水流沖擊超聲速氣體射流實(shí)驗(yàn)研究?

張孝石 許昊 王聰 陸宏志 趙靜

1)(哈爾濱工業(yè)大學(xué)航天學(xué)院,哈爾濱 150001)

2)(中國運(yùn)載火箭技術(shù)研究院研究發(fā)展中心,北京 100076)

水流沖擊超聲速氣體射流實(shí)驗(yàn)研究?

張孝石1)許昊1)王聰1)?陸宏志2)趙靜2)

1)(哈爾濱工業(yè)大學(xué)航天學(xué)院,哈爾濱 150001)

2)(中國運(yùn)載火箭技術(shù)研究院研究發(fā)展中心,北京 100076)

(2016年9月11日收到;2016年12月3日收到修改稿)

通過水洞實(shí)驗(yàn)對(duì)有水流速度影響的水下超聲速氣體射流進(jìn)行實(shí)驗(yàn)研究,通過高速攝像系統(tǒng)記錄射流形態(tài)演變過程,采用動(dòng)態(tài)測力系統(tǒng)測量射流演變過程中射流周圍環(huán)境壓力的脈動(dòng)特征.對(duì)剪切層渦旋結(jié)構(gòu)進(jìn)行分析,得到水流沖擊射流的剪切渦流動(dòng)形態(tài)演化和壓力脈動(dòng)特征.實(shí)驗(yàn)結(jié)果表明,射流主體形態(tài)的非定常運(yùn)動(dòng)依賴于水流速度,無水流速度時(shí),射流主體受到重浮力影響向上彎曲較大,并且可以捕捉到射流的振蕩誘導(dǎo)噴管口平面處主頻為200 Hz的壓力脈動(dòng),當(dāng)存在水流速度時(shí),射流主體向下游發(fā)展過程中的偏斜程度較小,射流與水流相互作用形成剪切渦,在水流作用下射流主體向下游發(fā)展過程中卷入射流剪切層,與射流主體摻混形成較大尺度的渦結(jié)構(gòu),噴管口平面處主頻消失.

水平射流,剪切流,重浮力,振蕩特性

1 引 言

水下高速射流的動(dòng)態(tài)不穩(wěn)定性機(jī)理的理論和實(shí)驗(yàn)研究主要針對(duì)完全發(fā)展的水下射流和氣-水摻混問題.理論研究著重于氣體射流氣-水界面穩(wěn)定性的機(jī)理分析,并在射流剪切穩(wěn)定性方面開展了很多工作.剪切流動(dòng)不穩(wěn)定性是水下氣體射流的一個(gè)非常突出的問題,會(huì)引起界面失穩(wěn),致使氣體射流破裂及散亂氣泡的形成.1982年,Aoki等[1]研究發(fā)現(xiàn)氣體射流的反吹并沖擊風(fēng)吹嘴是風(fēng)吹嘴耐火材料受侵蝕的主要原因,并把這種現(xiàn)象定義為回?fù)?回?fù)衄F(xiàn)象是在射流發(fā)生頸縮后出現(xiàn)的.在Aoki等[1]研究基礎(chǔ)上,Taylor等[2]開展射流實(shí)驗(yàn)研究,研究結(jié)果與Ozawa和Mori[3]的結(jié)論不同,即射流回?fù)纛l率并不是隨著氣體流量的增加而減小.Yang等[4,5]通過實(shí)驗(yàn)研究了回?fù)纛l率、氣泡長大和相關(guān)的風(fēng)嘴侵蝕問題,實(shí)驗(yàn)表明風(fēng)吹嘴附近較小的氣泡潰滅、空蝕是材料被破壞的主要原因.Wei等[6]在水箱中進(jìn)行了旋轉(zhuǎn)和非旋轉(zhuǎn)氣體射流的回?fù)衄F(xiàn)象的對(duì)比分析.Aoki等[1]實(shí)驗(yàn)采用的是直通道噴管,射流的最大速度只能達(dá)到聲速.文獻(xiàn)[6—11]在Aoki實(shí)驗(yàn)基礎(chǔ)上,采用收斂-擴(kuò)張型超聲速噴管進(jìn)行了水下射流實(shí)驗(yàn)研究,實(shí)驗(yàn)結(jié)果表明欠膨脹、完全膨脹和過膨脹都存在回?fù)衄F(xiàn)象.Loth和Faeth[7]通過水下欠膨脹氣體射流實(shí)驗(yàn)證明近場區(qū)中外部存在膨脹區(qū)域.Surin等[8]通過實(shí)驗(yàn)研究表明射流中心區(qū)的射流強(qiáng)度影響水下氣體射流不穩(wěn)定性的脈動(dòng)機(jī)理.Weiland等[9]通過高速攝像技術(shù)分析了水下氣體射流氣-液界面的穩(wěn)定特性.Dai等[10]通過射流實(shí)驗(yàn)研究了水下超聲速氣體射流的動(dòng)力學(xué)特性,并利用壓力傳感器獲得射流內(nèi)部壓力特征,結(jié)果表明噴口處回?fù)衄F(xiàn)象與流場中射流內(nèi)部壓力脈動(dòng)存在相關(guān)性.Shi等[11]基于以上研究,通過射流實(shí)驗(yàn)研究提出了水下超聲速氣體射流力學(xué)機(jī)理的激波反饋假設(shè).

目前,國內(nèi)外科研人員對(duì)射流做了大量實(shí)驗(yàn)與仿真研究,但射流方向有水流流速影響的相關(guān)研究較少.本文通過水洞實(shí)驗(yàn),設(shè)計(jì)了水下航行體尾部超聲速射流實(shí)驗(yàn),分析了有流速條件下水下射流的形態(tài)演變過程與壓力脈動(dòng)特性,并通過渦量輸運(yùn)方程分析了有水流流速條件下渦結(jié)構(gòu)的產(chǎn)生機(jī)理.

2 實(shí)驗(yàn)裝置與模型

2.1 實(shí)驗(yàn)裝置

實(shí)驗(yàn)主要依托循環(huán)式高速通氣空泡水洞實(shí)驗(yàn)系統(tǒng)進(jìn)行,該實(shí)驗(yàn)系統(tǒng)主要包括水洞及其操控系統(tǒng)(圖1),其中工作段的長度為1 m,橫截面為260 mm×260 mm的正方形.為了便于觀察,工作段上下及前后側(cè)面都裝有透明的有機(jī)玻璃,可以通過高速攝像觀察空泡形態(tài).水洞尾水罐設(shè)計(jì)有移除實(shí)驗(yàn)過程通氣產(chǎn)生氣泡的結(jié)構(gòu),可進(jìn)行長時(shí)間連續(xù)通氣實(shí)驗(yàn).模型及調(diào)節(jié)系統(tǒng)、光學(xué)測試系統(tǒng)、流體力測試系統(tǒng)以及其他輔助系統(tǒng)如圖2所示.測力系統(tǒng)由安裝于噴管截面的傳感器信號(hào)采集與記錄系統(tǒng)等部分組成,其中傳感器數(shù)據(jù)線由支撐處引入.實(shí)驗(yàn)過程中采用Photron FASTCAM SA-X型高速攝像機(jī)進(jìn)行射流形態(tài)演變拍攝,根據(jù)射流演變速度,設(shè)定高速相機(jī)拍攝參數(shù):拍攝幀率為3000 frame/s、圖像分辨率為1024 pixel×1024 pixel、曝光時(shí)間為1/7000 s.由于高速攝像機(jī)的拍攝幀率高、曝光時(shí)間短,需要增加拍攝光照強(qiáng)度來保證實(shí)驗(yàn)照片的清晰度,實(shí)驗(yàn)過程中使用三盞功率為1000 W的新聞燈構(gòu)成背景光源.

圖1 (網(wǎng)刊彩色)水洞示意圖Fig.1.(color online)Schematic of water tunnel.

圖2 (網(wǎng)刊彩色)實(shí)驗(yàn)裝置Fig.2.(color online)Experimental setup.

通過數(shù)據(jù)采集系統(tǒng)采集非穩(wěn)定壓力信號(hào),采樣頻率為1 kHz,高速相機(jī)及通氣系統(tǒng)實(shí)施同步觸發(fā).調(diào)節(jié)水洞電機(jī)轉(zhuǎn)速并通過電磁流量計(jì)換算得到水洞的水流速度,水洞流速在0—18 m/s連續(xù)可調(diào),實(shí)驗(yàn)過程使用數(shù)據(jù)采集系統(tǒng)進(jìn)行控制,通過電信號(hào)使得高速攝像機(jī)、壓力信號(hào)采集、供氣電磁閥同步觸發(fā)并存儲(chǔ)實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)和實(shí)驗(yàn)照片.

2.2 實(shí)驗(yàn)?zāi)Ｐ?/p>

圖3為水下射流工作原理示意圖,實(shí)驗(yàn)采用鋁合金材質(zhì)模型,模型長度L=335 mm,直徑D=40 mm.圖3中空氣壓縮機(jī)提供氣源與穩(wěn)壓罐連接,穩(wěn)壓罐可以保證壓力的穩(wěn)定性,并與模型內(nèi)部通氣管連接,通氣管與模型尾部的氣室連接;壓力傳感器P1通過黃色管道安裝于模型尾部,在工作段底部安裝傳感器P2,用于測量射流發(fā)生后的壓力變化.以模型底部界面中心為原點(diǎn)建立坐標(biāo)系,其中傳感器P1與噴管的距離z=12 mm,傳感器P2布置在工作段底端,距離噴管中心軸線距離x=6 mm,z=?140 mm.

圖3 (網(wǎng)刊彩色)實(shí)驗(yàn)裝置示意圖Fig.3.(color online)Schematic of experimental setup.

噴管形狀、模型結(jié)構(gòu)及測壓孔位置如圖4所示.實(shí)驗(yàn)采用的噴管為軸對(duì)稱拉瓦爾噴管,由于模型尺寸小,噴管加工難度大,如根據(jù)特征線法設(shè)計(jì)并加工噴管,受到加工精度的限制,噴管的幾個(gè)關(guān)鍵位置的精度和尺寸很難控制,因此采用了由直線段構(gòu)成的漸縮-漸闊型拉瓦爾噴管.由于所采用噴管的膨脹比較小,也能形成較好的流動(dòng)品質(zhì).

拉瓦爾噴管喉部和出口直徑分別為1.35 mm和2.15 mm,噴管噴喉比為2.536,出口設(shè)計(jì)馬赫數(shù)為2.46.將管內(nèi)流動(dòng)簡化為一維進(jìn)行計(jì)算,當(dāng)入口壓力與環(huán)境壓力的比值達(dá)到1.04時(shí),喉部達(dá)到聲速;壓力比達(dá)到2.31時(shí),管內(nèi)激波移動(dòng)至出口處,波前馬赫數(shù)達(dá)到設(shè)計(jì)馬赫數(shù)2.46,波后馬赫數(shù)為0.52;壓力比為2.31—15.81時(shí),出口為過膨脹超音流,出口馬赫數(shù)維持2.46不變;壓力比大于15.81時(shí)出口變?yōu)槌羲偾放蛎洜顟B(tài).實(shí)驗(yàn)中各噴流均處于壓力比為2.31—15.81的超音速過膨脹狀態(tài),噴管出口馬赫數(shù)均為2.46,出口壓力小于環(huán)境壓力,超音速噴流在噴出噴口后形成斜激波,變?yōu)閬喴羲倭鲃?dòng)狀態(tài),亞音流速與激波形成的位置及形狀有關(guān).

3 實(shí)驗(yàn)結(jié)果

3.1 噴管通氣啟動(dòng)過程射流形貌分析

實(shí)驗(yàn)過程中以系統(tǒng)同步觸發(fā)時(shí)為t=0,圖5為噴管出氣過程(t=1.7—30.6 ms)的射流瞬態(tài)演變過程,v為水洞中模型前方水流速度.根據(jù)射流演化速度和射流形態(tài)捕捉的需要,選取相鄰兩張圖像的時(shí)間間隔為1.7 ms,由于重力場的存在,空泡在水中會(huì)因浮力作用而向上浮,實(shí)驗(yàn)得到的重浮力影響下射流形態(tài)演變過程與文獻(xiàn)[12]中的實(shí)驗(yàn)結(jié)果相似.根據(jù)靜止水中射流的瞬態(tài)形態(tài)演變過程,射流可以分為三個(gè)發(fā)展階段,如圖6所示.1)初始段:噴管出口位置到氣流核心區(qū)域末端;2)過渡段:初始段下游區(qū)域氣水混合區(qū)的形成發(fā)展區(qū)域;3)充分發(fā)展的主體段,隨著主體段區(qū)域向下游發(fā)展氣體射流的動(dòng)量迅速衰減,且在浮力作用下主體段表層向上彎曲.

受到重浮力的影響,射流氣體的形態(tài)發(fā)生了較大變化.出現(xiàn)這種現(xiàn)象的主要原因是氣體射流在液相環(huán)境下發(fā)展受限,射流氣體表面受力不均勻.在射流形成初始階段射流主體動(dòng)量較大、氣體通道較窄,射流主體受到重浮力的影響較小(1.7—5.1 ms).但隨著射流主體不斷向下游發(fā)展,射流主體體積持續(xù)增大,受重浮力影響也逐漸增大而發(fā)生上浮現(xiàn)象(6.8—20.4 ms),高速運(yùn)動(dòng)的氣流會(huì)受到氣泡上方高密度水的慣性阻力作用而發(fā)生反彈,射流流動(dòng)方向發(fā)生改變出現(xiàn)低頭趨勢(t=22.1—30.6 ms).t=5.1 ms時(shí)刻開始出現(xiàn)頸縮-脹鼓,t=10.2 ms時(shí)刻出現(xiàn)回?fù)衄F(xiàn)象,這種特征現(xiàn)象與文獻(xiàn)[13]實(shí)驗(yàn)得到的射流振蕩相似.這主要是由于處于過膨脹的超聲速射流形成的氣泡內(nèi)存在激波結(jié)構(gòu),并會(huì)沿射流方向交替出現(xiàn)壓力振蕩,當(dāng)射流氣泡內(nèi)壓力低于邊界外的環(huán)境水壓時(shí),射流氣泡就會(huì)出現(xiàn)頸縮現(xiàn)象,導(dǎo)致射流通道縮小,頸縮位置上游氣泡內(nèi)壓力增大,從而引發(fā)脹鼓[14],連續(xù)的頸縮-脹鼓則引發(fā)回?fù)衄F(xiàn)象.

圖5 初期氣體射流發(fā)展過程(v=0 m/s)Fig.5.Evolution of air jet in early stage(v=0 m/s).

圖6 射流示意圖(v=0 m/s)Fig.6.The sketch of air jet(v=0 m/s).

為研究水流對(duì)水下射流流動(dòng)形態(tài)的影響,圖7為有水流速度影響下射流形態(tài)發(fā)展示意圖.從圖7可以發(fā)現(xiàn),有水流作用會(huì)增強(qiáng)對(duì)近區(qū)流動(dòng)形態(tài)和剪切渦結(jié)構(gòu)的影響,水流的存在使得射流主體受到浮力,沿垂向的偏轉(zhuǎn)程度受到限制,射流在出口附近受到水流的影響而形成近似對(duì)稱的小尺度剪切渦結(jié)構(gòu),并隨著射流向下游發(fā)展,射流在剪切流的作用下形成剪切渦和反向渦對(duì).

圖7 射流示意圖(v=3.7 m/s)Fig.7.The sketch of air jet(v=3.7 m/s).

圖8 初期氣體射流發(fā)展過程(v=3.7 m/s)Fig.8.Evolution of air jet in early stage(v=3.7 m/s).

圖8為射流在有流速的水環(huán)境中的發(fā)展過程,可以明顯地看到剪切層中剪切渦的發(fā)展變化.射流剛進(jìn)入水環(huán)境時(shí),射流主體以近似于對(duì)稱的形式發(fā)展(1.7—10.2 ms)且這段時(shí)間內(nèi)沒有形成剪切渦,t=1.7 ms時(shí)發(fā)生脹鼓,t=5.1 ms時(shí)發(fā)生頸縮現(xiàn)象,t=10.2 ms時(shí)出現(xiàn)回?fù)衄F(xiàn)象;從t=11.9 ms開始,隨著射流主體的發(fā)展,由于運(yùn)動(dòng)方向與水流方向相同,水流速度比射流發(fā)展速度快,受到剪切流的影響,剪切渦開始形成和發(fā)展,由于射流剪切渦的非定常性,射流在同向水流相互作用過程中邊緣不斷失穩(wěn),導(dǎo)致射流邊緣較小的渦結(jié)構(gòu)從射流邊緣脫落,被水流拉伸變形,隨著水流挾帶與射流邊緣脫落,且上側(cè)剪切渦和下側(cè)剪切渦的渦量分布基本對(duì)稱,射流主體兩側(cè)剪切渦在流向和垂向尺度均隨著與噴管距離的增加而增大,但隨著與噴口距離的增大,射流主體受到初始動(dòng)量的驅(qū)動(dòng)逐漸衰減,射流主體與水流相互作用形成腎渦與反腎渦(17—20.4 ms).在射流出口附近,由于模型尾部低壓區(qū)的影響,射流的回?fù)羰沟媚Ｐ臀膊康目张莶粩嗑奂?t=20.4 ms),最后達(dá)到和模型直徑相同的寬度(t=30.6 ms).與無水流速度重浮力影響下射流主體相比,無水流速度射流主體的偏斜程度較大.

3.2 不同水流速度下剪切渦形態(tài)分析

圖9為四種不同流速尾部射流演化過程,其中來流方向由右至左,通過高速攝像得到射流邊界在出口附近受到剪切流的影響形成的渦結(jié)構(gòu)演化過程.從圖9中可以看出射流進(jìn)入有流速的水環(huán)境后,高速相機(jī)獲得的射流演變照片顯示,水下射流剪切層渦旋結(jié)構(gòu)主要受到水流速度的影響,比較圖9中四種不同流速條件下射流在出口附近的演變形態(tài)可知,不同水流速度條件下受到水流沖擊而形成的剪切渦結(jié)構(gòu)排列方式存在明顯差異.

圖9 不同水流速度下的射流演變過程Fig.9.The evolution of air jet for different water velocity.

當(dāng)水流速度v=3.7 m/s時(shí),射流在噴管口形成后,其運(yùn)動(dòng)方向基本與水流運(yùn)動(dòng)方向平行,由于射流與環(huán)境水流之間存在速度差,在射流主體邊界產(chǎn)生速度不連續(xù)的間斷面,間斷面內(nèi)的流動(dòng)失穩(wěn)導(dǎo)致射流表面彎曲并隨著剪切層卷起,隨后形成明顯的剪切渦旋結(jié)構(gòu),隨著剪切渦的運(yùn)動(dòng)發(fā)展,渦旋結(jié)構(gòu)不斷卷吸環(huán)境流體形成近似對(duì)稱的渦旋結(jié)構(gòu).當(dāng)水流速度v=5.5 m/s時(shí),射流初期出現(xiàn)了一次較小的擾動(dòng),且射流形貌和水流速度較低時(shí)相比發(fā)生了微妙的改變.這是由于隨著水流速度增大模型尾部壓強(qiáng)逐漸降低,且射流初期氣體流動(dòng)動(dòng)量較低,射流主體受到水的慣性作用而發(fā)生反彈,射流在低壓區(qū)聚集后,在模型尾部形成尾空泡后繼續(xù)向下游發(fā)展.隨著射流向下游發(fā)展,射流由初始段兩側(cè)呈近似軸對(duì)稱剪切渦逐漸演變?yōu)椴贿B續(xù)無規(guī)則渦結(jié)構(gòu)向下游發(fā)展,并發(fā)生大尺度渦旋結(jié)構(gòu)脫落.隨著流速增大到7.4 m/s和8.1 m/s,此時(shí)剪切流影響較強(qiáng),當(dāng)射流充分發(fā)展,射流在出口附近上下兩側(cè)剪切層內(nèi)形成基本對(duì)稱形態(tài);從高速攝像中可以清晰地觀察到上游壁面渦區(qū)的出現(xiàn),射流主體在模型尾部充分發(fā)展,寬度和模型尾部一致,隨著射流動(dòng)量的持續(xù)增大,射流才近一步向下游發(fā)展.

3.3 射流振蕩研究

分析t=0.10—0.15 s時(shí)水下噴管受到剪切流影響的流動(dòng)特性,在這一時(shí)間內(nèi)噴管口附近射流場已經(jīng)得到充分發(fā)展.圖10為壓力傳感器P1的壓力隨時(shí)間變化曲線;圖11為對(duì)應(yīng)壓力-時(shí)間變化曲線的射流形態(tài)變化.從圖10中可以得到模型尾部壓強(qiáng)的最大振動(dòng)幅值為10 kPa,其中圖10下圖為空泡頸縮回?fù)舻囊粋€(gè)過程,與圖11對(duì)比分析可以發(fā)現(xiàn),空泡頸縮后(圖11(b)),上游空泡內(nèi)壓力不斷增大并膨脹(圖11(c)),導(dǎo)致噴口附近壓力上升(圖10位置(c)),壓力不穩(wěn)定發(fā)生波動(dòng)后降低(圖10位置(e)),隨后發(fā)生回?fù)衄F(xiàn)象壓力再次升高(圖10位置(g)),當(dāng)回?fù)艨张轁绾髩毫Σ▌?dòng)消失(圖10(i)).

圖10 流場監(jiān)測點(diǎn)P1壓強(qiáng)-時(shí)間變化曲線Fig.10.Pressure signal from P1.

為了更好地分析模型尾部噴管水下流動(dòng)的周期振蕩特性,實(shí)驗(yàn)過程中測得壓力監(jiān)測點(diǎn)P1和P2的壓力-時(shí)間信號(hào)并對(duì)壓力-時(shí)間信號(hào)進(jìn)行快速傅里葉變換(FFT)分析,圖12分別給出P1和P2測得的壓力-時(shí)間信號(hào),圖13為對(duì)應(yīng)的FFT結(jié)果.

圖11 射流形態(tài)演化Fig.11.Evolution of air jet.

圖12 不同流速下的壓力傳感器壓力信號(hào) (a)v=0 m/s;(b)v=3.7 m/s;(c)v=5.5 m/s;(d)v=7.4 m/sFig.12.Pressure signal for different water velocity.(a)v=0 m/s;(b)v=3.7 m/s;(c)v=5.5 m/s;(d)v=7.4 m/s.

首先,對(duì)v=0 m/s情況下壓力監(jiān)測點(diǎn)P1和P2的壓力信號(hào)進(jìn)行分析,射流的振蕩誘導(dǎo)了噴管附近水環(huán)境的脈動(dòng),P1監(jiān)測點(diǎn)存在壓力振蕩且有較寬的頻帶,其主頻率范圍為0—700 Hz,頻率峰值約為200 Hz;P2的壓力脈動(dòng)頻率相對(duì)集中,頻率范圍為100—200 Hz,能量較小,頻率峰值約為130 Hz,P1的壓力振蕩高于P2的壓力振蕩.隨著流速的增加,尾部傳感器P1被尾空泡包裹在空泡內(nèi),壓力振蕩基本消失,傳感器P2產(chǎn)生約150 Hz的頻率,并隨著水流速度的增大而增強(qiáng),這是因?yàn)殡S著水流速度的增大,水流剪切空泡脫落的強(qiáng)度增大.因此,氣體射流邊界受到剪切流、環(huán)境壓力和射流泡內(nèi)壓力等因素的影響,噴管出口附近射流氣-水界面出現(xiàn)不穩(wěn)定振蕩,進(jìn)而誘發(fā)氣-水界面內(nèi)、外氣流和水環(huán)境的脈動(dòng).

圖13 (網(wǎng)刊彩色)射流壓力的頻譜分析 (a)v=0 m/s;(b)v=3.7 m/s;(c)v=5.5 m/s;(d)v=7.4 m/sFig.13.(color online)Frequency spectra of the jet pressure.(a)v=0 m/s;(b)v=3.7 m/s;(c)v=5.5 m/s;(d)v=7.4 m/s.

4 剪切渦形態(tài)理論分析

4.1 Kelvin-Helmholtz不穩(wěn)定性

射流從噴管進(jìn)入模型尾部復(fù)雜的尾渦結(jié)構(gòu)中,射流與水流的兩相界面之間存在極大的速度差,在射流邊界產(chǎn)生速度間斷面,根據(jù)Kelvin-Helmholtz(KH)失穩(wěn)理論,此速度間斷面是不穩(wěn)定的,發(fā)生在界面上的擾動(dòng)將隨時(shí)間歷程迅速增大,而后界面非線性增強(qiáng),最終造成界面的卷曲和摻混,形成剪切渦[15].根據(jù)線性理論,不考慮表面張力時(shí)界面擾動(dòng)的時(shí)間增長率為

式中k為波數(shù),ρ為密度,g為重力加速度,u為射流速度,重力方向由ρ2指向ρ1.從(1)式可以看出,擾動(dòng)的增長速度隨波數(shù)和速度差的增加而迅速加快.對(duì)于水中超音速氣體射流,文獻(xiàn)[16]指出界面擾動(dòng)將在亞音速區(qū)任意位置迅速增長,最終造成射流的斷裂和摻混,而在超音速區(qū)擾動(dòng)將逐漸消失或被輸運(yùn)至下游,不會(huì)無限增長,因此能夠維持相對(duì)穩(wěn)定的射流形態(tài).

尾部超音噴流實(shí)驗(yàn)中同時(shí)存在噴流-尾流、尾流-自由流兩個(gè)速度剪切層.其中射流噴出噴管后,在下游幾個(gè)噴管直徑距離之內(nèi)速度迅速衰減,由間歇穩(wěn)定的超音射流轉(zhuǎn)為不穩(wěn)定的亞音射流.由于波數(shù)較大的短波擾動(dòng)具有更大的時(shí)間增長率,失穩(wěn)后的噴流破碎產(chǎn)生大量氣泡,這些氣泡在噴流-尾流剪切層的摻混作用下與尾流不斷混合,形成圖14(a)所示非均質(zhì)氣-液兩相尾流,其中顏色越深的部分含氣量越大.由于尾流-自由流剪切層的速度差遠(yuǎn)小于噴流-尾流剪切層,只在10數(shù)量級(jí),表面張力對(duì)大波數(shù)擾動(dòng)的抑制作用明顯.但由于尾流中混入了氣體,其平均密度小于自由流,因此在其上界面發(fā)生了Rayleigh-Taylor(R-T)失穩(wěn)現(xiàn)象,即使對(duì)波數(shù)較大的擾動(dòng)表面張力也無法保持其穩(wěn)定性.因?yàn)榇蠖鄶?shù)短波擾動(dòng)的發(fā)展速度比長波擾動(dòng)更快,所以會(huì)在尾流-自由流上界面形成大量小尺度的剪切渦,而下界面剪切渦往往尺寸更大但數(shù)量較少,如圖14(b)所示.

圖14 典型狀態(tài)射流形態(tài)(v=8.1 m/s)Fig.14.The typical state of the air jet(v=8.1 m/s).

4.2 渦量理論分析

針對(duì)尾部氣體射流大尺度旋渦的變化建立了一個(gè)初步的模型來說明在氣-水交界面速度梯度引起的渦線彎曲和伸縮,表現(xiàn)為渦量的方向和大小都發(fā)生變化,旋渦在變化中形成并排列為腎渦和反腎渦對(duì).為進(jìn)一步分析流場射流發(fā)展中渦量分布的關(guān)系,引入渦量輸運(yùn)方程[17]:

式中ω為渦量,V為氣-水交界面的速度,ν為黏度,黏性擴(kuò)散影響較小,因此忽略ν?2ω項(xiàng),渦量輸運(yùn)方程為

圖15為渦結(jié)構(gòu)示意圖,在x-y平面內(nèi),以渦流面的一側(cè)(y>0)作為分析對(duì)象,假設(shè)無流速時(shí)x方向渦量為?ω0,當(dāng)水流速度u1=vx時(shí),在t=0+時(shí)刻尾部射流開始,假設(shè)射流速度u2=u2(x),射流水平方向和垂直方向的速度是與x相關(guān)的函數(shù),但與y,z無關(guān),且z方向渦量為ωz=ω0,x和y方向渦量都為0,則有

式中u(x)是水流速度u1與射流速度u2形成的剪切層速度.在以上條件下得到三個(gè)渦量運(yùn)輸方程:

根據(jù)(5)—(7)式,x方向速度u和y方向速度v的變化引起z方向上渦量的產(chǎn)生,求解得到三個(gè)方向的渦流為

(8)式為不同水流方向的渦量分量,ωz為水流速度方向渦量的變化,剪切層上速度變化引起了渦量分量ωz的變化,如圖15所示.

圖15 (網(wǎng)刊彩色)渦結(jié)構(gòu)示意圖Fig.15.(color online)The sketch of double-decked structure.

5 結(jié) 論

本文通過水洞實(shí)驗(yàn)研究了有水流作用下水下射流流動(dòng)機(jī)理,對(duì)比分析了無水流速度時(shí)受重浮力影響條件下和有水流速度條件下的射流形態(tài)、壓力脈動(dòng)特性.實(shí)驗(yàn)表明這兩種條件下的水下超音速射流均會(huì)出現(xiàn)脹鼓、頸縮和回?fù)舻鹊湫同F(xiàn)象,但射流形態(tài)上存在較大差異,無流速條件下射流受重浮力影響明顯地上浮;與靜止水中的射流情況相比,受到水流速度影響的射流演變過程更加復(fù)雜.射流進(jìn)入水環(huán)境后,由于射流主體速度低于水流速度,水流沿射流主體方向產(chǎn)生剪切流,導(dǎo)致射流表面彎曲并卷起形成剪切渦.由于射流遠(yuǎn)離噴口后受到剪切層影響較小,因此在遠(yuǎn)離噴口范圍內(nèi)射流的流動(dòng)形態(tài)隨著剪切渦的運(yùn)動(dòng)發(fā)展,渦旋結(jié)構(gòu)不斷卷吸環(huán)境流體,射流主體形成近似對(duì)稱的的渦旋結(jié)構(gòu).無流速條件下,射流的振蕩誘導(dǎo)了噴管附近水環(huán)境的脈動(dòng),噴口截面監(jiān)測點(diǎn)P1壓力振蕩頻率范圍為0—700 Hz,頻率峰值約為200 Hz;P2壓力振蕩頻率范圍為100—200 Hz,頻率峰值約為130 Hz.隨著流速的增加,尾部傳感器被射流主體包裹在空泡內(nèi),壓力振蕩基本消失,P2傳感器存在150 Hz左右的頻率,并隨著水流速度的增大而增強(qiáng).

[1]Aoki T,Masuda S,Hatono A,Taga M 1982Injection Phenomena in Extraction and Refining(England:Newcastle upon Tyne)p21

[2]Taylor I F,Wright J K,Philp D K 1988Can.Metall.Quart.27 293

[3]Ozawa Y,Mori K 1983Transactions of the Iron and Steel Institute of Japan23 764

[4]Yang Q,Gustavsson H 1990Scand.J.Metall.19 127

[5]Yang Q,Gustavsson H 1992Scand.J.Metall.21 15

[6]Wei J H,Ma J C,Fan Y Y,Yu N W,Yang S L,Xiang S H 1999ISIJ Int.39 779

[7]Loth E,Faeth G M 1989Int.J.Multiphas.Flow15 589

[8]Surin V,Evchenko V,Rubin V 1983J.Eng.Phys.45 1091

[9]Weiland C,Yagla J,Vlachos P 2008CD-ROM Proc.XXII ICTAMAdelaide,Australia,August 2008 p25

[10]Dai Z,Wang B,Qi L,Shi H 2006Acta Mech.Sinica22 443

[11]Shi H,Wang B,Dai Z 2010Science China Physics,Mechanics and Astronomy53 527

[12]Wang C,Wang J F,Shi H H 2014CIESC Journal65 4293(in Chinese)[王超,汪劍鋒,施紅輝 2014化工學(xué)報(bào)65 4293]

[13]Shi H H,Guo Q,Wang C,Wang X G,Zhang L T,Dong R L,Jia H X 2010Chinese Journal of Theoretical and Applied Mechanics42 1206(in Chinese)[施紅輝,郭強(qiáng),王超,王曉剛,章利特,董若凌,賈會(huì)霞 2010力學(xué)學(xué)報(bào) 42 1206]

[14]Shi H H,Wang B Y,Dai Z Q 2010Scientia Sinica(Physica,Mechanica Astronomica)40 92(in Chinese)[施紅輝,王柏懿,戴振卿 2010中國科學(xué):物理學(xué) 力學(xué) 天文學(xué)40 92]

[15]Drazin P 2004Hydrodynamic Stability(Cambridge:Cambridge University Press)p288

[16]Chen K,Richter H 1997Int.J.Multiphas.Flow23 699

[17]Haven B,Kurosaka M 1997J.Fluid Mech.352 27

PACS:47.61.Jd,47.27.wg,82.35.Np,47.85.–g DOI:10.7498/aps.66.054702

Experimental study on underwater supersonic gas jets in water flow?

Zhang Xiao-Shi1)Xu Hao1)Wang Cong1)?Lu Hong-Zhi2)Zhao Jing2)

1)(School of Astronautics,Harbin Institute of Technology,Harbin 150001,China)
2)(Research and Development Center,China Academy of Launch Vehicle Technology,Beijing 100076,China)

11 September 2016;revised manuscript

3 December 2016)

The objective of this study is to investigate the flow structure of underwater supersonic gas jets in water flow.Supersonic gas jets submerged in a liquid flow field is experimentally studied in a water tunnel.In the experiments,a high speed camera system is used to observe the evolution of the gas jet bubble,and a dynamic pressure measurement system is used to measure the pressure fluctuation under different flow velocities simultaneously.We seek to study the mechanism of the vortex structure and the pressure fluctuation phenomenon during the gas jet evolution.The obtained results conclude that the main body formation and the pressure fluctuation of the gas jets depend heavily on the ambientflow speed.The instantaneous patterns of gas jets remarkably go upward due to the gravity effect in the still water.A shear vortex will be formed by jet-flow interaction when the ambient fluid flows.Larger vortexes are formed when the main body of the jet evolves downstream and mixes with the jet shear layer.The evolution pattern and pressurefluctuation characteristics of the gas-liquid interface are educed through a detailed analysis of the shear layer vortex structure.Backward reflection of pressure fluctuation is formed accompanying the jet bulging,necking,and back-attack.Consequently,the pressure fluctuation is transferred to the fluid at the nozzle surface and the test section.The pressure measurement system is used to confirm the pressure fluctuation phenomenon.Two measuring positions are set,i.e.,pressure transducers are embedded at the nozzle surface and the test section.The pressure fluctuation with magnitude of 10 kPa is measured by the nozzle surface transducer in still water.The pressure fluctuation induced by the gas jets near the nozzle exit disappears simultaneously when the ambient fluid flows.However,the amplitude of pressure fluctuation decreases at the nozzle surface but increases at the test section with the increasing flow velocity.Power spectrum analysis is carried out and shows that the mechanical energy of the water tunnel gas jets is mainly distributed in the frequency band of 0–700 Hz.A jet induced large pressure fluctuation with a dominant frequency about 200 Hz can be captured near the nozzle surface in still water.With increasing water velocity,the dominant frequency of the unsteady pressurefluctuation decreases significantly at the nozzle surface.Conversely,the flow velocity leads to an increase in the spectral intensity of the pressure at the test section.

horizontal jet,shear flow,gravity and buoyancy,oscillation characteristics

PACS:47.61.Jd,47.27.wg,82.35.Np,47.85.–g

10.7498/aps.66.054702

?國家國際科技合作專項(xiàng)(批準(zhǔn)號(hào):2015DFA70840)資助的課題.

?通信作者.E-mail:alanwang@hit.edu.cn

*Project supported by the International Science and Technology Cooperation Program of China(Grant No.2015DFA70840).

?Corresponding author.E-mail:alanwang@hit.edu.cn