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    LaBr3(Ce)探測器探測效率影響因素研究

    2022-01-20 00:56:56陳志強陳晶晶舒雙寶余子樵張育中郎賢禮
    核技術(shù) 2022年1期
    關(guān)鍵詞:光子射線晶體

    陳志強,陳晶晶,舒雙寶,余子樵,張育中,郎賢禮

    (合肥工業(yè)大學(xué)儀器科學(xué)與光電工程學(xué)院合肥230009)

    LaBr3閃爍體探測器是21世紀(jì)初開發(fā)的高性能輻射探測器,由于其優(yōu)異的性能引起了研究者的廣泛關(guān)注。從LaBr3晶體的最初發(fā)現(xiàn)和科研人員的發(fā)展,其性能得到了顯著的提高,LaBr3閃爍體探測器已被廣泛應(yīng)用于許多領(lǐng)域[1]。已有研究報道,摻雜一定比例的金屬離子可以使LaBr3晶體具有更高的能量分辨率和更好的探測性能。其中摻雜一定比例的Ce3+晶體具有較高的能量分辨率和較好的衰減時間系數(shù)[2-3]。本文中的LaBr3(Ce)晶體是指含5%Ce3+的LaBr3晶體。

    表1為幾種常見的無機閃爍晶體探測器性能參數(shù)比較,對于LaBr3(Ce)晶體,由表1可以看出,與其他無機閃爍體材料相比,LaBr3(Ce)晶體在一些方面具有明顯優(yōu)勢。LaBr3(Ce)閃爍晶體的突出特性包括優(yōu)異的能量分辨率(約3%@662 keV γ射線)、高光產(chǎn)額(約63光子/keV)、衰減時間短(約20 ns)以及良好的線性響應(yīng)(在60~1 300 keV能量范圍小于7%)[4-7],當(dāng)性能要求較高時,LaBr3(Ce)通常廣泛用作NaI(TI)晶體的替代品[8]。但是這種晶體在空氣中容易潮解,難以生長和加工出大尺寸的晶體[7,9]。目前,獲得大尺寸LaBr3(Ce)晶體的主要方法是Bridgeman-Stockbarge法[10]。LaBr3大尺寸晶體的發(fā)展使其商業(yè)應(yīng)用成為現(xiàn)實[11]。LaBr3(Ce)晶體具有良好的性能,已成為許多領(lǐng)域的常用材料,包括核測井[12-13]、環(huán)境監(jiān)測[14-15]、核輻射防護[16],以及核醫(yī)學(xué)等[17-18]。

    由于LaBr3(Ce)晶體是一種極具發(fā)展?jié)摿Φ臒o機閃爍體,鐘丁生等針對幾何因素對LaBr3晶體的探測效率進行了研究[1],發(fā)現(xiàn)不斷增大溴化鑭晶體的幾何尺寸,探測效率會明顯非線性增大,但是并沒有對晶體形狀、能量等因素進行分析。本文增加了晶體形狀、能量因素等對探測效率影響的研究。本文以LaBr3(Ce)閃爍體探測器為研究對象分析了影響探測器探測效率的因素。根據(jù)定義,射線在閃爍體中產(chǎn)生的閃爍脈沖數(shù)NC與入射粒子N的比值稱為閃爍體對射線的探測效率,即C=NC/N。

    本文通過使用Geant4工具箱建立LaBr3(Ce)閃爍體探測器的探測模型,研究影響LaBr3閃爍體探測效率的因素。介紹了Geant4模型的構(gòu)建過程以及模擬過程中所需要的物理過程。對模擬數(shù)據(jù)的處理分析,并給出了晶體的形狀、尺寸以及射線的能量和放射源位置與探測效率的關(guān)系。

    1 Geant4模擬實驗步驟

    計算機程序模擬實驗可以大大降低實驗成本,減少不必要的時間浪費,使研究人員能夠立即從事其他重要方面的研究工作。例如,文獻[19]采用MCNP(Monte Carlo N Particle Transport Code)代碼進行城市范圍內(nèi)輻射傳輸?shù)母弑U婺M。Geant4工具包是歐洲核研究組織基于C++面向?qū)ο笳Z言開發(fā)的蒙特卡羅應(yīng)用軟件工具包。經(jīng)過多年的仿真實踐,Geant4的仿真可靠性得到了很好的驗證,使得Geant4工具箱在許多領(lǐng)域得到了廣泛的應(yīng)用[20]。比如,利用Geant4工具箱進行缺陷類型的后向散射分析具有良好的應(yīng)用前景[21];Geant4蒙特卡羅模擬解決了低能γ能譜模擬實驗[22]。

    本研究是基于Geant4代碼構(gòu)建的模型。在圖1中的框圖展示了Geant4工具箱的具體組成部分,包括粒子源、物理幾何、信息獲取與統(tǒng)計及物理過程等。Geant4模擬的具體過程如下:粒子發(fā)生器產(chǎn)生的隨機射線粒子被輻射到預(yù)先構(gòu)造的物理幾何中,射線粒子與物理幾何材料發(fā)生相應(yīng)的物理過程。最后,得到用戶需要的粒子的相關(guān)信息。在這里,我們主要介紹物理幾何模型的構(gòu)建和物理過程的選擇兩部分。

    圖1 Geant4的模擬過程Fig.1 Diagram of simulation process of Geant4

    1.1 模型構(gòu)建

    在Geant4工具包的基礎(chǔ)上,通過C++編程構(gòu)建了LaBr3(Ce)探測器的幾何模型。具體模型結(jié)構(gòu)如圖2所示。整個模型置于真空環(huán)境中,入射射線(輻射源)的起始位置與探測器軸線在同一條直線上。假設(shè)入射粒子為662 keV單能γ射線束,事件過程大致過程為:首先,入射射線沿軸線發(fā)出,入射γ粒子打到探測器前端面的中心處。然后,射線粒子和探測器材料相互作用,經(jīng)歷相應(yīng)的物理過程包括康普頓散射、光電效應(yīng)、閃爍等。在這些過程中射線粒子沉積能量,并在閃爍體中會產(chǎn)生相應(yīng)數(shù)目的閃爍光子。閃爍光子在晶體中傳播可能發(fā)生多次折射和反射,最后從閃爍體出射的光子被光電倍增管的光電陰極收集。最后,程序收集光子數(shù)量和其他相關(guān)數(shù)據(jù)。在Geant4程序中是利用粒子與光電陰極之間的反應(yīng)來確定光子是否被記錄,并獲得相應(yīng)的光子數(shù)據(jù)。如果放射源是各向同性γ源,所不同的是該源的輻射面是球狀,放射的γ射線束與探測器的前端面形成一個錐角[23],也就是理論上放射的射線粒子可以到達探測器前端的任意位置。通過上述公式處理得到的數(shù)據(jù)就可以得到探測器的絕對探測效率。

    圖2 LaBr3(Ce)探測器的Geant4模型Fig.2 Geant4 model of the LaBr3(Ce)detector

    LaBr3(Ce)探測器的結(jié)構(gòu)如圖2模型的右側(cè)所示。該模型結(jié)構(gòu)外部有一層鋁涂層,中間是MgO反射層,然后是LaBr3(Ce)晶體,其后端通過光學(xué)玻璃與PMT光陰極進行光學(xué)耦合(從左到右排列)。在設(shè)置模型數(shù)據(jù)時,我們參考之前文獻中LaBr3(Ce)探測器的相關(guān)信息設(shè)置模型的結(jié)構(gòu)尺寸和相關(guān)物理參數(shù)[24-25]。由于需要模擬不同截面的LaBr3(Ce)晶體,因此模擬晶體的橫截面考慮了以下三種形狀:圓形、正方形和長方形(長邊是短邊的兩倍)。在Geant4工具箱中,這三種結(jié)構(gòu)的探測器模型如圖3(a)、(b)、(c)所示。在對晶體尺寸進行仿真研究時,需要考慮半徑和長度變化對仿真的影響。因此,Geant4模型中晶體的長度也需要設(shè)定以滿足研究的需要。

    圖3 不同截面形狀的探測器幾何模型Fig.3 Geometric models of different cross-sectional shapes

    1.2 反應(yīng)過程及參數(shù)設(shè)定

    粒子的反應(yīng)過程主要考慮電磁相互作用、閃爍光透射等物理過程。這些物理過程可以在Geant4程序中提供的類中獲得。因此,在選擇物理過程時,需要調(diào)用Geant4內(nèi)置函數(shù)庫中標(biāo)準(zhǔn)物理過程的G4EmStandardPhysics類和光學(xué)反應(yīng)過程的G4OpticalPhysics類,并進行相應(yīng)的設(shè)置。具體設(shè)置包括確定粒子截斷值為0.1 mm,對物理過程進行注冊以及構(gòu)建物理過程需要構(gòu)建這些過程中所需的粒子類型,如電子、光子等。

    用于光學(xué)反應(yīng)過程的G4OpticalPhysics類需要設(shè)置與閃爍體相關(guān)的光學(xué)參數(shù)。設(shè)置LaBr3(Ce)閃爍體的折射率為1.9;光產(chǎn)額率為63光子·keV-1;快時間常數(shù)是16。石英玻璃窗的折射率為1.47。MgO表面反射率將波瓣反射設(shè)為0.94,鏡面反射設(shè)為0.03,漫反射設(shè)為0.03,物質(zhì)之間的邊界類型設(shè)為 dielectric_metal。

    2 結(jié)果和討論

    2.1 截面形狀對探測效率的影響

    目前,閃爍探測器常用的LaBr3(Ce)晶體截面為圓形。本研究通過模擬不同形狀的晶體截面,分析截面形狀對探測器探測效率的影響。為了實現(xiàn)這一目標(biāo),本文設(shè)置了三個具有代表性的截面,分別是圓形截面、方形截面和矩形截面。具體模型結(jié)構(gòu)如圖3所示。設(shè)置矩形截面來解釋x軸和y軸尺寸差異對探測效率的影響。同時,為簡化仿真程序和設(shè)計的復(fù)雜性,在設(shè)定矩形邊長時,將矩形的長邊長定為短邊長的兩倍。為了消除實驗中其他因素的干擾,采用變量控制方法使三種情況的晶體截面積相等。

    模擬過程的射線粒子由Geant4程序中的粒子發(fā)生器進行生成,共模擬105個事件。由此產(chǎn)生的662 keV單能γ射線粒子從起始點穿過探測器前端中心沿探測器軸線傳播。入射到LaBr3(Ce)晶體中的射線粒子與探測介質(zhì)相互作用并沉積能量,從而產(chǎn)生相應(yīng)的粒子,如閃爍光子。模擬程序根據(jù)用戶選擇的數(shù)據(jù)采集條件采集光電陰極的粒子數(shù)據(jù),并對采集的數(shù)據(jù)信息進行處理。LaBr3(Ce)晶體三種不同截面的探測效率仿真結(jié)果如圖4所示,其中晶體的面積范圍為52π~802π mm2,面積對應(yīng)的尺寸間隔為5 mm。圖中橫坐標(biāo)圓形截面所對應(yīng)的半徑來進行標(biāo)注,縱坐標(biāo)表示探測效率。

    圖4 LaBr3(Ce)閃爍體探測器在不同截面形狀下的探測效率Fig.4 Detection efficiency of LaBr3(Ce)crystals detector with different cross-section shapes

    從圖4中可以看出,三種形狀截面晶體的探測效率曲線都有一個共同的特點,即探測效率隨晶體截面面積的增加而增加并且增速在不斷減小。但是,從圖4可以看出,圓形晶體截面與正方形晶體截面代表的探測效率直線幾乎重合,說明探測效率差異不顯著,且這兩者都比矩形截面閃爍晶體的探測效率高。產(chǎn)生這個結(jié)果的原因是三個截面面積相同,但由于矩形在x軸和y軸方向上晶體的尺寸差異較大,放射源進行放射時,由于達到截面的粒子密度越靠近中心越高,所以矩形截面晶體接收的粒子數(shù)較少并且射線在閃爍體中的運動在較短的軸方向上受到限制,這些粒子不能順利達到光陰極產(chǎn)生有效光子計數(shù),導(dǎo)致矩形截面LaBr3(Ce)閃爍晶體的探測效率較低。此外,從圖4中可以看出,隨著閃爍體半徑的增大,矩形截面LaBr3(Ce)閃爍體晶體與其他兩種閃爍體的探測效率差異逐漸增大。因此,若想要得到更好的探測效率,可以考慮使用圓形或正方形截面的LaBr3(Ce)閃爍體晶體。

    2.2 LaBr3(Ce)晶體幾何尺寸對探測效率的影響

    從以上結(jié)果可以看出,圓形截面是閃爍體的最佳截面形狀,具有較高的探測效率。因此,本節(jié)使用一個具有圓形截面的閃爍體模型??芍?,圓柱形晶體的尺寸大小由兩個方面長度組成:閃爍體的橫截面半徑和閃爍體的長度。在模擬過程中,采用控制變量方法模擬了105個事件。根據(jù)尺寸要求,我們的半徑范圍為5~40 mm,尺寸間隔為5 mm;同樣,長度范圍為10~80 mm,間隔10 mm。這就得到了8×8組數(shù)據(jù)。然后根據(jù)探測效率計算公式計算這些數(shù)據(jù),得到相應(yīng)的探測效率,數(shù)據(jù)處理結(jié)果如圖5所示。

    圖5 探測效率與閃爍體長度(a)和半徑(b)的關(guān)系Fig.5 The relationship between detection efficiency and length(a)and radius(b)of the scintillator

    從圖5(a)中可以看出,整體上隨著LaBr3(Ce)閃爍體長度的增加,探測效率逐漸增加。閃爍體半徑與探測效率的關(guān)系如圖5(b)所示。隨著閃爍體半徑的增大,閃爍體的探測效率也增大,半徑的變化對探測效率的影響比長度更顯著。本文得到的數(shù)據(jù)與文獻[1]結(jié)果吻合。圖6為同時考慮長度和半徑尺寸對探測效率的影響的二維曲面圖??梢酝茢?,LaBr3(Ce)閃爍體的探測效率取決于閃爍體的尺寸,且閃爍體的尺寸越大,其探測效率越高。這種可能是因為晶體的尺寸越大,與閃爍體材料在閃爍體中的輻射反應(yīng)時間越長,將增加產(chǎn)生的閃爍光子的數(shù)量。但增加閃爍體的長度并不能顯著提高探測效率,一方面是因為輻射與閃爍體材料的反應(yīng)時間增加;另一方面,由于傳輸距離的增加,部分反應(yīng)產(chǎn)生的粒子在閃爍體中湮沒,造成了在閃爍體中無法達到的光電陰極的損失,從而減緩了增長。

    圖6 探測效率與晶體的半徑和長度的關(guān)系Fig.6 The relationship between detection efficiency and the combination of radius and length of LaBr3(Ce)crystals

    2.3 射線能量與閃爍效率的關(guān)系

    先前的研究表明,輻射的能量也會影響探測器的輸出響應(yīng)。那么,輻射能量的大小是否也會影響晶體的探測效率。為了驗證這一假設(shè),在模擬中使用了能量范圍為0.1~1 MeV(能量區(qū)間為0.1 MeV)的單能γ射線LaBr3(Ce)閃爍體探測器,共105個事件。探測器模型仍然采用30×15 mm2的圓形截面結(jié)構(gòu)。收集并處理數(shù)據(jù)結(jié)果,數(shù)據(jù)結(jié)果如圖7所示。

    圖7 探測效率與γ射線能量的關(guān)系Fig.7 The relationship between the detection efficiency and the energy of γ-ray

    在圖7中,LaBr3(Ce)閃爍體的探測效率隨著輻射能量的增加而降低,然后隨能量的增加而趨于穩(wěn)定。因為當(dāng)使用單能量γ射線束進行探測時,射線的能量越低,與閃爍體材料充分反應(yīng)的粒子越多,產(chǎn)生的閃爍光子也就越多。由探測效率公式計算的探測效率可以看出,探測效率隨入射能量的增加而降低。因此,可以看出LaBr3(Ce)探測器用來探測能量較低的γ射線輻射源的光譜,可以取得較好的結(jié)果。

    2.4 輻射位置對探測效率的影響

    在上述三個部分,我們討論都是對單一能量γ射線束的探測,但是考慮到在現(xiàn)實世界中探測到輻射的來源時的情況,發(fā)散的放射源發(fā)出的位置對探測效果有一定的影響。在文獻[26]中就討論了探測效率與污染表面之間的距離和表面形狀之間的關(guān)系。因此,我們用Geant4工具包模擬了LaBr3(Ce)探測器對各向同性γ輻射源的探測。模型結(jié)構(gòu)參照上節(jié)模型,輻射能量為662 keV。然后,在每次模擬開始之前,對放射源和探測器之間的距離進行變化。距離范圍為5~100 mm,間隔5 mm。得到20組數(shù)據(jù),結(jié)果如圖8所示。

    圖8 探測效率與放射源位置的關(guān)系Fig.8 The relationship between the detection efficiency and the position of the radioactive source

    從圖8的數(shù)據(jù)結(jié)果可以看出,LaBr3(Ce)閃爍體的探測效率確實與反射鏡與閃爍體之間的距離有關(guān)。閃爍體的探測效率隨著距離的增加而降低。從圖中還可以看出,當(dāng)距離大于70 mm時,探測效率逐漸趨于零。原因是輻射源發(fā)散得越遠,射線越發(fā)散,擊中探測器前端的射線就越稀疏。因此,收集得到的脈沖數(shù)量較少,導(dǎo)致探測效率降低。當(dāng)放射源與閃爍體之間的距離過大時,探測效率過低,會影響探測精度。

    3 結(jié)語

    本文基于Geant4工具包利用蒙特卡羅方法研究了LaBr3(Ce)閃爍體的探測效率。研究發(fā)現(xiàn):LaBr3(Ce)閃爍體的探測效率與晶體截面形狀、晶體尺寸、輻射源能量大小和位置有關(guān)。當(dāng)閃爍體面積相同時,正方形和圓形閃爍體的探測效率高于矩形截面的探測效率。同時,閃爍體尺寸越大,其探測效率越高。從能量角度可知,入射輻射能量越高,LaBr3(Ce)閃爍體的探測效率反而越低。此外,用各向同性γ粒子源模擬放射源時,發(fā)現(xiàn)閃爍體的探測效率隨著距離的增加而降低。因此,在設(shè)計LaBr3(Ce)閃爍體探測器時,如果想獲得更好的探測效率,可以考慮使用更大的晶體。同時,對輻射源的探測不能將探測器放置得離輻射源太遠,這樣會導(dǎo)致探測效率低,造成誤差。通過本次模擬實驗,我們可以從以上幾個方面了解LaBr3(Ce)閃爍體探測效率的影響因素及相關(guān)規(guī)律,從而更好地了解LaBr3(Ce)晶體特性,這對探測器的實際應(yīng)用和閃爍體的外觀設(shè)計具有指導(dǎo)意義,有利于在進行傳感器設(shè)計時選擇合適的晶體尺寸避免因尺寸不匹配而造成的設(shè)計誤差從而影響儀器精度,達到節(jié)約生產(chǎn)成本和時間成本的目的。本文模擬過程是在理想真空環(huán)境中進行的,沒有考慮真實環(huán)境中的宇宙射線等因素影響。在未來的工作中,這些因素將被考慮以達到全面地了解LaBr3(Ce)探測器探測效率的影響因素。

    作者貢獻聲明陳志強負(fù)責(zé)文章的起草及最終版本修訂;陳晶晶負(fù)責(zé)資料的收集及整理;舒雙寶負(fù)責(zé)研究的提出、設(shè)計及文章的修改;余子樵負(fù)責(zé)資料的收集及整理;張育中負(fù)責(zé)資料的收集,郎賢禮負(fù)責(zé)論文的修改。

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