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    時(shí)域有限差分法連接邊界電磁泄漏

    2013-12-19 08:58:02姬金祖
    關(guān)鍵詞:場(chǎng)區(qū)入射角步長(zhǎng)

    姬金祖

    (北京航空航天大學(xué) 航空科學(xué)與工程學(xué)院,北京100191)

    黃大慶

    (中國(guó)航空工業(yè)集團(tuán)公司北京航空材料研究院,北京100095)

    黃沛霖 魯振毅

    (北京航空航天大學(xué) 航空科學(xué)與工程學(xué)院,北京100191)

    飛行器隱身技術(shù)是現(xiàn)代戰(zhàn)爭(zhēng)中的一項(xiàng)重要軍事技術(shù),對(duì)于提高飛行器的戰(zhàn)場(chǎng)生存力意義重大[1-2].時(shí)域有限差分法(FDTD,F(xiàn)inite-Difference Time-Domain)是計(jì)算金屬和復(fù)雜介質(zhì)目標(biāo)電磁散射、傳播特性的一種重要方法,在隱身飛機(jī)概念設(shè)計(jì)、吸波材料設(shè)計(jì)等方面具有重要作用[3-5].

    用FDTD計(jì)算目標(biāo)電磁散射的過程中,一般要把計(jì)算區(qū)域分成總場(chǎng)區(qū)和散射場(chǎng)區(qū)兩個(gè)區(qū)域[6].總場(chǎng)區(qū)的場(chǎng)量包括入射場(chǎng)和散射場(chǎng),散射場(chǎng)區(qū)的場(chǎng)量只有散射場(chǎng),沒有入射場(chǎng),因此由散射場(chǎng)區(qū)進(jìn)行遠(yuǎn)場(chǎng)外推即可得到目標(biāo)的雷達(dá)散射截面RCS(Radar Cross Section)[7].總場(chǎng)區(qū)和散射場(chǎng)區(qū)的邊界為連接邊界,入射場(chǎng)通過連接邊界引入到總場(chǎng)區(qū).

    散射體位于總場(chǎng)區(qū)內(nèi),當(dāng)總場(chǎng)區(qū)不存在散射目標(biāo)時(shí),理想情況下散射場(chǎng)區(qū)的場(chǎng)量為0,總場(chǎng)區(qū)只有入射場(chǎng).但在實(shí)際計(jì)算過程中,即使總場(chǎng)區(qū)沒有散射目標(biāo),散射場(chǎng)區(qū)的場(chǎng)一般也不會(huì)為0,這是因?yàn)樵谶B接邊界引入入射場(chǎng)時(shí)的數(shù)值計(jì)算產(chǎn)生了誤差,導(dǎo)致電磁泄漏.

    文獻(xiàn)[8]采用分裂平面波時(shí)域有限差分法(SP-FDTD,Splitting Plane Wave FDTD)引入入射場(chǎng),在一維網(wǎng)格中將場(chǎng)量分裂,建立一維輔助網(wǎng)格和三維網(wǎng)格的色散關(guān)系.文獻(xiàn)[9]在電磁散射計(jì)算中使用交錯(cuò)布置的方法引入入射波,該方法基于分裂場(chǎng)麥克斯韋方程組,擴(kuò)展了多點(diǎn)輔助入射場(chǎng)的作用.文獻(xiàn)[10]采用一維輔助多點(diǎn)模型,通過CN(Crank-Nicholson)差分方法引入入射波.該方法將二維色散方程投影到一維,使電磁泄漏在時(shí)間步長(zhǎng)取CFL(Courant Friedrichs Levy)時(shí)達(dá)到很小.

    實(shí)際計(jì)算表明,時(shí)間步長(zhǎng)以及電磁波入射方向都對(duì)電磁泄漏有一定影響,本文研究這些參數(shù)對(duì)電磁泄漏的影響的大小.

    1 FDTD計(jì)算區(qū)域劃分

    計(jì)算目標(biāo)電磁散射過程中,F(xiàn)DTD計(jì)算區(qū)域一般劃分為總場(chǎng)區(qū)和散射場(chǎng)區(qū),在散射場(chǎng)區(qū)還設(shè)置輻射邊界,用于將近場(chǎng)外推至遠(yuǎn)場(chǎng),進(jìn)一步計(jì)算RCS.FDTD計(jì)算區(qū)域劃分如圖1所示.

    計(jì)算過程中,在連接邊界處引入入射場(chǎng),在此邊界上的時(shí)間迭代公式要做一些修改,以保證該點(diǎn)周圍的環(huán)量均為散射場(chǎng)或均為總場(chǎng).時(shí)間迭代結(jié)束后,散射場(chǎng)區(qū)只有散射場(chǎng).在輻射邊界根據(jù)等效原理,將電磁場(chǎng)外推至遠(yuǎn)場(chǎng),得到目標(biāo)的RCS.

    圖1 FDTD計(jì)算區(qū)域劃分

    當(dāng)總場(chǎng)區(qū)沒有目標(biāo)時(shí),散射場(chǎng)區(qū)仍然會(huì)有電磁場(chǎng),這是數(shù)值計(jì)算誤差引入的電磁泄漏.本文對(duì)一維和二維情形采取不同的研究方法.一維情形下,用散射場(chǎng)區(qū)電場(chǎng)的平方和來衡量電磁泄漏的大小.在二維情形下,將散射場(chǎng)區(qū)的電磁場(chǎng)通過遠(yuǎn)場(chǎng)外推得到“無目標(biāo)”下的遠(yuǎn)場(chǎng)RCS,用這種方法得到的RCS類似于微波暗室的背景電平.研究不同時(shí)間步長(zhǎng)、入射角度下的遠(yuǎn)場(chǎng)RCS來研究電磁泄漏的程度.

    2 一維情形電磁泄漏

    2.1 差分方程

    一維情形下電磁場(chǎng)微分方程具有最簡(jiǎn)單的形式,設(shè)電磁波傳播方向?yàn)閦,電場(chǎng)方向?yàn)閤,磁場(chǎng)方向?yàn)閥,則電磁波在真空中傳播的微分方程如式(1)所示.

    式中,Ex為電場(chǎng)強(qiáng)度;Hy為磁場(chǎng)強(qiáng)度;μ0為真空磁導(dǎo)率;ε0為真空介電常數(shù).設(shè)c為真空中光速,令,結(jié)合真空中光速公式,將上式改寫成較簡(jiǎn)單的形式,如式(2)所示.

    式(2)顯得更加簡(jiǎn)單、對(duì)稱,本文涉及的電場(chǎng)、磁場(chǎng)也均采用上式簡(jiǎn)單、對(duì)稱的形式.

    用一階Mur吸收邊界條件在兩個(gè)端點(diǎn)進(jìn)行截?cái)?采用一階差分格式,對(duì)微分方程進(jìn)行離散.將計(jì)算區(qū)域劃分成100個(gè)網(wǎng)格,在距邊界20個(gè)網(wǎng)格處設(shè)置連接邊界條件.將ex在網(wǎng)格離散點(diǎn)處采樣,hy在網(wǎng)格中點(diǎn)處采樣,則得到101個(gè)ex離散點(diǎn)和100個(gè) hy離散點(diǎn),設(shè)離散點(diǎn)為 ex(i,n)和hy(i,n),其中,i表示網(wǎng)格點(diǎn)編號(hào),n表示時(shí)間步.設(shè)入射波為正諧波,波長(zhǎng)為λ.

    設(shè)網(wǎng)格長(zhǎng)度為Δz,時(shí)間步長(zhǎng)為Δt,定義空間網(wǎng)格因子為 fs=z/λ,時(shí)間網(wǎng)格因子為 ft=Δz/(cΔt).根據(jù)色散條件和穩(wěn)定性條件的要求,fs應(yīng)大于15,一維情形下ft應(yīng)大于1.fs主要與色散誤差相關(guān),而本文主要研究時(shí)間網(wǎng)格因子ft的影響,故fs一律取為20.

    用fs、ft表示真空中電磁波傳播的差分格式,如式(3)所示.

    該差分格式將介電常數(shù)、磁導(dǎo)率、網(wǎng)格尺寸、時(shí)間步長(zhǎng)等參數(shù)用空間網(wǎng)格因子和時(shí)間網(wǎng)格因子進(jìn)行歸一化,形式更加簡(jiǎn)潔,便于編寫程序和進(jìn)行相應(yīng)的計(jì)算.

    2.2 時(shí)間網(wǎng)格因子影響

    設(shè)電磁波傳播方向?yàn)閺淖笙蛴遥O(shè)置不同時(shí)間網(wǎng)格因子,對(duì)比計(jì)算結(jié)果.運(yùn)行1000個(gè)時(shí)間步后,兩種情形下電場(chǎng)分布對(duì)比如圖2所示.

    圖2 不同時(shí)間網(wǎng)格因子電場(chǎng)分布

    由圖2可見,ft的取值對(duì)電磁泄漏影響嚴(yán)重.ft=1時(shí),電磁泄漏最小,散射場(chǎng)區(qū)電場(chǎng)強(qiáng)度基本為0.而ft=10時(shí),電磁泄漏導(dǎo)致散射場(chǎng)區(qū)電場(chǎng)強(qiáng)度有較大起伏.

    為定量研究ft對(duì)電磁泄漏的影響,以散射場(chǎng)區(qū)的電場(chǎng)平方和來表征泄漏的能量.取ft的值從1到10,間隔為1,分別計(jì)算其電磁泄漏能量.電磁泄漏能量隨時(shí)間網(wǎng)格因子的變化如圖3所示.

    由計(jì)算結(jié)果可得,當(dāng) ft=1時(shí),泄漏能量為 1.5179×10-29,非常接近 0,可以認(rèn)為此時(shí)泄漏能量很小,可以忽略不計(jì).由圖3可得,泄漏能量基本隨ft的增加而增加.當(dāng)ft<4時(shí),泄漏能量增加很快,但當(dāng)ft>4時(shí),能量泄漏增加很慢,基本保持在0.06 到0.07 之間.

    圖3 電磁泄漏能量隨時(shí)間網(wǎng)格因子的變化

    下面研究ft在1到2之間變化時(shí),電磁泄漏的變化情況.ft步長(zhǎng)取為0.1,計(jì)算結(jié)果如圖4所示.

    圖4 電磁泄漏隨時(shí)間網(wǎng)格因子的變化

    由圖4可見,時(shí)間網(wǎng)格因子在1到2之間變化時(shí),電磁泄漏能量基本上線性增加.

    可見,在一維FDTD中,時(shí)間網(wǎng)格因子在滿足穩(wěn)定性條件的基礎(chǔ)上,取值應(yīng)盡量小,即接近于1.

    3 二維情形電磁泄漏

    3.1 二維情形電磁泄漏比較

    下面研究二維情形下的電磁泄漏.為保證穩(wěn)定性,二維情形ft的下限是計(jì)算區(qū)域網(wǎng)格數(shù)為160×160,連接邊界到吸收邊界距離為20個(gè)網(wǎng)格,外推邊界到吸收邊界為10個(gè)網(wǎng)格.fs與一維情形相同,取為20.電磁波在真空中傳播,無散射體時(shí),不涉及到邊界條件,故橫磁波 TM(Transverse Magnetic)和橫電波TE(Transverse Electric)沒有本質(zhì)區(qū)別.本文以TM波為例來進(jìn)行分析研究.

    入射角度定義為入射波來波方向與水平線夾角,逆時(shí)針為正,如圖5所示.

    ft取1.5 和10 兩個(gè)值,φ 取0°和45°,計(jì)算不存在散射目標(biāo)時(shí)的遠(yuǎn)場(chǎng)雙站RCS,得到4條曲線.雙站角為0°~359°,步長(zhǎng)1°.將4條曲線在一張圖上進(jìn)行對(duì)比,如圖6所示.二維RCS單位為m,在圖中換算為對(duì)數(shù)值,單位為dBm

    圖5 入射角度示意圖

    圖6 無目標(biāo)下遠(yuǎn)場(chǎng)雙站RCS

    上面計(jì)算的RCS可以理解為類似微波暗室的“背景電平”.由上圖可見,斜向45°照射時(shí)雙站RCS明顯小于正入射時(shí)雙站RCS,一定程度上反映了斜向入射情況下電磁泄漏要小于正入射.將360個(gè)雙站RCS值進(jìn)行算術(shù)平均,RCS均值表如表1所示.

    表1 雙站RCS全向均值統(tǒng)計(jì) dBsm

    由表1可知,入射角45°下RCS遠(yuǎn)低于入射角0°,ft=1.5時(shí) RCS遠(yuǎn)低于 ft=10.可見,ft與入射角對(duì)電磁泄漏影響很大,且由表1可知其差別甚至接近30 dB.

    3.2 時(shí)間網(wǎng)格因子的影響

    下面研究ft對(duì)電磁泄漏的影響.計(jì)算過程中取入射角45°,ft取值從 1.5 到10,步長(zhǎng) 1.5,其他參數(shù)同前.RCS均值隨ft的變化曲線如圖7所示.

    圖7 RCS均值隨ft變化

    由圖7可知,ft從1.5 變化到2.5,RCS均值迅速增加,而ft超過2.5之后,RCS均值的變化區(qū)域平緩,逐漸趨于一個(gè)固定的值,最后維持在約-18 dB左右.ft取值接近穩(wěn)定性條件,可使遠(yuǎn)場(chǎng)RCS降低約30 dB.

    3.3 入射角度影響

    二維情形下電磁泄漏與入射角度也密切相關(guān).下面研究隨入射角度變化的影響,網(wǎng)格劃分同上.由于對(duì)稱性,入射角取為0°~45°就能夠代表所有的情形.入射角步長(zhǎng)取為5°.

    用遠(yuǎn)場(chǎng)外推方法計(jì)算雙站RCS,雙站RCS均值隨入射角的變化如圖8所示.

    圖8 雙站RCS均值隨入射角度的變化

    由圖8可見,雙站RCS均值隨入射角度增大而減小.在入射角較小時(shí),雙站RCS均值隨入射角改變比較緩慢,入射角大于15°后,雙站RCS均值改變逐漸加快.當(dāng)入射角為45°時(shí),達(dá)到最小值,約-37 dB.不同的入射角雙站RCS均值差別可達(dá)30 dB.

    4 結(jié)論

    本文用不同的衡量方法對(duì)一維、二維情形下連接邊界導(dǎo)致的電磁泄漏進(jìn)行了研究,主要結(jié)論如下:

    1)為減小電磁泄漏,時(shí)間步長(zhǎng)在滿足穩(wěn)定性要求的前提下,應(yīng)越小越好.在二維情形下,時(shí)間步長(zhǎng)過大引起的電磁泄漏可比時(shí)間步長(zhǎng)接近穩(wěn)定性條件時(shí)大30 dB.電磁泄漏隨時(shí)間步長(zhǎng)變化的趨勢(shì)先慢后快,時(shí)間網(wǎng)格因子小于2時(shí),基本呈線性關(guān)系.時(shí)間網(wǎng)格因子大于3后,電磁泄漏隨時(shí)間步長(zhǎng)的增加緩慢變化,趨于穩(wěn)定

    2)入射角對(duì)電磁泄漏也有很大影響.當(dāng)入射波斜入射到連接邊界時(shí),不同的入射角對(duì)電磁泄漏也有很大影響.當(dāng)入射角與計(jì)算邊界成斜角時(shí),電磁泄漏較小.對(duì)于正方形區(qū)域,入射角度45°時(shí)電磁泄漏最小.垂直入射和斜入射時(shí),電磁泄漏隨入射角度變化較為緩和,其他角度變化較劇烈.

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