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    非自治Kuramoto-Sivashinsky方程一致吸引子的存在性、一致有界性和收斂性

    2016-11-29 09:38:07沈曉鷹馬巧珍
    關(guān)鍵詞:對式內(nèi)積西北師范大學

    沈曉鷹, 馬巧珍

    (西北師范大學 數(shù)學與統(tǒng)計學院, 蘭州 730070)

    ?

    非自治Kuramoto-Sivashinsky方程一致吸引子的存在性、一致有界性和收斂性

    沈曉鷹, 馬巧珍*

    (西北師范大學 數(shù)學與統(tǒng)計學院, 蘭州 730070)

    討論了具有奇異振動外力項的Kuramoto-Sivashinsky方程

    ut+Δ2u+Δu+u·u=g(x,t)+ε-ρh(t/ε),u|t=τ=uτ

    和相應(yīng)的Kuramoto-Sivashinsky方程

    ut+Δ2u+Δu+u·u=g(x,t),u|t=τ=uτ

    Kuramoto-Sivashinsky方程; 一致吸引子; 一致有界性; 收斂性

    令ρ∈[0,1]和ε>0,考慮如下Kuramoto-Sivashinsky方程

    (1)

    (2)

    不失一般性,定義

    u(x+2dei,t),x∈Ω,t≥0.i=1,2},

    mu(x+2dei,t),x∈Ω,t≥0.i=1,2},

    m=1,2.

    1 預(yù)備知識

    為了證明本文的主要結(jié)論,下面的概念和抽象結(jié)果是需要的,詳細內(nèi)容請看文獻[8-9].

    (3)

    (4)

    關(guān)于φ∈H(φ0)一致.

    假設(shè)1令{T(h)|h≥0}是作用在符號空間Σ上的一族算子,滿足

    i) T(h)Σ=Σ,?h∈R+;

    ii) 平移恒等式,

    Uσ(t+h,τ+h)=UT(h)σ(t,τ),?σ∈Σ,t≥τ,τ∈R,h≥0.

    引理2[9]設(shè)E是一致凸Banach空間,則滿足假設(shè)1的過程族{Uσ(t,τ)},σ∈Σ在E中有緊的一致(關(guān)于σ∈Σ)吸引子AΣ,且

    AΣ=ω0,Σ(B0)=ωτ,Σ(B0),?τ∈R,

    如果它滿足

    i) 有有界一致(關(guān)于σ∈Σ)吸收集B0;

    ii) 滿足一致(關(guān)于σ∈Σ)條件(C).

    進一步,如果E是一致凸Banach空間或Hilbert空間,定理的逆也成立.

    2 一致吸引子的存在性

    2.1 一致吸收集

    為了證明方程(1)和(2)的一致吸引子,先證明方程

    (5)

    一致吸引子的存在性.

    u(t)∈C(Rτ;V),?tu∈C(RT;H).

    (6)

    證明根據(jù)標準的Galerkin方法[11],很容易得到解的存在唯一性.

    (7)

    (8)

    所以

    ‖u(t)‖2≤‖uτ‖2e-α1(t-τ)+

    另外,對式(8)從t到t+1積分得

    從而

    ‖u(t)‖‖Δu(s)‖2ds≤I1.

    (9)

    證明在H中用-Δu與(5)作內(nèi)積,并利用Cauchy不等式得

    (10)

    取α2=Cλ1-2-η>0,則上式變?yōu)?

    (11)

    對式(11)從s到t積分,其中,t-1≤s≤t,

    ‖u(t)‖2≤‖‖,

    再對上式關(guān)于s從t-1到t積分得

    ‖‖‖.

    令t1=t0+1,則當t≥t1時,

    ‖‖,

    由式(10)得

    (12)

    對式(12)從t到t+1積分得

    ‖u(t+1)‖2-‖u(t)‖2+

    因此

    ‖Δu(t)‖≤ρ2.

    (13)

    證明在H中用Δ2u與(5)作內(nèi)積,并利用Cauchy不等式得

    (14)

    對式(14)從s到t積分,其中,t-1≤s≤t,

    再關(guān)于s從t到t+1積分得

    取t2=t1+1,則當t≥t2時

    2.2 一致吸引子

    AH(f0)=ω0,H(f0)(B1)=ωτ,H(f0)(B1),

    (15)

    其中,B1是空間V中的有界一致(關(guān)于f∈H(f0))吸收集.

    證明由定理4和引理2可知,只需證明過程族Uf(t,τ),f∈H(f0)在空間V中滿足一致(關(guān)于f∈H(f0))條件(C).

    0<λ1≤λ2≤…≤λj≤…,j→∞,λj→+∞,

    (16)

    Aωj=λjωj,?j∈N.

    設(shè)Vm=span{ω1,…,ωm}是空間V的m維子空間,Pm:V→Vm是標準正交投影.對任意的u∈D(A)可分解為:

    u=Pmu+(I-Pm)uu1+u2.

    (17)

    在空間V中用Au2與(5)式做內(nèi)積,可得

    進一步,

    (18)

    由引理2,當m充分大時,對任意的ε>0,

    因此

    ‖Δu2‖2≤ε,?t≥T,f∈H(f0),

    從而過程族Uf(t,τ),f∈H(f0)在空間V中滿足一致(關(guān)于f∈H(f0))條件(C).

    2.3 吸引子Aε的一致有界性

    (19)

    的解,其中,ε∈(0,1],且滿足不等式

    ‖Δv(t)‖2≤Cε.

    (20)

    根據(jù)Gronwall引理得

    證明令u是方程(1)在初值uτ∈V下的解.對?ε>0,考慮方程

    (21)

    類似定理6,有

    ‖Δv(t)‖2≤Cε1-ρ,

    (22)

    令w(t)=u(t)-v(t),則w(t)是滿足方程

    wt+Δ2w+Δw+B(w+v,w+v)=

    g(x,t),w|t=τ=uτ.

    (23)

    再用w與式(23)作內(nèi)積,可得

    |b(w+v,v,w)|+(g(x,t),w),

    估計三線性型b(w+v,v,w),

    |b(w,v,w)|≤C‖w‖·‖Δw‖·‖Δv‖≤

    |b(v,v,w)|≤C‖v‖·‖Δv‖·‖Δw‖≤

    2C‖w‖2‖Δv‖2+2C‖v‖2‖Δv‖2+2C‖g‖2,

    ‖w(t)‖2≤

    由u=w+v和式(22)可得

    (24)

    因此,過程族Uε(t,τ)有一個不依賴于ε的吸收集B*.由于Aε?B*,則定理得證.

    3 一致吸引子的收斂性

    為了證明定理8,首先需要比較當初始值相同時,方程(1)和(2)的解.記

    uε(t)=U(t,τ)uτ,

    其中,uτ屬于吸收集B*.由式(24)可得一致估計,

    (25)

    特別地,當ε=0時,由于uτ∈B*,則有

    (26)

    其中,R0=R0(ρ),因為B*的大小依賴于ρ.

    定理9對?ε∈(0,1],τ∈R和?uτ∈B*,令

    w(t)=uε(t)-u0(t),

    (27)

    其中,uε(0)=u0(0)=uτ,對任意的不依賴于ε的常數(shù)C,滿足

    證明由于誤差w(t)是方程

    wt+Δ2w+Δw+B(uε,uε)-B(u0,u0)=

    的解.

    令q(t)=w(t)-v(t),其中,v(t)是方程(21)的解,則q(t)滿足

    qt+Δ2q+Δq+B(uε,uε)-B(u0,u0)=0,

    q|t=τ=0,

    (28)

    注意到

    (B(uε,uε)-B(u0,u0),q)=b(u0,v,q)+

    b(q,u0,q)+b(v,u0,q)+b(q,v,q)+b(v,v,q),

    所以,用q與式(28)作內(nèi)積得

    2C(‖Δu0‖2+‖Δv‖2)‖q(t)‖2+

    再用Δ2q與式(28)作內(nèi)積得

    C(‖Δu0‖2+‖Δv‖2+

    (29)

    由w=q+v和式(22)可得

    為了研究一致吸引子的收斂性,實際上需要定理9更一般的形式,其對應(yīng)的方程簇為:

    (30)

    對任意的ε∈(0,1],令

    定理10如下不等式成立,

    結(jié)合定理10,當t=0和τ=-L時,有

    令L=T,結(jié)合上述兩個不等式,可得

    由于uε∈Aε是任意的,則

    其中,δ>0是任意的常數(shù),證畢.

    [1] KURAMOTO Y. Difusion induced chaos in reaction systems[J].Progr Theoet Phys Suppl, 1978, 64:346-367.

    [2] SIVASHINSKY G. On flame propagation under conditions of stoichiometry[J].SIAM J Appl Math, 1980, 64:67-82.

    [3] GUO B L, SU F Q. The global attractors for the periodic initial value problem of generalized Kuramoto-Sivashinsky type equations in multi-dimensions[J].J Partial Diff Eqs, 1993, 6:217-236.

    [4] GUO B L, GAO H J. Global attractor for axially symmetric Kuramoto-Sivashinsky equation in annular domains[J].J Math Study, 1996, 29:1-4.

    [5] 王冠香, 劉曾榮. Kuramoto-Sivashinsky 方程的漸近吸引子[J].應(yīng)用數(shù)學學報, 2000, 23:329-336.

    [6] WANG S Y, MU L G,ZHANG Y H. Global attractors of strong solution for the generalized Kuramoto-Sivashinsky equation[J].Chinese Quart J Math, 2008, 23:75-82.

    [8]LUSS,WUHQ,ZHONGCK.Attractorsfornon-autonomous2DNavier-Stokesequationswithnormalexternalforce[J].DiscrContDynSys, 2005, 13:701-719.

    [9]MAQF,WANGSH,ZHONGCK.Necessaryandsufficientconditionsfortheexistenceofglobalattractorsforsemigroupsandapplications[J].IndianaUnivMath, 2002, 51:1541-1557.

    [10]ANHACT,TOANBND.NonclassicaldiffusionequationsonRNwith singularly oscillating external forces[J].Applied Mathematics Letters, 2014, 38:20-26.

    [11] BABIN A V, VISHIK M I. Attractors of Evolution Equations[M]. Amsterdam:North-Holland, 1922.

    ut+Δ2u+Δu+u·u=g(x,t)+ε-ρh(t/ε),u|t=τ=uτ

    forρ∈[0,1] andε>0 and the corresponding K-S equation:

    ut+Δ2u+Δu+u·u=g(x,t),u|t=τ=uτ, as ε=0.

    Furthermore, the uniform (w.r.t.ε) boundedness of a class of uniform attractorsAεare verified as well as the convergence of the attractorsAεfor the first equation to the attractorA0of the second one asε→0+.

    Existence,uniform boundedness and convergence of uniform attractors for the non-autonomous Kuramoto-Sivashinsky equations

    SHEN Xiaoying, MA Qiaozhen

    (College of Mathematics and Statistics, Northwest Normal University, Lanzhou 730070)

    Kuramoto-Sivashinsky equation; uniform attractors; uniform boundedness; convergence

    2015-08-23.

    國家自然科學基金項目(11101334);甘肅省自然科學基金項目(1107RJZA223);甘肅省教育廳高??蒲袠I(yè)務(wù)費項目.

    1000-1190(2016)02-0168-06

    O175.29

    A

    *通訊聯(lián)系人. E-mail: maqzh@nwnu.edu.cn.

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