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    腔QED中大失諧哈密頓量的量子態(tài)演化的簡(jiǎn)單代數(shù)計(jì)算

    2011-01-03 07:02:18張文海
    關(guān)鍵詞:哈密頓量量子態(tài)光場(chǎng)

    張文海

    (淮南師范學(xué)院 物理與電子信息系,安徽 淮南 232001)

    腔QED中大失諧哈密頓量的量子態(tài)演化的簡(jiǎn)單代數(shù)計(jì)算

    張文海

    (淮南師范學(xué)院 物理與電子信息系,安徽 淮南 232001)

    對(duì)腔量子電動(dòng)力學(xué)(腔QED)中兩能級(jí)原子和光場(chǎng)相互作用時(shí),給出大失諧相互作用的哈密頓量的一種簡(jiǎn)單代數(shù)計(jì)算,這比常用的拉普拉斯變換或密度矩陣計(jì)算方法要簡(jiǎn)單。應(yīng)用腔QED大失諧相互作用的哈密頓量量子態(tài)演化,可以驗(yàn)證一些量子力學(xué)及量子信息的基本操作。

    量子光學(xué);腔量子電動(dòng)力學(xué);量子信息操作

    1 引言

    在量子光學(xué)中,兩能級(jí)原子與光場(chǎng)相互作用是最基本的研究課題。最早給出的是著名的Jaynes-Cummings模型[1],這在一些經(jīng)典的量子光學(xué)書(shū)籍[2-4]中作為基本教學(xué)研究?jī)?nèi)容。隨著量子信息科學(xué)的興起[5],腔量子電動(dòng)力學(xué)(腔QED)技術(shù)得到廣泛的重視,尤其是兩能級(jí)Rydberg原子與光場(chǎng)的相互作用機(jī)制[6],在量子信息研究中起著重要作用。在兩能級(jí)原子與模腔相互作用時(shí),一種簡(jiǎn)單和重要的模型是鄭士標(biāo)等提出的大失諧腔[7]。考慮N個(gè)兩能級(jí)原子與單模腔相互作用,如果當(dāng)腔場(chǎng)最初處在真空態(tài),大失諧腔中有效哈密頓量表示為[7,8]。其中, 是第 j個(gè)原子的激發(fā)態(tài)和基態(tài)),λ=g2/δ(g是單光子拉莫頻率)和是光場(chǎng)平均光子數(shù))。鄭士標(biāo)等利用大失諧哈密頓量提出的制備兩原子最大糾纏態(tài)的方案,已在實(shí)驗(yàn)上利用Rydberg原子實(shí)現(xiàn)兩原子最大糾纏態(tài)[9]。(1)式給出后,利用腔QED技術(shù)提出許多實(shí)現(xiàn)量子信息過(guò)程的實(shí)驗(yàn)方案[10-12]。

    對(duì)(1)式,求解原子態(tài)隨時(shí)間的演化是重要的。根據(jù)量子力學(xué)中量子態(tài)疊加原理,只要求解本征態(tài)的演化就可以了。然而,一般求解的方法是利用拉普拉斯變換,或者是密度矩陣方法,求解過(guò)程比較復(fù)雜。根據(jù)哈密頓量的特點(diǎn),可采用簡(jiǎn)單的代數(shù)方法求解本征態(tài)的演化。

    2 代數(shù)方法求解本征態(tài)的演化

    從(8)式中可以看出,本征態(tài)集 的量子態(tài) 和 的量子態(tài) 是符合(3)的解,本征態(tài)集 中量子態(tài) 和 的演化具有完全相同的性質(zhì)。(8)式給出了一個(gè)重要性質(zhì),哈密頓量(1)式可以使具有直積態(tài)的原子態(tài)演化到具有不同糾纏度的糾纏態(tài),這一事實(shí)已經(jīng)在實(shí)驗(yàn)上得到驗(yàn)證[9]。哈密頓量(1)式給出了可以驗(yàn)證的量子態(tài)非局域性,量子態(tài)非局域性是上個(gè)世紀(jì)末量子力學(xué)的一個(gè)重大發(fā)現(xiàn),徹底解決了愛(ài)因斯坦和波爾有關(guān)量子力學(xué)的觀測(cè)量是否為局域的哲學(xué)層面的爭(zhēng)論。

    對(duì)于多原子情況,上述方法同樣有效,一樣是求解簡(jiǎn)單的代數(shù)運(yùn)算。對(duì)于3個(gè)原子的一般量子態(tài)演化,可以設(shè)為

    并運(yùn)用上述代數(shù)方法求解,可以得到8個(gè)本征態(tài)演化,為

    3 結(jié)論

    本文給出腔QED系統(tǒng)中一個(gè)重要的哈密頓量——大失諧腔原子與光場(chǎng)相互作用——本征態(tài)演化的簡(jiǎn)單代數(shù)解法。這種解法是根據(jù)哈密頓量的特點(diǎn)而設(shè)計(jì)的。對(duì)于不同的哈密頓量,本文的解法可能會(huì)失效,但是卻提供了求解哈密頓量的一種方法。這對(duì)于原子與光場(chǎng)相互作用的教學(xué)研究,可能會(huì)具有一定的積極作用。

    [1]E.T.Jaynes,T.W.Cummings.Comparison of quantum and semiclassical radiation with application to the beam maser theorie[J].Proc IEEE,1963,(51):89-109

    [2]D.F.Walls,G.J.Milburm.Quantum Optics[M].Springer-Verlag Berlin Heideberg,1994

    [3]M.Orszag.Quantum OpticsIncluding Noise Reduction, Trapped Ions, Quantum Trajectories,and Decoherence [M].Springer-Verlag Berlin Heideberg,2000

    [4]M.O.Scully M.S.Zubairy.Quantum Optics[M].Cambidge University Press,1997

    [5]C.H.Bennett, D.P.DiVincenzo.Quantum information and computation[J].Nature(London),2000,(404):247-255

    [6]M.Saffman,T.G.Walker,K.Mlmer.Quantum information with Rydberg atoms [J].Rev.Mod.Phys, 2010,(82): 2313-2363

    [7]S.B.Zheng,G.C.Guo.Efficient Scheme for Two-Atom Entanglementand Quantum Information Processing in Cavity QED [J].Phys.Rev.Lett.2000,(85):2392-2395

    [8]S.B.Zheng.One-Step Synthesis of Multiatom Greenberger-Horne-Zeilinger States[J].Phys.Rev.Lett,2001,(87): 230404

    [9]S.Osnaghi,P.Bertet, et.,al.Coherent Control of an Atomic Collision in a Cavity[J].Phys.Rev.Lett,2001,(87):037902

    [10]XuBo Zou,K.Pahlke, W.Mathis.Scheme for the implementation of a universal quantum cloning machine via cavity-assisted atomic collisions in cavity QED[J].Phys.Rev.A,2003,(67):024304[

    11]L.Ye,G.C.Guo.Scheme for implementing quantum dense coding in cavity QED[J].Phys.Rev.A,2005,(71):034304

    [12]W.H.Zhang,L.Ye.Cavity-QED scheme to implementtheoptimalsymmetric approximate quantum telecloning[J].Phys.Lett.A,2006,(354):344-352

    O431.2

    A

    1009-9530(2011)03-0014-03

    2011-03-08

    國(guó)家自然科學(xué)基金項(xiàng)目(10704001);安徽省級(jí)高等學(xué)校自然科學(xué)研究項(xiàng)目(KJ2010B204);淮南師范學(xué)院博士研究啟動(dòng)資金資助項(xiàng)目

    張文海(1968-),男,安徽淮南人,淮南師范學(xué)院物理與電子信息系講師,博士,主要從事量子光學(xué)和量子信息等方面的基礎(chǔ)研究。

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