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    低滲透油藏CO2驅(qū)微觀波及特征

    2015-06-15 05:38:48李南田冀譚先紅劉新光
    斷塊油氣田 2015年2期
    關(guān)鍵詞:波及孔喉喉道

    李南,田冀,譚先紅,劉新光

    (中海油研究總院,北京100028)

    合理開(kāi)發(fā)低滲透儲(chǔ)層,已經(jīng)成為當(dāng)前以及今后緩解石油緊缺矛盾的重要手段,也對(duì)我國(guó)石油行業(yè)的持續(xù)穩(wěn)定發(fā)展具有重要意義[1-3]。由于針對(duì)我國(guó)低滲透儲(chǔ)層特征進(jìn)行的CO2驅(qū)相關(guān)研究還處在初級(jí)階段,因此加強(qiáng)低滲透儲(chǔ)層CO2驅(qū)油波及特征的研究,顯得尤為重要[4-7]。低滲透儲(chǔ)層孔隙喉道細(xì)小,采用常規(guī)顯微鏡等識(shí)別較為復(fù)雜困難,應(yīng)用有限元算法和兩相滲流理論,結(jié)合低滲透油藏CO2滲流的擴(kuò)散機(jī)理,可以有效地進(jìn)行孔隙喉道的仿真模擬計(jì)算,從而精確得到微觀CO2驅(qū)的波及特征,為認(rèn)識(shí)低滲透油藏CO2滲流機(jī)理奠定了基礎(chǔ)。

    1 考慮擴(kuò)散微觀兩相滲流模型的建立

    在考慮擴(kuò)散的前提下,將CO2驅(qū)油簡(jiǎn)化為油氣兩相流,著重研究不同的孔隙喉道、對(duì)流擴(kuò)散系數(shù)下的微觀驅(qū)油特征及波及體積。

    1)連續(xù)性方程:

    式中:ρ 為流體密度,kg/m3;v 為流體滲流速度,m/s;p為地層壓力,MPa;g 為重力加速度,N/kg;t 為時(shí)間,s;μ流體黏度,mPa·s;下標(biāo)o,g 分別表示油、氣相。

    2)擴(kuò)散方程:

    式中:cg為氣相濃度,mol/m3;Dc為氣相的對(duì)流擴(kuò)散系數(shù),m2/s。

    3)黏度、密度矯正方程:

    式中:S 為流體飽和度。

    4)飽和度約束條件:

    2 CO2 微觀波及體積的影響因素

    前人在研究CO2驅(qū)時(shí),多是宏觀分析對(duì)流擴(kuò)散對(duì)產(chǎn)能的影響[8-18],但沒(méi)有詳細(xì)研究對(duì)流擴(kuò)散對(duì)微觀滲流的影響。本文通過(guò)微觀有限元模擬,以精確了解對(duì)流擴(kuò)散對(duì)CO2驅(qū)微觀波及體積的影響程度。

    2.1 對(duì)流擴(kuò)散

    2.1.1 簡(jiǎn)單孔喉模型

    基于有限元算法可以更為精確地計(jì)算復(fù)雜邊界條件下流體的運(yùn)動(dòng)規(guī)律,因此,建立考慮擴(kuò)散微觀兩相滲流有限元數(shù)學(xué)模型,采用有限元三角形網(wǎng)格剖分方法,選用大規(guī)模稀疏矩陣PARDISO 進(jìn)行求解。

    CO2驅(qū)微觀流動(dòng)模型采用考慮擴(kuò)散的微觀兩相滲流模型,模擬CO2與原油沒(méi)有混相時(shí)的微觀流動(dòng),著重考慮不同對(duì)流擴(kuò)散系數(shù)情況下對(duì)CO2波及體積的影響。模型參數(shù)如下:CO2地下黏度0.04 mPa·s,原油地下黏度2.70 mPa·s,地層壓力22 MPa,喉道半徑2 μm,CO2地下密度500 kg/m3,原油密度900 kg/m3,混相流體濃度3.5 mol/m3,模型尺寸20 μm×14 μm。模型示意見(jiàn)圖1。

    對(duì)流擴(kuò)散系數(shù)很小時(shí)(可以忽略不計(jì)),在孔喉的末端存在濃度滯后現(xiàn)象;當(dāng)考慮CO2與原油的對(duì)流擴(kuò)散系數(shù)時(shí),濃度滯后現(xiàn)象幾乎不存在了。這說(shuō)明CO2混相后擴(kuò)散現(xiàn)象會(huì)使流體濃度分布更均勻,同時(shí)能達(dá)到提高CO2波及體積及混相效果的目的(見(jiàn)圖1,色譜柱以下同)。

    圖1 不同擴(kuò)散系數(shù)CO2 濃度分布

    2.1.2 復(fù)雜孔喉模型

    為了研究在復(fù)雜孔喉中對(duì)流擴(kuò)散作用對(duì)CO2微觀滲流的影響,在二維簡(jiǎn)單孔喉模型基礎(chǔ)上,建立了CO2驅(qū)微觀復(fù)雜孔喉流動(dòng)模型。按3 種方案分別進(jìn)行CO2驅(qū)油的微觀波及特征分析:方案1,均勻孔喉,不考慮對(duì)流擴(kuò)散;方案2,非均勻孔喉,不考慮對(duì)流擴(kuò)散;方案3,非均勻孔喉,考慮對(duì)流擴(kuò)散。網(wǎng)格劃分采用自由剖分的三角形網(wǎng)格,采用瞬態(tài)計(jì)算,得到不同時(shí)間的各種參數(shù)場(chǎng)圖(見(jiàn)圖2)。

    圖2 不同方案參考點(diǎn)CO2 濃度分布

    由于氣液的黏度差,在多孔介質(zhì)中存在CO2突進(jìn)的現(xiàn)象。方案2 與方案1 相比,由于孔隙喉道的非均勻性,CO2的波及效果明顯變差;方案3 中,當(dāng)考慮對(duì)流擴(kuò)散后,從相同時(shí)間下CO2濃度的分布可以看出,對(duì)流擴(kuò)散作用明顯提高了CO2的波及體積,即對(duì)流擴(kuò)散作用降低了平面各向異性的影響。

    2.2 潤(rùn)濕性

    針對(duì)低滲透儲(chǔ)層提高CO2波及體積困難的問(wèn)題,本文采用微尺度仿真孔喉模型,在上述模擬的基礎(chǔ)上,同時(shí)考慮微觀擴(kuò)散作用和潤(rùn)濕性,分析微觀波及特征和模式,研究低滲透油藏提高CO2微觀波及體積的方法。模型參數(shù):擴(kuò)散系數(shù)1×10-8m2/s,模型尺寸32 μm×22 μm,界面張力1.7 mN/m,接觸角分別為30,90,120°,喉道半徑3 μm,含油飽和度大于0.3。

    結(jié)合油藏實(shí)際的薄片實(shí)驗(yàn),在考慮邊界潤(rùn)濕性的條件下,可以明顯發(fā)現(xiàn),孔隙喉道內(nèi)部剩余油的微觀分布模式主要分為3 種: 在孔隙喉道較窄的區(qū)域出現(xiàn)柱狀剩余油、 在孔隙喉道突出的區(qū)域出現(xiàn)楔形剩余油和在孔隙喉道邊界層出現(xiàn)膜狀剩余油(見(jiàn)圖3)。

    圖3 微觀剩余油模式

    在相同的時(shí)間、不同邊界潤(rùn)濕性的條件下,模型中的微觀波及體積明顯不同。通過(guò)計(jì)算發(fā)現(xiàn):當(dāng)接觸角為30°時(shí),CO2微觀波及體積62%;當(dāng)接觸角為90°時(shí),CO2微觀波及體積53%;當(dāng)接觸角為120°時(shí),CO2微觀波及體積46%(見(jiàn)圖4)。因此,在低滲透儲(chǔ)層孔喉的末端或狹窄的區(qū)域,可以通過(guò)轉(zhuǎn)變儲(chǔ)層的潤(rùn)濕性提高CO2微觀波及體積。

    圖4 微觀CO2 濃度分布

    3 結(jié)論

    1)分別建立了考慮擴(kuò)散的低滲透簡(jiǎn)單、復(fù)雜的孔喉微觀模型。通過(guò)微觀有限元模擬認(rèn)為,對(duì)流擴(kuò)散提高了低滲透油藏CO2驅(qū)的微觀波及體積。

    2)通過(guò)對(duì)仿真孔隙喉道的模擬驅(qū)油發(fā)現(xiàn),其內(nèi)部剩余油的微觀分布模式主要有柱狀、楔形、膜狀。

    3)考慮不同潤(rùn)濕性邊界時(shí),隨著潤(rùn)濕角的增加,CO2微觀波及體積明顯降低。

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