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    基于SEM與數(shù)字圖像相關(guān)的固體發(fā)動(dòng)機(jī)黏接界面細(xì)觀損傷過(guò)程分析

    2021-03-08 08:32:30李高春韓永恒王哲君
    火炸藥學(xué)報(bào) 2021年1期
    關(guān)鍵詞:界面變形

    伍 鵬,李高春,韓永恒,劉 磊,王 鑫,王哲君

    (1.海軍航空大學(xué),山東 煙臺(tái) 264000; 2.火箭軍工程大學(xué),陜西 西安 710025)

    引 言

    固體火箭發(fā)動(dòng)機(jī)的黏接界面包括推進(jìn)劑、襯層、絕熱層,各層之間力學(xué)屬性差異較大。并且由于推進(jìn)劑內(nèi)部顆粒填充的原因,導(dǎo)致應(yīng)力分布不均,易在某些關(guān)鍵部位萌生細(xì)觀損傷。細(xì)觀損傷不斷演化容易形成宏觀損傷使黏接界面失效,最終影響發(fā)動(dòng)機(jī)的工作過(guò)程[1-3],因此黏接界面細(xì)觀損傷過(guò)程一直是人們關(guān)注的重點(diǎn)。邱欣[4]對(duì)黏接試件進(jìn)行了原位拉伸試驗(yàn),發(fā)現(xiàn)黏接試件拉伸過(guò)程的載荷-位移曲線“雙峰”特征,認(rèn)為“雙峰”分別對(duì)應(yīng)界面處顆粒的脫濕與基體斷裂兩個(gè)過(guò)程,并采用改進(jìn)的并聯(lián)Maxwell元件模型模擬了界面斷裂行為。楊明[5]采用掃描電鏡(SEM)獲得了原位拉伸過(guò)程下黏接界面細(xì)觀形貌演化過(guò)程圖像,分析了界面處顆粒脫濕尺寸與外界拉伸應(yīng)變之間的關(guān)系。通過(guò)建立黏接界面的細(xì)觀數(shù)值模型,對(duì)黏接界面開(kāi)展數(shù)值模擬研究,可以較好地再現(xiàn)黏接界面細(xì)觀損傷過(guò)程。李高春等[6]建立了黏接界面的細(xì)觀數(shù)值模型,得到了黏接界面受到不同外界拉伸應(yīng)變大小時(shí)界面的應(yīng)力-應(yīng)變分布。王廣[7]通過(guò)微CT圖像重構(gòu)了推進(jìn)劑/顆粒細(xì)觀填充結(jié)構(gòu),根據(jù)該結(jié)構(gòu)建立了黏接界面細(xì)觀模型,分析了不同老化時(shí)間下推進(jìn)劑/襯層黏接界面的脫粘過(guò)程。數(shù)值模擬可以獲得外界拉伸過(guò)程黏接界面的應(yīng)力-應(yīng)變演化規(guī)律,但存在一定局限性。上述文獻(xiàn)建立的黏接界面細(xì)觀模型,只考慮了黏接界面推進(jìn)劑內(nèi)部顆粒的脫濕,沒(méi)有考慮基體的損傷過(guò)程,因此還需進(jìn)一步研究。數(shù)字圖像相關(guān)(Digital Image Correlation, DIC)作為一種非接觸直接測(cè)量方法,可以獲得物體表面的位移與應(yīng)變等信息,能夠真實(shí)地反映物體表面變形情況。王陽(yáng)[8]將DIC應(yīng)用于推進(jìn)劑裂紋尖端的損傷過(guò)程變形場(chǎng)的測(cè)量中,獲得了裂紋尖端的位移應(yīng)變演化情況,取得了較好的效果。姜愛(ài)民[9]采用數(shù)字圖像相關(guān)方法研究了矩形黏接試件在拉伸作用下的變形測(cè)量,獲得了宏觀尺度下黏接試件的位移與應(yīng)變變化規(guī)律,但是由于黏接界面細(xì)觀尺度大變形的特點(diǎn),沒(méi)有得到其細(xì)觀變形演化特點(diǎn)。

    綜上所述,雖然國(guó)內(nèi)外學(xué)者對(duì)黏接界面的損傷過(guò)程進(jìn)行了深入的研究,但是針對(duì)粘接界面細(xì)觀損傷的研究尚不夠充分。本研究開(kāi)展黏接界面的原位拉伸試驗(yàn),采用SEM對(duì)細(xì)觀損傷過(guò)程進(jìn)行觀察,將DIC應(yīng)用于黏接界面細(xì)觀損傷過(guò)程變形場(chǎng)的測(cè)量,用于分析黏接界面細(xì)觀損傷過(guò)程與破壞模式,具有既能定性又能定量分析的優(yōu)點(diǎn),黏接界面的細(xì)觀變形演化規(guī)律可以為后續(xù)開(kāi)展黏接界面破壞過(guò)程數(shù)值模擬提供參考。

    1 黏接界面原位拉伸試驗(yàn)

    1.1 試驗(yàn)設(shè)備與試件制作

    對(duì)黏接界面開(kāi)展原位拉伸試驗(yàn),試驗(yàn)方案參考文獻(xiàn)[5]。采用島津JSM-5410LV型掃描電鏡對(duì)拉伸過(guò)程進(jìn)行觀察與拍攝。設(shè)計(jì)的黏接試件尺寸如圖1所示,試件厚度為3mm。

    圖1 微型試件尺寸參數(shù)

    試驗(yàn)前將試件表面吹除干凈。將試件與夾具固定好,推入電鏡室,對(duì)電鏡室抽真空處理,對(duì)電鏡加載5kV電壓。調(diào)整好亮度與對(duì)比度。由于SEM成像較慢,所以拉伸速率不宜過(guò)快,為方便記錄,設(shè)置拉伸速率0.12mm/min。

    1.2 試驗(yàn)結(jié)果分析

    原位拉伸過(guò)程黏接界面表面形貌SEM圖像如圖2所示,這些圖像充分代表了外界拉伸過(guò)程黏接界面損傷破壞的不同演化階段。

    圖2 不同外界拉伸應(yīng)變下黏接界面變形過(guò)程(×50)

    從圖2中可以看出,外界拉伸應(yīng)變從5%增至20% (圖2(a)~圖2(b)),位于推進(jìn)劑/襯層界面處附近顆粒首先脫濕,形成微裂紋。隨外界拉伸應(yīng)變的增加,微裂紋不斷擴(kuò)展,在推進(jìn)劑/襯層界面處產(chǎn)生損傷。此階段推進(jìn)劑內(nèi)部的顆粒脫濕不明顯,損傷較小,損傷主要位于推進(jìn)劑/襯層界面處。外界拉伸應(yīng)變?cè)鲋?5%時(shí)(圖2(c)),推進(jìn)劑/襯層界面處顆粒的脫濕繼續(xù)擴(kuò)展,脫濕尺寸繼續(xù)增大,同時(shí)推進(jìn)劑內(nèi)部部分顆粒開(kāi)始出現(xiàn)明顯脫濕,可以清晰地看到推進(jìn)劑內(nèi)部因?yàn)槊摑穸纬傻奈⒘鸭y。外界拉伸應(yīng)變從26%增至28% (圖2(d)~圖2(f)),推進(jìn)劑內(nèi)部顆粒脫濕尺寸繼續(xù)增大,推進(jìn)劑內(nèi)部黏合劑基體/顆粒界面抵抗外界拉伸作用的能力減弱,外界拉伸載荷的作用主要由基體承受,使基體產(chǎn)生較大變形。外界拉伸應(yīng)變?yōu)?8%時(shí),外界拉伸作用的載荷超過(guò)基體的強(qiáng)度,使基體發(fā)生斷裂。不同顆粒脫濕形成的微裂紋匯聚,在黏接界面推進(jìn)劑局部區(qū)域形成一條較大的裂縫,裂縫方向與外界拉伸方向垂直,幾乎貫穿整個(gè)推進(jìn)劑一側(cè),使黏接界面失效。

    2 基于數(shù)字圖像相關(guān)的黏接界面細(xì)觀損傷過(guò)程分析

    2.1 數(shù)字圖像相關(guān)原理

    SEM圖像無(wú)法得到黏接界面原位拉伸過(guò)程應(yīng)變變化特點(diǎn),為了更好地分析黏接界面細(xì)觀損傷破壞過(guò)程,采用數(shù)字圖像相關(guān)方法對(duì)SEM圖像進(jìn)行處理,定量地分析黏接界面細(xì)觀損傷過(guò)程。數(shù)字圖像相關(guān)方法是一種對(duì)變形前后圖像表面灰度進(jìn)行匹配,獲得物體表面位移和應(yīng)變的光學(xué)測(cè)量方法[10],近年來(lái)已經(jīng)在許多領(lǐng)域得到了應(yīng)用[11]。其原理如圖3所示,通過(guò)找到變形前后對(duì)應(yīng)像素點(diǎn)的位置,得到對(duì)應(yīng)像素點(diǎn)的位移大小,進(jìn)而得到應(yīng)變。一階位移模式下,變形前像素點(diǎn)P與變形后像素點(diǎn)P′的坐標(biāo)對(duì)應(yīng)關(guān)系如式(1)所示。

    圖3 DIC原理

    (1)

    采用歸一化最小二乘相關(guān)系數(shù)定義變形前后子集匹配程度,如式(2)所示。該系數(shù)越小,前后圖像匹配程度越高[12]。

    (2)

    式中:f(xi,yj)為參考子集中坐標(biāo)為(xi,yj)的灰度值;g(x′i,y′j)為目標(biāo)子集中坐標(biāo)為(x′i,y′j)的灰度值;fm和gm分別為參考子集與目標(biāo)子集的平均灰度值;S為子集面積。子區(qū)的變形矢量p如式(3)所示:

    (3)

    實(shí)際情況下,參考子集與目標(biāo)子集不一定完全匹配,此時(shí)相關(guān)系數(shù)的最小值應(yīng)當(dāng)位于相關(guān)函數(shù)的極值處。對(duì)相關(guān)函數(shù)求關(guān)于Δp的偏導(dǎo)數(shù)并令其等于0,如式(4)所示:

    (4)

    圖4 FA-GN迭代過(guò)程[13]

    數(shù)字圖像相關(guān)計(jì)算完成之后,得到了黏接界面表面的位移分布,Green-Lagrangian應(yīng)變與位移的關(guān)系如式(5)所示[17]:

    (5)

    黏接界面表面的灰度分布是數(shù)字圖像相關(guān)方法進(jìn)行相關(guān)計(jì)算的關(guān)鍵。為了使前后圖像能夠較好地匹配,要求表面圖像的灰度質(zhì)量較高。黏接界面表面的灰度信息如圖5所示。

    圖5 黏接界面表面灰度分布

    從圖5中可以看出,細(xì)觀尺度下,黏接界面不再是均勻材料,襯層與絕熱層材料由于顆粒遷移與孔洞的原因使其表面凹凸不平,造成其灰度分布不均。并且在推進(jìn)劑內(nèi)部,由于鋁粉、AP顆粒填充的原因,其材料屬性與黏合劑基體差異較大,對(duì)掃描電鏡電子射束的反應(yīng)不同,造成表面灰度差異較大。綜上所述,黏接界面細(xì)觀尺度下原始的散斑分布具有較好的灰度變化信息,為開(kāi)展數(shù)字圖像相關(guān)計(jì)算奠定了基礎(chǔ)。

    由試驗(yàn)過(guò)程可知,黏接界面拉伸過(guò)程中,在推進(jìn)劑的破壞經(jīng)歷了一個(gè)局部化過(guò)程,遠(yuǎn)離該區(qū)域損傷較小,并且在拉伸過(guò)程中部分推進(jìn)劑區(qū)域運(yùn)動(dòng)出視野范圍。為了避免計(jì)算過(guò)程的浪費(fèi),又能充分反映界面的損傷破壞過(guò)程,因此選擇的計(jì)算區(qū)域尺寸不宜過(guò)大。選取的計(jì)算區(qū)域如圖6所示,沿x方向分別為推進(jìn)劑、襯層、絕熱層,其中推進(jìn)劑部分包含拉伸過(guò)程推進(jìn)劑破壞區(qū)域,計(jì)算區(qū)域像素點(diǎn)個(gè)數(shù)為350×320。

    圖6 計(jì)算區(qū)域

    2.2 結(jié)果分析

    采用數(shù)字圖像相關(guān)方法對(duì)試驗(yàn)過(guò)程的SEM圖像進(jìn)行了計(jì)算,得到了不同外界拉伸應(yīng)變下黏接界面表面應(yīng)變演化情況。圖7給出了不同拉伸應(yīng)變下x方向應(yīng)變?chǔ)舩云圖。圖中x方向像素0~190區(qū)域?yàn)橥七M(jìn)劑,像素190~250區(qū)域?yàn)橐r層,像素250~320區(qū)域?yàn)榻^熱層。

    圖7 不同拉伸應(yīng)變下εx云圖

    由圖7(a)可知,細(xì)觀尺度下,黏接界面不再是各向均質(zhì)材料,其應(yīng)變不是均勻分布的。由于推進(jìn)劑內(nèi)部顆粒與基體材料屬性不同,在外界拉伸載荷作用下,發(fā)生不同的變形。拉伸應(yīng)變從5%增至20% (圖7(b)),黏接界面表面的εx增大,但是分布的趨勢(shì)基本不變。由于襯層的模量較推進(jìn)劑低,所以εx襯層增加的速率大于推進(jìn)劑。由于推進(jìn)劑/襯層界面處少數(shù)顆粒脫濕形成損傷,使該區(qū)域應(yīng)變急劇增大,外界拉伸應(yīng)變?yōu)?0%時(shí),該處εx峰值約為0.95。外界拉伸應(yīng)變?yōu)?5%時(shí)的εx云圖如圖7(c)所示,從圖7(c)中可以看出,推進(jìn)劑內(nèi)部局部區(qū)域應(yīng)變開(kāi)始明顯增大,其應(yīng)變較周邊區(qū)域明顯較大,形成一個(gè)“凸起”的區(qū)域,由于少數(shù)顆粒的脫濕導(dǎo)致出現(xiàn)新的像素點(diǎn),使變形前后像素?zé)o法匹配,造成該區(qū)域少數(shù)像素點(diǎn)沒(méi)有應(yīng)變輸出,應(yīng)變?yōu)?。拉伸應(yīng)變從26%增至28% (圖7(d)~圖7(f)),推進(jìn)劑內(nèi)部局部區(qū)域的應(yīng)變繼續(xù)增大,“凸起”區(qū)域沿y方向向下擴(kuò)展,形成一個(gè)帶狀的局部化損傷區(qū)域。在該區(qū)域內(nèi)部,顆粒不斷脫濕,無(wú)應(yīng)變輸出的像素點(diǎn)繼續(xù)增多,推進(jìn)劑內(nèi)部的損傷加劇。繼續(xù)增加外界拉伸位移,無(wú)應(yīng)變輸出的像素點(diǎn)將貫穿整個(gè)黏接界面,使其失效。

    不同拉伸應(yīng)變下y方向應(yīng)變?chǔ)舮云圖如圖8所示。

    圖8 不同拉伸應(yīng)變下εy應(yīng)變?cè)茍D

    從圖8中可以看出,在外界拉伸作用下,黏接界面內(nèi)部主要受到壓縮作用,εy為負(fù)值。與εx分布不同,襯層εy的幅值較推進(jìn)劑低。這是因?yàn)橐r層受到絕熱層的約束,絕熱層的模量較大,不易發(fā)生變形,所以造成襯層εy較小。

    不同拉伸應(yīng)變下x、y方向剪切應(yīng)變?chǔ)舩y分布如圖9所示。

    圖9 不同拉伸應(yīng)變下εxy應(yīng)變?cè)茍D

    從圖9中可以看出,外界拉伸應(yīng)變從5%增至20%過(guò)程中(圖9(a)~圖9(b)),推進(jìn)劑內(nèi)部損傷較小,該階段內(nèi)剪應(yīng)變?chǔ)舩y的幅值變化不大。外界拉伸應(yīng)變由25%增至28%(圖9(c)~圖9(f)),推進(jìn)劑由于顆粒脫濕造成損傷以后,局部損傷區(qū)域的εxy急劇增大。

    3 結(jié) 論

    (1)黏接界面原位拉伸過(guò)程中,外界拉伸應(yīng)變較小時(shí),黏接界面的損傷主要位于推進(jìn)劑/襯層界面處,推進(jìn)劑內(nèi)部損傷較小。隨外界拉伸應(yīng)變的增大,推進(jìn)劑內(nèi)部顆粒開(kāi)始脫濕,損傷急劇增大,同時(shí)損傷區(qū)域不斷擴(kuò)展,最終貫穿整個(gè)黏接界面,使其失效。

    (3)數(shù)字圖像相關(guān)與掃描電鏡結(jié)合的方法可以定量地分析黏接界面變形場(chǎng)演化規(guī)律,為分析黏接界面損傷破壞規(guī)律提供了一種新的方法,計(jì)算結(jié)果可以為后續(xù)開(kāi)展數(shù)值模擬提供結(jié)果參考。

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