鉛鹵鈣鈦礦的光穩(wěn)定性研究進(jìn)展*

樓浩然 葉志鎮(zhèn) 何海平

(浙江大學(xué)材料科學(xué)與工程學(xué)院,硅材料國家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室,杭州 310027)

1 引 言

鉛鹵鈣鈦礦是指一類具有ABX3結(jié)構(gòu)的材料,如圖1[1]所示,其中A是有機(jī)陽離子(如甲胺離子MA+、甲脒離子FA+)或無機(jī)Cs+離子,B是Pb2+離子,X是鹵素陰離子.鉛鹵鈣鈦礦是雙極性材料[2?4],能同時(shí)有效地傳輸電子和空穴[5,6],具有較長的載流子擴(kuò)散距離[7,8]和壽命[9,10],同時(shí)還具備高的光吸收系數(shù)[11]和光發(fā)射效率[12]、高的光增益系數(shù)[13]等特性.尤為重要的是,這類材料可以用簡便的溶液法制備,獲得具有高質(zhì)量、低缺陷密度的薄膜.這些優(yōu)異的特性使得鉛鹵鈣鈦礦在太陽能電池[14?18]、發(fā)光二極管(LED)[19?21]、激光[22?25]、光探測器[26?29]等領(lǐng)域具有廣闊的應(yīng)用前景.從2009年Kojima等[14]首次在染料敏化太陽能電池中使用CH3NH3PbI3和CH3NH3PbBr3作為光吸收材料開始,短短幾年內(nèi)鈣鈦礦太陽能電池的光電轉(zhuǎn)化效率迅速提高,目前已經(jīng)超過23%[30].與此同時(shí),鈣鈦礦在發(fā)光器件方面也取得快速進(jìn)展,最近已有數(shù)個(gè)研究組報(bào)道鈣鈦礦LED的外量子效率超過20%[31?33].

圖1 鉛鹵鈣鈦礦 ABX3 的結(jié)構(gòu)示意圖[1]Fig.1.Structure of lead halide perovskites[1].

但是鉛鹵鈣鈦礦材料存在比較嚴(yán)重的穩(wěn)定性問題,目前報(bào)道的鈣鈦礦太陽能電池的壽命通常都未超過2000 h[34],鈣鈦礦LED在最大功率下持續(xù)工作300 h后也僅保持最初性能的80%左右[35],這與應(yīng)用要求相去甚遠(yuǎn).影響鈣鈦礦材料及其光電子器件穩(wěn)定性的因素有很多,包括濕度[36?40]、氧氣[41?43]、光照[44?50]、溫度[51?53]等.通過成熟的器件封裝技術(shù)[54?56],可以有效抑制甚至避免空氣中的水和氧引起的鈣鈦礦分解或失效,但是光照所引發(fā)的不穩(wěn)定現(xiàn)象依然是橫亙于鈣鈦礦器件,尤其是與光輻照密切相關(guān)的各類光電子器件面前的難題.因此,研究鈣鈦礦的光照不穩(wěn)定性現(xiàn)象和機(jī)理,并期望在此基礎(chǔ)上對材料進(jìn)行改性、對器件進(jìn)行設(shè)計(jì),對深入理解鈣鈦礦材料特性以及開發(fā)鈣鈦礦器件應(yīng)用潛力,具有重要的科學(xué)意義和實(shí)用價(jià)值.

相較于鈣鈦礦太陽能電池和發(fā)光器件的快速發(fā)展而言,目前關(guān)于鉛鹵鈣鈦礦的光穩(wěn)定性的研究還比較少.本文將綜述鉛鹵鈣鈦礦由于光照所引發(fā)的各種不穩(wěn)定現(xiàn)象,并討論這些現(xiàn)象背后的可能機(jī)理.需要指出的是,探究光照在鉛鹵鈣鈦礦中引發(fā)的變化是比較復(fù)雜的,這主要表現(xiàn)為三方面:其一是鉛鹵鈣鈦礦在持續(xù)光照下發(fā)生的現(xiàn)象多變,主要包括光修復(fù)現(xiàn)象、光解現(xiàn)象、光致相分離現(xiàn)象、光致相變現(xiàn)象四類;其二是同種成分的鈣鈦礦由于制備條件、實(shí)驗(yàn)條件等不同會(huì)發(fā)生相反的現(xiàn)象,并可能同時(shí)誘發(fā)多種變化,例如deQuilettes等[57]報(bào)道CH3NH3PbI3鈣鈦礦薄膜在持續(xù)光照下光致發(fā)光(PL)強(qiáng)度會(huì)持續(xù)上升直至穩(wěn)定,但是Gottesman等[58]報(bào)道CH3NH3PbI3鈣鈦礦薄膜在持續(xù)光照下光致發(fā)光強(qiáng)度卻持續(xù)下降,1 h后下降至最初強(qiáng)度的 60%,而 Domanski等[59]報(bào)道混合鹵素鈣鈦(FAPbI3)x(MAPbBr3)y太陽能電池在持續(xù)光照下光電轉(zhuǎn)化效率會(huì)持續(xù)下降,同時(shí)鈣鈦礦薄膜中發(fā)生相分離現(xiàn)象;其三是影響鉛鹵鈣鈦礦在光照下的行為的可能因素很多,包括缺陷態(tài)[50,57]、陰離子或陽離子[49,59]、化學(xué)鍵[58,60]、亥姆霍茲自由能[61]等,這些因素在上述不同現(xiàn)象中可能單獨(dú)或聯(lián)合發(fā)揮作用.因此,研究鉛鹵鈣鈦礦光照不穩(wěn)定性的機(jī)理是相當(dāng)困難的,目前文獻(xiàn)報(bào)道的相關(guān)機(jī)理尚不能對各種現(xiàn)象進(jìn)行統(tǒng)一的解釋,還有待研究者們系統(tǒng)深入的研究.

本文根據(jù)鈣鈦礦的變化特征,將光輻照引起的效應(yīng)分為四類:光修復(fù)(photo curing)、光解(photo dissociation)、光致相分離(photo-induced phase separation)、光致相變(photo-induced phase transition).針對每種效應(yīng)介紹其主要現(xiàn)象及可能機(jī)理.最后,對鈣鈦礦光穩(wěn)定性研究中尚存在的問題進(jìn)行了簡要討論.

2 光修復(fù)現(xiàn)象

一些課題組研究CH3NH3PbI3薄膜在氮?dú)饣驓鍤猸h(huán)境下的光輻照效應(yīng)時(shí),發(fā)現(xiàn)在持續(xù)光照下,CH3NH3PbI3薄膜的PL強(qiáng)度[49,57]和壽命[50]都有顯著提高,同時(shí)CH3NH3PbI3太陽能電池的開路電壓和短路電流也不斷增強(qiáng),相應(yīng)地,光電轉(zhuǎn)化效率也隨之不斷提高,直至達(dá)到穩(wěn)定值[62,63],如圖2所示.這種鉛鹵鈣鈦礦薄膜及其相關(guān)光電器件在持續(xù)光照下發(fā)生的性能不斷增強(qiáng)的現(xiàn)象被稱為光修復(fù)現(xiàn)象.Cheng課題組[63]通過將 CH3NH3PbI3太陽能電池先后放置于光照和黑暗環(huán)境下各12 h,并不斷重復(fù)這個(gè)過程,發(fā)現(xiàn)當(dāng)太陽能電池處于黑暗環(huán)境時(shí),它的光電轉(zhuǎn)化效率不斷下降,12 h后會(huì)減少至最大值的50%以下;當(dāng)太陽能電池重新放置于光照環(huán)境下時(shí),光電轉(zhuǎn)化效率又會(huì)重新緩慢提高,直至達(dá)到最大值,證明光修復(fù)現(xiàn)象是可逆的.

目前關(guān)于導(dǎo)致CH3NH3PbI3薄膜發(fā)生光修復(fù)現(xiàn)象的機(jī)理并沒有得到統(tǒng)一的解釋,但是缺陷態(tài)在其中發(fā)揮重要作用已基本達(dá)成共識.Mosconi等[50]在室溫下使用脈沖激光照射CH3NH3PbI3薄膜一段時(shí)間后,CH3NH3PbI3薄膜的壽命和光致發(fā)光強(qiáng)度不斷提高直至達(dá)到穩(wěn)定的狀態(tài).根據(jù)Stranks等[10]提出的缺陷態(tài)模型,Mosconi等[50]推導(dǎo)出CH3NH3PbI3薄膜中的缺陷態(tài)密度從最開始的1017cm–3下降至 1016cm–3后達(dá)到穩(wěn)定狀態(tài).由于缺陷態(tài)在CH3NH3PbI3薄膜中起非輻射復(fù)合中心的作用[10],光致發(fā)光量子效率(photoluminescence quantum efficiency)可以很好地反映薄膜內(nèi)部光生載流子的復(fù)合過程[64],量子效率高意味著非輻射復(fù)合中心的密度減少.迄今已有多個(gè)課題組報(bào)道了CH3NH3PbI3薄膜在持續(xù)光照下發(fā)生發(fā)光量子效率不斷提高的現(xiàn)象,并將這種現(xiàn)象歸因于光照會(huì)消除薄膜內(nèi)部的缺陷態(tài)[65,66].Brenes等[67]結(jié)合光照和熱處理消除CH3NH3PbI3薄膜中的淺能級表面態(tài),將發(fā)光量子效率提高至單晶的水平.

關(guān)于這些缺陷態(tài)的具體指認(rèn),也已開展了研究.在CH3NH3PbI3薄膜內(nèi)部存在多種本征點(diǎn)缺陷,包括碘空位VI、碘間隙離子Ii、鉛空位VPb等,它們都具有較低的形成能[68?70].但是,與鉛離子相關(guān)的缺陷的遷移能較高,約為 0.8—1.4 eV[71,72],而碘空位和碘間隙離子則具有更低的遷移能[72,73],約為0.1 eV[71],因此碘空位/碘間隙離子弗蘭克爾缺陷對(Frenkel defect pairs)更容易在 CH3NH3PbI3薄膜中發(fā)生遷移.Mosconi等[50]從點(diǎn)缺陷的角度解釋光修復(fù)現(xiàn)象發(fā)生的原因,認(rèn)為光照可以加速碘空位/碘間隙離子組成的弗蘭克爾缺陷對的湮滅.這一方面可以降低CH3NH3PbI3薄膜中與碘離子相關(guān)的非輻射復(fù)合中心的密度,另一方面使得薄膜內(nèi)部局部的結(jié)晶達(dá)到更好的狀態(tài).

圖2 鉛鹵鈣鈦礦及其太陽能電池在持續(xù)光照下發(fā)生光修復(fù)現(xiàn)象時(shí)的性能變化(a)CH3NH3PbI3薄膜在持續(xù)光照下的時(shí)間分辨PL衰減隨光照時(shí)間的變化[57];(b)CH3NH3PbI3薄膜在持續(xù)光照下以及不同溫度下的PL強(qiáng)度隨光照時(shí)間的變化[57];(c)鉛鹵鈣鈦礦太陽能電池ITO/PEDOT:PSS/CH3NH3PbI3–xClx/PCBM/Al在持續(xù)光照下的J-V曲線變化[62];(d)鉛鹵鈣鈦礦太陽能電池ITO/PEDOT:PSS/CH3NH3PbI3–xClx/PCBM/Al在持續(xù)光照下的光電轉(zhuǎn)化效率的變化曲線[62]Fig.2.Performance changes of lead halide perovskite and its solar cells under continuous illunination:(a)A series of time-resolved PL decays from CH3NH3PbI3 films measured over time under continuous illumination[57];(b)the normalized PL intensity of CH3NH3PbI3 films measured over time under continuous illumination at different temperatures[57];(c)the J-V characteristics of lead halide perovskite solar cell with the architecture of ITO/PEDOT:PSS/CH3NH3PbI3 –xClx/PCBM/Al under continuous illumination[62];(d)the reversibility of power conversion efficiency of lead halide perovskite solar cell with the architecture of ITO/PEDOT:PSS/CH3NH3PbI3–xClx/PCBM/Al under continuous illumination[62].

deQuilettes等[57]定量分析了CH3NH3PbI3薄膜在持續(xù)光照下光致發(fā)光強(qiáng)度增強(qiáng)與缺陷態(tài)密度降低之間的聯(lián)系.CH3NH3PbI3薄膜在最開始光照時(shí)的缺陷態(tài)密度為 1.7×1017cm–3,在持續(xù)光照約 15 min 后缺陷態(tài)密度減小至 2.5×1016cm–3并達(dá)到穩(wěn)定.缺陷態(tài)密度的數(shù)量級下降直接導(dǎo)致CH3NH3PbI3薄膜的發(fā)光強(qiáng)度和壽命的提高[50,57].他們將離子遷移模型引入解釋光修復(fù)現(xiàn)象的機(jī)理中,如圖3所示.當(dāng)CH3NH3PbI3薄膜剛被制備出來時(shí),在表面和晶界處分布大量的碘空位和碘間隙離子等缺陷[9].CH3NH3PbI3薄膜接受光照后,會(huì)產(chǎn)生光生載流子,它們在薄膜表面處的濃度最高[57].因此,大量的電子會(huì)被薄膜表面和晶界處的空位所捕獲,從而在薄膜內(nèi)部形成電場,促進(jìn)碘離子的遷移,使得大量的碘間隙離子填充原已存在的碘空位.碘間隙離子和碘空位的密度下降,意味著CH3NH3PbI3薄膜界面處的非輻射復(fù)合中心的密度下降,更多的光生載流子能夠通過輻射復(fù)合發(fā)光.當(dāng)CH3NH3PbI3薄膜重新放置于黑暗環(huán)境下時(shí),殘留的的缺陷態(tài)會(huì)吸引碘離子緩慢回遷,最終導(dǎo)致CH3NH3PbI3薄膜的光修復(fù)現(xiàn)象部分可逆.

之后,Chen等[49]進(jìn)一步確認(rèn)CH3NH3PbI3薄膜的光修復(fù)現(xiàn)象與薄膜的缺陷態(tài)濃度以及光的激發(fā)密度密切相關(guān).他們分別使用傳統(tǒng)的旋涂技術(shù)和氣體輔助溶液工程技術(shù)[74]制備了兩組CH3NH3PbI3薄膜樣品,后者的缺陷態(tài)密度要遠(yuǎn)大于前者[75].在低的激發(fā)密度下,傳統(tǒng)的旋涂技術(shù)制備的CH3NH3PbI3薄膜發(fā)生光修復(fù)現(xiàn)象,而氣體輔助溶液工程技術(shù)制備的CH3NH3PbI3薄膜的光致發(fā)光強(qiáng)度基本保持不變,且后者的光致發(fā)光強(qiáng)度遠(yuǎn)弱于前者,如圖4所示.Chen 等[49]提出,在低的激發(fā)密度下,由于CH3NH3PbI3薄膜的光致發(fā)光強(qiáng)度取決于光生載流子的輻射復(fù)合與缺陷態(tài)非輻射復(fù)合之間的競爭,當(dāng)薄膜內(nèi)部存在很高濃度的缺陷態(tài)時(shí),光照并不能有效地降低缺陷態(tài)的密度,因此表現(xiàn)出穩(wěn)定的弱發(fā)光.有趣的是,當(dāng)激發(fā)密度提高至一定程度后,兩種制備方法獲得的CH3NH3PbI3薄膜都發(fā)生光解現(xiàn)象.他們的研究表明,不同的制備工藝技術(shù)以及不同的激發(fā)密度對于CH3NH3PbI3薄膜在持續(xù)光照下的光效應(yīng)具有顯著影響.

圖3 CH3NH3PbI3薄膜發(fā)生光修復(fù)現(xiàn)象的機(jī)理[57](a)在發(fā)光較弱的晶粒中分布有高濃度的缺陷態(tài)以及過量的碘離子;(b)CH3NH3PbI3薄膜經(jīng)過光照后,電子迅速填充缺陷,產(chǎn)生電場,造成碘離子從照射區(qū)域開始遷移,填充空位;(c)照射區(qū)域中的缺陷態(tài)密度和碘離子濃度降低,薄膜最終達(dá)到穩(wěn)定的狀態(tài);(d)當(dāng)移除光照后,碘離子存在濃度梯度,驅(qū)使其擴(kuò)散回弱發(fā)光區(qū)域,直至達(dá)到新的碘離子濃度平衡Fig.3.Mechanism of photo curing in CH3NH3PbI3 film[57]:(a)Iodide in a "dark spot" is initially high with a corresponding excess of trap density;(b)electrons quickly fill traps under illumination,inducing an electric field that results in iodide to migrate away from the illuminated region and fill vacancies;(c)the fill will reaches a stabilized state,with the reduction of the density of the traps and the concentration of the iodide in illuminated region;(d)when the illumination is removed,there may be a concentration gradients driving some iodides in to the dark spot and the film will reaches a new equilibrium with a net redistributed iodide profile.

3 光解現(xiàn)象

近些年來,不少研究組報(bào)道了鉛鹵鈣鈦礦在經(jīng)過持續(xù)光照后發(fā)生性能衰減的現(xiàn)象[58,76],例如光致發(fā)光強(qiáng)度下降,太陽能電池器件的光電轉(zhuǎn)化效率下降等.Gottesman等[58]在手套箱中使用順序制備法在玻璃襯底上制備CH3NH3PbI3薄膜后,使用樹脂和0.5 mm厚的蓋玻片進(jìn)行封裝,隔絕水蒸氣、氧氣對CH3NH3PbI3薄膜性能的影響.他們使用白光 LED(<0.1 sun)作為光源,持續(xù)照射封裝后的CH3NH3PbI3薄膜.在 1 h的持續(xù)光照過程中,CH3NH3PbI3薄膜的光致發(fā)光強(qiáng)度逐漸下降,最終減少至初始強(qiáng)度的60%.在關(guān)閉白光LED后,CH3NH3PbI3薄膜一直處于黑暗環(huán)境下,此時(shí)光致發(fā)光強(qiáng)度開始緩慢恢復(fù),10 h后恢復(fù)至初始強(qiáng)度的 85% 左右,12—15 h 后可以完全恢復(fù).在光照-黑暗放置過程中,CH3NH3PbI3薄膜的光致發(fā)光譜只有峰強(qiáng)發(fā)生變化,峰形和峰位都保持不變,如圖5(a)和圖5(b)所示.Gottesman等[58]隨后記錄了CH3NH3PbI3薄膜在黑暗環(huán)境下及不同光照時(shí)間長度下的拉曼光譜變化,如圖5(c)所示.在持續(xù)光照下發(fā)現(xiàn)CH3NH3PbI3薄膜的拉曼光譜在逐漸發(fā)生變化,意味著此時(shí)鈣鈦礦結(jié)構(gòu)正在發(fā)生轉(zhuǎn)變;但是當(dāng)關(guān)閉白光LED后,CH3NH3PbI3薄膜的拉曼光譜又逐漸恢復(fù)至最開始的形狀,意味著由于光照所引發(fā)的結(jié)構(gòu)轉(zhuǎn)變是可逆的.Gottesman等隨后提出[58],光照會(huì)削弱CH3NH3+陽離子與無機(jī)陰離子之間的氫鍵強(qiáng)度,從而提高CH3NH3+陽離子的旋轉(zhuǎn)自由度[77],為適應(yīng)CH3NH3+陽離子的分布以及增強(qiáng)的旋轉(zhuǎn),無機(jī) Pb—I鍵會(huì)重新排列,驅(qū)動(dòng)CH3NH3PbI3薄膜內(nèi)部的結(jié)構(gòu)轉(zhuǎn)變.

圖4 (a)傳統(tǒng)旋涂法制備的 CH3NH3PbI3 薄膜在激發(fā)密度 0.2 和 0.65 W/cm2 下的光致發(fā)光強(qiáng)度隨時(shí)間的變化;(b)氣體輔助溶液工程技術(shù)制備的CH3NH3PbI3薄膜在激發(fā)密度0.90,1.55和2.00 W/cm2下的光致發(fā)光強(qiáng)度隨時(shí)間的變化;(c)傳統(tǒng)旋涂法以及氣體輔助溶液工程技術(shù)制備的CH3NH3PbI3薄膜的光致發(fā)光譜和吸收光譜[49]Fig.4.(a)PL intensities over time of CH3NH3PbI3 film fabricated by conventional spin coating under laser excitations at 0.2 and 0.65 W/cm2;(b)PL intensities over time of CH3NH3PbI3 film fabricated by gas-assisted solution process technique under laser excitations at 0.9,1.55 and 2.00 W/cm2;(c)absorption and PL spectra of samples fabricated conventional spin coating and gas-assisted solution process technique[49].

隨后Nie等[76]和Domanski等[59]也報(bào)道了相似的實(shí)驗(yàn)現(xiàn)象.如圖6(a)所示,Nie 等[76]觀察到在持續(xù)光照下,CH3NH3PbI3鈣鈦礦太陽能電池的光電轉(zhuǎn)化效率逐漸提升,這與Mosconi等[50]報(bào)道的光修復(fù)現(xiàn)象一致.但是經(jīng)過幾分鐘的持續(xù)光照后,太陽能電池的性能衰減現(xiàn)象發(fā)生.經(jīng)過2 h的持續(xù)光照后,處于V=Voc工作條件下的,CH3NH3PbI3鈣鈦礦太陽能電池的光電轉(zhuǎn)化效率下降了30%.在此過程中,研究者使用紅外吸收光譜和阻抗譜觀測到光照誘發(fā)CH3NH3PbI3薄膜中產(chǎn)生亞穩(wěn)的缺陷態(tài).當(dāng)撤除光照后,大部分的亞穩(wěn)態(tài)缺陷會(huì)在黑暗下逐漸湮滅,CH3NH3PbI3太陽能電池的光電轉(zhuǎn)化效率又會(huì)重新緩慢恢復(fù),恢復(fù)速度與溫度密切相關(guān).圖6(b)描述了CH3NH3PbI3鈣鈦礦太陽能電池在光照下發(fā)生的性能衰減現(xiàn)象以及在黑暗環(huán)境下性能逐漸恢復(fù)的微觀機(jī)理.當(dāng)CH3NH3PbI3薄膜處于持續(xù)光照時(shí),會(huì)在薄膜內(nèi)部持續(xù)誘發(fā)形成亞穩(wěn)的缺陷態(tài),這些缺陷態(tài)經(jīng)過長時(shí)間的積累后會(huì)在薄膜中形成大量的帶電區(qū)域,最終導(dǎo)致CH3NH3PbI3鈣鈦礦太陽能電池的光電流和光電轉(zhuǎn)化效率下降,即發(fā)生光解現(xiàn)象.然而,當(dāng)CH3NH3PbI3薄膜重新放置于黑暗環(huán)境后,這些光誘發(fā)的缺陷態(tài)又會(huì)逐漸湮滅,使得CH3NH3PbI3鈣鈦礦太陽能電池的光電流和光電轉(zhuǎn)化效率又重新恢復(fù)至最開始的狀態(tài).Nie等[76]認(rèn)為光照會(huì)在薄膜中誘發(fā)局域極化子產(chǎn)生,這些極化子處于帶隙深處,發(fā)揮著缺陷態(tài)的作用.

圖5 (a)CH3NH3PbI3 薄膜在黑暗-光照-黑暗循環(huán)中的光致發(fā)光強(qiáng)度隨時(shí)間的變化;(b)CH3NH3PbI3 薄膜的光致發(fā)光譜隨黑暗或光照下放置時(shí)間的變化;(c)CH3NH3PbI3薄膜的實(shí)驗(yàn)中和理論上的拉曼光譜以及CH3NH3PbI3薄膜在黑暗環(huán)境和光照20,40和60 min后的拉曼光譜[58]Fig.5.(a)PL measurements performed throughout a dark-light-dark cycle,showing the effect of white-light illumination on the PL intensity of the CH3NH3PbI3 film;(b)a graph showing six PL measurements points from the dark-light-dark cycles at different times;(c)a graph showing Experimental(taken in the dark)and theoretical Raman spectra of a CH3NH3PbI3 film as well as the Raman spectra of the same film taken in the dark and following illumination for 20,40 and 60 min[58].

Domanski等[59]觀察到鉛鹵鈣鈦礦太陽能電池在持續(xù)光照下發(fā)生光電轉(zhuǎn)化效率衰減的現(xiàn)象,如圖7(a)所示.但是不同的是,Domanski等[59]將光電轉(zhuǎn)化效率下降過程劃分為兩個(gè)不同的過程:第一個(gè)過程中太陽能電池的光電轉(zhuǎn)化效率下降迅速,但是可逆;第二個(gè)過程中太陽能電池的光電轉(zhuǎn)化效率下降緩慢,但是不可逆.他們將處于效率快速下降過程中的太陽能電池重新放置于黑暗環(huán)境后,太陽能電池的效率又重新恢復(fù),這與之前Gottesman等[58]以及Nie等[76]報(bào)道的現(xiàn)象一致.Domanski等[59]將鉛鹵鈣鈦礦太陽能電池在光照下發(fā)生可逆的性能衰減現(xiàn)象歸因于離子空位的遷移.在鉛鹵鈣鈦礦結(jié)構(gòu)ABX3中,X空位(包括X間隙離子)被認(rèn)為是最容易發(fā)生遷移的空位,其次才是A陽離子空位與B陽離子空位[73,78,79].Domanski等[59]觀察到在(FAPbI3)x(MAPbBr3)y鈣鈦礦薄膜中,鹵素離子空位和陽離子空位都是會(huì)發(fā)生遷移的(后者的遷移率遠(yuǎn)小于前者),它們在鈣鈦礦層中的分布將會(huì)顯著影響到太陽能電池中的電荷提取,進(jìn)而對光電轉(zhuǎn)化效率產(chǎn)生影響.圖7(b)描述了鈣鈦礦太陽能電池在持續(xù)光照下發(fā)生性能衰減的機(jī)理.當(dāng)鈣鈦礦沒有受到光照時(shí),薄膜中的鹵素離子空位和陽離子空位會(huì)在鈣鈦礦的晶格中隨機(jī)分布[80].經(jīng)過幾分鐘的光照后,鹵素離子空位發(fā)生遷移,在界面處形成具有空位選擇性的徳拜層,而遷移率較小的陽離子依然還停留在原來的位置上.在經(jīng)過幾小時(shí)的持續(xù)光照后,陽離子也發(fā)生遷移,在界面處形成另一個(gè)具有電子選擇性的徳拜層.界面電荷的產(chǎn)生引起能帶彎曲,阻礙太陽能電池中的電荷抽取過程[81],最終導(dǎo)致效率不斷下降.當(dāng)撤離光源后,處于界面兩端的陰離子和陽離子又會(huì)由于內(nèi)建電場的作用,重新緩慢移動(dòng),恢復(fù)至原來的隨機(jī)分布狀態(tài).值得指出的是,Domanski等[59]使用的鉛鹵鈣鈦礦是混合兩種鹵素元素的(FAPbI3)x(MAPbBr3)y鈣鈦礦,這類鈣鈦礦在持續(xù)光照下還會(huì)發(fā)生相分離現(xiàn)象,或許會(huì)對報(bào)道的結(jié)果有一定的影響.最近,Zu等[82]報(bào)道了基于CH3NH3PbI3鈣鈦礦的太陽能電池中也觀察到類似的現(xiàn)象,即迅速但可逆的性能衰減和緩慢但不可逆的性能衰減兩個(gè)過程.但是目前,關(guān)于后一種不可逆的性能衰減過程的研究尚少,其機(jī)理還在探究中.

4 光致相分離

CH3NH3PbBrxI3–x是一種重要的鉛鹵鈣鈦礦材料,可以通過改變鹵素元素的成分及計(jì)量比,即x從0變化為3,實(shí)現(xiàn)帶隙從1.6 eV到2.3 eV的連續(xù)變化[83],因此十分適合用于作為串聯(lián)太陽能電池中的大帶隙光吸收材料[84].然而當(dāng)CH3NH3PbBrxI3–x作為太陽能電池的光吸收材料被使用時(shí),并沒有觀察到太陽能電池的最大開路電壓隨帶隙的增大呈現(xiàn)線性變化的現(xiàn)象[83,85].同時(shí)Hoke等[47]觀察到,在 457 nm 的激光持續(xù)照射下,CH3NH3PbBrxI3–x薄膜中發(fā)生可逆的相分離現(xiàn)象,最終形成富碘相和富溴相.如圖8(a)所示,CH3NH3PbBrxI3–x薄膜經(jīng)過光照后,XRD衍射峰發(fā)生分裂,說明此時(shí)薄膜內(nèi)兩種晶相共存;如圖8(b)所示,在 15 mW/cm2的 457 nm 激光持續(xù)光照下,CH3NH3PbBrxI3–x薄膜的光致發(fā)光光譜中低能量的發(fā)光峰強(qiáng)度快速增長,而高能量的發(fā)光峰強(qiáng)度隨之減弱.這表明CH3NH3PbBrxI3–x薄膜經(jīng)過光照發(fā)生相分離后,小帶隙的富碘相成為新的載流子輻射復(fù)合中心,因此大部分光生載流子都被低能量態(tài)的富碘相所捕獲.但是,這種相分離現(xiàn)象是可逆的.Hoke等[47]將光照后的CH3NH3PbBrxI3–x薄膜重新放置于黑暗環(huán)境下幾分鐘后,CH3NH3PbBrxI3–x薄膜的光致發(fā)光譜、XRD圖譜、吸收光譜又恢復(fù)至初始的狀態(tài).CH3NH3PbBrxI3–x薄膜在光照下發(fā)生的可逆的相分離現(xiàn)象又被稱為霍克效應(yīng)(Hoke effect).之后,Bischak等[86]使用陰極發(fā)光觀察了CH3NH3Pb(Br0.1I0.9)3薄膜在微觀尺度上的相分離的演變過程,結(jié)果如圖8(c)所示.他們確定了 CH3NH3Pb(Br0.1I0.9)3薄膜發(fā)生霍克效應(yīng),并指出富碘相最開始是在晶界處開始生長,在尺寸上增長很快,但是數(shù)量上增長相對緩慢.值得注意的是,在CH3NH3PbBrxI3–x材料中,只有x>0.6 時(shí),CH3NH3PbBrxI3–x薄膜才會(huì)發(fā)生霍克效應(yīng).

圖8 (a)CH3NH3Pb(Br0.6I0.4)3在激發(fā)密度50 mW/cm2下光 照 5 min 前(黑線)和后(紅線)的XRD圖像,其中虛線分別為CH3NH3Pb(Br0.2I0.8)3和CH3NH3Pb(Br0.7I0.3)3的XRD圖像[47];(b)CH3NH3Pb(Br0.4I0.6)3 在激發(fā)密度為 15 mW/cm2的 457 nm 激光持續(xù)照射下的光致發(fā)光譜的變化趨勢[47];(c)CH3NH3Pb(Br0.9I0.1)3在激發(fā)密度為50 mW/cm2的405 nm激光持續(xù)照射下的陰極發(fā)光圖像隨時(shí)間的變化[86];(d)CH3NH3Pb(Br1–xIx)3在光照下發(fā)生光致相分解現(xiàn)象的機(jī)理[46]Fig.8.(a)The XRD peak of CH3NH3Pb(Br0.6I0.4)3 film before(black)and after(red)white-light soaking for 5 minutes 50 mW/cm2.XRD patterns of CH3NH3Pb(Br0.2I0.8)3 and CH3NH3Pb(Br0.7I0.3)3 films(dashed brown)are included for comparison[47];(b)photoluminescence spectra of CH3NH3Pb(Br0.4I0.6)3 film over 45 s in 5 s increments under 457 nm,15 mW/cm2 at 300 K[47];(c)a series of cathodo luminescence image after light soaking under a 405 nm LED at 50 mW/cm2[86];(d)the schematic of two-step mechanism for light-induced phase separation[46].

近些年,關(guān)于解釋霍克效應(yīng)的機(jī)理不斷被提出,但是并沒有得到一個(gè)統(tǒng)一的解釋.Brivio等[61]認(rèn)為CH3NH3PbBrxI3–x薄膜在光照后富碘相和富溴相能夠共存與局部的亥姆霍茲自由能最小化有關(guān).其利用密度泛函理論計(jì)算得出CH3NH3PbBrxI3–x薄膜的亥姆霍茲自由能與鹵素元素的計(jì)量比以及溫度之間的函數(shù)關(guān)系,并指出如果CH3NH3PbBrxI3–x薄膜吸收足夠的能量來克服亞穩(wěn)的混合鹵化物狀態(tài),將會(huì)發(fā)生相分離,從而形成富碘相和富溴相.而光照可以提供必要的能量,滿足Br–離子和I–離子在 CH3NH3PbBrxI3–x薄膜內(nèi)的遷移能,從而引發(fā)相分離.但是Brivio等[61]的模型并不能解釋CH3NH3PbBrxI3–x薄膜的相分離在黑暗環(huán)境下是可逆的.有意思的是,Yang 等[46]使用低于 500 Hz的脈沖激光照射CH3NH3PbBr1.7I1.3薄膜時(shí),并沒有觀察到霍克效應(yīng)的發(fā)生;但是使用高于1000 Hz的相同強(qiáng)度的脈沖激光作為輻照光時(shí),發(fā)現(xiàn)其光致發(fā)光譜的峰位從 640 nm逐漸移至 750 nm,因此CH3NH3PbBrxI3–x薄膜是否會(huì)發(fā)生霍克效應(yīng)很可能與光子能量沒有關(guān)系.同時(shí),Yang等[46]通過使用光調(diào)制光譜發(fā)現(xiàn)CH3NH3PbBr1.7I1.3薄膜發(fā)生霍克效應(yīng)時(shí),在帶隙間產(chǎn)生缺陷態(tài).他們提出CH3NH3PbBrxI3–x薄膜發(fā)生霍克效應(yīng)時(shí)要經(jīng)過兩步(如圖8(d)所示):首先,CH3NH3PbBrxI3–x薄膜未接受光照時(shí)保持剛制備時(shí)的相結(jié)構(gòu),當(dāng)接受光照后,CH3NH3PbBrxI3–x薄膜會(huì)在帶隙中生成缺陷態(tài);如果其他的光子被缺陷態(tài)捕獲,將會(huì)誘發(fā)亞穩(wěn)態(tài)轉(zhuǎn)換.這些亞穩(wěn)態(tài)類似于新的能帶,并且在吸收光子后會(huì)被填充.這種模型假設(shè)在CH3NH3PbBrxI3–x薄膜中長期存在極化態(tài),為鹵素離子的局部遷移提供驅(qū)動(dòng)力[46,86].除此之外,還有其他關(guān)于CH3NH3Pb(BrxI1–x)3中發(fā)生相分離的機(jī)理與驅(qū)動(dòng)力的解釋.例如,Barker等[87]提出,光生載流子在 CH3NH3PbBrxI3–x薄膜內(nèi)不同深度的產(chǎn)生速率是不一樣的,這種產(chǎn)生速率的梯度為相分離提供驅(qū)動(dòng)力;Draguta 等[88]則提出,CH3NH3PbBrxI3–x薄膜中發(fā)生相分離的驅(qū)動(dòng)力源于富碘相的帶隙減小,并指出通過合理設(shè)計(jì)載流子的擴(kuò)散距離以及注入載流子的密度,能夠有效地降低 CH3NH3PbBrxI3–x薄膜發(fā)生霍克效應(yīng)的可能性.目前,調(diào)整成分組成[89,90]、提高外部壓力[91]、優(yōu)化薄膜形態(tài)[92]都已被證實(shí)是減弱鈣鈦礦中霍克效應(yīng)的有效手段.

5 光致相變現(xiàn)象

近年來,研究人員發(fā)現(xiàn)鉛鹵鈣鈦礦在持續(xù)光照下會(huì)發(fā)生相變現(xiàn)象,同時(shí)伴隨著尺寸的變化.最開始,Zhou等[60]觀察到CH3NH3PbI3單晶和薄膜在持續(xù)光照下都會(huì)發(fā)生結(jié)構(gòu)的變化,認(rèn)為光生載流子會(huì)形成電場,削弱 CH3NH3+陽離子與PbI64–陰離子之間的氫鍵強(qiáng)度,從而加速CH3NH3+陽離子的旋轉(zhuǎn),為適應(yīng)CH3NH3+陽離子的分布以及增強(qiáng)的旋轉(zhuǎn),無機(jī) Pb—I鍵會(huì)重新排列,驅(qū)動(dòng) CH3NH3PbI3內(nèi)部的結(jié)構(gòu)轉(zhuǎn)變[58].隨后,He課題組[93]報(bào)道CH3NH3PbBr3單晶在持續(xù)光照下發(fā)生尺寸變化,并指出這種晶格的顯著變化是由光伏效應(yīng)和分子構(gòu)型的平移對稱性損失共同造成的.最近,Kirschner等[94]使用時(shí)間分辨X射線衍射(TR-XRD)記錄了無機(jī)鈣鈦礦在不同激發(fā)密度下的晶格響應(yīng)過程.當(dāng)激發(fā)密度大于 0.34 mJ/cm2時(shí),CsPbBr3納米晶發(fā)生可逆的光致相變現(xiàn)象,CsPbBr3的晶相由正交相轉(zhuǎn)變?yōu)榱⒎较?當(dāng)激發(fā)密度大于2.5 mJ/cm2時(shí),CsPbBr3納米晶會(huì)由晶體轉(zhuǎn)變?yōu)榉蔷?這個(gè)相變過程也是可逆的.在高激發(fā)密度下,CsPbBr3納米晶經(jīng)歷顯著的脈沖加熱,能量聚集于晶格中,促進(jìn)非平衡的相變過程.但是Kirschner等[94]指出這種光致相變現(xiàn)象與熱效應(yīng)引發(fā)的相變過程不同,相變過程中并沒有出現(xiàn)四方中間相[95].幾乎同時(shí),Xue等[96]報(bào)道了CsPbBr3單晶在大于帶隙的單色光照射下會(huì)發(fā)生結(jié)構(gòu)的重組,晶相由最開始的正交相轉(zhuǎn)變?yōu)樗姆较?且在相變過程中單晶的溫度沒有顯著提高,這表明無機(jī)鈣鈦礦僅在光照作用下也會(huì)發(fā)生相變.CsPbBr3單晶發(fā)生光致相變現(xiàn)象的同時(shí),尺寸也發(fā)生改變,且整個(gè)過程是可逆的.由于在 CsPbBr3中,電子的遷移率約為 1000 cm2·V–1·s–1[97],而空穴的遷移率約為 50 cm2·V–1·s–1[98],因此由于二者不同的遷移能力,CsPbBr3單晶中的光生電子和光生空穴最終會(huì)積累在不同的位置,而這種擴(kuò)散電位差最終會(huì)在CsPbBr3單晶中形成局域電場.Xue 等[96]指出,CsPbBr3單晶中發(fā)生的光致相變現(xiàn)象是由內(nèi)部PbBr64–八面體的運(yùn)動(dòng)模式改變導(dǎo)致的,而光生載流子形成的局域電場為PbBr64–八面體的扭力方向的改變提供足夠的能量[96].不過,從目前的文獻(xiàn)報(bào)道來看,對光致相變現(xiàn)象可逆性背后的原因還鮮有涉及,同時(shí)不同種類鉛鹵鈣鈦礦在光照下的相變過程不一致的原理也尚未清晰,還需要進(jìn)一步探索.

結(jié)構(gòu)的動(dòng)態(tài)重組對于鈣鈦礦材料的能帶結(jié)構(gòu)、介電常數(shù)、電荷的分離/輸運(yùn)具有重要影響[60].實(shí)現(xiàn)鉛鹵鈣鈦礦可控且可逆的結(jié)構(gòu)重組,可以為設(shè)計(jì)具有新功能的器件(如連續(xù)激光器)或通過Rashba效應(yīng)提升光電器件性能提供新穎的思路.因此,研究鉛鹵鈣鈦礦的光致相變現(xiàn)象的機(jī)理,對于提高鉛鹵鈣鈦礦的穩(wěn)定性以及設(shè)計(jì)鈣鈦礦光電器件的新功能具有重要意義.

6 結(jié) 語

本文綜述了鉛鹵鈣鈦礦在持續(xù)光照下出現(xiàn)的不穩(wěn)定現(xiàn)象,包括單一鹵素鈣鈦礦在持續(xù)光照下產(chǎn)生的光修復(fù)和光解現(xiàn)象,混合鹵素鈣鈦礦在持續(xù)光照下出現(xiàn)的光致相分離現(xiàn)象,以及全無機(jī)鈣鈦礦在持續(xù)光照下出現(xiàn)的光致相變現(xiàn)象,如圖9所歸納.同時(shí)回顧了近年來研究人員從不同角度解釋鉛鹵鈣鈦礦在光照下的不穩(wěn)定性機(jī)理:研究者肯定了缺陷態(tài)在光修復(fù)現(xiàn)象中的重要作用,認(rèn)為碘間隙離子、碘空位的遷移有利于缺陷態(tài)的消除[50,57],但是碘離子遷移的驅(qū)動(dòng)力還有待進(jìn)一步研究;解釋光解現(xiàn)象的機(jī)理有很多,包括化學(xué)鍵的重新排列[58]、光誘發(fā)產(chǎn)生新的缺陷態(tài)[76]、離子空位的遷移[59]等,目前尚未達(dá)成共識,同時(shí)光解現(xiàn)象可分為快速但可逆的性能衰減以及緩慢但不可逆的性能衰減[59,82],其中關(guān)于后一種不可逆的光解現(xiàn)象的研究尚少;混合鹵素的鉛鹵鈣鈦礦發(fā)生光致相分離現(xiàn)象的驅(qū)動(dòng)力仍然處于研究中,目前提出的可能的驅(qū)動(dòng)力包括亥姆霍茲自由能的最小化[61]、極化態(tài)[46]、光生載流子的產(chǎn)生速率梯度[87]等;光致相變現(xiàn)象由于最近剛被報(bào)道,目前對此研究較少,研究人員試圖從化學(xué)鍵的角度解釋該現(xiàn)象[96],但是關(guān)于可逆性的原因鮮有涉及,同時(shí)不同種類的鈣鈦礦在光照下的相變過程不一致的原理尚未清晰[94,96].目前,人們尚未完全理解鉛鹵鈣鈦礦的光不穩(wěn)定性背后的機(jī)理,仍需進(jìn)行系統(tǒng)和深入的研究.

從目前的文獻(xiàn)報(bào)道看,鉛鹵鈣鈦礦光輻照下不穩(wěn)定行為從實(shí)驗(yàn)現(xiàn)象到機(jī)理解釋都存在相當(dāng)?shù)膹?fù)雜性.這一復(fù)雜性至少部分與所研究樣品的多樣性(如組分、形態(tài)等)密切相關(guān).因此,在后續(xù)的深入研究中,一方面需要對不同組分、形態(tài)的樣品進(jìn)行綜合對比,以提取共同或相似的特性;另一方面,也需要在樣品制備和選取上進(jìn)行合理的設(shè)計(jì),例如采用高質(zhì)量的單晶作為研究對象,盡可能簡化體系的復(fù)雜性,以利于獲取可靠的實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)和清晰的物理圖像.

圖9 鉛鹵鈣鈦礦在持續(xù)光照下發(fā)生的主要四種不穩(wěn)定現(xiàn)象(a)碘間隙離子/碘空位缺陷對的消除引起光修復(fù)現(xiàn)象;(b)碘空位與陽離子空位的遷移引起光解現(xiàn)象;(c)亥姆霍茲自由能最小化促使鉛鹵鈣鈦礦內(nèi)部的鹵素離子從無序排列向有序排列,引起光致相分離現(xiàn)象;(d)光生載流子遷移率差異產(chǎn)生電位差,造成PBI64–六面體扭力方向的改變,引起光致相變現(xiàn)象Fig.9.Main four kinds of instability of lead halide perovskites under continuous illumination:(a)Photo-curing induced by the elimination of iodine interstitial ions/iodine vacancies;(b)photo dissociation induced by the migration of iodine vacancies and cation vacancies;(c)phase separation induced by the minimization of Helmholtz free energy;(d)phase transition induced by the difference in the mobility of electrons and holes.

相比有機(jī)-無機(jī)雜化鈣鈦礦而言,全無機(jī)鈣鈦礦和二維層狀鈣鈦礦表現(xiàn)出更好的穩(wěn)定性,有望在鈣鈦礦光電子器件中獲得越來越多的應(yīng)用.例如,近年來在鈣鈦礦發(fā)光器件中,全無機(jī)鈣鈦礦[99?101]和二維層狀鈣鈦礦[102,103]已逐漸占據(jù)主導(dǎo)地位,并獲得了很好的性能(包括發(fā)光效率和亮度等).盡管它們比有機(jī)無機(jī)雜化鈣鈦礦更穩(wěn)定,但對于長時(shí)間的實(shí)際應(yīng)用而言,我們?nèi)孕枰獙ζ涔夥€(wěn)定性進(jìn)行研究和評估.不過,這方面的研究相對更少.除了前述一些關(guān)于光致相變的工作以外,目前對全無機(jī)以及二維層狀鈣鈦礦的光穩(wěn)定性還沒有形成比較系統(tǒng)的研究.