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    頁理對測井響應(yīng)及巖石力學(xué)參數(shù)影響分析

    2019-09-07 02:46:14劉雙蓮
    非常規(guī)油氣 2019年4期
    關(guān)鍵詞:楊氏模量泊松比聲波

    劉雙蓮.

    (中國石化石油工程技術(shù)研究院,北京 100101)

    中石化涪陵焦石壩地區(qū)頁巖氣勘探開發(fā)取得突破,預(yù)示中國頁巖氣勘探開發(fā)的成功。眾所周知,頁巖氣地層不同于常規(guī)砂泥巖地層,具有低孔特低滲、自生自儲特點[1-5],其成功開發(fā)需要兩套關(guān)鍵技術(shù),即水平井技術(shù)與壓裂改造技術(shù)[6-10]。

    利用測井評價技術(shù)服務(wù)于水平井與壓裂改造技術(shù)[11-15],目前常采用的方法是研究頁巖儲層的有效性(包括頁巖厚度、有機(jī)碳含量、孔隙度、含氣性等)與為水平井及壓裂改造設(shè)計提供有關(guān)巖石力學(xué)等工程特性(楊氏模量、泊松比、地應(yīng)力、三壓力等)參數(shù)[16-19]。而頁巖本身具有其自身特點,即頁巖層理(文中簡稱頁理)發(fā)育。頁理密度及角度對頁巖的測井響應(yīng)特征有何影響?水平井中頁巖的測井響應(yīng)與垂直井有何差異?差異存在的依據(jù)是什么?對頁巖儲層改造設(shè)計參數(shù)選擇有何影響?從文獻(xiàn)查閱及研究成果調(diào)研,當(dāng)前對頁理影響頁巖氣的相關(guān)研究極少。但作者及研究團(tuán)隊在研究過程中發(fā)現(xiàn),由于頁理存在方向與角度的不同,頁理對測井響應(yīng)及巖石力學(xué)參數(shù)都存在較大的影響。本文采用實驗與測井技術(shù)相結(jié)合的方法,開展了水平頁理與垂直頁理兩個方向?qū)搸r聲速、密度的實驗研究,對比分析了水平井與垂直井測井響應(yīng)特點,并采用數(shù)值模擬技術(shù),分析了在不同頁理密度、角度及強(qiáng)度下,對巖石力學(xué)參數(shù)的影響,以引起大家共同關(guān)注與探討其對頁巖氣儲層開發(fā)效果的重視。

    1 頁理對聲波速度與密度影響分析

    1.1 垂直井與水平井頁巖聲波與密度測井響應(yīng)關(guān)系

    圖1是頁巖垂直井與水平井聲波時差與密度測井響應(yīng)差異分析。從圖1可以看出,垂直井聲波時差遠(yuǎn)大于水平井的聲波時差,與致密砂巖儲層的相關(guān)實驗差別顯著[20],而密度二者具有一致性。

    圖1 垂直井與水平井聲波時差、密度測井響應(yīng)對比直方圖Fig.1 Contrast Histogram of Acoustic and Density Logging Response between Vertical and Horizontal Well

    1.2 實驗分析頁理對聲波速度與密度的影響

    為了獲得頁理對聲波速度與密度的影響,實驗前,設(shè)計了頁理兩個方向的取樣(如圖2):一是平行頁理方向,一是垂直頁理方向。

    圖2 取樣設(shè)計示意圖Fig.2 Sampling design sketch

    根據(jù)實驗結(jié)果,對比分析了平行頁理與垂直頁理方向的聲波時差與密度值。從圖3中可以看出,垂直方向的聲波時差明顯大于平行方向的,由此可見,頁理角度對時差有較大影響。從圖4可以看出,垂直方向與平行方向的密度差異相對較小,圖中出現(xiàn)異常地方與裂縫的存在相關(guān)。

    圖3 平行方向與垂直方向縱、橫波時差交會圖Fig.3 Cross-plotof S and P slowness-time in horizontal and vertical directions

    圖4 平行方向與垂直方向密度交會圖Fig.4 Cross-plot of Density in horizontal and vertical directions

    由實驗分析結(jié)果看出,聲波時差在平行頁理方向明顯小于垂直頁理方向,而密度則不受頁理角度的影響。前面從實驗的角度,對平行頁理與垂直頁理方向的聲波與密度測值進(jìn)行了分析,根據(jù)實驗結(jié)果,平行頁理方向聲波時差明顯小于垂直頁理方向。證明測井響應(yīng)特征差異確實存在。

    以上測井與實驗分析結(jié)果表明,頁理的存在,對聲波時差的影響非常顯著,這也符合聲波的傳播原理。

    1.3 數(shù)值模擬聲波速度與頁理密度與角度的關(guān)系

    鑒于巖心試樣的非均質(zhì)性、各向異性特征顯著,且真實巖心物理測試重復(fù)性差,不利于研究分析頁理對聲波的影響規(guī)律,因此,基于彈性波動理論,通過數(shù)值模擬研究聲波與頁理的關(guān)系。

    頁理角度α定義為聲波入射方向與巖心軸向所成夾角(圖5)。模擬中,α取值分別為0°,10°,20°,30°,40°,50°,60°,70°,80°,90°十個數(shù)值。設(shè)計了10個不同角度,4個不同頁理密度,1個不同頁理厚度共40個模型,具體模擬條件見表1。

    圖5 頁理角度示意圖Fig.5 Diagram of shale bedding angle

    圖6表明,當(dāng)頁理厚度為0.3 mm時,頁理角度小于20°,隨頁理角度的增加,超聲波速度下降;頁理角度在20°到40°之間變化時,頁理角度對超聲波速度的影響不明顯;頁理角度在40°到80°之間變化時,隨頁理角度的增加,超聲波速度增大,且頁理密度越大,速度增加越快,在80°達(dá)到速度最大,90°頁理超聲波速度又出現(xiàn)驟降,說明聲波速度對垂直頁理十分敏感。

    表1 數(shù)值模擬及巖心參數(shù)配置信息Table 1 numerical simulation and Core parameters configuration information

    圖6 頁理密度、角度與超聲波速度關(guān)系Fig.6 Relation between shale bedding density, angle and ultrasound velocit

    在圖6中可看出,當(dāng)頁理密度為2條/cm時,超聲波速度最大,隨著頁理密度的增加,超聲波速度呈減小趨勢,從圖中可看出,當(dāng)頁理密度為16條/cm時,超聲波速度最小。此現(xiàn)象說明,當(dāng)頁理不發(fā)育時,頁巖呈現(xiàn)相對均質(zhì)狀態(tài),超聲波速度受頁理角度影響最??;當(dāng)頁理越發(fā)育,超聲波速度受頁理角度的影響越大。

    該圖也說明,當(dāng)頁理為水平狀態(tài)時,超聲波速度較高,即聲波時差較??;當(dāng)頁理為垂直狀態(tài)時,超聲波速度較低,即聲波時差較大,該結(jié)論與試驗結(jié)果相一致。

    2 頁理對巖石力學(xué)參數(shù)影響分析

    在壓裂改造施工前要進(jìn)行壓裂施工設(shè)計,設(shè)計參數(shù)的獲取通常來自探井-即垂直井測井與巖心取心實驗分析。超聲波透射測試對于研究頁巖巖石力學(xué)性質(zhì)是一種可靠地方法。它直觀反映巖石力學(xué)參數(shù),為研究鉆井的可鉆性提供了一定參考。前面的測井響應(yīng)與試驗分析結(jié)果均表明,聲波在不同的頁理密度與角度時,其數(shù)值差異巨大,因此,頁理的性質(zhì)有可能影響壓裂施工效果。以楊氏模量與泊松比分析頁理對巖石力學(xué)參數(shù)的影響。

    2.1 實驗分析頁理對巖石力學(xué)參數(shù)影響分析

    頁理對巖石力學(xué)參數(shù)影響實驗條件同于前面。實驗結(jié)果表明(圖7),楊氏模量在平行頁理方向明顯大于垂直方向,說明頁理的角度對楊氏模量的影響是存在的。圖8與圖9是楊氏模量、泊松比與頁理密度關(guān)系圖。圖中表明,隨著頁理密度增加,楊氏模量在頁理密度小于10條/cm時,隨著頁理密度的增加而有增大趨勢;泊松比在頁理密度小于10條/cm時,隨著頁理密度的增加而有減小趨勢;但當(dāng)層理密度大于10條/cm時,楊氏模量與泊松比的走勢由于受巖樣數(shù)據(jù)影響,難以確定,因而采用數(shù)值模擬方法,進(jìn)行具體分析。

    2.2 數(shù)值模擬巖石力學(xué)參數(shù)與頁理密度及角度的關(guān)系

    以巖石物理實驗數(shù)據(jù)為基礎(chǔ),進(jìn)行數(shù)值模擬分析。從頁理的角度(與加載方向的夾角)、頁理的力學(xué)參數(shù)以及頁理的密度研究其對巖石力學(xué)參數(shù)的影響。模型運算條件如表2所示,得出楊氏模量、泊松比與各影響因素之間的關(guān)系,如圖10、圖11所示。

    圖7 平行頁理方向與垂直方向楊氏模量關(guān)系圖Fig.7 Cross-plot of Young’s Modulus between Parallel and Vertical Shale bedding directions

    圖8 楊氏模量與頁理密度關(guān)系圖Fig.8 Cross-plot between Young’s modulus and shale bedding density

    圖9 泊松比與頁理密度關(guān)系圖Fig.9 Cross-plot between Poisson’s ratio and shale bedding density

    圖10表明,當(dāng)頁理密度增大時,楊氏模量會隨之降低。隨頁理角度的增大,楊氏模量呈現(xiàn)先減小再增大的趨勢,具體表現(xiàn)為頁理角度小于45°時,巖石楊氏模量隨頁理角度的增大而降低,大于45°時隨角度的增大而增大。

    表2 模型運算條件表Table 2 Model operation condition table

    圖10 楊氏模量與頁理密度、角度關(guān)系圖Fig.10 Cross-plot of Young’s Modulus with shale bedding density and angle

    圖11 泊松比與頁理密度、角度關(guān)系圖Fig.11 Cross-plot of Poisson’s ratio with shale bedding density and angle

    圖11表明,頁理越發(fā)育,頁理密度越高,泊松比隨頁理角度的變化幅度越大,即:隨頁理密度增大,泊松比受頁理角度的影響越強(qiáng)。隨頁理角度增大,泊松比整體呈現(xiàn)先減小再增大,而后再減小的趨勢特征。具體表現(xiàn)為,當(dāng)頁理角度小于40°時,巖石泊松比隨頁理角度的增大而減小,在40°時達(dá)到極小值;而后隨頁理角度的增大而增大并在55°~70°左右達(dá)到極大值,之后則隨頁理角度的增大而減小。從圖11還可看出,頁理角度大于40°的泊松比數(shù)值總體偏大。

    3 結(jié)論

    實驗與數(shù)值模擬表明,聲波速度(聲波時差)與巖石力學(xué)參數(shù)受頁理影響。

    (1)直井與水平井測井響應(yīng)特征統(tǒng)計表明,直井的聲波時差大于水平井,密度測值基本不受井型的影響;

    (2)巖石物理實驗表明,垂直方向的聲波時差明顯大于水平方向。數(shù)值模擬結(jié)果表明,聲波速度隨頁理密度增大而減??;隨頁理角度的變化關(guān)系較復(fù)雜,在頁理角度小于20°時,聲波速度隨角度增大而減??;在20°~40°時,變化不大;在40°~80°時,隨角度增大而增大,在80°時達(dá)到極大值。

    (3)實驗與數(shù)值模擬表明,楊氏模量隨頁理密度增大而減小,隨頁理角度的增大,楊氏模量呈現(xiàn)先減小再增大的趨勢,頁理角度為45°為分界線;隨頁理角度增大,泊松比整體呈現(xiàn)先減小再增大,而后再減小的趨勢特征,而頁理密度越大,泊松比變化幅度也越大。

    上述實驗分析表明,頁理影響測井響應(yīng)和巖石力學(xué)參數(shù),由于受儀器放射性影響,水平井的孔隙度測井時,聲波比密度、中子更常用,可見頁理是影響測井評價的關(guān)鍵因素,不能忽視。另外,它更是水平井壓裂設(shè)計時的重要因素,建議相關(guān)研究人員能給予重視和研究。

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