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(中石化管道儲(chǔ)運(yùn)有限公司, 江蘇 徐州 221008)
進(jìn)行大腳焊縫焊接時(shí),由于焊接技術(shù)或焊接設(shè)備等原因,會(huì)出現(xiàn)一些焊接缺陷,在腐蝕介質(zhì)不斷侵蝕下,缺陷將不斷擴(kuò)展,包括焊縫上的小尺寸凹坑和短裂紋、焊縫與底板連接處的咬邊或未熔合導(dǎo)致的短裂紋和長(zhǎng)裂紋、底板上在大角焊縫附近熱影響區(qū)的長(zhǎng)裂紋等。隨著儲(chǔ)罐的大型化,計(jì)算其底板、罐壁以及大角焊縫處應(yīng)力的更精確方法不斷出現(xiàn)[1-5],這為對(duì)大角焊縫處裂紋缺陷進(jìn)行精準(zhǔn)的斷裂分析奠定基礎(chǔ)。在對(duì)T型焊趾表面裂紋斷裂性能的不斷探索過程中,也出現(xiàn)了可用于工程實(shí)際的焊趾放大系數(shù)Mk[6-13],且Bowness D的焊趾放大系數(shù)表達(dá)式已經(jīng)被英國(guó)規(guī)范BS7910采用,GB/T 19624—2004《在用含缺陷壓力容器安全評(píng)定》[14]中也給出了計(jì)算焊趾裂紋應(yīng)力強(qiáng)度因子K1的焊趾放大系數(shù)的取值表格。
大腳焊縫處是儲(chǔ)罐在靜壓作用下應(yīng)力水平最高的位置,出現(xiàn)在該位置的裂紋是最危險(xiǎn)的,所以研究焊縫裂紋缺陷的斷裂性能至關(guān)重要。
文中首先對(duì)儲(chǔ)罐進(jìn)行靜力分析,根據(jù)底板的位移和變形,得到建模方便且計(jì)算量較小的簡(jiǎn)化儲(chǔ)罐有限元模型,并在儲(chǔ)罐簡(jiǎn)化模型的基礎(chǔ)上,建立了多組焊縫缺陷,進(jìn)行大量的數(shù)值模擬,獲得不同位置、不同尺寸的裂紋最深處的應(yīng)力強(qiáng)度因子數(shù)值變化規(guī)律,并與Bowness D和GB/T 19624—2004的計(jì)算結(jié)果進(jìn)行對(duì)比,為焊縫缺陷的檢測(cè)及剩余強(qiáng)度評(píng)估提供指導(dǎo)意見。
文中所選取的儲(chǔ)罐原型是中石化大榭島油庫擴(kuò)建改造工程的6×100 000 m3大型原油儲(chǔ)罐,主體材料為08MnVR鋼板,鋼材彈性模量E=2.06×105MPa、泊松比υ=0.3、密度ρ=7.85×103kg/m3、屈服應(yīng)力σs=490 MPa,地基土彈性模量E0=24 MPa、泊松比υ0=0.2。油罐內(nèi)半徑R=40 m,罐壁高H=21.8 m,充水實(shí)驗(yàn)高度h=20.2 m,邊緣板厚t=20 mm,地基厚度取環(huán)梁的高度h0=2.3 m,地基與罐底的摩擦因數(shù)μ=0.5。大型原油儲(chǔ)罐各層壁板的高度hi以及壁板的厚度ti見表1。
表1 儲(chǔ)罐各層壁板尺寸
文獻(xiàn)[5]已經(jīng)驗(yàn)證了地基-底板接觸模型的模擬結(jié)果更接近于實(shí)際值,所以在對(duì)二維完整儲(chǔ)罐數(shù)值模擬時(shí)建立接觸單元。
在已知儲(chǔ)罐底板外邊緣部分會(huì)翹離地面的情況下,可將幾乎無沉降的環(huán)梁地基去掉,代之以在底板最外邊緣施加豎向位移。經(jīng)過運(yùn)算后,提取儲(chǔ)罐底板翹離地面位置處界面上的豎向位移9.961 5×10-3m,橫向位移為沿截面高度變化的函數(shù):Δx=9.211 8×10-4-0.018 2×(0.02-y),以截面上的位移代替未翹離的底板和地基得到圖1所示的簡(jiǎn)化模型。
圖1 二維儲(chǔ)罐簡(jiǎn)化模型
利用簡(jiǎn)化模型與完整模型計(jì)算得到的應(yīng)力結(jié)果對(duì)比見圖2和圖3。由圖2和圖3看出,底板、罐壁以及大角焊縫處的Von Mises應(yīng)力分布趨勢(shì)完全一樣,應(yīng)力值相差不到1%,底板翹離的最大高度與底板邊緣滑移的距離相差不到0.2%,所以該簡(jiǎn)化二維模型完全可以用于代替完整的儲(chǔ)罐模型進(jìn)行有限元分析。
圖2 儲(chǔ)罐二維完整模型應(yīng)力計(jì)算結(jié)果
圖3 儲(chǔ)罐二維簡(jiǎn)化模型應(yīng)力計(jì)算結(jié)果
對(duì)不同精細(xì)程度的網(wǎng)格劃分進(jìn)行對(duì)比,發(fā)現(xiàn)當(dāng)厚度方向、底板的徑向、管壁的軸向單元尺寸分別為4 mm、13 mm、25 mm時(shí)便能達(dá)到精度要求。將二維儲(chǔ)罐模型旋轉(zhuǎn)0.5°得到三維儲(chǔ)罐模型,并按照上述3個(gè)尺寸劃分網(wǎng)格,最后得到86 230個(gè)單元,普通計(jì)算機(jī)已能夠在較短完成計(jì)算任務(wù)。
表面裂紋的應(yīng)力強(qiáng)度因子K1按照以下公式進(jìn)行計(jì)算:
(1)
對(duì)于焊趾位置的表面裂紋,則在式(1)中加入焊趾放大系數(shù)Mk:
(2)
可根據(jù)GB/T 19624—2004中附表D.9和D.10查找Mkm和Mkb的值,也可根據(jù)B.FU等給出的公式計(jì)算得到[8]。
選取與儲(chǔ)罐材料相同的0.1 m×0.2 m的平板,在平板橫向中心建立深3 mm、長(zhǎng)9 mm的半橢圓裂紋,裂紋模型建立方法參考魯麗君等人[10]的方法,對(duì)于裂紋體的網(wǎng)格劃分則采取劉剛等[11]、陳景杰等[12]、王永偉等[13]的研究結(jié)果提供的意見。在平板底面施加15 MPa的壓力,兩端施加三向約束,正面施加正對(duì)稱的邊界條件。
利用ANSYS的相互作用積分法計(jì)算裂紋最深處的應(yīng)力強(qiáng)度因子K1,輸出20組計(jì)算結(jié)果,取收斂后波動(dòng)幅度較小的5組數(shù)據(jù)的平均值,并與公式計(jì)算的理論解對(duì)比。平板裂紋的數(shù)值模擬結(jié)果與理論解對(duì)比見圖4。
圖4 平板裂紋的數(shù)值模擬結(jié)果與理論解對(duì)比
圖4中有限元相互積分法計(jì)算的結(jié)果與理論解吻合良好,說明相互作用積分法適用,網(wǎng)格劃分合理。隨著裂紋長(zhǎng)深比(c/a)的增大,裂紋最深處的應(yīng)力強(qiáng)度因子值增長(zhǎng)趨勢(shì)逐漸變緩。根據(jù)這種現(xiàn)象,便可考慮將一些長(zhǎng)度遠(yuǎn)大于深度的長(zhǎng)裂紋作為二維裂紋進(jìn)行建模求解。
焊縫對(duì)焊趾位置處裂紋的影響,是在薄膜應(yīng)力和彎曲應(yīng)力項(xiàng)中分別加入了各自的放大系數(shù)來考慮的。但焊縫對(duì)與焊趾距離很短的底板裂紋是否有影響也需考慮。首先,在上述簡(jiǎn)化的三維儲(chǔ)罐模型基礎(chǔ)上對(duì)各位置無缺陷時(shí)進(jìn)行應(yīng)力線性化分析,得到的薄膜應(yīng)力和彎曲應(yīng)力用于公式計(jì)算K1值,應(yīng)力線性化的結(jié)果見表2。
以同樣的方法和網(wǎng)格劃分方式在焊縫附近建立三維裂紋模型。
表2 距焊趾不同距離處的薄膜應(yīng)力和彎曲應(yīng)力
與焊趾不同距離裂紋的各方法計(jì)算結(jié)果對(duì)比見圖5。當(dāng)裂紋位置與焊趾距離超過8 mm后,隨著裂紋長(zhǎng)深比的增加,文獻(xiàn)計(jì)算的應(yīng)力強(qiáng)度因子值波動(dòng)較大,而規(guī)范計(jì)算的值與有限元模擬的結(jié)果越來越接近,且與不考慮Mk的計(jì)算結(jié)果幾乎沒有差異。但是當(dāng)裂紋與焊趾的距離在8 mm之內(nèi)時(shí),有限元計(jì)算的結(jié)果卻與公式計(jì)算的結(jié)果有很大差異,主要表現(xiàn)在:①數(shù)值模擬的結(jié)果普遍高于公式計(jì)算的結(jié)果。②從距離焊趾很近的位置到焊趾位置,數(shù)值模擬的裂紋最深處的應(yīng)力強(qiáng)度因子值表現(xiàn)為持續(xù)增大的趨勢(shì),而公式的結(jié)果卻均是突然下降的趨勢(shì)。
圖5 與焊趾不同距離裂紋的各方法計(jì)算結(jié)果對(duì)比
改變二維裂紋的深度,變化范圍為2~8 mm(深厚比為0.1~0.4),各深度下應(yīng)力強(qiáng)度因子計(jì)算結(jié)果見圖6。同樣可以看出,在深度變化時(shí),文獻(xiàn)的計(jì)算結(jié)果仍具有較大的波動(dòng)性。當(dāng)裂紋深厚比大于0.2時(shí),規(guī)范中焊趾放大系數(shù)的取值已經(jīng)非常接近1,所以不考慮Mk的計(jì)算結(jié)果與考慮了規(guī)范中Mk的計(jì)算結(jié)果幾乎一致。當(dāng)裂紋與焊趾的距離在8 mm之內(nèi)時(shí),各深度的裂紋均有著與上述相同的差異。而且當(dāng)裂紋深度超過5 mm時(shí),這種差異出現(xiàn)在與焊趾更遠(yuǎn)的距離。這是因?yàn)楫?dāng)裂紋深度超過5 mm時(shí),裂紋尖端的塑性區(qū)面積擴(kuò)大,從輸出的20組計(jì)算結(jié)果來看,此時(shí)有限元計(jì)算的應(yīng)力強(qiáng)度因子數(shù)值的收斂性不再良好,均值得到的結(jié)果規(guī)律性較差,此時(shí)相互作用積分法計(jì)算的應(yīng)力強(qiáng)度因子將不再準(zhǔn)確。
觀察表2中薄膜和彎曲應(yīng)力的分布情況,從94 mm的位置到4 mm的位置,薄膜應(yīng)力變化幅度很小,彎曲應(yīng)力逐漸增大。但從4 mm的位置到焊趾位置,薄膜應(yīng)力卻突然增加,彎曲應(yīng)力突然減小,這導(dǎo)致公式計(jì)算的焊趾位置的應(yīng)力強(qiáng)度因子值較小,所以在結(jié)構(gòu)不連續(xù)位置,應(yīng)力線性化得到的薄膜應(yīng)力和彎曲應(yīng)力不能直接用于公式計(jì)算裂紋的應(yīng)力強(qiáng)度因子。
圖6 不同深度時(shí)二維裂紋應(yīng)力強(qiáng)度因子計(jì)算結(jié)果比對(duì)
建立焊趾位置的二維裂紋,取裂紋深度3 mm,裂紋與豎直線的角度為θ,焊趾裂紋應(yīng)力強(qiáng)度因子隨角度的變化數(shù)值計(jì)算結(jié)果見圖7。
圖7 焊趾裂紋應(yīng)力強(qiáng)度因子隨角度的變化
裂紋垂直于底板時(shí),應(yīng)力強(qiáng)度因子最大,隨著與豎直線的夾角逐漸增大,裂紋深度在厚度方向的投影逐漸減小,所以深厚比越來越小,導(dǎo)致裂尖的應(yīng)力強(qiáng)度因子逐漸減小,且減小趨勢(shì)呈三角函數(shù)形式。
在焊縫上建立深度為2 mm、長(zhǎng)度為9 mm的三維短裂紋。當(dāng)裂紋在焊縫中間位置時(shí),改變厚度方向與豎直線的夾角;當(dāng)裂紋與豎直線夾角為45°時(shí),改變其與焊趾的位置。數(shù)值計(jì)算得到的裂紋最深處的應(yīng)力強(qiáng)度因子隨裂紋角度、與焊趾距離的變化趨勢(shì)見圖8。
圖8 焊縫縱向裂紋最深處應(yīng)力強(qiáng)度因子隨裂紋角度及與焊趾距離的變化趨勢(shì)
由圖8a可知,當(dāng)裂紋與豎直線夾角為39°左右時(shí),裂紋最深處應(yīng)力強(qiáng)度因子最大,而此時(shí)裂紋與焊縫斜面垂直,所以相同尺寸下,垂直與焊縫斜面的裂紋是最危險(xiǎn)的。而圖8b大致趨勢(shì)為越靠近焊趾位置,最深處的應(yīng)力強(qiáng)度因子越大,這是因?yàn)樵娇拷钢簯?yīng)力水平越高。
在可代替完整儲(chǔ)罐受力的簡(jiǎn)化模型基礎(chǔ)上建立裂紋模型,利用相互作用積分法對(duì)焊縫附近的裂紋進(jìn)行大量的數(shù)值模擬,并與規(guī)范及文獻(xiàn)中的結(jié)果進(jìn)行對(duì)比,得到如下結(jié)論:①文獻(xiàn)[8]中給出的Mk的取值波動(dòng)性較大,不適用于儲(chǔ)罐的大腳焊縫裂紋。 ②當(dāng)裂紋與焊趾的距離超過12 mm后,計(jì)算裂紋的應(yīng)力強(qiáng)度因子時(shí),可不考慮焊縫的影響;當(dāng)裂紋與焊趾距離在8 mm之內(nèi)時(shí),應(yīng)力線性化的結(jié)果不再準(zhǔn)確,將導(dǎo)致公式計(jì)算的應(yīng)力強(qiáng)度因子值偏小。③對(duì)焊趾處深度大于5 mm的裂紋,由于裂尖塑性區(qū)過大,有限元中相互作用積分計(jì)算方法將失效。④焊趾附近,無論是底板還是焊縫上的裂紋,當(dāng)裂紋深度方向垂直于構(gòu)件表面時(shí),裂紋最深處的應(yīng)力強(qiáng)度因子最大,且越靠近焊趾位置,其值越大。
根據(jù)研究結(jié)論,裂紋所在的位置及角度均對(duì)裂紋最深處的應(yīng)力強(qiáng)度因子有很大影響,所以在對(duì)裂紋進(jìn)行檢測(cè)時(shí),不能僅對(duì)裂紋的深度和長(zhǎng)度進(jìn)行檢測(cè),還需注重其與焊趾的距離以及與構(gòu)建表面的角度。