltage is lowered from 9.2 V/μm to 4.8 V/μm.And also，only in the case of certain surface rubbing strength，the HPDLC with high diffraction efficiency and low threshold will be realized.

holographic polymer dispersed liquid crystal，diffraction efficiency，drive voltage

*國家自然科學(xué)基金(批準(zhǔn)號:60277033，50473040，19974046，59973020)和吉林省科委基金(批準(zhǔn)號:20020603)資助的課題.

E-mail:elf8650@yahoo.cn

*Project supported by the National Natural Science Foundation of China(Grrant Nos.60277033，50473040，19974046，59973020)，and by the Science Foundation of Jilin Province，China(Grrant No.20020603).

E-mail:elf8650@yahoo.cn