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    Q235 薄板單向掃描激光熔覆變形研究

    2020-07-04 08:15:22裴明源烏日開(kāi)西艾依提王勝權(quán)
    電加工與模具 2020年3期
    關(guān)鍵詞:覆層測(cè)量?jī)x薄板

    裴明源,烏日開(kāi)西·艾依提,王勝權(quán)

    ( 新疆大學(xué)機(jī)械工程學(xué)院,新疆烏魯木齊 830047 )

    激光熔覆技術(shù)通過(guò)表面硬處理和對(duì)磨損部件的修復(fù),從而提高零件的使用壽命,在工業(yè)上得到了廣泛應(yīng)用[1-3]。 激光熔覆是以高度集中的熱源將粉末和基板同時(shí)熔化,冷卻過(guò)程中會(huì)在基板內(nèi)產(chǎn)生巨大的溫度梯度,產(chǎn)生的殘余應(yīng)力會(huì)導(dǎo)致變形[4-5]。 熔覆過(guò)程涉及到材料的局部加熱與冷卻是產(chǎn)生變形的主因[6]。 激光熔覆的溫度場(chǎng)分布極不均勻,具有瞬時(shí)性、復(fù)雜性和不穩(wěn)定性,同時(shí)在基板內(nèi)產(chǎn)生不均勻的熱應(yīng)力與殘余應(yīng)力,引起基板體積變化產(chǎn)生彈塑性變形。 激光熔覆引起的變形一直是研究的熱點(diǎn),屬于熱變形的共性難題之一。

    本文采用三坐標(biāo)測(cè)量?jī)x對(duì)Q235 薄板激光熔覆產(chǎn)生的變形進(jìn)行了測(cè)量,分析薄板在雙邊約束條件下,激光熔覆單向掃描時(shí)產(chǎn)生的變形規(guī)律,為激光熔覆的變形控制奠定工藝基礎(chǔ)。

    1 實(shí)驗(yàn)方法

    1.1 實(shí)驗(yàn)準(zhǔn)備

    為更好地觀察薄板的變形情況, 選取尺寸為200 mm×50 mm×4 mm 的 Q235 鋼板,因薄板表面光亮,會(huì)降低激光吸收率,熔覆前需對(duì)薄板進(jìn)行噴砂處理。 選用 100~270 目的 316L 不銹鋼粉末,放入干燥箱105 ℃下烘干處理4 h, 防止粉末受潮而影響熔覆層質(zhì)量。

    實(shí)驗(yàn)采用HWF20 型激光熔覆3D 打印系統(tǒng),利用 IPG 光纖激光器、Inspector06.08.06 型三坐標(biāo)測(cè)量?jī)x,以及氮?dú)庾鳛楸Wo(hù)氣,所采用的工藝參數(shù)見(jiàn)表1。

    1.2 單向掃描路徑

    為研究雙邊約束的薄板沿厚度方向的變形規(guī)律,分別采用橫向掃描和縱向掃描路徑在薄板中心熔覆60 mm×30 mm 的長(zhǎng)方形,具體示意見(jiàn)圖1。 以兩種路徑分別熔覆時(shí), 每熔覆一道自然冷卻10 s,熔覆結(jié)束后自然冷卻10 min。

    表1 工藝參數(shù)

    圖1 單向掃描路徑

    1.3 變形測(cè)量

    為測(cè)量薄板熔覆完成后的變形,熔覆前在薄板的背面畫(huà)上網(wǎng)格, 每個(gè)網(wǎng)格尺寸為10 mm×10 mm,具體示意見(jiàn)圖2。因薄板表面光滑,默認(rèn)熔覆前薄板在網(wǎng)格各節(jié)點(diǎn)變形值為零,即各點(diǎn)變形值0.000 mm作為參考零點(diǎn),熔覆完成后通過(guò)三坐標(biāo)測(cè)量?jī)x對(duì)薄板160 mm×46 mm 范圍內(nèi)的節(jié)點(diǎn)進(jìn)行沿厚度方向的測(cè)量,其節(jié)點(diǎn)測(cè)量值與參考零點(diǎn)之差即可視為薄板沿厚度方向的變形值。

    圖2 薄板背面網(wǎng)格劃分

    2 結(jié)果與討論

    2.1 整體變形

    實(shí)驗(yàn)主要分為熔覆和冷卻兩個(gè)階段,其中橫向掃描實(shí)際熔覆時(shí)間374 s、自然冷卻時(shí)間10 min,縱向掃描實(shí)際熔覆時(shí)間227 s、自然冷卻時(shí)間10 min。熔覆結(jié)束后,薄板都發(fā)生了不同程度的變形,利用特定夾具將熔覆后的薄板進(jìn)行固定,使用三坐標(biāo)測(cè)量?jī)x分別測(cè)量薄板的標(biāo)記點(diǎn)變形,并將測(cè)得的數(shù)據(jù)導(dǎo)入Matlab 軟件繪制成三維變形圖, 具體見(jiàn)圖3,其中箭頭方向表示每道的熔覆掃描方向。

    圖3 單向掃描整體三維變形圖

    在激光熔覆過(guò)程中, 薄板熔覆區(qū)域被急劇加熱,產(chǎn)生局部熔化。 熔覆區(qū)域受熱膨脹,周?chē)牧弦虼耸艿嚼鞖堄鄳?yīng)力作用,同時(shí)受周?chē)^冷區(qū)域材料的約束,熔覆區(qū)域受到壓縮殘余應(yīng)力作用。 薄板的屈服強(qiáng)度會(huì)隨著溫度升高而降低,若產(chǎn)生的拉伸殘余應(yīng)力大于材料的屈服強(qiáng)度,則會(huì)導(dǎo)致薄板產(chǎn)生彎曲變形。 在熔覆區(qū)域冷卻時(shí),會(huì)產(chǎn)生急劇收縮,導(dǎo)致周?chē)牧鲜艿綁嚎s殘余應(yīng)力作用,熔覆區(qū)域會(huì)受到周?chē)牧辖o予的拉伸殘余應(yīng)力。 若冷卻過(guò)程中薄板受到的壓縮殘余應(yīng)力大于加熱過(guò)程中受到的拉伸殘余應(yīng)力,則會(huì)導(dǎo)致薄板凸起變形。 薄板不同部位的溫度梯度不同,其產(chǎn)生的熱膨脹及冷卻收縮各有差異。

    結(jié)合圖3 可知, 在橫向掃描和縱向掃描中,薄板均受到了較大的拉伸殘余應(yīng)力作用,導(dǎo)致薄板整體產(chǎn)生了彎曲變形。 橫向掃描變形較為單一,由于薄板兩邊約束限制和熔覆區(qū)域溫度梯度較大,導(dǎo)致薄板中間區(qū)域產(chǎn)生的塑性變形最大。 相較于橫向掃描, 縱向掃描產(chǎn)生的熱應(yīng)力與殘余應(yīng)力更加復(fù)雜,導(dǎo)致薄板熔覆區(qū)域產(chǎn)生較大的彎曲變形;隨著熔覆道數(shù)增加,熱應(yīng)力和殘余應(yīng)力不斷變大,薄板橫向變形累積收縮,導(dǎo)致邊緣產(chǎn)生凸起變形。

    2.2 沿指定路徑變形

    為研究橫向掃描和縱向掃描的薄板沿同一指定路徑下的變形, 分別比較橫向路徑A1C1、D1D2、A2C2 下的薄板變形和縱向路徑A1A2、B1B2、C1C2的薄板變形, 得到的結(jié)果見(jiàn)圖4, 其中T 為橫向掃描,L 為縱向掃描。

    圖4 沿指定路徑變形

    如圖4a 所示,當(dāng)沿橫向路徑時(shí),橫向掃描沿TD1D2 路徑呈現(xiàn)中間低兩邊高的彎曲變形, 最大變形值為-2.168 mm;T-A1C1 路徑沿熔覆方向從A1點(diǎn)至C1 點(diǎn)呈彎曲變形, 最大變形值為-0.515 mm;TA2C2 路徑沿熔覆方向從A2 點(diǎn)至C2 點(diǎn)呈凸起變形,最大變形值為-0.430 mm;比較可知,在橫向掃描熔覆時(shí),T-D1D2 路徑可達(dá)最大變形??v向掃描沿L-D1D2 路徑呈中間低兩邊高的彎曲變形, 且熔覆起點(diǎn)處的薄板邊緣變形值明顯大于終點(diǎn)處薄板邊緣變形值,最大變形值為-1.160 mm,小于T-D1D2路徑的最大變形值;L-A1C1 路徑沿熔覆方向從A1點(diǎn)至C1 點(diǎn)呈彎曲變形, 最大變形值為-0.289 mm,小于T-A1C1 路徑的最大變形值;L-A2C2 路徑沿熔覆方向從A2 點(diǎn)至C2 點(diǎn)呈凸起變形,最大變形值為-0.254 mm,小于T-A2C2 路徑的最大變形值;比較可知,在縱向掃描熔覆時(shí),L-D1D2 路徑可達(dá)最大變形。 因此,在沿橫向路徑時(shí),指定路徑的縱向掃描熔覆變形值均小于橫向掃描熔覆, 且均在D1D2 路徑中心線上產(chǎn)生最大變形。

    如圖4b 所示,當(dāng)沿縱向路徑時(shí),橫向掃描沿TA1A2、T-B1B2、T-C1C2 路徑的變形趨勢(shì)均呈中間低、兩邊高的彎曲變形,且T-A1A2 路徑的變形趨勢(shì)近似等于T-C1C2, 變形最大值分別為-2.097 mm和-2.090 mm, 說(shuō)明橫向掃描熔覆薄板邊緣溫度場(chǎng)分布均勻,產(chǎn)生的橫向殘余應(yīng)力近似相等;在指定三條路徑中,T-B1B2 達(dá)到最大變形值-2.229 mm,這是因?yàn)樽畲笞冃翁幇l(fā)生在殘余應(yīng)力最大的熔覆區(qū)域;比較可知,在橫向掃描熔覆時(shí),T-B1B2 路徑可達(dá)最大變形。

    縱向掃描沿L-A1A2、L-B1B2 路徑的變形趨勢(shì)與橫向掃描相同,都是呈中間低、兩邊高的彎曲變形, 最大變形值分別為-0.832 mm 和-1.050 mm,且分別小于沿T-A1A2、T-B1B2 路徑時(shí)的變形;LC1C2 路徑沿縱向呈“W”型變形,各點(diǎn)的變形相對(duì)而言均呈彎曲變形,最大變形值為-0.626 mm,小于沿T-C1C2 路徑的最大變形值;比較可知,縱向掃描熔覆時(shí),L-B1B2 路徑可達(dá)最大變形。 因此,在沿縱向路徑時(shí),指定路徑的縱向掃描熔覆變形值均小于橫向掃描熔覆, 且均在B1B2 路徑中心線上產(chǎn)生最大變形。

    2.3 整體最大變形

    對(duì)每塊薄板測(cè)得的119 個(gè)數(shù)據(jù)分別選出3 個(gè)最大變形值,求平均值作為薄板的最大變形。由表2可見(jiàn),橫向掃描產(chǎn)生的最大彎曲變形為-2.214 mm,縱向掃描產(chǎn)生的最大彎曲變形為-1.139 mm,因此,橫向掃描的最大彎曲變形大于縱向掃描。

    2.4 表面質(zhì)量

    在橫向掃描和縱向掃描路徑中,激光束熱量會(huì)沿不同的方向進(jìn)行擴(kuò)散。 由于溫度累積效應(yīng),薄板溫度過(guò)高會(huì)導(dǎo)致熔覆層產(chǎn)生表面氧化現(xiàn)象,造成熔覆層質(zhì)量下降。 圖5 是實(shí)驗(yàn)后的薄板,橫向掃描和縱向掃描熔覆的薄板均無(wú)明顯的裂紋產(chǎn)生,熔覆層表面基本未粘附粉末顆粒。 同時(shí)觀察可見(jiàn),橫向掃描熔覆層光澤度較好,未產(chǎn)生表面氧化現(xiàn)象,而縱向掃描熔覆層上端有輕度的表面氧化現(xiàn)象。 這是由于橫向掃描時(shí)熔覆道數(shù)多而產(chǎn)生的冷卻時(shí)間大于縱向掃描,且橫向掃描造成的薄板彎曲變形值大于縱向掃描,造成了熔覆過(guò)程中橫向掃描的激光束離焦量大于縱向掃描,減小了薄板對(duì)激光的吸收率。

    表2 不同掃描方式下最大變形值

    圖5 雙向掃描的薄板表面質(zhì)量

    3 結(jié)論

    采用三坐標(biāo)測(cè)量?jī)x對(duì)薄板熔覆產(chǎn)生的整體變形、沿指定路徑變形進(jìn)行了測(cè)量,分析了薄板在雙邊約束條件下,激光熔覆單向掃描時(shí)產(chǎn)生的變形規(guī)律,得到以下結(jié)論:

    (1)橫向掃描和縱向掃描的薄板均承受較大的拉伸殘余應(yīng)力, 導(dǎo)致薄板整體都產(chǎn)生了彎曲變形,且縱向掃描熔覆區(qū)呈彎曲變形,薄板邊緣因橫向收縮呈凸起變形。

    (2)在沿橫向路徑時(shí),指定路徑的縱向掃描熔覆變形值小于橫向掃描,且在薄板橫向中心線上產(chǎn)生最大變形;在沿縱向路徑時(shí),指定路徑的縱向掃描熔覆變形值小于橫向掃描,且在薄板縱向中心線上產(chǎn)生最大變形。 橫向掃描的最大彎曲變形值大于縱向掃描。

    (3)由于橫向掃描冷卻時(shí)間長(zhǎng),激光吸收率小于縱向掃描,造成橫向掃描熔覆層光澤度好,沒(méi)有產(chǎn)生表面氧化現(xiàn)象,而縱向掃描熔覆層上部邊緣有輕度的表面氧化現(xiàn)象。

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