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    空氣預(yù)熱器蓄熱板硫酸氫銨動(dòng)態(tài)積灰模型

    2020-12-05 14:15:54雷健康王浩楠趙伶玲
    熱力發(fā)電 2020年9期
    關(guān)鍵詞:黏結(jié)性煙灰預(yù)器

    雷健康,王浩楠,趙伶玲

    (東南大學(xué)能源熱轉(zhuǎn)換及其過(guò)程測(cè)控教育部重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室,江蘇 南京 210096)

    電站鍋爐經(jīng)過(guò)選擇性催化還原(SCR)脫硝改造后,常出現(xiàn)氨逃逸現(xiàn)象,導(dǎo)致脫硝副產(chǎn)物硫酸氫銨(NH4HSO4,簡(jiǎn)稱(chēng)ABS)的生成[1]。ABS在空氣預(yù)熱器(空預(yù)器)冷端420~493 K溫度區(qū)間呈液態(tài),具有強(qiáng)黏性,極易與煙灰顆粒結(jié)合并黏附在蓄熱板表面[2-3],造成空預(yù)器冷端積灰。ABS黏結(jié)性積灰與普通松散性積灰不同,難以有效清除,致使空預(yù)器工作效率降低,堵灰嚴(yán)重時(shí)更會(huì)引起設(shè)備煙氣側(cè)壓降增大,送、引風(fēng)機(jī)過(guò)載,影響鍋爐安全運(yùn)行[4]。

    國(guó)內(nèi)外學(xué)者多采用松散性積灰的計(jì)算方法,對(duì)回轉(zhuǎn)式空預(yù)器內(nèi)蓄熱板的積灰進(jìn)行模擬[5],在ABS黏結(jié)性積灰模擬算法上還有待深入研究。此外,傳統(tǒng)積灰模型多以臨界積灰速度為積灰準(zhǔn)則[6],以臨界剪切速度為積灰剝離準(zhǔn)則[7],很少考慮積灰層的動(dòng)態(tài)生長(zhǎng)對(duì)煙氣流速的影響,使得計(jì)算結(jié)果存在一定誤差。提高空預(yù)器積灰模型的計(jì)算精度,可以更好地預(yù)測(cè)空預(yù)器堵灰程度,吹灰器的工作效率將得到有效提升。

    本文以某臺(tái)經(jīng)過(guò)SCR脫硝改造的600 MW機(jī)組的空預(yù)器中3種蓄熱板型為研究對(duì)象,在考慮松散性積灰和ABS黏結(jié)性積灰的基礎(chǔ)上,采用動(dòng)網(wǎng)格技術(shù)和Fluent軟件用戶(hù)自定義函數(shù)(UDF)構(gòu)建動(dòng)態(tài)積灰模型,并根據(jù)現(xiàn)場(chǎng)實(shí)測(cè)數(shù)據(jù),對(duì)煙灰顆粒在蓄熱板間的積灰過(guò)程進(jìn)行數(shù)值研究,對(duì)比了這3種蓄熱板型的積灰特性。

    1 計(jì)算模型及研究對(duì)象

    1.1 動(dòng)態(tài)積灰模型

    本文數(shù)值模擬應(yīng)用標(biāo)準(zhǔn)k-ε雙方程模型[8]對(duì)煙氣的湍流運(yùn)動(dòng)進(jìn)行描述;采用離散相模型[9](DPM)跟蹤煙灰顆粒的運(yùn)動(dòng)軌跡;通過(guò)相間傳熱模型和壁面?zhèn)鳠崮P蚚10]分別描述煙氣、蓄熱板與煙灰顆粒間的傳熱;煙灰顆粒與蓄熱板之間的黏彈性作用采取Maxwell模型[11]進(jìn)行描述。在模型計(jì)算中,松散性積灰只考慮其彈性作用,忽略黏性作用,而ABS黏結(jié)性積灰則考慮黏性和彈性的綜合作用。

    本文動(dòng)態(tài)積灰模型通過(guò)設(shè)置壁面的楊氏模量、泊松比等參數(shù),構(gòu)建2種不同積灰的臨界積灰速度準(zhǔn)則[12],使得該模型可同時(shí)模擬松散性積灰和ABS黏結(jié)性積灰。

    對(duì)于煙氣與煙灰顆粒的氣-固兩相流動(dòng)的相間作用,本文主要考慮了曳力、重力以及熱泳力[13]。在拉格朗日坐標(biāo)系下,煙灰顆粒的運(yùn)動(dòng)方程及受力表達(dá)式為

    式中:up和u分別表示顆粒速度和流體速度,m/s;t表示時(shí)間,s;FD(u-up)表示作用在顆粒上的曳力,N;g表示重力加速度,取9.8 m/s2;ρp和ρ分別表示顆粒密度和流體密度,kg/m3;Fth表示顆粒受到的熱泳力,N。

    為描述壁面積灰層的動(dòng)態(tài)變化過(guò)程,本文設(shè)定灰分沉積和剝離交替進(jìn)行。沉積的判定準(zhǔn)則為臨界速度法則:當(dāng)煙灰顆粒法向速度高于臨界速度時(shí),煙灰顆粒發(fā)生反彈;反之煙灰顆粒沉積在壁面上。剝離的判定準(zhǔn)則為臨界剪切速度法則:當(dāng)壁面流體剪切速度大于臨界值時(shí),沉積顆粒剝落;反之顆粒依舊附著于沉積壁面。

    動(dòng)態(tài)積灰模型通過(guò)彈簧近似滑動(dòng)網(wǎng)格技術(shù)和UDF調(diào)用Fluent軟件內(nèi)的DPM_EROSION宏、GRID_MOTION宏和EXECUTE_AT_END宏來(lái)實(shí)現(xiàn)積灰邊界層網(wǎng)格的動(dòng)態(tài)變化過(guò)程。模擬過(guò)程通過(guò)顆粒軌跡跟蹤判斷煙灰顆粒是否在蓄熱板表面發(fā)生沉積,動(dòng)態(tài)積灰數(shù)值模擬過(guò)程如圖1所示。

    圖1 動(dòng)態(tài)積灰數(shù)值模擬過(guò)程Fig.1 Numerical simulation process of dynamic ash accumulation

    1.2 研究對(duì)象與網(wǎng)格劃分

    某臺(tái)經(jīng)過(guò)SCR脫硝改造的600 MW機(jī)組,改造前采用HS型蓄熱板,改造后采用HCP型蓄熱板,蓄熱板結(jié)構(gòu)特性參數(shù)見(jiàn)表1。

    表1 蓄熱板結(jié)構(gòu)特性參數(shù)Tab.1 The structural parameters of the regenerative plate

    為增強(qiáng)對(duì)比,本文針對(duì)HS型、HC型及HCP型蓄熱板的1個(gè)流通單元(長(zhǎng)2 300 mm,寬98 mm,高約7 mm)的波紋板元件作為計(jì)算區(qū)域。應(yīng)用GAMBIT軟件生成網(wǎng)格,網(wǎng)格劃分采用結(jié)構(gòu)化網(wǎng)格,且計(jì)算前網(wǎng)格通過(guò)無(wú)關(guān)性驗(yàn)證。HCP型蓄熱板幾何模型及局部網(wǎng)格如圖2所示。

    在實(shí)際運(yùn)行中,空預(yù)器內(nèi)煙灰的沉積非常緩慢。為降低模擬工作量,本文以回轉(zhuǎn)式空預(yù)器1個(gè)旋轉(zhuǎn)周期(80 s)為單位,對(duì)積灰強(qiáng)度進(jìn)行了放大,放大因子[14]n=106。

    圖2 HCP蓄熱板幾何模型及局部網(wǎng)格Fig.2 The geometry model and local grid generation of the HCP regenerative plate

    2 模型驗(yàn)證

    2.1 撞擊率驗(yàn)證

    撞擊率是顆粒沉積的先決條件,本文將撞擊率的模擬值和理論計(jì)算值[15]進(jìn)行比較,以驗(yàn)證碰撞概率模型的準(zhǔn)確性。根據(jù)文獻(xiàn)[15]的計(jì)算條件,本文在穩(wěn)態(tài)流場(chǎng)下,對(duì)直徑為d(1 μm≤d≤150 μm)的顆粒進(jìn)行撞擊率數(shù)值模擬。計(jì)算所得顆粒撞擊率的模擬值和文獻(xiàn)理論計(jì)算值見(jiàn)表2。由表2可以看出,模擬值和文獻(xiàn)理論計(jì)算值的誤差均在5%~20%,說(shuō)明本文撞擊率模型可基本反映顆粒撞擊特征。

    表2 顆粒撞擊率驗(yàn)證Tab.2 The verification of particle impact rate

    2.2 ABS沉積假設(shè)驗(yàn)證

    本文模擬計(jì)算基于煙灰顆粒在420~493 K溫度區(qū)間發(fā)生ABS黏結(jié)性沉積的假設(shè)。為驗(yàn)證該假設(shè)是否正確,本文對(duì)比分析了Menasha等人[16]的實(shí)驗(yàn)結(jié)果。按文獻(xiàn)[16]確定幾何模型和邊界條件,將動(dòng)態(tài)積灰模型導(dǎo)入求解器中進(jìn)行模擬,得到煙溫的模擬結(jié)果和實(shí)驗(yàn)值如圖3所示。由圖3可知:本文模擬值與文獻(xiàn)實(shí)驗(yàn)值較為接近,表明本文所建動(dòng)態(tài)積灰模型可較好地反映蓄熱板的溫度變化規(guī)律;當(dāng)溫度處于420~493 K區(qū)間時(shí),ABS轉(zhuǎn)換率大于80%,因此可認(rèn)為該溫度區(qū)間內(nèi)發(fā)生了ABS黏結(jié)性積灰,即本文假設(shè)正確。

    圖3 ABS轉(zhuǎn)換率與溫度的關(guān)系Fig.3 The relationship between ABS generation rate and temperature

    3 模擬結(jié)果及分析

    3.1 積灰層分布

    本文使用動(dòng)網(wǎng)格描述積灰的動(dòng)態(tài)生長(zhǎng),具體表現(xiàn)為上板積灰向下生長(zhǎng),下板積灰向上生長(zhǎng),故通過(guò)上下板的形變可表示積灰層分布。空預(yù)器旋轉(zhuǎn)80 s后3種板型沿ZY截面方向變形情況,即積灰層生長(zhǎng)示意如圖4所示。

    圖4 3種板型積灰層生長(zhǎng)示意Fig.4 Schematic diagram of growth of ash deposition layer on the regenerative plates

    由圖4可見(jiàn):本文所構(gòu)建的動(dòng)態(tài)積灰模型可描述灰垢外形生長(zhǎng)過(guò)程;隨著空預(yù)器旋轉(zhuǎn)時(shí)間的增加,上下板間距愈來(lái)愈小。其中,HS型蓄熱板積灰最嚴(yán)重,上下板間距最小值為0.6 mm;HCP型蓄熱板積灰最少,平均板間距為3.8 mm。流通截面的縮小使得煙氣流動(dòng)需要更大的壓差來(lái)驅(qū)動(dòng),故3種板型在空預(yù)器運(yùn)行一段時(shí)間后壓降均緩慢增加。

    3.2 壓力場(chǎng)

    當(dāng)蓄熱板積灰時(shí)流通截面變小,空預(yù)器內(nèi)煙氣總阻力壓降緩慢增加。圖5為空預(yù)器旋轉(zhuǎn)80 s內(nèi)3種板型的總阻力壓降變化。由圖5可見(jiàn):當(dāng)t=0 s時(shí),HS型蓄熱板進(jìn)出口壓降最?。?60 Pa);而當(dāng)t=80 s時(shí),HS型蓄熱板壓降最大(1 000 Pa)。這表明HS型蓄熱板投運(yùn)初期壓降較小,但抗堵灰能力有限,隨著運(yùn)行時(shí)間的推移,積灰逐漸嚴(yán)重,壓降也隨之增加。

    圖5 壓降與運(yùn)行時(shí)間的關(guān)系Fig.5 Changes of pressure drop with operation hours

    采用HS型蓄熱板的空預(yù)器內(nèi)總阻力壓降的變化量最大,運(yùn)行80 s后增加了340 Pa;采用HC型和HCP型蓄熱板的空預(yù)器內(nèi)總阻力壓降的變化量相當(dāng),約為130 Pa,變化趨勢(shì)基本一致,但HCP型的總阻力壓降較小。這是由于HCP型在空預(yù)器冷端傳熱元件上壁面改為平滑的弓形平板,灰分不易沉積。從壓降變化方面考慮,HCP型抗堵灰能力最佳。

    3.3 積灰強(qiáng)度

    本文將單位面積上煙灰顆粒的沉積質(zhì)量定義為積灰強(qiáng)度,以描述蓄熱板壁面飛灰沉積的嚴(yán)重程度。積灰強(qiáng)度O的表達(dá)式為

    式中,md表示蓄熱板某處積灰層的煙灰沉積質(zhì)量,A表示對(duì)應(yīng)位置的面積。

    模擬計(jì)算得到空預(yù)器1個(gè)旋轉(zhuǎn)周期后,上、下蓄熱板積灰強(qiáng)度分布如圖6所示。由圖6可知,3種板型的積灰強(qiáng)度分布具有以下共同特點(diǎn):松散性積灰主要集中于煙氣入口處,且積灰強(qiáng)度較??;ABS黏結(jié)性積灰主要集中在蓄熱板冷端,且積灰強(qiáng)度遠(yuǎn)大于松散性積灰。這是由于液態(tài)ABS黏附在蓄熱板上,壁面泊松比和楊氏模量發(fā)生突降,使得煙灰顆粒的臨界積灰速度也突然減小,導(dǎo)致大量煙灰顆粒沉積于該區(qū)域。

    對(duì)比圖6中3種板型可知,HS型蓄熱板積灰最嚴(yán)重,且上、下板最大積灰強(qiáng)度均達(dá)到6 000 μg/mm2,而煙氣出口段蓄熱板積灰強(qiáng)度接近零。這是由于煙氣出口段溫度低于ABS凝固點(diǎn)420 K,此時(shí)ABS呈固態(tài)失去黏結(jié)性,即該區(qū)間無(wú)ABS黏結(jié)性積灰。

    圖6 上、下蓄熱板積灰強(qiáng)度分布Fig.6 The distribution of ash deposition intensity on upper and lower regenerative plate

    HC型蓄熱板積灰強(qiáng)度低于HS型,且由于煙氣出口段溫度高于420 K,ABS處于液態(tài),故該區(qū)域仍有少量ABS黏結(jié)性積灰。此外,HC型下板積灰強(qiáng)度高于上板。這是由于下板為大波高的起伏段結(jié)構(gòu),煙灰顆粒容易發(fā)生撞擊,煙灰顆粒撞擊率的增加促使其在蓄熱板壁面沉積的概率提高。

    HCP型蓄熱板積灰強(qiáng)度最低,且冷端沒(méi)有積灰。這是由于HCP型蓄熱板在冷端添加了平滑的弓形蓄熱板,減小了煙灰顆粒撞擊概率,即使該區(qū)域處于ABS液態(tài)溫度區(qū)間,也不會(huì)有ABS黏結(jié)性積灰。

    人字形波紋蓄熱板可有效減少煙氣偏流率,弓形波紋蓄熱板可降低煙氣壓降,同時(shí)有利于吹灰器的貫穿吹掃。通過(guò)統(tǒng)計(jì)可得HS型蓄熱板(傳統(tǒng)DU型板)積灰總量為860 μg/mm2,HCP型蓄熱板積灰總量為413 μg/mm2,可見(jiàn)人字形和弓形波紋蓄熱板的結(jié)合可有效降低冷端ABS引起的黏結(jié)性積灰量,其黏結(jié)性積灰量?jī)H約為傳統(tǒng)DU型板的50%。

    空預(yù)器旋轉(zhuǎn)1周后各橫截面的積灰強(qiáng)度變化曲線(xiàn)如圖7所示。對(duì)比圖7中曲線(xiàn)可知:HS型蓄熱板積灰最嚴(yán)重,上、下板平均積灰強(qiáng)度比接近1:1,分別達(dá)到380 μg/mm2和392 μg/mm2;HC型蓄熱板積灰次之,上、下板平均積灰強(qiáng)度分別為179 μg/mm2和280 μg/mm2,比例約為1.0:1.5;HCP型蓄熱板積灰最少,上、下板平均積灰強(qiáng)度分別為161 μg/mm2和262 μg/mm2,比例約為1.0:1.6。需要注意的是,蓄熱板上下板的積灰強(qiáng)度之比并非定值,且大波高的起伏段比小波高的波紋段更易積灰。

    圖7 沿流動(dòng)方向各橫截面積灰強(qiáng)度分布Fig.7 The distribution of ash deposition intensity on each cross section along the flow direction

    為分析松散性積灰區(qū)和ABS黏結(jié)性積灰區(qū)的積灰特性,本文統(tǒng)計(jì)了3種板型不同積灰區(qū)的積灰強(qiáng)度平均值,結(jié)果見(jiàn)表3。由表3可見(jiàn),3種板型ABS黏結(jié)性區(qū)的積灰強(qiáng)度均為松散性積灰區(qū)的5倍及以上。因此,吹灰器在投運(yùn)時(shí)應(yīng)通過(guò)調(diào)節(jié)吹灰蒸汽、吹灰時(shí)長(zhǎng),使得冷端吹灰強(qiáng)度達(dá)到熱端吹灰的5倍以上。

    表3 松散性和ABS黏結(jié)性積灰區(qū)平均積灰強(qiáng)度對(duì)比Tab.3 The average ash deposition strength on the loose and ABS cohesive ash deposition area

    4 結(jié) 論

    1)本文構(gòu)建的預(yù)測(cè)空預(yù)器蓄熱板ABS黏結(jié)性積灰顆粒與蓄熱板表面碰撞、黏附、生長(zhǎng)及剝離的動(dòng)態(tài)積灰模型,可描述灰垢外形、生長(zhǎng)過(guò)程及其導(dǎo)致的煙道壓降變化。

    2)人字形波紋和弓形波紋蓄熱板的結(jié)合可有效降低冷端ABS引起的黏結(jié)性積灰量,其黏結(jié)性積灰量?jī)H約為傳統(tǒng)DU型板的50%。

    3)蓄熱板的上、下板積灰強(qiáng)度之比與蓄熱板板型相關(guān),并非定值,且大波高的起伏段比小波高的波紋段更易積灰。

    4)ABS黏結(jié)性積灰區(qū)的積灰強(qiáng)度為松散性積灰區(qū)的5倍及以上。

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