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    非馬爾科夫環(huán)境對(duì)海森堡XXZ自旋鏈模型中量子隱形傳態(tài)的影響

    2020-02-25 07:05:08迪麗達(dá)爾海依提江阿拉帕提阿不力米提白慧婷阿依尼沙牙生艾則孜古麗阿不都克熱木艾合買提阿不力孜
    量子電子學(xué)報(bào) 2020年6期
    關(guān)鍵詞:海森堡傳態(tài)保真度

    迪麗達(dá)爾·海依提江, 阿拉帕提·阿不力米提, 白慧婷, 阿依尼沙·牙生,艾則孜古麗·阿不都克熱木, 艾合買提·阿不力孜

    (新疆師范大學(xué)物理與電子工程學(xué)院, 新疆 烏魯木齊 830054)

    1 引 言

    在實(shí)際的物理環(huán)境中量子通訊成為了研究熱點(diǎn),其中量子糾纏扮演著重要角色,其在量子隱形傳態(tài)中展現(xiàn)出的神奇特性以及潛在的應(yīng)用價(jià)值激起了人們的極大興趣[1,2]。然而在實(shí)際的物理環(huán)境中,不存在真正意義上的封閉系統(tǒng),任何量子系統(tǒng)都將與無(wú)法控制的環(huán)境相互作用,這些受環(huán)境或其它自由度影響的系統(tǒng)的關(guān)聯(lián)特性降低,其動(dòng)力學(xué)過(guò)程可區(qū)分為馬爾科夫過(guò)程和非馬爾科夫過(guò)程[3,4]。從系統(tǒng)中流向環(huán)境的能量和信息不再流回到系統(tǒng),即此過(guò)程為系統(tǒng)對(duì)歷史沒(méi)有記憶的馬爾科夫過(guò)程。然而,實(shí)際環(huán)境和系統(tǒng)強(qiáng)耦合或者環(huán)境是人為構(gòu)造的情況[5]普遍存在,流入到環(huán)境的能量和信息流回到系統(tǒng)中去,該過(guò)程必然改變系統(tǒng)的狀態(tài)和性質(zhì),因此必須考慮非馬爾科夫效應(yīng)。在某種程度上,雖然馬爾科夫過(guò)程能夠較為準(zhǔn)確地描述開放量子系統(tǒng)的某些動(dòng)力學(xué)演化特性,但是由于其表示形式太過(guò)簡(jiǎn)單,可能會(huì)導(dǎo)致理論計(jì)算與實(shí)際的物理情況不相符,甚至有可能會(huì)漏掉一些比較重要的動(dòng)力學(xué)性質(zhì)[6~8]。因此,研究有記憶效應(yīng)的非馬爾科夫過(guò)程的動(dòng)力學(xué)演化特性非常重要。

    Laine 等[9]發(fā)現(xiàn),用糾纏光子極化態(tài)進(jìn)行量子隱形傳輸時(shí),即使是在混合光子極化態(tài)情況下,由兩個(gè)光子的局域環(huán)境間存在的初始關(guān)聯(lián)記憶效應(yīng)能夠使得完美量子隱形傳態(tài)成為可能。到目前為止,量子隱形傳態(tài)已在很多不同體系中實(shí)現(xiàn),如具有易集成性和可擴(kuò)展性特點(diǎn)的固態(tài)體系[10,11]。然而,固態(tài)體系因與周圍環(huán)境耦合自由度多,退相干效應(yīng)也比較強(qiáng)。如何克服固態(tài)體系中的退相干效應(yīng)是一個(gè)極具實(shí)際意義的課題,固態(tài)體系與其環(huán)境耦合強(qiáng)的特點(diǎn)帶來(lái)的非馬爾科夫性已被用來(lái)在一定程度上解決該問(wèn)題。比如,Diosi 等[12,13]提出量子態(tài)擴(kuò)散方法,可以用來(lái)探索開放量子系統(tǒng)的非馬爾科夫動(dòng)力學(xué)。文獻(xiàn)[14~16]利用量子態(tài)擴(kuò)散方法(Quantum state diffusion,QSD)研究了兩個(gè)二能級(jí)原子與一個(gè)共同玻色庫(kù)強(qiáng)耦合的模型,結(jié)果證實(shí)兩個(gè)非相互作用的量子位的糾纏完全是由環(huán)境記憶產(chǎn)生的。調(diào)研發(fā)現(xiàn),利用此方法研究開放量子系統(tǒng)的動(dòng)力學(xué)問(wèn)題僅局限于量子糾纏,因此可利用此方法研究開放量子系統(tǒng)的量子通訊特性。

    本文第2 節(jié)引入一對(duì)耦合的量子比特模型,并介紹了QSD 理論方法[14,17]。第3 節(jié)介紹量子隱形傳態(tài)基礎(chǔ)理論。第4 節(jié)重點(diǎn)利用QSD 方法探究海森堡自旋鏈被用來(lái)當(dāng)量子隱形傳態(tài)信道時(shí),零溫玻色庫(kù)環(huán)境的非馬爾科夫性對(duì)隱形傳態(tài)保真度的作用。此外,根據(jù)海森堡自旋鏈實(shí)際應(yīng)用情況,理論分析了在非馬爾科夫環(huán)境下外加磁場(chǎng)及DM 相互作用對(duì)隱形傳態(tài)的作用,前者可以用來(lái)實(shí)現(xiàn)各種量子邏輯門操作,而后者作為一種自旋-軌道耦合相互作用已被用于操控自旋鏈體系中的量子糾纏。

    2 模型與量子態(tài)擴(kuò)散方法

    考慮兩比特海森堡XXZ 模型(等效于一對(duì)耦合的二能級(jí)原子)與零溫玻色庫(kù)相互作用,總哈密頓量表示為(設(shè)?=1)

    式中L=kAσ1?+kBσ2?是系統(tǒng)與環(huán)境耦合的Lindblad 算符,kA、kB是常量,描述兩個(gè)自旋鏈與各自環(huán)境的不同耦合強(qiáng)度;Hsys選為含z 方向的DM 相互作用和外加磁場(chǎng)的海森堡自旋鏈哈密頓量,可寫為

    式中J 為x、y、z 方向上的耦合常數(shù),此處取Jx= Jy= Jxy;σ±= (σx±iσy)/2 為二能級(jí)原子的產(chǎn)生(湮滅)算符;ωA和ωB為兩個(gè)原子的能級(jí)躍遷頻率;Bz為z 方向均勻外加磁場(chǎng);Dz代表z 方向DM 相互作用,它源于自旋與軌道之間的耦合。

    基于海森堡模型所產(chǎn)生的糾纏在量子信息傳輸?shù)阮I(lǐng)域中扮演著重要角色,尤其是包含Dzyaloshinskii-Moriya(DM)相互作用的海森堡自旋鏈的糾纏特性備受關(guān)注[18,19]。根據(jù)QSD 理論,相互作用自旋系統(tǒng)的非馬爾科夫隨機(jī)擴(kuò)散方程(NMQSD)可寫為[20]

    其中M[·] 表示經(jīng)典噪聲zt的系宗平均值。將噪聲選為Ornstein-Uhlenbeck 噪聲時(shí), 其關(guān)聯(lián)函數(shù)為α(t,s) = (γe?γ|t?s|)/2,其中的參數(shù)γ 反映庫(kù)的記憶效應(yīng),以γ 的取值就可以區(qū)別馬爾科夫和非馬爾科夫過(guò)程。當(dāng)γ 趨近于無(wú)窮時(shí),關(guān)聯(lián)函數(shù)是一個(gè)Dirac delta 函數(shù),此時(shí)系統(tǒng)完全處于馬爾科夫環(huán)境中,反之處于非馬爾科夫環(huán)境[17]。

    通??梢岳?3)式推導(dǎo)出精確的非馬爾科夫近似主方程[17]來(lái)求解系統(tǒng)約化密度矩陣ρt,即

    值得一提的是主方程(6)可以很好地替代精確的非馬爾科夫主方程(5)[12]。文獻(xiàn)[13]發(fā)現(xiàn)在實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)計(jì)算時(shí)非馬爾科夫過(guò)程中一階近似和零階近似結(jié)果相似,尤其在零階近似中數(shù)學(xué)計(jì)算過(guò)程被簡(jiǎn)化。因此,將通過(guò)零階近似情況下的主方程來(lái)求解系統(tǒng)的約化密度矩陣。

    3 標(biāo)準(zhǔn)量子隱形傳態(tài)協(xié)議下傳遞單比特量子態(tài)的平均保真度

    在標(biāo)準(zhǔn)量子隱形傳態(tài)協(xié)議下[21],以最大糾纏態(tài)作為量子信道,如四個(gè)Bell 態(tài)

    中的一個(gè),則作為被傳輸?shù)男畔?任意未知的單粒子純態(tài)可寫為

    式中0 ≤θ ≤π,0 ≤φ ≤2π。隱形傳態(tài)后總輸出態(tài)可以表示為[22]

    然而,量子隱形傳態(tài)的輸入態(tài)是未知的,這更有利于計(jì)算量子隱形傳態(tài)中所有可能被輸出態(tài)的平均保真度。平均保真度的公式為[24]

    4 數(shù)值結(jié)果與討論

    基于平均保真度(10)式,利用非馬爾科夫近似主方程(6)式進(jìn)行數(shù)值計(jì)算,并研究以最大糾纏態(tài)為量子信道傳輸未知量子態(tài)時(shí),受環(huán)境非馬爾科夫性系數(shù)γ、耦合常數(shù)Jxy、Jz影響的量子通信過(guò)程。Fig.1給出了在最大糾纏態(tài)量子信道傳輸過(guò)程中,γ 取不同值時(shí)平均保真度隨時(shí)間的演化圖像。對(duì)于參數(shù)的取值,只考慮一個(gè)簡(jiǎn)單的情況,參數(shù)都對(duì)稱的兩個(gè)qubits,即ωA=ωB=0.5ω,kA=kB=1。當(dāng)量子信道由最大糾纏態(tài)構(gòu)成時(shí),隨著γ 的減小,即非馬爾科夫記憶效應(yīng)增強(qiáng),F 增大。這是因?yàn)樵瓉?lái)系統(tǒng)中耗散到環(huán)境中的信息和能量部分返回到系統(tǒng),表明非馬爾科夫環(huán)境的記憶效應(yīng)有助于保持和提高隱形傳態(tài)平均保真度。

    Fig.1 Average fidelity for different memory times of the noise. The other parameters are Jxy =1,Jz =0,ωA =ωB =0.5ω,kA =kB =1

    Fig.2 Time evolution of average fidelity for different anisotropic coupling parameters in non-Markovian environment. The other parameters are|ψ〉=1/(|01〉+|10〉),ωA =ωB =0.5ω,kA =kB =1. (a) Jz =0;(b) Jxy =1

    為進(jìn)一步弄清非馬爾科夫環(huán)境中自旋耦合常數(shù)對(duì)保真度的作用, Fig. 2 給出量子信道由|ψ〉 =1/(|01〉+|10〉)構(gòu)成時(shí),在非馬爾科夫機(jī)制下(γ =0.1)耦合常數(shù)Jxy、Jz對(duì)F 的影響。Fig.2(a)描述了當(dāng)Jz=0,即該模型退化為海森堡XX 自旋鏈模型,Jxy分別取不同值時(shí)F 隨時(shí)間的變化關(guān)系。由Fig.2(a)可見Jxy= Jz=0 時(shí),這兩個(gè)非相互作用的量子位的保真度完全受環(huán)境記憶的作用,然而隨Jxy增大而增大,表明Jxy在隱形傳態(tài)過(guò)程中起著積極的作用。Fig.2(b)顯示,在非馬爾科夫機(jī)制下且取Jxy= 1 時(shí), Jz取值越小越大。也就是說(shuō)在實(shí)際模型中可以選擇XX 自旋鏈模型實(shí)現(xiàn)較為理想的隱形傳態(tài)。

    還發(fā)現(xiàn)不同的自旋-自旋耦合常數(shù)對(duì)隱形傳態(tài)保真度的影響并非總是不變的。如Fig.3,當(dāng)選取不同

    Fig.3 Time evolution of average fidelity for different anisotropic coupling parameters in non-Markovian environment.The other parameters are|ψ〉=1/(|00〉+|11〉),ωA =ωB =0.5ω,kA =kB =1.(a)Jz =0;(b)Jxy =1

    Fig.4 Time evolution of average fidelity for different DM interaction and external magnetic field in non-Markovian environment.The other parameters are|ψ〉=1/(|01〉+|10〉),Jxy =1, Jz =0,γ=0.1,ωA =ωB =0.5ω,kA =kB =1.(a)Dz =0;(b)Bz =0;(c)Dz =1;(d)Bz =1

    的量子信道時(shí), Jxy與Jz對(duì)的影響與Fig.2 正好相反。從圖中還可以看出,保真度隨時(shí)間的震蕩幅度及頻率也與自旋耦合常數(shù)有關(guān)??傊?Fig.2 和Fig.3 表明,量子信道的選取影響隨時(shí)間的演化特性。因此,選擇合適的糾纏態(tài)作為量子信道尤為關(guān)鍵,環(huán)境噪聲關(guān)聯(lián)系數(shù)γ 和兩比特間耦合常數(shù)Jxy、Jz可以有效地控制平均保真度。接下來(lái)討論非馬爾科夫環(huán)境下,均勻外加磁場(chǎng)Bz和DM 相互作用Dz對(duì)的影響。Fig.4 給出了當(dāng)量子信道由糾纏態(tài)|ψ〉 = 1/(|01〉+|10〉)構(gòu)成時(shí), Bz和Dz的引入對(duì)量子隱形傳態(tài)的影響。Fig.4(a)顯示,無(wú)DM 相互作用時(shí),外加磁場(chǎng)對(duì)平均保真度有明顯的積極作用。從Fig.4(b)中可以看出沒(méi)有外加磁場(chǎng)只有Dz時(shí),Dz越大,的頻率和振幅同時(shí)增大,峰值可達(dá)最大值1。為了弄清磁場(chǎng)和DM 相互作用同時(shí)存在時(shí)隨時(shí)間的演化特性,給出了Fig.4(c)。發(fā)現(xiàn)兩者都取相同值時(shí)保真度的質(zhì)量不如一個(gè)取值比另一個(gè)小的情況。而且兩者取值差別越大保真度越好。

    5 結(jié) 論

    利用非馬爾科夫QSD 方法研究了在海森堡XXZ 自旋鏈模型中量子隱形傳態(tài)的理論實(shí)現(xiàn)。詳細(xì)討論了環(huán)境非馬爾科夫性系數(shù)、不同的量子信道、兩比特間不同的耦合常數(shù)、z 方向的DM 相互作用以及均勻外加磁場(chǎng)對(duì)平均保真度的影響。研究結(jié)果表明: 量子隱形傳態(tài)的平均保真度隨環(huán)境的記憶效應(yīng)的增大,即環(huán)境關(guān)聯(lián)系數(shù)γ 的減小而增大,說(shuō)明環(huán)境記憶效應(yīng)對(duì)量子隱形傳態(tài)起到積極作用。另外,不同的量子信道下,不同的自旋耦合常數(shù)對(duì)量子隱形傳態(tài)平均保真度的影響不盡相同。最后,如果想得到最大保真度,外加磁場(chǎng)和DM 相互作用不能同時(shí)存在。在實(shí)際情況下,如兩種因素同時(shí)存在,通過(guò)增大兩者取值間差距也可以得到較為理想的保真度。

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