大氣波導(dǎo)條件下雷達(dá)對抗偵察作戰(zhàn)效能影響研究?

王晶星 吳志昭 吳榮華

（海軍工程大學(xué)電子工程學(xué)院 武漢 430033）

大氣波導(dǎo)條件下雷達(dá)對抗偵察作戰(zhàn)效能影響研究?

王晶星 吳志昭 吳榮華

（海軍工程大學(xué)電子工程學(xué)院 武漢 430033）

在大氣波導(dǎo)條件下，電磁波的傳播會受到影響，雷達(dá)對抗偵查能力也會發(fā)生變化。論文通過對雷達(dá)偵察作用距離和傳播損耗模式的研究來分析大氣波導(dǎo)條件下偵察雷達(dá)性能的變化及其對雷達(dá)對抗與戰(zhàn)術(shù)決策的影響。

大氣波導(dǎo)；偵察距離；電磁波；傳播損耗

ClassNum ber TN974

1 引言

電磁波傳播技術(shù)已廣泛地應(yīng)用于各種形式的雷達(dá)、衛(wèi)星通信等各種通信系統(tǒng)。電磁波的傳播受到對流層環(huán)境的影響，這使電磁波傳播研究成為電磁波研究的一個重要領(lǐng)域。特別是對流層大氣波導(dǎo)對雷達(dá)及其他電子作戰(zhàn)的影響成為人們關(guān)注的焦點。電磁波在近地層中傳播受到大氣折射的影響，傳播軌跡將發(fā)生彎曲，正常折射條件下電磁波在大氣中是彎向地球的，當(dāng)彎向地球的電磁波的曲率超過地球的曲率時，電磁波將部分限獲在地球和一定高度的大氣層內(nèi)傳播，就如同電磁波在金屬波導(dǎo)中傳播一樣，這種現(xiàn)象就是大氣波導(dǎo)現(xiàn)象。大氣波導(dǎo)一般分為三種：蒸發(fā)波導(dǎo)、表面波導(dǎo)、和抬升波導(dǎo)。大氣波導(dǎo)的存在改變了電磁波的正常傳播特性，其中最明顯特征是使電磁波傳播的衰減大大減小，從而使主動雷達(dá)探測區(qū)和被動雷達(dá)截獲區(qū)的特征發(fā)生變化。并可能導(dǎo)致無線電系統(tǒng)的超視距探測和形成雷達(dá)盲區(qū)。

2 偵察作用距離的變化

偵察作用距離是指在接收點的信號強(qiáng)度足夠保證偵察接收機(jī)正常工作的條件下，偵察機(jī)與被偵察雷達(dá)之間的最大距離，它表明偵察機(jī)能在多遠(yuǎn)的距離上發(fā)現(xiàn)雷達(dá)，是衡量偵察機(jī)對雷達(dá)的探測能力的一個重要的戰(zhàn)術(shù)技術(shù)參數(shù)。偵察作用距離可用偵察方程來表示。

2.1 簡化偵察方程

簡化偵察方程指在不考慮傳輸損耗、大氣衰減以及地面（或海面）反射等因素的影響而導(dǎo)出的偵察作用距離方程。

自由空間的條件下接收點處的雷達(dá)信號功率密度

其中Pt為雷達(dá)發(fā)射機(jī)功率，發(fā)射天線在偵察機(jī)方向上的增益為Gtr，雷達(dá)與偵察機(jī)之間的距離為R。

偵察天線所截獲的雷達(dá)信號功率為

式中，Ar為偵察天線的有效接收面積根據(jù)天線理論：

式中Grt為偵察天線在雷達(dá)方向上的增益，λ為雷達(dá)工作波長

結(jié)合式（1）（2）（3）可得

若偵察接收機(jī)的靈敏度為Prmin，則可得偵察機(jī)的偵查作用距離：

2.2 電波傳播過程中其他因素對偵察作用距離的影響

在考慮有關(guān)傳輸線和裝置的損耗及損失條件的衰減L≈15dB～17dB下的偵察方程

在較短的波長，特別在10cm以下的波長，電波在大氣中有著明顯的衰減現(xiàn)象。這些衰減是由倆個因素引起的：1）氧與水蒸氣的吸收；2）大氣中水滴的散射與吸收。

考慮到大氣衰減時偵察作用距離的計算方法如下：若電波單程傳播時衰減系數(shù)為δdB/km，則考慮大氣衰減時偵察天線處信號功率密度S'與不考慮大氣衰減時功率密度S間的關(guān)系為

式中R為電波傳播距離。由上式可得

可見，由于大氣衰減，偵察天線處功率密度減小，即所接受的功率減小，因而作用距離必然縮短。若此時的偵察作用距離用R'maX表示，則

2.3 大氣波導(dǎo)對雷達(dá)探測距離的影響

由于大氣波導(dǎo)是一種極端的超折射現(xiàn)象，因此其引起的雷達(dá)測距誤差比一般的折射條件所引起的誤差要大的多。在一般折射條件下，如果把大氣看成層狀球形的話，雷達(dá)測距誤差ΔR可表示為

其中：Ri為目標(biāo)物距雷達(dá)的實際距離；k為雷達(dá)波實際傳播時所經(jīng)過的大氣薄層數(shù)；Ri為雷達(dá)在第i層中的傳播路徑，此條件下，雷達(dá)測距誤差一般不大于116m。當(dāng)存在大氣波導(dǎo)且雷達(dá)波形成的波導(dǎo)傳播時，所探測到的目標(biāo)的視在距離與實際距離相差甚遠(yuǎn)。

3 實現(xiàn)大氣波導(dǎo)傳播的必要條件

要實現(xiàn)大氣波導(dǎo)傳播，先決條件是必須存在大氣波導(dǎo)。但是，在大氣波導(dǎo)環(huán)境下傳播的電磁波不一定都能形成波導(dǎo)傳播。因為在特定氣象條件下產(chǎn)生的大氣波導(dǎo)能否將在大氣中傳播的電磁波捕獲到波導(dǎo)層中形成波導(dǎo)傳播還要取決于該電磁波的波長（或頻率）、發(fā)射源與大氣波導(dǎo)所處的相對位置以及發(fā)射源的發(fā)射角度等參數(shù)。

根據(jù)對流層折射的模理論，在大氣中傳播的電磁波若要形成波導(dǎo)傳播，它的波長與大氣波導(dǎo)厚度及大氣折射率梯度三者之間必須滿足一定的關(guān)系。假定地面的大氣折射指數(shù)n0=1.0，可以推導(dǎo)出地面發(fā)射的水平極化電磁波能形成波導(dǎo)傳播的

最大波長λmax與波導(dǎo)厚度d及波導(dǎo)層內(nèi)的大氣修正折射率垂直梯度dM/dh之間的關(guān)系為

由式（5）可知，大氣波導(dǎo)厚度遠(yuǎn)大于電磁波波長時，才能捕獲電磁波形成波導(dǎo)傳播；電磁波波長范圍上限與大氣波導(dǎo)的厚度和強(qiáng)度均成正比。

當(dāng)然實現(xiàn)波導(dǎo)傳播還與穿透角有關(guān)，當(dāng)電波在大氣波導(dǎo)中的仰角大于穿透角時，不發(fā)生波導(dǎo)傳播。當(dāng)發(fā)射源天線處于波導(dǎo)內(nèi)部時，應(yīng)采用式（6）計算

式中，ΔMC為陷獲波導(dǎo)頂高的修正折射率與發(fā)射源處的修正折射率之差。

由式（6）可知，假設(shè)天線位置固定，則大氣波導(dǎo)的強(qiáng)度愈強(qiáng)，可形成波導(dǎo)傳播的電磁波發(fā)射角度范圍的上限愈大。

總之，要實現(xiàn)大氣波導(dǎo)傳播，必須滿足三個必要條件：

2）電磁波的波長必須小于最大陷獲波長λmax，或頻率必須高于最低陷獲頻率 fmin；

3）電磁波發(fā)射源必須位于合適的位置。

不同的氣象條件會形成不同類型的波導(dǎo)，通常大氣波導(dǎo)分為：表面波導(dǎo)、抬升波導(dǎo)、蒸發(fā)波導(dǎo)。如果氣象條件能產(chǎn)生陷獲層（形成陷獲折射的大氣層），目一大氣波導(dǎo)層的下表面是地球表面時，則形成的波導(dǎo)為表面波導(dǎo)。表面波導(dǎo)有三種：（1）由于接地的陷獲層而形成的波導(dǎo)，通常稱為表面波導(dǎo)；（2）由于懸空的陷獲層引起的波導(dǎo)，通常稱為基于表面的波導(dǎo)；（3）由于海-氣相互作用，使得海面上方相對濕度在很小的垂直高度范圍內(nèi)銳減而形成波導(dǎo)，通常稱為蒸發(fā)波導(dǎo)，因為蒸發(fā)波導(dǎo)是影響水面（海洋）上電磁波傳播最重要的波導(dǎo)形式，因此作為一種單獨的波導(dǎo)形式。

若氣象條件形成的陷獲層存在于空中，而且大氣波導(dǎo)底層也是高于地球表面，這種波導(dǎo)稱為抬升波導(dǎo)。蒸發(fā)波導(dǎo)是因海面蒸發(fā)，原本在海洋表面附近的飽和水汽壓上升到某一高度后突然銳減，造成大氣折射指數(shù)在垂直梯度上分布異常而形成的一類特殊的表面波導(dǎo)。

4 蒸發(fā)波導(dǎo)傳播損耗模式

在無線電水平視距之外，電場的主要貢獻(xiàn)來自電波的繞射，在更遠(yuǎn)處電場的貢獻(xiàn)則主要來自對流層大氣散射。繞射場可以表示為一組傳輸?shù)暮?，對于?biāo)準(zhǔn)大氣，描述繞射場的級數(shù)收斂迅速且只需要單模就可以恰當(dāng)確定繞射場。當(dāng)存在蒸發(fā)波導(dǎo)或存在由懸空陷獲層引起的表面波導(dǎo)時，單傳輸摸也可以描述繞射區(qū)域的場強(qiáng)。不過，在接近無線電水平視距附近，級數(shù)收斂的相當(dāng)緩慢，該區(qū)域就是過渡區(qū)域，可通過對光學(xué)區(qū)域與繞射區(qū)域的方向圖傳播因子進(jìn)行線性內(nèi)差來確定過渡區(qū)域的方向圖傳播因子。

繞射場開始適用、過渡區(qū)域結(jié)束的最小距離rd可根據(jù)下式計算：

其中，rd是繞射區(qū)域開始的距離，單位取km；k是等效地球半徑因子；f是電磁系統(tǒng)頻率，單位去MHz；rhor是水平視距，由下式確定：

其中Ht，Hr分別是發(fā)射天線和接收天線所在的高度，單位取m；rhor單位取km。假設(shè)等效地球半徑因子k=1.3333。

當(dāng)存在蒸發(fā)波導(dǎo)時，傳播損耗L由下式確定：

其中，f(μ)是繞射場天線方向圖函數(shù)；ρ是標(biāo)定的距離；α是衰減率；Fzt是發(fā)射天線的高度增益；Fzr是接受天線或目標(biāo)的高度增益；Γ是激勵因子。這些量均是蒸發(fā)波導(dǎo)高度的函數(shù)，而用于確定這些量的函數(shù)是通過對波導(dǎo)解的曲線擬合而得到的。用于擬合蒸發(fā)波導(dǎo)傳播損耗模式的波導(dǎo)解是9600MH單模波導(dǎo)解。其他頻率的蒸發(fā)波導(dǎo)解都與之具有共同的相似性，即產(chǎn)生某一具體傳播特征的波導(dǎo)高度與頻率呈反比變化。根據(jù)這一事實，可以將9600MHz的解標(biāo)定到其他頻率。為此，所有的實際距離和高度都應(yīng)分別乘以距離標(biāo)定因子RN和高度因子ZN：

式中，f是電波頻率，單位是MHz。

若記蒸發(fā)波導(dǎo)的實際高度為δ（單位取m），標(biāo)記高度為Δ（單位取m）；發(fā)射天線實際高度為Ht（單位取m），標(biāo)定高度為zt；接收天線或目標(biāo)的實際高度為Hr（單位取m），標(biāo)定高度為 zr（單位取m）；接收天線或目標(biāo)的實際距離為r（單位取km），標(biāo)定距離為 ρ（單位取km），則：

當(dāng)蒸發(fā)波導(dǎo)的標(biāo)定高度Δ小于10.25m時，高度增益函數(shù)FZt、FZr（單位dB）分別由以下兩式確定：

其中，zt、zr分別是發(fā)射天線和接收天線/目標(biāo)的標(biāo)定高度；以上兩式中，各系數(shù)分別是：當(dāng)蒸發(fā)波導(dǎo)的標(biāo)定高度Δ滿足10.25≤Δ≤23.3時式中的高度增益函數(shù)FZt、FZr（單位取dB）由以下兩式確定：

在計算高度增益函數(shù)時，在S、C、X三個波段內(nèi)分別取了3GHz、6GH在、10GHz頻率的波段；其中設(shè)定的變量為蒸發(fā)波導(dǎo)的實際高度，范圍是5～30m，天線的實際高度設(shè)定為10m。其變化曲線如圖1所示。

圖1 實際高度與高度增益曲線的關(guān)系（f=3GHz）

通過對圖1變化曲線的分析我們可以發(fā)現(xiàn)，在電磁波頻率為3GHz的時候，隨著蒸發(fā)波導(dǎo)高度的提升，高度增益的降低呈現(xiàn)一個比較平緩降低的曲線的狀態(tài)。

通過對圖2變化曲線的分析，當(dāng)電磁波頻率為6GHz的時候，當(dāng)蒸發(fā)波導(dǎo)高度為14m左右的時候，高度增益有一個突然下降的過程，總體的趨勢是高度增益隨著蒸發(fā)波導(dǎo)的實際高度變大而降低。

圖2 實際高度與高度增益曲線的關(guān)系（f=6GHz）

通過對圖3變化曲線的分析，當(dāng)電磁波頻率為10GHz的時候，蒸發(fā)波導(dǎo)10m處，高度增益有個突然下降的過程，當(dāng)電磁波頻率為23m處，高度增益又有個突然上升的過程，但總體的趨勢還是高度增益隨著蒸發(fā)波導(dǎo)的實際高度變大而降低。

圖3 實際高度與高度增益曲線的關(guān)系（f=10GHz）

5 大氣波導(dǎo)條件對超短波地波通信的影響

現(xiàn)假定通信發(fā)射機(jī)和接收機(jī)的參數(shù)相同，由于系統(tǒng)的噪聲系數(shù)較小，通常只有幾dB，為簡化計算，在這里假定系統(tǒng)的噪聲系數(shù)為0。天線類型為OMNI，通信發(fā)射機(jī)和接收機(jī)的參數(shù)如表1所示。

接收機(jī)門限電平為131dB。

表1 通信發(fā)射機(jī)和接收機(jī)的參數(shù)

當(dāng)處于標(biāo)準(zhǔn)大氣環(huán)境時，即大氣修正折射指數(shù)梯度為118M/km，此時在高度20m處的電磁波傳播損耗如圖4所示，水平線代表門限電平，可知此時通信接收機(jī)的最大接收距離為29.2km。當(dāng)處于表面波導(dǎo)條件下時，大氣修正折射指數(shù)垂直分布如表2所示，波導(dǎo)高度為304m，陷獲層內(nèi)大氣修正折射指數(shù)梯度為-72.4M/km，此時在高度20m處的電磁波傳播損耗如圖5所示，可知此時通信接收機(jī)的最大接收距離為340km。

表2 表面波導(dǎo)大氣修正折線指數(shù)垂直分布

通過兩種情況的比較可知，當(dāng)出現(xiàn)表面波導(dǎo)時，由于大氣對電磁波的折射作用，使接收機(jī)的接收距離明顯增大，其接收距離可以是標(biāo)準(zhǔn)情況下的幾倍。

圖4 標(biāo)準(zhǔn)大氣傳播損耗

圖5 表面波導(dǎo)條件下的傳播損耗

當(dāng)出現(xiàn)基于表面的波導(dǎo)時，此時的大氣修正折射指數(shù)的垂直分布如表3所示。

表3 基于表面波導(dǎo)大氣修正折射指數(shù)垂直分布

圖6 基于表面波導(dǎo)的傳播損耗

此時波導(dǎo)高度為304m，陷獲層內(nèi)大氣修正折射指數(shù)梯度為-263M/km，在高度20m處的電磁波傳播損耗如圖6所示。

從圖中可見，在38km～68km、148km～182km、253km～296km處電磁波的損耗值都大于接收機(jī)的門限電平，可知在此三個區(qū)域內(nèi)為接收機(jī)的接收盲區(qū)，在此稱為跳躍盲區(qū)。比較圖5和圖6，雖然表面波導(dǎo)也可造成跳躍盲區(qū)的出現(xiàn)，但并不如基于表面的波導(dǎo)明顯。

6 大氣波導(dǎo)對電子系統(tǒng)戰(zhàn)術(shù)使用的影響

6.1 表面波導(dǎo)的影響

表面波導(dǎo)高度通常在300m以下，一般頻率在甚高頻以上的電磁波受其影響顯著。海上表面波導(dǎo)主要影響海軍水面艦艇、潛艇、低空飛機(jī)的反艦、反潛與防空作戰(zhàn)；陸地表面波導(dǎo)主要影響陸軍的電子偵察、探測和通信。在現(xiàn)代高技術(shù)條件下，各種力量的生存嚴(yán)重依賴于各種電子系統(tǒng)的早期探測、預(yù)警，以求先敵發(fā)現(xiàn)、先機(jī)制敵。表面波導(dǎo)的存在一方面為遠(yuǎn)距離先敵發(fā)現(xiàn)，先機(jī)制敵和超視距作戰(zhàn)提供了條件，但同時也易使已方發(fā)射的電磁信息被對方截獲。因此，只有充分地利用表面波導(dǎo)，才能掌握戰(zhàn)場制電磁權(quán)。

6.1.1 表面波導(dǎo)可使電磁波實現(xiàn)超視距傳播

表面波導(dǎo)可使位于波導(dǎo)內(nèi)的電子系統(tǒng)所發(fā)射的電磁波在波導(dǎo)內(nèi)實現(xiàn)超視距傳播，從而為實現(xiàn)超視距探測、通信、電子干擾和打擊提供了有利條件。對艦載雷達(dá)而言，在正常折射條件下，低空超低空是其盲區(qū)，而表面波導(dǎo)可以使艦載雷達(dá)波在波導(dǎo)內(nèi)實現(xiàn)超視距傳播，從而為艦載雷達(dá)對海面目標(biāo)和超低空目標(biāo)實施超視距探測提供了條件。當(dāng)存在表面波導(dǎo)時，水面艦艇間的通信距離可以被擴(kuò)大為正常折射條件下通信距離的數(shù)倍。這為海面各戰(zhàn)斗編組在進(jìn)行大范圍機(jī)動作戰(zhàn)時的通信聯(lián)絡(luò)和指揮協(xié)同提供了有利條件。但應(yīng)注意在距離發(fā)射源附近可能存在因電磁波射線跳躍引起的通信盲區(qū)。

6.1.2 表面波導(dǎo)可以引起電磁盲區(qū)

由于表面波導(dǎo)能將部分電磁波捕獲在波導(dǎo)內(nèi)形成波導(dǎo)傳播，因此在波導(dǎo)頂以上的一定空間中由于很少有電磁波輻射穿過而成為電磁盲區(qū)，盲區(qū)是防御系統(tǒng)的薄弱部位，卻是對方隱蔽接敵實施突防的最佳路徑。

存在表面波導(dǎo)時艦載雷達(dá)盲區(qū)的位置與照常折射條件下艦載雷達(dá)盲區(qū)的位置有所不同。

6.2 蒸發(fā)波導(dǎo)的影響

蒸發(fā)波導(dǎo)發(fā)生于海洋大氣環(huán)境的一種特殊的表面波導(dǎo)，主要影響海軍水面艦艇、潛艇的反艦、反潛與防空作戰(zhàn)，以及巡航導(dǎo)彈等低空突防武器的作戰(zhàn)效能。由于蒸發(fā)波導(dǎo)高度較低，能捕獲的最低頻率較高，一般在3 GHz以上的電磁波受其影響顯著。工作在C波段（即6GHz）的海面搜索雷達(dá)以及工作在X波段（即10GHz）的艦載防空、監(jiān)視雷達(dá)都可能會受其影響。在蒸發(fā)波導(dǎo)厚度較小或正常折射條件下，低空和超低空為艦載雷達(dá)盲區(qū)，巡航導(dǎo)彈多沿此區(qū)域隱蔽接敵，實施突防，而且是愈低愈好；但當(dāng)蒸發(fā)波導(dǎo)強(qiáng)度足以影響艦載雷達(dá)時，蒸發(fā)波導(dǎo)能使艦載雷達(dá)對海面和掠海高度目標(biāo)實現(xiàn)超視距探測，此時掠海高度不再是巡航導(dǎo)彈的最佳巡航高度。因此，蒸發(fā)波導(dǎo)的存在為水面艦艇、潛艇的超視距探測、截收，以及據(jù)此引導(dǎo)超視距攻擊提供了條件。此外，同表面波導(dǎo)相似，蒸發(fā)波導(dǎo)也可能會增強(qiáng)雷達(dá)雜波，減弱雷達(dá)探測性能。

6.3 懸空波導(dǎo)的影響

懸空波導(dǎo)一般出現(xiàn)在6 km以下，出現(xiàn)在3 km以下更常見，因此懸空波導(dǎo)主要是影響海軍航空兵、陸軍航空兵和空軍的空對空探測、預(yù)警、截收、通信、制導(dǎo)和電子干擾等；高度較低的懸空波導(dǎo)也會影響海、地面的電磁系統(tǒng)。

同表面波導(dǎo)、蒸發(fā)波導(dǎo)相似，懸空波導(dǎo)也會將電磁波捕獲在波導(dǎo)內(nèi)形成波導(dǎo)傳播，從而改變電磁系統(tǒng)的覆蓋范圍，在擴(kuò)大位于波導(dǎo)內(nèi)的電磁系統(tǒng)的有效作用距離的同時，在波導(dǎo)頂形成電磁盲區(qū)。懸空波導(dǎo)對電磁系統(tǒng)的影響與發(fā)射源與波導(dǎo)間的相對位置和初始發(fā)射仰角有關(guān)。

7 結(jié)語

通過本文可以知道，大氣波導(dǎo)可使位于波導(dǎo)內(nèi)的電子系統(tǒng)所發(fā)射的電磁波在波導(dǎo)內(nèi)實現(xiàn)超視距傳播。在正常折射條件下，因受地球曲率影響，水面艦艇欲實施超視距作戰(zhàn)，必須依靠第三者提供引導(dǎo)信息，而當(dāng)在表面波導(dǎo)時，由于表面波導(dǎo)能極大地擴(kuò)大艦載雷達(dá)的探測距離，無需第三者提供目標(biāo)導(dǎo)引信息，就可以實施超視距攻擊。隨著蒸發(fā)波導(dǎo)高度的提升，電磁波傳播過程中的損耗會降低。而電磁波的頻率增大以后蒸發(fā)波導(dǎo)傳播損耗降低的曲線會有一個突變的過程，這對我們在雷達(dá)電磁波頻率的選擇上有一定的借鑒意義。

由于表面波導(dǎo)能將部分電磁波捕獲在波導(dǎo)之內(nèi)形成波導(dǎo)傳播，因此，波導(dǎo)頂以上一定空間會由于很少有電磁波輻射穿過而成為電磁盲區(qū)，盲區(qū)是防御系統(tǒng)的薄弱部位，卻是對方隱蔽接敵實施突防的最佳路徑。表面波導(dǎo)擴(kuò)大了電波的傳播距離，也使得在正常折射條件下接收不到的位于視地平以外的地物雜波、海雜波也呈現(xiàn)在雷達(dá)顯示屏上，增強(qiáng)雷達(dá)雜波強(qiáng)度，減弱雷達(dá)對目標(biāo)的探測能力，甚至使其無法工作。

大氣波導(dǎo)對艦載超短波地波通信的影響主要有兩方面：一是大氣波導(dǎo)使超短波通信接收機(jī)的接收區(qū)域增大；二是基于表面的波導(dǎo)能形成明顯的跳躍盲區(qū)，而表面波導(dǎo)雖然有跳躍盲區(qū)，但現(xiàn)象不明顯。這就為我們利用大氣波導(dǎo)現(xiàn)象提供了有利的依據(jù)，當(dāng)處于表面波導(dǎo)內(nèi)時，可擴(kuò)大艦艇間或艦機(jī)間的通信距離，同時要注意對跳躍盲區(qū)的分析。同時對該方向的研究還可為指揮員的作戰(zhàn)輔助決策提供依據(jù)，有利于提高現(xiàn)有裝備的作戰(zhàn)效能，并促進(jìn)新戰(zhàn)法研究。

因此，在現(xiàn)代高技術(shù)條件下的戰(zhàn)爭中，根據(jù)實際大氣環(huán)境和海洋環(huán)境數(shù)據(jù)，準(zhǔn)確評估大氣環(huán)境對敵我雙方電子系統(tǒng)的影響，對于輔助戰(zhàn)術(shù)指揮員，進(jìn)行正確戰(zhàn)術(shù)部署和選擇恰當(dāng)?shù)淖鲬?zhàn)戰(zhàn)術(shù)，以獲取戰(zhàn)場電磁優(yōu)勢掌握戰(zhàn)場制電磁權(quán)具有極其重要的指導(dǎo)意義。

［1］邵國培，等.電子對抗作戰(zhàn)效能分析［J］.北京：解放軍出版社，1998.

［2］張瑜.電磁波空間傳播［M］.西安：西安電子科技大學(xué)出版社，2007.

［3］黃小毛，張永剛，王華，等.大氣波導(dǎo)對雷達(dá)異常探測影響的評估與試驗分析［J］.電子學(xué)報，2006，34（4）：722-725.

［4］高東華.水面艦艇通信對抗［M］.中國人民解放軍海軍海司通信部，1994.

［5］王紅星，曹建平.通信對抗技術(shù)［M］.北京：海潮出版社，1999.

［6］陳莉，高山紅，康士峰，等.中國近海大氣波導(dǎo)的時空特征分析［J］.電波科學(xué)學(xué)報，2009，24（4）：702-708.

［7］戎華，曲曉飛，高東華.大氣波導(dǎo)對電子系統(tǒng)作戰(zhàn)性能的影響［J］. 現(xiàn)代雷達(dá)，2005，27（2）：15-18.

［8］姚展予，趙柏林，李萬彪，等.大氣波導(dǎo)特征分析及其對電磁波傳播的影響［J］.氣象學(xué)報，2000，58（05）：605-616.

［9］王小念，蘇福，余巍，等.復(fù)雜電磁環(huán)境下的雷達(dá)對抗問題［J］.現(xiàn)代雷達(dá)，2008，30（4）：21-25.

［10］許金菊.大氣波導(dǎo)中電磁波傳播及雷達(dá)回波作用機(jī)制研究［D］.青島：中國海洋大學(xué)，2012.

［11］趙小龍.電磁波在大氣波導(dǎo)環(huán)境中的傳播特性及其應(yīng)用研究［D］.西安：西安電子科技大學(xué)，2008.

Radar Jamm ing Detection Com bat Effectivenessunder the Condition of AtmosphericWaveguide

WANG Jingxing WU Zhizhao WU Ronghua
（College of Electronic Engineering，NavalUniversity of Engineering，Wuhan 430033）

Under the condition of atmospheric waveguide，the transmission of electromagnetic wave will be affected，radar jamming detection abilitywill change too.This paper studieson themodelof radar detection range and propagation loss to analyze atmospheric ductunder the condition of reconnaissance radar performance changes.

atmospheric duct，reconnaissance distance，electromagneticwave，propagation loss

TN974

10.3969/j.issn.1672-9730.2017.09.020

2017年3月6日，

2017年4月23日

王晶星，男，研究方向：電子對抗。