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    質(zhì)點(diǎn)沿豎直光滑曲線運(yùn)動(dòng)時(shí)脫離約束點(diǎn)研究

    2016-10-25 02:31:14田寶國(guó)吳世永宿德志
    物理通報(bào) 2016年7期
    關(guān)鍵詞:質(zhì)點(diǎn)表達(dá)式曲率

    田寶國(guó) 吳世永 宿德志

    (海軍航空工程學(xué)院基礎(chǔ)部 山東 煙臺(tái) 264001)

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    質(zhì)點(diǎn)沿豎直光滑曲線運(yùn)動(dòng)時(shí)脫離約束點(diǎn)研究

    田寶國(guó)吳世永宿德志

    (海軍航空工程學(xué)院基礎(chǔ)部山東 煙臺(tái)264001)

    利用質(zhì)點(diǎn)運(yùn)動(dòng)動(dòng)力學(xué)方程和機(jī)械能守恒定律,對(duì)質(zhì)點(diǎn)在豎直平面內(nèi)沿任意光滑曲線運(yùn)動(dòng)時(shí)脫離曲線的條件進(jìn)行了研究,根據(jù)曲線方程的不同形式給出了質(zhì)點(diǎn)脫離約束時(shí)的一般公式,并通過(guò)具體實(shí)例進(jìn)行了驗(yàn)證.

    光滑曲線脫離約束牛頓運(yùn)動(dòng)定律

    在質(zhì)點(diǎn)沿豎直平面內(nèi)光滑曲線自由下滑過(guò)程中,如果在某處質(zhì)點(diǎn)所受的支持力為零,則質(zhì)點(diǎn)就會(huì)脫離曲線的約束而運(yùn)動(dòng).在一些教材中,主要針對(duì)曲線為圓和拋物線的情況進(jìn)行了討論[1,2].本文利用質(zhì)點(diǎn)運(yùn)動(dòng)的動(dòng)力學(xué)方程和機(jī)械能守恒定律以及各種曲線方程的曲率半徑公式,推導(dǎo)出了質(zhì)點(diǎn)在豎直平面內(nèi)沿任意光滑曲線自由下滑時(shí)脫離曲線約束的一般結(jié)論,給出了在各種曲線方程形式下質(zhì)點(diǎn)脫離曲線時(shí)的一般公式,并借此對(duì)圓、拋物線、正弦曲線等具體曲線的例子進(jìn)行了研究.

    1 質(zhì)點(diǎn)脫離曲線的一般公式

    (1)

    圖1

    其中,ρ為曲線在B點(diǎn)處的曲率半徑.當(dāng)質(zhì)點(diǎn)脫離曲線約束時(shí),F(xiàn)N=0,于是得

    (2)

    根據(jù)機(jī)械能守恒定律

    (3)

    由式(2)和式(3)得到

    (4)

    其中

    (5)

    下面根據(jù)不同曲線方程的形式給出質(zhì)點(diǎn)脫離曲線約束時(shí)的一般表達(dá)式.

    (1)若曲線方程為y=f(x),則曲率半徑表達(dá)式為[3]

    (6)

    當(dāng)物體能夠脫離約束,曲線必為凸曲線,即

    y″<0,為保證曲率半徑為正,則

    (7)

    由式(4)、(6)、(7)可得此時(shí)脫離曲線約束時(shí)滿(mǎn)足的方程為

    1+y′2=2(y-y0)y″

    (8)

    (9)

    由式(4)、(6)、(9)可得此時(shí)脫離曲線約束時(shí)滿(mǎn)足的方程為

    (10)

    (11)

    (12)

    (13)

    式(8)、(11)和(13)即為在不同曲線方程形式下質(zhì)點(diǎn)脫離曲線約束時(shí)滿(mǎn)足的表達(dá)式.

    2 應(yīng)用舉例

    (1)曲線為半徑為R的圓

    圖2

    若質(zhì)點(diǎn)的軌跡方程為

    代入式(13)可得

    3cosα=2

    (2)橢圓

    圖3

    質(zhì)點(diǎn)的軌跡方程為

    設(shè)質(zhì)點(diǎn)從最高點(diǎn)y0=b處由靜止下滑.由軌跡方程可得

    代入式(11)可得方程

    其根的判別式為

    所以方程有一個(gè)實(shí)根和兩個(gè)復(fù)根,實(shí)根表達(dá)式即為質(zhì)點(diǎn)下滑時(shí)脫離曲線的位置,根據(jù)一元三次代數(shù)方程求根卡爾丹公式[3]可得質(zhì)點(diǎn)脫離曲線約束時(shí)的解為

    (3)拋物線

    圖4

    質(zhì)點(diǎn)軌跡方程為

    設(shè)質(zhì)點(diǎn)從原點(diǎn)O由靜止開(kāi)始下滑,由軌跡方程可得

    y′=-2axy″=-2a

    代入式(8)得到

    2ax=0

    因?yàn)閤>0,所以方程無(wú)解,說(shuō)明質(zhì)點(diǎn)自由下滑過(guò)程中不會(huì)脫離該拋物線.

    (4)正弦曲線

    質(zhì)點(diǎn)軌跡方程為

    y=asinx

    a2sin2x-2a2sinx+a2+1=0

    圖5

    根據(jù)本文結(jié)論,可對(duì)任意形狀的平面曲線,如雙曲正弦線、普通擺線等進(jìn)行研究,在此不再贅述.

    1李書(shū)民. 經(jīng)典力學(xué)概論.合肥:中國(guó)科學(xué)技術(shù)大學(xué)出版社, 2007.13~14

    2周衍柏. 理論力學(xué)教程. 北京: 高等教育出版社, 2010.

    73~74

    3數(shù)學(xué)手冊(cè)編寫(xiě)組.數(shù)學(xué)手冊(cè).北京:高等教育出版社,2009.88,378

    2015-03-23)

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