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    脈沖參量對時間門控光頻域反射儀性能的影響

    2021-03-08 05:59:52易守天張志勇何海軍張信普
    激光技術(shù) 2021年2期
    關(guān)鍵詞:掃頻線寬激光器

    易守天,張志勇,何海軍,張信普,錢 恒

    (西南交通大學(xué) 信息科學(xué)與技術(shù)學(xué)院 信息光子與通信研究中心, 成都 610031)

    引 言

    相位敏感的光時域反射儀(phase-sensitive optical time domain reflectometer,φ-OTDR) 具有耐腐蝕、抗電磁干擾能力強、靈敏度高等特點,在管道安全檢測、橋梁健康檢測、周界防護等領(lǐng)域備受關(guān)注[1-4]??臻g分辨率和傳感距離是φ-OTDR系統(tǒng)中的兩個重要參量,兩者之間存在矛盾,隨著脈沖信號脈寬的增加,測量距離增加,系統(tǒng)空間分辨率會降低,因此傳統(tǒng)的φ-OTDR很難在長距離傳輸?shù)那闆r下實現(xiàn)高空間分辨率。2015年,ZOU等人[5]提出光脈沖壓縮反射儀(optical pulse compression reflectometry,OPCR),采用該方法后系統(tǒng)空間分辨率只與掃頻范圍相關(guān),不受脈沖寬度的影響,從而解決了空間分辨率與脈寬之間相互約束的問題。同年,LIU等人[6]將光脈沖壓縮技術(shù)應(yīng)用到φ-OTDR技術(shù)中,得出時間門控光頻域反射儀(time-gated digital optical frequency domain reflectometry,TGD-OFDR)在傳感距離為110km時,系統(tǒng)空間分辨率達(dá)到1.6m。后續(xù)學(xué)者不斷研究完善,進一步提高了TGD-OFDR系統(tǒng)性能[7-12](例如相干衰落抑制、信噪比提升)。

    TGD-OFDR系統(tǒng)中,空間分辨率僅與掃頻范圍相關(guān),而掃頻范圍取決于脈寬與啁啾率的乘積,增大脈寬或者啁啾率均可提升掃頻范圍,可以提高空間分辨率。但是,現(xiàn)有文獻(xiàn)中并未對脈沖參量(例如脈寬、啁啾率)和系統(tǒng)信噪比與相位噪聲之間的關(guān)系進行分析。基于上述分析,作者主要圍繞探測脈沖的兩個主要參量:啁啾率和脈寬進行分析,分別探究了啁啾率、脈寬變化時,系統(tǒng)信噪比和相位噪聲的變化情況。

    1 系統(tǒng)原理

    1.1 TGD-OFDR系統(tǒng)的工作原理

    TGD-OFDR系統(tǒng)中,光電探測器(photodetector,PD)接收端接收到的信號可以表示為[8]:

    cos[-ωcτi+2πf0(t-τi)+πk(t-τi)2]

    (1)

    式中,Es(t)表示散射光信號,ELO(t)表示本振信號,t是時間變量,上標(biāo)*表示復(fù)共軛,ai為衰減系數(shù),ri為瑞利散射系數(shù),N表示散射點個數(shù),τi表示第i個散射點對應(yīng)的時間,τp為脈沖寬度,ωc為光載頻,f0為起始頻率,k為啁啾率。由于散射點尺寸特別小(小于0.1λ),所以在脈沖寬度范圍內(nèi)的散射點數(shù)目很多,故而(1)式可以轉(zhuǎn)化為:

    πk(t-τ)2-ωcτ]}dτ=h(t)?s(t)

    (2)

    式中,τ表示散射點之間的時間差,a和r表示衰減系數(shù)和瑞利散射系數(shù),h(t)表示光纖中脈沖響應(yīng)函數(shù):

    h(t)=a(t)r(t)exp[j(-ωct)]

    (3)

    s(t)為任意函數(shù)發(fā)生器(arbitrary function generator,AFG)產(chǎn)生的線性掃頻信號:

    (4)

    通過匹配濾波器之后信號轉(zhuǎn)化為:

    y(t)=i(t)?s*(-t)=h(t)?

    (5)

    此時,主瓣的3dB帶寬表示空間分辨率大小[5],即:

    (6)

    式中,c表示真空中的光速,n表示光纖折射率。從(6)式可知,在TGD-OFDR系統(tǒng)中,空間分辨率只與掃頻范圍B(探測脈沖的帶寬)相關(guān),且與掃頻范圍B成反比,而掃頻范圍取決于啁啾率和脈沖寬度,可以通過增大啁啾率或者脈寬的方法提高掃頻范圍,實現(xiàn)高空間分辨率。

    1.2 啁啾率、脈寬和系統(tǒng)信噪比的關(guān)系

    在TGD-OFDR系統(tǒng)中,為了量化光纖感知到的外界參量的變化,必須要解調(diào)光相位,目前TGD-OFDR系統(tǒng)幾乎都采用相干探測[13-15]方式接收光信號,并將其轉(zhuǎn)換為電信號。在相干探測方法中,探測到的電信號噪聲主要來自光電轉(zhuǎn)換過程,主要包含:熱噪聲σt和散粒噪聲σs兩個部分。其中熱噪聲σt2=(4kBT/Rl)σfΔf(kB為玻爾茲曼常數(shù),T表示絕對溫度,Rl表示負(fù)載電阻,σf表示前置放大器的噪聲,Δf表激光器線寬),散粒噪聲σs2=2q(I+Id)ΔB(q表示電子數(shù)目,ΔB表示帶寬,Id表示暗電流,I表示電流,且Id?I)。假設(shè)脈沖的峰值功率為Pp,則掃頻脈沖信號的總能量可以表示為[5]:Ps=τpPp,信噪比(signal-to-noise ratio,SNR)可以表示為[13]:

    (7)

    式中,PLO表示本振信號光功率。在相干探測中,系統(tǒng)的散粒噪聲遠(yuǎn)大于熱噪聲,因此熱噪聲可以忽略。當(dāng)本振信號保持不變的情況下,信噪比主要取決于信號帶寬和脈沖寬度。而ΔB=kτp,所以(7)式可以表示為:

    (8)

    由(8)式可知,掃頻脈沖信號峰值功率與本振信號不變的情況下,系統(tǒng)信噪比只與啁啾率相關(guān),且與啁啾率成反比。

    1.3 啁啾率、脈寬和相位噪聲的關(guān)系

    系統(tǒng)相位噪聲由系統(tǒng)信噪比和激光器相位噪聲兩個部分決定,相互之間的關(guān)系如圖1所示。在相干探測系統(tǒng)中,隨著SNR的增加,系統(tǒng)相位噪聲先減小后保持不變[16]。而激光器相位噪聲對系統(tǒng)相位噪聲的影響相對復(fù)雜一些,散射光信號通過相干探測之后,(5)式將轉(zhuǎn)化為[7]:

    Fig.1 Factors that affect the system phase noise and their relations

    (9)

    式中,Δφ(τd)=φ(t)-φ(t-τd)。其中,τd表示延遲時間,φ表示對應(yīng)的相位。根據(jù)激光器相位噪聲的特性可知,激光器引起的相位噪聲與激光器的線寬大小相關(guān)[17-18],通常采用標(biāo)準(zhǔn)差(standard deviation,SD)來衡量一段時間內(nèi)相位噪聲σφ2(t)的累積量,即:

    σφ2(t)=2πΔft

    (10)

    由此可知,激光器相位噪聲正比于激光器線寬,當(dāng)激光器線寬一定時,相位噪聲與t成正相關(guān),如圖1c所示。其中,Δf1,Δf2表示不同的線寬。

    通過理論分析可知,當(dāng)輸入脈沖信號峰值功率與本振信號功率不變時,系統(tǒng)信噪比僅與啁啾率k相關(guān),且與啁啾率k成反比。系統(tǒng)相位噪聲受系統(tǒng)信噪比和激光器相位噪聲影響。相位噪聲與系統(tǒng)信噪比成反比,但是當(dāng)信噪比達(dá)到一定閾值之后,系統(tǒng)相位噪聲不變;當(dāng)激光器線寬不變時,相位噪聲與延時成正比;當(dāng)掃頻范圍B一定時,系統(tǒng)相位噪聲由系統(tǒng)信噪比和激光器相位噪聲共同決定。為了驗證啁啾率、信號脈寬對系統(tǒng)信噪比和相位噪聲的影響,下面利用MATLAB對TGD-OFDR系統(tǒng)進行仿真。

    2 仿真與結(jié)果分析

    仿真時,設(shè)置起始頻率f0=30MHz,傳輸距離為10km,采樣率為1G sample/s,激光器線寬為3kHz。強度噪聲通過添加高斯分布的隨機數(shù)實現(xiàn),激光器的相位噪聲根據(jù)(10)式進行添加(文中RSNR=20lg(As/An),As表示信號強度幅值,An表示噪聲的均方根[14])。仿真過程中,本振信號功率和掃頻脈沖信號峰值功率均保持不變。

    驗證啁啾率k與信噪比、系統(tǒng)相位噪聲的關(guān)系時,固定的脈寬τp=5μs,初始的啁啾率k=4×1012Hz2,步長Δk=2×1012Hz2。實驗結(jié)果如圖2a和圖2b所示。由圖2a可知,啁啾率增大,SNR減小,與理論分析相符。啁啾率與相位噪聲關(guān)系如圖2b所示。仿真結(jié)果表明,當(dāng)脈寬一定時,啁啾率與相位噪聲成正相關(guān),

    Fig.2 The relation between chirp rate, pulse width, SNR and phase noise

    增加速率近似于(0.0033/1013Hz2)。然后,控制啁啾率k不變,線性增大脈寬,驗證脈寬與信噪比、相位噪聲之間的關(guān)系。仿真時,設(shè)置啁啾率k=2×1013Hz2不變,初始的脈寬τp=1μs,步長為Δτp=0.25μs。結(jié)果如圖2c和圖2d所示。由圖2c可知,當(dāng)啁啾率k一定時,增大信號脈寬,系統(tǒng)信噪比基本保持不變,進一步驗證系統(tǒng)信噪比與脈寬無關(guān)。脈寬與相位噪聲的關(guān)系如圖2d所示,相位噪聲與脈寬τp成正相關(guān),且其增長速率近似于(0.0025/μs)。這是由于啁啾率k不變時,系統(tǒng)信噪比不變,此時相位噪聲的增加主要來源于激光器相位噪聲。當(dāng)激光器線寬固定時,脈寬增大,延時增加,導(dǎo)致激光器引入的相位噪聲的累積量增加,系統(tǒng)相位噪聲呈現(xiàn)出與脈寬成正相關(guān)的趨勢。

    綜上所述,當(dāng)輸入脈沖峰值功率、本振信號功率不變時,系統(tǒng)SNR與啁啾率k成反比,相位噪聲與脈寬、啁啾率均成正相關(guān)。由上述仿真結(jié)果可知,相位噪聲隨啁啾率的變化近似為0.0033/1013Hz2,脈寬對應(yīng)的相位噪聲增長率為0.0025/μs。由于掃頻范圍一定時,啁啾率與脈寬成反比,結(jié)合增長速率可知,增大脈寬,相位噪聲理論上會先減小后增大,谷值大約處于12μs處(不考慮信噪比對相位噪聲的影響達(dá)到最大化)。為了驗證這一理論,利用MATLAB進行仿真,設(shè)置掃頻范圍為80MHz,起始脈寬為2μs,步長為0.5μs,仿真結(jié)果如圖3所示。由圖3a可知,當(dāng)掃頻范圍B一定,增大脈寬τp,啁啾率減小,系統(tǒng)SNR增大。系統(tǒng)相位噪聲總體趨勢上隨脈寬的增大呈現(xiàn)出先減小后增大的趨勢,谷值處于4μs附近,與理論分析所得趨勢相一致,但理論分析谷值與實際值之間存在差異可能是由于系統(tǒng)信噪比對相位噪聲的影響達(dá)到最大化。

    通過仿真分析得出,當(dāng)本振信號與掃頻信號峰值功率不變時,系統(tǒng)SNR只取決于啁啾率k,且與k成反比;掃頻范圍變化時,相位噪聲與啁啾率和脈寬均成正相關(guān);當(dāng)掃頻寬度確定時,相位噪聲隨脈寬的增大而先減小后增大,相位噪聲存在最小值。

    3 實驗與結(jié)果分析

    為了進一步驗證啁啾率、脈寬在實際情況中對系統(tǒng)SNR和系統(tǒng)相位噪聲的影響,搭建實驗平臺,采集實驗數(shù)據(jù)進行分析處理,實驗裝置如圖4所示。實驗過程中采用3kHz線寬的激光器作為光源,通過1∶9的耦合器分為兩束光:一路通過偏振控制器(polarization controller,PC)作為本振信號;另一束光通過強度調(diào)制器(intensity modulator,IM),進行載波抑制調(diào)制。掃頻信號利用任意函數(shù)發(fā)生器(artitrary function generator,AFG)產(chǎn)生,起始頻率f0=30MHz。掃頻信號通過聲光調(diào)制器(acousto-optic modulator,AOM)進行脈沖調(diào)制,AOM產(chǎn)生的頻移為200MHz,脈沖周期為Ttotal=120μs。掃頻脈沖光經(jīng)過摻鉺光纖放大器(erbium-doped fiber amplifier,EDFA)放大后注入傳感光纖中,傳感光纖長度為9.5km。散射光與本振信號混合相干后接入帶寬為350MHz的平衡探測器(balanced photodetector,BPD),輸出信號利用示波器采集,通過數(shù)模轉(zhuǎn)換(analog-to-digital convertor,ADC)進行數(shù)據(jù)采樣。采樣率為1G sample/s。實驗過程中控制本振光功率與脈沖光峰值功率不變。

    Fig.4 Experimental setup

    在驗證啁啾率與信噪比、相位噪聲關(guān)系時,控制初始的脈沖寬度τp=5μs不變,初始的啁啾率k=4×1012Hz2,步長Δk=2×1012Hz2。實驗結(jié)果如圖5a和圖5b所示。實驗結(jié)果表明,控制脈寬τp不變,增大啁啾率k,系統(tǒng)SNR減小,相位噪聲增大,與仿真結(jié)果相同。

    同理,驗證脈寬與信噪比、相位噪聲關(guān)系時,控制啁啾率不變,增大信號脈沖寬度。實驗過程中設(shè)置k=2×1013Hz2,初始脈寬τp=1μs,脈寬變化Δτp=0.25μs。實驗結(jié)果如圖5c和圖5d所示。由圖5c可知,當(dāng)脈寬τp增大時,系統(tǒng)SNR基本保持不變,即系統(tǒng)信噪比與脈寬無關(guān),與理論分析、仿真結(jié)果一致。相位噪聲與脈寬的關(guān)系如圖5d所示。結(jié)果表明,當(dāng)啁啾率不變時,信號脈寬與相位噪聲成正相關(guān),與仿真結(jié)果相符。

    Fig.5 The relation between chirp rate, pulse width, SNR and phase noise

    掃頻范圍一定時,驗證脈沖參量對系統(tǒng)性能的影響。實驗過程中設(shè)置掃頻范圍B=80MHz,初始脈寬τp=2μs,步長Δτp=0.5μs,由于設(shè)備限制,能夠產(chǎn)生最大脈寬為8μs,實驗結(jié)果如圖6所示。其中圖6a表示信噪比與脈寬的關(guān)系。由圖可知,當(dāng)掃頻范圍B一定時,系統(tǒng)信噪比隨脈寬的增大而增加。由于掃頻范

    Fig.6 The relation between pulse width, SNR and phase noise when B is constant

    圍確定,脈寬增大,啁啾率k降低,而系統(tǒng)SNR與啁啾率成反比,所以,系統(tǒng)信噪比呈現(xiàn)隨脈寬增加而增大趨勢。相位噪聲與脈寬之間的關(guān)系如圖6b所示。由實驗結(jié)果可知,相位噪聲在2.5μs之前隨脈寬的增大而減小,在2.5μs之后隨脈寬的增大而增加,即相位噪聲隨脈寬的增加先減小后增大。實驗結(jié)果與仿真結(jié)果變化趨勢一致,存在差異是由于實驗過程中存在外界環(huán)境波動、偏振衰落、相干衰落等情況。

    4 結(jié) 論

    主要研究了在TGD-OFDR系統(tǒng)中,掃頻信號的脈寬和啁啾率變化對系統(tǒng)信噪比和相位噪聲的影響,并進行了仿真與實驗驗證。結(jié)果表明,當(dāng)掃頻脈沖信號峰值功率與本振信號功率不變時,系統(tǒng)信噪比只取決于掃頻信號的啁啾率,且與啁啾率成反比。在掃頻范圍不固定時,系統(tǒng)相位噪聲與脈寬和啁啾率均成正相關(guān)。在實際應(yīng)用中,系統(tǒng)中探測光的掃頻范圍是確定的且受探測器帶寬限制,此時,增大掃頻信號脈寬,系統(tǒng)信噪比隨脈寬增大而增加,系統(tǒng)相位噪聲隨脈寬的增加呈現(xiàn)先減小后增大的趨勢。因此,通過調(diào)節(jié)掃頻信號的脈寬,可以獲得最小的系統(tǒng)相位噪聲。這一結(jié)論對系統(tǒng)參量設(shè)置與優(yōu)化提供了思路。

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