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    基于Fluent對超聲波驅(qū)動下聲致毛細(xì)效應(yīng)的研究

    2022-10-30 01:42:50叢玉琪
    中阿科技論壇(中英文) 2022年10期
    關(guān)鍵詞:毛細(xì)管空化毛細(xì)

    叢玉琪

    (華東理工大學(xué)信息科學(xué)與工程學(xué)院,上海 200237)

    超聲波驅(qū)動下的聲致毛細(xì)效應(yīng),即在超聲波作用下,毛細(xì)管中液體上升高度增加的現(xiàn)象,一直是研究者關(guān)注的焦點,并由此延出了多種應(yīng)用。已有研究表明,空化效應(yīng)在聲致毛細(xì)效應(yīng)的產(chǎn)生過程中起著至關(guān)重要的作用。由于置于超聲波場中的液體會因被壓縮而產(chǎn)生空化氣泡簇,當(dāng)空化氣泡簇破碎時會產(chǎn)生壓力脈沖,導(dǎo)致定向沖流,對毛細(xì)管端面施以力的作用,從而引起聲致毛細(xì)效應(yīng)[1]。根據(jù)現(xiàn)有文獻(xiàn),長谷川等(2008)只在實驗中研究了間隙(毛細(xì)管管口距超聲波聲源處的距離)大于100 μm的聲致毛細(xì)效應(yīng),認(rèn)為液體上升高度隨著毛細(xì)管管徑的增加而降低,沒有發(fā)現(xiàn)峰值,也沒有進(jìn)行數(shù)值模擬[2];和田有司等(2016)只模擬了超聲波泵,由于數(shù)據(jù)步長較大,得出的結(jié)論是間隙越大,液體上升高度越大,沒有發(fā)現(xiàn)峰值[3],同時沒有與實驗進(jìn)行對比,建立的模型過于復(fù)雜,消耗過多的計算資源和時間,不適于日常應(yīng)用與推廣;孫冰(2008)、楊日福等(2018)、劉為(2020)均利用計算流體力學(xué)仿真技術(shù)在超聲波空化效應(yīng)方面進(jìn)行了數(shù)值模擬[4-6],但未對聲致毛細(xì)效應(yīng)進(jìn)行研究。目前還沒有以模擬為主,實驗為輔,從模擬和實驗兩方面開展毛細(xì)管中液體上升性能研究的文獻(xiàn)。

    改變毛細(xì)管管口距超聲波聲源處的間隙、毛細(xì)管管徑、超聲波頻率、液體性質(zhì),空化效應(yīng)的強(qiáng)度會發(fā)生改變,毛細(xì)管中液體的上升高度也隨之改變??梢灶A(yù)期,超聲波對毛細(xì)管中液體的提升效果與毛細(xì)管管徑、毛細(xì)管管口距超聲波聲源處的間隙大小和液體性質(zhì)等有關(guān)。

    本文基于前人研究,通過理論分析,利用Fluent軟件對聲致毛細(xì)效應(yīng)展開更為全面細(xì)致的研究,對間隙在0~1 000 μm范圍內(nèi),模擬得到不同管徑的毛細(xì)管、不同頻率、不同液體性質(zhì)的條件下毛細(xì)管中液體的(0.2 s)內(nèi)液面上升的高度,并換算成每分鐘的流量,由此探究其對聲致毛細(xì)效應(yīng)的影響,以得到最優(yōu)化的超聲波作用下毛細(xì)管中液體上升性能,進(jìn)而結(jié)合實驗進(jìn)行對比驗證,并提出可能的現(xiàn)實應(yīng)用。

    1 仿真模型及方案

    為了進(jìn)一步研究超聲空化效應(yīng)導(dǎo)致的聲致毛細(xì)效應(yīng),優(yōu)化液體上升性能,根據(jù)李久會等(2001)的模型[7]設(shè)計了模擬超聲波驅(qū)動下聲致毛細(xì)效應(yīng)裝置(見圖1)。

    圖1 模擬超聲波驅(qū)動下聲致毛細(xì)效應(yīng)裝置CAD圖.

    模擬超聲波驅(qū)動下聲致毛細(xì)效應(yīng)裝置包括150 cm長的毛細(xì)管、30 cm×40 cm的不銹鋼水槽、超聲波換能器、導(dǎo)線、THD-T1超聲波發(fā)生器。以25 kHz頻率的超聲波發(fā)生器為源,使用對應(yīng)的25 kHz超聲波換能器,采用內(nèi)徑1 mm、外徑3 mm的毛細(xì)管,模擬液體種類為純水,后續(xù)根據(jù)模擬的要求會改變液體黏度系數(shù),作為改變液體的種類的實質(zhì)。

    利用Fluent軟件,以毛細(xì)管管口距超聲波聲源處的間隙(下文統(tǒng)稱“間隙”)為自變量,分別改變超聲波頻率、毛細(xì)管內(nèi)徑,模擬在超聲波作用下超聲波聲源處及毛細(xì)管內(nèi)部液體的運動狀態(tài),得到毛細(xì)管中液體流量指標(biāo),來探究聲致毛細(xì)效應(yīng)的最佳性能。

    2 VOF理論分析

    依據(jù)Fluent軟件中的VOF多相流模型,考慮由不可壓縮流體構(gòu)成的流動體系,動量控制的Navier-Stokes方程可以寫為

    3 模擬過程及結(jié)果分析

    3.1 幾何模型及網(wǎng)格劃分

    為了節(jié)省計算成本,在保證計算精度的基礎(chǔ)上采用二維模型,如圖2所示。在CAD軟件中建立的模型寬為40 cm,其中毛細(xì)管高150 cm。

    圖2 實驗裝置二維模型示意圖

    容器水槽的頂部及毛細(xì)管管口設(shè)置為壓力出口,底部設(shè)置為普通壁面。查閱資料以及研究超聲波的特性,采用動網(wǎng)格模型(Dynamic Mesh)的方法編寫自定義UDF函數(shù)文件,引入Fluent提供的宏DEFINE_CG_MOTION,根據(jù)聲波特點,以正弦式(考慮毛細(xì)管中的聲場方程,將豎直方向取為x軸,由于聲場滿足波動方程,可將平面波表示為,在實際使用時本文均采用實部部分,即可用正余弦函數(shù)描述)運動模擬高頻超聲波在水槽底部的運動以及空化效應(yīng)對液面高度的影響。網(wǎng)格再生方法采用彈性光順Smoothing,使網(wǎng)格質(zhì)量提高,根據(jù)實驗的情況選擇合適的網(wǎng)格大小、數(shù)量,過大、過小都會影響到計算,同時調(diào)整控制參數(shù)。網(wǎng)格數(shù)量超過46萬,使網(wǎng)格質(zhì)量高于0.98,考慮到計算資源、時間成本等問題,未選擇過密的網(wǎng)格數(shù)量,現(xiàn)今網(wǎng)格數(shù)量、質(zhì)量已能滿足計算準(zhǔn)確性的要求。

    3.2 邊界條件及求解

    在Fluent中選擇瞬態(tài),加入重力Y方向的加速度。本實驗中涉及氣相和液相相互作用,目前用于研究多相流的方法有歐拉-歐拉方法和歐拉-拉格朗日方法。在Fluent中一共有三種歐拉-歐拉多相流模型,即VOF(Volume of Fluid)模型、混合物(Mixture)模型和歐拉(Eulerian)模型,本模擬實驗結(jié)合空化問題的特點以及本實驗裝置的結(jié)構(gòu),同時關(guān)注了液面的變化情況,選用VOF(Volume of Fluid)模型。邊界條件與mesh網(wǎng)格劃分的設(shè)置相吻合。采用動態(tài)層的方法,激活動網(wǎng)格,引入編寫的C程序文件。動量設(shè)置采用Second Order Upwind方法。求解方法選用雙精度算法,設(shè)置迭代步長2 000。觀察到隨著迭代時間的增加,模擬得到的毛細(xì)管液面沿水平方向各點的高度均趨于平穩(wěn),且相差不大。計算得到毛細(xì)管液面沿水平方向各點的高度數(shù)值圖(見圖3)。

    圖3 毛細(xì)管液面沿水平方向各點的高度數(shù)值圖

    3.3 結(jié)果分析

    由于模型的高寬比過大,給計算帶來了很大的難度,在充分考慮計算資源、實驗?zāi)M的目的之后,將原來求解液面在毛細(xì)管中上升的最高高度,轉(zhuǎn)變?yōu)榍蠼庀嗤瑢嶒灂r間(0.2 s)內(nèi)液面上升的高度,并換算成每分鐘的流量。

    3.3.1 改變間隙對聲致毛細(xì)效應(yīng)的影響

    第一組模擬實驗設(shè)置毛細(xì)管內(nèi)徑為1 mm,改變毛細(xì)管管口距超聲波聲源處的間隙為0 μm、10 μm、20 μm、30 μm、40 μm、50 μm、60 μm、70 μm、80 μm、90 μm、100 μm、200 μm、300 μm、400 μm、500 μm、600 μm、700 μm、800 μm、900 μm、1 000 μm,得出流量結(jié)果,算出平均值并保存。如圖4所示,將不同間隙下模擬得到的流量數(shù)值擬合成一條連續(xù)的曲線,可以明顯看到,內(nèi)徑為1 mm毛細(xì)管的流量在50 μm處取得極大值,之后隨著間隙增大流量逐漸減少,在間隙大于200 μm之后趨近穩(wěn)定。

    圖4 間隙-流量關(guān)系及其擬合曲線

    3.3.2 毛細(xì)管管徑對聲致毛細(xì)效應(yīng)的影響

    第二組和第三組分別設(shè)置毛細(xì)管內(nèi)徑為0.8 mm、0.6 mm,僅為了觀察趨勢,簡化取600 μm以內(nèi)的間隙點,得到結(jié)果算出平均值并保存。將三組結(jié)果匯總到一張圖中(見圖5),可以明顯看到除了與上文一致的毛細(xì)管流量隨間隙變化趨勢,同時在全間隙范圍內(nèi),內(nèi)徑0.8 mm毛細(xì)管的每分鐘流量均大于內(nèi)徑為0.6 mm和1.0 mm的兩種毛細(xì)管,內(nèi)徑為0.6 mm毛細(xì)管的每分鐘流量為三種毛細(xì)管中最小的。

    圖5 不同管徑下流量-間隙關(guān)系及其擬合曲線

    3.3.3 超聲波頻率對聲致毛細(xì)效應(yīng)的影響

    控制毛細(xì)管管徑(內(nèi)徑1 mm)不變,改變C程序文件中正弦式的幅度,分別模擬計算20 kHz、25 kHz、28 kHz三種超聲波頻率作用下流量的大小,得到結(jié)果并保存。將三組結(jié)果匯總到一張圖上,并將不同間隙下測得的流量擬合成一條連續(xù)的曲線,如圖6所示,可得到除上文中的規(guī)律之外,超聲波頻率與液體上升高度呈正相關(guān),聲致毛細(xì)效應(yīng)效果隨超聲波頻率增大逐漸增強(qiáng)。

    圖6 不同頻率下液體上升高度-間隙關(guān)系及其擬合曲線

    3.3.4 液體性質(zhì)對聲致毛細(xì)效應(yīng)的影響

    通過改變液體表面張力系數(shù),來探究液體性質(zhì)對聲致毛細(xì)效應(yīng)的影響。在Fluent軟件參數(shù)設(shè)置界面增大黏度系數(shù),模擬得到在內(nèi)徑1 mm、外徑3 mm的毛細(xì)管內(nèi),間隙為50 μm時,25 kHz超聲波驅(qū)動頻率下的流量。實驗結(jié)果為隨著黏度系數(shù)增大,混合液的表面張力系數(shù)減小,隨著液體表面張力的降低,氣泡的能量和破裂速率降低,由空化產(chǎn)生的累積射流的能量和速度降低,這些射流在毛細(xì)管管口控制超聲波對液體的作用,使得毛細(xì)管管口的壓力減小,流量也隨之降低。理論和模擬結(jié)果相印證。

    4 試驗輔助驗證及應(yīng)用

    4.1 試驗過程及結(jié)果

    根據(jù)在Fluent軟件中建立的模型,現(xiàn)場搭建的試驗裝置繪制的CAD圖(見圖7)。測量液體上升高度的試驗裝置包括WSM-200邁克爾遜干涉儀、干涉儀支架、實驗臺、水箱、超聲波換能器、導(dǎo)線、超聲波傳感器、超聲波發(fā)生器。毛細(xì)管穿過工作臺上的3.5 mm孔洞,孔洞起到固定作用,以減弱毛細(xì)管晃動。用軟管導(dǎo)出液體至量筒中以測定流量。為了實現(xiàn)10 μm級的調(diào)距,僅利用干涉儀的機(jī)械裝置結(jié)構(gòu),采用熱熔膠將毛細(xì)管固定到干涉儀的導(dǎo)軌上,通過調(diào)節(jié)其粗調(diào)及微調(diào)手輪,即可實現(xiàn)10 μm級步長的間隙變化。

    圖7 流量測量試驗裝置CAD圖

    調(diào)節(jié)干涉儀微調(diào)手輪使毛細(xì)管觸底,待流出的液滴穩(wěn)定后開始記錄數(shù)據(jù)。分別記錄間隙為0 μm、10 μm、20 μm、30 μm、40 μm、50 μm、60 μm、70 μm、80 μm、90 μm、100 μm、200 μm、300 μm、400 μm、500 μm、600 μm、700 μm、800 μm、900 μm、1000 μm時 每分鐘的流量,同一間隙下記錄6組數(shù)據(jù),求平均值后得到結(jié)果。

    在頻率為25 kHz,毛細(xì)管內(nèi)徑1 mm、外徑3 mm的情況下改變間隙,將不同間隙下測得的流量擬合成一條連續(xù)的曲線,如圖8所示。發(fā)現(xiàn)間隙在50 μm左右流量出現(xiàn)明顯峰值,之后隨著間隙增大,流量逐漸減少,在間隙大于200 μm之后趨于穩(wěn)定。

    圖8 試驗中間隙-流量關(guān)系及其擬合曲線

    可以從圖8明顯看到頻率為25 kHz,毛細(xì)管內(nèi)徑1 mm、外徑3 mm條件下試驗結(jié)果的變化趨勢與模擬仿真結(jié)果相互印證,再改變超聲波的頻率、毛細(xì)管管徑和液體表面張力系數(shù),流量變化趨勢與Fluent軟件中模擬的趨勢大致相同。

    4.2 可能的應(yīng)用

    超聲波驅(qū)動下的聲致毛細(xì)效應(yīng)可作為空化效應(yīng)的外在表征形式,而超聲空化效應(yīng)可應(yīng)用于清洗各種工業(yè)設(shè)備,例如光學(xué)防抖模組CASE部品[8],提高CASE的清洗效果和效率,降低不合格率、勞動強(qiáng)度,同時也能夠提升這一清洗工程的作業(yè)安全性,減少對設(shè)備表面的擦傷;清洗手術(shù)器械,應(yīng)用于消毒供應(yīng)產(chǎn)業(yè),可有效提高器械清洗的合格率,減少器械上生物膜細(xì)菌數(shù)[9];應(yīng)用于太陽能多晶硅片清洗,具有操作便捷、清洗效果顯著、清洗時間短暫、成本相對偏低、節(jié)能環(huán)保的優(yōu)點。

    5 結(jié)語

    現(xiàn)有文獻(xiàn)沒有詳細(xì)測量100 μm以內(nèi)的間隙,也沒有發(fā)現(xiàn)毛細(xì)管中液體上升高度的峰值,缺乏模擬和實驗的相互印證。本文運用Fluent軟件,通過控制變量研究超聲波驅(qū)動下的聲致毛細(xì)效應(yīng),發(fā)現(xiàn)當(dāng)間隙為50 μm時,液體上升高度和流速有明顯的峰值,200 μm后緩慢下降。變換毛細(xì)管內(nèi)徑(0.6 mm,0.8 mm,1.0 mm),在發(fā)現(xiàn)以上規(guī)律的基礎(chǔ)上,內(nèi)徑0.8 mm毛細(xì)管的流量最大。在超聲波一定頻率范圍(20 kHz,25 kHz,28 kHz)內(nèi),頻率越高,聲致毛細(xì)效應(yīng)越明顯。通過將干涉儀垂直放置,利用其自身的機(jī)械結(jié)構(gòu)縮小步長的方法屬于創(chuàng)新實驗方法,得到了和模擬相吻合的超聲波驅(qū)動下聲致毛細(xì)效應(yīng)的變化規(guī)律。

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