Y2O3∶Eu3＋納米球的可控合成及尺寸效應(yīng)所影響的發(fā)光性質(zhì)

齊 野，張金蘇，陳寶玖，孫佳石，李香萍，徐 賽，程麗紅

(大連海事大學(xué)物理系，遼寧大連 116026)

Y2O3∶Eu3＋納米球的可控合成及尺寸效應(yīng)所影響的發(fā)光性質(zhì)

齊 野，張金蘇?，陳寶玖，孫佳石，李香萍，徐 賽，程麗紅

(大連海事大學(xué)物理系，遼寧大連 116026)

采用均勻沉淀法，通過(guò)改變稀土離子與尿素的量比成功合成了粒徑分別為80，55，40 nm的Y2O3∶Eu3＋納米球樣品。通過(guò)X射線衍射(XRD)、場(chǎng)發(fā)射掃描電鏡(FE-SEM)和發(fā)光光譜對(duì)不同尺寸納米球的晶體結(jié)構(gòu)、微觀形貌和發(fā)光性質(zhì)做了分析，對(duì)Y2O3∶Eu3＋納米球的生長(zhǎng)過(guò)程進(jìn)行了研究。根據(jù)Judd-Ofelt理論，利用Eu3＋的發(fā)射光譜和熒光衰減等數(shù)據(jù)，計(jì)算了5D0→7FJ能級(jí)的輻射躍遷速率和熒光分支比，計(jì)算得到Y(jié)2O3基質(zhì)材料的折射率為1.80以及不同粒徑樣品的光學(xué)躍遷強(qiáng)度參數(shù)。最后分析了5D0能級(jí)熒光發(fā)射與溫度之間的依賴關(guān)系，結(jié)果證明了熒光溫度猝滅行為符合Crossover過(guò)程，并通過(guò)阿倫尼烏斯公式非線性擬合獲得了激活能，粒徑為80，55，40 nm的Y2O3∶Eu3＋納米球樣品的活化能分別為0.201，0.193，0.200 eV。

Y2O3∶Eu3＋納米球；發(fā)光性質(zhì)；Judd-Ofelt理論

1 引 言

納米尺寸的熒光體具有較純的色飽和度、較高的發(fā)光效率、較長(zhǎng)的熒光壽命以及穩(wěn)定的物理化學(xué)性質(zhì)等優(yōu)點(diǎn)[1-3]，在照明顯示、生物熒光標(biāo)記、現(xiàn)代光學(xué)通信以及發(fā)光器件等領(lǐng)域有廣泛的應(yīng)用。無(wú)機(jī)微納米材料的物理化學(xué)性質(zhì)通常取決于其形狀、尺寸、晶體結(jié)構(gòu)以及空間維度[4-5]，而影響稀土摻雜發(fā)光材料發(fā)光性質(zhì)的因素主要有粒徑、摻雜濃度和溫度等[6-8]。然而，尺寸效應(yīng)這一因素對(duì)熒光粉發(fā)光性質(zhì)的影響機(jī)理至今都不是十分明確。為了設(shè)計(jì)出具有較高發(fā)光效率的納米材料，還需要對(duì)稀土離子摻雜的無(wú)機(jī)納米結(jié)構(gòu)發(fā)光材料的尺寸效應(yīng)有更加深入的了解和認(rèn)識(shí)。

Y2O3的聲子能量低(約370 cm－1)，質(zhì)地堅(jiān)硬，而且具有優(yōu)異的化學(xué)穩(wěn)定性和熱穩(wěn)定性。近年來(lái)，Er3＋-Yb3＋共摻雜Y2O3上轉(zhuǎn)換熒光材料的研究取得了很大的進(jìn)步，在生物熒光標(biāo)記、熱探針等領(lǐng)域有良好的應(yīng)用前景[9]。而Y2O3∶Eu3＋是一種性能出眾的下轉(zhuǎn)換紅色熒光粉材料，其發(fā)光強(qiáng)度大、顯色性好、色純度高，被廣泛應(yīng)用于彩色顯像管、照明熒光燈以及等離子顯示器件中?，F(xiàn)階段制備熒光粉的方法有很多，在生產(chǎn)實(shí)際中被廣泛應(yīng)用的主要有高溫固相合成法、溶膠-凝膠法、均相共沉淀法和燃燒法[10-13]。本實(shí)驗(yàn)中所采用的均相共沉淀合成方法不僅能夠使各種原材料充分混合，并且具有制備工藝簡(jiǎn)單、反應(yīng)溫度較低、實(shí)驗(yàn)操作簡(jiǎn)便、產(chǎn)物晶粒生長(zhǎng)和發(fā)育完整、粒徑均勻和分散性好等優(yōu)點(diǎn)，已廣泛應(yīng)用在稀土摻雜納米粉體的工業(yè)生產(chǎn)中[14-16]。

本文采用均相共沉淀合成方法，以尿素為沉淀劑，通過(guò)改變稀土離子與尿素的量比并且對(duì)前驅(qū)體進(jìn)行煅燒，合成了系列同摻雜濃度、不同粒徑的Y2O3∶Eu3＋紅色熒光粉，討論了其反應(yīng)機(jī)理。利用樣品的激發(fā)、發(fā)射以及變溫激發(fā)光譜分析了樣品的發(fā)光性質(zhì)，并且通過(guò)Judd-Ofelt理論計(jì)算了光學(xué)躍遷參數(shù)。

2 實(shí) 驗(yàn)

2.1 樣品制備

本文采用均相共沉淀的方法來(lái)合成Eu3＋摻雜Y2O3粉末樣品，其具體操作步驟如下:準(zhǔn)確稱取0.95 mmol的Y2O3和0.05 mmol的Eu2O3，將混合的稀土氧化物溶于5 mL濃度為6 mol/L的稀硝酸中。將溶液加熱，加熱過(guò)程中會(huì)將多余的硝酸蒸發(fā)掉，最后經(jīng)干燥獲得混合稀土硝酸鹽粉末。將獲得的混合粉末加入適量的尿素配成200 mL混合溶液，置于85℃水浴中反應(yīng)5 h。反應(yīng)得到的前驅(qū)體靜置陳化24 h，經(jīng)過(guò)超聲分散后，分別用乙醇和去離子水清洗6次并于80℃下干燥24 h。產(chǎn)物轉(zhuǎn)移至坩堝，置于箱式爐中700℃燒結(jié)2 h，隨爐冷卻即得目標(biāo)產(chǎn)物。通過(guò)控制尿素的使用量可以合成具有不同粒徑尺寸分布的納米球樣品，實(shí)驗(yàn)中選擇的稀土離子與尿素的摻雜比見表1。

表1 稀土離子與尿素的量比Tab.1 n(RE3＋)∶n(NH2)2CO of Y2O3∶Eu3＋samples

2.2 樣品的測(cè)試表征

采用X射線衍射儀(PANalytica PW1710，Nederland)對(duì)樣品進(jìn)行物相分析。采用場(chǎng)發(fā)射掃描電子顯微鏡(FE-SEM，SUPRA 55，ZEISS，Germany)對(duì)樣品進(jìn)行微觀形貌觀察。樣品的激發(fā)、發(fā)射光譜及熒光壽命采用熒光光譜儀(Hitachi F-4600，Japan)進(jìn)行測(cè)量。以上測(cè)量均在室溫下進(jìn)行，樣品的發(fā)射光譜已進(jìn)行校準(zhǔn)。采用F-4600熒光光譜儀和本實(shí)驗(yàn)室自制的樣品溫度控制系統(tǒng)來(lái)測(cè)量樣品的變溫發(fā)射光譜。

3 結(jié)果與討論

3.1 樣品的晶體結(jié)構(gòu)及微觀形貌

圖1為不同粒徑樣品的XRD圖譜。從圖中可以看出，3個(gè)摻雜樣品的衍射峰完全一致，并且各衍射峰的位置與JCPDS No.88-1040標(biāo)準(zhǔn)卡片中給出的衍射峰匹配良好，說(shuō)明采用尿素作為沉淀劑通過(guò)均相共沉淀方法合成出來(lái)的是體心立方結(jié)構(gòu)的Y2O3。在XRD精度鑒別范圍內(nèi)沒(méi)有發(fā)現(xiàn)明顯的雜相衍射峰的存在，同時(shí)Eu3＋的摻雜并沒(méi)有引起樣品的晶格畸變。

為了證明合成出來(lái)的是具有均勻尺寸分布的Y2O3∶Eu3＋納米球，我們采用了場(chǎng)發(fā)射掃描電子顯微鏡對(duì)樣品的微觀形貌進(jìn)行了觀察，圖2分別為前驅(qū)體和前驅(qū)體經(jīng)過(guò)退火煅燒后得到的Y2O3∶Eu3＋熒光粉的電鏡圖片。從圖2(a)中可以清晰看到，前驅(qū)體呈現(xiàn)規(guī)則的、大小近乎一致的球形且具有光滑的表面。從圖2(b)中可以看到，經(jīng)過(guò)熱處理后的樣品雖然也呈現(xiàn)球形，不過(guò)樣品的表面卻不如前驅(qū)體一樣光滑。圖2(c)、(d)分別為圖2(a)、(b)所對(duì)應(yīng)的粒徑分布直方圖，從圖中可以看出熱處理后樣品的粒徑從前驅(qū)體的65 nm縮小為55 nm。Y2O3∶Eu3＋納米球的生成包括尿素水解均勻成核、晶核聚積后續(xù)生長(zhǎng)的一系列復(fù)雜化學(xué)過(guò)程。當(dāng)稀土硝酸鹽和尿素的混合溶液升溫至80℃時(shí)，尿素開始水解。當(dāng)pH值達(dá)到一定值時(shí)，迅速釋放出大量的OH－和CO2，而二者可以與Y3＋結(jié)合形成堿式碳酸釔(Y(OH)CO3)，形成大量的致密的晶核。沉淀晶核經(jīng)過(guò)后續(xù)均相生長(zhǎng)，形成規(guī)則的前驅(qū)體納米球。堿式碳酸釔前驅(qū)體在熱處理過(guò)程中經(jīng)過(guò)一系列的化學(xué)反應(yīng)，釋放出CO2和H2O而形成氧化物?？偟幕瘜W(xué)反應(yīng)如下:

圖1 不同粒徑Y(jié)2O3∶Eu3＋納米球的XRD圖譜Fig.1 XRD patterns of Y2O3∶Eu3＋nanocrystals with different sizes

圖2 (a)前驅(qū)體的電鏡圖片；(b)熱處理后的樣品的電鏡圖片；(c)前驅(qū)體的粒徑分布直方圖；(d)熱處理后樣品的粒徑分布直方圖。Fig.2 FE-SEM images of the precursor(a)and annealed sample(b)，and the corresponding histograms of size distribution for the precursor(c)and annealed sample(d)，respectively.

我們通過(guò)控制稀土離子與尿素的量比(表1)來(lái)合成具有不同粒徑的Y2O3∶Eu3＋納米球。S1、S2和S3樣品的場(chǎng)發(fā)射電子掃描顯微鏡(FESEM)照片如圖3所示。所有樣品均呈現(xiàn)出單分散性的規(guī)則球狀，其平均粒徑分別為80，55，40 nm。

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圖3 樣品S1(a，d)、S2(b，e)和S3(c，f)的電鏡圖片及其粒徑分布直方圖。Fig.3 FE-SEM images(a，b，c)and the corresponding histograms of size distribution(d，c，f)of sample S1，S2 and S3，respectively.

圖4(a)為不同粒徑Y(jié)2O3∶Eu3＋樣品在610 nm監(jiān)測(cè)下的激發(fā)光譜，圖4(b)為254 nm激發(fā)下的發(fā)射光譜。從圖4(a)中可以看到，在220～300 nm范圍內(nèi)，有一個(gè)強(qiáng)的激發(fā)寬帶，峰值位于254 nm處，歸結(jié)于激活劑Eu3＋和周圍的離子配體之間的Eu3＋-O2-電荷遷移帶(CTB)躍遷。當(dāng)基質(zhì)材料吸收來(lái)自外界的能量時(shí)，基質(zhì)材料可以通過(guò)周圍配體的有效鍵振動(dòng)使得吸收的能量能夠傳遞給晶體場(chǎng)周圍的激活劑離子(Eu3＋)，其原理是電子由配體原子(O2－)充滿的2p軌道躍遷至稀土離子(Eu3＋)的4f軌道，因此從激發(fā)光譜上可以看到一個(gè)較寬的電荷遷移帶吸收峰，激活劑Eu3＋所處位置對(duì)這個(gè)吸收峰有很大的影響[13]。在300～500 nm的波長(zhǎng)范圍內(nèi)，有一系列譜線銳利的激發(fā)峰，這些銳線激發(fā)峰全部對(duì)應(yīng)于激活劑Eu3＋外層f電子自身的f-f電子躍遷[17]。

從圖4(b)中可以觀察到位于550～750 nm之間的一系列譜線銳利的發(fā)射峰，這一系列發(fā)射峰對(duì)應(yīng)于激活劑Eu3＋的5D0激發(fā)態(tài)能級(jí)向7FJ(J＝0～4)能級(jí)的躍遷，其中位于590，610，650，712 nm處的發(fā)射峰分別歸屬于5D0→7F1、5D0→7F2、5D0→7F3和5D0→7F4躍遷。在這些能級(jí)躍遷發(fā)射峰當(dāng)中，由Eu3＋的5D0→7F2電偶極躍遷產(chǎn)生的最強(qiáng)發(fā)射峰位于610 nm處，而由Eu3＋的5D0→7F1磁偶極躍遷產(chǎn)生的次強(qiáng)峰位于590 nm處，從圖中可以清晰地看出其電偶極躍遷強(qiáng)度明顯強(qiáng)于磁偶極躍遷強(qiáng)度。由于Eu3＋受周圍晶體場(chǎng)環(huán)境的影響較大，Eu3＋的5D0→7F2躍遷是宇稱禁戒的電偶極躍遷，其躍遷的強(qiáng)度對(duì)Eu3＋離子所處的晶體場(chǎng)環(huán)境的對(duì)稱性極度敏感，屬于超靈敏躍遷。而位于590 nm處強(qiáng)度較小的發(fā)射峰是由5D0→7F1躍遷引起的。5D0→7F1是宇稱允許的磁偶極躍遷[18]，也就是說(shuō)Eu3＋離子的磁偶極躍遷強(qiáng)度可以作為絕對(duì)強(qiáng)度計(jì)算得到，從而根據(jù)光譜中躍遷強(qiáng)度的比值可以得到其他電偶極躍遷的強(qiáng)度[13，17]。

圖4 (a)樣品的激發(fā)光譜，監(jiān)測(cè)波長(zhǎng)為610 nm；(b)樣品的發(fā)射光譜，激發(fā)波長(zhǎng)為254 nm。Fig.4 (a)Excitation spectra of the samples monitored at 610 nm.(b)Emission spectra of the samples excited by 254 nm.

我們測(cè)量了不同粒徑的Y2O3∶Eu3＋樣品的熒光衰減曲線，如圖5所示，并且通過(guò)線性擬合計(jì)算出樣品的熒光壽命[19]。結(jié)果表明，樣品的熒光壽命隨著粒徑的減小而變小；同時(shí)，樣品的發(fā)光強(qiáng)度也隨著粒徑的減小而降低。這是因?yàn)橄⊥翐诫s納米發(fā)光材料的表面存在著大量懸鍵、不飽和鍵和表面缺陷等。隨著Y2O3∶Eu3＋顆粒粒徑的減小，納米發(fā)光材料的比表面積增大，導(dǎo)致表面缺陷態(tài)增多，從而出現(xiàn)了更多的猝滅中心，導(dǎo)致其無(wú)輻射弛豫速率增大，樣品的壽命和發(fā)光強(qiáng)度也就隨之而降低。

圖5 監(jiān)測(cè)610 nm的Eu3＋的5D0-7F2能級(jí)熒光衰減曲線Fig.5 Decay curves of5D0-7F2(610 nm)emission of Eu3＋in Y2O3∶Eu3＋

3.3 Judd-Ofelt理論分析

Judd-Ofelt理論被廣泛地應(yīng)用于摻雜稀土離子發(fā)光材料的光學(xué)躍遷性質(zhì)分析中[20-21]?？梢愿鶕?jù)稀土離子的光譜來(lái)確定Judd-Ofelt強(qiáng)度參數(shù)。其電偶極或磁偶極輻射躍遷幾率可以分別寫作:

在上式中，n為基質(zhì)材料的折射率，v為發(fā)射峰值位置的中心波數(shù)，h為普朗克常數(shù)(h＝6.626×10－34J·s)，e為電子電量(e＝1.60×10－19C)，2J＋1為簡(jiǎn)并度，Smd為磁偶極躍遷振子強(qiáng)度(Smd＝7.047× 10－23C2·cm2)，〈ψJ‖Uλ‖ψ′J′〉為約化矩陣元的平方。通過(guò)計(jì)算得到Y(jié)2O3基質(zhì)材料的折射率n＝1.80。此外，5D0能級(jí)躍遷輻射壽命為5D0→7FJ躍遷輻射幾率之和的倒數(shù)，即β(ψJ，ψ′J′)，可以表示為:

據(jù)此可以得出Y2O3∶Eu3＋納米球熒光粉的光學(xué)躍遷性質(zhì)，即輻射躍遷速率、熒光分支比等，得到的計(jì)算結(jié)果列于表2。

樣品S1的Judd-Ofelt強(qiáng)度參數(shù)Ω2＝6.48× 10－20cm2，Ω4＝0.55×10－20cm2；樣品S2的Judd-Ofelt強(qiáng)度參數(shù)Ω2＝6.57×10－20cm2，Ω4＝0.53× 10－20cm2；樣品S3的Judd-Ofelt強(qiáng)度參數(shù)Ω2＝7.72×10－20cm2，Ω4＝0.62×10－20cm2。

表2 5D0→7FJ能級(jí)的波數(shù)、輻射躍遷速率、分支比Tab.2 Values of wavenumber，radiative rates，transition branch ratios for5D0→7FJ

3.4 熒光熱猝滅理論分析

由于稀土摻雜發(fā)光材料可能在較高的溫度下工作，所以研究其熱穩(wěn)定性以及在不同溫度下的光譜性質(zhì)是至關(guān)重要的[22]。因此，了解稀土離子摻雜納米發(fā)光材料的熒光熱猝滅機(jī)理有利于設(shè)計(jì)并且改善熒光粉性能。為了表征所制備的不同粒徑Y(jié)2O3∶Eu3＋納米球的熱性能，我們測(cè)量了3個(gè)樣品在不同溫度下的發(fā)射光譜。結(jié)果發(fā)現(xiàn)，隨著溫度的改變，樣品發(fā)射光譜的變化趨勢(shì)十分相似。圖6(a)所示為樣品S2在不同溫度下的發(fā)射光譜，可以觀察到Eu3＋的5D0→7FJ(J＝0～4)躍遷。而且，隨著樣品溫度逐漸升高，其發(fā)射強(qiáng)度逐漸降低，我們將這種現(xiàn)象稱為溫度猝滅現(xiàn)象。實(shí)際上，稀土離子的溫度猝滅機(jī)理主要包括多聲子弛豫、能量傳遞及Crossover過(guò)程。為了確定Y2O3∶Eu3＋納米球中Eu3＋的溫度猝滅機(jī)理，我們測(cè)量了樣品S2在不同溫度下的熒光衰減曲線。

圖6(b)為樣品S2在不同溫度下的熒光衰減曲線，其中激發(fā)波長(zhǎng)為254 nm，監(jiān)測(cè)波長(zhǎng)為610 nm。從圖中可以發(fā)現(xiàn)，隨著樣品溫度的升高，其熒光壽命符合單指數(shù)規(guī)律且沒(méi)有發(fā)生明顯的改變。這說(shuō)明多聲子弛豫及能量傳遞并不是Y2O3∶Eu3＋納米球發(fā)生溫度猝滅現(xiàn)象的主要機(jī)理。因此，其機(jī)理可能為Crossover過(guò)程。

圖6 樣品S2在不同溫度下的發(fā)射光譜(a)以及5D0→7F2躍遷在不同溫度下的熒光衰減(b)Fig.6 Emission spectra excited at different temperature of sample S2(a)and normalized fluorescence decay curves of5D0level(610 nm)measured at various temperatures(b)

圖7 5D0→7F2躍遷積分發(fā)射強(qiáng)度與溫度的依賴關(guān)系Fig.7 Dependence of luminescence intensity of5D0→7F2transition on the temperature

根據(jù)阿倫尼烏斯(Arrhenius)公式[23]，樣品的發(fā)射強(qiáng)度與其溫度之間的依賴關(guān)系滿足:

其中，I0為樣品起始發(fā)射強(qiáng)度，I(T)為溫度T時(shí)的樣品發(fā)射強(qiáng)度，C為常數(shù)，k為波爾茲曼常數(shù)，ΔE為活化能。我們計(jì)算了不同粒徑樣品在不同溫度下的5D0能級(jí)的積分發(fā)射強(qiáng)度。根據(jù)式(10)，對(duì)不同粒徑的變溫發(fā)射光譜強(qiáng)度數(shù)據(jù)點(diǎn)進(jìn)行了擬合，結(jié)果發(fā)現(xiàn)實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)點(diǎn)與理論符合得較好。樣品S1、S2和S3的活化能分別為0.201，0.193，0.200 eV?？梢宰C實(shí)Y2O3∶Eu3＋納米球中Eu3＋發(fā)射的溫度猝滅機(jī)理為Crossover過(guò)程。

4 結(jié) 論

采用尿素均勻沉淀法，通過(guò)改變稀土離子與尿素的量比成功合成了規(guī)則球形、分布均勻的Y2O3∶Eu3＋納米球。Y2O3∶Eu3＋納米球的晶相為Y2O3的體心立方，尺寸為80，55，45 nm。發(fā)射光譜和激發(fā)光譜的研究表明，樣品的激發(fā)帶主要來(lái)自于Eu-O的電荷遷移帶，發(fā)射光譜的主發(fā)射峰來(lái)自于5D0→7F2電偶極躍遷。樣品的發(fā)光強(qiáng)度隨著粒徑的減小而減小。利用Judd-Ofelt理論分析了樣品的熒光性質(zhì)，并通過(guò)計(jì)算得到了不同粒徑樣品的J-O參數(shù)，詳細(xì)研究了Y2O3∶Eu3＋納米球的溫度猝滅發(fā)光機(jī)理。粒徑分別為80，55，40 nm的Y2O3∶Eu3＋納米球樣品的活化能分別為0.201，0.193，0.200 eV，結(jié)果證實(shí)Eu3＋溫度猝滅的主要機(jī)理是Crossover過(guò)程。

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齊野(1991－)，男，遼寧撫順人，碩士研究生，2014年于大連交通大學(xué)獲得學(xué)士學(xué)位，主要從事稀土發(fā)光材料的合成與光譜性質(zhì)方面的研究。

E-mail:qiye＠dlmu.edu.cn

張金蘇(1983－)，女，遼寧遼陽(yáng)人，博士，副教授，2010年于中國(guó)科學(xué)院長(zhǎng)春光學(xué)精密機(jī)械與物理研究所獲得博士學(xué)位，主要從事稀土發(fā)光材料的合成與光譜性質(zhì)方面的研究。

E-mail:zhangjinsu＠gmail.com

Synthesis and Size-dependent Luminescence Properties of Y2O3∶Eu3＋Nanospheres

QI Ye，ZHANG Jin-su?，CHEN Bao-jiu，SUN Jia-shi，LI Xiang-ping，XU Sai，CHENG Li-hong
(Department of Physics，Dalian Maritime University，Dalian 116026，China))?Corresponding Author，E-mail:zhangjinsu＠gmail.com

Y2O3doped with Eu3＋nanosphere phosphors with different sizes were synthesized via urea homogeneous precipitation method.By changing the molar ratio of rare earth to urea precipitant，the uniform spherical Y2O3∶Eu3＋nanoparticles with the sizes of 80，55 and 40 nm were obtained.The phase，morphology and luminescence property of as-prepared samples were characterized by means of X-ray diffraction(XRD)，filed emission scanning electron microscopy(FE-SEM)and photoluminescence spectra，respectively.The growth process of Y2O3∶Eu3＋nanoparticles was studied.The refractive index of Y2O3was deduced to be about 1.80.Meanwhile，the radiative transition rates，fluorescence branching ratios and J-O parameters were calculated by using the emission spectra and fluorescence decay.Finally，the temperature dependence of5D0fluorescence emissions was analyzed.The thermal quenching behavior of5D0fluorescence followed well the Crossover model.The activation energy of Y2O3∶Eu3＋nanosphere phosphors with different sizes was obtained from the nonlinear fitting on the temperature quenching of luminescence intensity.The activation energy of Y2O3∶Eu3＋nanosphere phosphors with the size of 80，55，40 nm are 0.201，0.193，0.200 eV，respectively.

Y2O3∶Eu3＋nanoparticles；luminescence properties；Judd-Ofelt theory

O482.31

A

10.3788/fgxb20173802.0139

1000-7032(2017)02-0139-08

2016-08-02；

2016-08-29

國(guó)家自然科學(xué)基金(11374044，11104024)；遼寧省自然科學(xué)基金(2014025010)；中央高?；究蒲袠I(yè)務(wù)費(fèi)專項(xiàng)基金(3132016118)資助項(xiàng)目Supported by National Natural Science Foundation of China(11374044，11104024)；Natural Science Foundation of Liaoning Province(2014025010)；Fundamental Research Funds for The Central Universities(3132016118)