動態(tài)光子晶體中V型三能級原子的自發(fā)輻射?

邢容 謝雙媛 許靜平 羊亞平

(同濟大學物理科學與工程學院先進微結構材料教育部重點實驗室,上海 200092)(2016年7月19日收到;2016年10月12日收到修改稿)

動態(tài)光子晶體中V型三能級原子的自發(fā)輻射?

邢容 謝雙媛?許靜平 羊亞平

(同濟大學物理科學與工程學院先進微結構材料教育部重點實驗室,上海 200092)(2016年7月19日收到;2016年10月12日收到修改稿)

研究了動態(tài)各向同性光子晶體中V型三能級原子的自發(fā)輻射,主要討論了光子晶體能帶帶邊頻率受到階躍調制和三角函數周期調制兩種情況下,調制參數對占據數演化的控制作用,以及此過程中量子相干效應帶來的影響.結果表明,階躍調制時,調制發(fā)生后原子上能級劈裂出來的束縛綴飾態(tài)數目只取決于原子的躍遷頻率和此時的帶邊頻率,且與具有相同參數條件的靜態(tài)情形下的相同.調制發(fā)生時刻對其后原子上能級占據數的長時演化情況有影響.隨系統(tǒng)初態(tài)的不同,量子相干效應既可導致調制之后占據數迅速衰減,也可使原子上能級保留較多的占據數.三角函數周期調制時,原子上能級總占據數在足夠長的時間之后隨時間做頻率近似等于調制頻率的有衰減的準周期振蕩.衰減率與調制頻率有關,也因量子相干效應而受系統(tǒng)初態(tài)以及偶極矩夾角的影響.

光子晶體,V型三能級原子,自發(fā)輻射,量子相干

1引 言

光與物質的相互作用是最基本、最重要的物理現象之一.作為光與物質相互作用的一個主要方面,無論是在理論上還是在實踐意義上,自發(fā)輻射始終都作為一大研究熱點而倍受關注.自發(fā)輻射是激發(fā)態(tài)原子與真空場之間相互作用的結果.除了環(huán)境外,原子自身的能級結構也對自發(fā)輻射有很大影響.二能級原子是自發(fā)輻射研究中最常用的理論模型之一,其簡單的能級結構大大簡化了理論處理過程.與之相比,三能級原子的能級結構雖更為復雜,但也因其兩個躍遷通道之間的量子相干作用賦予自發(fā)輻射更豐富的現象,因而也受到了大量研究.研究表明,在外部驅動場作用下,量子相干會導致三能級原子無法吸收探測場光子,從而出現相干占據數陷阱(CPT)、無反轉激光放大(LWI)和電磁感應透明(EIT)等效應[1,2].不借助于驅動場,量子相干仍能對原子的自發(fā)輻射產生較大影響.Zhu等人[3]發(fā)現,在自由空間中,量子相干可導致V型三能級原子的輻射譜上出現黑線(dark line)并使其輻射譜變窄;Paspalakis等人[4,5]以及Du等人[6]討論了各向同性光子晶體中Λ型三能級原子的量子相干效應,他們發(fā)現當原子兩個躍遷通道的躍遷頻率分別位于帶邊附近和遠離帶邊的能帶中時,無需外部驅動場,原子仍可對探測場透明;Yang等人[7?9]和Zhu等人[10]研究了各向同性光子晶體中量子相干對V型三能級原子自發(fā)輻射的影響,他們發(fā)現量子相干既可以抑制原子的自發(fā)輻射,使原子上能級有更大的穩(wěn)態(tài)占據數,也可以增強原子的自發(fā)輻射.

光子晶體是一種折射率隨空間位置周期性變化的特殊人造材料.自其概念被提出以來[11,12],光子晶體受到了大量研究,其內部原子自發(fā)輻射的諸多特殊性質已為人們所熟知.如光局域化、光子-原子束縛態(tài)、激發(fā)態(tài)能級劈裂[13?15]、部分穩(wěn)態(tài)原子居于激發(fā)態(tài)[15]、占據數的振蕩行為[15?17]、自發(fā)輻射的相干控制[18]、量子干涉導致的自發(fā)輻射抑制與加強[7,10]以及巨Lamb位移等[19].在以往的研究中,光子晶體內部的光子能隙的位置和寬度都是固定不變的.通過采用特殊材料來制造光子晶體,或是將特殊材料注入到光子晶體內部,人們得到了能隙位置與寬度動態(tài)可調的一類光子晶體,即可調諧光子晶體[20].取決于所使用的特殊材料,可調諧光子晶體的調控手段可以是電場[21?23]、磁場[24]、溫度[25]或光場[26,27].可調諧光子晶體提供了一個可控的動態(tài)庫環(huán)境,人們對此環(huán)境中原子的自發(fā)輻射性質仍了解不多.迄今為止,受到較多研究的動態(tài)庫環(huán)境主要是動態(tài)一維腔(其兩個反射鏡之一的位置動態(tài)可調)環(huán)境.這些研究討論的僅是二能級原子的自發(fā)輻射,它們或者考慮的是原子與單個腔模耦合這種簡單情形[28?31],或者在理論推導中采用了Markov近似[32?34].

本文對帶邊頻率因外部調控而隨時間變化的動態(tài)各向同性光子晶體環(huán)境下V型三能級原子的自發(fā)輻射進行了研究,探討了動態(tài)環(huán)境下量子相干對原子上能級占據數演化的影響情況.本文主要考慮了階躍函數和三角函數兩種調制方式,理論推導過程中沒有使用Markov近似.本文內容分為以下幾個部分:第2部分給出理論模型及推導;第3部分給出結果和相關分析;第4部分給出結論.

2理 論

考慮一個V型三能級原子被置于各向同性光子晶體中,其三個能級按能量從高到低的順續(xù)依次為|e1〉,|e2〉和|g〉. 激發(fā)態(tài)|e1〉和|e2〉分別通過同一個真空模與基態(tài)|g〉耦合,躍遷頻率ω1和ω2都處于光子晶體能帶帶邊附近(如圖1所示).令基態(tài)能量本征值為零,在旋波近似下,系統(tǒng)的哈密頓量為

在各向同性光子晶體的能帶帶邊附近,色散關系可近似表示為[14]

式中,k0是與光子晶體晶格常數有關的常量;k是第k個電磁波模式的波數;ωc是能帶帶邊的截止頻率;A可以近似表示為若光子晶體能帶帶邊頻率受到某種調制其中f(t)是時間的緩變函數,且相對于常量ωc0是一個小量,則色散關系(2)式可改寫為

即我們所考慮的這種動態(tài)各向同性光子晶體環(huán)境中,輻射場頻率是隨時間變化的,進而(1)式中的耦合系數也是含時的.

設初始時原子占據數全部在激發(fā)態(tài)上,輻射場處于真空態(tài),則此動態(tài)環(huán)境中系統(tǒng)的波函數可以表示為

式中,|e1,{0}〉表示原子處于最高激發(fā)態(tài)|e1〉,輻射場處于真空態(tài);|e2,{0}〉表示原子處于次高激發(fā)態(tài)|e2〉,輻射場處于真空態(tài);|g,{1k}〉表示原子處于基態(tài)|g〉,有一個k模式光子.將(1)和(4)式代入薛定諤方程中可得:

由(5)式可以推出下面的積分方程:

(6c)式中的γ滿足γ = ω1d1/(ω2d2);ω12為兩個躍遷頻率的差值,即ω12= ω1?ω2;η是兩個躍遷偶極矩的夾角(即u1和u2之間的夾角),其取值范圍為[0,π].K(t,t′)的非對角元反映了兩個躍遷路徑之間的相互作用,當η值取為π/2時,u1與u2相互垂直,K(t,t′)的非對角元取為零值,此時概率幅A1(t)與A2(t)彼此獨立演化,量子相干效應消失;當η值取為0(π)時,u1與u2之間平行(反平行),K(t,t′)的非對角元的絕對值達到最大,此時A1(t)與A2(t)之間的相互影響達到最大,量子相干效應最強.(6d)式中的常數β滿足(6a)式是第二類線性Volterra積分方程,可以用Simpson法來數值求解[35].在本文中,原子的兩個躍遷頻率ω1和ω2分別取為100β和98.3β;常數γ=1;(3)式中的常數ωc0取為100β;P1(=|A1(t)|2)和P2(=|A2(t)|2)分別表示能級|e1〉和|e2〉上的占據數.

3結果與討論

3.1 靜態(tài)無調制情形

本小節(jié)中調制函數f(t)取為β或?β,因此帶邊頻率ωc等于常數101β或99β,光子晶體未受調制,系統(tǒng)處于靜態(tài)情形下;偶極矩夾角η取為零值(實驗上可以通過選擇特定的躍遷能級來獲得所需的η值[36]),此時兩偶極矩相互平行,原子的量子相干效應最強.

對于帶邊頻率ωc=99β的靜態(tài)情形,能級|e1〉和|e2〉分別位于能帶和能隙內.此時,原子能級劈裂而成的綴飾態(tài)中有一個束縛綴飾態(tài)[7,15],因此原子上能級占據數會隨時間趨向于穩(wěn)態(tài)值(見圖2).穩(wěn)態(tài)值的大小取決于概率幅中束縛綴飾態(tài)成分的強弱(指保留在束縛綴飾態(tài)上的占據數的多少).與二能級原子情形不同,V型三能級原子的兩個躍遷通道之間存在量子相干.在其他參數條件不變的情況下,借助量子相干效應,人們可通過改變概率幅初值(實際當中利用抽運激光脈沖可以制備出所需要的概率幅初值[18])來控制束縛綴飾態(tài)成分的強弱,進而控制占據數穩(wěn)態(tài)值的大小[16].比如,選擇概率幅初值為A1(0)=0.3376,A2(0)=0.9413,在量子相干的作用下,束縛綴飾態(tài)成分達到最強,此時原子上能級占據數穩(wěn)態(tài)值也是最大的,超過了初始占據數全部位于能級|e2〉時的值(比較圖2中(a)和(d)情形);選擇概率幅初值為A1(0)=0.9413,A2(0)=?0.3376時,在量子相干的作用下,概率幅中的束縛綴飾態(tài)成分消失,占據數陷阱現象也隨之消失,原子占據數最終將完全躍遷到基態(tài)上(見圖2中(b)情形).與之相比,即使初始占據數全部位于能級|e1〉上,原子上能級穩(wěn)態(tài)占據數仍能取為大于零的值(見圖2中(c)情形).

圖2 靜態(tài)無調制情形(ωc=99β)下多種系統(tǒng)初態(tài)時原子上能級占據數的時間演化 (a)|Ψ(0)〉=0.3376|e1〉+0.9413|e2〉;(b)|Ψ(0)〉=0.9413|e1〉?0.3376|e2〉;(c)|Ψ(0)〉=|e1〉;(d)|Ψ(0)〉=|e2〉Fig.2.The time evolution of the upper-level populations when ωc=99β for di ff erent initial states of the system:(a)|Ψ(0)〉=0.3376|e1〉+0.9413|e2〉;(b)|Ψ(0)〉=0.9413|e1〉?0.3376|e2〉;(c)|Ψ(0)〉=|e1〉;(d)|Ψ(0)〉=|e2〉.

當ωc=101β時,能級|e1〉和|e2〉都位于能隙內.此時,原子上能級會劈裂出兩個束縛綴飾態(tài)[7],頻率分別為97.7219β和99.5411β.因為此兩者的相互作用,原子上能級占據數不再隨時間趨向于穩(wěn)態(tài)值,而是趨向于繞定值進行的周期振蕩(見圖3中(a)—(c)情形).周期振蕩的振幅取決于概率幅中這兩個束縛綴飾態(tài)成分的強弱對比情況:當兩者的強度接近時,振幅較大(如圖3中(a)和(b)情形);反之,振幅較小(圖3中(c)情形).借助量子相干效應,通過改變系統(tǒng)初態(tài),僅能控制某一個綴飾態(tài)成分的強弱[16].比如,取初態(tài)為A1(0)=0.9379,A2(0)=?0.3468,頻率為99.5411β的束縛綴飾態(tài)成分會達到最強(見圖3中(c)情形);取初態(tài)為A1(0)=0.3468,A2(0)=0.9379,概率幅中頻率為99.5411β的束縛綴飾態(tài)成分消失,此時僅有一個束縛綴飾態(tài)成分,原子上能級占據數隨時間趨向于穩(wěn)態(tài)值(見圖3中(d)情形).此外,借助量子相干效應,通過改變系統(tǒng)初態(tài),我們還可以控制原子上能級總占據數作周期振蕩時所圍繞的定值大小:取初態(tài)為A1(0)=0.5491,A2(0)=?0.8357,該定值將達到最大(見圖3中(a)情形);取初態(tài)為A1(0)=0.8357,A2(0)=0.5491,該定值將變?yōu)樽钚?見圖3中(b)情形).

圖3 靜態(tài)無調制情形(ωc=101β)下多種系統(tǒng)初態(tài)時原子上能級占據數的時間演化 (a)|Ψ(0)〉=0.5491|e1〉?0.8357|e2〉;(b)|Ψ(0)〉=0.8357|e1〉+0.5491|e2〉;(c)|Ψ(0)〉=0.9379|e1〉?0.3468|e2〉;(d)|Ψ(0)〉=0.3468|e1〉+0.9379|e2〉Fig.3.The time evolution of the upper-level populations when ωc= 101β for di ff erent initial states of the system:(a)|Ψ(0)〉=0.5491|e1〉? 0.8357|e2〉;(b)|Ψ(0)〉=0.8357|e1〉+0.5491|e2〉;(c)|Ψ(0)〉=0.9379|e1〉?0.3468|e2〉;(d)|Ψ(0)〉=0.3468|e1〉+0.9379|e2〉.

3.2 階躍調制情形

本小節(jié)中偶極矩夾角η仍取為零值,原子的量子相干效應達到最強.調制函數f(t)設為如下的階躍函數:

式中的t0是階躍調制發(fā)生的時刻,簡稱為階躍時刻.

階躍調制情形下,調制發(fā)生后原子上能級劈裂出來的綴飾態(tài)中所含有的束縛綴飾態(tài)數目與具有相同帶邊頻率的靜態(tài)情形下的值相同.當帶邊頻率滿足(9)式時,調制發(fā)生后帶邊頻率變?yōu)?9β,此后原子上能級劈裂出來的綴飾態(tài)中只有一個束縛綴飾態(tài),占據數隨時間趨向于穩(wěn)態(tài)值,其值的大小受到調制發(fā)生時刻的影響(見圖4(a)和圖4(c));當帶邊頻率滿足(10)式時,在帶邊頻率變?yōu)?01β之后,原子上能級劈裂出了兩個束縛綴飾態(tài),占據數的穩(wěn)態(tài)行為表現為繞定值進行的周期振蕩,該定值的大小以及周期振蕩的幅值都與調制發(fā)生時刻有關(見圖4(b)和圖4(d)).

系統(tǒng)初態(tài)對階躍調制發(fā)生后原子上能級占據數的演化情況有重要的影響.令帶邊頻率滿足(9)式,若選取A1(0)=0.9413,A2(0)= ?0.3376為系統(tǒng)初態(tài),隨帶邊頻率在調制發(fā)生之后由101β躍變?yōu)?9β,原子的上能級總占據數隨時間迅速由較大值(0.83左右)衰減到接近于零的穩(wěn)態(tài)值(見圖4(a)).這是由于所選取的系統(tǒng)初態(tài)在調制發(fā)生之后仍能起到類似于其在靜態(tài)情形下所起到的作用(見圖2中的(b)情形),使概率幅中束縛綴飾態(tài)成分在量子相干效應的作用下被極大地削弱了.利用此現象,通過控制調制發(fā)生時刻,就可令原子上能級總占據數從指定時刻開始衰減到接近于零的值,這在可控有源開關方面有可能得到應用[8].與上述不同,若將初態(tài)選擇為A1(0)=0.3376,A2(0)=0.9413,則在帶邊頻率由101β躍變?yōu)?9β之后,與靜態(tài)情形類似(見圖2中的(a)情形),此時因量子相干效應概率幅中的束縛綴飾態(tài)成分被增強,所以原子上能級總占據數具有較大的穩(wěn)態(tài)值.甚至由于調制發(fā)生之前帶邊頻率等于101β時的自發(fā)輻射過程的影響,此穩(wěn)態(tài)值要大于具有相同帶邊頻率的靜態(tài)情形下的值(見圖4(c)).

選擇初態(tài)A1(0)=0.9413,A2(0)=?0.3376,并令帶邊頻率滿足(10)式,可得到一種較為特殊的階躍調制情形.其特殊性在于,由于量子相干效應的作用,調制發(fā)生之前概率幅中是沒有束縛綴飾態(tài)成分的,因而輻射場也不含有局域場成分.這導致調制發(fā)生后,雖然隨著帶邊頻率躍變?yōu)?01β,能級|e1〉由能帶進入能隙內,能級|e2〉則在能隙內移動到了更深處,自發(fā)輻射過程有所削弱,有利于原子對輻射場的吸收,但是原子上能級總占據數的峰值僅略微超過它在調制發(fā)生時刻處的值(見圖4(b)).超出的這部分能量只能來自于原子吸收了少量它在調制發(fā)生之前輻射出去的非局域場光子.

圖4 階躍調制情形下初態(tài)取為|Ψ(0)〉=0.9413|e1〉?0.3376|e2〉[(a),(b)]和|Ψ(0)〉=0.3376|e1〉+0.9413|e2〉[(c),(d)]時原子上能級占據數的演化情況:(a),(c)ωc(t)滿足(9)式;(b),(d)ωc(t)滿足(10)式;圖中的豎線標出了階躍時刻t0的位置,帶邊頻率取為101β(黑色虛線)和99β(灰色虛線)的靜態(tài)情形下原子上能級占據數的演化情況Fig.4. The time evolution of the upper-level populations when the system initial state is|Ψ(0)〉=0.9413|e1〉? 0.3376|e2〉[(a),(b)]or|Ψ(0)〉=0.3376|e1〉+0.9413|e2〉[(c),(d)]under step-modulated situations.The band edge ωc(t)meets Eq.(9)in(a)and(c),and Eq.(10)in(b)and(d).The gray vertical lines mark the times when the step modulation happens.The dark dash curves(gray dash curves)describe the time evolution of the upper-level populations when ωc=101β (99β).

3.3 三角函數周期調制情形

本小節(jié)中調制函數f(t)取為三角函數:

式中,f0為調制頻率;Am為調制幅值.這里將Am取為β,則帶邊頻率滿足:

三角函數周期調制情形下系統(tǒng)初態(tài)的選擇對原子上能級占據數的演化仍有較大影響.如(12)式所示,此時帶邊頻率在99β和101β之間做周期性變化.庫環(huán)境的周期性變化導致原子上能級總占據數在最初的一段時間之后有隨之同步變化的趨勢,即同步調的準周期振蕩:在帶邊頻率的下降沿(上升沿),隨著ωc(t)的減小(增加),原子最高上能級|e1〉由能隙(能帶)逐漸移動到能帶(能隙)內,次高上能級|e2〉則在能隙內由深處(淺處)移動到淺處(深處),自發(fā)輻射過程因而逐漸增強(減弱),致使原子上能級總占據數隨時間不斷減小(增加).但是,上述這種同步變化的趨勢在量子相干效應的作用下有可能會被破壞.選擇初態(tài)A1(0)=0.9413,A2(0)=?0.3376,當帶邊頻率ωc(t)變化到99β時,與靜態(tài)情形相類似,因量子相干效應概率幅中的束縛綴飾態(tài)成分會被大幅削弱,這有助于原子能量的損失,從而導致在隨后的帶邊頻率上升沿上,原子上能級總占據數仍會持續(xù)衰減一段時間,破壞了它與庫環(huán)境的同步變化趨勢,并使它在整個演化過程中有較大的衰減率(見圖5中的(a)情形).與之對比,若初態(tài)選為A1(0)=0.3376,A2(0)=0.9413,ωc(t)變化到99β時概率幅中的束縛綴飾態(tài)成分會因量子相干效應而被加強,有助于阻礙原子能量的損失,再加上自發(fā)輻射過程隨著帶邊頻率的增加而逐漸減弱,因此隨后的帶邊頻率上升沿上原子上能級總占據數也隨時間增加,表現出與庫環(huán)境之間較強的同步變化趨勢,并使原子上能級總占據數的總體衰減要慢得多(見圖5中的(b)情形).

偶極矩夾角η的取值決定了量子相干效應的強弱(見(6c)式).在三角函數調制情形下,隨著η角從0增加到π/2,量子相干效應逐漸減弱,若選擇的系統(tǒng)初態(tài)下量子相干效應有助于原子上能級占據數的衰減(圖5中的(a)情形),則原子上能級占據數的衰減率將會隨之減小(見圖6(a));反之,若選擇的系統(tǒng)初態(tài)使量子相干效應對原子上能級占據數的衰減主要起阻礙作用時(比如圖5中的(b)情形),則原子上能級占據數的衰減率會隨之增加(見圖6(b)).此外,比較圖6(b)中P1與P2的演化情況可以看到,在最初的一段時間之后,η=π/2時,P1與P2的準周期振蕩是同步調的,同時達到波峰和波谷,這是兩個躍遷通道一方面彼此獨立,另一方面又受同一個庫環(huán)境影響的結果;η=0時,P1與P2的準周期振蕩大體上是反相的,當P1達到波峰(波谷)時P2在波谷(波峰)上,這是兩個躍遷通道借助輻射場相互作用的結果.

圖5 三角函數周期調制情形下選擇不同系統(tǒng)初態(tài)時原子上能級占據數的演化情況 偶極矩夾角η = 0,調制頻率f0= πβ/4;初態(tài)分別取為(a)|Ψ(0)〉=0.9413|e1〉? 0.3376|e2〉(黑色曲線);(b)|Ψ(0)〉=0.3376|e1〉+0.9413|e2〉(灰色曲線); 淺灰色虛線為帶邊頻率隨時間變化的圖像Fig.5.The time evolution of the upper-level populations for di ff erent initial states of the system when ωc(t)meets Eq.(12)with η =0,f0= πβ/4,and|Ψ(0)〉=0.9413|e1〉?0.3376|e2〉(dark solid curves)or|Ψ(0)〉=0.3376|e1〉+0.9413|e2〉(gray solid curves).The light gray dash curves describe ωc(t)varying with time.

在三角函數調制情形下,當原子上能級總占據數隨時間衰減較快時,調制頻率的取值對此時的衰減率有影響,選擇合適的調制頻率可延緩或進一步促進總占據數的衰減(見圖7(a)).但是,當原子上能級總占據數衰減得較慢時,調制頻率對衰減率沒有明顯影響,僅是對總占據數準周期振蕩的頻率有影響(見圖7(b)).

圖6 三角函數周期調制情形下選擇不同偶極矩夾角η時原子上能級占據數的演化情況 (a)|Ψ(0)〉=0.9413|e1〉? 0.3376|e2〉;(b)|Ψ(0)〉=0.3376|e1〉+0.9413|e2〉;調制頻率f0= πβ/4,η 值分別取為0(灰色實線)和π/2(黑色實線)Fig.6.The time evolution of the upper-level populations for di ff erent η’s when ωc(t)meets Equation(12).The initial state is|Ψ(0)〉=0.9413|e1〉? 0.3376|e2〉in(a),and|Ψ(0)〉=0.3376|e1〉+0.9413|e2〉in(b).The modulation frequency f0is πβ/4.And η is 0(gray curves)or π/2(dark curves).

圖7 三角函數周期調制情形下選擇不同調制頻率f0時原子上能級占據數的演化情況 初態(tài)選為(a)|Ψ(0)〉=0.9413|e1〉? 0.3376|e2〉;(b)|Ψ(0)〉=0.3376|e1〉+0.9413|e2〉;偶極矩夾角η =0,調制頻率f0= πβ/4(灰色實線),πβ/7(黑色虛線)和πβ/10(黑色實線)Fig.7.The time evolution of the upper-level populations for di ff erent f0’s when ωc(t)meets Eq.(12).The initial state is|Ψ(0)〉=0.9413|e1〉? 0.3376|e2〉in(a),and|Ψ(0)〉=0.3376|e1〉+0.9413|e2〉in(b).The modulation frequency f0is πβ/4(gray solid curves),πβ/7(dark dash curves)or πβ/10(dark solid curves).And η is 0.

4結 論

本文研究了帶邊頻率受到調制的動態(tài)各向同性光子晶體中V型三能級原子的自發(fā)輻射特性,考察了調制參數對原子上能級占據數演化的控制作用,并探討了量子相干效應帶來的影響.結果表明,階躍調制時,調制發(fā)生后原子上能級劈裂出來的束縛綴飾態(tài)數目只取決于原子的躍遷頻率和此時的帶邊頻率,且與具有相同參數條件的靜態(tài)情形下的相同.調制發(fā)生時刻對其后原子上能級占據數的穩(wěn)態(tài)演化情況有影響.因量子相干效應,系統(tǒng)初態(tài)對調制發(fā)生后原子上能級占據數的演化情況影響較大,且影響的結果與靜態(tài)情形下類似:通過選擇特定的系統(tǒng)初態(tài),量子相干效應既可削弱調制之后概率幅中的束縛綴飾態(tài)成分,導致總占據數由較大值迅速衰減到接近于零的值,也可增強束縛綴飾態(tài),使原子上能級保留較多的占據數.三角函數周期調制時,原子上能級總占據數隨時間做有衰減的準周期振蕩.準周期振蕩與帶邊的變化存在同步的趨勢,其頻率近似等于調制頻率,但是量子相干效應有可能破壞這種同步性.總占據數的衰減率與調制頻率有關,還受到量子相干效應較大的影響.通過選擇系統(tǒng)初態(tài)以及偶極矩夾角,量子相干效應可延緩或加快占據數的衰減.

[1]Scully M O,Zubairy M S 1997 Quantum Optics(Cambridge:Cambridge University Press)Chapter 7

[2]Fleischhauer M,Imamoglu A,Marangos J 2005 Rev.Mod.Phys.77 633

[3]Zhu S Y,Chan R C F,Lee C P 1995 Phys.Rev.A 52 710

[4]Paspalakis E,Kylstra N J,Knight P L 1999 Phys.Rev.A 60 R33

[5]Angelakis D G,Paspalakis E,Knight P L 2001 Phys.Rev.A 64 013801

[6]Du C G,Hu Z F,Hou C F,Li S Q 2002 Chin.Phys.Lett.19 338

[7]Yang Y P,Zhu S Y,Zubairy M S 1999 Opt.Commun.166 79

[8]Yang Y P,Zhu S Y 2000 Phys.Rev.A 61 043809

[9]Yang Y P,Zhu S Y 2000 J.Mod.Opt.47 1513

[10]Zhu S Y,Chen H,Huang H 1997 Phys.Rev.Lett.79 205

[11]Yablonovitch E 1987 Phys.Rev.Lett.58 2059

[12]John S 1987 Phys.Rev.Lett.58 2486

[13]John S,Wang J 1990 Phys.Rev.Lett.64 2418

[14]John S,Wang J 1991 Phys.Rev.B 43 12772

[15]John S,Quang T 1994 Phys.Rev.A 50 1764

[16]Yang Y P,Lin Z X,Xie S Y,Feng W G,Wu X 1999 Acta Phys.Sin.48 603(in Chinese)[羊亞平,林志新,謝雙媛,馮偉國,吳翔1999物理學報48 603]

[17]Xie S Y,Yang Y P,Wu X 2001 Eur.Phys.J.D 13 129

[18]Quang T,Woldeyohannes M,John S,Agarwal G S 1997 Phys.Rev.Lett.79 5238

[19]Wang X H,Gu B Y 2005 Physics 34 18(in Chinese)[王雪華,顧本源2005物理34 18]

[20]Figotin A,Godin Y A,Vitebsky I 1998 Phys.Rev.B 57 2841

[21]Halevi P,Reyes-Avenda?o J A,Reyes-Cervantes J A 2006 Phys.Rev.E 73 040701

[22]McPhail D,Straub M,Gu M 2005 Appl.Phys.Lett.86 051103

[23]Zhang L F,Huang J P 2010 Chin.Phys.B 19 024213

[24]Liu S Y,Du J J,Lin Z F,Wu R X,Chui S T 2008 Phys.Rev.B 78 155101

[25]Manzanares-Martinez J,Ramos-Mendieta F,Halevi P 2005 Phys.Rev.B 72 035336

[26]Hu X Y,Zhang Q,Liu Y H,Cheng B Y,Zhang D Z 2003 Appl.Phys.Lett.83 2518

[27]Leonard S W,van Driel H M,Schilling J,Wehrspohn R B 2002 Phys.Rev.B 66 161102

[28]Jia F,Xie S Y,Yang Y P 2006 Acta Phys.Sin.55 5835(in Chinese)[賈飛,謝雙媛,羊亞平 2006物理學報 55 5835]

[29]Pisipati U,Almakrami I M,Joshi A,Serna J D 2012 Am.J.Phys.80 612

[30]Yang Y P,Xu J P,Li G X,Chen H 2004 Phys.Rev.A 69 053406

[31]Law C K,Zhu S Y,Zubairy M S 1995 Phys.Rev.A 52 4095

[32]Linington I E,Garraway B M 2006 J.Phys.B:At.Mol.Opt.Phys.39 3383

[33]Linington I E,Garraway B M 2008 Phys.Rev.A 77 033831

[34]Kofman A G,Kurizki G 2001 Phys.Rev.Lett.87 270405

[35]Linz P 1985 Analytical and Numerical Methods for Volterra Equations(Philadelphia:Society for Industrial and Applied Mathematics)Chapter 7

[36]Xia H R,Ye C Y,Zhu S Y 1996 Phys.Rev.Lett.77 1032

PACS:42.50.Pq,42.50.Gy,42.70.Qs,32.80.QkDOI:10.7498/aps.66.014202

*Project supported by the National Natural Science Foundation of China(Grant Nos.11074188,11274242),the Joint Fund of the National Natural Science Foundation of China and the China Academy of Engineering Physics(Grant No.U1330203)and the National Key Basic Research Special Foundation of China(NKBRSFC)(Grant Nos.2011CB922203,2013CB632701).

?Corresponding author.E-mail:xieshuangyuan@#edu.cn

Spontaneous emission from a V-type three-level atom in a dynamic photonic crystal?

Xing Rong Xie Shuang-Yuan?Xu Jing-Ping Yang Ya-Ping

(Ministry of Education Key Laboratory of Advanced Microstructure Materials,School of Physics Science and Engineering,Tongji University,Shanghai 200092,China)(Received 19 July 2016;revised manuscript received 12 October 2016)

The spontaneous emission from a V-type three-level atom embedded in an isotropic photonic crystal with dynamic photonic band edge is studied.We consider the situation where the atom interacts with all possible radiation modes,and calculate numerically the evolution of atomic population without using Markov approximation.The calculation method can be used in related researches.In the present paper,we mainly discuss the e ff ects of modulation parameters and the quantum interference on spontaneous emission when the band edge is modulated with step function or triangle function.We hope that the results can contribute to the applications in the dynamic photonic crystal environment in controlling the spontaneous emission via the quantum interference.The results show that in the step-modulated situation,the number of the photon-atom bound dressed states after the modulation has happened depends on atomic transition frequencies and the band edge frequency at that time,and is identical to the one in the unmodulated situation with the same parameters.The long-time evolution of the atomic population is a ff ected by the time when the modulation happens.Depending on the system initial state,after the modulation has happened,the quantum interference can weaken the probability amplitude components corresponding to the photon-atom bound dressed states,and cause the upper-level population to decay quickly from a great value to a value near zero;or on the contrary,it can strengthen the bound dressed states,and make the upper levels retain a high population.In the modulated situation with trigonometric functions,after long enough time,the total upper-level population presents a decaying quasi-periodic oscillation behaviour.And the evolution of the total upper-level population tends to synchronize with the modulation,so the frequency of the quasi-periodic oscillation is approximately equal to the modulation frequency.But,the quantum interference can destroy the synchronization under some conditions.The decay rate of the total upper-level population is a ff ected by the modulation frequency,and also by the initial state of the system and the angle between two dipole moment because of the quantum interference.

photonic crystal,V-type three-level atom,spontaneous emission,quantum interference

10.7498/aps.66.014202

?國家自然科學基金(批準號:11074188,11274242)、國家自然科學基金委員會-中國工程物理研究院聯合基金(批準號:U1330203)和國家重點基礎研究計劃特別基金(批準號:2011CB922203,2013CB632701)資助的課題.

?通信作者.E-mail:xieshuangyuan@#edu.cn