測量磁場水平分量Hy的電性源廣域電磁測深法

羅維斌，丁志軍，高曙德，張星

(1.蘭州資源環(huán)境職業(yè)技術(shù)學(xué)院 地質(zhì)與珠寶學(xué)院, 甘肅 蘭州 730000; 2.甘肅省有色地質(zhì)調(diào)查院,甘肅 蘭州 730000; 3.甘肅省地震局，甘肅 蘭州 730000)

0 引言

頻率域可控源電磁測深法(CSEM)觀測有源激發(fā)的電磁場響應(yīng)信號(hào)，自然地就有比天然場音頻大地電磁法(AMT)較高的信噪比，其在近地表500～3 000 m深度地質(zhì)勘查中發(fā)揮著越來越大的作用。其建場方式多采用水平電偶極子源作為場源，在場源兩側(cè)赤道向及其延長線的軸向上距場源一定收發(fā)距的區(qū)域內(nèi)測量經(jīng)大地響應(yīng)后的電場Ex分量、磁場水平分量Hy以及(或)垂直分量Hz，進(jìn)行電磁法勘探[1-4]。近十多年來，隨著觀測儀器系統(tǒng)以及正反演技術(shù)的進(jìn)步，可控源電磁法在技術(shù)方法及應(yīng)用方面還將有大的進(jìn)步[5-9]。

層狀大地表面電偶極子源激發(fā)的電磁場有精確的解析公式[1-4]，這是我們進(jìn)行方法研究的基礎(chǔ)。兩個(gè)正交水平電場和三個(gè)正交磁場分量在建場參數(shù)已知，如偶極子長度、電流強(qiáng)度、頻率、收發(fā)距以及地層電性參數(shù)確定的條件下，均可利用漢克爾積分計(jì)算出來。電磁場各場分量均包含地電阻率信息，只要掌握從電磁場分量中解算地電阻率的方法，就可以建立相應(yīng)的觀測方案進(jìn)行電磁法勘探。

目前廣泛應(yīng)用的可控源音頻大地電磁法(CSAMT)是加拿大多倫多大學(xué)的博士生Myron Goldtain在其導(dǎo)師D.W. Strangway指導(dǎo)下提出的觀測方法，該方法在平面電磁波理論基礎(chǔ)上，借鑒天然場源大地電磁測深法，簡化水平電流源波區(qū)電磁場表達(dá)式，利用正交的水平電場和磁場的比值，獲得了卡尼亞電阻率定義[3]。這個(gè)方法巧妙之處在于采用比值法消除了場源建場參數(shù)，可以利用成熟的大地電磁測深(MT)的方法原理進(jìn)行工作，從而風(fēng)行世界，獲得了廣泛應(yīng)用。但也恰是采用了比值法和水平電場、水平磁場在波區(qū)的簡化公式，CSAMT法也有其固有缺陷，需要同步觀測至少兩個(gè)場分量，且只能在波區(qū)觀測，限制了方法的作業(yè)范圍。

何繼善院士和湯井田教授研究團(tuán)隊(duì)在深入研究層狀大地表面水平電偶極源和垂直磁偶極源電磁場理論基礎(chǔ)上，提出利用單個(gè)電磁場分量提取電阻率的辦法[3-4]。事實(shí)上，電磁法勘探場源的建立和電磁場各分量的響應(yīng)依賴于整個(gè)介質(zhì)空間，其空間分布具有顯然的體積效應(yīng)。多層介質(zhì)以及各向異性介質(zhì)的地表電磁場響應(yīng)可以用均勻半空間模型來等效，電磁場的各個(gè)分量頻率響應(yīng)可以用均勻半空間模型的頻率響應(yīng)等效，此建立了全區(qū)視電阻率公式系統(tǒng)。由于公式中的波數(shù)隱含有電阻率信息，需要采用迭代法進(jìn)行解算，這個(gè)視電阻率提取方法對電磁場解析公式未做任何簡化，因而稱其為全區(qū)視電阻率，因?yàn)闇y量水平電場Ex分量計(jì)算全區(qū)視電阻率的方法計(jì)算簡便，已是廣域電磁法的默認(rèn)方法[3]。

觀測磁場垂直分量Hz和水平分量Hy也能計(jì)算視電阻率，但由于計(jì)算公式復(fù)雜，頻率域電磁測深中單獨(dú)觀測Hz和Hy的勘探方法應(yīng)用較少。李毓茂計(jì)算了電偶源電磁頻率測深量板，給出了不同地電模型水平電場分量Ex和垂直磁場分量Hz全區(qū)視電阻率曲線圖冊[10]。佟鐵鋼、伏海濤以及羅維斌等也研究了水平電偶源垂直磁場的全區(qū)視電阻率計(jì)算方法[11-13]，給出了不同地電模型的垂直磁場分量Hz全區(qū)視電阻率曲線，發(fā)現(xiàn)赤道裝置垂直磁場分量Hz全區(qū)視電阻率與水平電場分量Ex全區(qū)視電阻率一樣對地電模型有較好的分辨能力，在低頻段不會(huì)產(chǎn)生“飽和”現(xiàn)象(非近區(qū))，對基底的響應(yīng)有與大地電磁法(MT)相似的特征。

平面電磁波的傳播中Ex和Hy是相伴的，這兩個(gè)電磁分量在赤道裝置和軸向裝置均可測量[14-17]，因此研究只測量Hy獲取地電阻率的方法也非常有意義。本文利用層狀大地表面水平電偶極源的Hy分量解析公式，計(jì)算出給定地電模型的Hy電磁場值，再利用體積效應(yīng)等效原理，迭代計(jì)算出與之等效的均勻半空間模型的電阻率作為Hy分量的全區(qū)視電阻率。計(jì)算表明測量Hy分量也能較好地分辨地電阻率，在電流源兩側(cè)及延長線兩端的廣大區(qū)域均可測量。軸向裝置測量Hy與赤道裝置垂直磁場分量Hz全區(qū)視電阻率特征相似，在低頻段只要沒有進(jìn)入近區(qū)，低頻響應(yīng)與大地電磁法相似趨近于基底真電阻率，且在觀測范圍內(nèi)收發(fā)距影響小，這與水平電偶極源的電磁場平面分布特征是一致的[6]：垂直磁場分量Hz在赤道向沒有極小值條帶，而在軸向上有極小值條帶；相反，水平磁場分量Hy在赤道向則會(huì)出現(xiàn)極小值條帶，而在軸向上不存在極小值條帶。因而在軸向有利于測量Hy，而在赤道向有利于測量Hz。只測量磁場獲取全區(qū)視電阻率對于接地困難特殊景觀區(qū)開展電磁測深是一種方案。

1 方法原理

水平接地電偶極源層狀計(jì)算模型如圖1所示。N層水平層狀介質(zhì)中第n層的電導(dǎo)率和層厚度分別記為σn和dn，假設(shè)各層不含鐵磁性物質(zhì)。水平電偶極子(接地偶極子源)位于層狀介質(zhì)表面，偶極矩為P=IdL(I為諧變電流I=I0e-iωt, dL為偶極子長度)。選取公共坐標(biāo)原點(diǎn)位于偶極子中心的柱坐標(biāo)系和直角坐標(biāo)系，使x軸指向偶極矩方向(即y=0的方向)，z軸垂直向下，求層狀介質(zhì)表面的電磁場分布。

圖1 水平電偶極源層狀地電模型 Fig.1 Layered geoelectricity model with horizontal electric dipole source

略去繁冗的數(shù)學(xué)推導(dǎo)[1-4,16-18]，此處僅給出Hy分量的表達(dá)式：

(1a)

(1b)

Hy=Hrsinφ+Hφcosφ。

(1c)

式中：

R*=

特別地，當(dāng)N=1時(shí)，可得到均勻半空間表面磁場水平分量Hy表達(dá)式為

(2a)

(2b)

(2c)

從上式可以看出，地層電阻率參數(shù)不顯現(xiàn)，而是隱含在地層波數(shù)m1中。本文利用比值法提取Hy分量全區(qū)視電阻率。

1.1 電磁場計(jì)算方法

依據(jù)式(1)分別計(jì)算出給定層狀模型的兩個(gè)正交磁場水平分量。令：水平電偶極矩PE=IdL/2π，式(1)可寫為：

Hr=(-PE/r)sinφ(I1+I8+0.5/r+r(I2+I9))，

(3a)

(3b)

式中：

(4a)

(4b)

(4c)

(4d)

層狀地質(zhì)模型的頻率域電磁響應(yīng)(式(4))是以Hankel積分形式給出的，本文采用基于連分式加速收斂的直接數(shù)值積分法[18-21]。

1.2 Hy全區(qū)視電阻率計(jì)算方法

由計(jì)算出的層狀模型表面水平電偶極源的Hy分量的頻率響應(yīng)，利用比值法計(jì)算Hy分量全區(qū)視電阻率的幅度譜：

(5a)

(5b)

(5c)

(5d)

由式(5)也能推導(dǎo)出湯井田教授提出的Hy全區(qū)視電阻率計(jì)算方法：

(6a)。

由于上式中不顯含電阻率參數(shù)，對式(6a)分子、分母同乘以kr2,令：

(6b)

(6c)

(rI8+0.5+r2I9)sin2φ]。

(6d)

式(5a)比值法和式(6c)兩種全區(qū)視電阻率解算方法均需要采用迭代法求解。在迭代計(jì)算中，每次改變電阻率，需要計(jì)算3次 Hankel積分，因而耗費(fèi)的時(shí)間較長。通過模型正演計(jì)算，兩種方法的計(jì)算結(jié)果相同，計(jì)算效率相當(dāng)。

2 模型計(jì)算

2.1 模型1：二層模型

計(jì)算參數(shù)：供電電流I=45 A，電偶極子長度dL=1 200 m，收發(fā)距R=7 000 m，采用軸向偶極測量裝置，在水平電偶極源延長線上兩端一定收發(fā)距觀測磁場Hy分量和電場Ex分量。地電模型如表1所示，G型算例7個(gè)，D型算例6個(gè)，首層電阻率設(shè)定為200 Ω·m，層厚1 100 m。用比值法計(jì)算了水平磁場Hy全區(qū)視電阻率，為了便于比較，同時(shí)計(jì)算了水平電場Ex全區(qū)視電阻率。

表1 二層型地電模型參數(shù)

將13個(gè)二層地電模型的水平磁場Hy分量全區(qū)視電阻率譜曲線繪制在一起，如圖2a所示，將水平電場Ex分量全區(qū)視電阻率譜曲線繪制在一起，如圖2b所示。從圖2可以看出， 電場Ex分量和磁場Hy分量全區(qū)視電阻率在高于500 Hz頻段均為200 Ω·m，反映出首層電阻率；低于1 Hz頻段Ex分量和磁場Hy分量全區(qū)視電阻率表現(xiàn)不同，Ex全區(qū)視電阻率在低于0.1 Hz頻段全區(qū)視電阻率是平直的，說明電場是“飽和”的(近區(qū)響應(yīng))，第二層電阻率越高，進(jìn)入“飽和”的頻率越高，第二層電阻率越低，進(jìn)入“飽和”的頻率越低，“飽和”段不反映地層真電阻率，與模型電阻率接近，可以分辨地層電阻率的變化。

圖2 二層地電模型全區(qū)視電阻率頻譜曲線Fig.2 Whole zone apparent resistivity spectrum of two layers type geoelectricity model

Hy全區(qū)視電阻率在低于0.5 Hz頻段全區(qū)視電阻率仍呈現(xiàn)出逼近第二層真電阻率的趨勢。這說明磁場有比電場更低的頻率響應(yīng)范圍，且對地電模型有較高的分辨力，可以分辨地層電阻率的變化。只要觀測響應(yīng)頻率足夠低，全區(qū)視電阻率就會(huì)趨于第二層真電阻率(進(jìn)入近區(qū)后響應(yīng)畸變)。

2.2 模型2：三層H型

計(jì)算參數(shù)：供電電流I=45 A，電偶極子長度dL=1 200 m，收發(fā)距分別取R=2、3、4、5、7、10、15 km，軸向偶極測量裝置。地電模型參數(shù)如表2所示。計(jì)算了電場Ex分量和磁場Hy分量全區(qū)視電阻率，為了便于比較，還計(jì)算了Ex/Hy卡尼亞電阻率以及模型的MT卡尼亞電阻率。圖3a是多個(gè)收發(fā)距的磁場Hy分量全區(qū)視電阻率譜曲線圖，與二層模型曲線特征相似，頻率曲線首支在頻率高于500 Hz頻段趨近于首層電阻率真值，在頻率低于0.5 Hz頻段趨近于基底層電阻率真值，收發(fā)距越大，越接近于電阻率真值(非近區(qū))，5～100 Hz頻段間的電阻率是模型低阻中間層的響應(yīng)。

表2 H型地電模型參數(shù)

圖3b是多個(gè)收發(fā)距的電場Ex分量全區(qū)視電阻率譜曲線圖，也與二層模型曲線特征相似，頻率曲線首支在頻率高于500 Hz頻段趨近于首層電阻率真值，在頻率低于1 Hz頻段曲線變得平直，說明電場進(jìn)入“飽和”區(qū)(近區(qū)響應(yīng))，收發(fā)距越大，“飽和”區(qū)電阻率越高，越接近第三層電阻率真值，多收發(fā)距測量可認(rèn)為是頻率測深和幾何測深的疊加。5～100 Hz頻段間的電阻率是模型低阻中間層的響應(yīng)，在中間某個(gè)收發(fā)距可獲得最佳響應(yīng)，如R=10 km時(shí)獲得了低阻中間層的最佳響應(yīng)，電阻率小于100 Ω·m。

圖3 H型地電模型不同方法視電阻率頻譜Fig.3 Apparent resistivity spectrum of H-type geoelectricity model with different method

從圖3c不同方法計(jì)算的電阻率曲線看，首支在頻率高于500 Hz頻段均趨近于首層電阻率真值，而在反映深層電阻率的尾支反映各不相同，Ex/Hy卡尼亞電阻率在低于10 Hz以后，電阻率呈指數(shù)上升，不能正確反映地層特征；Hy分量全區(qū)視電阻率與MT卡尼亞視電阻率趨勢一致，趨于第三層視電阻率700 Ω·m。而Ex全區(qū)視電阻率在低于3 Hz頻段變得平直，進(jìn)入“飽和”區(qū)，不再趨于第三層電阻率真值。各方法10～100 Hz頻段間的電阻率是模型低阻中間層的響應(yīng)，Ex/Hy卡尼亞電阻率和Ex分量全區(qū)視電阻率對中間層響應(yīng)銳度好，而Hy分量全區(qū)視電阻率與MT卡尼亞視電阻率相似，響應(yīng)較平緩(非近區(qū))。

2.3 模型3：三層K型

計(jì)算參數(shù)：供電電流I=45 A，電偶極子長度dL=1 500 m，軸向偶極測量裝置，收發(fā)距分別取R=2、3、4、5、7、10、15、18 km。地電模型參數(shù)如表3所示。計(jì)算了水平電場Ex、水平磁場Hy全區(qū)視電阻率，同時(shí)計(jì)算了模型的MT和Ex/Hy卡尼亞視電阻率進(jìn)行比較。從圖4中用不同收發(fā)距、不同視電阻率定義方法計(jì)算的K型地電模型視電阻率頻譜曲線可以看出，在R=2 km時(shí)(圖4a)，只有Hy全區(qū)視電阻率與模型MT卡尼亞電阻率曲線相似，反映出了地電模型特征，而由于受電場近區(qū)影響，Ex/Hy卡尼亞視電阻率在頻率低于200 Hz的電阻率不再反映真實(shí)信息，Ex全區(qū)視電阻率也僅對中間高阻層有些響應(yīng)，且在頻率低于20 Hz以后電阻率變得平直，不再響應(yīng)地電特征。

表3 K型地電模型參數(shù)

圖4 K型地電模型軸向裝置不同方法不同收發(fā)距視電阻率頻譜Fig.4 Apparent resistivity spectrum of K-type geoelectricity model with different T-R offset

在R=7 km(圖4b)和10 km(圖4c)時(shí)，Hy全區(qū)視電阻率穿透中間高阻層趨近于第三層電阻率真值，隨收發(fā)距增大，逼近基底真電阻率程度越高；Ex全區(qū)視電阻率在20～10 Hz之間的局部極大值是高阻中間層下界面的響應(yīng)，1 Hz以后基本進(jìn)入近區(qū)，隨收發(fā)距增大，逼近第三層真電阻率程度越高。這個(gè)算例中不同收發(fā)距響應(yīng)特征比較進(jìn)一步證實(shí)Hy全區(qū)視電阻率在小收發(fā)距條件下就能穿透高阻中間層響應(yīng)到深部基底。

2.4 模型4：四層HK型

計(jì)算參數(shù)：供電電流I=40 A，電偶極子長度dL=1 200 m，赤道偶極測量裝置，收發(fā)距R=7 000 m。地電模型參數(shù)如表4所示。計(jì)算了水平電場Ex、垂直磁場Hz、水平磁場Hy全區(qū)視電阻率，同時(shí)計(jì)算了模型的MT和Ex/Hy卡尼亞視電阻率進(jìn)行比較。從圖5用不同視電阻率定義方法計(jì)算的HK型地電模型視電阻率頻譜曲線可以看出，曲線首支在頻率高于500 Hz頻段均趨近于首層電阻率真值，反映出第一層電阻率200 Ω·m。Ex全區(qū)視電阻率在低于1 Hz頻段變得平直，說明電場已進(jìn)入“飽和”區(qū)(近區(qū)響應(yīng))，不再趨于第三層電阻率真值；Ex/Hy卡尼亞電阻率在低于1 Hz頻段電阻率呈指數(shù)上升，不能正確反映地層特征；Hy分量全區(qū)視電阻率只響應(yīng)到1 Hz(進(jìn)入近區(qū)響應(yīng)畸變)，而Hz分量全區(qū)視電阻率可以響應(yīng)到很低的頻率(非近區(qū))。在 1～10 Hz頻段Hy和Hz分量全區(qū)視電阻率幾乎重合，與MT卡尼亞視電阻率逼近第三層電阻率真值20 Ω·m的趨勢一致。該對比計(jì)算證實(shí)，赤道裝置的Hy分量全區(qū)視電阻率不如軸向裝置響應(yīng)好。與圖3a對比，軸向裝置Hy分量全區(qū)視電阻率與赤道裝置的Hz分量全區(qū)視電阻率響應(yīng)能力一樣，只要觀測的響應(yīng)頻率足夠低(非近區(qū))，全區(qū)視電阻率趨于基底真電阻率。中間第三層高阻層對于Hy和Hz分量好像“透明”了，響應(yīng)特征不明顯，通過對比多收發(fā)距計(jì)算結(jié)果，發(fā)現(xiàn)在收發(fā)距R=7 km、頻率50.12 Hz時(shí)，該高阻層響應(yīng)較明顯(圖6)，電阻率隨收發(fā)距的變化曲線中在R=7 km處出現(xiàn)局部極大值，表現(xiàn)出低—高—低的K型曲線特征。

表4 HK型地電模型參數(shù)

圖5 赤道向電阻率不同定義方式頻率曲線對比(收發(fā)距7 000 m)Fig.5 Comparison of frequency curves with different definitions of equatorial resistivity (distance between transceiver and transmitter is 7 000 m)

圖6 HK型地電模型全區(qū)視電阻率多收發(fā)距響應(yīng)曲線(f=50.12 Hz)Fig.6 Whole zone apparent resistivity spectrum of HK-type geoelectricity model with multi T-R distance (frequency at 50.12 Hz)

2.5 模型5：四層KH型

計(jì)算參數(shù)：供電電流I=50 A，電偶極子長度dL=1 200 m，收發(fā)距R分別為2、3、4、5、7、10、15 km，軸向偶極測量裝置，測量電場Ex和磁場Hy分量。 地電模型參數(shù)如表5所示。計(jì)算了水平電場Ex和水平磁場Hy全區(qū)視電阻率，同時(shí)計(jì)算模型的MT卡尼亞視電阻率和Ex/Hy卡尼亞視電阻率進(jìn)行比較。

表5 KH型地電模型參數(shù)

圖7是不同收發(fā)距KH型地電模型各方法視電阻率頻譜曲線以及不同收發(fā)距、不同方法電阻率響應(yīng)曲線對比圖?？梢钥闯?，首支曲線高于800 Hz頻段計(jì)算的電阻率均為300 Ω·m，反映首層電阻率。圖7a是不同收發(fā)距Hy全區(qū)視電阻率頻率曲線，均反映出計(jì)算模型電性層特征，尾支均呈現(xiàn)出趨近于基底電阻率的趨勢，收發(fā)距越大，反映得越清晰，隨頻率降低，越接近于基底真電阻率，不會(huì)出現(xiàn)“飽和”現(xiàn)象(非近區(qū))。這說明Hy分量軸向全區(qū)視電阻率很適合頻率測深，在小收發(fā)距條件下，也能穿透中間層，對基底有較好的響應(yīng)。多收發(fā)距觀測有利于揭示深部電性特征。

圖7 KH型地電模型不同收發(fā)距全區(qū)視電阻率頻譜Fig.7 Whole zone apparent resistivity spectrum of KH-type geoelectricity model with multi transmit-receive distance

圖7b～圖7d給出了收發(fā)距分別為3 000、7 000和15 000 m的4種不同電阻率計(jì)算方法的電阻率頻率曲線對照圖。Ex全區(qū)視電阻率曲線尾支均有“飽和”區(qū)，這是近區(qū)電場的表現(xiàn)。隨收發(fā)距增大，進(jìn)入“飽和”區(qū)的頻率變低，電阻率也增大，更趨近于基底真電阻率，這也反映出近區(qū)電場的幾何測深特點(diǎn)，在軸向裝置測量徑向電場Ex可以充分利用頻率測深和幾何測深特點(diǎn)，提高對地探測能力，如時(shí)間域MTEM方法就有這個(gè)特點(diǎn)[6，22-23]；Hy全區(qū)視電阻率與MT卡尼亞電阻率趨勢一致，隨收發(fā)距增大，逼近第四層電阻率真值750 Ω·m的趨勢更明顯(非近區(qū))；而Ex/Hy卡尼亞視電阻率尾支均不能正確反映地層特征，但存在最佳收發(fā)距，對中間電性層的分辨力最好。

3 結(jié)語

基于層狀地層表面水平電偶極源的電磁場響應(yīng)公式系統(tǒng)，計(jì)算了電磁場各分量的響應(yīng)，運(yùn)用均勻半空間等效原理，用比值法構(gòu)建了計(jì)算Hy分量全區(qū)視電阻率公式。依此計(jì)算了不同地電模型、不同收發(fā)距條件下的Ex分量、Hy分量和Hz分量全區(qū)視電阻率，并與Ex/Hy卡尼亞電阻率以及模型的MT卡尼亞電阻率比較，對比研究了不同視電阻率定義方法獲得的電阻率對模型的響應(yīng)能力。通過本文的對比試驗(yàn)，正演計(jì)算層狀介質(zhì)的電磁場響應(yīng)，以及比值法計(jì)算Hy全區(qū)視電阻率的結(jié)果是正確的，計(jì)算程序是可靠的。

計(jì)算結(jié)果表明，Hy全區(qū)視電阻率在接地電流偶極源兩側(cè)的赤道裝置，以及電流偶極源延長線兩端的軸向裝置一定收發(fā)距觀測區(qū)均可進(jìn)行測量。軸向裝置Hy分量全區(qū)電阻率與赤道裝置Hz分量全區(qū)電阻率有相似的響應(yīng)特征，收發(fā)距越大，對低頻響應(yīng)頻率范圍就越低，只要觀測信號(hào)有效，尾支低頻段均能較好地反映出基底電性層特征(非近區(qū))。而赤道裝置Hy分量全區(qū)電阻率響應(yīng)頻率不夠低(進(jìn)入近區(qū)較早)，不能較好反映基底層。選擇軸向裝置測量Hy分量會(huì)有較好的勘探效果。

水平電偶極源軸向偶極裝置Ex和Hy全區(qū)視電阻率均能反映出地層電性特征變化，對于基底電阻率的微小變化，其尾支曲線均能分辨出相應(yīng)變化，有較高的分辨力。多收發(fā)距Ex全區(qū)視電阻率具有頻率測深和幾何測深疊加效應(yīng)，對深部地層分辨力高；Hy全區(qū)視電阻率較Ex全區(qū)視電阻率更利于接近深部電阻率真值，在大收發(fā)距條件下，對高、低中間層均能有較好的分辨，在較小收發(fā)距條件下，對深部電性層也有較好的響應(yīng)。對于水平電偶源頻率域電磁測深，軸向裝置測量Hy分量有利于大埋深目標(biāo)體勘查。用于磁場觀測的傳感器應(yīng)具有寬的頻率響應(yīng)(20 kHz～0.01 Hz)，選擇磁通門或超導(dǎo)磁場傳感器有利于大埋深深地勘探。

計(jì)算結(jié)果表明，在接收條件允許的條件下，水平電偶極源軸向裝置可測量Hy和Ex分量，而赤道裝置可觀測Hz和Ex分量，并分別計(jì)算全區(qū)視電阻率。在一些特殊景觀條件下，如測量電場有困難的區(qū)域，軸向裝置測量Hy或赤道裝置觀測Hz，可以極大降低觀測成本。多收發(fā)距觀測有利于提高對地層的辨識(shí)。

后續(xù)工作計(jì)劃開展方法實(shí)驗(yàn)，建立數(shù)據(jù)處理流程，研究方法的可行性及有效性。