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    非線性對(duì)流反應(yīng)擴(kuò)散方程爆破解的B方法

    2022-07-29 02:48:56李智杰
    關(guān)鍵詞:方法

    李智杰,王 妍

    (西安建筑科技大學(xué) 理學(xué)院,陜西 西安 710055)

    0 引 言

    考慮如下完全非線性反應(yīng)擴(kuò)散方程的爆破問(wèn)題,其中α,ε,λ >0 ,p>m≥1,L為正常數(shù),初值u0(x)滿(mǎn)足

    完全非線性系統(tǒng)作為一種重要的物理模型,常用于描述復(fù)雜介質(zhì)的流動(dòng)問(wèn)題,如超變形核、液滴裂變以及慣性聚變等[1]。1950 年,Zeldovich 和Kompaneets 提出了一種非線性多孔介質(zhì)方程ut=α(um)xx,用于描述絕熱氣體在多孔介質(zhì)中的流動(dòng)過(guò)程。例如,當(dāng)m=2 時(shí),對(duì)應(yīng)水文學(xué)中的Boussinesq方程的無(wú)量綱重構(gòu)[2]。此后,含有源項(xiàng)λup及對(duì)流項(xiàng)ε(un)x的多孔介質(zhì)方程相繼被提出。例如,液滴模型中的B(n,n)方程即為后者在n=m時(shí)的特殊形式[3-4],而當(dāng)n≠m時(shí),則通常表示泡沫排水方程[5]或斜板上薄黏性液體運(yùn)動(dòng)的過(guò)程[6]等。

    此后,由于研究實(shí)際物理模型的需要,一類(lèi)能夠描述復(fù)雜多孔介質(zhì)間作用系統(tǒng)的方程

    開(kāi)始被關(guān)注[7-8]。該方程(2)的各個(gè)參數(shù)α、ε、λ、m、n以及p在不同組合下,可以涵蓋大量非線性拋物問(wèn)題相關(guān)的數(shù)學(xué)模型,并且該方程的一些退化形式已有大量研究[9-14]。此外,由于當(dāng)p<m時(shí)方程(2)已被證明其所有解都一致有界[15],因此,目前的研究大都集中于p>m的情形。

    處理非線性奇異問(wèn)題的數(shù)值方法有局部加密、多步格式[16]、自適應(yīng)移動(dòng)網(wǎng)格[17]等。由于爆破點(diǎn)附近解趨于無(wú)窮大,一些傳統(tǒng)的數(shù)值方法不能精確地模擬爆破點(diǎn)附近解的漸近行為,因而估計(jì)的爆破時(shí)間會(huì)偏離真正的爆破時(shí)間,尤其是考慮到問(wèn)題(1)中還存在對(duì)流項(xiàng)對(duì)解產(chǎn)生的復(fù)雜影響[18]。因此,需要一種能夠精確模擬爆破點(diǎn)附近解的漸近行為,同時(shí)能降低運(yùn)算復(fù)雜度的數(shù)值方法。B方法作為一種兼顧以上需求的時(shí)間半離散數(shù)值方法,其構(gòu)造思想由LE ROUX 于1992 年首先提出。在實(shí)際問(wèn)題中,許多爆破模型通常由一個(gè)非線性源項(xiàng)和一個(gè)擴(kuò)散項(xiàng)2部分組成,而且非線性項(xiàng)是造成爆破的主要原因,擴(kuò)散項(xiàng)只是延遲了爆破發(fā)生的時(shí)間。前者對(duì)解的擾動(dòng)較后者占優(yōu),且越臨近爆破發(fā)生時(shí)越明顯。因此,為使數(shù)值解能夠在追蹤爆破時(shí)間時(shí)具有更高的精度,LE ROUX 等首先將方程變?yōu)闆](méi)有空間算子的演化方程的形式,即僅考慮對(duì)爆破過(guò)程起重要作用的非線性常微分方程,并求出該方程的精確解。之后,再對(duì)這一非線性常微分方程進(jìn)行離散并將空間算子回填,最終得到一種能夠保持解的幾何結(jié)構(gòu)的數(shù)值方法。考慮到該方法對(duì)爆破解具有極好的逼近特性,故以爆破(blow-up)的英文首字母命名,稱(chēng)作B方法。

    LE ROUX等于1994年完善了B方法的相關(guān)理論之后,利用B方法在1998年和1999年研究等離子體物理學(xué)中一類(lèi)帶有高階源項(xiàng)的非線性擴(kuò)散方程的爆破問(wèn)題[19,20],給出了解在有限時(shí)間內(nèi)爆破的理論依據(jù),證明了數(shù)值解的漸近性與收斂性,并于2000 年驗(yàn)證了B 方法在該方程高維情況下的適用性[21]。2009 年,LE ROUX 又利用B 方法研究方程組解的漸近行為[22],得到了爆破時(shí)間的估計(jì)以及數(shù)值爆破解的收斂性。2015年,BECK等進(jìn)一步發(fā)展了LE ROUX 的理論,使用B 方法研究擬線性拋物方程(組)及半線性波動(dòng)方程的爆破問(wèn)題[23]。2018年,霍冠澤等將B方法用在處理一類(lèi)拋物方程的猝滅問(wèn)題上[24],證明了數(shù)值解的存在性并通過(guò)算例驗(yàn)證了B 方法在求解方程猝滅解時(shí)的有效性。2020年,霍冠澤等又使用B 方法研究了一類(lèi)四階拋物方程的爆破問(wèn)題[25],展示B 方法在處理該類(lèi)問(wèn)題時(shí)的優(yōu)勢(shì)。

    由此可見(jiàn),利用B 方法研究微分方程的奇異問(wèn)題,尤其是爆破問(wèn)題時(shí)確實(shí)能夠得到非常好的效果。不過(guò),以上問(wèn)題都圍繞只包含拉普拉斯算子及非線性反應(yīng)項(xiàng)的方程(組)展開(kāi),對(duì)含有對(duì)流項(xiàng)的問(wèn)題研究較少;而且含有對(duì)流項(xiàng)的方程沒(méi)有變分結(jié)構(gòu),故之前文獻(xiàn)所使用的能量泛函方法也將不再適用。本文通過(guò)構(gòu)造輔助函數(shù)方法證明問(wèn)題(1)的解在有限時(shí)間內(nèi)爆破理論,即通過(guò)對(duì)應(yīng)橢圓方程的特征函數(shù)定義新的檢驗(yàn)函數(shù),并證明其滿(mǎn)足一個(gè)常微分方程不等式。本文中還給出了問(wèn)題(1)B方法數(shù)值格式的具體構(gòu)造過(guò)程及其收斂性、數(shù)值解存在性的證明和爆破時(shí)間估計(jì)。通過(guò)數(shù)值算例驗(yàn)證相關(guān)結(jié)果的正確性,并將B 方法與3 種傳統(tǒng)數(shù)值格式在不同區(qū)間長(zhǎng)度下的模擬結(jié)果相比較,展示了B方法在處理相關(guān)問(wèn)題時(shí)的優(yōu)勢(shì)。同時(shí),算例也刻畫(huà)了對(duì)流項(xiàng)及對(duì)流系數(shù)對(duì)于數(shù)值解爆破過(guò)程的影響。

    1 方程解的漸近行為

    首先給出問(wèn)題(1)的解能夠發(fā)生爆破的充分條件。在區(qū)域[-L,L]引入Laplace 算子的線性特征值問(wèn)題

    成立,并由此可知問(wèn)題(1)的解會(huì)在有限時(shí)間內(nèi)爆破。

    2 B方法數(shù)值格式及其數(shù)值解性質(zhì)

    定理2[27]若帶有Dirichlet邊值條件的橢圓問(wèn)題Lv=f(x,v,?v)滿(mǎn)足:

    (i)非線性項(xiàng)f(x,v,?v)關(guān)于?v至多是二次增長(zhǎng)的,即存在函數(shù)h(x,v)關(guān)于x∈[-L,L]可測(cè),關(guān)于v連續(xù),以及函數(shù)H(x,v,vx)關(guān)于其自變量均連續(xù),使得f能夠被表示為

    3 構(gòu)造全離散數(shù)值格式

    由于隱格式(7)的全離散格式難以直接計(jì)算,因此需要尋找它的一個(gè)逼近序列,并證明在第n層給定迭代首項(xiàng)的情況下,該序列能夠經(jīng)過(guò)有限次迭代之后收斂到第n+1層。根據(jù)文獻(xiàn)[28]的結(jié)論,若

    4)生成采樣坐標(biāo)對(duì),繪制函數(shù)圖像。

    利用B方法及有限差分方法構(gòu)造了全離散數(shù)值格式。值得注意的是,在選取空間差分方式時(shí)有多種選擇,此處選擇有限差分方法,是由于其所對(duì)應(yīng)的迭代矩陣相對(duì)簡(jiǎn)潔,在利用計(jì)算機(jī)進(jìn)行數(shù)值模擬時(shí)可以大幅縮減計(jì)算時(shí)間。另外,可以根據(jù)不同的需求對(duì)空間離散方法進(jìn)行調(diào)整,以滿(mǎn)足不同類(lèi)型的實(shí)際模型。

    4 算例

    以一維非線性對(duì)流反應(yīng)擴(kuò)散方程為例,采用所構(gòu)造的格式進(jìn)行模擬,并與3 種傳統(tǒng)數(shù)值格式的計(jì)算結(jié)果比較,驗(yàn)證本文數(shù)值格式在處理爆破問(wèn)題時(shí)的精確性及可靠性。

    固 定 參 數(shù)α=0.1 ,ε=0.3 ,λ=2 ,m=3 ,p=6,討論隨著區(qū)域范圍的變化,4種格式相應(yīng)的數(shù)值模擬情況。令u(x,t)為待求未知量,得到方程及其初邊值條件如下:

    如前所述,隨著時(shí)間推移,方程(17)的解將在有限時(shí)間內(nèi)出現(xiàn)爆破現(xiàn)象。選擇了4 種數(shù)值格式模擬問(wèn)題(17)解的爆破過(guò)程,分別為B 方法、切比雪夫譜方法、有限差分法及4-5 階龍格庫(kù)塔法??臻g步長(zhǎng)統(tǒng)一取作Δx=0.01,并選取T=0.23 作為數(shù)值爆破時(shí)間進(jìn)行觀察。這樣既能夠保證刻畫(huà)解在t時(shí)刻附近爆破現(xiàn)象,又不會(huì)因?yàn)檫^(guò)于靠近實(shí)際爆破時(shí)間而使得模擬失真。首先以L=1/2 為例,展示爆破發(fā)生前,4 種格式數(shù)值解隨時(shí)間變化的過(guò)程。其中有限差分法對(duì)應(yīng)數(shù)值解的爆破現(xiàn)象發(fā)生過(guò)早,此時(shí)將爆破時(shí)間取為T(mén)=4×10-4,即解出現(xiàn)奇性的前一刻。給定參數(shù)下不同算法的模擬結(jié)果如圖1所示。

    圖1 給定參數(shù)下不同算法的模擬結(jié)果Fig.1 Simulation results of different algorithms under given parameters

    從圖1 可以看到:在臨近爆破點(diǎn)時(shí),B 方法依舊能夠保持解的光滑性,而切比雪夫譜方法對(duì)應(yīng)解則產(chǎn)生較大的震蕩;有限差分法在T時(shí)刻之后產(chǎn)生了奇性,以至于計(jì)算機(jī)在模擬時(shí)會(huì)由于部分結(jié)點(diǎn)震蕩過(guò)大而出現(xiàn)嚴(yán)重的網(wǎng)格間斷。4~5 階龍格庫(kù)塔法雖然能夠保證解的光滑性,但爆破過(guò)程中數(shù)值解出現(xiàn)的形變較為嚴(yán)重,爆破點(diǎn)位置也有較大偏差??梢?jiàn),B方法在模擬數(shù)值解爆破過(guò)程的精確度方面更具優(yōu)勢(shì)。

    對(duì)問(wèn)題所在區(qū)域進(jìn)行調(diào)整,分別取L=1/2 、π/4、π/2、2,并將4種算法在對(duì)應(yīng)爆破時(shí)刻數(shù)值解的形狀通過(guò)等比例壓縮至相同的坐標(biāo)區(qū)間,以便更為直觀的比較區(qū)間長(zhǎng)度的變化對(duì)各算法數(shù)值解帶來(lái)的影響,結(jié)果如圖2 所示。由圖2 可以看到:隨著區(qū)間長(zhǎng)度的增加,B方法的空間結(jié)點(diǎn)分布依舊均勻,曲線平滑,同時(shí)方程爆破點(diǎn)位置的偏移現(xiàn)象也刻畫(huà)的較為準(zhǔn)確;切比雪夫譜方法雖然獲得了與B 方法相近的爆破點(diǎn),但由于數(shù)值解本身的劇烈震蕩,且在爆破發(fā)生時(shí)數(shù)值解不恒為正,使得數(shù)值解與理論結(jié)果不符;有限差分法由于誤差較大,導(dǎo)致僅僅在非常短的時(shí)間之內(nèi),數(shù)值解便出現(xiàn)奇性且爆破位置偏差嚴(yán)重;4~5階龍格庫(kù)塔法數(shù)值解雖然光滑,但行波迎風(fēng)面結(jié)點(diǎn)分布不均,爆破位置同樣偏差較大,刻畫(huà)不準(zhǔn)確,并且這一現(xiàn)象隨著L的增大逐漸明顯。

    圖2 不同區(qū)間長(zhǎng)度下4種格式模擬結(jié)果Fig.2 Simulation results of four formats under different interval lengths

    以B 方法在L=1/2 ,T=0.2 時(shí)刻的模擬結(jié)果為例。圖3 展示了取不同的對(duì)流項(xiàng)系數(shù)時(shí),隨著ε增大,對(duì)流項(xiàng)所產(chǎn)生的阻尼效果越來(lái)越強(qiáng)的物理現(xiàn)象。當(dāng)ε逐漸變大,對(duì)流效果愈加明顯的同時(shí),同一時(shí)刻數(shù)值解的最大值也在相應(yīng)地減小??梢?jiàn),ε對(duì)該問(wèn)題解的影響與其物理意義保持一致。

    圖3 不同對(duì)流系數(shù)對(duì)數(shù)值解的影響Fig.3 The influence of different convection coefficients on numerical solution

    此外,B方法在利用計(jì)算機(jī)進(jìn)行模擬時(shí),相較于其他算法具有更高的性?xún)r(jià)比。表1 給出了上述4 種格式相應(yīng)程序的運(yùn)行情況。表1中:運(yùn)行時(shí)間為同一設(shè)備在相同狀態(tài)下,各程序運(yùn)行10次所用的平均時(shí)間;函數(shù)調(diào)用次數(shù)為包括主函數(shù)、子函數(shù)及嵌套函數(shù)等在內(nèi)的總調(diào)用次數(shù);網(wǎng)格密度為單位面積內(nèi)的平均網(wǎng)格數(shù)。實(shí)驗(yàn)設(shè)備為一臺(tái)搭載2.6 GHz Intel Core i7-10750H處理器,內(nèi)存為16 GiB的筆記本電腦。

    表1 各數(shù)值格式運(yùn)行情況Tab.1 Operating information in various formats

    通過(guò)表1可以看出:與B方法相比,切比雪夫譜方法雖然計(jì)算時(shí)間較短,但調(diào)用函數(shù)次數(shù)較多,網(wǎng)格密度大且產(chǎn)生震蕩現(xiàn)象,因此可以考慮用來(lái)確定爆破點(diǎn)的位置,但不適合模擬爆破問(wèn)題的數(shù)值結(jié)果。有限差分法雖然計(jì)算時(shí)間最短,函數(shù)調(diào)用次數(shù)較少且網(wǎng)格密度小,但結(jié)合圖1、2 來(lái)看,其精度最低,誤差最大;4~5階龍格庫(kù)塔法雖然未產(chǎn)生震蕩且網(wǎng)格密度適中,但函數(shù)總調(diào)用次數(shù)過(guò)多,程序遍歷時(shí)間過(guò)長(zhǎng),運(yùn)算效率低下;B 方法雖然計(jì)算時(shí)間略長(zhǎng),但函數(shù)總調(diào)用次數(shù)最少,即使在低性能計(jì)算機(jī)上運(yùn)行也能夠保證計(jì)算效率,因此更適用于模擬此類(lèi)含奇異解的非線性方程。

    5 結(jié) 語(yǔ)

    得益于B 方法對(duì)數(shù)值解奇異行為的控制,該方法在處理非線性對(duì)流擴(kuò)散方程的爆破問(wèn)題時(shí)有非常好的表現(xiàn),使得其能夠在較短時(shí)間內(nèi),準(zhǔn)確地模擬解的爆破行為。同時(shí),該方法用空間換時(shí)間,提升了對(duì)運(yùn)行內(nèi)存的利用率,是目前利用計(jì)算機(jī)模擬非線性微分方程爆破問(wèn)題有力的工具之一。但B方法作為一種時(shí)間上半離散格式,在構(gòu)造全離散格式的過(guò)程中,有時(shí)仍需要依賴(lài)誤差較大、精度較低的傳統(tǒng)差分方法離散空間算子,甚至在處理高維問(wèn)題時(shí)需要進(jìn)行較多的預(yù)處理工作。因此,以B 方法為基礎(chǔ)的數(shù)值格式在未來(lái)仍有諸多亟待解決的問(wèn)題,以及較大的提升空間。

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