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    隧道光面爆破不耦合系數(shù)優(yōu)化研究

    2021-05-28 06:18:34孫曉飛陸吉江
    科學(xué)技術(shù)創(chuàng)新 2021年14期
    關(guān)鍵詞:炮孔監(jiān)測(cè)點(diǎn)裂隙

    孫曉飛 陸吉江

    (中交路橋華南工程有限公司,廣東 中山528403)

    重陽(yáng)2 號(hào)隧道位于安徽省池州市石臺(tái)縣境內(nèi)。全長(zhǎng)2678米,隧道主要穿越黏土、全- 強(qiáng)~中風(fēng)化花崗巖、中風(fēng)化砂巖、碳質(zhì)頁(yè)巖、頁(yè)巖、灰?guī)r等地層,隧道多處發(fā)育斷層破碎帶。洞身中部最大埋深約 650m, 地應(yīng)力極高。 區(qū)段 1-7(K31+414~K34+050,ZK31+397~ZK34+030)巖性均為花崗巖,但風(fēng)化程度隨著掘進(jìn)深度變?nèi)酰瑓^(qū)段8-12 巖性均為沉積巖石灰?guī)r、泥巖及砂巖,兩段之間有大型斷層存在。

    重陽(yáng)2 號(hào)隧道的地質(zhì)特點(diǎn)是圍巖巖性變化較大,裂隙較為發(fā)育,圍巖的整體穩(wěn)定性較差。因此為了減少隧道超挖及圍巖的爆破損傷,擬采用光面爆破[1,2]。本文結(jié)合有限元數(shù)值模擬軟件,通過(guò)對(duì)周邊孔爆破參數(shù)進(jìn)行優(yōu)化,最大程度地降低周邊孔爆破荷載對(duì)保留巖體造成的損傷和破碎,減低爆破粉塵,使隧道鉆爆法施工更加高效、安全和經(jīng)濟(jì),并為類(lèi)似工程提供參考和理論基礎(chǔ)。

    崔年生,王和平,朱必勇等[3-8]通過(guò)數(shù)值模擬的方法,以巖石單元應(yīng)力值峰值大小作為判據(jù),來(lái)確定最佳不耦合系數(shù),然而此過(guò)程中并沒(méi)有考慮爆生氣體的作用;彭張林,林英松等[9-11]通過(guò)計(jì)算炮孔尖端應(yīng)力強(qiáng)度因子,施加一定爆破荷載的方法,研究爆生氣體對(duì)巖體的破壞,通過(guò)施加荷載的方法則無(wú)法體現(xiàn)實(shí)際的爆轟過(guò)程;孫可明,黃曉實(shí)等[12-14]模擬驗(yàn)證了CO2爆破中氣體的作用過(guò)程;陳慶凱等[15-17]對(duì)預(yù)裂成縫機(jī)理做了理論和模擬研究;俞海玲[18]模擬了高壓氣體對(duì)鉆孔圍巖的預(yù)裂作用,以及在煤體有無(wú)初始裂隙條件下,高壓氣體對(duì)裂隙擴(kuò)展的影響。本文基于數(shù)值模擬技術(shù),對(duì)應(yīng)力波和爆生氣體的作用機(jī)理進(jìn)行驗(yàn)證和不同不耦合裝藥系數(shù)模擬工況進(jìn)行了模擬分析,確定了最佳預(yù)裂爆破參數(shù),為實(shí)際工程中預(yù)裂爆破的參數(shù)優(yōu)化提供了依據(jù)和途徑。

    1 材料本構(gòu)模型及參數(shù)選擇

    1.1 巖石物理力學(xué)參數(shù)

    根據(jù)鳳凰山石灰?guī)r礦區(qū)地質(zhì)資料來(lái)確定了相應(yīng)的參數(shù)。巖石選用*MAT_PLASTIC_KINEMATIC 材料模型,在不考慮應(yīng)變率影響時(shí),該模型下的屈服面半徑為初始屈服強(qiáng)度加上硬化的部分,即

    其中,σy為屈服強(qiáng)度,σ0為初始屈服強(qiáng)度,Ep為塑性硬化模型,εpeff為有效塑性應(yīng)變。塑性硬化模量由下式給定:

    其中,E 為彈性模量,Et為切線(xiàn)模量。根據(jù)β 值的不同,可以用來(lái)描述不同的硬化模型,β=0 時(shí),為隨動(dòng)硬化,屈服面大小不變,沿塑性應(yīng)變方向移動(dòng);β=1 時(shí),為各項(xiàng)同性硬化,屈服面位置不變,大小隨應(yīng)變而變換;0<β<1,為混合硬化。由于不考慮應(yīng)變率效應(yīng),同時(shí)設(shè)置SRC(應(yīng)變率參數(shù)C)和SRP(應(yīng)變率參數(shù) P) 為 0。 設(shè) 置 FS (失 效 應(yīng) 變) 為 0.1, 通 過(guò)*MAT_ADD_EROSION 關(guān)鍵字設(shè)置拉破壞,關(guān)鍵字中MNPRES參數(shù)用以控制受拉破壞,一般取負(fù)值,代表受拉[19]。參數(shù)如表1所示。

    表1 巖石物理學(xué)參數(shù)

    1.2 炸藥物理力學(xué)參數(shù)

    炸藥本構(gòu)模型關(guān)鍵字為*MAT_HIGH_EXPLOSIVE_BURN,爆轟產(chǎn)物壓力- 體積關(guān)系用JWL 狀態(tài)方程描述,具體為

    參數(shù)如表2,P 為爆轟產(chǎn)物壓力;V 為爆轟產(chǎn)物相對(duì)體積;V0為初始相對(duì)體積;E0為初始比內(nèi)能;A、B、R1、R2和ω 是實(shí)驗(yàn)常數(shù)。

    表2 炸藥及其狀態(tài)方程參數(shù)

    1.3 空氣物理力學(xué)參數(shù)

    預(yù)裂爆破采用不耦合裝藥,空氣材料關(guān)鍵字為*MAT_NULL,狀態(tài)方程為*EOS_LINEAR_POLYNOMIAL,可表示為

    參數(shù)如表3,C0、C1、C2、C3、C4、C5、C6為多項(xiàng)式方程系數(shù);E0為單位體積初始內(nèi)能;V0為初始相對(duì)體積。參數(shù)如表3 所示。

    表3 空氣及其狀態(tài)方程參數(shù)

    2 不耦合系數(shù)模擬

    2.1 數(shù)值計(jì)算模型的參數(shù)

    從預(yù)裂爆破的理論上看,在粉碎區(qū)中過(guò)度破碎巖石并不是爆炸本身的目的,為了避免爆炸所帶來(lái)的巨大能量浪費(fèi),因此采用空氣不耦合裝藥來(lái)實(shí)現(xiàn)。建立1/2 模型,巖石模型采用Lagrange 網(wǎng)格,空氣和炸藥采用ALE 網(wǎng)格,模型采用cm-g-μs單位制[20]。巖石尺寸400cm×200cm×0.5cm,空氣域尺寸為200cm×50cm×0.5cm,藥卷直徑為3.2cm,孔間距為50cm,不耦合系數(shù)K 分別取1.31,1.65,2,2.3,2.65。邊界施加無(wú)反射邊界條件,模擬總計(jì)算時(shí)長(zhǎng)為10ms,模型如圖1 所示。

    圖1 雙孔爆破模型

    2.2 計(jì)算結(jié)果及其分析

    2.2.1 預(yù)裂縫成縫機(jī)理分析

    以K=2 為例,取巖石的有效應(yīng)力云圖來(lái)分析巖石的破壞過(guò)程,如圖2 所示,分別為不同時(shí)刻巖石的應(yīng)力云圖,為了研究爆生氣體的擴(kuò)散過(guò)程,取不同時(shí)刻的爆生氣體壓力云圖如圖3 所示。

    如圖2 所示,藥包起爆后,沖擊波作用在炮孔壁,在炮孔周?chē)杆傩纬沙跏剂严?,并?.05ms 時(shí),兩應(yīng)力波相遇。0.1ms 時(shí),裂紋逐漸貫穿兩個(gè)炮孔,隨著應(yīng)力波的逐漸擴(kuò)展,裂隙呈放射狀向四周擴(kuò)展形成破裂區(qū)。當(dāng)0.3ms 時(shí),應(yīng)力波傳至邊界,0.5ms時(shí),應(yīng)力波對(duì)巖石的破壞基本完成,如圖3 所示,爆生氣體以準(zhǔn)靜壓力的形式作用在炮孔孔壁上,并沿著孔壁上由沖擊波產(chǎn)生的裂隙開(kāi)始作用。1ms 時(shí),爆生氣體擴(kuò)散到裂縫前端,促使裂縫進(jìn)一步擴(kuò)展。到達(dá)2.5ms 時(shí),兩個(gè)炮孔的爆生氣體基本連通,氣體繼續(xù)作用,直至與相鄰孔貫通為止,或氣體壓力降低不足以使裂隙繼續(xù)擴(kuò)展為止。當(dāng)5ms 時(shí),兩炮孔所產(chǎn)生的爆生氣完全貫通,同時(shí)爆生氣體沖入由應(yīng)力波產(chǎn)生的裂隙尖端,造成壓力集中變大使裂隙繼續(xù)擴(kuò)展。在預(yù)裂縫形成的過(guò)程中,裂紋的擴(kuò)展速度隨著應(yīng)力波的衰減逐漸變慢,氣體的作用也是持續(xù)的,應(yīng)力波的擴(kuò)展速度遠(yuǎn)大于爆生氣體的擴(kuò)展速度,然而應(yīng)力波對(duì)巖石的破壞作用的時(shí)間較短,爆生氣體“氣楔”膨脹作用進(jìn)一步助長(zhǎng)了原有裂隙擴(kuò)展。到達(dá)10ms,預(yù)裂縫基本形成。在左炮孔右側(cè)以5cm 為間隔取5 個(gè)監(jiān)測(cè)點(diǎn)單元如圖4 所示,監(jiān)測(cè)點(diǎn)E 在兩炮孔中心處,提取其3ms 之前的有效應(yīng)力曲線(xiàn)如圖5 所示。

    如圖5 所示,取的5 個(gè)巖石單元,可分為2 種破壞類(lèi)型。A、B 巖石單元首先受應(yīng)力波的作用,即在0.1ms 內(nèi)達(dá)到應(yīng)力峰值,并在0.2ms 時(shí)失效完成破壞。A 監(jiān)測(cè)點(diǎn)離左炮孔最近,因此A 點(diǎn)應(yīng)力峰值最高可為139.30MPa。C、D、E 巖石單元先受到應(yīng)力波的作用,迅速達(dá)到應(yīng)力峰值后,并逐漸衰減,在0.2ms 后受爆生氣體作用,維持了一段相對(duì)穩(wěn)定的受力,最終由于爆生氣體做功失效。由于C 點(diǎn)較D、E 離左炮孔更近,即C 較D、E 先失效,E 最后失效。

    圖2 不耦合系數(shù)為2 時(shí)的巖石應(yīng)力云圖

    圖4 巖石單元的監(jiān)測(cè)點(diǎn)

    圖3 不耦合系數(shù)為2 時(shí)的爆生氣體壓力云圖

    在現(xiàn)場(chǎng)預(yù)裂爆破施工過(guò)程中,由于起爆器材的原因,不可能使炮孔完全同時(shí)起爆,然而預(yù)裂縫最終形成。通過(guò)數(shù)值模擬可知,爆生氣體起決定因素。綜上所示,在巖石中進(jìn)行預(yù)裂爆破爆破采用不耦合裝藥,炸藥爆破后所產(chǎn)生的沖擊波和氣體作用在孔壁上,首先開(kāi)裂。隨著應(yīng)力波在巖石中擴(kuò)散,產(chǎn)生初始裂紋,同時(shí)應(yīng)力波能量逐漸消耗,裂紋的擴(kuò)展逐漸趨于停止。爆生氣體以準(zhǔn)靜壓應(yīng)力作用在巖石上,氣體擴(kuò)散速度也會(huì)因?yàn)榱鸭y的擴(kuò)展而迅速降低,由于爆生氣體作用時(shí)間更長(zhǎng),一定達(dá)到裂紋擴(kuò)展前端,氣體作用在裂紋上的壓力大于巖石的動(dòng)態(tài)抗拉強(qiáng)度,促使裂紋不斷擴(kuò)展,并最終形成穩(wěn)定的預(yù)裂縫。

    圖5 巖石上檢測(cè)點(diǎn)的應(yīng)力值曲線(xiàn)

    圖6 不同不耦合系數(shù)下的應(yīng)力云圖

    2.2.2 不同不耦合系數(shù)模擬分析

    不耦合系數(shù)K=1.31,K=1.65,K=2,K=2.3,K=2.65 在10 ms時(shí)的巖石應(yīng)力云圖如圖6 所示。

    如圖6 所示,當(dāng)K=1.31 時(shí),藥卷直徑一定,空氣墊層較薄,因此爆生氣體作用對(duì)巖石的破壞效果較差,對(duì)圍巖造成一定破壞,兩炮孔之間并沒(méi)有很好的完成貫通;當(dāng)K=1.65 時(shí),炮孔中間貫通效果較為理想,但是對(duì)圍巖造成較多破壞,應(yīng)力波作用產(chǎn)生了徑向裂隙,爆生氣體促使徑向裂隙進(jìn)一步擴(kuò)展,對(duì)原有圍巖造成損傷;當(dāng)K=2 和K=2.3 時(shí),預(yù)裂縫貫通較好,爆生氣體的能量基本用于預(yù)裂縫的擴(kuò)展,能量利用效果較好,同時(shí)兩炮孔的中垂線(xiàn)上不產(chǎn)生多余徑向裂隙;當(dāng)K=2.65 時(shí),即隨著不耦合系數(shù)變大,空氣墊層較厚,對(duì)爆轟產(chǎn)物的緩沖作用較強(qiáng),逐漸失去不耦合裝藥的優(yōu)勢(shì),并沒(méi)有產(chǎn)生符合預(yù)期的預(yù)裂縫。

    圖7 巖石單元的監(jiān)測(cè)點(diǎn)

    圖8 監(jiān)測(cè)點(diǎn)應(yīng)力值與不耦合系數(shù)的關(guān)系

    在巖石上的兩炮孔中垂線(xiàn)上以35 cm 為間隔取5 個(gè)監(jiān)測(cè)點(diǎn)單元如圖7 所示,A 點(diǎn)在兩炮孔中心處,監(jiān)測(cè)點(diǎn)應(yīng)力值如圖8所示。

    如圖8 所示,由于兩炮孔應(yīng)力波的在中心相遇,造成應(yīng)力疊加,A 監(jiān)測(cè)點(diǎn)的應(yīng)力值均為最大,隨著不耦合系數(shù)增大,監(jiān)測(cè)點(diǎn)A 點(diǎn)的應(yīng)力值逐漸減小,表明空氣墊層對(duì)沖擊波的緩沖作用增強(qiáng)。B 監(jiān)測(cè)點(diǎn)的應(yīng)力值先增大后減少,說(shuō)明爆生氣體的作用促使巖石進(jìn)一步破碎,粉碎區(qū)以外的能量相對(duì)增加。應(yīng)力波在巖石中逐漸衰減,即C、D、E 監(jiān)測(cè)點(diǎn)的應(yīng)力值隨著不耦合系數(shù)減小而逐漸減小,并趨于穩(wěn)定。

    圖9 氣體單元的監(jiān)測(cè)點(diǎn)

    圖10 監(jiān)測(cè)點(diǎn)速度與不耦合系數(shù)的關(guān)系

    圖11 監(jiān)測(cè)點(diǎn)壓力值與不耦合系數(shù)的關(guān)系

    在左炮孔右側(cè)以5 cm 為間隔取5 個(gè)監(jiān)測(cè)點(diǎn)單元如圖9 所示,監(jiān)測(cè)點(diǎn)E 在兩炮孔中心處。監(jiān)測(cè)點(diǎn)速度變換如圖10 所示,監(jiān)測(cè)點(diǎn)壓力值如圖11 所示。

    如圖10 所示,當(dāng)K=1.31 時(shí),各監(jiān)測(cè)點(diǎn)爆生氣體擴(kuò)散速度最大,氣體擴(kuò)散速度隨著不耦合系數(shù)的增大而降低,并隨著離炮孔的距離逐漸降低,當(dāng)K=2 時(shí),爆生氣體擴(kuò)散速度較為均勻。如圖11 所示,爆生氣體壓力隨著距炮孔距離增大而減小。當(dāng)不耦合系數(shù)較小時(shí),空氣墊層較薄,爆生氣體壓力較小,預(yù)裂縫的形成效果較差。隨著不耦合系數(shù)增大,監(jiān)測(cè)點(diǎn)的壓力值逐漸變大,當(dāng)K=2 時(shí),空氣單元壓力均為最大,對(duì)巖石的破壞效果較好,表明不耦合裝藥效果較好。

    3 結(jié)論

    3.1 本文運(yùn)用ANSYS/LS-DYNA 軟件模擬了預(yù)裂爆破中預(yù)裂縫的演化過(guò)程。以a=0.5 m、K=2 的模擬工況為例,通過(guò)巖石有效應(yīng)力云圖和爆生氣體壓力云圖,詳細(xì)說(shuō)明了不同時(shí)間段內(nèi)應(yīng)力波和爆生氣體對(duì)巖石的破壞過(guò)程。以巖石單元監(jiān)測(cè)點(diǎn)的應(yīng)力曲線(xiàn),區(qū)分了巖石破壞的兩種類(lèi)型。

    3.2 分別對(duì)不耦合系數(shù)K=1.31、K=1.65、K=2、K=2.3、K=2.65的工況進(jìn)行模擬,通過(guò)巖石監(jiān)測(cè)點(diǎn)的應(yīng)力的曲線(xiàn),分析了應(yīng)力波的衰減規(guī)律。由氣體監(jiān)測(cè)點(diǎn)的速度曲線(xiàn)可知,爆生氣體的傳播速度隨著裂紋的擴(kuò)展逐漸較小,隨著不耦合系數(shù)的增大而減小。當(dāng)K=2 時(shí),氣體單元監(jiān)測(cè)點(diǎn)壓力值均為最大,既能形成完成預(yù)裂縫,應(yīng)力響應(yīng)較為理想,同時(shí)沒(méi)有使巖體產(chǎn)生過(guò)度破壞,能量利用率最高。

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