氧化鋅納米線振動(dòng)問題研究

劉賽賽 王立峰

（南京航空航天大學(xué)機(jī)械結(jié)構(gòu)力學(xué)及控制國家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室，南京 210016）

氧化鋅納米線振動(dòng)問題研究

劉賽賽 王立峰?

（南京航空航天大學(xué)機(jī)械結(jié)構(gòu)力學(xué)及控制國家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室，南京 210016）

采用連續(xù)介質(zhì)理論與分子動(dòng)力學(xué)模擬相結(jié)合的方法，研究了氧化鋅納米線的振動(dòng)問題.建立了氧化鋅納米線核殼模型，解釋其等效楊氏模量及壓電常數(shù)的尺寸效應(yīng).通過連續(xù)介質(zhì)理論求得氧化鋅納米線振動(dòng)固有頻率，并與分子動(dòng)力學(xué)模擬得到的結(jié)果進(jìn)行對(duì)比.研究表明，氧化鋅納米線在極化方向的等效拉伸楊氏模量隨著橫截面尺寸的增加而逐漸增大，且通過核殼模型分別求得核、殼拉伸楊氏模量.擬合得到的等效拉伸楊氏模量與分子動(dòng)力學(xué)方法獲得的等效拉伸楊氏模量符合得很好.根據(jù)連續(xù)介質(zhì)理論得到等效彎曲楊氏模量，發(fā)現(xiàn)等效彎曲楊氏模量也隨著橫截面尺寸的增加而增大.氧化鋅納米線極化方向的壓電耦合能力比一般壓電陶瓷好，壓電常數(shù)隨著橫截面尺寸的增加逐漸減小.氧化鋅納米線在不同溫度條件下的振動(dòng)頻率沒有明顯變化，在不同外電場條件下的振動(dòng)頻率有顯著變化.分子動(dòng)力學(xué)模擬得到不同橫截面尺寸的氧化鋅納米線振動(dòng)頻率不同.根據(jù)連續(xù)介質(zhì)理論，求得懸臂Timoshenko梁模型相應(yīng)尺寸的振動(dòng)頻率，發(fā)現(xiàn)橫截面的尺寸越大，連續(xù)介質(zhì)理論與分子動(dòng)力學(xué)模擬得到的振動(dòng)頻率越接近.

氧化鋅納米線， 分子動(dòng)力學(xué)， 尺寸效應(yīng)， 壓電效應(yīng)， 振動(dòng)

引言

氧化鋅納米線在光學(xué)、力學(xué)等方面具有獨(dú)特的壓電性、光電性，而使其備受關(guān)注.研究發(fā)現(xiàn)氧化鋅是一種寬帶隙半導(dǎo)體，在室溫下仍有很強(qiáng)的導(dǎo)電性，因此科學(xué)界認(rèn)為氧化鋅有望取代氮化鎵成為半導(dǎo)體發(fā)光二極管和半導(dǎo)體激光二極管的新材料［1］.

國內(nèi)外對(duì)于納米氧化鋅的力學(xué)、電學(xué)性能等做了大量研究.王中林等利用氧化鋅納米線發(fā)明了納米發(fā)電機(jī)［2，3］.Corso 等采用量子力學(xué)從頭計(jì)算方法，發(fā)現(xiàn)在四面共價(jià)半導(dǎo)體中，氧化鋅納米線的壓電性能最好［4］.Hill等通過局域密度近似的平面波偽勢密度泛函理論，發(fā)現(xiàn)可以通過改變氧化鋅的晶格常數(shù)實(shí)現(xiàn)其壓電性質(zhì)的變化［5］.基于Berry相理論［6-8］，Noel等得到氧化鋅的壓電常數(shù)和 Wannier函數(shù)理論結(jié)果符合很好［9］，Catti等測量了纖鋅礦、閃鋅礦及硫化鋅的壓電張量［10］.Lucas等通過納米壓痕技術(shù)，利用原子力顯微鏡測量了氧化鋅納米帶的楊氏模量［11］，Asthana等實(shí)驗(yàn)研究了氧化鋅納米線機(jī)械性能的尺寸效應(yīng)［12］，Xu等用掃描電子顯微鏡測量了氧化鋅納米線在不同載荷作用下的機(jī)械性能［13］，Agrawal等利用實(shí)驗(yàn)和計(jì)算相結(jié)合的方法得到氧化鋅納米線的體楊氏模量約為140GPa［14］.然而由于生產(chǎn)技術(shù)、納米氧化鋅各項(xiàng)異性、實(shí)驗(yàn)設(shè)備精確度、納米氧化鋅材料的選取等原因，對(duì)于納米氧化鋅楊氏模量的實(shí)驗(yàn)測量結(jié)果很不一致［15］.Ewald［16-18］求和方法的提出，使通過計(jì)算機(jī)模擬來研究氧化鋅納米線、納米管等的機(jī)械性質(zhì)得到迅速發(fā)展［19-21］.Zaoui等研究了壓強(qiáng)對(duì)氧化鋅剪切模量的影響［22］，Wang等分析了溫度對(duì)氧化鋅納米線機(jī)械行為的影響［23］，Sun等研究了閃鋅礦壓強(qiáng)、溫度與體積之間的關(guān)系［24］.

壓電梁振動(dòng)問題一直是備受關(guān)注的問題，曹樹謙和郭抗抗研究了壓電發(fā)電懸臂梁非線性動(dòng)力學(xué)響應(yīng)問題，給出了不同結(jié)構(gòu)參數(shù)及外激勵(lì)參數(shù)下系統(tǒng)響應(yīng)特性的數(shù)值結(jié)果和實(shí)驗(yàn)結(jié)果［25］.彭劍等研究了時(shí)滯反饋?zhàn)饔孟聣弘娏旱膮?shù)共振問題，分析了軸力等因素對(duì)穩(wěn)定性區(qū)域的影響［26］.隨著微機(jī)電系統(tǒng)（MEMS）技術(shù)的發(fā)展［27，28］，為了在單位體積內(nèi)實(shí)現(xiàn)更多的功能，人們開始研制納機(jī)電系統(tǒng)（NEMS）.納機(jī)電系統(tǒng)的研究有望促進(jìn)醫(yī)療技術(shù)、信息傳播、軍事國防、生產(chǎn)制造等的發(fā)展.Liu和Wang通過半量子化分子動(dòng)力學(xué)方法研究了單壁碳納米管振動(dòng)問題，發(fā)現(xiàn)在低溫、高頻振動(dòng)情況中，碳納米管具有明顯的量子效應(yīng)［29］.Ke等基于非線性理論研究了壓電納米梁熱電力耦合振動(dòng)（thermoelectricmechanical vibration）［30］.納米壓電梁結(jié)構(gòu)是最簡單的納機(jī)電系統(tǒng)，壓電梁振動(dòng)研究是基于振動(dòng)的機(jī)械傳感器研制的基礎(chǔ)，對(duì)壓電懸臂梁振動(dòng)的研究，有利于提高以新型壓電材料為基礎(chǔ)的能量采集器的效率.本文主要研究懸臂氧化鋅納米線振動(dòng)問題，關(guān)注溫度、外電場強(qiáng)度對(duì)振動(dòng)頻率的影響.

1 氧化鋅納米線力學(xué)性質(zhì)的分子動(dòng)力學(xué)模擬

1.1 模型建立

本文研究纖鋅礦結(jié)構(gòu)氧化鋅納米線，初始結(jié)構(gòu)如圖1（a），紅色為氧原子、灰色為鋅原子，圖1（b）為氧化鋅納米線模型，兩端黃色為固定層，橫截面如圖1（c），計(jì)算所用到的氧化鋅納米線尺寸、序號(hào)見表1．b、h、L分別為模型的寬、高和長，單位為納米，Δb、Δh 是殼不同邊的厚度［19，31，32］，取 Δb＝0．406 nm，Δh＝0．469nm，z軸垂直于延長方向．

圖1 氧化鋅結(jié)構(gòu)圖Fig.1 Structures of ZnO

氧化鋅納米線原子間的相互作用采用Buckingham 對(duì)勢［33，34］:

式中rij是離子i和離子j之間距離，qi是離子i所帶電荷，A、ρ、C是該勢的參數(shù)，取值見表 2．等式右邊第一項(xiàng)是長程庫倫作用，第二項(xiàng)是短程相互排斥作用，第三項(xiàng)是短程相互吸引作用．氧離子之間既有庫倫作用又有短程作用，鋅離子之間只有庫倫作用，氧離子和鋅離子之間忽略短程相互吸引作用，只有庫倫作用和短程相互排斥作用，計(jì)算長程庫倫作用采用 Wolf算法［35，36］，對(duì)庫倫作用中 r-1項(xiàng)進(jìn)行截?cái)啵岣哂?jì)算效率．本文阻尼系數(shù)取0．4，截?cái)喟霃饺?nm，可實(shí)現(xiàn)Wolf求和的最佳收斂［35］.在分子動(dòng)力學(xué)中Wolf算法要求采用周期性邊界條件，我們將氧化鋅納米線模型放入較大的真空模擬盒中，避免不同模擬盒中的氧化鋅納米線之間存在相互作用，近似模擬單根納米線的情況．

表1 氧化鋅模型大小及序號(hào)Table 1 Size and serial numbers of ZnO nanowires

1.2 等效拉伸楊氏模量

壓電材料單位體積總勢能［37］:

式中Uv是單位體積總勢能，是外電場恒定時(shí)的彈性系數(shù)，εij是應(yīng)變張量，是應(yīng)變恒定時(shí)的介電常數(shù)，Ei是外電場矢量．當(dāng)外電場為零時(shí)，z方向的楊氏模量簡化為:

式中U是總勢能，V是氧化鋅納米線的體積．

將模型完全弛豫后固定兩端，固定層向兩側(cè)各拉伸 ΔL＝0．002nm，應(yīng)變 ε＝2ΔL／L，再次弛豫后得到總勢能U，如此重復(fù)50次，得到總勢能與應(yīng)變關(guān)系曲線圖和應(yīng)力與應(yīng)變關(guān)系圖．圖2為表1中No.2納米線的總勢能、應(yīng)力與應(yīng)變關(guān)系圖．根據(jù)總勢能和應(yīng)變關(guān)系，由式（3）可得到拉伸楊氏模量．

圖2 No.2氧化鋅納米線Fig.2 ZnO nanowire （No.2）

在軸向拉伸載荷作用下，氧化鋅納米線楊氏模量可看作是由核、殼的楊氏模量共同作用的結(jié)果如圖1（c）．設(shè)核的楊氏模量為Yc，殼的楊氏模量為Yc+Y1，則拉伸等效楊氏模量為［38］:

式中Ys為等效拉伸楊氏模量，A為模型橫截面面積，A1為殼的橫截面面積，A2為核的橫截面面積．

用截面內(nèi)的原子個(gè)數(shù)比代替截面面積比，對(duì)表1中的氧化鋅納米線進(jìn)行分子動(dòng)力學(xué)模擬，得到的拉伸楊氏模量與截面內(nèi)的原子個(gè)數(shù)比通過最小二乘法擬合，如圖3．得到核、殼楊氏模量分別為Yc＝184．02GPa，Yc+Y1＝81．10GPa，進(jìn)一步得到連續(xù)介質(zhì)等效楊氏模量Ys．從圖4可以看出，連續(xù)介質(zhì)等效楊氏模量Ys與分子動(dòng)力學(xué)模擬得到的楊氏模量Y符合得較好．

圖3 拉伸楊氏模量與原子數(shù)比擬合曲線Fig.3 Fitting curve of tension Young′s modulus with the ratio of atoms shell and bulk

圖4 拉伸楊氏模量與截面寬度的關(guān)系Fig.4 Relationship of Young′s modulus and width for ZnO nanowires

1.3 等效彎曲楊氏模量

為使模型簡化，假設(shè)梁在受載荷作用時(shí)，垂直于軸線的平面在彎曲過程中始終垂直于軸線，即梁受純彎曲載荷作用．

當(dāng)梁受到純彎曲載荷作用時(shí)，截面上的彎矩為

式中ρ′為梁的曲率半徑，I1、I2分別是殼、核截面慣性矩．

由彎矩平衡方程得:

式中Yb為等效彎曲楊氏模量，I為模型整體的截面慣性矩．

根據(jù) Yc＝ 184．02GPa，Yc+Y1＝ 81．10GPa，得到等效彎曲楊氏模量與截面y方向尺寸關(guān)系如圖5所示，Yby、Ybx分別是氧化鋅納米線沿y、x方向的彎曲楊氏模量．

圖5 等效彎曲楊氏模量與截面高度的關(guān)系Fig.5 Relationship of equivalent bending Young′s modulus and height for ZnO nanowires

從圖5可以看出，氧化鋅納米線的等效彎曲楊氏模量都隨著截面尺寸的增加而增大．然而，由于氧化鋅的各項(xiàng)異性，如表1近似正方形橫截面的氧化鋅納米線，在上述兩個(gè)方向的等效彎曲楊氏模量不完全相同．

1.4 壓電常數(shù)的計(jì)算

極化強(qiáng)度由電子-原子核和鋅氧離子相對(duì)位移變化共同作用的結(jié)果［34］，當(dāng)忽略前者時(shí)，氧化鋅極化方向的平均極化強(qiáng)度由下式?jīng)Q定:

本文僅研究氧化鋅納米線極化方向壓電性質(zhì)，有:

由式（9）和式（10）得:

式中D是電位移，d是壓電常數(shù)，σ是應(yīng)力．根據(jù)上式得到表1中壓電常數(shù)與其橫截面x方向尺寸關(guān)系如圖6所示．從圖6中可以看出隨著氧化鋅納米線尺寸的增加，極化方向的壓電常數(shù)逐漸減小，并趨于某一定值．對(duì)于序號(hào)10對(duì)應(yīng)的橫截面最大的氧化鋅納米線，其壓電常數(shù)為 1．65×10-11C／N，與Momeni等的模擬結(jié)果符合較好［32］．

圖6 壓電常數(shù)與截面寬度的關(guān)系Fig.6 Relationship of piezoelectric constant and section width

2 固有振動(dòng)

2.1 分子動(dòng)力學(xué)模擬

本文分子動(dòng)力學(xué)模擬過程中采用正則系綜（NVT），用 Nose-Hoover控溫方法［39，40］使系統(tǒng)的溫度保持在一定范圍內(nèi).

對(duì)序號(hào)2氧化鋅納米線分別進(jìn)行300K、500K、1000K控溫模擬.從圖7幅頻曲線可以看出，溫度變化對(duì)氧化鋅納米線的振動(dòng)頻率幾乎沒有影響.

對(duì)序號(hào)2模型，沿著z軸方向加外電場E，強(qiáng)度從-1.0V／nm 到 1.0V／nm，控制溫度為 300K.如圖8，橫坐標(biāo)為電場強(qiáng)度，縱坐標(biāo)為前四階振動(dòng)頻率.可以看出，對(duì)于本文研究的氧化鋅納米線，當(dāng)電場強(qiáng)度大于-0.20V／nm時(shí)，其振動(dòng)頻率隨著電場強(qiáng)度的增大而增大；當(dāng)電場強(qiáng)度小于-0.37V／nm，其振動(dòng)頻率隨著電場強(qiáng)度的減小而增大；當(dāng)電場強(qiáng)度在約-0.37V／nm到-0.20V／nm時(shí)，氧化鋅納米線運(yùn)動(dòng)幅度過大，無法確定振動(dòng)頻率．

圖7 溫度對(duì)振動(dòng)頻率的影響Fig.7 Effect of temperature on the frequencies

圖8 外電場強(qiáng)度對(duì)振動(dòng)頻率的影響Fig.8 Effect of electric field intensity on the frequencies

2.2 懸臂Timoshenko梁模型

為了預(yù)測氧化鋅納米線振動(dòng)行為，建立懸臂Timoshenko梁模型［41］，方向?yàn)檠剌S向 x方向:

式中:E為楊氏模量，I為截面慣性矩，φ為彎曲轉(zhuǎn)角，y為撓度，k為截面因子，A為橫截面面積，G為剪切彈性模量，ρ為密度，t為時(shí)間變量，F(xiàn)＝k1nqE為軸向力，n為單層鋅（或氧）原子數(shù)，k1為比例系數(shù)，q為原子帶電量，E為外電場強(qiáng)度．

采用懸臂梁邊界條件［29］:

取截面因子 k＝5／6，密度 ρ＝5606kg／m3，泊松比υ＝0．3．將上文得到的等效彎曲楊氏模量Yby代入行列式，得到不同厚度的氧化鋅納米線沿y方向振動(dòng)的前四階振動(dòng)頻率和分子動(dòng)力學(xué)結(jié)果（MD）對(duì)比如圖9．把等效軸力代入行列式，得到連續(xù)介質(zhì)理論預(yù)測的振動(dòng)頻率，圖10為氧化鋅納米線的振動(dòng)頻率隨電場強(qiáng)度的變化．從圖9可以看出，氧化鋅納米線的橫截面尺寸越大，其連續(xù)介質(zhì)力學(xué)結(jié)果和分子動(dòng)力學(xué)模擬結(jié)果符合越好．從圖10可以看出，氧化鋅納米線連續(xù)介質(zhì)力學(xué)模型得到的振動(dòng)頻率和其分子動(dòng)力學(xué)模擬得到的振動(dòng)頻率符合得很好．

圖9 氧化鋅納米線振動(dòng)頻率Fig.9 Frequencies of ZnO nanowires

圖10 軸力作用下氧化鋅納米線振動(dòng)頻率Fig.10 Frequencies of ZnO nanowires under the axial force

3 結(jié)論

本文通過分子動(dòng)力學(xué)模擬和連續(xù)介質(zhì)理論相結(jié)合的方法，研究了氧化鋅納米線振動(dòng)問題，得到如下結(jié)論:

（1）溫度變化對(duì)懸臂氧化鋅納米線的振動(dòng)特性沒有明顯影響，氧化鋅納米線在極化方向的拉伸楊氏模量、垂直極化方向的彎曲楊氏模量隨著橫截面尺寸的增加逐漸增大.

（2）氧化鋅納米線極化方向的壓電常數(shù)隨著橫截面尺寸的增加逐漸減小，并趨向一定值；當(dāng)極化方向電場強(qiáng)度大于-0.20V／nm（或小于-0.37V／nm）時(shí)，增加（或反向增加）極化方向外電場強(qiáng)度可以顯著提高氧化鋅納米線的振動(dòng)頻率.

（3）懸臂Timoshenko梁理論求得的振動(dòng)頻率和分子動(dòng)力學(xué)模擬得到的振動(dòng)頻率，在模型橫截面尺寸較小時(shí)差別明顯，在尺寸較大時(shí)符合得較好.

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VIBRATION OF ZINC OXIDE NANOWIRES

Liu Saisai Wang Lifeng?
（State Key Laboratory of Mechanics and Control of Mechanical Structures，Nanjing University of Aeronautics and Astronautics， Nanjing 210016， China）

The vibration of Zinc Oxide（ZnO） nanowires is studied via molecular dynamics（MD） simulation and continuum theory.The size effect of equivalent Young′s modulus and piezoelectric constant for the ZnO nanowires are described by core-shell model.The equivalent tensile Young′s modulus of ZnO nanowires in polarization direction increases gradually with the increase of the cross section size.The equivalent tensile Young′s modulus predicted by continuum theory is in a good agreement with the MD result.The equivalent bending Young′s modulus also increases with the increasing cross section size.Meanwhile， the piezoelectric constants of ZnO nanowires are larger than that of piezoelectric ceramics.The piezoelectric constants of ZnO nanowires decrease with the rising of the cross section size.In addition，the vibration of the cantilevered nanobeam made of ZnO is simulated by MD.The vibration frequencies of a ZnO nanowire keep constant at different temperatures.When the cross section size becomes larger，the vibration frequencies predicted by continuum theory get closer to those obtained by MD well.

ZnO nanowires， molecular dynamics， scale effect， piezoelectric effect， vibration

1 October 2016，revised 22 November 2016.

10.6052／1672-6553-2017-063

2016-10-01收到第1稿，2016-11-22收到修改稿.

?通訊作者 E-mail:walfe＠nuaa.edu.cn

? Corresponding author E-mail:walfe＠nuaa.edu.cn