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    DAG-OpenMC在聚變中子學分析中的應用研究

    2022-06-09 01:51:50仲港其陸玉東毛世峰葉民友
    核技術(shù) 2022年5期
    關(guān)鍵詞:模型

    仲港其 徐 坤 陸玉東 毛世峰 葉民友

    1(中國科學技術(shù)大學核科學技術(shù)學院 合肥 230026)

    2(中國科學院等離子體物理研究所 合肥 230031)

    聚變中子學分析對聚變堆的設計與建造、安全運行與維護具有重要意義。聚變中子學分析即應用中子學理論、輸運計算程序以及核數(shù)據(jù)庫研究中子與結(jié)構(gòu)材料的相互作用,聚變中子由等離子體區(qū)域向外部擴散的過程中會與包層、偏濾器、真空室、超導磁體等部件的材料發(fā)生作用,生成中子、光子和電子等粒子,進而引發(fā)嬗變、活化以及輻照損傷等問題。目前,中子學分析主要有兩種方法:確定論方法和概率論方法(蒙特卡羅方法)[1]。由于托卡馬克模型的復雜性,聚變中子學分析采用的主要模擬方法是蒙特卡羅方法與程序,其中應用最廣泛的是美國洛斯阿拉莫斯國家實驗室(Los Alamos National Laboratory,LANL)開發(fā)的三維蒙特卡羅程序MCNP(Monte Carlo N Particle Transport Code)[2],國內(nèi)外相關(guān)研究機構(gòu)也開展了其他三維蒙特卡羅程序的應用研究,如Serpent[3-4]、Tripoli[5]、Geant4[6]和OpenMC等。OpenMC是麻省理工學院于2011年開始開發(fā)的面向現(xiàn)代化計算機集群并行高效計算的開源蒙特卡羅粒子輸運軟件,采用高性能的并行算法,提高了并行擴展性,減少了進程通信時間,計算效率更為高效[7]。英 國 原 子 能 管 理 局(UK Atomic Energy Authority,UKAEA)、德國卡爾斯魯厄理工學院(Karlsruhe Institute of Technology,KIT)以及威斯康星大學麥迪遜分校等研究機構(gòu)不斷推進OpenMC在聚變中子學分析中的應用研究,包括三維CAD建模功能、減方差方法的應用以及基準測試等[8-9]。KIT的研究人員在OpenMC中添加了McDeLicious計算代碼,并且基于IFMIF-DONES裝置模型對比了OpenMC-McDeLicious與MCNP-McDeLicious計 算結(jié)果,獲得了良好的一致性結(jié)果[10]。由于聚變堆工程模型極其復雜,使用傳統(tǒng)的構(gòu)造實體幾何(Constructive Solid Geometry,CSG)方法建模十分繁瑣和耗時,目前主要有兩種方式解決該問題:CAD模型到CSG模型的轉(zhuǎn)換,典型的模型轉(zhuǎn)換程序包括CMGC[11]和McCAD[12]等;直接基于CAD模型進行粒子輸運模擬。DAGMC(Direct Accelerated Geometry Monte Carlo)是威斯康星大學麥迪遜分校開發(fā)的開源工具包,通過在蒙特卡羅軟件中插入核心幾何庫,實現(xiàn)了基于CAD模型的直接粒子輸運模擬[13],避免了通過構(gòu)造實體幾何方法建模。DAGMC已經(jīng)被集成到多個蒙特卡羅程序中,如DAG-MCNP、DAG-Geant4和DAG-OpenMC等。DAG-OpenMC繼承了DAGMC與OpenMC的優(yōu)點:基于CAD建模并直接在CAD模型上執(zhí)行粒子輸運模擬;高性能并行計算。這些優(yōu)點在復雜聚變工程中子學分析中具有極大優(yōu)勢,被認為是解決聚變中子學分析問題的潛在方法。威斯康辛大學的相關(guān)人員通過耦合DAG-OpenMC與PyNE R2S,對FNGITER停堆劑量率基準題展開測試,通過對比MCNP、DAG-OpenMC以及實驗結(jié)果證明了DAGOpenMC和PyNE R2S耦合可以有效計算聚變系統(tǒng)的停堆劑量率[14]。由于聚變裝置工程模型非常復雜,建模十分煩瑣和耗時,并且等離子體區(qū)域中子源的空間分布極其復雜,難以準確定義。針對上述問題,本文開展了OpenMC在聚變堆中子學工程分析中的應用研究,探究了OpenMC在復雜工程結(jié)構(gòu)條件下的聚變中子學分析中的準確性與適用性。

    中國聚變工程試驗堆(China Fusion Engineering Test Reactor,CFETR)是中國磁約束聚變能計劃的下一步試驗裝置,旨在為未來建造的示范堆提供參考[15]。本文首先基于CFETR一維柱殼中子學模型驗證了OpenMC與MCNP程序關(guān)于聚變中子學典型物理量計算結(jié)果的一致性,表明了OpenMC可以準確計算聚變中子學物理量。進一步探究了DAG-OpenMC基于CAD建立復雜聚變堆工程模型的功能;基于平衡等離子體密度和溫度分布計算得到等離子體中子輻射系數(shù)矩陣,根據(jù)該系數(shù)矩陣編寫C++源文件定義CFETR三維中子學分析模型的D-T中子源分布,解決了OpenMC自帶的源定義功能無法描述復雜的聚變中子源分布問題。將DAG-OpenMC應用于CFETR三維中子學模型,計算得到了中子壁負載分布、包層氚增殖率以及核熱沉積等。

    1 方法

    1.1 基于CAD建模

    DAGMC采用實體建模軟件Trelis作為前處理模塊,實現(xiàn)對CAD模型的預處理并轉(zhuǎn)化為面網(wǎng)格模型?;赥relis預處理模型的過程如圖1所示,首先利用建模軟件(如CATIA)創(chuàng)建托卡馬克的復雜CAD模型,然后利用SpaceClaim對CAD模型進行簡化,簡化后將模型導入Trelis進行預處理。DAGOpenMC在粒子輸運過程中執(zhí)行嚴格的模型檢查,即模型不允許出現(xiàn)幾何干涉,因此要在Trelis中進行檢測并修復模型。模型檢測通過后,對模型所有表面進行“壓印”(Imprint),確保面的準確定義。表面“壓印”成功后,合并模型并再次檢測模型,此時檢測幾何干涉和表面重疊。重復上述步驟直至Trelis對模型預處理成功,即模型不存在任何錯誤。

    圖1 DAGMC建模過程[16]Fig.1 Modeling process of DAGMC[16]

    模型預處理結(jié)束后,利用Svalinn提供的插件[17]在Trelis程序中為模型的幾何表面賦予邊界條件以及為幾何體賦予材料屬性,設定粒子輸運邊界限制粒子運動區(qū)域。在Trelis中處理好模型后,導出為dagmc.h5m文件作為OpenMC程序的幾何輸入。

    1.2 等離子體源

    托卡馬克裝置中復雜的等離子體物理,決定了中子源的復雜空間分布。MCNP采用Fortran source subroutine或者復雜sdef定義的格式,實現(xiàn)了復雜中子源的準確定義。而OpenMC提供的源定義功能較弱,在Fixed source運行模式下,僅支持定義點源、環(huán)形線源、球形源和立方體源。為了改善這一情況以及更精確的定義等離子體源,本文基于OpenMC的自定義源擴展接口,編寫C++源文件定義復雜的聚變中子源。源文件中包含一個自定義的源類和在該類中生成源中子的函數(shù),在該函數(shù)中定義源中子的空間分布、權(quán)重、方向和能量等信息,隨后編譯成動態(tài)鏈接庫,在OpenMC程序運行時抽樣源中子。

    2 基于CFETR一維柱殼模型的聚變中子學參數(shù)計算與對比

    在中子學分析中,常采用一維模型為裝置的尺寸設計提供指導和優(yōu)化。本節(jié)基于CFETR一維柱殼模型,選用MCNP5作為對比程序驗證OpenMC在聚變中子學分析中的計算準確性,其中,MCNP版本為5.1.60,OpenMC版本為12.1。對比計算中,采用的中子截面庫均為FENDL3.1d[18],該截面庫從ACE格式轉(zhuǎn)換為HDF5格式供OpenMC使用。OpenMC與MCNP模擬的粒子數(shù)量均為1×108個。CFETR功率為200 MW,其中聚變中子功率為160 MW,計算得出單位時間產(chǎn)生的中子數(shù)為7.11×1019。對比參數(shù)包括各部件中子通量與光子通量,包層中子能譜分布與光子能譜分布,核熱沉積以及包層氚增殖率等。

    2.1 CFETR一維柱殼模型

    CFETR一維柱殼模型是一個多層同心圓柱體,徑向上以多層圓柱殼結(jié)構(gòu)表示CFETR中平面處徑向各部件,以等離子體區(qū)域為界分為內(nèi)側(cè)和外側(cè)兩部分,上下平面設為反射面,中子學模型如圖2所示。高場側(cè)從等離子體區(qū)域至中心螺線管之間的結(jié)構(gòu)分別為:第一壁鎢鎧甲、第一壁、增殖包層、氦氣分配管組、屏蔽包層、真空室、冷屏、環(huán)向場線圈和中心螺線管;低場側(cè)從等離子體區(qū)域至中心螺線管之間的結(jié)構(gòu)分別為:第一壁鎢鎧甲、第一壁、增殖包層、氦氣分配管組、屏蔽包層、真空室、冷屏、環(huán)向場線圈、杜瓦和生物屏蔽墻。各部件使用均質(zhì)材料填充。各向同性的中子源均勻分布在等離子體區(qū)域內(nèi),能量分布遵從Gauss聚變譜分布,平均能量為14.079 1 MeV。

    圖2 CFETR一維中子學模型Fig.2 One dimensional neutronics model of CFETR

    2.2 結(jié)果對比與分析

    基于CFETR一維柱殼模型計算得到了在不同位置處的中子通量和光子通量(圖3)。OpenMC與MCNP計算的第一壁、包層、屏蔽層以及真空室等靠近等離子體區(qū)域的中子通量與光子通量偏差不超過0.1%,具備良好的一致性。表明即使OpenMC處理光子輸運時模擬的物理過程相較于MCNP存在部分不同,OpenMC的光子截面庫相比于MCNP額外包含Geant4 EMLOW數(shù)據(jù)庫中的Seltzer和Berger的軔致輻射截面、NIST ESTAR數(shù)據(jù)庫的平均激發(fā)能量以及Biggs等計算的康普頓截面數(shù)據(jù)[19],但對結(jié)果并無太大影響。冷屏之外離等離子體較遠的區(qū)域,中子通量與光子通量偏差較大,可達5%左右,但偏差基本不超過兩倍OpenMC的統(tǒng)計誤差(2σ),推測是通量統(tǒng)計誤差造成的。

    圖3 中子通量(a)和OpenMC/MCNP中子通量比率(b),光子通量(c)和OpenMC/MCNP光子通量比率(d)Fig.3 Neutron flux(a)and OpenMC/MCNP neutron flux ratio(b),photon flux(c)and OpenMC/MCNP photon flux ratio(d)

    聚變堆的核熱沉積是等離子體產(chǎn)生的中子能量沉積和光子能量沉積的總和。中子核熱沉積和光子核熱沉積如圖4所示,在不同位置處的OpenMC/MCNP核熱沉積比值呈現(xiàn)了與通量比值相似的情況,第一壁、包層、屏蔽層以及真空室等靠近等離子體的區(qū)域核熱沉積偏差基本不超過1%,冷屏之外離等離子體較遠的區(qū)域核熱沉積的偏差達5%~10%,但基本不超過兩倍OpenMC的統(tǒng)計誤差(2σ)。MCNP計算的總核熱為217.214 MW,其中中子總核熱為160.839 MW,光子總核熱為56.375 MW;OpenMC計算的總核熱為217.208 MW,其中中子總核熱為160.717 MW,光子總核熱為56.490 MW,OpenMC計算的中子總核熱相較于MCNP低0.076%,光子總核熱相較于MCNP則高0.204%,最終的總核熱相較于MCNP低0.002%??傮w來說,OpenMC與MCNP的計算結(jié)果一致。

    中子能譜和光子能譜分析選取低場側(cè)包層,能群劃分選擇Vitamin-j結(jié)構(gòu),該結(jié)構(gòu)中子能譜的統(tǒng)計范圍為10-7~20 MeV,共175個能量箱,光子能譜的統(tǒng)計范圍為10-2~20 MeV,共125個能量箱。計算得到了OpenMC與MCNP的中子能譜圖及光子能譜圖(圖5)。當中子能量大于10-5MeV時,OpenMC與MCNP計算出的中子通量偏差不超過1%。當中子能量低于10-5MeV時,OpenMC與MCNP的中子通量偏差變大,可達5%左右,但仍不超過兩倍的OpenMC統(tǒng)計誤差(2σ)。當光子能量位于10-2~10 MeV范圍內(nèi)時,OpenMC與MCNP計算出的光子通量偏差不超過1%。當光子能量高于10 MeV時,光子通量偏差變大,達5%左右,但基本不超過兩倍的OpenMC統(tǒng)計誤差(2σ)。

    氚增殖率(Tritium Breeding Ratio,TBR)是衡量聚變堆包層氚增殖能力的參數(shù),表示單位時間內(nèi)包層中產(chǎn)生的氚原子數(shù)與等離子體中產(chǎn)生的聚變中子數(shù)的比值[20]。在CFETR中,主要產(chǎn)氚核素為6Li,同時,7Li和9Be也可產(chǎn)生極少量的氚。使用OpenMC與MCNP分別計算了6Li、7Li和9Be核素的氚增殖率,結(jié)果如表1所示。對于這三種核素,OpenMC計算的氚增殖率略低于MCNP。OpenMC的總氚增殖率為1.147 7,相較于MCNP的1.152 1低0.38%??偟膩碚f,在計算氚增殖率時,OpenMC和MCNP的計算結(jié)果一致。

    表1 OpenMC與MCNP包層6Li、7Li和9Be的TBR對比Table 1 Comparison of TBR of6Li,7Li and9Be between OpenMC and MCNP

    總體來說,CFETR一維柱殼模型對比分析的結(jié)果表明OpenMC在中子學分析計算(包括通量、核熱、能譜及TBR等)方面與MCNP一致,因此,OpenMC可以應用于聚變中子學分析。

    3 面向CFETR工程模型的三維中子學分析應用

    CFETR工程結(jié)構(gòu)十分復雜,相較于一維柱殼模型,三維模型建模更加困難和繁雜,因此,減少建模工程的工作量尤為重要,而DAG-OpenMC的CAD幾何功能在處理聚變堆復雜模型時可以顯著提高建模效率,減少模型錯誤。聚變中子源對計算結(jié)果的可靠性具有直接影響,因此,在三維中子學分析中,使用符合實際情況的中子源來提高計算的準確性。

    3.1 CFETR建模及中子源

    CFETR第二階段的設計大半徑R=7.2 m,小半徑a=2.2 m。主機由16個扇段組成,每個扇段包括2個內(nèi)包層段和3個外包層段。典型的CFETR主機模型包括包層、真空室、偏濾器、冷屏、超導縱場線圈、中心螺線管和極向場線圈等部件。氦冷陶瓷增殖 包 層(Helium Cooled Ceramic Breeder blanket,HCCB)是CFETR的候選包層概念之一,該包層概念由核工業(yè)西南物理研究院提出,采用多模塊化設計方式,在極向上分布有11個包層模塊,內(nèi)包層有6塊(1#~6#),外包層有5塊(7#~11#)。HCCB包層選用6Li富集度為90%的Li4SiO4小球作為氚增殖劑,金屬Be小球作為中子倍增劑,Li4SiO4小球和Be小球以球床填充的方式交替分區(qū)布置在包層中[21]。HCCB包層單個扇段的布局和外側(cè)中平面處增殖包層模塊分別如圖6(a)和(b)所示??紤]到CFETR模型的對稱性,進行三維中子學分析時,在環(huán)向方向上選取11.25°的扇區(qū)作為分析模型,并采用反射邊界條件模擬360°全堆模型。圖7展示了CFETR HCCB包層的中子學計算模型。

    圖6 單個扇段包層模塊分布(a)和外側(cè)中平面包層模塊(b)Fig.6 Module distribution of single sector blanket(a)and outer mid-plane blanket module(b)

    圖7 CFETR中子學模型的縱向剖面(a)和內(nèi)、外側(cè)結(jié)構(gòu)的水平剖面(b)Fig.7 Vertical cross section(a)and horizontal cross section of the CFETR neutronics model(b)

    托卡馬克裝置發(fā)生D-T聚變反應產(chǎn)生的中子平均能量為14.079 1 MeV,遵從Gauss聚變譜分布??臻g分布大致呈D形,等離子體中心中子源密度最高,并向等離子體的邊緣逐漸減少?;谄胶獾入x子體密度和溫度分布計算得到CFETR等離子體中子輻射系數(shù)矩陣[22],根據(jù)該系數(shù)矩陣以及參考MCNP網(wǎng)格離散體源的定義方式,將中子源離散成多個各向同性的體源,每個體源權(quán)重不同,在同一體源內(nèi)源中子均勻抽樣?;贠penMC提供的源擴展接口,使用C++實現(xiàn)了二維(R-Z)各向同性的40×40網(wǎng)格離散體源來描述CFETR模型中D-T中子源的空間分布,并將結(jié)果與MCNP-sdef定義的中子源作對比,如圖8所示??梢园l(fā)現(xiàn),兩者定義的中子源在空間分布上具有極好的一致性(在等離子體邊緣區(qū)域,源概率低于10-8,抽樣統(tǒng)計誤差較大,導致兩者空間分布在此處存在偏差)。

    圖8 中子源空間分布(a)和OpenMC與MCNP的中子源空間分布概率比值(b)Fig.8 Spatial distribution of neutron sources(a)and Probability ratio of neutron source spatial distribution between OpenMC and MCNP(b)

    3.2 中子壁負載分布

    中子壁負載指的是托卡馬克裝置中D-T聚變反應生成的14.08 MeV的中子直接作用到第一壁表面的中子能量通量密度。包層中子第一壁總負載約為144.4 MW,占160 MW聚變中子功率的90.25%。圖9為各個包層模塊的中子壁負載分布,內(nèi)包層中子壁負載峰值出現(xiàn)在3#包層,達到0.156 6 MW?m-2,外包層中子壁負載峰值出現(xiàn)在9#包層上,達到0.227 1 MW?m-2,中 子 壁 負 載 的 平 均 值 為0.169 4 MW?m-2。

    圖9 中子壁負載分布Fig.9 Neutron wall load distribution

    3.3 包層氚增殖率

    計算得到了HCCB包層中各包層模塊在200 MW聚變功率下對氚增殖率的貢獻(圖10)。包層總TBR為1.141,其中外包層總TBR為0.798,內(nèi)包層總TBR為0.343。

    圖10 各包層模塊對TBR的貢獻Fig.10 Contribution of each blanket module to TBR

    3.4 核熱沉積

    聚變堆的核熱沉積由中子核熱沉積和光子核熱沉積組成,全局能量倍增因子是全堆核熱總功率與聚變中子功率的比值[23],是評估聚變堆核熱產(chǎn)出能力的重要參數(shù)之一。

    表2列出了CFETR各部件的核熱沉積和占比情況,全堆產(chǎn)生的核熱共計211.73 MW,全局能量倍增因子為1.32。其中包層系統(tǒng)產(chǎn)生的核熱達185.64 MW,占總核熱的主要部分(占比87.68%),偏濾器產(chǎn)生的核熱為24.98 MW,占比11.80%。

    表2 CFETR各部件核熱沉積Table 2 Nuclear heating of CFETR components

    4 結(jié)語

    開源代碼OpenMC為聚變中子學分析提供了一種選擇,該程序易于獲取和進行二次開發(fā)。本文基于CFETR一維柱殼模型對比分析了OpenMC與MCNP關(guān)于中子/光子通量、中子/光子核熱沉積、中子/光子能譜以及包層氚增殖率等聚變中子學參數(shù)的計算結(jié)果,結(jié)果顯示,OpenMC與MCNP在中子學分析計算方面具有良好的一致性,表明OpenMC可以應用于聚變中子學分析。

    在CFETR的三維中子學分析中,使用實體建模軟件Trelis對三維CFETR的CAD模型進行預處理,集成DAGMC實現(xiàn)OpenMC在該模型上直接進行粒子輸運模擬,實現(xiàn)了DAG-OpenMC中聚變堆的建模。基于計算得到的等離子體中子輻射系數(shù)矩陣,參考MCNP網(wǎng)格離散體源的定義方式,編寫C++源文件在OpenMC中實現(xiàn)了精確的D-T聚變中子源定義。因此,在聚變堆復雜工程結(jié)構(gòu)條件下,DAGOpenMC在建模及設置中子源方面均滿足要求。經(jīng)計算,CFETR中子壁負載峰值出現(xiàn)在中平面處,氦冷陶瓷增殖包層TBR為1.141。在聚變中子功率為160 MW時,產(chǎn)生的總核熱為211.73 MW,全局能量倍增因子為1.32,其中包層產(chǎn)生的總核熱為185.64 MW,占總核熱的87.68%。

    作者貢獻聲明仲港其:實施研究,采集數(shù)據(jù),分析/解釋數(shù)據(jù),起草文章;徐坤:指導,統(tǒng)計分析,技術(shù)及軟件支持,對文章的知識型內(nèi)容作批評性審閱;陸玉東:采集數(shù)據(jù);毛世峰:指導,支持性貢獻;葉民友:指導,對文章的知識型內(nèi)容作批評性審閱。

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