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    從微觀角度對(duì)安培力機(jī)制的研究

    2019-04-01 15:06:00徐磊
    科技創(chuàng)新導(dǎo)報(bào) 2019年28期
    關(guān)鍵詞:安培力半導(dǎo)體

    徐磊

    摘? ?要:安培力作為電磁學(xué)領(lǐng)域里一種常見力,其微觀機(jī)制在傳統(tǒng)的學(xué)術(shù)體系中都已經(jīng)進(jìn)行了大量的研究。然而,隨著非單價(jià)金屬導(dǎo)體及半導(dǎo)體技術(shù)的研究深入,傳統(tǒng)的微觀機(jī)制理論已經(jīng)開始不能對(duì)安培力進(jìn)行解釋,甚至出現(xiàn)矛盾現(xiàn)象。本文從安培力傳統(tǒng)的微觀機(jī)制出發(fā),運(yùn)用新型思路和理念分析并研究,從而修正安培力經(jīng)典解釋所存在的漏洞。

    關(guān)鍵詞:安培力? 霍爾效應(yīng)? 洛倫茲力? 半導(dǎo)體

    中圖分類號(hào):O441? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? 文獻(xiàn)標(biāo)識(shí)碼:A? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? 文章編號(hào):1674-098X(2019)10(a)-0109-03

    19世紀(jì)初,著名的物理學(xué)家安培精心設(shè)計(jì),通過實(shí)驗(yàn)驗(yàn)證了安培力的存在,即通電導(dǎo)體在磁場(chǎng)中將會(huì)受到力的作用,并將這種力定義為安培力。隨后,安培又通過大量的研究發(fā)現(xiàn)了安培定律的存在,分析并歸納出其矢量形式表現(xiàn)為:即磁場(chǎng)對(duì)電流元Idl的作用力等于電流元與磁感應(yīng)強(qiáng)度B的向量積。

    隨著科學(xué)技術(shù)的發(fā)展,電磁學(xué)的研究已經(jīng)拓展到了微觀領(lǐng)域,而對(duì)安培力的分析也隨之由宏觀領(lǐng)域深入到了微觀機(jī)制。本文從安培力的宏觀研究出發(fā),深入發(fā)掘安培力的微觀機(jī)制,并對(duì)其提出新的觀點(diǎn)和理解。

    1? 安培力微觀機(jī)制傳統(tǒng)解釋及分析

    眾所周知,安培力的宏觀定義是載流導(dǎo)體在磁場(chǎng)中受到力的作用,這種力就是安培力。在安培力的微觀解釋中,傳統(tǒng)的電磁學(xué)類的教材和參考文獻(xiàn)大多分為三種解釋:其一為碰撞理論;其二為電子所受洛倫茲力的宏觀表現(xiàn);其三為自由電子對(duì)霍爾電場(chǎng)所產(chǎn)生的反作用力的合力。

    通過深入的研究發(fā)現(xiàn)上述的解釋中卻存在著許多問題,甚至難以自圓其說:(1)對(duì)于碰撞理論,由于導(dǎo)體內(nèi)部的電子運(yùn)動(dòng)的方向隨時(shí)間各不相同,因而在碰撞的過程難以保持一致,而這與安培力大小只與電流和磁感應(yīng)強(qiáng)度有關(guān)相悖;(2)對(duì)于洛倫茲力宏觀表現(xiàn)理論,通過對(duì)霍爾效應(yīng)的研究,由于電子發(fā)生偏移形成霍爾電場(chǎng),最終霍爾電場(chǎng)對(duì)電子的作用力與洛倫茲力相平衡,因而洛倫茲力合力的解釋也存在漏洞;(3)首先,在導(dǎo)體內(nèi)部,自由電子和帶正電的晶格同時(shí)受到霍爾效應(yīng)的作用,兩者的反作用力大小相等,方向相反,相互抵消;其次,對(duì)于部分非單價(jià)金屬導(dǎo)體以及半導(dǎo)體等載流導(dǎo)體在磁場(chǎng)中所受到的安培力甚至出現(xiàn)與實(shí)際相悖的結(jié)果。

    2? 安培力微觀機(jī)制的新解釋

    通過上述分析發(fā)現(xiàn),傳統(tǒng)的微觀理論對(duì)安培力的機(jī)制都是以自由電子所受到的力的角度作為出發(fā)點(diǎn),從而在后續(xù)的討論中產(chǎn)生了與事實(shí)相悖的結(jié)論;因此,本文嘗試從導(dǎo)體中帶正電的金屬離子所受合力的角度出發(fā),對(duì)安培力的微觀機(jī)制進(jìn)行分析。

    2.1 載流導(dǎo)體靜止?fàn)顟B(tài)時(shí)安培力分析

    電流元Idl在磁感應(yīng)強(qiáng)度為B的磁場(chǎng)中保持靜止?fàn)顟B(tài),如圖1所示。

    經(jīng)分析可知,由于導(dǎo)體中有電流通過,導(dǎo)體中的自由電子以速度v1向與電流相反的方向運(yùn)動(dòng);此時(shí),電子將受到向下的洛倫茲力fL的作用:

    此時(shí)電子將會(huì)向圖中導(dǎo)體下側(cè)面運(yùn)動(dòng),而使得導(dǎo)體下側(cè)面帶負(fù)電荷,上側(cè)面帶有正電荷,從而形成霍爾電場(chǎng),負(fù)電荷也將受到向上的電場(chǎng)力fH的作用:隨著電荷的不斷偏移,霍爾電場(chǎng)強(qiáng)度不斷增加,最終負(fù)電荷所受到的電場(chǎng)力與洛倫茲力相平衡,則此時(shí)場(chǎng)強(qiáng)為:此時(shí),導(dǎo)體中的正電荷所受到霍爾電場(chǎng)的合力為:上式中n為電流元中的正電荷總數(shù),由上式結(jié)果可知其與安培定律相符。

    2.2 載流導(dǎo)體運(yùn)動(dòng)狀態(tài)時(shí)安培力分析

    2.2.1 運(yùn)動(dòng)方向與電流方向平行

    電流元Idl在磁感應(yīng)強(qiáng)度為B的磁場(chǎng)中以v2的速度做平行于電流方向運(yùn)動(dòng),如圖2所示。

    此時(shí)導(dǎo)體中的自由電子向右側(cè)的移動(dòng)速度為,則此時(shí)自由電子受到洛倫茲力的作用為:

    在該情況下,霍爾電場(chǎng)對(duì)電子的作用力與電子受到洛倫茲力平衡時(shí)的電場(chǎng)強(qiáng)度為:

    而在該情況中,正電荷由于具有向右的速度v2,因而將會(huì)受到洛倫茲力的作用:

    同時(shí),導(dǎo)體中的正電荷離子還將受到霍爾效應(yīng)的電場(chǎng)力的作用:

    此時(shí),通電導(dǎo)體中所有正電荷所受的合力為:

    由上述分析可知,當(dāng)導(dǎo)體在磁場(chǎng)中做平行于電流方向運(yùn)動(dòng)時(shí),其正電荷所受合力的大小只和導(dǎo)體的電流大小有關(guān),與安培定律相符;也即導(dǎo)體所受力的大小只和電子相對(duì)于導(dǎo)體的速度v1有關(guān),而與其相對(duì)于參考系的速度v1+v2無關(guān)。

    2.2.2 運(yùn)動(dòng)方向與電流方向垂直

    電流元Idl在磁感應(yīng)強(qiáng)度為B的磁場(chǎng)中以v2的速度做垂直于電流方向運(yùn)動(dòng),如圖3所示。

    在該情況下,導(dǎo)體中的自由電子的運(yùn)動(dòng)狀態(tài)可以分解為兩個(gè)方向,即平行于電流方向的速度v1以及垂直于電流方向的速度v2,即電子所受到的洛倫茲力也包含兩部分,分別為:

    這兩部分力使得導(dǎo)體中形成了垂直于電流方向的霍爾效應(yīng)磁場(chǎng)EH1以及平行于電流方向的感生電場(chǎng)EH2,當(dāng)電子所受電場(chǎng)力與洛倫茲力平衡時(shí),可知此時(shí)的霍爾效應(yīng)場(chǎng)強(qiáng)與電磁感應(yīng)場(chǎng)強(qiáng)分別為:

    此時(shí),電子受力平衡,做勻速運(yùn)動(dòng);導(dǎo)體內(nèi)的正電荷受到三個(gè)力的作用,分別為霍爾電場(chǎng)的電場(chǎng)力f1、感生電場(chǎng)的電場(chǎng)力f3以及洛倫茲力f4。其中根據(jù)電子處于平衡狀態(tài),可知正電荷在平行于電流方向所受的電場(chǎng)力與洛倫茲力等大反向,相互抵消;因此,正電荷所受到的合力只有垂直于電流方向的霍爾電場(chǎng)的電場(chǎng)力:? 則導(dǎo)體所受的安培力為:由上述分析可知,導(dǎo)體所受的安培力仍然只與其電流有關(guān),與其運(yùn)動(dòng)狀態(tài)無關(guān)。

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