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    2205/Q345熱壓縮復(fù)合熱變形行為的研究

    2020-11-24 04:06:32李玉貴宋耀輝趙廣輝
    重型機(jī)械 2020年5期
    關(guān)鍵詞:不銹鋼界面變形

    王 順,李玉貴,宋耀輝,張 健,趙廣輝

    (太原科技大學(xué) 機(jī)械工程學(xué)院,山西 太原 030024)

    0 前言

    雙相不銹鋼不僅具備良好的韌性,而且還具有更高的強(qiáng)度和耐腐蝕性能。因此,雙相不銹鋼比奧氏體和鐵素體不銹鋼更具優(yōu)勢。全球在各種行業(yè)中對雙相不銹鋼的需求也在不斷增長,廣泛應(yīng)用到了石化、海洋、造紙、核能和發(fā)電等領(lǐng)域[1-5]。

    陳治毓等通過實(shí)驗(yàn)研究建立本構(gòu)方程熱加工圖,分析了2205雙相不銹鋼高溫?zé)嶙冃涡袨?,以及?shí)驗(yàn)鋼的熱加工工藝[6];畢宗岳等采用爆炸復(fù)合技術(shù),對2205雙相不銹鋼與碳鋼Q235進(jìn)行爆炸復(fù)合,制備出大面積雙相不銹鋼復(fù)合板,實(shí)現(xiàn)了冶金結(jié)合[7];舒先進(jìn)等對00Cr22Ni5Mo3N雙相不銹鋼,進(jìn)行了熱變形和加工性能分析[8];吳騰等研究了終軋溫度對熱軋雙相鋼組織與性能的影響,趙培林等研究了軋后冷卻對DP590熱軋雙相鋼組織及性能的影響[9,10];陳雷等采用熱力模擬試驗(yàn)研究了2205雙相不銹鋼的熱變形行為,分析相應(yīng)的組織演變規(guī)律[11];孫祺等人研究了2205雙相不銹鋼中析出相,并對其相應(yīng)的點(diǎn)蝕與耐腐蝕的作用規(guī)律展開分析[12];張繼祥等研究了2205雙相不銹鋼中溫變形行為,對實(shí)驗(yàn)鋼變形抗力的影響因素進(jìn)行的分析探討[13];李殊霞等研究了σ相在2205雙相不銹鋼中的析出行為,并對其產(chǎn)生的規(guī)律開展探討[14];邢珊珊等開展了2205雙相不銹鋼進(jìn)行固溶處理實(shí)驗(yàn),并對不同溫度下的固溶處理影響規(guī)律,進(jìn)行利用定量金相法及硬度法、電化學(xué)極化試驗(yàn)、電化學(xué)阻抗譜試驗(yàn)的方法研究固溶溫度與2205雙相不銹鋼微觀組織和鈍化膜特性之間的關(guān)系[15];劉燕平等研究了2205-Q345R爆炸復(fù)合板性能實(shí)驗(yàn)研究,重點(diǎn)分析了熱處理工藝對組織性能的影響[16];金賀榮、韓民峰應(yīng)用MSC. Marc軟件建立不銹鋼316L/微合金鋼EH40復(fù)合樣件熱壓縮成形的三維熱力耦合有限元模型,對復(fù)合樣件的熱壓縮過程進(jìn)行仿真研究[17];為探究2205雙相不銹鋼/Q345碳鋼復(fù)合板熱軋復(fù)合工藝,本文采用熱模擬法對2205雙相鋼和Q345碳鋼的高溫?zé)嶙冃涡袨檫M(jìn)行系統(tǒng)研究,系統(tǒng)的研究不同溫度及應(yīng)變速率下2205/Q345熱壓縮復(fù)合熱變形行為以及界面微觀組織演變規(guī)律。以期為2205雙相不銹鋼復(fù)合板的復(fù)合工藝工藝優(yōu)化提供理論依據(jù)。

    1 實(shí)驗(yàn)的材料與方法

    利用gleeble-3800熱模擬機(jī)對直徑10 mm、高度15 mm的2205、Q345小圓柱進(jìn)行了疊加對壓復(fù)合試驗(yàn)。試樣以5 ℃/s的,升溫速度,加升溫到1 230 ℃,保溫2 min,均勻化組織;然后以5 ℃/s的降溫速度,降到相應(yīng)的變形溫度,并保溫30 s,然后進(jìn)行熱壓縮復(fù)合變形。變形溫度T為850~1100 ℃,間隔50 ℃;變形溫度壓縮速率分別為0.01 s-1、0.1 s-1、1 s-1、10 s-1,真應(yīng)變?yōu)?.92。熱壓縮復(fù)合完成后,水冷以保留熱變形組織。

    高溫壓縮后的試樣,切開后的一半試樣用于制備金相,取熱變形試樣的橫截面,對試樣進(jìn)行打磨,拋光,然后用4%的硝酸酒精溶液,進(jìn)行金相腐蝕;最后采用掃描電鏡分析復(fù)合界面組織。

    2 宏觀結(jié)構(gòu)

    圖1顯示了2205/Q345熱壓縮復(fù)合后的宏觀變形結(jié)構(gòu)。從不同溫度進(jìn)行分析可以看出,在低溫下(850~950 ℃)兩種試樣變形行為差距較大,其中Q345的變形量明顯大于2205,而達(dá)到1 000 ℃后,隨著溫度增加兩種材料變形行為趨于相近。從不同變形速率分析可以看出,隨著變形速率的增大,材料的變形越來越不規(guī)則,這是因?yàn)殡S著速率的升高,材料來不及均勻協(xié)調(diào)變形導(dǎo)致。同時從圖1,分析可知,在變形溫度為1 050 ℃,變形速率為1~10 s-1時,2205/Q345變形行為最趨于相近。

    圖1 熱壓縮復(fù)合試驗(yàn)宏觀結(jié)構(gòu)示意圖

    3 應(yīng)力應(yīng)變曲線

    圖2所示為2205/Q345熱壓縮復(fù)合試驗(yàn)在850~1100 ℃溫度范圍內(nèi)和0.01~10 s-1的應(yīng)變速率下真應(yīng)力-應(yīng)變曲線。從2205/Q345熱壓縮復(fù)合應(yīng)力-應(yīng)變曲線上可看出,在壓縮復(fù)合變形初期,流變應(yīng)力隨著應(yīng)變的增加而迅速增大,快速增加過后,流變應(yīng)力開始緩慢增加,直到達(dá)到峰值應(yīng)力。隨后,流變應(yīng)力趨于下降或保持穩(wěn)定狀態(tài)。不同的是,熱壓縮復(fù)合的應(yīng)力峰值高于2205雙相鋼但低于Q345碳鋼。

    圖2 不同條件下的流變應(yīng)力曲線

    4 動力學(xué)分析

    流變應(yīng)力方程可以定量分析材料在熱變形過程中,各個變形條件之間相應(yīng)的內(nèi)在關(guān)系,在熱變形中,應(yīng)變速率與流變應(yīng)力呈現(xiàn)如下三種關(guān)系[20-22]。

    (1)

    (2)

    (3)

    方程(1)為冪函數(shù)型方程,一般應(yīng)用于具有低應(yīng)力水平的材料,對于高應(yīng)力水平的材料應(yīng)用指數(shù)型方程(2),而Arrhenius雙曲正弦方程(3)卻能夠同時兼顧方程(1)、(2)兩種情況,更好地適用于大部分常規(guī)熱變情況,因此本文采用雙曲線方程(3)來建立2205/Q345熱壓縮復(fù)合的本構(gòu)關(guān)系。

    流變應(yīng)力σ、應(yīng)變速率和變形溫度T的關(guān)系為

    (4)

    式中,Z為Zener-Hollomon 參數(shù),即溫度補(bǔ)償?shù)膽?yīng)變速率因子。

    對式(1)和式(2)兩邊分別取對數(shù)得到

    (5)

    (6)

    圖3 不同溫度條件下的線性關(guān)系

    對式(3)兩邊分別取對數(shù)整理可得

    (7)

    當(dāng)變形速率為定值時,設(shè)變形激活能Q不變,對式(3)取對數(shù),整理得

    (8)

    得到不同變形條件下2205/Q345熱壓縮復(fù)合ln[sinh(ασ)]-1/T線性關(guān)系如圖4b所示,求出其斜率的平均值為Q/nR=9463.03803

    對式(4)兩邊同時取對數(shù)可得

    lnZ=lnA+nln[sinh(ασ)]

    (9)

    將不同溫度下的變形速率和熱變形激活能Q代入式(4),計(jì)算Z值。繪制擬合曲線,圖5c所示。

    將以上所求的的參數(shù)帶入(3),得到2205雙相鋼/Q345碳鋼熱壓縮復(fù)合的本構(gòu)方程(10),即

    (10)

    4 微觀組織分析

    圖5所示為放大1 000倍時溫度分別為850 ℃、1 000 ℃、1 050 ℃時在0.01 s-1、0.1 s-1、1 s-1、10 s-1四種不同應(yīng)變速率下2205-Q345熱壓縮復(fù)合試樣大變形區(qū)域界面的SEM微觀結(jié)構(gòu),界面下側(cè)是Q345,圖中可以看出,隨著變形速率的增大,界面的間隙先變小后變大,在應(yīng)變速率為0.1~1 s-1,界面平直,結(jié)合效果相對較好。而隨著溫度的增加,界面越來越明顯,尤其在1 050 ℃時界面清晰平直,復(fù)合效果好。

    圖5 1000倍掃描電鏡大變形區(qū)域復(fù)合界面金相圖

    從圖5中均可看出,Q345組織中晶粒的平均尺寸隨溫度的升高而增加。在1 000 ℃至1 050 ℃的溫度范圍內(nèi),晶粒尺寸的變化程度比在850 ℃至1 000 ℃的溫度范圍內(nèi)更為明顯。通常,組織中晶粒的平均尺寸隨著應(yīng)變速率的增加而減小,但是當(dāng)在應(yīng)變率1~10 s-1進(jìn)行實(shí)驗(yàn)時,晶粒的平均尺寸隨著應(yīng)變率的增加而增大,微觀結(jié)構(gòu)協(xié)調(diào)程度下降。在0.01 s-1至1 s-1的應(yīng)變速率范圍內(nèi),晶粒尺寸逐漸均勻增大,但變化程度不如在1 s-1至10 s-1的應(yīng)變速率范圍內(nèi)晶粒尺寸的變化程明顯。

    從5圖中可以看出,在850 ℃的低溫下界面相對不平整,而在1 000 ℃和1 050 ℃時則不會出現(xiàn)界面不平直現(xiàn)象。結(jié)果表明,在相對較低的溫度下更不容易發(fā)生復(fù)合。綜上所述,發(fā)現(xiàn)在應(yīng)變速率為1~10 s-1,溫度為1 050~1 100 ℃時熱壓縮復(fù)合效果相對較好。

    5 結(jié)論

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