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    一種毫米波超材料反射面天線設(shè)計(jì)

    2021-11-30 02:28:46聶星河范逸風(fēng)孫永志
    航天電子對(duì)抗 2021年5期
    關(guān)鍵詞:饋源反射面波束

    聶星河,范逸風(fēng),孫永志,繆 偉

    (中國(guó)航天科工集團(tuán)8511研究所,江蘇 南京210007)

    0 引言

    隨著微波毫米波技術(shù)在雷達(dá)、成像和通信系統(tǒng)中的快速發(fā)展,高增益(大于25 d Bi)、高定向性天線受到了越來越多的關(guān)注[1-3]。出于高增益的需求,利用空氣饋電的形式實(shí)現(xiàn)大口徑的反射面天線成為了研究的重點(diǎn)。傳統(tǒng)的拋物面天線采用金屬結(jié)構(gòu),尺寸較大且笨重,不利于系統(tǒng)集成。因此,無論從技術(shù)發(fā)展還是系統(tǒng)集成需求的角度出發(fā),研究平面結(jié)構(gòu)的反射面天線都具有重要意義[4-6]。

    超材料是指將具有特定幾何形狀的亞波長(zhǎng)宏觀基本單元周期性排列所構(gòu)成的人造電磁材料[7-8]。理論上超材料可以實(shí)現(xiàn)任意介電常數(shù)與磁導(dǎo)率,因而廣受關(guān)注。由于超材料具有控制電磁波的特性,可以將其應(yīng)用于平面反射陣天線的設(shè)計(jì)當(dāng)中。傳統(tǒng)的反射面天線利用曲面的形狀來實(shí)現(xiàn)波束聚焦的功能,而本文的設(shè)計(jì)中采用介質(zhì)打孔型超材料這種結(jié)構(gòu)實(shí)現(xiàn)波束匯聚。通過調(diào)節(jié)超表面材料單元的各個(gè)物理尺寸以實(shí)現(xiàn)所需的相位補(bǔ)償值,并將具有不同相位補(bǔ)償值的各個(gè)超表面材料單元按照一定的相位分布進(jìn)行排布,最終實(shí)現(xiàn)這種新型平面反射陣。

    1 平面超材料反射陣相位補(bǔ)償原理

    傳統(tǒng)的拋物面天線依靠反射面外形對(duì)饋源發(fā)出的球面波進(jìn)行補(bǔ)償,使其“加速”轉(zhuǎn)換為平面波,從而提高天線的增益。超材料結(jié)構(gòu)具有操縱電磁波的特性,可以用于反射面天線的設(shè)計(jì)當(dāng)中。通過調(diào)節(jié)組成超材料結(jié)構(gòu)的各個(gè)單元的物理尺寸以實(shí)現(xiàn)不同的相位補(bǔ)償值。再將各個(gè)移相單元按一定的相位分布排布。這種超材料反射面可以像傳統(tǒng)的拋物面天線一樣匯聚波束。

    目前,研究者使用最頻繁的基本結(jié)構(gòu)主要有電諧振結(jié)構(gòu)、磁諧振結(jié)構(gòu)和非諧振的介質(zhì)打孔結(jié)構(gòu)。其中電磁諧振結(jié)構(gòu)的應(yīng)用帶寬較窄,本文使用介質(zhì)打孔結(jié)構(gòu)實(shí)現(xiàn)超材料單元。

    為驗(yàn)證理論的正確性,使用HFSS仿真軟件對(duì)介質(zhì)打孔型超材料單元進(jìn)行了一系列仿真。圖1給出了這種超材料單元在仿真軟件中的模型圖。通過在介質(zhì)上打孔并調(diào)整孔徑的大小來調(diào)整介質(zhì)與空氣的比例,由此調(diào)整移相單元的相位補(bǔ)償值。移相單元的尺寸為3.2 mm×3.2 mm,單孔結(jié)構(gòu)在仿真中會(huì)出現(xiàn)諧振,因此采用4孔結(jié)構(gòu)。單元的厚度就是透鏡的厚度為2.54 mm,使用介電常數(shù)10.2的Rogges 6010LM介質(zhì)基板。單元孔徑的變化范圍是0.20~0.76 mm。單元的底部為整塊金屬反射板。

    圖1 超材料單元模型圖

    圖2給出了在不同頻率、不同孔徑條件下,超材料移相單元的相移曲線。從相移曲線可以看出,當(dāng)孔徑在0.20~0.76 mm之間時(shí),移相單元的相移值可以覆蓋0°~360°。

    圖2 超材料移相單元在不同孔徑下的移相能力

    2 反射面設(shè)計(jì)

    超材料反射面天線設(shè)計(jì)的核心是反射面的相位補(bǔ)償設(shè)計(jì)。這種平面反射面天線不再依靠拋物面外形匯聚波束,而是通過超材料單元對(duì)饋源發(fā)出的球面波進(jìn)行補(bǔ)償,使其轉(zhuǎn)換為平面波,從而提高波束的增益。圖3為平面反射陣相位補(bǔ)償示意圖。在反射面天線的設(shè)計(jì)中,除了移相單元,焦徑比F/D是另一個(gè)重要的參數(shù),反射面的直徑D(口徑)越大,天線的增益也越高。而對(duì)于焦距F,一般希望越小越好,以降低反射面的剖面。但是過小的焦徑比會(huì)導(dǎo)致反射面的相位誤差,從而導(dǎo)致反射面增益的降低,通常反射面天線的焦徑比設(shè)為0.5~1之間。本設(shè)計(jì)中,反射面直徑為120 mm,焦距F設(shè)為90 mm,焦徑比F/D=0.75。正如上文中提到的,反射面表面每一位置連續(xù)的相移可以將球面波轉(zhuǎn)換為平面波。每個(gè)位置對(duì)應(yīng)的補(bǔ)償相位可以由以下公式計(jì)算得出[9]:

    圖3 反射面天線相位補(bǔ)償示意圖

    式中,λ0為設(shè)計(jì)頻率下自由空間中的波長(zhǎng),r為反射面中心到反射面表面上任意一點(diǎn)的距離,φ為各個(gè)超材料移相單元的補(bǔ)償相位。各個(gè)移相單元的相位補(bǔ)償值應(yīng)該為0°~360°,需要對(duì)超出部分減去N個(gè)波長(zhǎng),所以在公式末尾添加了2πN。

    饋源天線的形式是反射陣設(shè)計(jì)的另一個(gè)重點(diǎn)。對(duì)于反射面來說,饋源天線的口徑應(yīng)該足夠小,以降低反射陣中普遍存在的口徑遮擋問題。但饋源的口徑也不能無限減小,這樣意味著低增益與方向性差,導(dǎo)致電磁繞射,會(huì)降低反射陣天線的口徑效率和增益。在本設(shè)計(jì)中,饋源天線采用常規(guī)的喇叭天線,該饋源天線在35 GHz時(shí)的遠(yuǎn)場(chǎng)方向圖如圖4所示,增益在8 d Bi左右。

    圖4 饋源天線在35 GHz的遠(yuǎn)場(chǎng)3D方向圖

    3 整體天線仿真結(jié)果

    圖5為整個(gè)反射面天線在CST中的模型圖,整個(gè)反射面直徑為120 mm,分為了8個(gè)圓環(huán)區(qū)域,每2個(gè)區(qū)域之間的間隔為15 mm,每個(gè)區(qū)域?qū)?yīng)著一個(gè)相位補(bǔ)償值。反射面使用介電常數(shù)10.2的介質(zhì)基板,厚度為2.54 mm。

    圖5 超材料反射面天線在CST中的模型圖

    圖6為反射面天線在35 GHz時(shí)遠(yuǎn)場(chǎng)3D方向圖,和圖4中饋源喇叭的方向圖相比,反射面大大壓縮了饋源天線的波束,在35 GHz頻率處提升了大約18 d B的增益。圖7(a)與(b)分別為33~37 GHz時(shí)反射面天線E面和H面的遠(yuǎn)場(chǎng)方向圖。從圖7中可以看出,這種反射面天線具有低旁瓣電平的優(yōu)點(diǎn)。圖8給出了30~40 GHz頻率范圍內(nèi)反射面天線的增益與饋源天線的增益對(duì)比??梢钥闯?,反射面天線在32~37 GHz頻率范圍內(nèi)增益大于26 d Bi。

    圖6 反射面天線在35 GHz處遠(yuǎn)場(chǎng)3D方向圖

    圖7 反射面天線的遠(yuǎn)場(chǎng)方向圖(33~37 GHz)

    圖8 反射面天線增益

    4 結(jié)束語

    本文提出了一種應(yīng)用于毫米波頻段的超材料反射面天線,和傳統(tǒng)立體結(jié)構(gòu)的反射面天線相比,這種新型超材料反射面為平面結(jié)構(gòu),具有低成本、輕量化、易于集成等優(yōu)點(diǎn)。這種反射面天線在32~37 GHz頻率范圍內(nèi)增益大于26 d Bi,同時(shí)歸一化后的副瓣電平小于-18 d B。該天線可以在衛(wèi)星通信、氣象雷達(dá)等多個(gè)應(yīng)用場(chǎng)景中取代傳統(tǒng)金屬反射面天線,具有很高的工程應(yīng)用價(jià)值。

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